<?xml version="1.0" encoding="UTF-8"?>
<?xml-model href="http://www.deutschestextarchiv.de/basisformat.rng" type="application/xml" schematypens="http://relaxng.org/ns/structure/1.0"?>
<?xml-model href="http://www.deutschestextarchiv.de/basisformat.sch" type="application/xml" schematypens="http://purl.oclc.org/dsdl/schematron"?>
<TEI xmlns="http://www.tei-c.org/ns/1.0">   <teiHeader>
<fileDesc>
<titleStmt>
<title type="main">Die Wissenschaft der extensiven Grösse oder die Ausdehnungslehre, eine neue mathematische Disciplin</title>
<title type="volume" n="1">Erster Theil, die lineale Ausdehnungslehre enthaltend</title>
<author>
<persName ref="http://d-nb.info/gnd/118541617">
<surname>Graßmann</surname>
<forename>Hermann</forename>
</persName>
</author>
<editor corresp="#DTACorpusPublisher">
<persName ref="http://d-nb.info/gnd/115266127">
<surname>Geyken</surname>
<forename>Alexander</forename>
</persName>
</editor>
<editor corresp="#DTACorpusPublisher">
<persName ref="http://d-nb.info/gnd/1018099549">
<surname>Haaf</surname>
<forename>Susanne</forename>
</persName>
</editor>
<editor corresp="#DTACorpusPublisher">
<persName ref="http://d-nb.info/gnd/1019062681">
<surname>Jurish</surname>
<forename>Bryan</forename>
</persName>
</editor>
<editor corresp="#DTACorpusPublisher">
<persName>
<surname>Boenig</surname>
<forename>Matthias</forename>
</persName>
</editor>
<editor corresp="#DTACorpusPublisher">
<persName>
<surname>Thomas</surname>
<forename>Christian</forename>
</persName>
</editor>
<editor corresp="#DTACorpusPublisher">
<persName>
<surname>Wiegand</surname>
<forename>Frank</forename>
</persName>
</editor>
<respStmt>
<orgName ref="https://www.clarin-d.de">CLARIN-D</orgName>
<resp>
<note type="remarkResponsibility">Langfristige Bereitstellung der DTA-Ausgabe</note>
<ref target="https://clarin.bbaw.de"/>
</resp>
</respStmt>
</titleStmt>
<editionStmt><edition>Vollständige digitalisierte Ausgabe.</edition></editionStmt>
<extent>
<measure type="images">324</measure>
<measure type="tokens">92042</measure>
<measure type="types">6164</measure>
<measure type="characters">631774</measure>
</extent>
<publicationStmt>
<publisher xml:id="DTACorpusPublisher">
<email>dta@bbaw.de</email>
<orgName role="project">Deutsches Textarchiv</orgName>
<orgName role="hostingInstitution" xml:lang="en">Berlin-Brandenburg Academy of Sciences and Humanities (BBAW)</orgName>
<orgName role="hostingInstitution" xml:lang="de">Berlin-Brandenburgische Akademie der Wissenschaften (BBAW)</orgName>
<address>
<addrLine>Jägerstr. 22/23, 10117 Berlin</addrLine>
<country>Germany</country>
</address>
</publisher>
<pubPlace>Berlin</pubPlace>
<date type="publication">2019-12-09T17:30:59Z</date>
<availability>
<licence target="http://creativecommons.org/licenses/by-nc/3.0/de/">
<p>Distributed under the Creative Commons Attribution-NonCommercial 3.0 Unported License.</p>
</licence>
</availability>
<idno>
<idno type="URLWeb">http://www.deutschestextarchiv.de/grassmann_ausdehnungslehre_1844</idno>
<idno type="URLXML">http://www.deutschestextarchiv.de/book/download_xml/grassmann_ausdehnungslehre_1844</idno>
<idno type="URLHTML">http://www.deutschestextarchiv.de/book/download_html/grassmann_ausdehnungslehre_1844</idno>
<idno type="URLText">http://www.deutschestextarchiv.de/book/download_text/grassmann_ausdehnungslehre_1844</idno>
<idno type="DTADirName">grassmann_ausdehnungslehre_1844</idno>
<idno type="DTAID">25117</idno>
<idno type="URN">urn:nbn:de:kobv:b4-25117-9</idno>
</idno>
</publicationStmt>
<sourceDesc>
<bibl type="MM">Graßmann, Hermann: Die Wissenschaft der extensiven Grösse oder die Ausdehnungslehre, eine neue mathematische Disciplin. Bd. 1. Leipzig, 1844.</bibl>
<biblFull>
<titleStmt>
<title level="m" type="main">Die Wissenschaft der extensiven Grösse oder die Ausdehnungslehre, eine neue mathematische Disciplin</title>
<title level="m" type="volume" n="1">Erster Theil, die lineale Ausdehnungslehre enthaltend</title>
<author>
<persName ref="http://d-nb.info/gnd/118541617">
<surname>Graßmann</surname>
<forename>Hermann</forename>
</persName>
</author>
</titleStmt>
<editionStmt>
<edition n="1"/>
</editionStmt>
<extent>
<measure type="pages">XXXII, 279 S., graph. Darst.</measure>
</extent>
<publicationStmt>
<publisher><name>Wigand</name></publisher>
<pubPlace>Leipzig</pubPlace>
<date type="publication">1844</date>
</publicationStmt>
</biblFull>
<msDesc>
<msIdentifier>
<repository>Staatsbibliothek München</repository>
<idno>
<idno type="shelfmark">BSB München, Math.p. 185 u-1</idno>
</idno>
</msIdentifier>
<physDesc>
<typeDesc>
<p>Antiqua</p>
</typeDesc>
</physDesc>
</msDesc>
</sourceDesc>
</fileDesc>
<encodingDesc>
<editorialDecl>
<p>Dieses Werk wurde gemäß den <ref target="http://www.deutschestextarchiv.de/doku/richtlinien">DTA-Transkriptionsrichtlinien</ref>
im Double-Keying-Verfahren von Nicht-Muttersprachlern erfasst und in XML/TEI P5 nach
<ref target="http://www.deutschestextarchiv.de/doku/basisformat">DTA-Basisformat</ref> kodiert.</p>
<p/>
</editorialDecl>
<tagsDecl>
<rendition scheme="css" xml:id="aq">font-family:sans-serif</rendition>
<rendition scheme="css" xml:id="b">font-weight:bold</rendition>
<rendition scheme="css" xml:id="blue">color:blue</rendition>
<rendition scheme="css" xml:id="c">display:block; text-align:center</rendition>
<rendition scheme="css" xml:id="et">display:block; margin-left:2em; text-indent:0</rendition>
<rendition scheme="css" xml:id="et2">display:block; margin-left:4em; text-indent:0</rendition>
<rendition scheme="css" xml:id="et3">display:block; margin-left:6em; text-indent:0</rendition>
<rendition scheme="css" xml:id="f">border:1px dotted silver</rendition>
<rendition scheme="css" xml:id="fr">border:1px dotted silver</rendition>
<rendition scheme="css" xml:id="g">letter-spacing:0.125em</rendition>
<rendition scheme="css" xml:id="i">font-style:italic</rendition>
<rendition scheme="css" xml:id="in">font-size:150%</rendition>
<rendition scheme="css" xml:id="k">font-variant:small-caps</rendition>
<rendition scheme="css" xml:id="larger">font-size:larger</rendition>
<rendition scheme="css" xml:id="red">color:red</rendition>
<rendition scheme="css" xml:id="right">display:block; text-align:right</rendition>
<rendition scheme="css" xml:id="s">text-decoration:line-through</rendition>
<rendition scheme="css" xml:id="smaller">font-size:smaller</rendition>
<rendition scheme="css" xml:id="sub">vertical-align:sub; font-size:.7em</rendition>
<rendition scheme="css" xml:id="sup">vertical-align:super; font-size:.7em</rendition>
<rendition scheme="css" xml:id="u">text-decoration:underline</rendition>
<rendition scheme="css" xml:id="uu">border-bottom:double 3px #000</rendition>
</tagsDecl>
</encodingDesc>
<profileDesc>
<langUsage>
<language ident="deu">German</language>
</langUsage>
<textClass>
<classCode scheme="http://www.deutschestextarchiv.de/doku/klassifikation#dtamain">Fachtext</classCode>
<classCode scheme="http://www.deutschestextarchiv.de/doku/klassifikation#dtasub">Mathematik</classCode>
<classCode scheme="http://www.deutschestextarchiv.de/doku/klassifikation#dwds1main">Wissenschaft</classCode>
<classCode scheme="http://www.deutschestextarchiv.de/doku/klassifikation#dwds1sub">Mathematik</classCode>
<classCode scheme="http://www.deutschestextarchiv.de/doku/klassifikation#DTACorpus">core</classCode>
<classCode scheme="http://www.deutschestextarchiv.de/doku/klassifikation#DTACorpus">ready</classCode>
<classCode scheme="http://www.deutschestextarchiv.de/doku/klassifikation#DTACorpus">china</classCode>
</textClass>
</profileDesc>
</teiHeader>
<text>
<pb facs="#f0001"/>
<pb facs="#f0002"/>
<pb facs="#f0003"/>
<pb facs="#f0004"/>
<pb n="[I]" facs="#f0005"/>
<pb n="[II]" facs="#f0006"/>
<front><titlePage type="halftitle"><docTitle><titlePart type="main"><hi rendition="#b"><hi rendition="#g">Die Wissenschaft</hi></hi><lb/>
der<lb/>
<hi rendition="#g"><hi rendition="#b">extensiven Grösse</hi></hi></titlePart><lb/>
<titlePart type="sub"><hi rendition="#g">oder</hi><lb/>
<hi rendition="#b">die Ausdehnungslehre,<lb/>
eine neue mathematische Disciplin</hi></titlePart><lb/>
<titlePart type="desc"><hi rendition="#g">dargestellt und durch Anwendungen erläutert</hi></titlePart></docTitle><lb/>
<byline>von<lb/>
<docAuthor><hi rendition="#b">Hermann Grassmann</hi></docAuthor><lb/>
Lehrer an der Friedrich-Wilhelms-Schule zu Stettin.</byline><lb/>
<milestone unit="section" rendition="#hr"/><lb/>
<docTitle><titlePart type="volume "><hi rendition="#i"><hi rendition="#g">Erster Theil,</hi></hi></titlePart><lb/>
<titlePart type="desc">die <hi rendition="#b">lineale Ausdehnungslehre</hi> enthaltend.</titlePart></docTitle><lb/>
<milestone unit="section" rendition="#hr"/><lb/>
<docImprint><pubPlace><hi rendition="#g"><hi rendition="#b">Leipzig,</hi></hi></pubPlace><docDate><hi rendition="#g"><hi rendition="#b">1844.</hi></hi></docDate><lb/>
<publisher><hi rendition="#g">Verlag von Otto Wigand.</hi></publisher></docImprint></titlePage><lb/>
<pb n="[III]" facs="#f0007"/>
<titlePage type="main"> <docTitle><titlePart type="main"><hi rendition="#b">Die<lb/>
lineale Ausdehnungslehre</hi></titlePart><lb/>
<titlePart type="sub"><hi rendition="#g">ein</hi><lb/>
<hi rendition="#b">neuer Zweig der Mathematik</hi></titlePart><lb/>
<titlePart type="desc"><hi rendition="#g">dargestellt</hi><lb/>
und<lb/>
<hi rendition="#b">durch Anwendungen auf die übrigen Zweige der Mathematik,</hi><lb/>
<hi rendition="#g">wie auch</hi><lb/>
auf die Statik, Mechanik, die Lehre vom Magnetismus und die<lb/>
Krystallonomie erläutert</titlePart></docTitle><lb/>
<byline>von<lb/>
<docAuthor><hi rendition="#b">Hermann Grassmann</hi></docAuthor><lb/>
Lehrer an der Friedrich-Wilhelms-Schule zu Stettin.</byline><lb/>
<docTitle><titlePart type="desc"><hi rendition="#g">Mit <hi rendition="#b">1</hi> Tafel.</hi></titlePart></docTitle><lb/>
<milestone unit="section" rendition="#hr"/><lb/>
<docImprint><pubPlace><hi rendition="#g"><hi rendition="#b">Leipzig,</hi></hi></pubPlace><docDate><hi rendition="#g"><hi rendition="#b">1844.</hi></hi></docDate><lb/>
<publisher><hi rendition="#g">Verlag von Otto Wigand.</hi></publisher></docImprint></titlePage><lb/>
<pb n="[IV]" facs="#f0008"/>
<pb n="[V]" facs="#f0009"/>
<div type="preface"><head><hi rendition="#b"><hi rendition="#g">Vorrede.</hi></hi></head><lb/>
<milestone unit="section" rendition="#hr"/><lb/>
<p><hi rendition="#in">W</hi>enn ich das Werk, dessen ersten Theil ich hiermit dem<lb/>
Publikum übergebe, als Bearbeitung einer neuen mathematischen<lb/>
Disciplin bezeichne, so kann die Rechtfertigung einer sol-<lb/>
chen Behauptung nur durch das Werk selbst gegeben werden.<lb/>
Indem ich mich daher jeder anderweitigen Rechtfertigung entschlage,<lb/>
gehe ich sogleich dazu über, den Weg zu bezeichnen, auf welchem<lb/>
ich Schritt für Schritt zu den hier niedergelegten Resultaten gelangt<lb/>
bin, um damit zugleich den Umfang dieser neuen Disciplin, so weit<lb/>
es hier thunlich ist, zur Anschauung zu bringen. Den ersten An-<lb/>
stoss gab mir die Betrachtung des Negativen in der Geometrie;<lb/>
ich gewöhnte mich, die Strecken AB und BA als entgegengesetzte<lb/>
Grössen aufzufassen; woraus denn hervorging, dass, wenn A, B, C<lb/>
Punkte einer geraden Linie sind, dann auch allemal AB + BC = AC<lb/>
sei, sowohl wenn AB und BC gleichbezeichnet sind, als auch wenn<lb/>
entgegengesetzt bezeichnet, d. h. wenn C zwischen A und B liegt.<lb/>
In dem letzteren Falle waren nun AB und BC nicht als blosse<lb/>
Längen aufgefasst, sondern an ihnen zugleich ihre Richtung festge-<lb/>
halten, vermöge deren sie eben einander entgegengesetzt waren.<lb/>
So drängte sich der Unterschied auf zwischen der Summe der Längen<lb/>
und zwischen der Summe solcher Strecken, in denen zugleich die<lb/>
Richtung mit festgehalten war. Hieraus ergab sich die Forderung,<lb/>
<fw type="sig" place="bottom">*</fw><lb/>
<pb n="VI" facs="#f0010"/>
<fw type="header" place="top"><hi rendition="#g">Vorrede.</hi></fw><lb/>
den letzten Begriff der Summe nicht bloss für den Fall, dass die<lb/>
Strecken gleich- oder entgegengesetzt-gerichtet waren, sondern<lb/>
auch für jeden andern Fall festzustellen. Dies konnte auf&#x2019;s ein-<lb/>
fachste geschehen, indem das Gesetz, dass AB + BC = AC sei, auch<lb/>
dann noch festgehalten wurde, wenn A, B, C nicht in einer geraden<lb/>
Linie lagen. &#x2014; Hiermit war denn der erste Schritt zu einer Analyse<lb/>
gethan, welche in der Folge zu dem neuen Zweige der Mathematik<lb/>
führte, der hier vorliegt. Aber keinesweges ahnte ich, auf welch&#x2019;<lb/>
ein fruchtbares und reiches Gebiet ich hier gelangt war; vielmehr<lb/>
schien mir jenes Ergebniss wenig beachtungswerth, bis sich das-<lb/>
selbe mit einer verwandten Idee kombinirte. Indem ich nämlich<lb/>
den Begriff des Produktes in der Geometrie verfolgte, wie er von<lb/>
meinem Vater <note place="foot" n="*)">Vergleiche: J. G. Grassmanns Raumlehre Theil II. pag. 194. und dessen<lb/>
Trigonometrie p. 10.</note> aufgefasst wurde, so ergab sich mir, dass nicht nur<lb/>
das Rechteck, sondern auch das Parallelogram überhaupt als Produkt<lb/>
zweier an einander stossender Seiten desselben zu betrachten sei, wenn<lb/>
man nämlich wiederum nicht das Produkt der Längen, sondern der<lb/>
beiden Strecken mit Festhaltung ihrer Richtungen auffasste. Indem<lb/>
ich nun diesen Begriff des Produktes mit dem vorheraufgestellten<lb/>
der Summe in Kombination brachte, so ergab sich die auffallendste<lb/>
Harmonie; wenn ich nämlich statt die in dem vorher angegebenen<lb/>
Sinne genommene Summe zweier Strecken mit einer dritten in der-<lb/>
selben Ebene liegenden Strecke in dem eben aufgestellten Sinne<lb/>
zu multipliciren, die Stücke einzeln mit derselben Strecke multipli-<lb/>
cirte, und die Produkte mit gehöriger Beobachtung ihrer positiven<lb/>
oder negativen Geltung addirte, so zeigte sich, dass in beiden Fällen<lb/>
jedesmal dasselbe Resultat hervorging und hervorgehen musste.<lb/>
Diese Harmonie liess mich nun allerdings ahnen, dass sich hiermit<lb/>
ein ganz neues Gebiet der Analyse aufschliessen würde, was zu<lb/>
wichtigen Resultaten führen könnte. Doch blieb diese Idee, da<lb/>
<pb n="VII" facs="#f0011"/>
<fw type="header" place="top"><hi rendition="#g">Vorrede.</hi></fw><lb/>
mich mein Beruf in andere Kreise der Beschäftigung hineinzog,<lb/>
wieder eine ganze Zeit lang ruhen; auch machte mich das merk-<lb/>
würdige Resultat anfangs betroffen, dass für diese neue Art des<lb/>
Produktes zwar die übrigen Gesetze der gewöhnlichen Multiplikation<lb/>
und namentlich ihre Beziehung zur Addition bestehen blieb, dass<lb/>
man aber die Faktoren nur vertauschen konnte, wenn man zugleich<lb/>
die Vorzeichen umkehrte (+ in &#x2014; verwandelte und umgekehrt).<lb/>
Eine Arbeit über die Theorie der Ebbe und Fluth, welche ich spä-<lb/>
terhin vornahm, führte mich zu der Mécanique analytique des La<lb/>
Grange und dadurch wieder auf jene Ideen der Analyse zurück.<lb/>
Alle Entwickelungen in jenem Werke gestalteten sich nun durch die<lb/>
Principien dieser neuen Analyse auf eine so einfache Weise um,<lb/>
dass oft die Rechnung mehr als zehnmal kürzer ausfiel, als sie in<lb/>
jenem Werke geführt war. Dies ermuthigte mich, auch auf die<lb/>
schwierige Theorie der Ebbe und Fluth die neue Analyse anzuwen-<lb/>
den; es waren dazu mannigfache neue Begriffe zu entwickeln, und<lb/>
in die Analyse zn kleiden; namentlich führte mich der Begriff der<lb/>
Schwenkung zur geometrischen Exponentialgrösse, zu der Analyse<lb/>
der Winkel und der trigonometrischen Funktionen u. s. w.<note place="foot" n="*)">Die nähere Nachweisung s. unten.</note> Und<lb/>
ich hatte die Freude zu sehen, wie durch die so gestaltete und er-<lb/>
weiterte Analyse nicht nur die oft sehr verwickelten und unsymme-<lb/>
trischen Formeln, welche dieser Theorie zu Grunde liegen <note place="foot" n="**)">Vergl. La Place Méc. céleste. liv. IV.</note>, sich<lb/>
in höchst einfache und symmetrische Formeln umsetzten, sondern<lb/>
auch die Art ihrer Entwickelung stets dem Begriffe zur Seite ging.<lb/>
In der That konnte nicht nur <hi rendition="#g">jede</hi> Formel, welche im Gange der<lb/>
Entwickelung sich ergab, aufs leichteste in Worte gekleidet werden,<lb/>
und drückte dann jedesmal ein besonderes Gesetz aus; sondern<lb/>
auch jeder Fortschritt von einer Formel zur andern erschien unmit-<lb/>
telbar nur als der symbolische Ausdruck einer parallel gehenden<lb/>
<pb n="VIII" facs="#f0012"/>
<fw type="header" place="top"><hi rendition="#g">Vorrede.</hi></fw><lb/>
begrifflichen Beweisführung. Bei der sonst üblichen Methode zeigte<lb/>
sich durch die Einführung willkührlicher Koordinaten, die mit der<lb/>
Sache nichts zu schaffen haben, die Idee gänzlich verdunkelt,<lb/>
und die Rechnung bestand in einer mechanischen, dem Geiste nichts<lb/>
darbietenden und darum Geist tödtenden Formelentwickelung.<lb/>
Hingegen hier, wo die Idee, durch nichts fremdartiges getrübt,<lb/>
überall durch die Formeln in voller Klarheit hindurchstrahlte,<lb/>
war auch bei jeder Formelentwickelung der Geist in der Fortent-<lb/>
wickelung der Idee begriffen. &#x2014; Durch diesen Erfolg nun hielt ich<lb/>
mich zu der Hoffnung berechtigt, in dieser neuen Analyse die einzig<lb/>
naturgemässe Methode gefunden zu haben, nach welcher jede An-<lb/>
wendung der Mathematik auf die Natur fortschreiten müsse, und<lb/>
nach welcher gleichfalls die Geometrie zu behandeln sei, wenn sie<lb/>
zu allgemeinen und fruchtreichen Ergebnissen führen solle <note place="foot" n="*)">In der That zeigte sich bald, wie durch diese Analyse die Differenz zwi-<lb/>
schen der analytischen und synthetischen Behandlung der Geometrie gänzlich<lb/>
verschwand.</note>. Es<lb/>
reifte daher in mir der Entschluss, aus der Darstellung, Er-<lb/>
weiterung und Anwendung dieser Analyse eine Aufgabe meines<lb/>
Lebens zu machen. Indem ich nun meine freie Zeit diesem<lb/>
Gegenstande ungetheilt zuwandte, so füllten sich allmälig die<lb/>
Lücken aus, welche die frühere gelegentliche Bearbeitung ge-<lb/>
lassen hatte. Namentlich ergab sich auf die Weise und mit den<lb/>
Modifikationen, wie ich in dem Werke selbst dargestellt habe, dass<lb/>
als Summe mehrerer Punkte ihr Schwerpunkt, als Produkt zweier<lb/>
Punkte ihre Verbindungsstrecke, als das dreier der zwischen ihnen<lb/>
liegende Flächenraum und als das Produkt von vier Punkten der<lb/>
zwischen ihnen liegende Körperraum (die Pyramide) aufgefasst<lb/>
werden konnte. Die Auffassung des Schwerpunktes als Summe<lb/>
veranlasste mich, den barycentrischen Kalkül von Möbius zu ver-<lb/>
gleichen, ein Werk, das ich bis dahin nur dem Titel nach kannte;<lb/>
<pb n="IX" facs="#f0013"/>
<fw type="header" place="top"><hi rendition="#g">Vorrede.</hi></fw><lb/>
und zu meiner nicht geringen Freude fand ich hier denselben Be-<lb/>
griff der Summation der Punkte vor, zu dem mich der Gang der<lb/>
Entwickelung geführt hatte, und war somit zu dem ersten, aber wie<lb/>
die Folge lehrte, auch zu dem einzigen Berührungspunkte gelangt,<lb/>
welchen die neue Analyse mit dem schon anderweitig bekannten<lb/>
darbot. Da indessen der Begriff eines Produktes von Punkten in<lb/>
jenem Werke gar nicht vorkommt, mit diesem Begriffe aber, indem<lb/>
er mit dem der Summe in Kombination tritt, erst die Entfaltung<lb/>
der neuen Analyse beginnt, so konnte ich auch von dorther keine<lb/>
weitere Förderung meiner Aufgabe erwarten. Indem ich daher nun<lb/>
daran ging, die so gefundenen Resultate zusammenhängend und von<lb/>
Anfang an zu bearbeiten, so dass ich mich auch auf keinen in ir-<lb/>
gend einem Zweige der Mathematik bewiesenen Satz zu berufen<lb/>
gedachte, so ergab sich, dass die von mir aufgefundene Analyse<lb/>
nicht, wie mir Anfangs schien, bloss auf dem Gebiete der Geometrie<lb/>
sich bewegte; sondern ich gewahrte bald, dass ich hier auf das<lb/>
Gebiet einer neuen Wissenschaft gelangt sei, von der die Geometrie<lb/>
selbst nur eine specielle Anwendung sei. Schon lange war es mir<lb/>
nämlich einleuchtend geworden, dass die Geometrie keinesweges<lb/>
in dem Sinne wie die Arithmetik oder die Kombinationslehre als<lb/>
ein Zweig der Mathematik anzusehen sei, vielmehr die Geometrie<lb/>
schon auf ein in der Natur gegebenes (nämlich den Raum) sich be-<lb/>
ziehe, und dass es daher einen Zweig der Mathematik geben müsse,<lb/>
der in rein abstrakter Weise ähnliche Gesetze aus sich erzeuge, wie<lb/>
sie in der Geometrie an den Raum gebunden erscheinen. Durch<lb/>
die neue Analyse war die Möglichkeit, einen solchen rein abstrak-<lb/>
ten Zweig der Mathematik auszubilden, gegeben; ja diese Analyse,<lb/>
sobald sie, ohne irgend einen schon anderweitig erwiesenen Satz<lb/>
vorauszusetzen, entwickelt wurde, und sich rein in der Abstraktion<lb/>
bewegte, war diese Wissenschaft selbst. Der wesentliche Vortheil,<lb/>
welcher durch diese Auffassung erreicht wurde, war der Form nach<lb/>
der, dass nun alle Grundsätze, welche Raumesanschauungen aus-<lb/>
<pb n="X" facs="#f0014"/>
<fw type="header" place="top"><hi rendition="#g">Vorrede.</hi></fw><lb/>
drückten, gänzlich wegfielen, und somit der Anfange in eben so un-<lb/>
mittelbarer wurde, wie der der Arithmetik, dem Inhalte nach aber<lb/>
der, dass die Beschränkung auf drei Dimensionen wegfiel. Erst hier-<lb/>
durch traten die Gesetze in ihrer Unmittelbarkeit und Allgemeinheit<lb/>
ans Licht und stellten sich in ihrem wesentlichen Zusammenhange<lb/>
dar, und manche Gesetzmässigkeit, die bei drei Dimensionen entwe-<lb/>
der noch gar nicht, oder nur verdeckt vorhanden war, entfaltete<lb/>
sich nun bei dieser Verallgemeinerung in ihrer ganzen Klarheit. &#x2014;<lb/>
Uebrigens ergab sich im Verlauf, dass mit den gehörigen Bestim-<lb/>
mungen, wie sie im Werke selbst zu finden sind, der Durchschnitts-<lb/>
punkt zweier Linien, die Durchschnittslinie zweier Ebenen und der<lb/>
Durchschnittspunkt dreier Ebenen als Produkte jener Linien oder<lb/>
dieser Ebenen aufgefasst werden konnten <note place="foot" n="*)">Vergl. Kap. 3 des zweiten Abschnitts.</note>, woraus sich dann zu-<lb/>
gleich eine höchst einfache und allgemeine Kurventheorie ergab <note place="foot" n="**)">Vergl. dasselbe Kapitel.</note>.<lb/>
Darauf ging ich nun zur Erweiterung und Begründung dessen über,<lb/>
was ich für den zweiten Theil dieses Werkes bestimmt habe, wohin<lb/>
ich nämlich alles dasjenige verwiesen habe, was irgend wie den Be-<lb/>
griff der Schwenkung oder des Winkels voraussetzt. Da dieser<lb/>
zweite Theil, welcher das Werk schliessen wird, erst später im<lb/>
Druck erscheinen soll, so scheint es mir für die Uebersicht des<lb/>
Ganzen nöthig, die hierher gehörigen Ergebnisse etwas genauer zu<lb/>
bezeichnen. Zu diesem Ende habe ich zuerst die Resultate anzu-<lb/>
geben, welche sich schon vor der zusammenhängenden Bearbeitung<lb/>
ergeben hatten. Ich habe eben gezeigt, wie als Produkt zweier<lb/>
Strecken das Parellelogramm aufgefasst werden kann, wenn nämlich,<lb/>
wie hier überall geschieht, die Richtung der Srecken mit festge-<lb/>
halten wird; wie aber dies Produkt dadurch ausgezeichnet ist, dass<lb/>
die Faktoren nur mit Zeichenwechsel vertauscht werden können,<lb/>
während zugleich das zweier gleichgerichteter Strecken offenbar<lb/>
<pb n="XI" facs="#f0015"/>
<fw type="header" place="top"><hi rendition="#g">Vorrede.</hi></fw><lb/>
null ist. Diesem Begriffe stellte sich ein anderer zur Seite, der<lb/>
sich gleichfalls auf Strecken mit festgehaltener Richtung bezieht.<lb/>
Nämlich wenn ich die eine Strecke senkrecht auf die andere pro-<lb/>
jicirte, so stellte sich das arithmetische Produkt dieser Projektion<lb/>
in die Strecke, worauf projicirt war, gleichfalls als Produkt jener<lb/>
Strecken dar, sofern auch hierfür die multiplikative Beziehung zur<lb/>
Addition galt. Aber das Produkt war von ganz anderer Art, wie<lb/>
jenes erstere, insofern die Faktoren desselben ohne Zeichenwechsel<lb/>
vertauschbar waren, und das Produkt zweier gegen einander senk-<lb/>
rechter Strecken als null erschien. Ich nannte jenes erstere Pro-<lb/>
dukt das äussere, dies letztere das innere Produkt, sofern jenes<lb/>
nur bei auseinander tretenden Richtungen, dieses nur bei Annäherung<lb/>
derselben d. h. bei theilweisem Ineinandersein einen geltenden<lb/>
Werth hatte. Dieser Begriff des inneren Produktes, welcher sich<lb/>
mir schon bei der Durcharbeitung der Mécanique analytique als<lb/>
nothwendig herausgestellt hatte, führte zugleich zu dem Begriffe<lb/>
der absoluten Länge <note place="foot" n="*)">Auch dieser Begriff, da er die Schwenkung voraussetzt, gehört dem zwei-<lb/>
ten Theile an.</note>. &#x2014; Eben so hatte sich mir schon bei der<lb/>
Bearbeitung der Theorie der Ebbe und Fluth die geometrische Ex-<lb/>
ponentialgrösse ergeben; nämlich wenn a eine Strecke (mit festge-<lb/>
haltener Richtung) und a einen Winkel (mit festgehaltener Schwen-<lb/>
kungsebene) darstellt, so ergab sich aus rein inneren Gründen, deren<lb/>
Angabe mich jedoch zu weit führen würde, dass a. e<hi rendition="#sup">&#x03B1;</hi>, wo e als die<lb/>
Grundzahl des natürlichen Logarithmensystems aufgefasst werden<lb/>
kann, die Strecke bedeutet, welche aus a durch eine Schwenkung<lb/>
hervorgeht, die den Winkel &#x03B1; erzeugt; d. h. es bedeutet a. e<hi rendition="#sup">&#x03B1;</hi> die<lb/>
Strecke a geschwenkt um den Winkel &#x03B1;. Wenn ferner Cos &#x03B1;, wo<lb/>
&#x03B1; einen Winkel ausdrückt im geometrischen Sinne, dieselbe Zahl<lb/>
vorstellt wie cos &#x1FB1;, wo &#x1FB1; den zu dem Winkel gehörigen, durch den<lb/>
Halbmesser gemessenen Bogen bedeuten soll: so folgt aus jenem<lb/>
<pb n="XII" facs="#f0016"/>
<fw type="header" place="top"><hi rendition="#g">Vorrede.</hi></fw><lb/>
Begriffe der Exponentialgrösse sogleich, dass<lb/>
<formula/> sei <note place="foot" n="*)">In der That wenn AB (Figur 1) die ursprüngliche Strecke ist, und dieselbe<lb/>
um den Winkel &#x03B1; in die Lage AC, um den Winkel -&#x03B1; aber in die Lage AD ge-<lb/>
schwenkt wird, und man das Parallelogramm ACDE vollendet, so ist AE die Sum-<lb/>
me der Strecken AC + AD, und die Hälfte AF dieser Summe der Cosinus des<lb/>
Winkels &#x03B1;.</note>. Eben so wenn Sin &#x03B1; die Grösse vorstellt, welche die Strecke,<lb/>
mit der sie multiplicirt ist, nach der Schwenkungsseite des Win-<lb/>
kels &#x03B1; um 90° in ihrer Richtung ändert, und zugleich ihre absolute<lb/>
Länge auf gleiche Weise ändert wie sin &#x1FB1;, so ist<lb/>
<formula/> und es ergiebt sich daraus die Gleichung<lb/>
<formula/> alles Gleichungen, welche die auffallendste Analogie mit den be-<lb/>
kannten imaginären Ausdrücken verrathen.</p><lb/>
<p>Soweit hatten sich diese Begriffe schon früher ergeben. Als<lb/>
ich nun auch diese Begriffe zu verallgemeinern trachtete, so erwei-<lb/>
terte sich zuerst der Begriff des inneren Produktes auf entspre-<lb/>
chende Weise, wie ich dies für das äussere Produkt in Bezug auf<lb/>
das Durchschneiden der Linien und Ebenen oben angedeutet habe;<lb/>
sodann kam ich zunächst auf den Begriff des Quotienten verschie-<lb/>
den gerichteter Strecken, und verstand unter <formula notation="TeX">\frac {a}{b}</formula> wo a und b ver-<lb/>
schieden gerichtete Strecken von gleicher Länge vorstellen, die<lb/>
Grösse, welche jede in derselben Ebene liegende Strecke um den<lb/>
Winkel ba (von b nach a gerechnet) ändert, so dass in der That,<lb/>
wie es sein muss, <formula notation="TeX">\frac {a}{b}</formula> b = a ist; und hieraus ergab sich dann der<lb/>
Begriff für den Fall, dass a und b von ungleicher Länge sind, un-<lb/>
mittelbar. Jener einfache Begriff wurde nun aber die Quelle für<lb/>
eine Reihe der interessantesten Beziehungen. Zuerst ergab sich<lb/>
<pb n="XIII" facs="#f0017"/>
<fw type="header" place="top"><hi rendition="#g">Vorrede.</hi></fw><lb/>
hieraus sogleich eine neue Art der Multiplikation, welche dieser Division<lb/>
entsprach, und sich von allen früheren dadurch unterschied, dass das<lb/>
Produkt dieser neuen Art nur 0 werden konnte, wenn einer der<lb/>
Faktoren 0 wurde, während die Faktoren vertauschbar blieben, kurz<lb/>
eine Multiplikation, welche in allen ihren Gesetzen der gewöhnli-<lb/>
chen arithmetischen analog blieb; und der Begriff derselben ging<lb/>
leicht hervor, wenn ich eine Strecke fortschreitend mit verschiedenen<lb/>
solchen Quotienten multiplicirte, und dann den einen Quotienten<lb/>
auffasste, welcher statt dieser fortschreitenden Faktoren gesetzt<lb/>
werden konnte. Da nun nach der Definition, wenn ab den Winkel<lb/>
beider Strecken, welche von gleicher Länge sind, bedeutet<lb/>
<formula/> ist, so hat man auch<lb/>
<formula/> Ferner, wenn der Winkel ab der mte Theil von ac ist, so hat man<lb/>
<formula/> weil nämlich, wenn eine Strecke m mal fortschreitend die Schwen-<lb/>
kung <formula notation="TeX">\frac {b}{a}</formula> erleidet, sie dann im Ganzen die Schwenkung <formula notation="TeX">\frac {c}{a}</formula> voll-<lb/>
endet. Also auch, wenn der Winkel ab halb so gross ist als ac, so ist<lb/>
<formula/> Ist namentlich <formula notation="TeX">\frac {b}{a}</formula> der Schwenkung um einen Rechten, also <formula notation="TeX">\frac {c}{a}</formula> der<lb/>
um 2 Rechte gleich, so ist, da c = -a, also <formula notation="TeX">\frac {c}{a}</formula> = -1 ist, <formula notation="TeX">\frac {b}{a}</formula> = &#x221A; -1,<lb/>
d. h. der Ausdruck &#x221A; -1 mit einer Strecke multiplcirt ändert ihre Rich-<lb/>
tung um 90° nach irgend einer, dann aber allemal nach derselben<lb/>
Seite hin. Diese schöne Bedeutung der imaginären Grösse ver-<lb/>
vollständigte sich noch dadurch, dass sich ergab, dass<lb/>
<formula/> denselben Werth bezeichnen, wenn &#x03B1; den Winkel, (&#x03B1;) aber den da-<lb/>
zu gehörigen Bogen dividirt durch den Halbmesser bedeutet; in<lb/>
<pb n="XIV" facs="#f0018"/>
<fw type="header" place="top"><hi rendition="#g">Vorrede.</hi></fw><lb/>
der That fand sich dann<lb/>
<formula/> wie gehörig, und eben so<lb/>
<formula/> Formeln, welche also eine rein geometrische Bedeutung haben, in-<lb/>
dem e<hi rendition="#sup">x</hi>&#x221A;<hi rendition="#sup">-1</hi> die Schwenkung um einen Winkel, bedeutet dessen<lb/>
Bogen durch den Halbmesser gemessen x gibt. Hiernach nun gewannen<lb/>
alle imaginären Ausdrücke eine rein geometrische Bedeutung, und las-<lb/>
sen sich durch geometrische Konstruktionen darstellen. Zugleich<lb/>
war der Winkel als Logarithmus des Quotienten <formula notation="TeX">\frac {b}{a}</formula> bestimmt, da-<lb/>
her auch die unendliche Menge seiner Werthe bei derselben Schen-<lb/>
kellage. Eben so nun zeigte sich auch umgekehrt, wie man ver-<lb/>
mittelst der so gefundenen Bedeutung des Imaginären auch die Ge-<lb/>
setze der Analyse innerhalb der Ebene ableiten kann, hingegen ist<lb/>
es nicht mehr möglich, vermittelst des Imaginären auch die Gesetze<lb/>
für den Raum abzuleiten. Auch stellen sich überhaupt der Betrach-<lb/>
tung der Winkel im Raume Schwierigkeiten entgegen, zu deren<lb/>
allseitiger Lösung mir noch nicht hinreichende Musse geworden ist.</p><lb/>
<p>Dies etwa sind die Gegenstände, welche ich mir für den zwei-<lb/>
ten und letzten Theil vorbehalten habe, wenigstens so weit sie bis<lb/>
jetzt von mir bearbeitet sind, mit ihm wird das Werk geschlossen<lb/>
sein. Die Zeit, wann dieser zweite Theil erscheinen wird, kann<lb/>
ich noch nicht bestimmen, indem es mir bei den mannigfachen<lb/>
Arbeiten, in welche mich mein jetziges Amt verwickelt, unmöglich<lb/>
wird, diejenige Ruhe zu finden, welche für die Bearbeitung dessel-<lb/>
ben nothwendig ist. Doch bildet auch dieser erste Theil ein für<lb/>
sich bestehendes, in sich abgeschlossenes Ganze, und ich hielt es<lb/>
für zweckmässiger, diesen ersten Theil mit den zugehörigen An-<lb/>
wendungen zusammen erscheinen zu lassen, als beide Theile zu-<lb/>
sammen und von den Anwendungen gesondert.</p><lb/>
<pb n="XV" facs="#f0019"/>
<fw type="header" place="top"><hi rendition="#g">Vorrede.</hi></fw><lb/>
<p>In der That ist es bei der Darstellung einer neuen Wissen-<lb/>
schaft, damit ihre Stellung und ihre Bedeutung recht erkannt werde,<lb/>
unumgänglich nothwendig, sogleich ihre Anwendung und ihre Be-<lb/>
ziehung zu verwandten Gegenständen zu zeigen. Hierzu soll auch<lb/>
zugleich die Einleitung dienen. Diese ist der Natur der Sache nach<lb/>
mehr philosophischer Natur, und, wenn ich diesselbe aus dem Zu-<lb/>
sammenhange des ganzen Werkes heraussonderte, so geschah dies,<lb/>
um die Mathematiker nicht sogleich durch die philosophische Form<lb/>
zurückzuschrecken. Es herrscht nämlich noch immer unter den Ma-<lb/>
thematikern und zum Theil nicht mit Unrecht eine gewisse Scheu<lb/>
vor philosophischen Erörterungen mathematischer und physikalischer<lb/>
Gegenstände; und in der That leiden die meisten Untersuchungen<lb/>
dieser Art, wie sie namentlich von Hegel und seiner Schule geführt<lb/>
sind, an einer Unklarheit und Willkühr, welche alle Frucht solcher<lb/>
Untersuchungen vernichtet. Dessen ungeachtet glaubte ich es der<lb/>
Sache schuldig zu sein, der neuen Wissenschaft ihre Stelle im Ge-<lb/>
biete des Wissens anweisen zu müssen, und stellte daher, um bei-<lb/>
den Forderungen zu genügen, eine Einleitung voran, welche ohne<lb/>
dem Verständniss des Ganzen wesentlich zu schaden, überschlagen<lb/>
werden kann. Auch bemerke ich, dass unter den Anwendungen<lb/>
gleichfalls die, welche sich auf Gegenstände der Natur (Physik,<lb/>
Krystallonomie) beziehen, überschlagen werden können, ohne dass<lb/>
dadurch der Gang der ganzen Entwickelung gestört wird. Durch<lb/>
diese Anwendungen auf die Physik glaubte ich besonders die Wich-<lb/>
tigkeit, ja die Unentbehrlichkeit der neuen Wissenschaft und der in<lb/>
ihr gebotenen Analyse dargethan zu haben. Dass dieselbe in ihrer<lb/>
konkreten Gestalt, d. h. in ihrer Uebertragung auf die Geometrie,<lb/>
einen vortrefflichen Unterrichtsgegenstand liefern würde, welcher<lb/>
einer durchaus elementaren Behandlung fähig ist, hoffe ich gele-<lb/>
gentlich einmal nachweisen zu können, indem zu einer solchen<lb/>
Nachweisung in dem Werke selbst, seiner Bestimmung gemäss, kein<lb/>
Platz gefunden werden konnte. Namentlich ist es bei einer ele-<lb/>
<pb n="XVI" facs="#f0020"/>
<fw type="header" place="top"><hi rendition="#g">Vorrede.</hi></fw><lb/>
mentaren Behandlung der Statik, wenn in derselben anschauliche<lb/>
und allgemeine (auch durch Konstruktion darstellbare) Resultate her-<lb/>
vorgehen sollen, unumgänglich nothwendig, den Begriff der Summe<lb/>
und des Produktes von Strecken aufzunehmen, und die Hauptgesetze<lb/>
dafür zu entwickeln, und ich bin gewiss, dass, wer das Aufnehmen<lb/>
dieser Begriffe einmal versucht hat, es nie wieder aufgeben wird.</p><lb/>
<p>Wenn ich so der neuen Wissenschaft, deren Bearbeitung hier<lb/>
wenigstens theilweise vorliegt, ganz ihr Recht zuerkannt habe, und<lb/>
ihr die Ansprüche, die sie im Gebiete des Wissens machen kann,<lb/>
auf keine Weise verkürzen will, so glaube ich dadurch mir nicht den<lb/>
Vorwurf der Anmassung zuzuziehen; denn die Wahrheit verlangt ihr<lb/>
Recht; sie ist nicht das Werk dessen, der sie zum Bewusstsein oder<lb/>
zur Anerkennung bringt; sie hat ihr Wesen und Dasein in sich selbst;<lb/>
und ihr aus falscher Bescheidenheit ihr Recht verkürzen ist ein<lb/>
Verrath an der Wahrheit. Aber desto mehr Nachsicht muss ich in<lb/>
Anspruch nehmen für alles das, was <hi rendition="#g">mein</hi> Werk an der Wissen-<lb/>
schaft ist. Denn ich bin mir, ungeachtet aller auf die Form ver-<lb/>
wandten Mühe, dennoch der grossen Unvollkommenheit derselben<lb/>
bewusst. Zwar habe ich das Ganze mehrere male durchgearbeitet<lb/>
in verschiedenen Formen, bald in Euklidischer Form von Erklä-<lb/>
rungen und Lehrsätzen in möglichster Strenge, bald in Form einer<lb/>
zusammenhängenden Entwickelung mit möglichster Uebersichtlich-<lb/>
keit, bald beides mit einander verflechtend, indem ich die Ueber-<lb/>
sicht-gebende Darstellung vorangehen, und dann die Entwickelung<lb/>
nach Euklidischer Form folgen liess. Zwar bin ich mir dessen<lb/>
wohl bewusst, dass bei abermaliger Umarbeitung manches in bes-<lb/>
serer, d. h. theils strengerer, theils übersichtlicherer Form hervor-<lb/>
treten würde. Aber von der Ueberzeugung durchdrungen, dass ich<lb/>
doch keine volle Befriedigung hoffen könne, und der Einfachheit, der<lb/>
Wahrheit gegenüber, die Darstellung doch immer nur dürftig bleiben<lb/>
müsse, entschloss ich mich, mit der Form hervorzutreten, welche<lb/>
mir zur Zeit als die beste erschien. Einen besonderen Grund der<lb/>
<pb n="XVII" facs="#f0021"/>
<fw type="header" place="top"><hi rendition="#g">Vorrede.</hi></fw><lb/>
Nachsicht hoffe ich auch darin zu finden, dass mir die Zeit für<lb/>
die Bearbeitung vermöge meiner amtlichen Thätigkeit nur äusserst<lb/>
kärglich und stückenweise zugemessen war, auch mir mein Amt<lb/>
keine Gelegenheit darbot, durch Mittheilungen aus dem Gebiete die-<lb/>
ser Wissenschaft, oder auch nur verwandter Gegenstände, die le-<lb/>
bendige Frische zu gewinnen, welche wie ein lebendiger Hauch das<lb/>
Ganze durchwehen muss, wenn es als ein lebendiges Glied an dem<lb/>
Organismus des Wissens erscheinen soll. Doch wenn auch eine<lb/>
Berufsthätigkeit, in welcher solche Mittheilungen aus dem Gebieto<lb/>
der Wissenschaft meine eigentliche Aufgabe sein würden, als das<lb/>
Ziel meiner Wünsche und Bestrebungen mir vor Augen steht, so<lb/>
glaubte ich doch die Bearbeitung dieser Wissenschaft nicht bis zur<lb/>
Erreichung dieses Zieles aufschieben zu dürfen, zumal da ich hoffen<lb/>
konnte, durch die Bearbeitung dieses Theiles selbst mir den Weg<lb/>
zu jenem Ziele bahnen zu können.</p><lb/>
<dateline>Stettin den 28. Juni 1844.</dateline></div><lb/>
<milestone unit="section" rendition="#hr"/><lb/>
<fw type="sig" place="bottom">**</fw><lb/>
<pb n="[XVIII]" facs="#f0022"/>
<pb n="[XIX]" facs="#f0023"/>
<div n="1"><head><hi rendition="#b"><hi rendition="#g">Einleitung.</hi></hi></head><lb/>
<milestone unit="section" rendition="#hr"/><lb/>
<div n="2"><head><hi rendition="#b">A. <hi rendition="#g">Ableitung des Begriffs der reinen Mathematik.</hi></hi></head><lb/>
<p>1. Die oberste Theilung aller Wissenschaften ist die in reale<lb/>
und formale, von denen die ersteren das Sein, als das dem Denken<lb/>
selbstständig gegenübertretende, im Denken abbilden, und ihre<lb/>
Wahrheit haben in der Uebereinstimmung des Denkens mit jenem<lb/>
Sein; die letzteren hingegen das durch das Denken selbst gesetzte<lb/>
zum Gegenstande haben, und ihre Wahrheit haben in der Ueber-<lb/>
einstimmung der Denkprocesse unter sich.</p><lb/>
<p><hi rendition="#et">Denken ist nur in Bezug auf ein Sein, was ihm gegenübertritt<lb/>
und durch das Denken abgebildet wird; aber dies Sein ist bei den<lb/>
realen Wissenschaften ein selbstständiges, ausserhalb des Denkens<lb/>
für sich bestehendes, bei den formalen hingegen ein durch das<lb/>
Denken selbst gesetztes, was nun wieder einem zweiten Denkakte<lb/>
als Sein sich gegenüberstellt. Wenn nun die Wahrheit überhaupt<lb/>
in der Uebereinstimmung des Denkens mit dem Sein beruht, so<lb/>
beruht sie insbesondere bei den formalen Wissenschaften in der<lb/>
Uebereinstimmung des zweiten Denkaktes mit dem durch den ersten<lb/>
gesetzten Sein, also in der Uebereinstimmung beider Denkakte.<lb/>
Der Beweis in den formalen Wissenschaften geht daher nicht über<lb/>
das Denken selbst hinaus in eine andere Sphäre über, sondern ver-<lb/>
harrt rein in der Kombination der verschiedenen Denkakte. Daher<lb/>
dürfen auch die formalen Wissenschaften nicht von Grundsätzen<lb/>
aus gehen, wie die realen; sondern ihre Grundlage bilden die<lb/>
Definitionen <note place="foot" n="*)" xml:id="a9" next="#b9">Wenn man in die formalen Wissenschaften, wie z. B. in die Arithmetik,<lb/>
dennoch Grundsätze eingeführt hat, so ist dies als ein Missbrauch anzusehen, der<lb/>
nur aus der entsprechenden Behandlung der Geometrie zu erklären ist. Ich</note>.</hi></p><lb/>
<pb n="XX" facs="#f0024"/>
<fw type="header" place="top"><hi rendition="#g">Einleitung.</hi></fw><lb/>
<p>2. Die formalen Wissenschaften betrachten entweder die <hi rendition="#g">all-<lb/>
gemeinen</hi> Gesetze des Denkens, oder sie betrachten das <hi rendition="#g">Beson-<lb/>
dere</hi> durch das Denken gesetzte, ersteres die Dialektik (Logik),<lb/>
letzteres die reine Mathematik.</p><lb/>
<p><hi rendition="#et">Der Gegensatz zwischen Allgemeinem und Besonderem bedingt<lb/>
also die Theilung der formalen Wissenschaften in Dialektik und<lb/>
Mathematik. Die erstere ist eine philosophische Wissenschaft,<lb/>
indem sie die Einheit in allem Denken aufsucht, die Mathematik<lb/>
hingegen hat die entgegengesetzte Richtung, indem sie jedes Gedachte<lb/>
einzeln als ein Besonderes auffasst.</hi></p><lb/>
<p>3. Die reine Mathematik ist daher die Wissenschaft des <hi rendition="#g">be-<lb/>
sonderen</hi> Seins als eines durch das Denken <hi rendition="#g">gewordenen.</hi> Das<lb/>
besondere Sein, in diesem Sinne aufgefasst, nennen wir eine<lb/>
Denkform oder schlechtweg eine <hi rendition="#g">Form.</hi> Daher ist reine Mathe-<lb/>
matik <hi rendition="#g">Formenlehre.</hi></p><lb/>
<p><hi rendition="#et">Der Name Grössenlehre eignet nicht der gesammten Mathema-<lb/>
tik, indem derselbe auf einen wesentlichen Zweig derselben, auf<lb/>
die Kombinationslehre, keine Anwendung findet, und auf die Arith-<lb/>
metik auch nur im uneigentlichen Sinne <note place="foot" n="*)">Der Begriff der Grösse wird in der Arithmetik durch den der Anzahl ver-<lb/>
treten; die Sprache unterscheidet daher sehr wohl vermehren und vermindern,<lb/>
was der Zahl angehört, von vergrössern und verkleinern, was der Grösse.</note>. Dagegen scheint der Aus-<lb/>
druck Form wieder zu weit zu sein, und der Name Denkform angemes-<lb/>
sener; allein die Form in ihrer reinen Bedeutung, abstrahirt von allem<lb/>
realen Inhalte, ist eben nichts anderes, als die Denkform, und somit der<lb/>
Ausdruck entsprechend. Ehe wir zur Theilung der Formenlehre über-<lb/>
gehen, haben wir einen Zweig auszusondern, den man bisher mit Unrecht<lb/>
ihr zugerechnet hat, nämlich die Geometrie. Schon aus dem oben auf-<lb/>
gestellten Begriffe leuchtet ein, dass die Geometrie, eben so wie die Me-<lb/>
chanik, auf ein reales Sein zurückgeht; nämlich dies ist für die Geometrie<lb/>
der Raum; und es ist klar, wie der Begriff des Raumes keineswe-<lb/>
ges durch das Denken erzeugt werden kann, sondern demselben<lb/>
<note place="foot" n="*)" xml:id="b9" prev="#a9">werde hierauf später noch einmal ausführlicher zurückkommen. Hier genüge es,<lb/>
das Fehlen der Grundsätze in den formalen Wissenschaften als nothwendig dar-<lb/>
gegethan zu haben.</note><lb/>
<pb n="XXI" facs="#f0025"/>
<fw type="header" place="top"><hi rendition="#g">Einleitung.</hi></fw><lb/>
stets als ein gegebenes gegenübertritt. Wer das Gegentheil behaup-<lb/>
ten wollte, müsste sich der Aufgabe unterziehen, die Nothwendig-<lb/>
keit der drei Dimensionen des Raumes aus den reinen Denkgesetzen<lb/>
abzuleiten, eine Aufgabe, deren Lösung sich sogleich als unmöglich<lb/>
darstellt. &#x2014; Wollte nun jemand, obgleich er dies zugeben müsste,<lb/>
dennoch der Geometrie zu Liebe den Namen der Mathematik auch<lb/>
auf sie ausdehnen; so könnten wir uns dies zwar gefallen lassen,<lb/>
wenn er uns auch auf der andern Seite unsern Namen der For-<lb/>
menlehre oder irgend einen gleichgeltenden will stehen lassen; doch<lb/>
aber müssten wir ihn im Voraus darauf hinweisen, dass dann jener<lb/>
Name, weil er das differenteste in sich schliesst, auch nothwendig<lb/>
mit der Zeit als überflüssig werde verworfen werden. Die Stel-<lb/>
lung der Geometrie zur Formenlehre hängt von dem Verhältniss<lb/>
ab, in welchem die Anschauung des Raumes zum reinen Denken<lb/>
steht. Wenn gleich wir nun sagten, es trete jene Anschauung<lb/>
dem Denken als selbstständig gegebenes gegenüber, so ist damit<lb/>
doch nicht behauptet, dass die Anschauung des Raumes uns erst<lb/>
aus der Betrachtung der räumlichen Dinge würde; sondern sie ist<lb/>
eine Grundanschauung, die mit dem Geöffnetsein unseres Sinnes<lb/>
für die sinnliche Welt uns mitgegeben ist, und die uns eben so<lb/>
ursprünglich anhaftet, wie der Leib der Seele. Auf gleiche Weise<lb/>
verhält es sich mit der Zeit und mit der auf die Anschauungen<lb/>
der Zeit und des Raumes gegründeten Bewegung, weshalb man auch<lb/>
die reine Bewegungslehre (Phorometrie) mit gleichem Rechte wie<lb/>
die Geometrie den mathematischen Wissenschaften beigezählt hat.<lb/>
Aus der Anschauung der Bewegung fliesst vermittelst des Gegensatzes<lb/>
von Ursache und Wirkung der Begriff der bewegenden Kraft, so<lb/>
dass also Geometrie, Phorometrie und Mechanik als Anwendungen<lb/>
der Formenlehre auf die Grundanschauungen der sinnlichen Welt<lb/>
erscheinen.</hi></p></div><lb/>
<div n="2"><head><hi rendition="#b">B. <hi rendition="#g">Ableitung des Begriffs der Ausdehnungslehre.</hi></hi></head><lb/>
<p>4. Jedes durch das Denken gewordene (vergl. Nr. 3) kann<lb/>
auf zwiefache Weise geworden sein, entweder durch einen einfachen<lb/>
Akt des <hi rendition="#g">Erzeugens,</hi> oder durch einen zwiefachen Akt des <hi rendition="#g">Setzens</hi><lb/>
<pb n="XXII" facs="#f0026"/>
<fw type="header" place="top"><hi rendition="#g">Einleitung.</hi></fw><lb/>
und <hi rendition="#g">Verknüpfens.</hi> Das auf die erste Weise gewordene ist die<lb/>
<hi rendition="#g">stetige Form</hi> oder die <hi rendition="#g">Grösse</hi> im engeren Sinn, das auf die<lb/>
letztere Weise gewordene die <hi rendition="#g">diskrete</hi> oder <hi rendition="#g">Verknüpfungs-Form.</hi></p><lb/>
<p><hi rendition="#et">Der schlechthin einfache Begriff des Werdens giebt die stetige<lb/>
Form. Das bei der diskreten Form vor der Verknüpfung gesetzte<lb/>
ist zwar auch durch das Denken gesetzt, erscheint aber für den<lb/>
Akt des Verknüpfens als Gegebenes, und die Art, wie aus dem<lb/>
Gegebenen die diskrete Form wird, ist ein blosses Zusammenden-<lb/>
ken. Der Begriff des stetigen Werdens ist am leichtesten aufzu-<lb/>
fassen, wenn man ihn zuerst nach der Analogie der geläufigeren,<lb/>
diskreten Entstehungsweise betrachtet. Nämlich da bei der steti-<lb/>
gen Erzeugung das jedesmal gewordene festgehalten, und das neu<lb/>
entstehende sogleich in dem Momente seines Entstehens mit jenem<lb/>
zusammengedacht wird: so kann man der Analogie wegen auch für die<lb/>
stetige Form dem <hi rendition="#g">Begriffe</hi> nach einen zwiefachen Akt des Setzens und<lb/>
Verknüpfens unterscheiden, aber beides hier zu Einem Akte vereinigt,<lb/>
und somit in eine unzertrennliche Einheit zusammengehend; näm-<lb/>
lich von den beiden Gliedern der Verknüpfung (wenn wir diesen<lb/>
Ausdruck der Analogie wegen für einen Augenblick festhalten) ist<lb/>
das eine das schon gewordene das andere hingegen das in dem<lb/>
Momente des Verknüpfens selbst neu entstehende, also nicht ein<lb/>
vor dem Verknüpfen schon fertiges. Beide Akte also, nämlich<lb/>
des Setzens und Verknüpfens, gehen ganz in einander auf, so dass<lb/>
nicht eher verknüpft werden kann, als gesetzt ist, und nicht eher<lb/>
gesetzt werden darf, als verknüpft ist; oder wieder in der dem<lb/>
Stetigen zukommenden Ausdrucksweise gesprochen: das was neu<lb/>
entsteht, entsteht eben nur <hi rendition="#g">an</hi> dem schon gewordenen, ist also ein<lb/>
Moment des Werdens selbst, was hier in seinem weiteren Verlauf<lb/>
als Wachsen erscheint.</hi></p><lb/>
<p><hi rendition="#et">Der Gegensatz des Diskreten und Stetigen ist (wie alle wahren<lb/>
Gegensätze) einfliessender, indem das Diskrete auch kann als stetig<lb/>
betrachtet werden, und umgekehrt das Stetige als Diskret. Das<lb/>
Diskrete wird als Stetiges betrachtet, wenn das Verknüpfte selbst<lb/>
wieder als Gewordenes und der Akt des Verknüpfens als ein Mo-<lb/>
ment des Werdens aufgefasst wird. Und das Stetige wird als<lb/>
Diskret betrachtet, wenn einzelne Momente des Werdens als blosse<lb/>
<pb n="XXIII" facs="#f0027"/>
<fw type="header" place="top"><hi rendition="#g">Einleitung.</hi></fw><lb/>
Verknüpfungsakte aufgefasst, und das so verknüpfte für die Ver-<lb/>
knüpfung als Gegebenes betrachtet wird.</hi></p><lb/>
<p>5. Jedes Besondere (Nr. 3) wird ein solches durch den Be-<lb/>
griff des <hi rendition="#g">Verschiedenen,</hi> wodurch es einem anderen Besonderen<lb/>
nebengeordnet, und durch den des <hi rendition="#g">Gleichen,</hi> wodurch es mit<lb/>
anderem Besonderen demselben Allgemeinen untergeordnet wird.<lb/>
Das aus dem Gleichen gewordene können wir die <hi rendition="#g">algebraische</hi><lb/>
Form, das aus dem Verschiedenen gewordene die <hi rendition="#g">kombinato-<lb/>
rische Form</hi> nennen.</p><lb/>
<p><hi rendition="#et">Der Gegensatz des Gleichen und Verschiedenen ist gleichfalls<lb/>
ein fliessender. Das Geiche ist verschieden, schon sofern das eine<lb/>
und das andere ihm Gleiche irgend wie gesondert ist (und ohne<lb/>
diese Sonderung wäre es nur Eins, also nicht Gleiches), das Ver-<lb/>
schiedene ist gleich, schon sofern beides durch die auf beides sich<lb/>
beziehende Thätigkeit verknüpft ist, also beides ein Verknüpftes ist.<lb/>
Darum verschwimmen aber nun beide Glieder keineswegs in einan-<lb/>
der, so dass man einen Massstab anzulegen hätte, durch den<lb/>
bestimmt würde, wie viel Gleiches gesetzt sei zwischen beiden<lb/>
Vorstellungen und wie viel Verschiedenes; sondern wenn auch dem<lb/>
Gleichen immer schon irgend wie das Verschiedene anhaftet und<lb/>
umgekehrt, so bildet doch nur jedesmal das Eine das Moment der<lb/>
Betrachtung, während das andere nur als die vorauszusetzende<lb/>
Grundlage des ersteren erscheint.</hi></p><lb/>
<p><hi rendition="#et">Unter der algebraischen Form ist hier nicht bloss die Zahl<lb/>
sondern auch das der Zahl im Gebiete des Stetigen entsprechende,<lb/>
und unter der kombinatorischen Form nicht nur die Kombination<lb/>
sondern auch das ihr im Stetigen entsprechende verstanden.</hi></p><lb/>
<p>6. Aus der Durchkreuzung dieser beiden Gegensätze, von<lb/>
denen der erstere auf die Art der Erzeugung, der letztere auf die<lb/>
Elemente der Erzeugung sich bezieht, gehen die vier Gattungen der<lb/>
Formen, und die ihnen entsprechenden Zweige der Formenlehre her-<lb/>
vor. Und zwar sondert sich zuerst die diskrete Form danach in<lb/>
<pb n="XXIV" facs="#f0028"/>
<fw type="header" place="top"><hi rendition="#g">Einleitung.</hi></fw><lb/>
Zahl und Kombination (Gebinde). <hi rendition="#g">Zahl</hi> ist die algebraisch diskrete<lb/>
Form, d. h. sie ist die Zusammenfassung des als gleichgesetzten;<lb/>
die <hi rendition="#g">Kombination</hi> ist die kombinatorisch diskrete Form, d. h. sie<lb/>
ist die Zusammenfassung des als verschieden gesetzten. Die Wis-<lb/>
senschaften des Diskreten sind also <hi rendition="#g">Zahlenlehre</hi> und <hi rendition="#g">Kombina-<lb/>
tionslehre</hi> (Verbindungslehre).</p><lb/>
<p><hi rendition="#et">Dass hierdurch der Begriff der Zahl vollständig erschöpft und<lb/>
genau umgränzt ist, und ebenso der der Kombination, bedarf wohl<lb/>
kaum eines weiteren Nachweises. Und da die Gegensätze, durch<lb/>
welche diese Definitionen hervorgegangen sind, die einfachsten, in<lb/>
dem Begriffe der mathematischen Form unmittelbar mit gegeben<lb/>
sind, so ist hierdurch die obige Ableitung wohl hinlänglich gerecht-<lb/>
fertigt <note place="foot" n="*)">Der Begriff der Zahl und der Kombination ist schon vor 17 Jahren in einer<lb/>
von meinem Vater verfassten Abhandlung, über den Begriff der reinen Zahlen-<lb/>
lehre, welche in dem Programme des Stettiner Gymnasiums von 1827 abgedruckt<lb/>
ist, auf ganz ähnliche Weise entwickelt worden, ohne aber zur Kenntniss eines<lb/>
grösseren Publikum gelangt zu sein.</note>. Ich bemerke nur noch, wie dieser Gegensatz zwischen<lb/>
beiden Formen auf eine sehr reine Weise durch die differente<lb/>
Bezeichnung ihrer Elemente ausgedrückt ist, indem das zur Zahl<lb/>
verknüpfte mit einem und demselben Zeichen (1) bezeichnet wird,<lb/>
das zur Kombination verknüpfte mit verschiedenen, im Uebrigen<lb/>
ganz willkührlichen Zeichen (den Buchstaben). &#x2014; Wie nun hier-<lb/>
nach jede Menge von Dingen (Besonderheiten) als Zahl so gut, wie<lb/>
als Kombination aufgefasst werden kann, je nach der verschiede-<lb/>
nen Betrachtungsweise, bedarf wohl kaum einer Erwähnung.</hi></p><lb/>
<p>7. Eben so sondert sich die stetige Form oder die Grösse da-<lb/>
nach in die algebraisch-stetige Form oder die <hi rendition="#g">intensive Grösse,</hi><lb/>
und in die kombinatorisch-stetige Form oder die <hi rendition="#g">extensive<lb/>
Grösse.</hi> Die intensive Grösse ist also das durch Erzeugung des<lb/>
Gleichen gewordene, die extensive Grösse oder die <hi rendition="#g">Ausdehnung</hi><lb/>
ist das durch Erzeugung des Verschiedenen gewordene. Jene bil-<lb/>
det als veränderliche Grösse die Grundlage der Funktionenlehre der<lb/>
<pb n="XXV" facs="#f0029"/>
<fw type="header" place="top"><hi rendition="#g">Einleitung.</hi></fw><lb/>
Differenzial- und Integral-Rechnung, diese die Grundlage der<lb/>
Ausdehnungslehre.</p><lb/>
<p><hi rendition="#et">Da von diesen beiden Zweigen der erstere der Zahlenlehre<lb/>
als höherer Zweig untergeordnet zu werden pflegt, der letztere<lb/>
aber noch als ein bisher unbekannter Zweig erscheint, so ist es<lb/>
nothwendig, diese ohnehin durch den Begriff des stetigen Fliessens<lb/>
schwierige Betrachtung näher zu erläutern. Wie in der Zahl die<lb/>
Einigung hervortritt, in der Kombination die Sonderung des Zu-<lb/>
sammengedachten, so auch in der intensiven Grösse die Einigung<lb/>
der Elemente, welche ihrem Begriff nach zwar noch gesondert<lb/>
sind, aber nur in ihrem wesentlichen sich gleich sein die inten-<lb/>
sive Grösse bilden, hingegen in der extensiven Grösse die Sonde-<lb/>
rung der Elemente, welche zwar, sofern sie Eine Grösse bilden,<lb/>
vereinigt sind, aber welche eben nur in ihrer Trennung von einan-<lb/>
der die Grösse konstituiren. Es ist also die intensive Grösse<lb/>
gleichsam die flüssig gewordene Zahl, die extensive Grösse die<lb/>
flüssig gewordene Kombination. Der lezteren ist wesentlich ein<lb/>
Auseinandertreten der Elemente und ein Festhalten derselben als<lb/>
aus einander seiender; das erzeugende Element erscheint bei ihr<lb/>
als ein sich änderndes, d. h. durch eine Verschiedenheit der Zu-<lb/>
stände hindurchgehendes, und die Gesammtheit dieser verschiedenen<lb/>
Zustände bildet eben das Gebiet der Ausdehnungsgrösse. Bei der<lb/>
intensiven Grösse hingegen liefert die Erzeugung derselben eine stetige<lb/>
Reihe sich selbst gleicher Zustände, deren Quantität eben die inten-<lb/>
sive Grösse ist. Als Beispiel für die extensive Grösse können wir<lb/>
am besten die begränzte Linie (Strecke) wählen, deren Elemente<lb/>
wesentlich aus einander treten und dadurch eben die Linie als<lb/>
Ausdehnung konstituiren; hingegen als Beispiel der intensiven<lb/>
Grösse etwa einen mit bestimmter Kraft begabten Punkt, indem<lb/>
hier die Elemente nicht sich entäussern, sondern nur in der Stei-<lb/>
gerung sich darstellen, also eine bestimmte Stufe der Steigerung<lb/>
bilden.</hi></p><lb/>
<p><hi rendition="#et">Auch hier zeigt sich die aufgestellte Differenz auf eine schöne<lb/>
Weise in der Bezeichnung; nämlich bei der intensiven Grösse,<lb/>
welche den Gegenstand der Funktionenlehre ausmacht, unterschei-<lb/>
det man nicht die Elemente durch besondere Zeichen, sondern wo<lb/>
<pb n="XXVI" facs="#f0030"/>
<fw type="header" place="top"><hi rendition="#g">Einleitung.</hi></fw><lb/>
besondere Zeichen hervortreten, da ist dadurch die ganze verän-<lb/>
derliche Grösse bezeichnet. Hingegen bei der Ausdehnungsgrösse,<lb/>
oder deren konkreter Darstellung, der Linie, werden die verschie-<lb/>
nen Elemente auch mit verschiedenen Zeichen (den Buchstaben)<lb/>
bezeichnet, grade wie in der Kombinationslehre. Auch ist klar,<lb/>
wie jede reale Grösse auf zwiefache Weise kann angeschaut wer-<lb/>
den, als intensive und extensive; nämlich auch die Linie wird als<lb/>
intensive Grösse angeschaut, wenn man von der Art, wie ihre Ele-<lb/>
mente aus einander sind, absieht, und bloss die Quantität der Ele<lb/>
mente auffasst, und eben so kann der mit einer Kraft begabte Punkt<lb/>
als extensive Grösse gedacht werden, indem man sich die Kraft in<lb/>
Form einer Linie vorstellt.</hi></p><lb/>
<p><hi rendition="#et">Historisch hat sich unter den vier Zweigen der Mathematik das<lb/>
Diskrete eher entwickelt als das Stetige (da jenes dem zergliedern-<lb/>
den Verstande näher liegt als dieses), das Algebraische eher als das<lb/>
Kombinatorische (da das Gleiche leichter zusammengefasst wird als<lb/>
das Verschiedene). Daher ist die Zahlenlehre die früheste, Kom-<lb/>
binationslehre und Differenzialrechnung sind gleichzeitig entstanden,<lb/>
und von ihnen allen musste die Ausdehnungslehre in ihrer abstrak-<lb/>
ten Form die späteste sein, während auf der andern Seite ihr kon-<lb/>
kretes (obwohl beschränktes) Abbild, die Raumlehre, schon der<lb/>
frühesten Zeit angehört.</hi></p><lb/>
<p>8. Es kann der Zerspaltung der Formenlehre in die vier<lb/>
Zweige ein allgemeiner Theil vorangeschickt werden, welcher die<lb/>
allgemeinen, d. h. für alle vier Zweige gleich anwendbaren Ver-<lb/>
knüpfungsgesetze darstellt, und welchen wir die allgemeine For-<lb/>
menlehre nennen können.</p><lb/>
<p><hi rendition="#et">Diesen Theil dem Ganzen vorauszuschicken, ist wesentlich,<lb/>
sofern dadurch nicht bloss die Wiederholung derselben Schlussrei-<lb/>
hen in allen vier Zweigen und selbst in den verschiedenen Abthei-<lb/>
lungen desselben Zweiges erspart, und somit die Entwickelung<lb/>
bedeutend abgekürzt wird, sondern auch das dem Wesen nach<lb/>
zusammengehörige zusammen erscheint, und als Grundlage des<lb/>
Ganzen auftritt.</hi></p></div><lb/>
<pb n="XXVII" facs="#f0031"/>
<fw type="header" place="top"><hi rendition="#g">Einleitung.</hi></fw><lb/>
<div n="2"><head><hi rendition="#b">C. <hi rendition="#g">Darlegung des Begriffs der Ausdehnungslehre.</hi></hi></head><lb/>
<p>9. Das stetige Werden, in seine Momente zerlegt, erscheint<lb/>
als ein stetiges Entstehen mit Festhaltung des schon gewordenen.<lb/>
Bei der Ausdehnungsform ist das jedesmal neu entstehende als ein<lb/>
verschiedenes gesetzt; halten wir hierbei nun das jedesmal gewor-<lb/>
dene nicht fest, so gelangen wir zu dem Begriffe der <hi rendition="#g">stetigen<lb/>
Aenderung.</hi> Was diese Aenderung erfährt, nennen wir das er-<lb/>
zeugende Element, und das erzeugende Element in irgend einem<lb/>
der Zustände, den es bei seiner Aenderung annimmt, ein Element<lb/>
der stetigen Form. Hiernach ist also die Ausdehnungsform die<lb/>
Gesammtheit aller Elemente, in die das erzeugende Element bei<lb/>
stetiger Aenderung übergeht.</p><lb/>
<p><hi rendition="#et">Der Begriff der stetigen Aenderung des Elements kann nur bei<lb/>
der Ausdehnungsgrösse hervortreten; bei der intensiven Grösse<lb/>
würde bei Aufgebung des jedesmal gewordenen nur der stetige<lb/>
Ansatz zum Werden als ein vollkommen leeres zurückbleiben.</hi></p><lb/>
<p><hi rendition="#et">In der Raumlehre erscheint als das Element der Punkt, als seine<lb/>
stetige Aenderung die Ortsänderung oder Bewegung, als seine ver-<lb/>
schiedenen Zustände die verschiedenen Lagen des Punktes im Raume.</hi></p><lb/>
<p>10. Das Verschiedene muss nach einem Gesetze sich ent-<lb/>
wickeln, wenn das Erzeugniss ein bestimmtes sein soll. Dies Ge-<lb/>
setz muss bei der einfachen Form dasselbe sein für alle Momente<lb/>
des Werdens. Die <hi rendition="#g">einfache</hi> Ausdehnungsform ist also die Form,<lb/>
welche durch eine nach demselben Gesetze erfolgende Aenderung<lb/>
des erzeugenden Elements entsteht; die Gesammtheit aller nach<lb/>
demselben Gesetz erzeugbaren Elemente nennen wir ein <hi rendition="#g">System</hi><lb/>
oder ein <hi rendition="#g">Gebiet.</hi></p><lb/>
<p><hi rendition="#et">Die Verschiedenheit würde, da das von einem Gegebenen ver-<lb/>
schiedene unendlich mannigfach sein kann, sich gänzlich ins Unbe-<lb/>
stimmte verlaufen, wenn sie nicht einem festen Gesetze unterworfen<lb/>
wäre. Dies Gesetz ist nun aber in der reinen Formenlehre nicht<lb/>
durch irgend welchen Inhalt bestimmt; sondern durch die rein<lb/>
<pb n="XXVIII" facs="#f0032"/>
<fw type="header" place="top"><hi rendition="#g">Einleitung.</hi></fw><lb/>
abstrakte Idee des Gesetzmässigen ist der Begriff der Ausdehnung<lb/>
und durch die desselben Gesetzes für alle Momente der Aenderung<lb/>
der Begriff der <hi rendition="#g">einfachen</hi> Ausdehnung bestimmt. Hiernach hat<lb/>
nun die einfache Ausdehnung die Beschaffenheit, dass, wenn aus<lb/>
einem Elemente derselben a durch einen Akt der Aenderung ein<lb/>
anderes Element b derselben Ausdehnung hervorgeht, dann aus b<lb/>
durch denselben Akt der Aenderung ein drittes Element derselben<lb/>
c hervorgeht.</hi></p><lb/>
<p><hi rendition="#et">In der Raumlehre ist die Gleichheit der Richtung das die ein-<lb/>
zelnen Aenderungen umfassende Gesetz, die Strecke in der Raum-<lb/>
lehre entspricht also der einfachen Ausdehnung, die unendliche<lb/>
gerade Linie dem ganzen System.</hi></p><lb/>
<p>11. Wendet man zwei verschiedene Gesetze der Aenderung<lb/>
an, so bildet die Gesammtheit der vermöge beider Gesetze erzeug-<lb/>
baren Elemente ein System zweiter Stufe. Die Gesetze der Aen-<lb/>
derung, durch welche die Elemente dieses Systems aus einander<lb/>
hervorgehen können, sind von jenen beiden ersten abhängig; nimmt<lb/>
man noch ein drittes unabhängiges Gesetz hinzu, so gelangt man zu<lb/>
jenem Systeme dritter Stufe und so fort.</p><lb/>
<p><hi rendition="#et">Als Beispiel möge hier wieder die Raumlehre dienen. In der-<lb/>
selben werden bei zwei verschiedenen Richtungen aus einem Ele-<lb/>
mente die sämmtlichen Elemente einer Ebene erzeugt, indem<lb/>
nämlich das erzeugende Element beliebig viel nach beiden Rich-<lb/>
tungen nach einander fortschreitet, und die Gesammtheit der so<lb/>
erzeugbaren Punkte (Elemente) in eins zusammengefasst wird.<lb/>
Die Ebene ist also das System zweiter Stufe; in ihr ist eine un-<lb/>
endliche Menge von Richtungen enthalten, welche von jenen beiden<lb/>
ersten abhängen. Nimmt man eine dritte unabhängige Richtung<lb/>
hinzu, so wird vermittelst ihrer der ganze unendliche Raum (als<lb/>
System dritter Stufe) erzeugt; und weiter als bis zu den unabhän-<lb/>
gigen Richtungen (Aenderungsgesetzen) kann man hier nicht kom-<lb/>
men, während sich in der reinen Ausdehnungslehre die Anzahl<lb/>
derselben bis ins Unendliche steigern kann.</hi></p><lb/>
<p>12. Die Verschiedenheit der Gesetze erfordert wieder zu ihrer<lb/>
genaueren Bestimmung eine Erzeugungsweise, vermöge deren das eine<lb/>
<pb n="XXIX" facs="#f0033"/>
<fw type="header" place="top"><hi rendition="#g">Einleitung.</hi></fw><lb/>
System in das andere übergeht. Dieser Uebergang der verschiedenen<lb/>
Systeme in einander bildet daher eine zweite natürliche Stufe in<lb/>
dem Gebiete der Ausdehnungslehre, und mit ihr ist dann das Ge-<lb/>
biet der elementaren Darstellung dieser Wissenschaft beschlossen.</p><lb/>
<p><hi rendition="#et">Es entspricht dieser Uebergang der Systeme in einander der<lb/>
Schwenkungsbewegung in der Raumlehre, und mit dieser hängt<lb/>
zusammen die Winkelgrösse, die absolute Länge, der senkrechte<lb/>
Stand u. s. w.; was alles seine Erledigung erst in dem zweiten<lb/>
Theile der Ausdehnungslehre finden wird.</hi></p></div><lb/>
<div n="2"><head><hi rendition="#b">D. <hi rendition="#g">Form der Darstellung.</hi></hi></head><lb/>
<p>13. Das Eigenthümliche der philosophischen Methode ist,<lb/>
dass sie in Gegensätzen fortschreitet, und so vom Allgemeinen zum<lb/>
Besonderen gelangt; die mathematische Methode hingegen schreitet<lb/>
von den einfachsten Begriffen zu den zusammengesetzteren fort,<lb/>
und gewinnt so durch Verknüpfung des Besonderen neue und all-<lb/>
gemeinere Begriffe.</p><lb/>
<p><hi rendition="#et">Während also dort die Uebersicht über das Ganze vorwaltet,<lb/>
und die Entwickelung eben in der allmäligen Verzweigung und<lb/>
Gliederung des Ganzen bestest, so herrscht hier die Aneinander-<lb/>
kettung des Besonderen hervor, und jede in sich geschlossene<lb/>
Entwickelungsreihe bildet zusammen wieder nur ein Glied für die<lb/>
folgende Verkettung, und diese Differenz der Methode liegt in dem<lb/>
Begriffe, denn in der Philosophie ist eben die Einheit der Idee das<lb/>
ursprüngliche, in der Mathematik hingegen die Besonderheit, das<lb/>
ursprüngliche, hingegen die Idee das letzte, angestrebte; wodurch<lb/>
die entgegengesetzte Fortschreitung bedingt ist.</hi></p><lb/>
<p>14. Da sowohl die Mathematik als die Philosophie Wissen-<lb/>
schaften im strengsten Sinne sind, so muss die Methode in beiden<lb/>
etwas gemeinschaftliches haben, was sie eben zur wissenschaftlichen<lb/>
macht. Nun legen wir einer Behandlungsweise Wissenschaftlichkeit<lb/>
bei, wenn der Leser durch sie einestheils mit Nothwendigkeit zur<lb/>
Anerkennung jeder einzelnen Wahrheit geführt wird, andrerseits in<lb/>
<pb n="XXX" facs="#f0034"/>
<fw type="header" place="top"><hi rendition="#g">Einleitung.</hi></fw><lb/>
den Stand gesetzt wird, auf jedem Punkte der Entwickelung die<lb/>
Richtung des weiteren Fortschreitens zu übersehen.</p><lb/>
<p><hi rendition="#et">Die Unerlässlichkeit der ersten Forderung, nämlich der wissen-<lb/>
schaftlichen Strenge, wird jeder zugeben. Was das zweite betrifft,<lb/>
so ist dies noch immer ein Punkt, der von den meisten Mathema-<lb/>
tikern noch nicht gehörig beachtet wird. Es kommen oft Beweise<lb/>
vor, bei denen man zuerst, wenn nicht der Satz oben anstände,<lb/>
gar nicht wissen könnte, wohin sie führen sollen, und durch die<lb/>
man dann, nachdem man eine ganze Zeitlang blind und aufs Gera-<lb/>
dewohl hin jeden Schritt nachgemacht hat, endlich, ehe man es<lb/>
sich versieht, plötzlich zu der zu erweisenden Wahrheit gelangt.<lb/>
Ein solcher Beweis kann vielleicht an Strenge nichts zu wünschen<lb/>
übrig lassen, aber wissenschaftlich ist er nicht; es fehlt ihm das<lb/>
zweite Erforderniss, die Uebersichtlichkeit. Wer daher einem<lb/>
solchen Beweise nachgeht, gelangt nicht zu einer freien Erkennt-<lb/>
niss der Wahrheit, sondern bleibt, wenn er sich nicht nachher<lb/>
jenen Ueberblick selbst schafft, in gänzlicher Abhängigkeit von der<lb/>
besonderen Weise, in der die Wahrheit gefunden war; und dies<lb/>
Gefühl der Unfreiheit, was in solchem Falle wenigstens während<lb/>
des Recipirens entsteht, ist für den, der gewohnt ist, frei und<lb/>
selbstständig zu denken, und alles was er aufnimmt, selbstthätig und<lb/>
lebendig sich anzueignen, ein höchst drückendes. Ist hingegen der<lb/>
Leser in jedem Punkt der Entwickelung in den Stand gesetzt, zu<lb/>
sehen, wohin er geht, so bleibt er Herrscher über den Stoff, er ist<lb/>
an die besondere Form der Darstellung nicht mehr gebunden, und<lb/>
die Aneignung wird eine wahre Reproduktion.</hi></p><lb/>
<p>15. Auf die jedesmaligen Punkte der Entwickelung ist die<lb/>
Art der Weiterentwickelung wesentlich durch eine leitende Idee be-<lb/>
stimmt, welche entweder nichts anderes ist, als eine vermuthete<lb/>
Analogie mit verwandten und schon bekannten Zweigen des Wissens,<lb/>
oder welche, und dies ist der beste Fall, eine direkte Ahnung der<lb/>
zunächst zu suchenden Wahrheit ist.</p><lb/>
<p><hi rendition="#et">Die Analogie ist, da sie in verwandte Gebiete hineinspielt, nur<lb/>
ein Nothbehelf; wenn es nicht eben darauf ankommt, die Beziehung<lb/>
<pb n="XXXI" facs="#f0035"/>
<fw type="header" place="top"><hi rendition="#g">Einleitung.</hi></fw><lb/>
zu einem verwandten Zweige durchweg hervorzuheben, und so eine<lb/>
fortlaufende Analogie mit diesem Zweige zu ziehen <note place="foot" n="*)">Dieser Fall tritt bei der hier zu behandelnden Wissenschaft in Bezug auf<lb/>
die Geometrie ein, weshalb ich den Weg zur Analogie meist vorgezogen habe.</note>. Die Ahnung<lb/>
scheint dem Gebiet der reinen Wissenschaft fremd zu sein und am<lb/>
allermeisten dem mathematischen. Allein ohne sie ist es unmög-<lb/>
lich, irgend eine neue Wahrheit aufzufinden; durch blinde Kombina-<lb/>
tion der gewonnenen Resultate gelangt man nicht dazu; sondern,<lb/>
was man zu kombiniren hat und auf welche Weise, muss durch<lb/>
die leitende Idee bestimmt sein, und diese Idee wiederum kann,<lb/>
ehe sie sich durch die Wissenschaft selbst verwirklicht hat, nur in<lb/>
der Form der Ahnung erschienen. Es ist daher diese Ahnung auf<lb/>
dem wissenschaftlichen Gebiet etwas unentbehrliches. Sie ist näm-<lb/>
lich, wenn sie von rechter Art ist, das in eins zusammenschauen<lb/>
der ganzen Entwickelungsreihe, die zu der neuen Wahrheit führt,<lb/>
aber mit noch nicht aus einander gelegten Momenten der Entwicke-<lb/>
lung und daher auch im Anfang nur erst als dunkles Vorgefühl;<lb/>
die Auseinanderlegung jener Momente enthält zugleich die Auffin-<lb/>
dung der Wahrheit und die Kritik jenes Vorgefühls.</hi></p><lb/>
<p>16. Daher ist die wissenschaftliche Darstellung ihrem Wesen<lb/>
nach ein Ineinandergreifen zweier Entwickelungsreihen, von denen<lb/>
die eine mit Konsequenz von einer Wahrheit zur andern führt, und<lb/>
den eigentlichen Inhalt bildet, die andere aber das Verfahren selbst<lb/>
beherrscht und die Form bestimmt. In der Mathematik treten diese<lb/>
beiden Entwickelungsreihen am schärfsten aus einander.</p><lb/>
<p><hi rendition="#et">Es ist in der Mathematik schon lange, und Euklid selbst hat<lb/>
darin das Vorbild gegeben, Sitte gewesen, nur die eine Entwicke-<lb/>
lungsreihe, welche den eigentlichen Inhalt bildet hervortreten zu<lb/>
lassen in Bezug auf die andere aber es dem Leser zu überlassen,<lb/>
sie zwischen den Zeilen herauszulesen. Allein wie vollendet auch<lb/>
die Anordnung und Darstellung jener Entwickelungsreihe sein mag:<lb/>
so ist es doch unmöglich, dadurch demjenigen, der die Wissenschaft<lb/>
erst kennen lernen soll, schon auf jedem Punkte der Entwickelung<lb/>
<pb n="XXXII" facs="#f0036"/>
<fw type="header" place="top"><hi rendition="#g">Einleitung.</hi></fw><lb/>
dis Uebersicht gegenwärtig zu erhalten, und ihn in Stand zu setzen,<lb/>
selbststhätig und frei weiter fortzuschreiten. Dazu ist vielmehr<lb/>
nöthig, dass der Leser möglichst in denjenigen Zustand versetzt<lb/>
wird, in welchem der Entdecker der Wahrheit im günstigsten Falle<lb/>
sich befinden müsste. In demjenigen aber, der die Wahrheit auf-<lb/>
findet, findet ein stetes sich besinnen über den Gang der Entwicke-<lb/>
lung statt; es bildet sich in ihm eine eigenthümliche Gedankenreihe<lb/>
über den Weg, den er einzuschlagen hat, und über die Idee,<lb/>
welche dem Ganzen zu Grunde liegt; und diese Gedankenreihe bil-<lb/>
det den eigentlichen Kern und Geist seiner Thätigkeit, während<lb/>
die konsequente Auseinanderlegung der Wahrheiten nur die Ver-<lb/>
körperung jener Idee ist. Dem Leser nun zumuthen wollen, dass<lb/>
er, ohne zu solchen Gedankenreihen angeleitet zu sein, dennoch auf<lb/>
dem Wege der Entdeckung selbstständig fortschreiten sollte, heisst<lb/>
ihn über den Entdecker der Wahrheit selbst stellen, und somit<lb/>
das Verhältniss zwischen ihm und dem Verfasser umkehren, wobei<lb/>
dann die ganze Abfassung des Werkes als überflüssig erscheint.<lb/>
Daher haben denn auch neuere Mathematiker und namentlich die<lb/>
Franzosen angefangen, beide Entwickelungsreihen zu verweben.<lb/>
Das Anziehende, was dadurch ihre Werke bekommen haben,<lb/>
besteht eben darin, dass der Leser sich frei fühlt und nicht einge-<lb/>
zwängt ist in Formen, denen er, weil er sie nicht beherrscht,<lb/>
knechtisch folgen muss. Das nun in der Mathematik diese Ent-<lb/>
wickelungsreihen am schärfsten aus einander treten, liegt in der<lb/>
Eigenthümlichkeit ihrer Methode (Nr. 13); da sie nämlich vom<lb/>
Besondern aus durch Verkettung fortschreitet, so ist die Einheit<lb/>
der Idee das letzte. Daher trägt die zweite Entwickelungsreihe<lb/>
einen ganz entgegengesetzten Charakter an sich wie die erste, und<lb/>
die Durchdringung beider erscheint schwieriger, wie in irgend<lb/>
einer andern Wissenschaft. Um dieser Schwierigkeit willen darf<lb/>
man aber doch nicht, wie es von den deutschen Mathematikern<lb/>
häufig geschieht, das ganze Verfahren aufgeben und verwerfen.</hi></p><lb/>
<p><hi rendition="#et">In dem vorliegenden Werke habe ich daher den angedeuteten<lb/>
Weg eingeschlagen, und es schien mir dies bei einer neuen Wis-<lb/>
senschaft um so nothwendiger, als eben zugleich die Idee derselben<lb/>
zuerst ans Licht treten soll.</hi></p><lb/>
<milestone unit="section" rendition="#hr"/><lb/>
</div></div></front><body>
<pb n="[1]" facs="#f0037"/>
<div n="1"><head><hi rendition="#b">Uebersicht der allgemeinen Formenlehre.</hi></head><lb/>
<milestone unit="section" rendition="#hr"/><lb/>
<p>§ 1. Unter der allgemeinen Formenlehre verstehen wir die-<lb/>
jenige Reihe von Wahrheiten, welche sich auf alle Zweige der<lb/>
Mathematik auf gleiche Weise beziehen, und daher nur die allge-<lb/>
meinen Begriffe der Gleichheit und Verschiedenheit, der Ver-<lb/>
knüpfung und Sonderung voraussetzen. Es müsste daher die all-<lb/>
gemeine Formenlehre allen speciellen Zweigen der Mathematik<lb/>
vorangehen <note place="foot" n="*)">S. Einl. Nr. 13.</note>; da aber jener allgemeine Zweig noch nicht als<lb/>
solcher vorhanden ist, und wir ihn doch nicht, ohne uns in un-<lb/>
nütze Weitläuftigkeiten zu verwickeln, übergehen dürfen, so bleibt<lb/>
uns nichts übrig, als denselben hier so weit zu entwickeln, wie<lb/>
wir seiner für unsere Wissenschaft bedürfen. Es ist hier zuerst<lb/>
der Begriff der Gleichheit und Verschiedenheit festzustellen. Da<lb/>
das Gleiche nothwendig, auch schon damit nur die Zweiheit her-<lb/>
austritt, als Verschiedenes, und das Verschiedene auch als Gleiches<lb/>
erscheinen muss, nur in verschiedener Hinsicht <note place="foot" n="**)">Ebendas. Nr. 5.</note>, so scheint es<lb/>
bei oberflächlicher Betrachtung nöthig, verschiedene Beziehungen<lb/>
der Gleichheit und Verschiedenheit aufzustellen; so würde z. B. bei<lb/>
Vergleichung zweier begränzter Linien die Gleichheit der Richtung<lb/>
oder der Länge, oder der Richtung und Länge, oder der Richtung<lb/>
und Lage u. s. w. ausgesagt werden können, und bei andern zu<lb/>
vergleichenden Dingen würden wieder andere Beziehungen der<lb/>
Gleichheit hervortreten. Aber schon dass diese Beziehungen an-<lb/>
<fw type="sig" place="bottom">1</fw><lb/>
<pb n="2" facs="#f0038"/>
<fw type="header" place="top">Allgemeine Formenlehre. § 2</fw><lb/>
dere werden je nach der Beschaffenheit der zu vergleichenden<lb/>
Dinge, liefert den Beweis dafür, dass diese Beziehungen nicht dem<lb/>
Begriff der Gleichheit selbst angehören, sondern den Gegenstän-<lb/>
den, auf welche derselbe Begriff der Gleichheit angewandt wird.<lb/>
In der That von zwei gleich langen Strecken z. B. können wir nicht<lb/>
sagen, dass sie an sich gleich sind, sondern nur dass ihre Länge<lb/>
gleich sei, und diese Länge steht dann eben auch in der vollkom-<lb/>
menen Beziehung der Gleichheit. Somit haben wir dem Begriff<lb/>
der Gleichheit seine Einfachheit gerettet, und können denselben<lb/>
dahin bestimmen, dass gleich dasjenige sei, von dem man stets<lb/>
dasselbe aussagen kann oder allgemeiner, was in jedem Urtheile<lb/>
sich gegenseitig substituirt werden kann <note place="foot" n="*)">Es soll dies keine philosophische Begriffsbestimmung sein, sondern nur<lb/>
eine Verständigung über das Wort, damit nicht etwa verschiedenes darunter ver-<lb/>
standen werde. Die philosophische Begriffsbestimmung würde vielmehr den<lb/>
Gegensatz des Gleichen und Verschiedenen in seinem Fliessen und in seiner star-<lb/>
ren Abgränzung zu ergreifen haben, wozu noch ein nicht unbeträchtlicher Apparat<lb/>
von Begriffsbestimmungen erforderlich sein würde, der hier nicht hergehört.</note>. Wie hierin zugleich<lb/>
ausgesagt liegt, dass wenn zwei Formen einer dritten gleich sind,<lb/>
sie auch selbst einander gleich sind, und dass das aus dem Gleichen<lb/>
auf dieselbe Weise erzeugte wieder gleich sei, liegt am Tage.</p><lb/>
<p>§ 2. Der zweite Gegensatz, den wir hier in Betracht zu zie-<lb/>
hen haben, ist der der Verknüpfung und Sonderung. Wenn zwei<lb/>
Grössen oder Formen (welchen Namen wir als den allgemeineren<lb/>
vorziehen, s. Einl. 3) unter sich verknüpft sind, so heissen sie<lb/>
<hi rendition="#g">Glieder</hi> der Verknüpfung, die Form, welche durch die Ver-<lb/>
knüpfung beider dargestellt wird, das <hi rendition="#g">Ergebniss</hi> der Verknüpfung.<lb/>
Sollten beide Glieder unterschieden werden, so nennen wir das<lb/>
eine das <hi rendition="#g">Vorderglied,</hi> das andere das <hi rendition="#g">Hinterglied.</hi> Als das<lb/>
allgemeine Zeichen der Verknüpfung wählen wir das Zeichen &#x25E0;;<lb/>
sind nun a und b die Glieder derselben, und zwar a das Vorder-<lb/>
glied, b das Hinterglied, so bezeichnen wir das Ergebniss der Ver-<lb/>
knüpfung mit (a &#x25E0; b); indem die Klammer hier ausdrücken soll,<lb/>
dass die Verknüpfung nicht mehr in der Trennung ihrer Glieder<lb/>
soll angeschaut werden, sondern als eine Einheit des Begriffs <note place="foot" n="**)" xml:id="a38" next="#b38">Auf welche Weise nun diese Einheit bewirkt wird, und was dabei jedes-</note>.<lb/>
Das Ergebniss der Verknüpfung kann wieder mit andern Formen ver-<lb/>
<pb n="3" facs="#f0039"/>
<fw type="header" place="top">§ 3 Gleichheit &#x2014; Verknüpfung.</fw><lb/>
knüpft werden, und so gelangt man zu einer Verknüpfung mehrerer<lb/>
Glieder, welche aber zunächst immer nur als eine Verknüpfung je<lb/>
zweier erscheint. Der Bequemlichkeit wegen bedienen wir uns der<lb/>
üblichen abgekürzten Klammerbezeichnung, indem wir nämlich die<lb/>
zusammengehörigen Zeichen einer Klammer weglassen, wenn deren<lb/>
Oeffnungszeichen [(] entweder am Anfang des ganzen Ausdrucks<lb/>
steht, oder nach einem andern Oeffnungszeichen folgen würde;<lb/>
z. B. statt ((a &#x25E0; b) &#x25E0; c) schreiben wir a &#x25E0; b &#x25E0; c.</p><lb/>
<p>§ 3. Die besondere Art der Verknüpfung wird nun dadurch<lb/>
bestimmt, was bei derselben als Ergebniss festgehalten, d. h. unter<lb/>
welchen Umständen und in welcher Ausdehnung das Ergebniss als<lb/>
sich gleich bleibend gesetzt wird. Die einzigen Veränderungen,<lb/>
welche man, ohne die einzelnen verknüpften Formen selbst zu än-<lb/>
dern, vornehmen kann, ist Aenderung der Klammern und Umord-<lb/>
nung der Glieder. Nehmen wir zuerst die Verknüpfung so an,<lb/>
dass bei drei Gliedern das Setzen der Klammern keinen realen<lb/>
Unterschied, d. h. keinen Unterschied des Ergebnisses begründet,<lb/>
also dass a &#x25E0; (b &#x25E0; c) = a &#x25E0; b &#x25E0; c ist, so folgt zunächst, dass man auch<lb/>
in jeder mehrgliedrigen Verknüpfung dieser Art, ohne ihr Ergeb-<lb/>
niss zu ändern, die Klammern weglassen kann. Denn jede Klam-<lb/>
mer schliesst vermöge der darüber festgesetzten Bestimmung zu-<lb/>
nächst einen zweigliedrigen Ausdruck ein, und dieser Ausdruck<lb/>
muss wieder als Glied verbunden sein mit einer andern Form,<lb/>
kurz es tritt eine Verbindung von drei Formen hervor, für welche<lb/>
wir voraussetzten, dass man die Klammer weglassen könne, ohne<lb/>
das Ergebniss ihrer Verknüpfung zu ändern; also wird auch, da<lb/>
man statt jeder Form die ihr gleiche setzen darf, das Gesammt-<lb/>
ergebniss durch das Weglassen jener Klammer nicht geändert.<lb/>
Also<lb/>
<cit><quote>&#x201E;Wenn eine Verknüpfung von der Art ist, dass bei drei Glie-<lb/>
dern die Klammern weggelassen werden dürfen, so gilt dies<lb/>
auch bei beliebig vielen;&#x201C;</quote></cit><lb/>
oder, da man in zwei Ausdrücken, welche sich nur durch das<lb/>
Setzen der Klammern unterscheiden, stets nach dem so eben er-<lb/>
<note place="foot" n="**)" xml:id="b38" prev="#a38">mal an der Vorstellung des einzelnen Verknüpften aufgegeben wird, hängt von<lb/>
der Natur der jedesmaligen Verknüpfung ab.</note><lb/>
<fw type="sig" place="bottom">1 *</fw><lb/>
<pb n="4" facs="#f0040"/>
<fw type="header" place="top">Allgemeine Formenlehre. § 4</fw><lb/>
wiesenen Satze die Klammern weglassen darf, so sind beide Aus-<lb/>
drücke, da sie demselben (klammerlosen) Ausdrucke gleich sind,<lb/>
auch unter sich gleich, und man hat den vorigen Satz in etwas all-<lb/>
gemeinerer Form:<lb/>
<cit><quote>&#x201E;Wenn eine Verknüpfung von der Art ist, dass für drei Glie-<lb/>
der die Art, wie die Klammern gesetzt werden, keinen realen<lb/>
Unterschied begründet, so gilt dasselbe auch für beliebig<lb/>
viele Glieder.&#x201C;</quote></cit></p><lb/>
<p>§. 4. Wäre auf der andern Seite für eine Verknüpfung nur<lb/>
die Vertauschbarkeit der beiden Glieder festgesetzt, so würde dar-<lb/>
aus keine andere Folgerung gezogen werden können. Kommt aber<lb/>
diese Bestimmung noch zu der im vorigen § gemachten hinzu, so<lb/>
folgt, dass auch bei mehrgliedrigen Ausdrücken die Ordnung der<lb/>
Glieder für das Gesammtergebniss gleichgültig ist, indem man<lb/>
nämlich leicht zeigen kann, dass sich je zwei aufeinander folgende<lb/>
Glieder vertauschen lassen. In der That kann man nach dem zu-<lb/>
letzt erwiesenen Satze (§ 3) zwei solche Glieder, deren Vertausch-<lb/>
barkeit man nachweisen will, in Klammern einschliessen ohne<lb/>
Aenderung des Gesammtergebnisses, ferner diese Glieder unter<lb/>
sich vertauschen, ohne das Ergebniss der aus ihnen gebildeten<lb/>
Verknüpfung zu ändern (wie wir so eben voraussetzten), also auch<lb/>
ohne das Ergebniss der ganzen Verknüpfung zu ändern (da man<lb/>
statt jeder Form die ihr gleiche setzen kann), und endlich können<lb/>
nun die Klammern wieder so gesetzt werden, wie sie zu Anfang<lb/>
waren. Somit ist die Vertauschbarkeit zweier einander folgender<lb/>
Glieder erwiesen. Da man nun aber durch Fortsetzung dieses<lb/>
Verfahrens jedes Glied auf jede beliebige Stelle bringen kann, so<lb/>
ist die Ordnung der Glieder überhaupt gleichgültig. Also dies Re-<lb/>
sultat zusammengefasst mit dem des vorigen Paragraphen:<lb/>
<cit><quote>&#x201E;Wenn eine Verknüpfung von der Art ist, dass man, ohne<lb/>
Aenderung des Ergebnisses, bei drei Gliedern die Klammern<lb/>
beliebig setzen, bei zweien die Ordnung verändern darf: so<lb/>
ist auch bei beliebig vielen Gliedern das Setzen der Klammern<lb/>
und die Ordnung der Glieder gleichgültig für das Ergebniss.&#x201C;</quote></cit><lb/>
Wir werden der Kürze wegen eine solche Verknüpfung, für welche<lb/>
die angegebenen Bestimmungen gelten, eine <hi rendition="#g">einfache</hi> nennen.<lb/>
Eine noch weiter gehende Bestimmung ist nun für die Art der<lb/>
<pb n="5" facs="#f0041"/>
<fw type="header" place="top">§ 5 Einfache Verknüpfung &#x2014; Analyse.</fw><lb/>
Verknüpfung, wenn man nicht auf die Natur der verknüpften For-<lb/>
men zurückgeht, nicht mehr möglich, und wir schreiten daher zur<lb/>
Auflösung der gewonnenen Verknüpfung, oder zum analytischen<lb/>
Verfahren.</p><lb/>
<p>§. 5. Das analytische Verfahren besteht darin, dass man zu<lb/>
dem Ergebniss der Verknüpfung und dem einen Gliede derselben<lb/>
das andere sucht. Es gehören daher zu einer Verknüpfung zwei<lb/>
analytische Verfahrungsarten, je nachdem nämlich deren Vorder-<lb/>
glied oder Hinterglied gesucht wird; und beide Verfahrungsarten<lb/>
liefern nur dann ein gleiches Ergebniss, wenn die beiden Glieder<lb/>
der ursprünglichen Verknüpfung vertauschbar sind. Da auch dies<lb/>
analytische Verfahren als Verknüpfung kann aufgefasst werden, so<lb/>
unterscheiden wir die ursprüngliche oder synthetische Verknüpfung<lb/>
und die auflösende oder analytische Verknüpfung. Im Folgenden<lb/>
werden wir nun zunächst die synthetische Verknüpfung in dem<lb/>
Sinne des vorigen Paragraphen als eine einfache voraussetzen und<lb/>
als Zeichen derselben das Zeichen &#x25E0; beibehalten, für die ent-<lb/>
sprechende analytische Verknüpfung, da hier die beiden Arten der-<lb/>
selben zusammenfallen, hingegen das umgekehrte Zeichen &#x25E1; wählen,<lb/>
und zwar so, dass wir das Ergebniss der synthetischen Verknüpfung,<lb/>
was bei der analytischen gegeben ist, hier zum Vordergliede<lb/>
machen. Sonach bezeichnet hier a &#x25E1; b diejenige Form, welche mit<lb/>
b synthetisch verknüpft a giebt, so dass also alle mal a &#x25E1; b &#x25E0; b = a<lb/>
ist. Hierin liegt sogleich eingeschlossen, dass a &#x25E1; b &#x25E1; c diejenige<lb/>
Form bedeutet, welche mit c und dann mit b synthetisch verknüpft<lb/>
a giebt, d. h. also auch nach § 4 diejenige Form, welche mit den-<lb/>
selben Werthen in umgekehrter Folge, oder auch mit b &#x25E0; c synthe-<lb/>
tisch verknüpft a giebt, d. h.<lb/>
<formula/>;<lb/>
und da dieselbe Schlussfolge für beliebig viele Glieder gilt, so<lb/>
folgt, dass auch die Ordnung der Glieder, welche analytische Vor-<lb/>
zeichen haben, gleichgültig ist, und man diese Glieder in eine<lb/>
Klammer schliessen darf, wenn man nur die in die Klammer<lb/>
rückenden Vorzeichen umkehrt. Hieraus nun folgt weiter, dass<lb/>
<formula/>
<pb n="6" facs="#f0042"/>
<fw type="header" place="top">Allgemeine Formenlehre. § 6</fw><lb/>
sei. In der That hat man aus der Definition der analytischen Ver-<lb/>
knüpfung<lb/>
<formula/> dieser Ausdruck ist wieder vermöge des so eben erwiesenen Ge-<lb/>
setzes<lb/>
<formula/> und dies letztere ist endlich vermöge der Definition der analytischen<lb/>
Verknüpfung<lb/>
<formula/> also auch der erste Ausdruck dem letzten gleich. Drücken wir<lb/>
dies Resultat in Worten aus, und fassen es mit dem vorher gewon-<lb/>
nenen Resultate zusammen, so erhalten wir den Satz:<lb/>
<cit><quote>&#x201E;Wenn die synthetische Verknüpfung eine einfache ist, so ist<lb/>
es für das Ergebniss gleichgültig, in welcher Ordnung man<lb/>
synthetisch oder analytisch verknüpft; auch darf man nach<lb/>
einem synthetischen Zeichen eine Klammer setzen oder weg-<lb/>
lassen, wenn dieselbe nur synthetische Glieder enthält, nach<lb/>
einem analytischen aber unter allen Umständen die Klammer<lb/>
setzen oder weglassen, sobald man nur in diesem Falle die<lb/>
Vorzeichen innerhalb der Klammer umkehrt, d. h. das analy-<lb/>
tische Zeichen in ein synthetisches verwandelt und umgekehrt.&#x201C;</quote></cit><lb/>
Dies ist das allgemeinste Resultat, zu dem wir bei den angenom-<lb/>
menen Voraussetzungen gelangen können. Hingegen geht aus den-<lb/>
selben <hi rendition="#g">nicht</hi> hervor, dass man eine Klammer, welche ein analy-<lb/>
tisches Zeichen einschliesst, und ein synthetisches vor sich hat,<lb/>
weglassen könne. Vielmehr muss dazu erst eine neue Voraus-<lb/>
setzung gemacht werden.</p><lb/>
<p>§ 6. Die neue Voraussetzung, die wir hinzufügen, ist die,<lb/>
dass das Ergebniss der analytischen Verknüpfung eindeutig sei,<lb/>
oder mit andern Worten, dass, wenn das eine Glied der syntheti-<lb/>
schen Verknüpfung unverändert bleibt, das andere aber sich än-<lb/>
dert, dann auch jedesmal das Ergebniss sich ändere. Hieraus er-<lb/>
giebt sich zunächst, dass<lb/>
<formula/> ist; denn a &#x25E0; b &#x25E1; b bedeutet die Form, die mit b synthetisch ver-<lb/>
knüpft a &#x25E0; b giebt. Nun ist a eine solche Form und vermöge der<lb/>
Eindeutigkeit des Resultates die einzige, also die Geltung der<lb/>
<pb n="7" facs="#f0043"/>
<fw type="header" place="top">§ 6 Eindeutigkeit der Analyse &#x2014; Gesetze.</fw><lb/>
obigen Gleichung erwiesen. Hieraus wiederum geht hervor, dass<lb/>
<formula/> ist. Um nämlich den zweiten Ausdruck auf den ersten zu brin-<lb/>
gen, kann man in ihm statt b setzen ((b &#x25E1; c) &#x25E0; c und erhält<lb/>
<formula/>;<lb/>
dies ist nach § 4<lb/>
<formula/>,<lb/>
und dies wieder nach dem so eben erwiesenen Satze<lb/>
<formula/>,<lb/>
also ist auch der erste Ausdruck dem letzten gleich; da man nun<lb/>
diese Schlüsse wiederholen kann, wenn mehrere Glieder in der<lb/>
Klammer vorkommen, so hat man den Satz:<lb/>
<cit><quote>&#x201E;Wenn die synthetische Verknüpfung eine einfache, und die<lb/>
entsprechende analytische eine eindeutige ist, so kann man<lb/>
nach einem synthetischen Zeichen die Klammer beliebig setzen<lb/>
oder weglassen. Wir nennen dann (wenn jene Eindeutigkeit<lb/>
auf allgemeine Weise statt findet) die synthetische Verknüpfung<lb/>
Addition, und die entsprechende analytische Subtraktion.</quote></cit><lb/>
Was die Ordnung der Glieder betrifft, so folgt, dass a &#x25E0; b &#x25E1; c =<lb/>
a &#x25E1; c &#x25E0; b ist; denn a &#x25E0; b &#x25E1; c = b &#x25E0; a &#x25E1; c = b &#x25E0; (a &#x25E1; c) = a &#x25E1; c &#x25E0; b; so<lb/>
dass wir also auch die Vertauschbarkeit zweier Glieder, deren eins<lb/>
ein synthetisches, das andere ein analytisches Vorzeichen hat, nach-<lb/>
gewiesen haben, sobald die Eindeutigkeit des analytischen Ergeb-<lb/>
nisses voraus gesetzt ist. Und nur unter dieser Voraussetzung<lb/>
gelten die Sätze dieses Paragraphen, während die des vorigen auch<lb/>
dann noch gelten, wenn das Ergebniss der analytischen Verknüpfung<lb/>
vieldeutig ist <note place="foot" n="*)">Beispiele einer solchen Vieldeutigkeit liefert nicht bloss, wie sich später<lb/>
zeigen wird, die Ausdehnungslehre in reichlicher Menge, sondern auch die<lb/>
Arithmetik bietet sie dar, und es ist daher die festgesetzte Unterscheidung auch<lb/>
für sie wichtig. Nämlich als einfache Verknüpfungen zeigen sich Addition und<lb/>
Multiplikation; und während die Subtraktion immer eindeutig ist, so ist es die<lb/>
Division nur, so lange die Null nicht als Divisor erscheint; deshalb gelten für die<lb/>
Division nur die Sätze des vorigen § allgemein, während die Sätze dieses § nur<lb/>
mit der Beschränkung gelten, dass die Null nicht als Divisor erscheint. Aus der<lb/>
Nichtbeachtung dieses Umstandes müssen die ärgsten Widersprüche und Ver-<lb/>
wirrungen hervorgehen, wie es auch zum Theil geschehen ist.</note>.</p><lb/>
<pb n="8" facs="#f0044"/>
<fw type="header" place="top">Allgemeine Formenlehre. § 7</fw><lb/>
<p>§ 7. Durch das analytische Verfahren gelangt man zur in-<lb/>
differenten und zur analytischen Form. Die erstere erhält man<lb/>
durch die analytische Verknüpfung zweier gleicher Formen, also<lb/>
a &#x25E1; a stellt die indifferente Form dar, und zwar ist dieselbe unab-<lb/>
hängig von dem Werthe a. In der That ist a &#x25E1; a = b &#x25E1; b; denn<lb/>
b &#x25E1; b stellt die Form dar, welche mit b synthetisch verknüpft b<lb/>
giebt, eine solche Form ist a &#x25E1; a, da b &#x25E0; (a &#x25E1; a) = b &#x25E0; a &#x25E1; a = b ist.<lb/>
In dem Umfange nun, in welchem zugleich das Ergebniss der ana-<lb/>
lytischen Verknüpfung eindeutig ist, muss daher auch a &#x25E1; a gleich<lb/>
b &#x25E1; b gesetzt werden. Da somit die indifferente Form unter der<lb/>
gemachten Voraussetzung immer nur Einen Werth darstellt, so er-<lb/>
giebt sich daraus die Nothwendigkeit, sie durch ein eigenes Zeichen<lb/>
zu fixiren. Wir wählen dazu für den Augenblick das Zeichen &#x223E;,<lb/>
und bezeichnen die Form (&#x223E; &#x25E1; a) mit (&#x25E1; a), und nennen (&#x25E1; a) die<lb/>
rein analytische Form, und zwar wenn die synthetische Verknüpfung<lb/>
die Addition war, die negative Form. Dass (a &#x25E0; &#x223E;) und (a &#x25E1; &#x223E;)<lb/>
gleich a, dass ferner &#x25E0; (&#x25E1; a) gleich &#x25E1; a, und &#x25E1; (&#x25E1; a) gleich &#x25E0; a ist,<lb/>
ergiebt sich direkt, indem man nur die so eben dargestellten voll-<lb/>
ständigen Ausdrücke diesen Formen zu substituiren hat, um so-<lb/>
gleich die Richtigkeit dieser Gleichungen zu übersehen <note place="foot" n="*)">Es ist ein vergebliches Unternehmen, wenn man z. B. bei der Addition<lb/>
und Subtraktion in der Arithmetik, nachdem man die hierher gehörenden Ge-<lb/>
setze für positive Zahlen nachgewiesen hat, sie hinterher noch besonders für<lb/>
negative Zahlen beweisen will. Indem man nämlich die negative Zahl als solche<lb/>
definirt, die zu a addirt Null giebt, so meint man hier mit dem Addiren (indem<lb/>
der Begriff desselben zunächst nur für positive Zahlen aufgestellt ist) entweder<lb/>
dieselbe Verknüpfungsweise, für welche die Grundgesetze, die den allgemeinen<lb/>
Begriff der Addition bestimmen, gelten, oder eine andere. Im ersteren Falle<lb/>
ist der Nachweis unnöthig, da die weiteren Gesetze dann für die negativen<lb/>
Zahlen schon mit bewiesen sind; im letzteren Falle ist er unmöglich, wenn der<lb/>
Begriff der Addition solcher Zahlen nicht etwa noch anderweitig bestimmt wer-<lb/>
den sollte. Eben so verhält es sich mit den Brüchen im Gegensatze gegen die<lb/>
ganzen Zahlen.</note> Die<lb/>
analytische Form zur Addition nannten wir ins Besondere die nega-<lb/>
tive Form, und die indifferente in Bezug auf die Addition und<lb/>
Subtraktion nennen wir Null.</p><lb/>
<p>§ 8. Wir haben bisher den Begriff der Addition rein formell<lb/>
gefasst, indem wir ihn durch das Gelten gewisser Verknüpfungsge-<lb/>
<pb n="9" facs="#f0045"/>
<fw type="header" place="top">§ 8 Indifferente u. analyt. Form &#x2014; Add. des Gleichart.</fw><lb/>
setze bestimmten. Dieser formelle Begriff bleibt auch immer der<lb/>
einzige allgemeine. Doch ist dies nicht die Art, wie wir in den<lb/>
einzelnen Zweigen der Mathematik zu diesem Begriffe gelangen.<lb/>
Vielmehr ergiebt sich in ihnen aus der Erzeugung der Grössen<lb/>
selbst eine eigenthümliche Verknüpfungsweise, welche sich denn<lb/>
dadurch, dass jene formellen Gesetze auf sie anwendbar sind, als<lb/>
Addition in dem eben angegebenen allgemeinen Sinne darstellt. Be-<lb/>
trachten wir nämlich zwei Grössen (Formen), welche durch Fort-<lb/>
setzung derselben Erzeugungsweise hervorgehen, und welche wir<lb/>
&#x201E;in gleichem Sinne erzeugt&#x201C; nennen, so ist klar, wie man beide<lb/>
so an einander reihen kann, dass beide Ein Ganzes ausmachen, in-<lb/>
dem ihr beiderseitiger Inhalt, d. h. die Theile, welche beide ent-<lb/>
halten, in eins zusammengedacht werden, und dies Ganze dann<lb/>
mit jenen beiden Grössen gleichfalls in gleichem Sinne erzeugt<lb/>
gedacht wird. Nun ist leicht zu zeigen, dass diese Verknüpfung<lb/>
eine Addition ist, d. h. dass sie eine einfache, und ihre Analyse<lb/>
eine eindeutige ist. Zuerst kann ich beliebig zusammenfassen und<lb/>
beliebig vertauschen, weil die Theile, welche zusammengedacht<lb/>
werden, dabei dieselben bleiben, und ihre Folge nichts ändern<lb/>
kann, da sie alle gleich sind (als durch gleiche Erzeugungen ent-<lb/>
standen); aber es ist auch ihre Analyse eindeutig; denn wäre dies<lb/>
nicht der Fall, so müsste bei der synthetischen Verknüpfung, wäh-<lb/>
rend das eine Glied und das Ergebniss dasselbe bliebe, das andere<lb/>
Glied verschiedene Werthe annehmen können; von diesen Werthen<lb/>
müsste dann der eine grösser sein als der andere; also müssten<lb/>
dann zu dem letzteren noch Theile hinzukommen; aber dann wür-<lb/>
den auch zu dem Ergebnisse dieselben Theile hinzukommen, das<lb/>
Ergebniss also ein anderes werden, wider die Voraussetzung. Also<lb/>
da auch die entsprechende analytische Verknüpfung eindeutig ist,<lb/>
so ist die synthetische Verknüpfung als Addition aufzufassen, die<lb/>
entsprechende analytische als Subtraktion, und es gelten demnach<lb/>
für diese Verknüpfungen alle in §§ 3&#x2014;7 aufgestellten Gesetze.<lb/>
Es ergab sich dort, dass die Gesetze dieser Verknüpfungen auch<lb/>
dann unverändert bestehen bleiben, wenn die Glieder negativ wer-<lb/>
den. Vergleichen wir die negativen Grössen mit den positiven, so<lb/>
können wir sagen, sie seien im <hi rendition="#g">entgegengesetzten</hi> Sinne er-<lb/>
zeugt; und sowohl die in gleichem als die in entgegengesetztem<lb/>
<pb n="10" facs="#f0046"/>
<fw type="header" place="top">Allgemeine Formenlehre. § 9</fw><lb/>
Sinne erzeugten Grössen können wir unter dem Namen <hi rendition="#g">gleich-<lb/>
artiger</hi> Grössen zusammenfassen, und also ist auf diese Weise<lb/>
der reale Begriff der Addition und Subtraktion für gleichartige<lb/>
Grössen überhaupt bestimmt.</p><lb/>
<p>§. 9. Wir haben bisher nur Eine synthetische Verknüpfungs-<lb/>
art für sich und in ihrem Verhältnisse zur entsprechenden analyti-<lb/>
schen betrachtet. Es kommt jetzt darauf an, die Beziehung zweier<lb/>
verschiedener synthetischer Verknüpfungsarten darzulegen. Zu dem<lb/>
Ende muss die eine durch die andere ihrem Begriffe nach bestimmt<lb/>
sein. Diese Begriffsbestimmung hängt von der Art ab, wie ein<lb/>
Ausdruck, welcher beide Verknüpfungsweisen enthält, ohne Aende-<lb/>
rung des Gesammtergebnisses umgestaltet werden kann. Die ein-<lb/>
fachste Art, wie in einem Ausdrucke beide Verknüpfungen vorkom-<lb/>
men können, ist die, dass das Ergebniss der einen Verknüpfung<lb/>
der zweiten unterworfen wird, also wenn <supplied>&#x2322;</supplied> und <supplied>&#x23D2;</supplied> die Zeichen der<lb/>
beiden Verknüpfungen sind, so hängt das Verhältniss beider von<lb/>
den Umgestaltungen ab, welche mit dem Ausdruck (a &#x25E0; b) <supplied>&#x23D2;</supplied> c vor-<lb/>
genommen werden dürfen. Wenn sich die zweite Verknüpfung auf<lb/>
beide Glieder der ersten gleichmässig beziehen soll, so bietet sich<lb/>
als die einfachste Umgestaltung die dar, dass man jedes Glied der<lb/>
ersten Verknüpfung der zweiten unterwerfen, und dann diese ein-<lb/>
zelnen Ergebnisse als Glieder der ersten Verknüpfungsweise setzen<lb/>
könne. Wenn diese Umgestaltung ohne Aenderung des Gesammt-<lb/>
ergebnisses vorgenommen werden kann, d. h. also (a &#x25E0; b) <supplied>&#x23D2;</supplied> c =<lb/>
(a <supplied>&#x23D2;</supplied> c) &#x25E0; (b <supplied>&#x23D2;</supplied> c) ist, so nennen wir die zweite Verknüpfung die jener<lb/>
ersten entsprechende Verknüpfung nächst höherer Stufe. Sind<lb/>
ins besondere bei dieser zweiten Verknüpfung beide Glieder auf<lb/>
gleiche Weise abhängig von der ersten, so dass also jene Bestim-<lb/>
mung sowohl für das Hinterglied der neuen Verbindung gilt, wie<lb/>
für deren Vorderglied, und ist ferner die erstere Verknüpfung eine<lb/>
einfache, und ihre entsprechende analytische eine eindeutige, so<lb/>
nennen wir die letztere Multiplikation, während wir für die erstere<lb/>
schon oben den Namen der Addition festgesetzt hatten. Es ist<lb/>
dies überhaupt die Art, wie von vorne herein, d. h. wenn noch<lb/>
keine Verknüpfungsart gegeben ist, eine solche nebst der sich dar-<lb/>
an anschliessenden höheren bestimmt werden kann. Daher be-<lb/>
trachten wir auch die Addition als die Verknüpfung erster Stufe,<lb/>
<pb n="11" facs="#f0047"/>
<fw type="header" place="top">§ 10 Verkn. höherer Stufen &#x2014; Multiplikation.</fw><lb/>
die Multiplikation also als die Verknüpfung zweiter Stufe <note place="foot" n="*)">Als dritte Stufe würde sich nach demselben Prinzip das Potenziren dar-<lb/>
stellen, was wir hier aber der Kürze wegen übergehen. Dass übrigens die Be-<lb/>
griffsbestimmung für diese Verknüpfungen hier nur eine formelle sein, und erst<lb/>
in den einzelnen Wissenschaften durch Realdefinitionen verkörpert werden kann,<lb/>
liegt in der Natur der Sache.</note>. Wir<lb/>
wählen von nun an statt der allgemeinen Verknüpfungszeichen die<lb/>
bestimmten für diese Verknüpfungsarten üblichen, und zwar wäh-<lb/>
len wir für die Multiplikation das blosse Aneinanderschreiben.</p><lb/>
<p>§. 10. Die Beziehung der Multiplikation zur Addition haben<lb/>
wir dahin bestimmt, dass<lb/>
<formula/> ist; und dadurch war uns der Begriff der Multiplikation festgestellt.<lb/>
Durch wiederholte Anwendung dieses Grundgesetzes gelangt man<lb/>
sogleich zu dem allgemeineren Satze, dass man, wenn beide Fakto-<lb/>
ren zerstückt sind, jedes Stück des einen mit jedem Stück des<lb/>
andern multipliciren und die Produkte addiren kann. Hieraus er-<lb/>
giebt sich für die Beziehung der Multiplikation zur Subtraktion ein<lb/>
entsprechendes Gesetz, nämlich zunächst, dass<lb/>
<formula/> ist. Nämlich setzt man, um den zweiten Ausdruck auf den ersten<lb/>
zurückzuführen, in demselben statt a das ihm Gleiche (a&#x2014;b)+b,<lb/>
so hat man<lb/>
<formula/>;<lb/>
der zweite Ausdruck ist nach dem so eben aufgestellten Gesetze<lb/>
<formula/>,<lb/>
und dieser Ausdruck nach § 8<lb/>
<formula/>,<lb/>
also der erste Ausdruck dem letzten gleich. Auf gleiche Weise<lb/>
folgt, wenn der zweite Faktor eine Differenz ist, das entsprechende<lb/>
Gesetz. Durch wiederholte Anwendung dieser Gesetze gelangt man<lb/>
zu dem allgemeineren Satze:<lb/>
<cit><quote>&#x201E;Wenn die Faktoren eines Produktes durch Addition und<lb/>
Subtraktion gegliedert sind, so kann man ohne Aenderung des<lb/>
Gesammtergebnisses, jedes Glied des einen mit jedem Gliede<lb/>
des andern multipliciren, und die so erhaltenen Produkte<lb/>
<pb n="12" facs="#f0048"/>
<fw type="header" place="top">Allgemeine Formenlehre. § 11</fw><lb/>
durch vorgesetzte Additions- oder Subtraktionszeichen ver-<lb/>
knüpfen, je nachdem die Vorzeichen ihrer Faktoren gleich<lb/>
oder ungleich waren.&#x201C;</quote></cit></p><lb/>
<p>§. 11. Für die Division gilt ganz allgemein, mag nun ihr Re-<lb/>
sultat eindeutig oder vieldeutig sein, das Gesetz der Zerstückung<lb/>
des Dividend, nämlich<lb/>
&#x201E;<formula/>,&#x201C;<lb/>
wobei wir aber noch zu merken haben, dass, da für die Multipli-<lb/>
kation im Allgemeinen nicht Vertauschbarkeit der Faktoren ange-<lb/>
nommen wurde, auch im Allgemeinen zwei Arten der Division<lb/>
unterschieden werden müssen, je nachdem nämlich das Vorder-<lb/>
glied oder das Hinterglied der multiplikativen Verknüpfung gesucht<lb/>
wird. Da indessen beide Faktoren eine gleiche Beziehung zur<lb/>
Addition und Subtraktion haben, so wird dies auch von beiden<lb/>
Arten der Division gelten; und wenn das obige Gesetz für eine<lb/>
Art erwiesen ist, so wird es aus denselben Gründen auch für die<lb/>
andere erwiesen sein. Wir wollen annehmen, es sei das Vorder-<lb/>
glied gesucht; also wenn z. B.<lb/>
<formula/> Es bedeutet <formula notation="TeX">\frac {a+b}{.c}</formula> hiernach diejenige Form, die als Vorderglied mit<lb/>
c multiplicirt a+b giebt. Ich kann zuerst jede Form in zwei<lb/>
Stücke sondern, deren eins willkührlich angenommen werden kann.<lb/>
Es sei daher die gesuchte mit <formula notation="TeX">\frac {a+b}{.c}</formula> gleichgesetzte Form = <formula notation="TeX">\frac {a}{.c}</formula>+x.<lb/>
Diese nun als Vorderglied mit c multiplicirt, giebt nach dem vorigen §<lb/>
a + xc; sie soll aber bei dieser Multiplikation a+b geben, folglich ist<lb/>
<formula/> also die gesuchte Form, da sie gleich <formula notation="TeX">\frac {a}{.c}</formula>+x gesetzt war, gleich<lb/>
<formula notation="TeX">\frac {a}{.c}</formula> + <formula notation="TeX">\frac {b}{.c}</formula>. Auf dieselbe Weise ergiebt sich das Gesetz für die Dif-<lb/>
ferenz.</p><lb/>
<milestone unit="section" rendition="#hr"/><lb/>
<note place="foot" n="*)">Wo der Punkt im Divisor die Stelle des gesuchten Faktors bezeichnet.</note><lb/>
<pb n="13" facs="#f0049"/>
<fw type="header" place="top">§ 12 Division &#x2014; Beziehung zum Gleichartigen.</fw><lb/>
<p>§ 12. Die in den vorigen Paragraphen dargestellten Gesetze<lb/>
drücken die allgemeine Beziehung der Multiplikation und Division<lb/>
zur Addition und Subtraktion aus. Hingegen die Gesetze der Mul-<lb/>
tiplikation an sich, wie sie die Arithmetik aufstellt, und welche die<lb/>
Vertauschbarkeit und Vereinbarkeit der Faktoren aussagen, gehen<lb/>
nicht aus dieser allgemeinen Beziehung hervor, und sind daher<lb/>
auch nicht durch den allgemeinen Begriff der Multiplikation be-<lb/>
stimmt. Vielmehr werden wir in unserer Wissenschaft Arten der<lb/>
Multiplikation kennen lernen, bei denen wenigstens die Vertausch-<lb/>
barkeit der Faktoren nicht statt findet, bei denen aber dennoch<lb/>
alle bisher aufgestellten Sätze ihre volle Anwendung haben. Auch<lb/>
den allgemeinen Begriff dieser Multiplikation haben wir somit for-<lb/>
mell bestimmt; diesem formellen Begriffe muss, wenn die Natur der<lb/>
zu verknüpfenden Grössen gegeben ist, ein realer Begriff ent-<lb/>
sprechen, welcher die Erzeugungsweise des Produktes vermittelst<lb/>
der Faktoren aussagt. Die Beziehung zur realen Addition liefert<lb/>
uns eine allgemeine Bestimmung dieser Erzeugungsweise; wird<lb/>
nämlich einer der Faktoren als Summe seiner Theile (nach § 8)<lb/>
aufgefasst, so muss man nach dem allgemeinen Beziehungsgesetz,<lb/>
statt die Summe der Produkt-bildenden Erzeugungsweise zu unter-<lb/>
werfen, die Theile derselben unterwerfen können, und die so ge-<lb/>
bildeten Produkte addiren, d. h. da diese Produkte wieder als in<lb/>
gleichem Sinne erzeugt sich darstellen, sie als Theile zu einem<lb/>
Ganzen verknüpfen können; d. h. die multiplikative Erzeugungs-<lb/>
weise muss von der Art sein, dass die Theile der Faktoren auf<lb/>
gleiche Weise in sie eingehen, so nämlich, dass wenn ein Theil<lb/>
des einen mit einem Theil des andern multiplikativ verknüpft irgend<lb/>
eine Grösse erzeugt, dann bei der multiplikativen Verknüpfung der<lb/>
Ganzen, auch jeder Theil des ersten mit jedem Theil des andern<lb/>
eine solche Grösse und zwar dieselbe Grösse erzeugt, wenn diese<lb/>
Theile den zuerst angenommenen gleich sind. Und es leuchtet<lb/>
sogleich ein, dass wenn die Erzeugungsweise die angegebene Be-<lb/>
schaffenheit hat, auch die ihr entsprechende Verknüpfungsweise<lb/>
zur Addition des Gleichartigen die multiplikative Beziehung hat,<lb/>
und für sie somit alle Gesetze dieser Beziehung gelten. Wir<lb/>
nennen daher eine solche Verknüpfungsweise auch schon dann,<lb/>
wenn nur erst ihre multiplikative Beziehung zur Addition des Gleich-<lb/>
<pb n="14" facs="#f0050"/>
<fw type="header" place="top">Allgemeine Formenlehre. § 12</fw><lb/>
artigen nachgewiesen, oder mit andern Worten, das gleiche Ein-<lb/>
gehen aller Theile der Verknüpfungsglieder in die Verknüpfung in<lb/>
dem oben angegebenen Sinne festgestellt ist, eine Multiplikation.<lb/>
Die bisher dargestellten allgemeinen Verknüpfungsgesetze genügen<lb/>
im Wesentlichen für die Darstellung unserer Wissenschaft und wir<lb/>
gehen daher zu dieser über.</p></div><lb/>
<pb n="[15]" facs="#f0051"/>
<div n="1"><head><hi rendition="#b">Erster Abschnitt.</hi><lb/>
<hi rendition="#g">Die Ausdehnungsgrösse.</hi></head><lb/>
<milestone unit="section" rendition="#hr"/><lb/>
<div n="2"><head><hi rendition="#b">Erstes Kapitel.</hi><lb/>
<hi rendition="#g">Addition und Subtraktion der einfachen Ausdehnungen<lb/>
erster Stufe oder der Strecken.</hi></head><lb/>
<p>§ 13. Der rein wissenschaftliche Weg, die Ausdehnungslehre<lb/>
zu behandeln, würde der sein, dass wir nach der Art, wie es in<lb/>
der Einleitung versucht ist, von den Begriffen aus, welche dieser<lb/>
Wissenschaft zu Grunde liegen, alles einzelne entwickelten. Allein<lb/>
um den Leser nicht durch fortgesetzte Abstraktionen zu ermüden,<lb/>
und um ihn zugleich dadurch, dass wir an Bekanntes anknüpfen,<lb/>
in den Stand zu setzen, sich mit grösserer Freiheit und Selbstän-<lb/>
digkeit zu bewegen, knüpfe ich überall bei der Ableitung neuer<lb/>
Begriffe an die Geometrie an, deren Basis unsere Wissenschaft<lb/>
bildet. Indem ich aber bei der Ableitung der Wahrheiten, welche<lb/>
den Inhalt dieser Wissenschaft bilden, jedesmal den abstrakten<lb/>
Begriff zu Grunde lege, ohne mich dabei je auf irgend eine in der<lb/>
Geometrie bewiesene Wahrheit zu stützen, so erhalte ich dennoch<lb/>
die Wissenschaft ihrem Inhalte nach gänzlich rein und unabhängig<lb/>
von der Geometrie <note place="foot" n="*)" xml:id="a51" next="#b51">In der Einleitung (Nr. 16) habe ich gezeigt, wie bei der Darstellung einer<lb/>
jeden Wissenschaft und ins besondere der mathematischen, zwei Entwickelungs-<lb/>
reihen in einander greifen, von denen die eine den Stoff liefert, d. h. die ganze<lb/>
Reihe der Wahrheiten, welche den eigentlichen Inhalt der Wissenschaft bildet,</note>. Um die Ausdehnungsgrösse zu gewinnen,<lb/>
<pb n="16" facs="#f0052"/>
<fw type="header" place="top">Addition u. Subtr. der Strecken. § 13</fw><lb/>
knüpfe ich daher an die Erzeugung der Linie an. Hier ist es ein<lb/>
erzeugender Punkt, welcher verschiedene Lagen in stetiger Folge<lb/>
annimmt; und die Gesammtheit der Punkte, in welche der erzeu-<lb/>
gende Punkt bei dieser Veränderung übergeht, bildet die Linie.<lb/>
Die Punkte einer Linie erscheinen somit wesentlich als verschie-<lb/>
dene, und werden auch als solche bezeichnet (mit verschiedenen<lb/>
Buchstaben); wie aber dem Verschiedenen immer zugleich das<lb/>
Gleiche (obwohl in einem untergeordneten Sinne) anhaftet, so er-<lb/>
scheinen auch hier die verschiedenen Punkte als verschiedene<lb/>
Lagen eines und desselben erzeugenden Punktes. Auf gleiche<lb/>
Weise nun gelangen wir in unserer Wissenschaft zu der Ausdeh-<lb/>
nung, wenn wir nur statt der dort eintretenden räumlichen Bezie-<lb/>
hungen hier die entsprechenden begrifflichen setzen. Zuerst statt<lb/>
des Punktes, d. h. des besonderen Ortes, setzen wir hier das Ele-<lb/>
ment, worunter wir das Besondere schlechthin, aufgefasst als ver-<lb/>
schiedenes von anderem Besonderem verstehen; und zwar legen<lb/>
wir dem Elemente in der abstrakten Wissenschaft gar keinen an-<lb/>
dern Inhalt bei; es kann daher hier gar nicht davon die Rede sein,<lb/>
was für ein Besonderes dies denn eigentlich sei &#x2014; denn es ist<lb/>
eben das Besondere schlechthin, ohne allen realen Inhalt &#x2014;, oder<lb/>
in welcher Beziehung das eine von dem andern verschieden sei &#x2014;<lb/>
denn es ist eben schlechtweg als Verschiedenes bestimmt, ohne<lb/>
dass irgend ein realer Inhalt, in Bezug auf welchen es verschieden<lb/>
sei, gesetzt wäre. Dieser Begriff des Elementes ist unserer Wis-<lb/>
senschaft gemeinschaftlich mit der Kombinationslehre, und daher<lb/>
auch die Bezeichnung der Elemente (durch verschiedene Buchsta-<lb/>
ben) beiden gemeinschaftlich <note place="foot" n="*)">Die Differenz liegt nur in der Art, wie in beiden Wissenschaften aus dem<lb/>
Elemente die Formen gewonnen werden, in der Kombinationslehre nämlich<lb/>
durch blosses Verknüpfen also diskret, hier aber durch stetiges Erzeugen.</note>. Die verschiedenen Elemente kön-<lb/>
nen nun zugleich als verschiedene Zustände desselben erzeugenden<lb/>
Elementes aufgefasst werden, und diese abstrakte Verschiedenheit<lb/>
der Zustände ist es, welche der Ortsverschiedenheit entspricht.<lb/>
<note place="foot" n="*)" xml:id="b51" prev="#a51">während die andere dem Leser die Herrschaft über den Stoff geben soll. Jene<lb/>
erste Entwickelungsreihe nun ist es, welche ich gänzlich unabhängig von der<lb/>
Geometrie erhalten habe, während ich mir bei der letzten meinem Zwecke gemäss<lb/>
die grösste Freiheit gestattet habe.</note><lb/>
<pb n="17" facs="#f0053"/>
<fw type="header" place="top">§ 14 Das Ausdehnungsgebilde erster Stufe.</fw><lb/>
Den Uebergang des erzeugenden Elementes aus einem Zustande in<lb/>
einen andern nennen wir eine Aenderung desselben; und diese<lb/>
abstrakte Aenderung des erzeugenden Elementes entspricht also<lb/>
der Ortsänderung oder Bewegung des Punktes in der Geometrie.<lb/>
Wie nun in der Geometrie durch die Fortbewegung eines Punktes<lb/>
zunächst eine Linie entsteht, und erst, indem man das gewonnene<lb/>
Gebilde aufs neue der Bewegung unterwirft, räumliche Gebilde<lb/>
höherer Stufen entstehen können, so entsteht auch in unsrer Wis-<lb/>
senschaft durch stetige Aenderung des erzeugenden Elementes zu-<lb/>
nächst das Ausdehnungsgebilde erster Stufe. Die Resultate der<lb/>
bisherigen Entwickelung zusammenfassend, können wir die Defini-<lb/>
tion aufstellen:<lb/>
<cit><quote>&#x201E;Unter einem Ausdehnungsgebilde erster Stufe verstehen wir<lb/>
die Gesammtheit der Elemente, in die ein erzeugendes Ele-<lb/>
ment bei stetiger Aenderung übergeht.&#x201C;</quote></cit><lb/>
und insbesondere nennen wir das erzeugende Element in seinem<lb/>
ersten Zustande das Anfangselement, in seinem letzten das Endele-<lb/>
ment. Aus diesem Begriffe ergiebt sich sogleich, dass zu jedem<lb/>
Ausdehnungsgebilde ein entgegengesetztes gehört, welches diesel-<lb/>
ben Elemente enthält, aber in umgekehrter Entstehungsweise, so<lb/>
dass also namentlich das Anfangselement des einen das Endelement<lb/>
des andern wird. Oder, bestimmter ausgedrückt, wenn durch eine<lb/>
Aenderung aus a b wird, so ist die entgegengesetzte die, durch<lb/>
welche aus b a wird, und das einem Ausdehnungsgebilde entge-<lb/>
gengesetzte ist dasjenige, welches durch die entgegengesetzten<lb/>
Aenderungen in umgekehrter Folge hervorgeht, worin zugleich liegt,<lb/>
dass das Entgegengesetztsein ein wechselseitiges ist.</p><lb/>
<p>§. 14. Das Ausdehnungsgebilde wird nur dann als ein ein-<lb/>
faches erscheinen, wenn die Aenderungen, die das erzeugende<lb/>
Element erleidet, stets einander gleich gesetzt werden; so dass<lb/>
also, wenn durch eine Aenderung aus einem Element a ein ande-<lb/>
res b hervorgeht, welche beide jenem einfachen Ausdehnungsge-<lb/>
bilde angehören, dann durch eine gleiche Aenderung aus b ein<lb/>
Element desselben Ausdehnungsgebildes c erzeugt wird, und zwar<lb/>
wird diese Gleichheit auch dann noch statt finden müssen, wenn a<lb/>
und b als stetig aneinandergränzende Elemente aufgefasst werden,<lb/>
da diese Gleichheit durchweg bei der stetigen Erzeugung statt finden<lb/>
<fw type="sig" place="bottom">2</fw><lb/>
<pb n="18" facs="#f0054"/>
<fw type="header" place="top">Addition u. Subtr. der Strecken. § 14</fw><lb/>
soll. Wir können eine solche Aenderung, durch die aus einem<lb/>
Element einer stetigen Form ein nächst angränzendes erzeugt wird,<lb/>
eine Grundänderung nennen, und werden dann sagen: &#x201E;das <hi rendition="#g">ein-<lb/>
fache Ausdehnungsgebilde</hi> sei ein solches, das durch stetige<lb/>
Fortsetzung derselben Grundänderung hervorgeht.&#x201C; In demselben<lb/>
Sinne nun, in welchem die Aenderungen einander gleich gesetzt<lb/>
werden, werden wir auch die dadurch erzeugten Gebilde gleich<lb/>
setzen können, und in diesem Sinne, dass nämlich das durch<lb/>
gleiche Aenderungen auf dieselbe Weise erzeugte selbst gleich ge-<lb/>
setzt werde, nennen wir das einfache Ausdehnungsgebilde erster<lb/>
Stufe eine <hi rendition="#g">Ausdehnungsgrösse</hi> oder <hi rendition="#g">Ausdehnung</hi> erster Stufe<lb/>
oder eine <hi rendition="#g">Strecke</hi> <note place="foot" n="*)">Die abstrakte Bedeutung dieser ursprünglich konkreten Benennung be-<lb/>
darf wohl keiner Rechtfertigung, da die Namen des Abstrakten ursprünglich alle<lb/>
konkrete Bedeutung haben.</note>. Es wird also das einfache Ausdehnungsge-<lb/>
bilde zur Ausdehnungsgrösse, wenn wir von den Elementen, die<lb/>
das erstere enthält, absehen, und nur die Art der Erzeugung fest-<lb/>
halten; und während zwei Ausdehnungsgebilde nur dann einander<lb/>
gleich gesetzt werden können, wenn sie dieselben Elemente ent-<lb/>
halten, so zwei Ausdehnungsgrössen schon dann, wenn sie, auch<lb/>
ohne dieselben Elemente zu enthalten, auf gleiche Weise (d. h.<lb/>
durch dieselben Aenderungen) erzeugt sind. Die Gesammtheit<lb/>
endlich aller Elemente, welche durch Fortsetzung derselben und<lb/>
der entgegengesetzten Grundänderung erzeugbar sind, nennen wir<lb/>
ein <hi rendition="#g">System</hi> (oder ein Gebiet) <hi rendition="#g">erster Stufe.</hi> Die demselben System<lb/>
erster Stufe angehörigen Strecken werden also alle durch Fort-<lb/>
setzung entweder derselben Grundänderung oder entgegengesetzter<lb/>
Grundänderungen erzeugt.</p><lb/>
<p>Ehe wir zur Verknüpfung der Strecken übergehen, wollen<lb/>
wir die im vorigen § aufgestellten Begriffe durch Anwendung auf<lb/>
die Geometrie veranschaulichen. Die Gleichheit der Aenderungs-<lb/>
weise wird hier durch Gleichheit der Richtung vertreten; als System<lb/>
erster Stufe stellt sich daher hier die unendliche gerade Linie dar,<lb/>
als einfache Ausdehnung erster Stufe die begränzte gerade Linie.<lb/>
Was dort gleichartig genannt wurde, erscheint hier als parallel,<lb/>
und der Parallelismus bietet gleichfalls seine zwei Seiten dar, als<lb/>
<pb n="19" facs="#f0055"/>
<fw type="header" place="top">§ 15 Erzeugung der Strecke.</fw><lb/>
Parallelismus in demselben und in entgegengesetztem Sinne <note place="foot" n="*)">Diese Unterscheidung ist für die Geometrie so wichtig, dass es nicht<lb/>
wenig zur Vereinfachung der geometrischen Sätze und Beweise beitragen würde,<lb/>
wenn man diesen Unterschied durch einfache Benennungen fixirte, wozu ich<lb/>
etwa die Ausdrücke &#x201E;gleichläufig&#x201C; und &#x201E;gegenläufig&#x201C; vorschlagen möchte.</note>.<lb/>
Den Namen der Strecke können wir in entsprechendem Sinne für<lb/>
die Geometrie festhalten, und also unter gleichen Strecken hier<lb/>
solche begränzte Linien verstehen, welche gleiche Richtung und<lb/>
Länge haben.</p><lb/>
<p>§ 15. Wenn die stetige Erzeugung der Strecke mitten in<lb/>
ihrem Gange unterbrochen gedacht wird, um dann hernach wieder<lb/>
fortgesetzt zu werden, so erscheint die ganze Strecke als Ver-<lb/>
knüpfung zweier Strecken, welche sich stetig aneinanderschliessen,<lb/>
und von denen die eine als Fortsetzung der andern erscheint. Die<lb/>
beiden Strecken, welche die Glieder dieser Verknüpfung bilden,<lb/>
sind in demselben Sinne erzeugt (§ 8), und das Ergebniss der<lb/>
Verknüpfung ist die Strecke vom Anfangselemente der ersten zum<lb/>
Endelemente der letzten, wenn beide stetig an einander gelegt, d. h.<lb/>
so dargestellt sind, dass das Endelement der ersten zugleich das<lb/>
Anfangselement für die zweite ist. Bezeichnen wir vorläufig die<lb/>
Strecke vom Anfangselement &#x03B1; (vergl. Fig. 2) zum Endelement &#x03B2;<lb/>
mit [&#x03B1;&#x03B2;], und sind [&#x03B1;&#x03B2;] und [&#x03B2;&#x03B3;] in demselben Sinne erzeugt,<lb/>
so ist also [&#x03B1;&#x03B3;] das Ergebniss der oben angezeigten Verknüpfung,<lb/>
wenn [&#x03B1;&#x03B2;] und [&#x03B2;&#x03B3;] die Glieder sind <note place="foot" n="**)">Diese Bezeichnung der Strecke ist nur eine vorläufige, die wahre Be-<lb/>
zeichnung derselben durch ihre Gränzelemente kann erst verstanden werden,<lb/>
wenn wir die Verknüpfung der Elemente werden kennen gelernt haben (siehe den<lb/>
zweiten Abschnitt § 99).</note>. Wir haben schon oben<lb/>
(§ 8) nachgewiesen, dass diese Verknüpfung, da sie die Vereini-<lb/>
gung der in gleichem Sinne erzeugten Grössen darstellt, als Addi-<lb/>
tion, ihre entsprechende analytische als Subtraktion aufgefasst wer-<lb/>
den müsse, und daher alle Gesetze dieser Verknüpfungsarten für<lb/>
sie gelten. Wir haben hier nur noch die eigenthümliche Bedeutung<lb/>
nachzuweisen, welche die negative Grösse auf unserm Gebiete ge-<lb/>
winnt. Nämlich um zuerst die Bedeutung der Subtraktion uns<lb/>
anschaulicher zu machen, so können wir daraus, dass [&#x03B1;&#x03B2;] + [&#x03B2;&#x03B3;]<lb/>
= [&#x03B1;&#x03B3;] ist, sobald [&#x03B1;&#x03B2;] und [&#x03B2;&#x03B3;] in gleichem Sinne erzeugt sind,<lb/>
<fw type="sig" place="bottom">2 *</fw><lb/>
<pb n="20" facs="#f0056"/>
<fw type="header" place="top">Addition u. Subtr. der Strecken. § 15</fw><lb/>
den Schluss ziehen, dass eben so allgemein [&#x03B1;&#x03B2;] = [&#x03B1;&#x03B3;] &#x2014;[&#x03B2;&#x03B3;]<lb/>
ist (vgl. Fig. 2), d. h. also, wenn wir uns der in der Subtraktion<lb/>
üblichen Benennungen bedienen, &#x201E;der Rest ist, wenn man Minuend<lb/>
und Subtrahend mit ihren Endelementen aufeinander legt, die<lb/>
Strecke vom Anfangselement des Minuend zu dem des Subtrahend.&#x201C;<lb/>
Setzt man in der letzten Formel &#x03B1; und &#x03B2; identisch, so erhält man<lb/>
<formula/> d. h. gleich Null. Ferner ist vermöge des Begriffs des Negativen <note place="foot" n="*)">Vergleiche hier überall § 7.</note><lb/>
<formula/> d. h. die Strecke [&#x03B2;&#x03B1;], welche einer andern [&#x03B1;&#x03B2;] ihrem Begriff<lb/>
nach (§ 13.) entgegengesetzt ist, erscheint auch in ihrer Beziehung zur<lb/>
Addition und Subtraktion als die entgegengesetzte Grösse zu jener.<lb/>
Da nun endlich a+(&#x2014; b) = a &#x2014; b ist, so hat man, wenn &#x03B1;&#x03B3; und<lb/>
&#x03B3;&#x03B2; im entgegengesetzten Sinne erzeugt sind<lb/>
<formula/> d. h. auch wenn die beiden Strecken im entgegengesetzten Sinne<lb/>
erzeugt sind, ist ihre Summe die Strecke vom Anfangselement der<lb/>
ersten zum Endelement der zweiten an sie stetig angelegten. Und<lb/>
wir können also, dies Resultat mit dem obigen zusammenfassend,<lb/>
sagen:<lb/>
<cit><quote>&#x201E;Wenn man zwei gleichartige Strecken stetig, d. h. so ver-<lb/>
knüpft, dass das Endelement der ersten Anfangselement der<lb/>
zweiten wird, so ist die Strecke vom Anfangselement der<lb/>
ersten zum Endelement der letzten die Summe beider;&#x201C;</quote></cit><lb/>
und indem sie so als Summe bezeichnet ist, so soll darin ausge-<lb/>
drückt liegen, dass alle Gesetze der Addition und Subtraktion für<lb/>
diese Verknüpfungsweise gelten. Noch will ich hieran eine Fol-<lb/>
gerung schliessen, die für die Weiterentwickelung fruchtreich ist,<lb/>
nämlich dass, wenn die Gränzelemente einer Strecke in demselben<lb/>
System sich beide um eine gleiche Strecke ändern, dann die zwi-<lb/>
schen den neuen Gränzelementen liegende Strecke der ersteren<lb/>
gleich ist. In der That, es sei [&#x03B1;&#x03B2;] die ursprüngliche Strecke<lb/>
(vergl. Fig. 3) und [&#x03B1;&#x03AC;] = [&#x03B2;&#x03B2;], so ist zu zeigen, dass, wenn alle<lb/>
genannten Elemente demselben System angehören, [&#x03AC;&#x03B2;] = [&#x03B1;&#x03B2;]<lb/>
sei. Es ist aber [&#x03AC;&#x03B2;] = [&#x03AC;&#x03B1;] + [&#x03B1;&#x03B2;] + [&#x03B2;&#x03B2;], nach der Definition<lb/>
<pb n="21" facs="#f0057"/>
<fw type="header" place="top">§ 16 Addition gleichartiger Strecken-Systeme.</fw><lb/>
der Summe, und da [&#x03AC;&#x03B1;] = &#x2014; [&#x03B1;&#x03AC;] = &#x2014; [&#x03B2;&#x03B2;] ist, so hebt sich<lb/>
[&#x03AC;&#x03B1;] und [&#x03B2;&#x03B2;] bei der Addition, und es ist wirklich [&#x03AC;&#x03B2;] = [&#x03B1;&#x03B2;].</p><lb/>
<p>§ 16. Nehme ich nun, um zu den Verknüpfungen verschie-<lb/>
denartiger Strecken zu gelangen, zunächst zwei verschiedenartige<lb/>
Grundänderungen an, und lasse ein Element die erste Grundän-<lb/>
derung (oder deren entgegengesetzte) beliebig fortsetzen und dann<lb/>
das so geänderte Element in der zweiten Aenderungsweise gleich-<lb/>
falls beliebig fortschreiten, so werde ich dadurch aus einem Ele-<lb/>
ment eine unendliche Menge neuer Elemente erzeugen können,<lb/>
und die Gesammtheit der so erzeugbaren Elemente nenne ich ein<lb/>
System <hi rendition="#g">zweiter Stufe.</hi> Nehme ich dann ferner eine dritte Grund-<lb/>
änderung an, welche von jenem Anfangselemente aus nicht wieder<lb/>
zu einem Elemente dieses Systems zweiter Stufe führt, und welche<lb/>
ich deshalb als von jenen beiden ersten <hi rendition="#g">unabhängig</hi> bezeichne, und<lb/>
lasse ein beliebiges Element jenes Systems zweiter Stufe, diese<lb/>
dritte Aenderung (oder deren entgegensetzte) beliebig fortsetzen,<lb/>
so wird die Gesammtheit der so erzeugbaren Elemente ein System<lb/>
dritter Stufe bilden; und da dieser Erzeugungsweise dem Begriffe<lb/>
nach keine Schranke gesetzt ist, so werde ich auf diese Weise zu<lb/>
Systemen beliebig hoher Stufen fortschreiten können. Hierbei ist<lb/>
es wichtig festzuhalten, dass alle auf diese Weise erzeugten Ele-<lb/>
mente, nicht als anderweitig schon gegebene <note place="foot" n="*)">Wie etwa in der Raumlehre alle Punkte schon durch den vorausgesetzten<lb/>
Raum ursprünglich gegeben sind.</note> aufgefasst werden<lb/>
dürfen, sondern als ursprünglich erzeugt, und dass sie daher alle,<lb/>
sofern sie ursprünglich durch verschiedene Aenderungen erzeugt<lb/>
sind, auch ihrem Begriffe nach als verschiedene erscheinen. Da-<lb/>
gegen ist wiederum klar, dass, nachdem die Elemente einmal er-<lb/>
zeugt sind, sie von da ab als gegebene erscheinen, und über ihre<lb/>
Verschiedenheit oder Identität nicht anders entschieden werden<lb/>
kann, als wenn man auf die ursprüngliche Erzeugung zurückgeht.</p><lb/>
<p>Ehe ich nun zu unserer Aufgabe, nämlich zur Verknüpfung<lb/>
der verschiedenen Aenderungsweisen, übergehe, will ich der An-<lb/>
schauung durch geometrische Betrachtungen zu Hülfe kommen.<lb/>
Es ist nämlich klar, dass das System zweiter Stufe der Ebene ent-<lb/>
spricht, und die Ebene dadurch erzeugt gedacht wird, dass alle<lb/>
<pb n="22" facs="#f0058"/>
<fw type="header" place="top">Addition u. Subtr. der Strecken. § 17</fw><lb/>
Punkte einer geraden Linie nach einer neuen in ihr nicht enthal-<lb/>
tenen Richtung (oder nach der entgegengesetzten) sich fortbewegen,<lb/>
wobei dann eben die Gesammtheit der so erzeugbaren Punkte die<lb/>
unendliche Ebene bildet. Es erscheint somit die Ebene als eine<lb/>
Gesammtheit von Parallelen, welche alle eine gegebene Gerade<lb/>
durchschneiden; und es ist ersichtlich, dass, da diese Parallelen<lb/>
sich nicht schneiden, und auch die ursprüngliche Gerade nicht<lb/>
noch ein zweitesmal treffen, alle auf jene Weise erzeugten Punkte<lb/>
von einander verschieden sind und somit die Analogie eine voll-<lb/>
ständige ist. Ebenso gelangt man zu dem ganzen unendlichen<lb/>
Raume, als dem Systeme dritter Stufe, wenn man die Punkte der<lb/>
Ebene nach einer neuen, nicht in der Ebene liegenden Richtung<lb/>
(oder der entgegengesetzten) fortbewegt; und weiter kann die Geo-<lb/>
metrie nicht fortschreiten, während die abstrakte Wissenschaft<lb/>
keine Gränze kennt.</p><lb/>
<p>§ 17. Lasse ich nun, um zu unserer Aufgabe zurückzukeh-<lb/>
ren, ein Element sich zuerst um eine Strecke a ändern, und dann<lb/>
das so geänderte Element um die Strecke b, so ist das Gesammt-<lb/>
resultat beider Aenderungen zugleich als Resultat Einer Aenderung<lb/>
aufzufassen, welche die Verknüpfung jener beiden ersten ist, und<lb/>
welche, wenn beide Strecken gleichartig waren, als deren Summe<lb/>
erschien (§ 16). Hier können wir diese Verknüpfungsweise vor-<lb/>
läufig mit dem allgemeinen Verknüpfungszeichen &#x25E0; bezeichnen.<lb/>
Aus diesem Begriffe geht sogleich, da der Act des Zusammenfassens<lb/>
den Zustand des Elementes nicht ändert, das Gesetz hervor, dass<lb/>
<formula/> ist. Hingegen um auch zur Vertauschbarkeit der Glieder zu ge-<lb/>
langen, ist noch eine Lücke in der Begriffsbestimmung auszufüllen.<lb/>
Betrachten wir nämlich die Erzeugungsweise eines Systems höherer<lb/>
(m-ter) Stufe, wie wir solche im vorigen § dargestellt haben, so<lb/>
war dort eine bestimmte Reihenfolge der m Aenderungsweisen,<lb/>
durch die jenes System erzeugt wurde, angenommen, und die Ele-<lb/>
mente des Systemes wurden erzeugt, wenn das Anfangselement die<lb/>
verschiedenen Aenderungsweisen in der bestimmten Reihenfolge<lb/>
fortschreitend einging, so dass jedes Element, welches durch eine<lb/>
Reihe von Aenderungen entstanden war, nur entweder seine letzte<lb/>
Aenderung fortsetzte, oder eine der folgenden Aenderungsweisen,<lb/>
<pb n="23" facs="#f0059"/>
<fw type="header" place="top">§ 17 Addition ungleichartiger Aenderungen.</fw><lb/>
aber keine der früheren annahm. Sind daher a und b zwei Strecken,<lb/>
von denen a einer früheren, b einer späteren von den Aenderungs-<lb/>
weisen angehört, so wird ein Element bei der Erzeugung des<lb/>
Systems zwar an die Aenderung a die Aenderung b anschliessen<lb/>
können, aber nicht umgekehrt; d. h. es wird dabei die Verknüpfung<lb/>
a &#x25E0; b vorkommen, aber nicht die b &#x25E0; a. Aber obgleich die letztere<lb/>
Verknüpfung durch die Erzeugung des Systems nicht ihrem Be-<lb/>
griffe nach bestimmt werden kann, so muss sie doch an sich mög-<lb/>
lich sein. Somit zeigt sich hier die besprochene Lücke. Um die-<lb/>
selbe näher zu übersehen sei [&#x03B1;&#x03B2;] <note place="foot" n="*)">Zur Erläuterung kann Fig. 4 dienen.</note> gleich a [&#x03B2;&#x03B2;] = [&#x03B1;&#x03AC;] = b,<lb/>
so ist die Aenderung [&#x03B1;&#x03B2;] gleich a &#x25E0; b; es ist aber [&#x03B1;&#x03B2;] auch<lb/>
gleich [&#x03B1;&#x03B1;] &#x25E0; [&#x03B1;&#x03B2;], d. h. gleich b &#x25E0; [&#x03B1;&#x03B2;]. Sollten also die Glie-<lb/>
der vertauschbar, d. h. a &#x25E0; b = b &#x25E0; a sein, so müsste [&#x03B1;&#x03B2;] = [&#x03B1;&#x03B2;]<lb/>
sein. Hierüber lässt sich nun aus dem Bisherigen nichts entschei-<lb/>
den; denn alles, was wir über das System und dessen Elemente<lb/>
aussagen können, muss, da das ganze System auf keine andere<lb/>
Weise, als nur durch seine Erzeugung gegeben ist, aus dieser Er-<lb/>
zeugungsweise hervorgehen. Da nun aber in dieser nichts von<lb/>
einer solchen Aenderung &#x03B1;&#x03B2; vorkommt, so sind wir befugt und<lb/>
gedrungen, eine neue Begriffsbestimmung über solche Aenderungen<lb/>
zu geben, und die Analogie mit dem Früheren führt uns nothwen-<lb/>
dig dazu, in dem Umfange, in welchem wir zu einer neuen Be-<lb/>
griffsbestimmung befugt sind, &#x03B1;&#x03B2; und &#x03B1;&#x03B2; gleich zu setzen. Diese<lb/>
Gleichsetzung vollziehen wir aber erst auf bestimmte Weise, wenn<lb/>
wir den Umfang jener Befugniss ausgemittelt haben. Zu dem Ende<lb/>
betrachten wir 2 gleiche Strecken:<lb/>
<formula/> deren Gränzelemente einer der späteren Aenderungen b, aber alle<lb/>
derselben unterworfen werden und dadurch in &#x03AC;, &#x03B2;&#x0384;, &#x03B3;&#x0384;, &#x03B4; über-<lb/>
gehen, so dass<lb/>
<formula/> ist. Da nun [&#x03AC;&#x03B1;] = [&#x03B3;&#x0384;] = (&#x2014; b) ist, so hat man für die Aen-<lb/>
derungen [&#x03AC;&#x03B2;&#x0384;] und [&#x03B3;&#x0384;&#x03B4;&#x0384;] die Gleichungen:<lb/>
<formula/>;<lb/>
<pb n="24" facs="#f0060"/>
<fw type="header" place="top">Addition u. Subtr. der Strecken. § 17</fw><lb/>
also sind beide Aenderungen einander gleich. Also wenn zwei<lb/>
Elementenpaare durch gleiche Aenderung auseinander erzeugbar<lb/>
sind, und man unterwirft alle vier Elemente einer neuen, aber alle<lb/>
derselben Aenderung, so werden auch die daraus hervorgehenden<lb/>
Elementenpaare durch gleiche Aenderungen auseinander erzeugbar<lb/>
sein. Da nun dies Gesetz auch noch bestehen bleibt, wenn [&#x03B1;&#x03B2;]<lb/>
eine Grundänderung darstellt, so folgt hieraus nicht nur, dass eine<lb/>
Strecke, wenn sich ihre Elemente alle um gleich viel ändern, wie-<lb/>
der eine Strecke bleibt, sondern auch dass, wenn nur für die<lb/>
Grundänderung gezeigt ist, dass sie bei jener Fortschreitung der<lb/>
Strecke gleich bleibt, dasselbe dann auch für die ganze Strecke<lb/>
gilt. Damit ist der Umfang der oben angedeuteten Befugniss ge-<lb/>
geben, und wir setzen daher fest, dass, wenn in einem Systeme<lb/>
m-ter Stufe eine Strecke, welche einer der früheren von den<lb/>
m Aenderungsweisen, die das System bestimmen, angehört, einer<lb/>
der späteren Aenderungsweisen unterworfen wird, und zwar alle<lb/>
Elemente derselben, dann die entsprechenden Grundänderungen in<lb/>
der ursprünglichen und der geänderten Strecke einander gleich<lb/>
genannt werden sollen, hingegen ungleich, wenn die Elemente ver-<lb/>
schiedenen Aenderungen unterworfen sind <note place="foot" n="*)">Die Deduktion, durch die wir zu dieser Definition der gleichen Aende-<lb/>
rung überleiteten, gehört derjenigen Entwickelungsreihe (Einleit. Nr. 16) an, die<lb/>
die Uebersicht geben soll. Für die rein mathematische Entwickelungsreihe er-<lb/>
scheint dieselbe, wie überhaupt jede Definition, als rein willkührlich.</note>. Daraus folgt dann,<lb/>
vermöge des vorhergehenden Satzes, dass diese Gleichheit (und<lb/>
Ungleichheit) unter denselben Umständen auch für die Strecken<lb/>
selbst fortbesteht; und wir gelangen also zu dem Satze: Wenn man<lb/>
eine Strecke, welche einer der m ursprünglichen Aenderungswei-<lb/>
sen des Systems angehört, Aenderungen unterwirft, welche gleich-<lb/>
falls jenen Aenderungsweisen angehören, und zwar alle Elemente<lb/>
denselben Aenderungen, so ist die so geänderte Strecke der ur-<lb/>
sprünglichen gleich. Dass wir nämlich hier auch den Unterschied<lb/>
zwischen früheren und späteren Aenderungsweisen fallen lassen<lb/>
können, ergiebt sich leicht aus der Gegenseitigkeit der Beziehung;<lb/>
denn wenn vorausgesetzt wird, dass [&#x03B1;&#x03B2;] gleich oder ungleich<lb/>
[&#x03B1;&#x0384;&#x03B2;&#x0384;] ist, je nachdem [&#x03B1;&#x03B1;&#x0384;] gleich [&#x03B2;&#x03B2;&#x0384;] ist oder nicht, so sind<lb/>
<pb n="25" facs="#f0061"/>
<fw type="header" place="top">§ 17 Addition ungleichartiger Aenderungen.</fw><lb/>
auch umgekehrt die letzteren Ausdrücke gleich oder ungleich, je<lb/>
nachdem die ersteren es sind, wie sogleich durch die Methode<lb/>
des indirecten Schlusses sich ergiebt. Wenn also die durch eine<lb/>
frühere Aenderung erzeugte Strecke einer späteren Aenderung<lb/>
unterworfen, sich gleich bleibt, so bleibt auch die durch eine<lb/>
spätere erzeugte der früheren unterworfen, sich gleich; und dar-<lb/>
aus folgt der Satz in der oben gegebenen Fassung. Nun hatten<lb/>
wir schon oben gezeigt, dass unter Voraussetzung dieses Satzes<lb/>
a &#x25E0; b = b &#x25E0; a sei; und wir haben somit für die m Aenderungswei-<lb/>
sen, die das System bestimmen, allgemein die Gesetze<lb/>
<formula/>, und<lb/>
<formula/>;<lb/>
also ist diese Verknüpfung eine einfache; aber auch die ent-<lb/>
sprechende analytische Verknüpfung eine eindeutige; denn wenn<lb/>
ich das <hi rendition="#g">eine</hi> Glied der synthetischen Verknüpfung, etwa das erste,<lb/>
unverändert lasse, das andere aber verändere, indem ich das End-<lb/>
element des ersten Gliedes entweder einer anderen Aenderungs-<lb/>
weise unterwerfe, oder es in derselben Aenderungsweise vor oder<lb/>
zurückschreiten lasse, so verändert sich das zuletzt resultirende<lb/>
Element, welches zugleich das Endelement für das Ergebniss der<lb/>
Verknüpfung ist, also verändert sich dies Ergebniss; und hieraus<lb/>
folgt dann nach der bekannten Schlussweise (vergl. § 6) die Ein-<lb/>
deutigkeit der analytischen Verknüpfung. Daraus ergiebt sich nach<lb/>
§ 7, dass die angezeigten Verknüpfungen als Addition und Sub-<lb/>
traktion zu bezeichnen sind, und alle Gesetze der Addition und<lb/>
Subtraktion für sie gelten. Da nun endlich dieselben Verknüpfungs-<lb/>
gesetze, welche für die m ursprünglichen Aenderungsarten gelten,<lb/>
auch nach den Gesetzen der Addition und Subtraktion für deren<lb/>
Verknüpfungen bestehen bleiben, so können wir die Resultate der<lb/>
bisherigen Entwickelung in dem folgenden höchst einfachen Satze<lb/>
zusammenfassen: &#x201E;Wenn [&#x03B1;&#x03B2;] und [&#x03B2;&#x03B3;] beliebige Aenderungen<lb/>
darstellen, so ist [&#x03B1;&#x03B3;] = [&#x03B1;&#x03B2;]+[&#x03B2;&#x03B3;].&#x201C; Indem wir nämlich diese<lb/>
Verknüpfung als Addition bezeichnen, so sagen wir damit die Gel-<lb/>
tung aller Additions- und Subtraktionsgesetze, wie wir sie in § 3 &#x2014;<lb/>
7 dargestellt haben, aus <note place="foot" n="*)" xml:id="a61" next="#b61">Ich kann es nicht dringend genug anempfehlen, dass man die Entwicke-</note>.</p><lb/>
<pb n="26" facs="#f0062"/>
<fw type="header" place="top">Addition u. Subtr. der Strecken. § 18</fw><lb/>
<p>§ 18. In der Entwickelung des letzten § hatten wir die durch<lb/>
Verknüpfung hervorgehenden Aenderungen nur betrachtet in Bezug<lb/>
auf ihr Anfangs- und End-Element, ohne die Strecke zu betrach-<lb/>
ten, welche beide verbindet; vielmehr traten als Strecken nur die-<lb/>
jenigen hervor, welche den -ursprünglichen Aenderungsarten des<lb/>
Systems angehören. Um nun das Fehlende zu ergänzen, haben<lb/>
wir zu zeigen, auf welche Weise durch 2 Elemente in einem höhe-<lb/>
ren Systeme die sämmtlichen übrigen Elemente bestimmt sind,<lb/>
welche mit diesen beiden in Einem Systeme erster Stufe liegen.<lb/>
Zu dem Ende haben wir nur auf den Begriff des Systemes erster<lb/>
Stufe zurückzugehen, dass es nämlich durch Fortsetzung einer sich<lb/>
selbst gleich bleibenden Aenderung erzeugt sei. Entsteht nun da-<lb/>
durch, dass ein Element nach der Reihe und fortschreitend den<lb/>
Aenderungen a, b, c ... unterworfen wird, welche den ursprüng-<lb/>
lichen Aenderungsweisen angehören, aus einem Elemente &#x03B1; zuletzt<lb/>
ein anderes &#x03B2; <note place="foot" n="*)">Vergleiche Fig. 17, wo es für zwei Aenderungen a, b bildlich dargestellt<lb/>
ist.</note>, so wird nach dem Begriffe des Systemes erster<lb/>
Stufe, auch dasjenige Element demselben Systeme erster Stufe an-<lb/>
gehören müssen, welches aus &#x03B2; durch dieselben Aenderungen a, b, c ...<lb/>
hervorgeht und so fort; ja auch rückwärts wird man von a aus<lb/>
durch die entgegengesetzten Aenderungen fortschreiten können und<lb/>
immer noch zu Elementen gelangen, die demselben System erster<lb/>
Stufe angehören, aber nach der negativen Seite hin liegen, wenn<lb/>
die erstere als die positive gefasst wird. Es entstehen also die<lb/>
Elemente der positiven Seite aus dem Element &#x03B1; dadurch, dass<lb/>
dies wiederholt und fortschreitend derselben Reihe der Aenderun-<lb/>
gen a, b, c ... unterworfen wird. Da wir nun, wie im vorigen §<lb/>
bewiesen wurde, die fortschreitenden Aenderungen beliebig ver-<lb/>
tauschen und zusammenfassen können, so können wir auch hier<lb/>
die gleichen Aenderungen zusammenordnen und zusammenfassen,<lb/>
und gelangen so zu einer neuen Konstruktion jener Elementenreihe,<lb/>
<note place="foot" n="*)" xml:id="b61" prev="#a61">lung überall, und namentlich die hier geführte, welche zu den schwierigsten in<lb/>
unserer Wissenschaft gehört, durch die entsprechenden geometrischen Kon-<lb/>
struktionen sich veranschauliche. Um den Gang der Entwickelung nicht zu un-<lb/>
terbrechen, habe ich diese Uebertragung auf die Geometrie hier nicht vornehmen<lb/>
mögen; überdies liegt sie überall auf der Hand (s. Fig. 5).</note><lb/>
<pb n="27" facs="#f0063"/>
<fw type="header" place="top">§ 18 Addition ungleichartiger Strecken.</fw><lb/>
die wir jetzt anschaulicher darlegen wollen. Wenn man nämlich<lb/>
das Element &#x03B1; <hi rendition="#g">einzeln</hi> den Aenderungen a, b, c ... unterwirft, so<lb/>
entstehen m Elemente, die wir einander entsprechend setzen kön-<lb/>
nen; wenn man jedes von diesen wieder derselben Aenderung un-<lb/>
terwirft, die es vorher erfuhr, so erhält man m neue einander<lb/>
entsprechende Elemente, und so fort; betrachten wir nun die ent-<lb/>
sprechenden Elemente einer jeden solchen <hi rendition="#g">Gruppe</hi> von m Ele-<lb/>
menten als Endelemente von m Strecken, welche alle &#x03B1; zum An-<lb/>
fangselemente haben, und welche wir gleichfalls einander ent-<lb/>
sprechend setzen, so erhalten wir dieselben Elemente, die wir<lb/>
vorher gewannen, wenn wir &#x03B1; um die entsprechenden Strecken<lb/>
einer jeden Gruppe fortschreitend ändern, nnd es entspricht auf<lb/>
diese Weise jeder solchen Gruppe von einander entsprechenden<lb/>
Elementen in dem neuen System erster Stufe ein Element, wel-<lb/>
ches durch eine Aenderung hervorgeht, die die Summe ist aus den<lb/>
den durch jene Strecken dargestellten Aenderungen. Sind nun bei<lb/>
den angegebenen Konstruktionen die Aenderungen a, b, c ... Grund-<lb/>
änderungen, welche also unmittelbar von einem Elemente zum an-<lb/>
gränzenden überführen, so erhält man auch (wenn man dasselbe<lb/>
Verfahren zugleich nach der negativen Seite hin anwendet) das<lb/>
ganze System erster Stufe vollständig. Es ist nun zu zeigen, dass<lb/>
man auf diese Weise durch zwei Elemente des höheren Systems<lb/>
allemal ein System erster Stufe legen kann, aber auch jedesmal<lb/>
nur eins. Es seien die beiden Elemente des Systems &#x03B1; und &#x03B2;, so<lb/>
ist schon bei der Erzeugungsweise des Systems gezeigt, dass &#x03B2; aus<lb/>
&#x03B1; immer durch die m Aenderungsweisen des Systems und zwar bei<lb/>
gegebener Folge nur auf Eine Art erzeugbar ist; es seien a, b, c ...<lb/>
diese Aenderungen; es kommt nun zunächst darauf an, zu zeigen,<lb/>
dass man für diese Strecken stets solche einander entsprechende<lb/>
Grundänderungen annehmen kann, dass a, b, c ... entsprechende<lb/>
Strecken werden, und also nach der so eben angegebenen Kon-<lb/>
struktion &#x03B2; ein Element des durch diese entsprechenden Grund-<lb/>
änderungen erzeugten Systems erster Stufe wird. Betrachte ich<lb/>
zuerst zwei Strecken a und b, deren jede durch Fortsetzung der-<lb/>
selben Grundänderung entstanden ist, so können zuerst, da die<lb/>
Grundänderungen nach dem Begriff des Stetigen keine an sich<lb/>
fixirte Grösse haben, beliebige Grundänderungen in beiden als<lb/>
<pb n="28" facs="#f0064"/>
<fw type="header" place="top">Addition u. Subtr. der Strecken. § 18</fw><lb/>
entsprechende angenommen werden. Lässt man nun, während die<lb/>
eine Grundänderung und die dadurch erzeugte Strecke a dieselbe<lb/>
bleibt, die andere Grundänderung wachsen oder abnehmen, so<lb/>
wird auch die dadurch erzeugte und der Strecke a entsprechende<lb/>
Strecke b wachsen oder abnehmen, und zwar wenn die Grund-<lb/>
änderung stetig wächst oder abnimmt, so wird auch die Strecke b<lb/>
stetig wachsen oder abnehmen, wie dies unmittelbar im Begriff des<lb/>
Stetigen liegt, somit wird, wenn die Grundänderung für b beliebig<lb/>
angenommen werden kann, auch die der Strecke a entsprechende<lb/>
b jede gegebene Grösse annehmen können; und dasselbe gilt von<lb/>
jeder andern Strecke c u. s. w., so dass also in der That auch für<lb/>
die oben gegebenen Strecken a, b, c ... solche Grundänderungen<lb/>
angenommen werden können, dass jene Strecken als entsprechende<lb/>
erscheinen, und also das Element &#x03B2; als ein Element des durch<lb/>
diese Grundänderungen erzeugten Systemes erster Stufe darge-<lb/>
stellt ist. Dass nun auch durch &#x03B1; und &#x03B2; nur Ein System erster<lb/>
Stufe gelegt werden kann, liegt schon in dem obigen Beweise.<lb/>
Ein anderes System erster Stufe könnte nämlich nur entstehen,<lb/>
wenn die der Grundänderung in a entsprechenden Grundänderun-<lb/>
gen der andern Strecken b, c ... anders angenommen würden,<lb/>
allein dann würden auch die der Strecke a entsprechenden andern<lb/>
Strecken, wie wir vorher zeigten, anders ausfallen, also würde<lb/>
auch nicht mehr von &#x03B1; aus das Element &#x03B2; erzeugt werden. Nach-<lb/>
dem wir nun gezeigt haben, wie in der That durch je zwei Ele-<lb/>
mente ein, aber auch nur Ein System erster Stufe gelegt werden<lb/>
kann, so ist nun der im Anfange dieses § angedeutete Mangel auf-<lb/>
gehoben, indem jetzt für die Strecke, die als Summe zweier Strecken<lb/>
erscheinen soll, nicht mehr blos Anfangs- und Endelement be-<lb/>
stimmt ist, sondern die ganze Strecke in allen ihren Elementen.<lb/>
Der Begriff der Summe ist daher nicht nur für die Aenderungen,<lb/>
sondern auch für die Strecken selbst bestimmt; sind nämlich [&#x03B1;&#x03B2;],<lb/>
[&#x03B2;&#x03B3;], [&#x03B1;&#x03B3;] die nach dem so eben entwickelten Princip erzeugten<lb/>
Strecken, so hat man noch immer allgemein<lb/>
<formula/> d. h.<lb/>
<cit><quote>&#x201E;Wenn man zwei oder mehrere Strecken stetig aneinander an-<lb/>
schliesst, so ist die Strecke vom Anfangselement der ersten<lb/>
zum Endelement der letzten die Summe derselben.&#x201C;</quote></cit><lb/>
<pb n="29" facs="#f0065"/>
<fw type="header" place="top">§ 19 Addition ungleichartiger Strecken.</fw><lb/>
Wenden wir auf den Begriff der Abhängigkeit, wie wir ihn in § 16<lb/>
darstellten, diesen Begriff der Summe an, so ergiebt sich, dass<lb/>
eine Aenderungsweise von andern abhängig sei, wenn sich die der<lb/>
ersteren angehörigen Strecken als Summen von Strecken darstel-<lb/>
len lassen, welche den letzteren angehören, hingegen wenn dies<lb/>
nicht möglich ist, sie von ihnen unabhängig sei.</p><lb/>
<p>§ 19. Wir haben bisher den Begriff der Summe der Strecken<lb/>
abhängig gemacht von der besonderen Erzeugungsweise des ganzen<lb/>
Systems, indem, wenn Anfangs- und Endelement der Summe durch<lb/>
stetiges Aneinanderschliessen der Strecken gegeben war, nun die<lb/>
zwischen beiden liegende Strecke, als Theil eines Systemes erster<lb/>
Stufe, durch die m ursprünglichen Aenderungsweisen des ganzen<lb/>
Systemes konstruirt wurde. Diese Abhängigkeit haben wir noch<lb/>
schliesslich aufzuheben. Wir haben schon oben (§ 18) gezeigt,<lb/>
dass, wenn mehrere Strecken auf entsprechende Weise erzeugt sind,<lb/>
dann nicht nur jedem Element und jedem Theil der einen ein<lb/>
Element und ein Theil in jeder der andern entspricht, sondern<lb/>
auch die Summe auf dieselbe Weise entsprechend erzeugt ist,<lb/>
nämlich so, dass die Summe der entsprechenden Theile jedesmal<lb/>
diesen Theilen entspricht. Hat man nun zwei beliebige Strecken<lb/>
des Systemes, nämlich p<hi rendition="#sub">1</hi> und p<hi rendition="#sub">2</hi>, und es sind beide als Summen<lb/>
von Strecken dargestellt, welche den ursprünglichen Aenderungs-<lb/>
arten des ganzen Systemes angehören, nämlich<lb/>
<formula/> so dass man hat<lb/>
<formula/> und sind ferner &#x03B1;<hi rendition="#sub">1</hi>, &#x03B1;<hi rendition="#sub">2</hi>, &#x03B2;<hi rendition="#sub">1</hi>, &#x03B2;<hi rendition="#sub">2</hi> .... entsprechende Theile der Strecken<lb/>
a<hi rendition="#sub">1</hi>, a<hi rendition="#sub">2</hi>, b<hi rendition="#sub">1</hi>, b<hi rendition="#sub">2</hi> ...., also auch (&#x03B1;<hi rendition="#sub">1</hi> + &#x03B1;<hi rendition="#sub">2</hi>), (&#x03B2;<hi rendition="#sub">1</hi> + &#x03B2;<hi rendition="#sub">2</hi>) ... in demsel-<lb/>
ben Sinne entsprechende Theile von (a<hi rendition="#sub">1</hi> + a<hi rendition="#sub">2</hi>), (b<hi rendition="#sub">1</hi> + b<hi rendition="#sub">2</hi>), so wird<lb/>
nach dem vorigen § jeder Theil der Summe (p<hi rendition="#sub">1</hi> + p<hi rendition="#sub">2</hi>), als Summe<lb/>
der entsprechenden Theile gewonnen, d. h. also ein solcher ist<lb/>
jedesmal gleich<lb/>
<formula/> wo das erste Glied einen Theil von p<hi rendition="#sub">1</hi>, das zweite den entsprechen-<lb/>
den von p<hi rendition="#sub">2</hi> darstellt. Also wird jedes Element der Summe (p<hi rendition="#sub">1</hi> + p<hi rendition="#sub">2</hi>)<lb/>
<pb n="30" facs="#f0066"/>
<fw type="header" place="top">Addition u. Subtr. der Strecken. § 20</fw><lb/>
dadurch erzeugt, dass man das Anfangselement derselben um jeden<lb/>
beliebigen Theil von p<hi rendition="#sub">1</hi> und dann um den entsprechenden von p<hi rendition="#sub">2</hi><lb/>
ändert. Somit können wir das allgemeine Resultat aufstellen:<lb/>
&#x201E;Wenn zwei Strecken gegeben sind, und man ändert ein beliebiges<lb/>
Element um einen Theil der ersten, und dann (fortschreitend) um<lb/>
den entsprechenden Theil der zweiten, so bildet die Gesammtheit<lb/>
der so erzeugbaren Elemente die Summe jener beiden Strecken.&#x201C;<lb/>
Nachdem wir nun den Begriff der Summe der Strecken in seiner<lb/>
Allgemeinheit und Unabhängigkeit aufgestellt haben, wollen wir<lb/>
noch einen Satz, den wir früher in specieller Form erwiesen hat-<lb/>
ten, jetzt in allgemeinerer Form darstellen, nämlich<lb/>
<cit><quote>&#x201E;Wenn alle Elemente einer Strecke sich um gleich viel än-<lb/>
dern, so bleibt die so hervorgehende Strecke der ersteren<lb/>
gleich.&#x201C;</quote></cit><lb/>
Dass dadurch wieder eine Strecke entsteht, ist schon in § 18 ge-<lb/>
zeigt, dass sie der ersteren gleich sei, folgt durch dieselben For-<lb/>
meln wie in § 16 am Schlusse. Nämlich ist [&#x03B1;&#x03B2;] die ursprüng-<lb/>
liche Strecke, und [&#x03B1;&#x03B1;&#x0384;] = [&#x03B2;&#x03B2;&#x0384;], so ist<lb/>
<formula/>,<lb/>
da sich nämlich &#x03B1;&#x0384;&#x03B1; und &#x03B2;&#x03B2;&#x0384; als entgegengesetzte Grössen bei der<lb/>
Addition aufheben.</p><lb/>
<p>§ 20. Durch die im vorigen § geführte Entwickelung ist die<lb/>
selbständige Darstellung der Systeme höherer Stufen vorbereitet.<lb/>
Nämlich es waren diese bisher als abhängig von gewissen zu Grunde<lb/>
gelegten Aenderungsweisen dargestellt, durch welche sie eben er-<lb/>
zeugt wurden. Diese Abhängigkeit können wir in so fern aufheben,<lb/>
als wir zeigen können, dass dasselbe System m-ter Stufe durch je<lb/>
m Aenderungsweisen erzeugbar sei, welche demselben angehören,<lb/>
und welche von einander unabhängig sind (in dem Sinne von § 16),<lb/>
d. h. von keinem System niederer Stufe (als der m-ten) umfasst<lb/>
werden. Ich will zuerst zeigen, dass, wenn das System durch<lb/>
irgend welche m Aenderungsweisen erzeugbar ist, ich dann statt<lb/>
jeder beliebigen derselben eine neue von den (m &#x2014; 1) übrigen un-<lb/>
abhängige demselben System m-ter Stufe angehörige Aenderungs-<lb/>
weise (p) einführen, und durch diese in Verbindung mit den (m&#x2014;1)<lb/>
übrigen das gegebene System erzeugen kann. Da nach der Vor-<lb/>
aussetzung p dem gegebenen Systeme m-ter Stufe angehört, so<lb/>
<pb n="31" facs="#f0067"/>
<fw type="header" place="top">§ 20 Selbständigkeit der Systeme.</fw><lb/>
wird es sich (§ 18) darstellen lassen als Summe von Strecken, die<lb/>
den ursprünglichen Aenderungsweisen angehören, d. h.<lb/>
<formula/> gesetzt werden können, wenn a, b, c, ... den ursprünglichen Aende-<lb/>
rungsweisen angehören. Wenn nun a die Aenderungsweise dar-<lb/>
stellt, für welche p eingeführt werden soll, so muss p von den<lb/>
übrigen b, c, ...., wie wir voraussetzten, unabhängig sein, d. h. a<lb/>
darf nicht gleich null sein, während hingegen von den übrigen<lb/>
Stücken jedes null sein darf. Ich habe nun zu zeigen, dass jedes<lb/>
Element des durch p, b, c, .... erzeugten Systemes auch dem<lb/>
durch a, b, c .... erzeugten angehöre und umgekehrt, sobald beide<lb/>
von demselben Anfangselemente aus erzeugt sind. Das erste ist<lb/>
unmittelbar klar, da p dem durch a, b, c, erzeugten Systeme an-<lb/>
gehört, das zweite bedarf eines ausführlicheren Beweises. Ein<lb/>
jedes Element des durch a, b, c .... von irgend einem Anfangs-<lb/>
element aus erzeugten Systemes kann durch eine Aenderung<lb/>
<formula/> wo a<hi rendition="#sub">1</hi>, b<hi rendition="#sub">2</hi>, c<hi rendition="#sub">2</hi> ... mit a, b, c, ... beziehlich gleichartig sind, aus<lb/>
dem Anfangselemente erzeugt werden. Um nun hierin statt a<hi rendition="#sub">1</hi> die<lb/>
Grösse p oder eine ihr gleichartige einführen zu können, nehme<lb/>
man für den Augenblick die Grössen p, a, b, c .... als entspre-<lb/>
chende an, und in demselben Sinne mögen p<hi rendition="#sub">1</hi>, a<hi rendition="#sub">1</hi>, b<hi rendition="#sub">1</hi>, c<hi rendition="#sub">1</hi> ....<lb/>
einander entsprechen, so wird, da<lb/>
<formula/> ist, auch nach § 18 dieselbe Gleichung für die entsprechenden<lb/>
Strecken gelten, also<lb/>
<formula/> sein, somit auch<lb/>
<formula/> Und dies statt a substituirt, hat man<lb/>
<formula/> d. h. das fragliche Element ist aus dem Anfangselement durch<lb/>
Aenderungen, die mit p, b, c ... gleichartig sind, erzeugbar, d. h.<lb/>
gehört dem durch p, b, c, ... aus demselben Anfangselement er-<lb/>
zeugten Systeme an. Es ist also die Identität beider Systeme be-<lb/>
wiesen, und gezeigt, dass man statt jeder beliebigen der m das<lb/>
System ursprünglich erzeugenden Aenderungsweisen, jede beliebige<lb/>
<pb n="32" facs="#f0068"/>
<fw type="header" place="top">Addition u. Subtr. der Strecken. § 21</fw><lb/>
neue einführen kann, sobald sie nur dem gegebenen Systeme an-<lb/>
gehört, und von den übrigen (beibehaltenen) unabhängig ist. Und<lb/>
da man dies Verfahren fortsetzen kann, so folgt, dass man dasselbe<lb/>
System durch je m unabhängige Aenderungsweisen desselben er-<lb/>
zeugen kann oder<lb/>
<cit><quote>&#x201E;Jede Strecke eines Systems m-ter Stufe kann als Summe<lb/>
von m Strecken, welche m gegebenen unabhängigen Aende-<lb/>
rungsweisen des Systems angehören, dargestellt werden, aber<lb/>
auch jedesmal nur auf <hi rendition="#g">eine</hi> Art.&#x201C;</quote></cit><lb/>
Es ist somit das System unabhängig gemacht von der Auswahl der<lb/>
m unabhängigen Aenderungsweisen, wir haben es noch vom An-<lb/>
fangselemente unabhängig zu machen. Es sei das ursprünglich<lb/>
angenommene Anfangselement &#x03B1;, man mache statt dessen ein an-<lb/>
deres Element des Systems &#x03B2; zum Anfangselement. Ist nun &#x03B3;<lb/>
irgend ein drittes Element, so hat man<lb/>
<formula/> Sind nun [&#x03B2;&#x03B1;] und [&#x03B1;&#x03B3;] durch die angenommenen Aenderungs-<lb/>
weisen darstellbar, so wird es auch [&#x03B2;&#x03B3;] als ihre Summe sein,<lb/>
d. h. jedes Element, was durch die angenommenen Aenderungs-<lb/>
weisen aus &#x03B1; erzeugbar ist, ist auch durch dieselben aus jedem<lb/>
andern Elemente erzeugbar; also:<lb/>
<cit><quote>&#x201E;Jedes System m-ter Stufe kann erzeugt gedacht werden<lb/>
durch je m unabhängige Aenderungsweisen desselben aus jedem<lb/>
beliebigen Element desselben, d. h. aus Einem solchen Ele-<lb/>
mente können alle übrigen durch jene Aenderungsweisen er-<lb/>
zeugt werden.&#x201C;</quote></cit><lb/>
Hierdurch ist nun das System höherer Stufe als für sich bestehen-<lb/>
des eigenthümliches Gebilde dargelegt.</p><lb/>
<p>§ 21. Ich schreite nun zu den Anwendungen und zwar zu-<lb/>
nächst auf die Geometrie, will jedoch zuvor versuchen, einen rein<lb/>
wissenschaftlichen Anfang für die Geometrie selbst und zwar un-<lb/>
abhängig von unserer Wissenschaft wenigstens andeutungsweise zu<lb/>
entwerfen, um so die Uebereinstimmung und Abweichung in dem<lb/>
Gange beider Disciplinen desto besser zu übersehen. Ich behaupte<lb/>
nämlich, dass die Geometrie noch immer eines wissenschaftlichen<lb/>
Anfangs entbehre, und dass die Grundlage für das ganze Gebäude<lb/>
der Geometrie bisher an einem Gebrechen leide, welches einen<lb/>
<pb n="33" facs="#f0069"/>
<fw type="header" place="top">§ 21 Mangelhafte Grundlage der Geometrie.</fw><lb/>
gänzlichen Umbau desselben nothwendig mache. Wenn ich eine<lb/>
solche Behauptung aufstelle, welche den durch Jahrtausende gehei-<lb/>
ligten Bau umzustürzen droht, so darf ich das nicht, ohne dieselbe<lb/>
durch die entscheidendsten Gründe zu belegen. Das Gebrechen,<lb/>
dessen Vorhandensein ich nachweisen will, ist am leichtesten am<lb/>
Begriffe der Ebene zu erkennen. Wie dieselbe in den mir bekannt<lb/>
gewordenen Bearbeitungen der Geometrie definirt wird, so liegt<lb/>
dabei die Voraussetzung zu Grunde, dass eine gerade Linie, welche<lb/>
zwei Punkte mit der Ebene gemeinschaftlich habe, ganz in dieselbe<lb/>
falle; sei es nun, dass man dies stillschweigend annehme <note place="foot" n="*)">So Euklid.</note>, oder<lb/>
in die Definition der Ebene hineinlege, oder endlich als besonde-<lb/>
ren Grundsatz aufstelle. Das erstere zeigt sich sogleich als un-<lb/>
wissenschaftlich; das zweite kann aber, wie ich sogleich zeigen<lb/>
werde, eben so wenig auf Wissenschaftlichkeit Anspruch machen.<lb/>
Denn es ist klar, dass die Ebene schon bestimmt ist, sei es als<lb/>
Gesammtheit der Parallelen, welche von einer Geraden nach einer<lb/>
nicht in derselben enthaltenen Richtung gezogen werden können,<lb/>
sei es als Gesammtheit der Geraden, welche von einem Punkt an<lb/>
eine Gerade gezogen werden können. Bleiben wir nun z. B. bei<lb/>
der ersten Bestimmung stehen, so ist klar, wie nun erst erwiesen<lb/>
werden muss, dass jede gerade Linie, welche zwei dieser Paralle-<lb/>
len schneidet, auch die sämmtlichen übrigen schneiden müsse,<lb/>
ein Satz, welcher nicht ohne eine Reihe von Hülfssätzen erwiesen<lb/>
werden kann. Definirt man nun die Ebene etwa als Fläche, welche<lb/>
alle gerade Linien, die zwei Punkte mit ihr gemeinschaftlich haben,<lb/>
vollständig enthält, so leuchtet ein, wie man dadurch den vorher<lb/>
ausgesprochenen Satz, unter dieser Definition versteckt, in das<lb/>
Gebiet der Geometrie einschmuggelt; und eben so wenig, als es<lb/>
sich irgend ein Mathematiker gefallen lassen würde, wenn man den<lb/>
Beweis des Satzes, dass in Parallelogrammen die gegenüberstehen-<lb/>
den Seiten gleich lang sind, dadurch vermeiden wollte, dass man<lb/>
das Parallelogramm als Viereck, dessen gegenüberliegende Seiten<lb/>
gleich und parallel sind, definirte; eben so wenig darf man es sich<lb/>
gefallen lassen, wenn der oben angeführte Satz durch eine solche<lb/>
Definition der Ebene unrechtmässiger Weise in die Geometrie ein-<lb/>
<fw type="sig" place="bottom">3</fw><lb/>
<pb n="34" facs="#f0070"/>
<fw type="header" place="top">Addition u. Subtr. der Strecken. § 21</fw><lb/>
geführt wird. Es bliebe also, wenn man bei dem bisherigen Gange<lb/>
der Geometrie verharren wollte, nur übrig, jenen Satz zu einem<lb/>
Grundsatze umzustempeln. Allein wenn ein Grundsatz vermieden<lb/>
werden kann, ohne dass ein neuer eingeführt zu werden braucht,<lb/>
so muss dies geschehen, und wenn es eine gänzliche Umgestaltung<lb/>
der ganzen Wissenschaft herbeiführen sollte; weil durch ein sol-<lb/>
ches Vermeiden die Wissenschaft nothwendig ihrem Wesen nach<lb/>
an Einfachheit gewinnt. Gehen wir nun von diesem Gebrechen<lb/>
aus, was wir nachgewiesen zu haben hoffen <note place="foot" n="*)">Es könnte freilich sein, dass es eine Darstellung gebe, die den gerügten<lb/>
Mangel vermieden hätte, ohne mir bekannt geworden zu sein. Da indessen mit<lb/>
einer solchen Darstellung zugleich die Parallelentheorie, dies Kreuz der Mathe-<lb/>
matiker, müsste ins Reine gebracht sein, so konnte ich mit ziemlicher Gewiss-<lb/>
heit annehmen, dass es eine solche Darstellung noch nicht gebe.</note>, weiter zurück, um<lb/>
die Ursachen desselben aufzufinden, so liegen diese in der mangel-<lb/>
haften Auffassung der geometrischen Grundsätze. Zuerst muss es<lb/>
auffallen, wie neben wirklichen Grundsätzen, welche geometrische<lb/>
Anschauungen aussagen, häufig unter demselben Namen ganz ab-<lb/>
strakte Sätze aufgeführt werden, wie: &#x201E;sind zwei Grössen einer<lb/>
dritten gleich, so sind sie selbst einander gleich,&#x201C; und welche,<lb/>
wenn man einmal unter Grundsätzen vorausgesetzte Wahrheiten<lb/>
versteht, gar nicht diesen Namen verdienen. In der That glaube<lb/>
ich oben (§ 1.) nachgewiesen zu haben, dass der so eben ange-<lb/>
führte abstrakte Satz nur den Begriff des Gleichen ausdrücke, und<lb/>
dasselbe gilt auch von den übrigen abstrakten Sätzen, welche im<lb/>
wesentlichen darauf hinauslaufen, dass das aus dem Gleichen auf<lb/>
dieselbe Weise Erzeugte selbst gleich sei. Von diesem Vorwurfe<lb/>
der Vermischung von Grundsätzen mit vorausgesetzten Begriffen<lb/>
bleibt indessen Euklid selbst frei, welcher die erstern mit unter<lb/>
seine Forderungen (&#x03B1;&#x1F30;&#x03C4;&#x03AE;&#x03BC;&#x03B1;&#x03C4;&#x03B1;) aufnahm, während er die letzteren<lb/>
als allgemeine Begriffe (&#x03BA;&#x03BF;&#x03B9;&#x03BD;&#x03B1;&#x1F76; &#x1F14;&#x03BD;&#x03BD;&#x03BF;&#x03B9;&#x03B1;&#x03B9;) aussonderte, ein Verfah-<lb/>
ren, welches schon von seinen Kommentatoren nicht mehr ver-<lb/>
standen wurde, und auch bei neueren Mathematikern zum Schaden<lb/>
der Wissenschaft wenig Nachahmung gefunden hat. In der That<lb/>
kennen die abstrakten Disciplinen der Mathematik gar keine Grund-<lb/>
sätze; sondern der erste Beweis geschieht in ihnen durch Anein-<lb/>
anderketten von Erklärungen, indem von keinem andern Fort-<lb/>
<pb n="35" facs="#f0071"/>
<fw type="header" place="top"><hi rendition="#b">§ 22</hi> Grundsätze der Geometrie.</fw><lb/>
schreitungsgesetze Gebrauch gemacht wird, als von dem allgemein<lb/>
logischen, dass nämlich, was von einer Reihe von Dingen in dem<lb/>
Sinne ausgesagt ist, dass es von jedem einzelnen derselben gelten<lb/>
soll, auch wirklich von jedem einzelnen, was jener Reihe ange-<lb/>
hört, ausgesagt werden kann. Und dies Fortschreitungsgesetz,<lb/>
was, wie man sieht, nur ein sich besinnen über das, was man mit<lb/>
dem allgemeinen Satze hat sagen wollen, enthält, als Grundsatz<lb/>
aufzustellen, wie es in der Logik missbrauchsweise geschieht, wenn<lb/>
es nicht gar erst in ihr bewiesen wird, kann keinem Mathematiker<lb/>
einfallen.</p><lb/>
<p>§ 22. In der Geometrie bleiben daher als Grundsätze nur<lb/>
übrig diejenigen Wahrheiten, welche der Anschauung des Raumes<lb/>
entnommen sind. Diese Grundsätze werden daher richtig gefasst<lb/>
sein, wenn sie in ihrer Gesammtheit die vollständige Anschauung<lb/>
des Raumes geben, und auch keiner aufgestellt wird, der nicht<lb/>
diese Anschauung vollenden hülfe. Hier zeigt sich nun die wahre<lb/>
Ursache des mangelhaften Anfanges der Geometrie in ihrer bis-<lb/>
herigen Bearbeitung; nämlich theils werden Grundsätze übergan-<lb/>
gen, welche ursprüngliche Raumesanschauungen ausdrücken, und<lb/>
die dann nachher, wo ihre Anwendung erfordert wird, stillsehwei-<lb/>
gend vorausgesetzt werden müssen, theils werden Grundsätze auf-<lb/>
gestellt, die keine Grundanschauung des Raumes ausdrücken, und<lb/>
sich daher bei genauerer Betrachtung als überflüssig ergeben, und<lb/>
überall gewähren die Grundsätze in ihrer Gesammtheit den Ein-<lb/>
druck eines Aggregats von möglichst klaren Sätzen, welche Behuß<lb/>
möglichst bequemer Beweisführung zusammengestellt sind. &#x2014; Die<lb/>
Grundsätze der Geometrie, wie wir sie voraussetzen müssen, sagen<lb/>
vielmehr die Grundeigenschaften des Raumes aus, wie sie unserer<lb/>
Vorstellung ursprünglich mitgegeben sind, nämlich dessen Ein-<lb/>
fachheit und relative Beschränktheit. &#x2014; Die Einfachheit des Raumes<lb/>
wird ausgesagt in dem Grundsatze:</p><lb/>
<cit><quote><hi rendition="#et">&#x201E;Der Raum ist an allen Orten und nach allen Richtungen<lb/>
gleich beschaffen, d. h. an allen Orten und nach allen Rich-<lb/>
tungen können gleiche Konstruktionen vollzogen werden.&#x201C;</hi></quote></cit><lb/>
<p>Dieser Grundsatz zerfällt schon seinem Ausdruck nach in zwei<lb/>
Grundsätze, von denen der eine die Möglichkeit der Fortbewegung,<lb/>
der andere die Möglichkeit der Schwenkung setzt, nämlich:</p><lb/>
<fw type="sig" place="bottom">3 *</fw><lb/>
<pb n="36" facs="#f0072"/>
<fw type="header" place="top">Addition u. Subtr. der Strecken. <hi rendition="#b">§ 23</hi></fw><lb/>
<list><item>1) &#x201E;dass eine Gleichheit denkbar ist bei Verschiedenheit des<lb/>
Ortes,&#x201C;</item><lb/>
<item>2) &#x201E;dass eine Gleichheit denkbar ist bei Verschiedenheit der<lb/>
Richtung, und namentlich auch bei entgegengesetzter Rich-<lb/>
tung.&#x201C;</item></list><lb/>
<p>Nennen wir Konstruktionen, welche an verschiedenen Orten ganz<lb/>
auf dieselbe Weise erfolgen, sich also nur dem Orte nach unter-<lb/>
scheiden, gleich und gleichläufig <note place="foot" n="*)">Wir schliessen uns hier mehr an die gewöhnliche Auffassungsweise an,<lb/>
indem wir nur dem Begriffe des Parallelen die bestimmteren des Gleichläufigen<lb/>
und Gegenläufigen (s. oben) substituiren; sonst wäre es angemessener gewesen,<lb/>
hierfür einen einfacheren Ausdruck, wie etwa &#x201E;vollkommen gleich&#x201C; einzu-<lb/>
führen.</note>, die, welche sich nur dem<lb/>
Orte und der Richtung nach unterscheiden, absolut gleich, und ins<lb/>
besondere die, welche nach entgegengesetzter Richtung auf die-<lb/>
selbe Weise, wenn auch an verschiedenen Orten, erfolgen, gleich<lb/>
und gegenläufig oder kurzweg entgegengesetzt, und halten dieselben<lb/>
Benennungen auch für die Resultate der Konstruktion fest, so kön-<lb/>
nen wir jene beiden Grundsätze, wenn wir aus dem zweiten noch<lb/>
den partiellen Satz herausheben, bestimmter so ausdrücken:</p><lb/>
<list><item>1) &#x201E;Was durch gleiche und gleichläufige Konstruktionen er-<lb/>
folgt, ist wieder gleich und gleichläufig.&#x201C;</item><lb/>
<item>2) &#x201E;Was durch entgegengesetzte Konstruktionen erfolgt, ist<lb/>
wieder entgegengesetzt.&#x201C;</item><lb/>
<item>3) &#x201E;Was durch absolut gleiche Konstruktionen (wenn auch an<lb/>
verschiedenen Orten und nach verschiedenen Anfangsrichtun-<lb/>
gen) erfolgt, ist wieder absolut gleich.&#x201C;</item></list><lb/>
<p>Die beiden ersten von diesen drei Grundsätzen bilden die positive<lb/>
Voraussetzung für den Theil der Geometrie, der dem ersten unse-<lb/>
rer Wissenschaft entspricht. Die relative Beschränktheit des Rau-<lb/>
mes wird dargestellt durch den Grundsatz:</p><lb/>
<cit><quote>&#x201E;Der Raum ist ein System dritter Stufe.&#x201C;</quote></cit><lb/>
<p>Dem Verständniss desselben müssen Erklärungen und Bestimmun-<lb/>
gen vorangehen, wie wir sie oben in der abstrakten Wissenschaft<lb/>
gegeben haben.</p><lb/>
<p>§ 23. Die unmittelbare Evidenz dieser Grundsätze und ihre<lb/>
Unentbehrlichkeit bietet sich wohl einem jeden sogleich dar, ohne<lb/>
<pb n="37" facs="#f0073"/>
<fw type="header" place="top"><hi rendition="#b">§ 23</hi> Grundsätze der Geometrie.</fw><lb/>
den ersten ist keine gerade Linie, ohne den zweiten keine Ebene <note place="foot" n="*)">S. unten.</note>,<lb/>
ohne den dritten kein Winkel möglich, während der letzte den<lb/>
Raum selbst in seiner dreifachen Ausdehnung darstellt, und ob-<lb/>
gleich dieselben in den gewöhnlichen Darstellungen meist über-<lb/>
gangen werden, so hält es doch nicht schwer, die Stellen nachzu-<lb/>
weisen, wo von demselben stillschweigend Gebrauch gemacht wird.<lb/>
Dass dieselben ausreichen für die Geometrie, kann nur vollständig<lb/>
aus einander gelegt werden durch Entfaltung der Geometrie selbst<lb/>
aus diesem Keime heraus. Wir fahren jedoch hier fort in unserm<lb/>
mehr andeutenden als ausführenden Verfahren. Den Satz, dass<lb/>
zwischen zwei Punkten nur Eine gerade Linie möglich ist, oder,<lb/>
wie ihn Euklid ausdrückt, dass zwei gerade Linien nicht einen<lb/>
Raum (&#x03C7;&#x03C9;&#x03C1;&#x03B9;&#x03BF;&#x03BD;) umschliessen können, hier als Grundsatz übergan-<lb/>
gen zu sehen, mag auffallen. Doch liegt derselbe in dem richtig<lb/>
aufgefassten ersten Grundsatze, nämlich sollten zwei gerade Linien,<lb/>
welche einen P. gemeinschaftlich haben, noch einen zweiten P. ge-<lb/>
meinschaftlich haben, so würde der Raum an diesem zweiten Punkt<lb/>
anders beschaffen sein, als in den andern, wenn die Linien nicht<lb/>
zugleich auch alle andern Punkte gemeinschaftlich hätten, also<lb/>
ganz in einander fielen. Sollte dieser Beweis, der sich übrigens<lb/>
bei einer wirklichen Ausführung der Wissenschaft viel strenger<lb/>
ausnehmen würde, zu sehr ein philosophisches Gepräge zu haben<lb/>
scheinen, so mag man den Satz für die mathematische Darstellung<lb/>
immerhin als partiellen Grundsatz aufstellen, wenn man sich nur<lb/>
seiner Zusammengehörigkeit mit jenem ersten Grundsatze bewusst<lb/>
bleibt <note place="foot" n="**)">Ueberhaupt ist die Zerspaltung in möglichst besondere Grundsätze der<lb/>
mathematischen Methode eigenthümlich und förderlich, vergl. auch Einleit.<lb/>
Nr. 13.</note>. Für die weitere Entwickelung bedienen wir uns hier,<lb/>
um zwei Grössen als gleich und gleichläufig zu bezeichnen, eines<lb/>
Zeichens (<supplied>&#x2317;</supplied>), welches aus dem des Gleichen (=) und des Paral-<lb/>
lelen (||) kombinirt ist. &#x2014; Wenn nun zwei Strecken AB und BC<lb/>
entgegengesetzt sind mit zwei andern DE und EF (vergl. Fig. 6.),<lb/>
so dass also<lb/>
<formula/>
<pb n="38" facs="#f0074"/>
<fw type="header" place="top">Addition u. Subtr. der Strecken. <hi rendition="#b">§ 23</hi></fw><lb/>
ist, so muss nach dem zweiten Grundsatze auch AC entgegenge-<lb/>
setzt mit DF, d. h.<lb/>
<formula/> sein. Fällt also C auf D, so muss auch CA auf DF, also A auf F<lb/>
fallen, und die vier Strecken bilden ein Viereck ABCE. Also:<lb/>
&#x201E;wenn von den vier stetig nach einander beschriebenen Seiten<lb/>
eines Vierecks zwei einander entgegengesetzt sind, so sind es auch<lb/>
die beiden andern <note place="foot" n="*)">Hierbei ist immer festzuhalten, dass nach dem obigen unter entgegenge-<lb/>
setzten Strecken immer gleiche, aber gegenläufige verstanden sind. Der Satz<lb/>
in der Form: &#x201E;sind in einem Vierecke zwei Seiten parallel und gleich, so sind es<lb/>
auch die beiden andern,&#x201C; ist nicht mehr allgemein richtig, wenn man auch<lb/>
Vierecke mit sich schneidenden Seiten annimmt.</note>.&#x201C; Oder wenn ein beliebiges räumliches Ge-<lb/>
bilde, sich selbst parallel bleibend, so fortschreitet, dass Ein Punkt<lb/>
eine gerade Linie beschreibt, so beschreiben auch alle übrigen<lb/>
Punkte gerade Linien, welche mit der ersteren gleichläufig und<lb/>
gleich sind. Hieraus ergiebt sich leicht, dass, wenn zwei parallele<lb/>
Linien von einer dritten geschnitten werden, und man mit dieser<lb/>
dritten eine Parallele zieht, welche die eine jener parallelen Linien<lb/>
schneidet, sie auch die andere schneiden muss (und auf diese<lb/>
Weise ein Viereck bildet, in welchem die gegenüberstehenden<lb/>
Seiten gleich lang sind), oder allgemeiner: wenn man eine Ebene<lb/>
dadurch erzeugt, dass man von allen Punkten einer zu Grunde<lb/>
gelegten geraden Linie Parallele zieht; so wird jede gerade Linie,<lb/>
welche von einem Punkt der Ebene mit der zu Grunde gelegten<lb/>
Linie parallel gezogen wird, ganz in die Ebene fallen. Nennen<lb/>
wir die Richtung der zu Grunde gelegten Linie und die der von<lb/>
ihr aus gezogenen Parallelen die Grundrichtungen der Ebene, so<lb/>
können wir sagen, dass jede g. L., welche von einem P. der Ebene<lb/>
nach einer ihrer Grundrichtungen gezogen wird, ganz in dieselbe<lb/>
falle. Hieraus lässt sich endlich folgern, dass jede gerade Linie,<lb/>
welche zwei Punkte der Ebene verbindet, ganz in dieselbe fällt.<lb/>
Der Beweis kann ganz analog der Darstellung in der abstrakten<lb/>
Wissenschaft, wie sie in § 19 gegeben ist, geführt werden. Wenn<lb/>
nämlich auch hier aus einem Punkt der Ebene &#x03B1; ein anderer &#x03B2;<lb/>
derselben Ebene, durch die Fortbewegungen a und b, welche den<lb/>
<pb n="39" facs="#f0075"/>
<fw type="header" place="top"><hi rendition="#b">§ 24</hi> Neue Grundlegung der Geometrie.</fw><lb/>
Grundrichtungen angehören, erzeugt wird, so kann man durch<lb/>
Wiederholung dieser und der entgegengesetzten Fortbewegungen,<lb/>
ganz eben so wie es in § 19. gezeigt war, eine unendliche Reihe<lb/>
von Punkten erzeugen, welche alle in Einer geraden Linie liegen<lb/>
und der gegebenen Ebene angehören; indem man dann &#x03B2; and &#x03B1;<lb/>
sich stetig anschliessen lässt, erhält man jene gerade Linie in<lb/>
ihrer Vollständigkeit, und indem man endlich den Begriff des Ent-<lb/>
sprechenden auf gleiche Weise wie dort anwendet, so kann man<lb/>
eine gerade Linie erzeugen, welche zwei beliebige in der Ebene<lb/>
gegebene Punkte verbindet und ganz in der Ebene liegt. Da nun<lb/>
zwischen zwei Punkten nur Eine gerade Linie möglich ist, so<lb/>
muss auch jede gerade Linie, welche zwei Punkte der Ebene ver-<lb/>
bindet, mit der vorher zwischen denselben Punkten erzeugten zu-<lb/>
sammenfallen, also auch ganz in die Ebene fallen. Diese Andeu-<lb/>
tungen mögen genügen, um einen vorläufigen Begriff zu geben von<lb/>
einem wissenschaftlichen Anfange der Geometrie.</p><lb/>
<p>§ 24. Wir schliessen hieran eine Reihe von geometrischen<lb/>
Aufgaben, welche sich durch die in diesem Kapitel gegebene Me-<lb/>
thode lösen lassen, und setzen dabei, ohne die Anwendung des<lb/>
Zirkels zu gestatten, nur voraus, dass man durch zwei Punkte,<lb/>
unter welchen auch ein unendlich entfernter sich befinden darf,<lb/>
eine gerade Linie, und durch drei Punkte, die nicht in gerader<lb/>
Linie liegen, eine Ebene zu legen vermöge. Indem wir sagen,<lb/>
dass im ersten Falle unter den beiden Punkten auch einer unend-<lb/>
lich entfernt sein dürfe, so wollen wir damit die Forderung aus-<lb/>
drücken, mit einer gegebenen g. L. eine Parallele zu ziehen. Die<lb/>
genannten Forderungen sind überhaupt die einzigen, die wir für<lb/>
den Theil der Geometrie, welcher dem ersten Theile unserer Wis-<lb/>
senschaft entspricht, aufstellen<note place="foot" n="*)">Man pflegt die Forderung, mit einer gegebenen Linie eine Parallele zu<lb/>
ziehen, nicht mit unter die Postulate der Geometrie aufzunehmen; allein wir<lb/>
haben dieselbe nur anzusehen als einen speciellen Fall der Forderung, zwei P.<lb/>
durch eine g. L. zu verbinden. Will man diese Forderung nicht mit aufnehmen,<lb/>
so bleibt die Reihe von Sätzen und Aufgaben, welche sich bloss auf das Ziehen<lb/>
von g. L. beschränken, gänzlich unfruchtbar, indem man dann nicht einmal die<lb/>
Projektion überschen kann, bei welcher ja endlich entfernte Punkte ins Unend-<lb/>
liche rücken können und umgekehrt.</note>.</p><lb/>
<pb n="40" facs="#f0076"/>
<fw type="header" place="top">Addition u. Subtr. der Strecken. <hi rendition="#b">§ 24</hi></fw><lb/>
<list><item><hi rendition="#g">Aufg.</hi> 1. Eine Strecke AX zu zeichnen, welche einer gegebe-<lb/>
nen BC gleich und gleichläufig ist (vergl. Fig. 7).</item><lb/>
<item><hi rendition="#g">Aufl.</hi> Man ziehe AD parallel BC und CE parallel BA, so ist<lb/>
der Durchschnittspunkt dieser beiden Linien der gesuchte<lb/>
Punkt X. Liegt ins besondere der Punkt A in der geraden<lb/>
Linie BC, so nehme man einen Punkt ausserhalb derselben<lb/>
D, mache nach dem so eben angegebenen Verfahren DE <supplied>&#x2317;</supplied> BC<lb/>
und AF <supplied>&#x2317;</supplied> DE, so ist F der gesuchte Punkt X.</item></list><lb/>
<p><hi rendition="#g">Aufg.</hi> 2. Eine Strecke in beliebig viele gleiche Theile zu theilen.<lb/>
Die Auflösung kann vermittelst der in der vorigen Aufgabe gegebe-<lb/>
nen Konstruktion auf die gewöhnliche Auflösung zurückgeführt<lb/>
werden.</p><lb/>
<list><item><hi rendition="#g">Aufg.</hi> 3. Den Punkt X zu finden, welcher der Gleichung [AX]<lb/>
= [BC] + [DE] genügt <note place="foot" n="*)">Ich bediene mich hier der in der abstrakten Wissenschaft eingeführten<lb/>
Bezeichnung der Strecken, indem ich unter [AB] die Strecke mit festgehaltener<lb/>
Richtung und Länge bezeichne, weshalb hier das Gleichheitszeichen auch wieder<lb/>
das gewöhnliche ist.</note> (vergl. Fig. 8).</item><lb/>
<item><hi rendition="#g">Aufl.</hi> Man macht AF <supplied>&#x2317;</supplied> BC und FG <supplied>&#x2317;</supplied> DE, so ist G der gesuchte<lb/>
Punkt.</item><lb/>
<item><hi rendition="#g">Aufg.</hi> 4. Den Punkt X zu finden, welcher der Gleichung [AX]<lb/>
= [BC] &#x2014; [DE] genügt.</item></list><lb/>
<p>Für die folgenden Sätze und Aufgaben will ich ein Paar neue Be-<lb/>
nennungen einführen, welche zur Erleichterung der Ausdrucksweise<lb/>
wesentlich sind, nämlich unter der Abweichung des Punktes A von<lb/>
einem andern B verstehe ich die Strecke BA mit Festhaltung ihrer<lb/>
Richtung und Länge, und unter der Gesammtabweichung eines<lb/>
Punktes R von einer Punktreihe A, B, C, ... verstehe ich die Summe<lb/>
der Abweichungen jenes Punktes von den einzelnen Punkten dieser<lb/>
Reihe, also die Summe [AR] + [BR] + [CR] + ...., wobei, wie<lb/>
sich von selbst versteht, der im Vorigen entwickelte Begriff der<lb/>
Summe zu Grunde gelegt ist. Hieraus ist von selbst klar, dass die<lb/>
Gesammtabweichung einer Punktreihe A, B, C ... von einem Punkte<lb/>
R die Summe [RA] + [RB] + [RC] + ... darstelle. Nun kann<lb/>
ich aus einer Gleichung<lb/>
<hi rendition="#et">1) .... [AB] + [CD] + [EF] + .... = 0,</hi><lb/>
<pb n="41" facs="#f0077"/>
<fw type="header" place="top"><hi rendition="#b">§ 24</hi> Geometrische Aufgaben u. Sätze.</fw><lb/>
indem ich statt [AB] nach dem allgemeinen Begriff der Summe<lb/>
(§ 19.) schreibe [AR] + [RB] oder [RB] &#x2014; [RA], und eben so<lb/>
statt [CD] den Ausdruck [RD] &#x2014; [RC] einführe u. s. w., und in-<lb/>
dem ich dann [RA], [RC], ... mit umgekehrtem Zeichen auf die<lb/>
andere Seite bringe, die Gleichung ableiten:<lb/>
2) .... [RA] + [RC] + [RE] + .... = [RB] + [RD] + [RF] + ...,<lb/>
wo beide Seiten gleich viel Glieder haben. Diese so einfache Um-<lb/>
gestaltung führt direkt zu einer Reihe der schönsten und einfach-<lb/>
sten Sätze, wenn man nur noch bedenkt, dass man aus der zwei-<lb/>
ten Gleichung durch das rückgängige Verfahren wieder die erste<lb/>
gewinnen kann. Nämlich erstens:</p><lb/>
<cit><quote><hi rendition="#et">&#x201E;Wenn die Gesammtabweichung eines Punktes R von einer<lb/>
Punktreihe, gleich der Gesammtabweichung desselben Punktes<lb/>
von einer andern Punktreihe ist, welche aber eben so viel<lb/>
Punkte enthält, wie jene erste: so gilt dasselbe auch für jeden<lb/>
andern Punkt, der statt R gesetzt werden mag, und es ist<lb/>
ferner die Summe der Strecken, welche von den Punkten der<lb/>
einen Reihe nach den entsprechenden der andern gezogen<lb/>
werden, gleich Null, wie man auch immer jene beiden Punkt-<lb/>
reihen als entsprechend setzen möge.&#x201C;</hi></quote></cit><lb/>
<p>Ferner:</p><lb/>
<cit><quote><hi rendition="#et">&#x201E;Wenn die Summe mehrerer (m) Strecken null ist, so bleibt<lb/>
die Summe auch null, wenn man die Anfangspunkte, oder<lb/>
auch die Endpunkte beliebig unter sich vertauscht (z. B. statt<lb/>
AB und CD setzt AD und CB), und zugleich ist die Gesammt-<lb/>
abweichung der Endpunkte von jedem beliebigen Punkte R<lb/>
stets gleich der Gesammtabweichung der Anfangspunkte von<lb/>
demselben Punkte R.&#x201C;</hi></quote></cit><lb/>
<p>Als besondere Fälle dieser allgemeinen Sätze erscheinen die, wo<lb/>
einige Punkte oder alle Punkte der einen oder andern Reihe zu-<lb/>
sammenfallen. Fallen alle m Punkte der einen Reihe in einen<lb/>
Punkt S zusammen, so haben wir nun, da die Gesammtabweichung<lb/>
dieser m Punkte gleich der m-fachen Abweichung des einen Punk-<lb/>
tes S ist, die Sätze in folgender Gestalt:</p><lb/>
<cit><quote><hi rendition="#et">&#x201E;Wenn die Gesammtabweichung einer Reihe, welche m Punkte<lb/>
enthält, von einem Punkte R, gleich ist der m-fachen Abweichung<lb/>
eines Punktes S von demselben Punkt R, so gilt dasselbe</hi><lb/>
<pb n="42" facs="#f0078"/>
<fw type="header" place="top">Addition u. Subtr. der Strecken. <hi rendition="#b">§ 24</hi></fw><lb/>
<hi rendition="#et">auch in Bezug auf jeden andern Punkt, der statt R gesetzt<lb/>
werden mag, und die Gesammtabweichung jener Punktreihe<lb/>
von dem Punkte S ist null,&#x201C;</hi></quote></cit><lb/>
<p>und umgekehrt:</p><lb/>
<cit><quote><hi rendition="#et">&#x201E;Wenn die Gesammtabweichung eines Punktes S von einer<lb/>
Reihe von m Punkten null ist, so ist die Gesammtabweichung<lb/>
irgend eines Punktes R von jener Reihe gleich der m-fachen<lb/>
Abweichung desselben Punktes von S.&#x201C;</hi></quote></cit><lb/>
<p>Aus dem letzten Satze folgt, dass es ausser dem Punkte S keinen<lb/>
andern gebe, welcher derselben Bedingung genüge; wir können<lb/>
ihn daher mit einem einfachen Namen bezeichnen, und nennen<lb/>
ihn die <hi rendition="#g">Mitte</hi> jener Punktreihe <note place="foot" n="*)">Ich habe mich über den Gebrauch dieses Namens statt des sonst üb-<lb/>
lichen des Centrums der mittleren Entfernungen schon anderweitig gerechtfertigt<lb/>
(<hi rendition="#g">Crelle&#x2019;s</hi> Journal für die reine u. angew. Mathematik Bd. XXIV.).</note>. Es ist also unter der <hi rendition="#g">Mitte</hi><lb/>
einer Punktreihe derjenige Punkt verstanden, dessen Gesammtab-<lb/>
weichung von jener Reihe null ist. Aus dem ersten dieser beiden<lb/>
Sätze ergiebt sich eine höchst einfache Konstruktion der Mitte.<lb/>
Nämlich ist die Mitte zwischen m Punkten zu suchen, so ziehe<lb/>
man von irgend einem Punkte R die Strecken nach diesen Punk-<lb/>
ten, und mache RS gleich dem m-ten Theil von der Summe die-<lb/>
ser Strecken (nach Aufg. 3 und 2), so ist S die Mitte. Lässt<lb/>
man bei allen früheren Sätzen noch einige Punkte zusammenfallen,<lb/>
so erhält man mehrfache Punkte, oder Punkte mit zugehörigen<lb/>
Koefficienten, und für sie gelten noch immer dieselben Sätze,<lb/>
z. B.: Sind m Punkte A<hi rendition="#sub">1</hi> .... A<hi rendition="#sub">m</hi> mit den zugehörigen Koefficien-<lb/>
ten &#x03B1;<hi rendition="#sub">1</hi> .... &#x03B1;<hi rendition="#sub">m</hi> und n Punkte B<hi rendition="#sub">1</hi> .... B<hi rendition="#sub">n</hi> mit den zugehörigen Koef-<lb/>
ficienten &#x03B2;<hi rendition="#sub">1</hi> .... &#x03B2;<hi rendition="#sub">n</hi> gegeben, und ist zugleich &#x03B1;<hi rendition="#sub">1</hi> + .... &#x03B1;<hi rendition="#sub">m</hi> =<lb/>
&#x03B2;<hi rendition="#sub">1</hi> + .... &#x03B2;<hi rendition="#sub">n</hi>, so wird immer, wenn die Gesammtabweichung des<lb/>
ersten Vereins von irgend einem Punkte R gleich der des zweiten<lb/>
von demselben Punkte, d. h.<lb/>
<formula/> ist, dasselbe auch gelten für jeden andern Punkt, der statt R ge-<lb/>
setzt werden mag. &#x2014; Und auf gleiche Weise könnten auch die<lb/>
übrigen Sätze umgestaltet werden. &#x2014; Wir haben hier, um sogleich<lb/>
eine Uebersicht zu geben, vorgegriffen, indem wir den Begriff der<lb/>
<pb n="43" facs="#f0079"/>
<fw type="header" place="top"><hi rendition="#b">§ 25</hi> Grundgesetze der Statik.</fw><lb/>
Zahl mit aufgenommen haben, von dem in der abstrakten Wissen-<lb/>
schaft bisher noch nicht die Rede sein konnte.</p><lb/>
<p>§ 25. Die Anwendung unserer Wissenschaft auf die Statik<lb/>
und Mechanik ist vorzugsweise geeignet, die Bedeutung derselben<lb/>
ans Licht treten zu lassen. Betrachten wir zuerst, um das Ganze<lb/>
von Anfang an zu begründen, die Neutonschen Grundgesetze, so<lb/>
besteht das erste <note place="foot" n="*)"><cit><quote>&#x201E;Corpus omne perseverare in statu suo quiescendi vel movendi uniformi-<lb/>
ter in directum, nisi quatenus a viribus impressis cogitur statum illum mutare.&#x201C;</quote></cit> New. phil. nat. princ. Lex. I.</note> aus zwei ungleichartigen Theilen, deren erste-<lb/>
rer, dass nämlich jeder ruhende Körper im Zustande der Ruhe<lb/>
bleibt, bis eine Kraft ihn in Bewegung setzt, in dem Begriffe der<lb/>
Kräft, als Ursache der Bewegung, liegt, während der andere Theil<lb/>
aussagt, dass jeder bewegte Körper, so lange keine Kräfte auf ihn<lb/>
einwirken, dieselbe Bewegung beibehält, d. h. dass er in gleichen<lb/>
Zeiten stets gleiche Strecken (im Sinne unserer Wissenschaft, also<lb/>
gleich lange und gleichläufige) beschreibt. Da diese fortgesetzte<lb/>
Bewegung als eine fortdauernde Kraft erscheint, so können wir<lb/>
dies Gesetz noch einfacher so ausdrücken:</p><lb/>
<cit><quote><hi rendition="#et">&#x201E;Jede Einwirkung einer Kraft auf die Materie ist zugleich die<lb/>
Mittheilung einer sich selbst stets gleich bleibenden (d. h.<lb/>
gleich stark und parallel bleibenden) Kraft an dieselbe.&#x201C;</hi></quote></cit><lb/>
<p>Diese mitgetheilte und nach der Mittheilung der Materie einwoh-<lb/>
nende Kraft ist demnach wohl zu unterscheiden von der Kraft,<lb/>
welche auf die Materie einwirkt (ihren Sitz also anders wo hat).<lb/>
Das zweite Neuton&#x2019;sche Grundgesetz <note place="foot" n="**)"><cit><quote>&#x201E;Mutationem motus proportionalem esse vi motrici impressae et fieri<lb/>
secundum lineam rectam, qua vis illa imprimitur.&#x201C;</quote></cit></note> enthält ebenfalls zwei un-<lb/>
gleichartige Theile, und jeder derselben enthält eine Grundvoraus-<lb/>
setzung, welche aber in dem Neutonschen Ausdrucke des Satzes<lb/>
etwas versteckt liegt. Nämlich ausser dem Zusammenhange be-<lb/>
trachtet, scheint der Satz weiter nichts aussagen zu wollen, als<lb/>
dass, wenn verschiedene Kräfte auf dasselbe Theilchen wirkend<lb/>
gedacht werden, die mitgetheilten Bewegungen den Kräften pro-<lb/>
portional und gleichgerichtet seien; allein dies wäre kein Grund-<lb/>
<pb n="44" facs="#f0080"/>
<fw type="header" place="top">Addition u. Subtr. der Strecken. <hi rendition="#b">§ 25</hi></fw><lb/>
gesetz, sondern bloss die Anwendung des Begriffs der Kraft, indem<lb/>
die Kraft als supponirte Ursache der Bewegung, nur durch diese<lb/>
bestimmt und gemessen werden kann. Aber dass dies auch nicht<lb/>
der Sinn jenes Satzes sein soll, ergiebt sich aus dem Zusammen-<lb/>
hange, und es zeigt sich, dass derselbe eines Theils aussagen soll,<lb/>
wie dieselbe Kraft auf verschiedene Massen wirkt, und andern Theils,<lb/>
wie dieselbe Kraft auf denselben Körper in verschiedenen Zustän-<lb/>
den seiner Bewegung wirkt, d. h. wie die einwirkende Kraft sich<lb/>
mit einer andern, die dem Körper schon einwohnt, verbindet.<lb/>
Dies letztere wird so ausgedrückt, dass dann die Veränderung der<lb/>
Bewegung in der Richtung, in welcher die Kraft wirkt, und ihr<lb/>
proportional erfolge. Fasst man diesen Begriff der Veränderung<lb/>
der einwohnenden Kraft durch die hinzutretende genauer auf, so<lb/>
ist er nichts anderes, als was wir unter der Addition verstanden,<lb/>
sobald wir uns die Kräfte als Strecken vorstellen. Wir fassen da-<lb/>
her diesen Theil des Grundgesetzes besser so auf:</p><lb/>
<cit><quote>&#x201E;Zwei demselben Punkte mitgetheilten Kräfte summiren sich.&#x201C;</quote></cit><lb/>
<p>Der andere Theil jenes Gesetzes verwandelt sich, wenn wir das<lb/>
ausscheiden, was schon im Begriff der Kraft liegt, oder aus ihm<lb/>
gefolgert werden kann, in das Grundgesetz:</p><lb/>
<cit><quote><hi rendition="#et">&#x201E;Zwei materielle Theilchen, welche von irgend einer bewe-<lb/>
genden Kraft gleiche Einwirkungen erleiden, erleiden auch<lb/>
durch jede andere bewegende Kraft gleiche Einwirkungen.&#x201C;</hi></quote></cit><lb/>
<p>Zwei solche Theilchen, die wir uns als Punkte, oder als Theile<lb/>
von unendlich kleiner Ausdehnung vorstellen können, nennen wir<lb/>
dann an Masse gleich. Dass dies Gesetz die eigentliche Grundlage<lb/>
ist von jenem Theil des Neutonschen Grundgesetzes, würde sich<lb/>
durch eine genaue Analyse desselben leicht ergeben, der Nachweis<lb/>
würde mich jedoch hier zu weit führen. Doch ist es wichtig, zu<lb/>
bemerken, wie wir hierdurch zu einem bestimmten und allgemei-<lb/>
nen Mass der Kräfte gelangen, indem wir die Kraft gleich setzen<lb/>
können der Strecke, welche ein materielles Theilchen, dessen<lb/>
Masse als Einheit der Massen zu Grunde gelegt ist, in der Zeitein-<lb/>
heit beschreibt, wenn jene Kraft ihm dauernd einwohnt, d. h. die<lb/>
Kraft, welche der Masseneinheit einwohnt, ist gleich ihrer Ge-<lb/>
schwindigkeit. Das dritte Neutonsche Grundgesetz endlich, von<lb/>
<pb n="45" facs="#f0081"/>
<fw type="header" place="top"><hi rendition="#b">§ 26</hi> Grundgesetze der Statik.</fw><lb/>
der Gleichheit der Wirkung und Gegenwirkung <note place="foot" n="*)">Actioni contrariam semper et aequalem esse reactionem, sive corporum<lb/>
duorum actiones in se mutuo semper esse aequales et in partes contrarias dirigi.</note>, können wir so<lb/>
ausdrücken:</p><lb/>
<cit><quote><hi rendition="#et">&#x201E;Wenn zwei Theilchen von gleicher Masse auf einander wir-<lb/>
ken, so bleibt die Summe ihrer Bewegungen stets dieselbe,<lb/>
als wenn sie nicht auf einander wirkten.&#x201C;</hi></quote></cit><lb/>
<p>Es ist übrigens klar, wie die vier so eben dargestellten Gesetze<lb/>
von der Beharrung, der Summation der Kräfte, der gleichen Masse<lb/>
und der gegenseitigen Einwirkung ins Gesammt nur Ein Hauptge-<lb/>
setz darstellen, nämlich, dass die Kräfte sich in ihrer Gesammtheit<lb/>
erhalten. Das Beharrungsgesetz sagt die Erhaltung der einzelnen<lb/>
Kraft an dem einzelnen Theilchen aus, das Summationsgesetz die<lb/>
Erhaltung zweier Kräfte an dem einzelnen Theilchen in ihrer<lb/>
Summe, das letzte die Erhaltung der Gesammtkraft bei gegenseiti-<lb/>
ger Einwirkung, welches wiederum schon das dritte voraussetzt;<lb/>
denn das dritte lehrt, indem es den Begriff der Masse begründet,<lb/>
die Gesammtkraft eines Vereins von Punkten durch Addition der<lb/>
Kräfte, welche die einzelnen an Masse gleichen Punkte erfahren,<lb/>
finden.</p><lb/>
<p>§ 26. Daher können wir durch Kombination dieser Sätze so-<lb/>
gleich den allgemeinen Satz aufstellen:</p><lb/>
<cit><quote><hi rendition="#et">&#x201E;Die Gesammtkraft (oder die Gesammtbewegung), die einem<lb/>
Verein von materiellen Theilchen zu irgend einer Zeit ein-<lb/>
wohnt, ist die Summe aus der Gesammtkraft (oder der Ge-<lb/>
sammtbewegung), die ihm zu irgend einer früherer Zeit ein-<lb/>
wohnte, und den sämmtlichen Kräften, die ihm in der Zwi-<lb/>
schenzeit von aussen mitgetheilt sind; wenn nämlich alle<lb/>
Kräfte als Strecken aufgefasst werden von konstanter Richtung<lb/>
und Länge, und auf an Masse gleiche Punkte bezogen werden.&#x201C;</hi></quote></cit><lb/>
<p>Die einwohnende Kraft und die einwohnende Bewegung sind näm-<lb/>
lich nach dem vorigen § identisch. Der Beweis dieses Satzes liegt<lb/>
in den Grundgesetzen, wie wir sie vermittelst der Begriffe unserer<lb/>
Wissenschaft umgestaltet haben, vollständig vorbereitet. Jede ein-<lb/>
zelne Kraft erhält sich, jede neu einwirkende Kraft summirt sich,<lb/>
und die gegenseitigen Kräfte je zweier P. von gleicher Masse än-<lb/>
<pb n="46" facs="#f0082"/>
<fw type="header" place="top">Addition u. Subtr. der Strecken. <hi rendition="#b">§ 26</hi></fw><lb/>
dern die Gesammtkraft beider Punkte nicht, also ändern auch die<lb/>
sämmtlichen gegenseitigen Kräfte des ganzen Punktvereins die Ge-<lb/>
sammtkraft desselben nicht. Eine specielle Folgerung dieses<lb/>
Satzes ist die, dass, so lange keine Kraft von aussen hinzutritt,<lb/>
die Gesammtkraft, oder die Gesammtbewegung, die dem Verein<lb/>
einwohnt, konstant bleibt. Ist p die Gesammtkraft, die einem<lb/>
Verein von m an Masse gleichen Punkten, deren Masse wir als<lb/>
Einheit zu Grunde legen, zu irgend einer Zeit einwohnt, und<lb/>
&#x03B1;<hi rendition="#sub">1</hi> ..... &#x03B1;<hi rendition="#sub">m</hi> sind die Lagen dieser Punkte zur jener Zeit, und<lb/>
&#x03B2;<hi rendition="#sub">1</hi> ..... &#x03B2;<hi rendition="#sub">m</hi> sind die Lagen, worin dieselben nach Verlauf einer<lb/>
Zeiteinheit übergehen würden, wenn die Gesammtkraft konstant<lb/>
bliebe, so haben wir die Gleichung<lb/>
1) <formula/><lb/>
Wir wollen nun alles auf einen Punkt des Systems beziehen, den<lb/>
wir aber vorläufig noch ganz unbestimmt lassen, und nachher so<lb/>
bestimmen wollen, dass seine Bewegung sich vollständig ergiebt.<lb/>
Es habe dieser Punkt zu jener Zeit die Lage &#x03B1;; bei konstanter<lb/>
Gesammtkraft gehe nach einer Zeiteinheit &#x03B1; in &#x03B2; über, so hat man<lb/>
<formula/> nach der allgemeinen Definition der Summe. Da nun, wenn man<lb/>
auf diese Weise in alle Glieder der Gleichung (1) substituirt, [&#x03B1;&#x03B2;]<lb/>
selbst m-mal vorkommt, so erhält man<lb/>
2) <formula/><lb/>
Bestimmen wir nun den Punkt &#x03B1; als Mitte der Punkte &#x03B1;<hi rendition="#sub">1</hi> .... &#x03B1;<hi rendition="#sub">m</hi><lb/>
und &#x03B2; als Mitte von &#x03B2;<hi rendition="#sub">1</hi> .... &#x03B2;<hi rendition="#sub">m</hi>, so fallen die Summenglieder weg,<lb/>
weil die Gesammtabweichung einer Punktreihe von ihrer Mitte nach<lb/>
§ 24 null ist, und man hat<lb/>
3) <formula/><lb/>
d. h., wenn wir statt des Namens der Mitte den in der Statik üb-<lb/>
lichen des Schwerpunktes einführen, und m die Masse des ganzen<lb/>
Vereins nennen:</p><lb/>
<cit><quote><hi rendition="#et">&#x201E;Der Weg, den der Schwerpunkt in der Zeiteinheit beschrei-<lb/>
ben würde, wenn die dem Verein einwohnende Gesammtkraft<lb/>
während derselben konstant bliebe &#x2014; oder kürzer ausge-<lb/>
drückt, die Geschwindigkeit des Schwerpunktes &#x2014; ist gleich<lb/>
der Gesammtkraft dividirt durch die Masse.&#x201C;</hi></quote></cit><lb/>
<p>Da nun dieselbe Gleichung (3) auch statt finden würde, wenn<lb/>
<pb n="47" facs="#f0083"/>
<fw type="header" place="top"><hi rendition="#b">§ 27</hi> Bewegung des Schwerpunktes.</fw><lb/>
sämmtliche m Punkte in einem Punkte vereinigt wären, so kann<lb/>
man sagen:</p><lb/>
<cit><quote><hi rendition="#et">&#x201E;Die Bewegung des Schwerpunktes eines Systems ist dieselbe,<lb/>
als ob die gesammte Masse ihm einwohnte, und sämmtliche<lb/>
Kräfte, die auf das System wirken, auf ihn allein einwirkten.&#x201C;</hi></quote></cit><lb/>
<p>§ 27. Mit dieser so höchst einfachen Beweisführung ist alles<lb/>
dargestellt, was in den bisherigen Lehrbüchern der Mechanik ver-<lb/>
mittelst weitläuftiger Rechnungsapparate abgeleitet wird, und was<lb/>
wir z. B. in <hi rendition="#i">La Grange mec. an. p.</hi> 45&#x2014;48 und 257&#x2014;262 der<lb/>
letzten Ausgabe entwickelt finden. &#x2014; Und unsere Entwickelung<lb/>
würde noch einfacher ausgefallen sein, wenn wir uns der in den<lb/>
folgenden Kapiteln entwickelten Begriffe und Rechnungsgesetze<lb/>
hätten bedienen können. Aber der wesentlichste Vorzug unserer<lb/>
Methode ist nicht der der Kürze, sondern vielmehr der, dass jeder<lb/>
Fortschritt in der Rechnung zugleich der reine Ausdruck des be-<lb/>
grifflichen Fortschreitens ist, während bei der bisherigen Methode<lb/>
der Begriff durch Einführung dreier willkührlicher Koordinaten-<lb/>
axen gänzlich in den Hintergrund gestellt wird. Und ich kann<lb/>
hoffen, schon durch die hier gegebene Entwickelung diesen Vor-<lb/>
zug der neuen Analyse zur Anschauung gebracht zu haben, ob-<lb/>
gleich derselbe bei jedem Fortschritt in unserer Wissenschaft in<lb/>
ein immer helleres Licht treten wird, und erst nach Vollendung<lb/>
des Ganzen in seiner vollen Klarheit hervortreten kann.</p></div><lb/>
<milestone unit="section" rendition="#hr"/><lb/>
<div n="2"><head><hi rendition="#g"><hi rendition="#b">Zweites Kapitel.</hi><lb/>
Die äussere Multiplikation der Strecken.</hi></head><lb/>
<p>§ 28. Wir gehen zuerst von der Geometrie aus, um aus ihr<lb/>
die Analogie zu gewinnen, nach welcher die abstrakte Wissen-<lb/>
schaft fortschreiten muss, und sogleich eine anschauliche Idee vor<lb/>
Augen zu haben, welche uns durch die unbekannten und oft be-<lb/>
schwerlichen Wege der abstrakten Entwickelung geleite. Wir ge-<lb/>
langen von der Strecke zu einem räumlichen Gebilde höherer<lb/>
Stufe, wenn wir die ganze Strecke, d. h. jeden Punkt derselben<lb/>
<pb n="48" facs="#f0084"/>
<fw type="header" place="top">Aeussere Multiplikation der Strecken. <hi rendition="#b">§ 28</hi></fw><lb/>
eine neue der ersteren ungleichartigen Strecke beschreiben lassen,<lb/>
so dass also alle Punkte eine gleiche Strecke konstruiren. Der<lb/>
so erzeugte Flächenraum hat die Gestalt einer Spathecks (Parallelo-<lb/>
gramms). Setzen wir nun zwei solche Flächenräume, die dersel-<lb/>
ben Ebene angehören, als gleich bezeichnet, wenn man beim<lb/>
Uebergang aus der Richtung der bewegten Strecke in die Richtung<lb/>
der durch die Bewegung konstruirten, beidemale nach derselben<lb/>
Seite hin (z. B. beidemale nach links hin) abbiegen muss, als<lb/>
ungleich bezeichnet, wenn nach entgegengesetzter, so ergiebt sich<lb/>
sogleich nachstehendes eben so einfache als allgemeine Gesetz:</p><lb/>
<cit><quote><hi rendition="#et">&#x201E;Wenn in der Ebene eine Strecke sich nach einander um be-<lb/>
liebige Strecken fortbewegt, so ist der gesammte dadurch be-<lb/>
schriebene Flächenraum (wenn man die Vorzeichen der ein-<lb/>
zelnen Flächentheile in der angegebenen Weise setzt) eben so<lb/>
gross, als ob sie sich um die Summe jener Strecken fortbe-<lb/>
wegt hätte.&#x201C;</hi></quote></cit><lb/>
<p>Oder</p><lb/>
<cit><quote><hi rendition="#et">&#x201E;Wenn in der Ebene eine Strecke sich zwischen zwei festen<lb/>
Parallelen fortbewegt, so dass sie zu Anfang in der einen, zuletzt<lb/>
in der andern liegt, so ist der dadurch erzeugte gesammte<lb/>
Flächenraum stets gleich gross, auf welchem (geraden oder<lb/>
gebrochenen) Wege sie sich auch dahin bewegt haben mag,<lb/>
so bald man nur das angenommene Zeichengesetz festhält.&#x201C;</hi></quote></cit><lb/>
<p>Dieser Satz folgt unmittelbar aus dem bekannten Satze, dass Pa-<lb/>
rallelogramme, die von derselben Grundseite aus bis nach dersel-<lb/>
ben Parallele hin sich erstrecken, gleichen Flächenraum haben.<lb/>
Wie hieraus jener Satz hervorgeht, ergiebt sich leicht aus der<lb/>
Figur (vergl. Fig. 9.). Betrachtet man nämlich zuerst die unend-<lb/>
lichen geraden Linien ab und cd als die festen Parallelen, und<lb/>
vergleicht die Flächenräume, welche entstehen, wenn sich ab einer-<lb/>
seits um die Strecke ac, andererseits um die gebrochene Linie aec<lb/>
bewegt, so ist der Anblick der Figur hinreichend, um sich ver-<lb/>
mittelst des angeführten Satzes von deren Gleichheit zu überzeu-<lb/>
gen. Aber ebenso wenn man die Parallelen ab und ef als die<lb/>
festen betrachtet, und die Flächenräume vergleicht, welche entste-<lb/>
hen, wenn sich ab einestheils um ae, anderntheils um ac und dann<lb/>
um ce fortbewegt, so überzeugt man sich leicht von der Richtig-<lb/>
<pb n="49" facs="#f0085"/>
<fw type="header" place="top"><hi rendition="#b">§ 29</hi> Bewegung der Strecken.</fw><lb/>
keit des obigen Satzes auch für diesen Fall, wenn man nur fest-<lb/>
hält, dass die Flächenräume, welche durch Bewegung der Strecke<lb/>
ab nach den Richtungen ac und ce entstehen, entgegengesetzt be-<lb/>
zeichnet sind, zu ihrer Summe also den Unterschied der absoluten<lb/>
Flächenräume haben. Daraus fliesst dann durch wiederholte An-<lb/>
wendung der zu erweisende Satz.</p><lb/>
<p>§ 29. Es ist an sich klar, dass die angeführten Sätze (aus<lb/>
denselben Gründen) auch gelten, wenn man in den Spathecken,<lb/>
aber dann auch in allen gleichzeitig, die bewegte Seite und die die<lb/>
Bewegung messende gegen einander austauscht. Also hat man den<lb/>
Satz:</p><lb/>
<cit><quote><hi rendition="#et">&#x201E;Der Flächenraum, den in der Ebene eine gebrochene Linie<lb/>
beschreibt, ist gleich dem der geraden Linie, welche mit<lb/>
jener gleichen Anfangspunkt und Endpunkt hat&#x201C;</hi></quote></cit><lb/>
<p>oder:</p><lb/>
<cit><quote><hi rendition="#et">&#x201E;Der gesammte Flächenraum, den in einer Ebene die Seiten<lb/>
einer geschlossenen Figur bei ihrer Fortbewegung beschrei-<lb/>
ben, ist allemal null.&#x201C;</hi></quote></cit><lb/>
<p>Aus den Sätzen dieses und des vorigen § folgt, vermittelst der in<lb/>
der allgemeinen Formenlehre § 9. entwickelten Begriffe, dass die-<lb/>
jenige Verknüpfung der beiden Strecken a und b, deren Ergebniss<lb/>
der durch die Bewegung der ersten um die zweite erzeugte Flächen-<lb/>
raum ist, eine multiplikative sei, weil, wie sich sogleich zeigt, die-<lb/>
jenige Beziehung zur Addition für sie gilt, welche eine Verknüpfung<lb/>
als multiplikative bestimmt. Nämlich wählen wir für den Augen-<lb/>
blick noch das allgemeine Verknüpfungszeichen (&#x2322;) zur Bezeich-<lb/>
nung jener Verknüpfungsweise, und schreiben die bewegte Strecke<lb/>
voran, so hat man nach dem vorigen §<lb/>
<formula/> und nach den Sätzen dieses §<lb/>
<formula/> Und dies waren nach § 9. die Beziehungen, welche eine Verknü-<lb/>
pfung als multiplikative bestimmen. Die besondere Eigenthümlich-<lb/>
keit dieser Multiplikation und die darauf begründete Benennungs-<lb/>
und Bezeichnungsweise wollen wir in der streng wissenschaftlichen<lb/>
Darstellung angeben.</p><lb/>
<p>§ 30. In der hier dargestellten Beziehung liegt die beredteste<lb/>
<fw type="sig" place="bottom">4</fw><lb/>
<pb n="50" facs="#f0086"/>
<fw type="header" place="top">Aeussere Multiplikation der Strecken. <hi rendition="#b">§ 30</hi></fw><lb/>
Rechtfertigung des von uns im vorigen Kapitel aufgestellten Addi-<lb/>
tionsbegriffes. In der That, wenn man eine Gleichung hat, deren<lb/>
Glieder Strecken in derselben Ebene, aber von ungleicher Rich-<lb/>
tung sind, und welche nicht mehr gilt, wenn man statt der Strecken<lb/>
ihre Längen setzt, und so die Gleichung zu einer algebraischen<lb/>
macht, so können wir diese scheinbare Disharmonie zwischen geo-<lb/>
metrischen und algebraischen Gleichungen sogleich aufheben, wenn<lb/>
wir das ganze System jener Strecken in derselben Ebene fortbe-<lb/>
wegen, und die dadurch entstehenden Flächenräume in die Glei-<lb/>
chung einführen, oder anders ausgedrückt, wenn wir die Gleichung<lb/>
mit einer Strecke derselben Ebene multipliciren. Für die so ent-<lb/>
stehenden Flächenräume gilt nun, wie wir so eben nachwiesen, die<lb/>
angenommene Gleichung auch in algebraischer Weise, sobald man<lb/>
nur das angegebene Zeichengesetz beobachtet. Auch ist klar, dass<lb/>
erst jetzt, da die Flächenräume als Theile derselben Ebene einan-<lb/>
der gleichartig geworden sind, der Begriff der algebraischen Addi-<lb/>
tion anwendbar sein <hi rendition="#g">kann</hi>. Jene scheinbare Disharmonie besteht<lb/>
indessen noch fort, wenn die Strecken nicht alle in einer Ebene<lb/>
lagen, eben weil dann die durch Fortbewegung entstandenen Flä-<lb/>
chenräume auch verschiedenen Ebenen angehören, und also selbst<lb/>
noch als verschiedenartig angesehen werden müssen. Offenbar<lb/>
wird diese Verschiedenartigkeit nun aber aufgehoben, wenn man<lb/>
die Gesammtheit jener Flächenräume noch nach einer andern Rich-<lb/>
tung bewegt, und die dadurch entstehenden Körperräume betrach-<lb/>
tet, da diese, als demselben Einen unendlichen Raume angehörig,<lb/>
einander gleichartig sind. Und man übersieht leicht genug, dass,<lb/>
wenn man von der Gleichheit der Spathe (Parallelepipeda) <note place="foot" n="*)">Der Ausdruck Spath statt Parallelepidum bedarf wohl kaum einer Recht-<lb/>
fertigung, aus ihm ist der Name Spatheck hergeleitet.</note>, welche<lb/>
zwischen denselben parallelen Ebenen liegen, ausgeht, man auf<lb/>
gleiche Weise für sie, wie vorher für die Spathecke (Parallelo-<lb/>
gramme), die algebraische Gültigkeit der auf die angegebene Weise<lb/>
entstandenen Gleichungen beweisen, und überhaupt die den obigen<lb/>
entsprechenden Sätze aufstellen kann. Nachdem wir so den Be-<lb/>
griff der Multiplikation für die Geometrie zur Anschauung gebracht<lb/>
haben, so können wir nun zu unserer Wissenschaft zurückkehren,<lb/>
<pb n="51" facs="#f0087"/>
<fw type="header" place="top"><hi rendition="#b">§ 31</hi> Erzeugung von Ausdehungen höherer St.</fw><lb/>
um in ihr den rein abstrakten, von aller Betrachtung des Raumes<lb/>
unabhängigen Weg zu verfolgen.</p><lb/>
<p>§ 31. Im ersten Kapitel betrachteten wir die Ausdehnungen,<lb/>
wie sie durch einfache Erzeugung aus dem Elemente hervorgingen;<lb/>
und die Verknüpfung dieser Ausdehnungen, sofern dadurch wieder<lb/>
Ausdehnungen derselben Gattung, d. h. solche, die ihrerseits wie-<lb/>
der durch einfache Erzeugung aus dem Elemente ableitbar sind,<lb/>
entstanden, haben wir vollständig der Betrachtung unterworfen,<lb/>
und nachgewiesen, dass dieselbe als Addition oder Subtraktion<lb/>
aufzufassen sei. Die weitere Entwickelung fordert also die Erzeu-<lb/>
gung neuer Gattungen der Ausdehnung. Die Art dieser Erzeugung<lb/>
ergiebt sich sogleich analog der Art, wie aus dem Elemente die<lb/>
Ausdehnung erster Stufe erzeugt wurde, indem man nun auf gleiche<lb/>
Weise die sämmtlichen Elemente einer Strecke wiederum einer<lb/>
andern Erzeugung unterwerfen kann; und zwar fordert die Ein-<lb/>
fachheit der neu zu erzeugenden Grösse die Gleichheit der Erzeu-<lb/>
gungsweise für alle Elemente, d. h. dass alle Elemente jener<lb/>
Strecke a eine gleiche Strecke b beschreiben. Die eine Strecke a<lb/>
erscheint hier als die erzeugende, die andere b als das Mass der<lb/>
Erzeugung, und das Ergebniss der Erzeugung ist, wenn a und b<lb/>
ungleichartig sind, ein Theil des durch a und b bestimmten Syste-<lb/>
mes zweiter Stufe, muss also als Ausdehnung zweiter Stufe aufge-<lb/>
fasst werden. Wollen wir nun, wie es der Gang der Wissenschaft<lb/>
fordert, dass die Ausdehnung zweiter Stufe zu dem System zweiter<lb/>
Stufe dieselbe Beziehung haben soll, wie die Ausdehnung erster<lb/>
Stufe zu dem System erster Stufe, so muss zuerst das System<lb/>
zweiter Stufe als ein einfaches, d. h. aus gleichartigen Theilen be-<lb/>
stehendes angesehen, und in diesem Sinne die Ausdehnung zwei-<lb/>
ter Stufe als Theil dieses Systems und als wieder Theile desselben<lb/>
in sich enthaltend aufgefasst werden, woraus denn folgt, dass zwei<lb/>
Ausdehnungen zweiter Stufe, welche demselben Systeme zweiter<lb/>
Stufe angehören, als gleichartig erscheinen und daher, wenn sie<lb/>
in demselben Sinne erzeugt sind, zur Summe die Vereinigung bei-<lb/>
der zu Einem Ganzen haben. Wir bezeichnen nun das auf diese<lb/>
Weise aus a und b entstandene Erzeugniss vorläufig, nämlich so<lb/>
lange, bis wir die Art dieser Verknüpfung näher bestimmt haben,<lb/>
mit a&#x2040;b, und verstehen vorläufig &#x201E;unter a&#x2040;b, wo a und b Strecken<lb/>
<fw type="sig" place="bottom">4 *</fw><lb/>
<pb n="52" facs="#f0088"/>
<fw type="header" place="top">Aeussere Multiplikation der Strecken. <hi rendition="#b">§ 32</hi></fw><lb/>
sind, diejenige Ausdehnung, welche erzeugt wird, wenn jedes<lb/>
Element von a die Strecke b erzeugt, und zwar diese Ausdehnung<lb/>
als ein den übrigen gleichartiger Theil des Systemes zweiter Stufe<lb/>
aufgefasst.&#x201C; Diese Definition dehnen wir nun auf beliebig viele<lb/>
Glieder aus, und verstehen vorläufig: &#x201E;unter a&#x2040;b&#x2040;c.., wo a, b, c...<lb/>
beliebig viele, etwa n, Strecken sind, diejenige Ausdehnung, welche<lb/>
entsteht, wenn jedes Element von a die Strecke b erzeugt, jedes<lb/>
der so entstandenen Elemente die Strecke c erzeugt u. s. w., und<lb/>
zwar diese Ausdehnung als allen übrigen Theilen desselben Sy-<lb/>
stemes n-ter Stufe gleichartig gesetzt. Wir nennen die so erzeugte<lb/>
Ausdehnung eine Ausdehnung n-ter Stufe.&#x201C;</p><lb/>
<p>§ 32. Da die Ausdehnungen n-ter Stufe, sofern sie demsel-<lb/>
ben Systeme n-ter Stufe angehören, einander gleichartig gesetzt<lb/>
wurden, so gilt für sie der Begriff, den wir in § 8 für die Summe<lb/>
des Gleichartigen aufgestellt haben, dass sie nämlich, wenn das<lb/>
Gleichartige auch in gleichem (nicht entgegengesetztem) Sinne er-<lb/>
zeugt ist, das Ganze sei, zu dem jene gleichartigen Summanden<lb/>
die Theile bilden. Somit gelten auch sämmtliche Gesetze der<lb/>
Addition und Subtraktion für diese Verknüpfung der gleichartigen<lb/>
Ausdehnungen. Um daher die Beziehung der im vorigen Paragra-<lb/>
phen dargestellten neuen Verknüpfungsweise zur Addition aufzu-<lb/>
fassen, werden wir zunächst die Addition gleichartiger Grössen in<lb/>
Betracht ziehen. Es ergiebt sich hier unmittelbar, wenn A und A<hi rendition="#sub">1</hi><lb/>
zwei gleichartige und zwar auch in gleichem Sinne erzeugte Aus-<lb/>
dehnungsgrössen von beliebiger Stufe sind, und b eine Strecke<lb/>
darstellt, dass allemal<lb/>
<formula/> ist, wo auch wiederum A&#x2040;b und A<hi rendition="#sub">1</hi>&#x2040;b gleichartig sind, und wo<lb/>
das Verknüpfungszeichen die neue Verknüpfungsweise darstellen<lb/>
soll. Da nämlich (A+A<hi rendition="#sub">1</hi>) das Ganze ist aus A und A<hi rendition="#sub">1</hi>, so bedeu-<lb/>
tet (A+A<hi rendition="#sub">1</hi>)&#x2040;b die Gesammtheit der Elemente, welche entstehen,<lb/>
wenn jedes Element von A und von A<hi rendition="#sub">1</hi> die Strecke b erzeugt, oder,<lb/>
was dasselbe bedeutet, wenn jedes Element von A die Strecke b<lb/>
erzeugt und ebenso jedes Element von A<hi rendition="#sub">1</hi>, d. h.: es ist gleich<lb/>
A&#x2040;b+A<hi rendition="#sub">1</hi>&#x2040;b. Ebenso folgt aber auch, dass<lb/>
<formula/> ist, wenn b und b<hi rendition="#sub">1</hi> in gleichem Sinne erzeugt sind. Denn A&#x2040; (b+b<hi rendition="#sub">1</hi>)<lb/>
<pb n="53" facs="#f0089"/>
<fw type="header" place="top"><hi rendition="#b">§ 32</hi> Die Ausdehnungen als Produkte.</fw><lb/>
bedeutet die Gesammtheit der Elemente, welche hervorgehen, wenn<lb/>
jedes Element von A die Strecke (b+b<hi rendition="#sub">1</hi>) erzeugt, d. h. wenn<lb/>
jedes Element von A zuerst die Strecke b erzeugt, und dann jedes<lb/>
der um b geänderten Elemente von A die Strecke b<hi rendition="#sub">1</hi> erzeugt.<lb/>
Wenn zuerst jedes Element von A die Strecke b erzeugt, so ist<lb/>
die Gesammtheit der so erzeugten Elemente A&#x2040;b; alsdann soll<lb/>
jedes der Elemente von A, nachdem es sich um b geändert hat,<lb/>
die Strecke b<hi rendition="#sub">1</hi> erzeugen. Nun haben wir aber in § 20 gezeigt,<lb/>
dass, wenn alle Elemente einer Strecke sich um gleich viel än-<lb/>
dern, die so hervorgehende Strecke der ersteren gleich sei. Das-<lb/>
selbe werden wir nun auch auf Ausdehnungen beliebiger Stufen<lb/>
übertragen können, da diese nämlich als Verknüpfungen von<lb/>
Strecken dargestellt sind, also als gleich betrachtet werden müssen,<lb/>
wenn die Strecken es sind, durch deren Verknüpfung sie gebildet<lb/>
sind. Also wird die Ausdehnungsgrösse A, nachdem sich alle ihre<lb/>
Elemente um b geändert haben, noch sich selbst gleich geblieben<lb/>
sein. Wenn also alle Elemente von A, nachdem sie sich um b<lb/>
geändert haben, die Strecke b<hi rendition="#sub">1</hi> erzeugen, so wird dieselbe Aus-<lb/>
dehnungsgrösse hervorgehen, als wenn alle Elemente von A unmit-<lb/>
telbar die Strecke b<hi rendition="#sub">1</hi> erzeugt hätten, d. h. es wird die Ausdeh-<lb/>
nungsgrösse A&#x2040;b<hi rendition="#sub">1</hi> hervorgehen. Also werden im Ganzen die Aus-<lb/>
dehnungen A&#x2040;b und A&#x2040;b<hi rendition="#sub">1</hi> erzeugt, und ihre Gesammtheit wird<lb/>
gleich A&#x2040;(b+b<hi rendition="#sub">1</hi>) sein, d. h.<lb/>
<formula/> Es ist klar, dass man durch wiederholte Anwendung dieses Bezie-<lb/>
hungsgesetzes dasselbe auf beliebig viele Faktoren ausdehnen kann.<lb/>
Da dies Gesetz nach § 10 das Grundgesetz der Multiplikation ist,<lb/>
so werden wir sagen, die neue Verknüpfungsweise habe zur Addi-<lb/>
tion des in gleichem Sinne erzeugten die multiplikative Beziehung,<lb/>
somit werden auch alle daraus abgeleiteten Gesetze (§ 10) hier<lb/>
gelten, und namentlich das Grundgesetz auch bestehen bleiben,<lb/>
wenn einige der Grössen negativ, also mit den positiven in entge-<lb/>
gengesetztem Sinne erzeugt sind. Nun haben wir das in gleichem<lb/>
und das in entgegengesetztem Sinne erzeugte unter dem Namen<lb/>
des Gleichartigen zusammengefasst (§ 8), und werden also sagen<lb/>
können, unsere Verknüpfungsweise habe überhaupt zur Addition<lb/>
des Gleichartigen die Beziehung, welche der Multiplikation im<lb/>
<pb n="54" facs="#f0090"/>
<fw type="header" place="top">Aeussere Multiplikation der Strecken. <hi rendition="#b">§ 33</hi></fw><lb/>
Verhältniss zur Addition zukomme <note place="foot" n="*)">Vergl. hier überall § 12, wo das gleiche Eingehen der Theile in die Ver-<lb/>
knüpfung zum Princip der Entwickelung gemacht ist.</note>. Hiermit ist nun unsere<lb/>
Verknüpfung nach § 12 als Multiplikation nachgewiesen, und wir<lb/>
führen daher für sie auch sogleich die multiplikative Bezeichnung<lb/>
ein. Es ergiebt sich nun unmittelbar aus dem im vorigen § gege-<lb/>
benen Begriffe dieser Verknüpfungsweise, &#x201E;dass ein Produkt, in<lb/>
welchem zwei Faktoren gleichartig, oder überhaupt in welchem die<lb/>
n Faktoren von einander abhängig sind, d. h. einem System von<lb/>
niederer Stufe als der n-ten angehören, als null zu betrachten<lb/>
ist;&#x201C; hierzu gehört auch der Fall, wo einer der Faktoren null ist,<lb/>
sofern einerseits die Null immer als abhängig gedacht werden kann,<lb/>
andererseits das mit ihr gebildete Produkt null ist. Aber auch<lb/>
umgekehrt folgt, &#x201E;dass, wenn die Faktoren von einander unabhän-<lb/>
gig sind, das Produkt immer einen geltenden Werth habe,&#x201C; indem<lb/>
es dann einen bestimmten Theil jenes Systemes n-ter Stufe dar-<lb/>
stellt. Es bleibt uns nur noch übrig, zu zeigen, dass jene Be-<lb/>
ziehung auch für die Addition ungleichartiger Strecken gültig sei.<lb/>
Dies darzuthun, soll nun die Aufgabe der folgenden Paragraphen<lb/>
sein.</p><lb/>
<p>§ 33. Diese allgemeine Beziehung beruht bei zwei Faktoren<lb/>
wesentlich auf dem Satze, dass wenn b und b<hi rendition="#sub">1</hi> gleichartige Strecken<lb/>
sind,<lb/>
<formula/> sei. Es sei, um dies zu erweisen, a=[&#x03B1;&#x03B2;], wo &#x03B1; und &#x03B2; Ele-<lb/>
mente sind (vergl. Fig. 10), und b<hi rendition="#sub">1</hi> =[&#x03B2;&#x03B3;] also a+b<hi rendition="#sub">1</hi> = [&#x03B1;&#x03B3;]<lb/>
nach der Definition der Summe (§ 19). Ferner sei<lb/>
<formula/> Nach dieser Bezeichnung ist nun die Ausdehnung [&#x03B1;&#x03B2;&#x03B2;&#x1FFD;&#x03B1;&#x1FFD;], wenn<lb/>
wir darunter die von den Strecken &#x03B1;&#x03B2;, &#x03B2;&#x03B2;&#x1FFD;, &#x03B2;&#x1FFD;&#x03B1;&#x1FFD;, &#x03B1;&#x1FFD;&#x03B1; begränzte<lb/>
Ausdehnung verstehen, gleich a. b und die Ausdehnung [&#x03B1;&#x03B3;&#x03B3;&#x1FFD;&#x03B1;&#x1FFD;]<lb/>
gleich [&#x03B1;&#x03B3;]. b, d. h. gleich (a+b<hi rendition="#sub">1</hi>). b und die Gleichheit dieser<lb/>
beiden Ausdehnungen bleibt also zu erweisen. Vermöge der vor-<lb/>
ausgesetzten Gleichartigkeit von b und b<hi rendition="#sub">1</hi> sind &#x03B2;, &#x03B3;, &#x03B2;&#x1FFD;, &#x03B3;&#x1FFD; Ele-<lb/>
mente desselben Systemes erster Stufe, und wenn wir zunächst<lb/>
voraussetzen, dass b und b<hi rendition="#sub">1</hi> auch in gleichem Sinne erzeugt sind<lb/>
<pb n="55" facs="#f0091"/>
<fw type="header" place="top"><hi rendition="#b">§ 34</hi> Grundgesetz der aeussern Multiplikation.</fw><lb/>
(§ 8), so ist [&#x03B2;&#x03B3;] in gleichem Sinne erzeugt mit [&#x03B3;&#x03B3;&#x1FFD;], d. h. &#x03B3;<lb/>
liegt zwischen &#x03B2; und &#x03B3;&#x1FFD; <note place="foot" n="*)">Die Bedeutung des hier gebrauchten bildlichen Ausdrucks in der ab-<lb/>
strakten Wissenschaft ist wohl an sich klar.</note>, und ebenso ist [&#x03B2;&#x03B2;&#x1FFD;] in gleichem Sinne<lb/>
erzeugt mit [&#x03B2;&#x1FFD;&#x03B3;&#x1FFD;], weil nämlich dies letztere nach § 20 gleich<lb/>
[&#x03B2;&#x03B3;] ist, also liegt auch &#x03B2;&#x1FFD; zwischen denselben beiden Elementen<lb/>
&#x03B2; und &#x03B3;&#x1FFD;, und diese letztern sind also die äussersten von den ge-<lb/>
nannten vieren. Daraus folgt, dass<lb/>
<formula/> und<lb/>
<formula/> sei. Nun sind aber die Ausdehnungen &#x03B1;&#x03B2;&#x03B3; und &#x03B1;&#x1FFD;&#x03B2;&#x1FFD;&#x03B3;&#x1FFD; einander<lb/>
gleich, weil die letztere aus der ersteren durch Aenderung aller<lb/>
Elemente um die Strecke b hervorgeht, und dabei nach § 20 alle<lb/>
Strecken gleich bleiben, also auch die Ausdehnungen zweiter Stufe,<lb/>
indem jede solche nur eine Gesammtheit von Strecken darstellt.<lb/>
Somit werden auch die Ausdehnungen [&#x03B1;&#x03B2;&#x03B2;&#x1FFD;&#x03B1;&#x1FFD;] und [&#x03B1;&#x03B3;&#x03B3;&#x1FFD;&#x03B1;&#x1FFD;] ein-<lb/>
ander gleich sein, da sie aus dem Gleichen auf dieselbe Weise<lb/>
entstanden sind; d. h.<lb/>
<formula/> <note place="foot" n="**)">Es ist leicht zu sehen, dass dies nur der auf die abstrakte Wissenschaft<lb/>
übertragene Beweis für den entsprechenden geometrischen Satz ist.</note>.<lb/>
Dieser Beweis ist zunächst nur für den Fall geführt, dass b und b<hi rendition="#sub">1</hi><lb/>
in gleichem Sinne erzeugt sind; um die Gültigkeit desselben Ge-<lb/>
setzes auch für den Fall der in entgegengesetztem Sinne erfolgten<lb/>
Erzeugung darzuthun, sei a+b<hi rendition="#sub">1</hi> = c, so ist a = c&#x2014;b<hi rendition="#sub">1</hi> und wir<lb/>
erhalten<lb/>
<formula/>,<lb/>
d. h. das eben dargestellte Gesetz gilt auch, wenn die eben durch<lb/>
b und b<hi rendition="#sub">1</hi> bezeichneten Strecken in entgegengesetztem Sinne er-<lb/>
zeugt sind, also überhaupt, wenn sie gleichartig sind. Ganz genau<lb/>
auf dieselbe Weise folgt nun auch, dass, wenn b und b<hi rendition="#sub">1</hi> gleich-<lb/>
artig sind, auch<lb/>
<formula/> sei. Ist hier a gleich null, so hat man b. b<hi rendition="#sub">1</hi> gleich null; d. h.<lb/>
das Produkt zweier gleichartiger Strecken ist null, wie dies auch<lb/>
aus dem Begriff unmittelbar hervorgeht.</p><lb/>
<pb n="56" facs="#f0092"/>
<fw type="header" place="top">Aeussere Multiplikation der Strecken. <hi rendition="#b">§ 34</hi></fw><lb/>
<p>§ 34. Dasselbe lässt sich nun auch erweisen, wenn in einem<lb/>
Produkte aus mehreren Faktoren irgend zwei auf einander folgende<lb/>
Faktoren auf die angegebene Weise zerstückt sind. Nämlich da das<lb/>
Gleiche mit dem Gleichen auf dieselbe Weise verknüpft wieder Glei-<lb/>
ches giebt (§ 1), so muss auch, wenn P irgend eine Faktorenreihe<lb/>
bezeichnet<lb/>
<formula/> sein. Demnächst lässt sich zeigen, dass bei Vertauschung der<lb/>
Faktoren der absolute Werth derselbe bleibt. Nämlich a. b. c....<lb/>
bedeutet die Ausdehnung, welche aus einem als Ursprungselement<lb/>
gesetzten Elemente dadurch hervorgeht, dass dasselbe zuerst die<lb/>
Strecke a erzeugt, dann jedes Element dieser Strecke die Strecke<lb/>
b, dann jedes so entstandene Element die Strecke c erzeugt u.<lb/>
s. w. Alle Elemente der so gebildeten Ausdehnung gehen somit<lb/>
aus dem angenommenen Ursprungselemente durch Aenderungen<lb/>
hervor, welche mit a, b, c, ... gleichartig sind, aber deren Grösse<lb/>
nicht überschreiten, und die Gesammtheit der so erzeugbaren<lb/>
Elemente ist eben jene Ausdehnung. Da es nun auch für&#x2019;s Resultat<lb/>
gleichgültig ist, in welcher Reihenfolge diese Aenderungen sich<lb/>
an einander schliessen (§ 17), so wird man von demselben Ur-<lb/>
sprungselemente aus bei beliebiger Reihenfolge der Faktoren<lb/>
a, b, c, ... stets zu derselben Gesammtheit von Elementen gelan-<lb/>
gen, welche die Ausdehnung konstituiren; d. h. alle solche Pro-<lb/>
dukte werden denselben absoluten Werth darstellen. Es werden<lb/>
also die früher für die ersten beiden Faktoren solcher Produkte<lb/>
erwiesenen Gesetze für je zwei andere Faktoren auch gelten, so-<lb/>
fern nur die Vorzeichen entsprechend gewählt werden dürfen. Die<lb/>
Vorzeichen können nur in so fern willkührlich gewählt werden, als<lb/>
sie noch nicht durch Definitionen bestimmt sind. Auf dieselbe<lb/>
Weise nun, wie wir für zwei Faktoren die Zeichen nur so wählen<lb/>
konnten, dass auch dem Zeichen nach<lb/>
<formula/> wurde, auf dieselbe Weise werden wir auch, wenn beliebig viele<lb/>
Faktoren vorhergehen, diese Zeichenbestimmung festhalten, und<lb/>
also nicht nur dem absoluten Werthe nach, sondern auch dem<lb/>
Zeichen nach<lb/>
<formula/>
<pb n="57" facs="#f0093"/>
<fw type="header" place="top"><hi rendition="#b">§ 35</hi> Grundgesetz für mehr Faktoren.</fw><lb/>
setzen müssen, wo P ein Produkt von beliebig vielen Faktoren vor-<lb/>
stellt. Da dieselbe Beziehung auch fortbesteht, wenn noch be-<lb/>
liebig viele Faktoren folgen, so haben wir für diese besondere Art<lb/>
der Multiplikation das Gesetz gewonnen, dass man, wenn ein Fak-<lb/>
tor einen Summanden enthält, welcher mit einem der angränzen-<lb/>
den Faktoren gleichartig ist, diesen Summanden weglassen kann,<lb/>
worin denn schon liegt, dass, wenn zwei aneinander gränzende<lb/>
Faktoren gleichartig werden, das Produkt null wird. Dies Gesetz,<lb/>
in Verbindung mit der allgemeinen multiplikativen Beziehung zur<lb/>
Addition des Gleichartigen, bedingt alle ferneren Gesetze dieser<lb/>
besonderen Art der Multiplikation, die wir hier betrachten, und<lb/>
kann daher als Grundgesetz für dieselbe aufgefasst werden. Wir nen-<lb/>
nen diese Art der Multiplikation eine äussere, und wählen als specifi-<lb/>
sches Zeichen für sie den Punkt, während wir das unmittelbare Anein-<lb/>
anderschreiben als allgemeine Multiplikationsbezeichnung festhalten.</p><lb/>
<p>§ 35. Aus diesem Grundgesetze nun und jenem Beziehungs-<lb/>
gesetze leiten wir die übrigen Gesetze dieser Multiplikation auf<lb/>
rein formelle Weise ab. Man hat durch Kombination beider, wenn<lb/>
P und Q beliebige Faktorenreihen, a<hi rendition="#sub">1</hi> und b<hi rendition="#sub">1</hi> aber Strecken be-<lb/>
zeichnen, die mit a und b gleichartig sind,<lb/>
<formula/> oder da a<hi rendition="#sub">1</hi>+b<hi rendition="#sub">1</hi> jede Strecke vorstellen kann, welche in dem durch<lb/>
a und b bestimmten Systeme zweiter Stufe liegt (nach dem Be-<lb/>
griffe dieses Systems <note place="foot" n="*)">Vergl. § 17.</note>), so hat man, so lange a, b, c demselben<lb/>
Systeme zweiter Stufe angehören,<lb/>
<formula/> d. h. es gilt auch für diesen Fall noch die allgemeine multiplika-<lb/>
tive Beziehung zur Addition. Hieraus nun folgt sogleich, dass<lb/>
<formula/> ist, oder dass man zwei an einander gränzende Faktoren eines<lb/>
äusseren Produktes, wenn sie Strecken sind, nur mit Zeichwechsel<lb/>
vertauschen darf. In der That, da<lb/>
<formula/> ist, weil zwei aneinander gränzende Faktoren gleichartig sind; so<lb/>
<pb n="58" facs="#f0094"/>
<fw type="header" place="top">Aeussere Multiplikation der Strecken. <hi rendition="#b">§ 35</hi></fw><lb/>
erhält man mit Anwendung des so eben erwiesenen Gesetzes, und<lb/>
weil P.a.a.Q und P.b.b.Q ebenfalls null sind,<lb/>
<formula/> Ich werde dies merkwürdige Resultat nachher noch ausführlicher<lb/>
durchgehen, um jetzt zu den wichtigen Folgerungen überzugehen,<lb/>
welche aus diesem Vertauschungsgesetze fliessen. Es ergiebt sich<lb/>
daraus, dass, wenn ein einfacher Faktor (so nennen wir nämlich<lb/>
einen Faktor, der eine Ausdehnung erster Stufe oder eine Strecke<lb/>
darstellt), zwei solche Faktoren überspringt, das Produkt gleiches<lb/>
Zeichen behält, indem die zweimalige Aenderung des Vorzeichens<lb/>
wieder zu dem ursprünglichen Vorzeichen zurückführt, also auch,<lb/>
dass überhaupt, wenn ein einfacher Faktor eine gerade Anzahl ein-<lb/>
facher Faktoren überspringt, das Vorzeichen des Produktes das-<lb/>
selbe bleibt, hingegen, wenn eine ungerade, sich in das entgegen-<lb/>
gesetzte verwandeln muss, sobald der ganze Ausdruck denselben<lb/>
Werth behalten soll. Somit müssen die Gesetze, welche für zwei<lb/>
an einander gränzende Faktoren gelten, auch für getrennte fortbe-<lb/>
stehen; denn man kann den einen der beiden getrennten Faktoren<lb/>
an den andern heranrücken, wobei sich das Vorzeichen entweder<lb/>
ändert oder nicht, je nachdem er dabei eine ungerade oder gerade<lb/>
Anzahl einfacher Faktoren überspringt, kann nun die Gesetze, die<lb/>
für zwei an einander gränzende Faktoren gelten, anwenden, und<lb/>
dann in allen Produkten wieder jenen Faktor auf seine alte Stelle<lb/>
zurückrücken, wobei das Vorzeichen offenbar jedesmal wieder das<lb/>
ursprüngliche werden muss <note place="foot" n="*)">Denn änderte es sich vorher nicht, so ändert es sich auch jetzt nicht, da<lb/>
der Faktor wieder dieselbe Faktorenzahl überspringt; änderte es sich vorher aber,<lb/>
so ändert es sich jetzt wieder (aus demselben Grunde), wird also wieder das<lb/>
ursprüngliche.</note>. Also wenn irgend zwei einfache<lb/>
Faktoren eines Produktes aus Stücken bestehen, welche demselben<lb/>
Systeme zweiter Stufe angehören, so gilt das Beziehungsgesetz der<lb/>
Multiplikation zur Addition, und da, wenn zwei einfache Faktoren<lb/>
gleichartig werden, nach § 33. das Produkt null ist, so folgt, dass<lb/>
man Stücke, welche den übrigen Faktoren gleichartig sind, aus<lb/>
einem Faktor weglassen oder ihm hinzufügen kann, ohne den<lb/>
Werth des Produktes zu ändern. Daraus folgt sogleich, was auch<lb/>
<pb n="59" facs="#f0095"/>
<fw type="header" place="top"><hi rendition="#b">§ 36</hi> Hauptgesetze der aeusseren Multiplikation.</fw><lb/>
schon nach § 32. aus dem Begriffe hervorging, dass das Produkt<lb/>
von n Strecken, die von einander abhängig sind, null ist; denn<lb/>
eine derselben muss sich dann als Summe von Stücken darstellen<lb/>
lassen, die den andern gleichartig sind; und diese kann man dann<lb/>
nach dem eben erwiesenen Satze in dem Produkte weglassen; also<lb/>
statt jener Summe null setzen, wodurch das Produkt selbst null wird.</p><lb/>
<p>§ 36. Aus dem Hauptsatze des vorigen § folgt der allgemeine<lb/>
Satz, dass,</p><lb/>
<cit><quote><hi rendition="#et">&#x201E;wenn in einem Produkte von n einfachen Faktoren einer<lb/>
derselben zerstückt ist, und zwar so, dass alle Faktoren und<lb/>
Stücke demselben Systeme n-ter Stufe angehören, die multi-<lb/>
plikative Beziehung noch fortbesteht.&#x201C;</hi></quote></cit><lb/>
<p>Denn es sei a. b...... (p+q) dies Produkt, in welchem die (n+1)<lb/>
Strecken a, b, .... p, q demselben Systeme n-ter Stufe angehören<lb/>
sollen. Zuerst wollen wir annehmen, dass ein Stück des letzten<lb/>
Faktors nebst den sämmtlichen übrigen Faktoren n unabhängige<lb/>
Strecken darstellen, d. h. dass sie nicht einem System niederer<lb/>
Stufe (als der n-ten) angehören sollen. Als dies Stück des letz-<lb/>
ten Faktors sei p angenommen, so muss nach § 20 sich q als<lb/>
eine Summe von Stücken darstellen lassen, welche jenen Strecken<lb/>
gleichartig sind, also<lb/>
<formula/> gesetzt werden können, wenn a<hi rendition="#sub">1</hi>, b<hi rendition="#sub">1</hi>, .... p<hi rendition="#sub">1</hi> beziehlich den Stre-<lb/>
cken a, b, ... p gleichartig sind. Dann hat man, da a<hi rendition="#sub">1</hi>, b<hi rendition="#sub">1</hi>, ...,<lb/>
als den übrigen Faktoren des Produktes a. b... (p+q) gleichartig,<lb/>
in dem letzten weggelassen werden können,<lb/>
<formula/> und dies ist nach § 32, da p und p<hi rendition="#sub">1</hi> gleichartig sind,<lb/>
<formula/> oder da man in dem letzteren Produkte wieder dem Faktor p<hi rendition="#sub">1</hi> die<lb/>
Summanden a<hi rendition="#sub">1</hi> + b<hi rendition="#sub">1</hi> + ... hinzufügen, also statt p<hi rendition="#sub">1</hi> wieder q setzen<lb/>
kann, so hat man<lb/>
<formula/>.<lb/>
Die Gültigkeit dieser Gleichung ist zunächst nur bewiesen für den<lb/>
Fall, dass a, b,... und eine der Strecken p oder q von einander<lb/>
unabhängig sind, sind hingegen a, b,.... von einander abhängig,<lb/>
oder diese zwar unabhängig, aber beide Strecken p und q, also<lb/>
<pb n="60" facs="#f0096"/>
<fw type="header" place="top">Aeussere Multiplikation der Strecken. <hi rendition="#b">§ 36</hi></fw><lb/>
auch ihre Summe von ihnen abhängig, so werden beide Seiten<lb/>
jener Gleichung null, weil die Produkte abhängiger Strecken null<lb/>
sind; also besteht auch für diesen Fall jene Gleichung; also besteht<lb/>
sie allgemein, so lange in jenem Produkte von n Faktoren die<lb/>
sämmtlichen Strecken demselben Systeme n-ter Stufe angehören.<lb/>
Da aber nur in diesem Falle die Glieder der rechten Seite gleich-<lb/>
artig sind, und bei höheren Stufen der Begriff der Addition nur<lb/>
für gleichartige Summanden festgesetzt ist, so haben wir die multi-<lb/>
plikative Beziehung unserer Verknüpfungsweise zur Addition, so<lb/>
weit diese begrifflich bestimmt ist, vollständig dargethan; und es<lb/>
werden also alle Gesetze dieser Beziehung (s. § 10.) hier gelten.<lb/>
Sollte sich späterhin ein erweiterter Begriff der Addition ergeben,<lb/>
so würde eine solche Verknüpfung nicht eher als Addition festge-<lb/>
stellt sein, als bis auch ihre additive Beziehung zu der bisher dar-<lb/>
gelegten Multiplikation nachgewiesen ist. &#x2014; Ich habe schon oben<lb/>
(§ 34.) festgesetzt, dass wir das Produkt, zu dem wir hier gelangt<lb/>
sind, ein <hi rendition="#g">äusseres</hi> nennen, indem wir mit dieser Benennung an-<lb/>
deuten wollen, dass diese Art des Produktes nur, sofern die Fak-<lb/>
toren auseinander treten, und das Produkt eine neue Ausdehnung<lb/>
darstellt, einen geltenden Werth hat, hingegen, wenn die Faktoren<lb/>
in einander bleiben, gleich null gesetzt war <note place="foot" n="*)">Wie diesem äusseren Produkt ein inneres gegenüberstehe, habe ich in<lb/>
der Vorrede angedeutet.</note>. Die Resultate der<lb/>
Entwickelung können wir in folgendem Satze zusammenfassen:</p><lb/>
<cit><quote><hi rendition="#et">&#x201E;Wenn man unter dem äusseren Produkte von n Strecken<lb/>
diejenige Ausdehnungsgrösse n-ter Stufe versteht, welche er-<lb/>
zeugt wird, wenn jedes Element der ersten Strecke die zweite<lb/>
erzeugt, jedes so erzeugte Element die dritte u. s. f., und<lb/>
zwar so, dass jede Ausdehnungsgrösse n-ter Stufe als ein<lb/>
den übrigen gleichartiger Theil des Systems n-ter Stufe auf-<lb/>
gefasst wird, dem sie angehört: so gelten für dasselbe, so-<lb/>
fern Produkte aus n Faktoren nur innerhalb desselben Systems<lb/>
n-ter Stufe betrachtet werden, alle Gesetze, welche die Be-<lb/>
ziehung der Multiplikation zur Addition und Subtraktion aus-<lb/>
drücken, und ausserdem das Gesetz, dass die einfachen Fak-<lb/>
toren nur mit Zeichenwechsel vertauschbar sind.&#x201C;</hi></quote></cit><lb/>
<pb n="61" facs="#f0097"/>
<fw type="header" place="top"><hi rendition="#b">§ 37</hi> Hauptgesetz &#x2014; Anwendungen.</fw><lb/>
<p>§ 37. Wir haben nun hier den Zusammenhang der Multipli-<lb/>
kation mit dem bisherigen Begriff der Addition vollständig darge-<lb/>
legt, und gehen daher zu den Anwendungen über. Die Anwendung<lb/>
auf die Geometrie haben wir der Hauptsache nach in § 28&#x2014;30<lb/>
vorweggenommen. Wir haben jedoch noch die jetzt eingeführten<lb/>
Benennungen und Bezeichnungen auf jene Darstellung zu übertra-<lb/>
gen. Es erscheint danach nun der Flächenraum des Spathecks<lb/>
(Parallelogramms) als äusseres Produkt zweier Strecken, wenn<lb/>
man nämlich zugleich die Ebene mit festhält, welchem dasselbe<lb/>
angehört, und ebenso der Körperraum des Spathes (Paralellelepi-<lb/>
pedon&#x2019;s) als äusseres Produkt dreier Strecken, ohne dass man hier<lb/>
nöthig hat, eine Bestimmung hinzuzufügen, da der Raum stets ein<lb/>
und derselbe ist. Jene zwei Strecken bildeten dann die Seiten<lb/>
des Spathecks, und diese drei die Kanten des Spathes, und zwar<lb/>
nahmen wir dort die Strecke, durch deren Bewegung das Spatheck<lb/>
entstand, als ersten, die die Bewegung messende als zweiten Faktor<lb/>
an, und setzten zwei Spathecke als gleich bezeichnet, wenn der<lb/>
zweite Faktor vom ersten aus betrachtet nach derselben Seite hin<lb/>
liegt, wenn nach entgegengesetzter, als entgegengesetzt bezeichnet.<lb/>
Hierin liegt schon das Gesetz, dass<lb/>
<formula/> ist; denn wenn b von a aus betrachtet nach links liegt, so muss a<lb/>
von b aus betrachtet nach rechts hin liegen und umgekehrt. Allein<lb/>
um diesem Vertauschungsgesetz, was die hier aufgestellte Multipli-<lb/>
kation auf eine so auffallende Weise von der gewöhnlichen aus-<lb/>
scheidet, eine noch anschaulichere Basis zu geben, will ich auch<lb/>
jenes allgemeinere Zeichengesetz, von dem dieses eine specielle<lb/>
Folgerung enthält, auf geometrische Weise ableiten. Zuerst ist<lb/>
aus dem Begriff des Negativen klar, dass, wenn Grundseite und<lb/>
Höhenseite <note place="foot" n="*)">Diesen Namen gebrauche ich in Ermangelung eines bessern, um die der<lb/>
Grundseite anliegende Seite (den zweiten Faktor) zu bezeichnen.</note> eines Spathecks gleiche Richtungen <note place="foot" n="**)">Entgegengesetzte Richtungen werden natürlich nicht als gleiche ge-<lb/>
rechnet.</note> beibehalten,<lb/>
auch der Flächenraum gleichbezeichnet bleibt, wie sich im Uebri-<lb/>
gen auch jene Seiten vergrössern oder verkleinern mögen. Wenn<lb/>
<pb n="62" facs="#f0098"/>
<fw type="header" place="top">Aeussere Multiplikation der Strecken. <hi rendition="#b">§ 37</hi></fw><lb/>
ferner der Endpunkt der Höhenseite in einer mit der Grundseite,<lb/>
oder der Endpunkt der Grundseite in einer mit der Höhenseite<lb/>
parallelen Linie fortrückt, während die jedesmalige andere Seite<lb/>
dieselbe bleibt, so bleibt der Flächeninhalt des Spathecks gleich,<lb/>
also auch gleichbezeichnet. Von diesen beiden Voraussetzungen<lb/>
gehen wir aus, um die geometrische Begründung des allgemeinen<lb/>
Zeichengesetzes zu liefern. Zunächst ist klar, dass bei den ange-<lb/>
gebenen Veränderungen die Höhenseite von der Grundseite aus be-<lb/>
trachtet stets nach derselben Seite hin liegend bleibt, d. h. wenn<lb/>
man zuerst in der Richtung der Grundseite, und dann in der der<lb/>
Höhenseite fortschreitet, so muss man in dem auf jene Weise ver-<lb/>
änderten Spatheck nach derselben Seite hin abbiegen, wie in dem<lb/>
ursprünglichen. Da man nun durch jene Veränderungen, bei wel-<lb/>
chen das Zeichen sich nicht ändert, die Höhenseite sowohl, als<lb/>
nachher die Grundseite in jede beliebige Lage bringen kann (nur<lb/>
dass sie beide nicht zusammenfallen dürfen), dabei aber immer die<lb/>
Höhenseite von der Grundseite aus betrachtet nach derselben Seite<lb/>
hin liegend bleibt, und man endlich auch dieselben, wenn man<lb/>
ihre Richtungen festhält, beliebig vergrössern und verkleinern kann,<lb/>
ohne dass sich das Vorzeichen ändert, so folgt daraus, dass alle<lb/>
Spathecke, deren Höhenseiten von der Grundseite aus betrachtet<lb/>
nach derselben Seite hin liegen, auch gleich bezeichnet sein müs-<lb/>
sen. Dass nun umgekehrt diejenigen Spathecke, in welchen die<lb/>
Höhenseiten von den Grundseiten aus betrachtet nach entgegenge-<lb/>
setzten Seiten liegen, auch entgegengesetzt bezeichnete Flächen-<lb/>
räume darstellen, folgt sogleich nach dem so eben erwiesenen,<lb/>
wenn es nur für irgend zwei bewiesen ist, für a. b und a. (&#x2014;b)<lb/>
ergiebt sich dies aber sogleich aus dem Begriff des negativen. So-<lb/>
mit ist jenes allgemeine Zeichengesetz auch auf rein geometrischem<lb/>
Wege vollständig erwiesen. Für Spathe würden wir auf ganz ent-<lb/>
sprechende Weise, wenn wir hier die erste, zweite und dritte<lb/>
Kante unterscheiden, das Gesetz aufstellen können:</p><lb/>
<cit><quote><hi rendition="#et">&#x201E;Die Körperräume zweier Spathe sind gleich oder entgegen-<lb/>
gesetzt bezeichnet, je nachdem (um es in einem Bilde auszu-<lb/>
drücken), wenn man den Körper in die Richtung der ersten<lb/>
Kante gestellt denkt (die Füsse nach deren Anfangspunkt zu,<lb/>
den Kopf nach dem Endpunkt), man, um von der Richtung</hi><lb/>
<pb n="63" facs="#f0099"/>
<fw type="header" place="top"><hi rendition="#b">§ 38</hi> Ein Spatheck in ein ihm gleiches zu verwandeln.</fw><lb/>
<hi rendition="#et">der zweiten Kante in die der dritten überzugehen, nach der-<lb/>
selben, oder nach verschiedenen Seiten abbiegen muss.&#x201C;</hi></quote></cit><lb/>
<p>§ 38. Um hiervon noch eine anschaulichere Idee zu geben,<lb/>
wollen wir die Aufgabe stellen:</p><lb/>
<cit><quote><hi rendition="#et">&#x201E;Ein Spatheck in ein ihm gleiches (und gleich bezeichnetes)<lb/>
zu verwandeln, dessen Grundseite (in derselben Ebene) gege-<lb/>
ben ist, aber der des gegebenen Spathecks nicht parallel ist.&#x201C;</hi></quote></cit><lb/>
<p>Es sei &#x03B1;&#x03B2; die Grundseite, &#x03B1;&#x03B3; die Höhenseite des gegebenen Spath-<lb/>
ecks, &#x03B1;&#x03B4; die Grundseite des gesuchten (vergl. Fig. 11.).</p><lb/>
<p>Man ziehe von &#x03B1; die Parallele mit &#x03B2;&#x03B4;, von &#x03B3; mit &#x03B1;&#x03B2;, und<lb/>
nenne den Durchschnitt beider &#x03B5;: so ist &#x03B1;&#x03B5; die Höhenseite eines<lb/>
solchen Spathecks, welches der Aufgabe Genüge leistet. Denn<lb/>
es ist<lb/>
<formula/> weil &#x03B3;&#x03B5; mit &#x03B1;&#x03B2; parallel ist, und<lb/>
<formula/> weil &#x03B2;&#x03B4; parallel &#x03B1;&#x03B5; ist. Also auch in der That<lb/>
<formula/> Wollte man die gesammte Schaar der Spathecke haben, welche der<lb/>
Aufgabe genügen, so hätte man noch von &#x03B5; mit &#x03B1;&#x03B4; die Parallele zu<lb/>
ziehen, und den Punkt &#x03B5; in dieser Parallelen veränderlich zu<lb/>
setzen. &#x2014; Wendet man diese Auflösung auf den Fall an, dass die<lb/>
Grundseite des gesuchten Parallelogramms der Höhenseite des ge-<lb/>
gebenen identisch ist, so gelangt man durch reine Konstruktion<lb/>
zu der Formel<lb/>
<formula/> In der That fällt dann &#x03B4; auf &#x03B3; (vergl. Fig. 11, b), und zieht man<lb/>
dann von &#x03B5; die Parallele mit &#x03B1;&#x03B4;, welche &#x03B1;&#x03B2; in &#x03B5;<hi rendition="#sub">1</hi> schneide, so<lb/>
überzeugt man sich leicht, dass<lb/>
<formula/> ist, und die obige Auflösung ergab<lb/>
<formula/> also statt &#x03B1;&#x03B5;, seinen Werth &#x2014; [&#x03B1;&#x03B2;] gesetzt, und das negative<lb/>
Zeichen dem ganzen Produkte beigelegt,<lb/>
<formula/> Da man sich dies Gesetz des Zeichenwechsels bei der Vertauschung<lb/>
<pb n="64" facs="#f0100"/>
<fw type="header" place="top">Aeussere Multiplikation der Strecken. <hi rendition="#b">§ 39</hi></fw><lb/>
der Faktoren eines äusseren Produktes nicht fest genug einprägen<lb/>
kann, indem es den gewöhnlichen Vorstellungen zu widerstreiten<lb/>
scheint, so will ich noch auf eine Analogie hindeuten, welche aber<lb/>
hier nur als Abschweifung aufgefasst sein will. Nämlich den Flä-<lb/>
cheninhalt eines Spathecks a. b kann man, wenn der von a und b<lb/>
eingeschlossene Winkel mit (ab) und die Längen der Strecken a<lb/>
und b mit <hi rendition="#u">a</hi> und <hi rendition="#u">b</hi> bezeichnet werden, ausdrücken durch die<lb/>
Formel:<lb/>
<formula/> wo das Produkt der Längen das gewöhnliche, also <hi rendition="#u">a b</hi> = <hi rendition="#u">b a</hi> ist.<lb/>
Da nun die Winkel (ab) und (ba) entgegengesetzt sind, und die<lb/>
Sinusse entgegengesetzter Winkel gleichfalls entgegengesetzt sind,<lb/>
so ist<lb/>
<formula/> und also auch <hi rendition="#g">hiernach</hi><lb/>
<formula/>.</p><lb/>
<p>§ 39. Mit der hier gegebenen Entwickelung steht nun die<lb/>
Darstellung des Recktecks durch das Produkt seiner Seitenlängen<lb/>
nicht im Widerspruch, sobald man nur die blossen Seitenlängen,<lb/>
in irgend einem gemeinschaftlichen Mass gemessen, als Faktoren<lb/>
dieses Produktes festhält, und nur meint, dass der absolute (vom<lb/>
Zeichen unabhängige) Flächenraum des Rechtecks so oft das Qua-<lb/>
drat dieses Masses enthalten solle, als das Produkt jener Zahlen<lb/>
beträgt. Will man aber damit noch mehr ausdrücken, und nament-<lb/>
lich behaupten, dass der Flächenraum jenes Recktecks an sich,<lb/>
d. h. auch seinem Zeichen nach, dem Produkte jener Seiten gleich-<lb/>
gesetzt werden könne, so steht dies, wenn man eben für das Pro-<lb/>
dukt noch die Eigenthümlichkeit des algebraischen Produktes fest-<lb/>
halten will (wie bisher immer geschehen ist), mit den so eben er-<lb/>
wiesenen Wahrheiten in offenbarem Widerspruch. Es erscheint<lb/>
vielmehr das Parallelogramm (also auch das Rechteck) nothwendi-<lb/>
ger Weise als ein solches Produkt seiner Seiten, in welchem die<lb/>
Vertauschung seiner Faktoren nur mit Zeichenwechsel statt finden<lb/>
könne. Wie leicht übrigens diese Auffassung über bedeutende<lb/>
Schwierigkeiten, unter welchen sich selbst die ausgezeichnetsten<lb/>
Mathematiker bisweilen verwirrt haben, hinweghilft, wird sich durch<lb/>
<pb n="65" facs="#f0101"/>
<fw type="header" place="top"><hi rendition="#b">§ 39</hi> Wichtigkeit des Zeichengesetzes für die Flächenräume.</fw><lb/>
folgendes Beispiel zeigen. <hi rendition="#g">La Grange</hi> führt in seiner <hi rendition="#i">mec. anal.</hi> <note place="foot" n="*)">P. 14 der neuen Ausgabe.</note><lb/>
einen Satz von <hi rendition="#g">Varignon</hi> an, dessen er sich zur Verknüpfung der<lb/>
verschiedenen Principien der Statik bedient, und welcher nach ihm<lb/>
darin besteht: &#x201E;dass, wenn man von irgend einem in der Ebene<lb/>
eines Parallelogramms genommenen Punkte Perpendikel fällt auf<lb/>
die Diagonale und auf die beiden Seiten, welche diese Diagonale<lb/>
einfassen (<hi rendition="#i">comprennent</hi>), das Produkt der Diagonale in ihren Per-<lb/>
pendikel gleich ist der Summe der Produkte beider Seiten in ihre<lb/>
beziehlichen Perpendikel, wenn der Punkt ausserhalb des Paralle-<lb/>
logramms (<hi rendition="#i">hors du parallelogramme</hi>) fällt, oder ihrem Unter-<lb/>
schiede, wenn er innerhalb des Parallelogramms fällt.&#x201C; Dieser<lb/>
Satz ist, wie sich sogleich zeigen wird, unrichtig, indem das erstere<lb/>
nicht stattfindet, wenn der Punkt ausserhalb des Parallelogramms<lb/>
fällt, sondern wenn er ausserhalb der beiden Winkelräume fällt,<lb/>
welche der von jenen beiden Seiten eingeschlossene Winkel und<lb/>
sein Scheitelwinkel bilden, hingegen das letztere, wenn innerhalb.<lb/>
Es versteht sich von selbst, dass das Produkt dabei im gewöhn-<lb/>
lichen, algebraischen Sinne genommen ist. Betrachtet man nun<lb/>
aber jene Produkte näher, so stellen sie in der That die Flächen-<lb/>
räume der Parallelogramme, welche jene beiden Seiten und die<lb/>
Diagonale zu Grundseiten haben, und deren der Grundseite gegen-<lb/>
überliegende Seiten durch den angenommenen Punkt gehen, ihrem<lb/>
absoluten Werthe nach, d. h. unabhängig vom Zeichen, dar. Hält<lb/>
man hingegen das Zeichen dieser Flächenräume fest, so gilt der<lb/>
Satz ohne Unterscheidung der einzelnen Fälle sogleich allgemein,<lb/>
indem der Flächenraum, der die Diagonale zur Grundseite hat,<lb/>
stets die <hi rendition="#g">Summe</hi> ist der Flächenräume, die die beiden andern<lb/>
Seiten zu Grundseiten haben; und zwar ist der Beweis dieses Satzes<lb/>
nach unserer Analyse auf der Stelle gegeben. Denn ist &#x03B1;&#x03B4; die<lb/>
Diagonale des Parallelogramms, und sind &#x03B1;&#x03B2; und &#x03B1;&#x03B3; die beiden<lb/>
sie einschliessenden Seiten, &#x03B5; endlich der willkührliche Punkt,<lb/>
so ist<lb/>
<formula/> weil nämlich [&#x03B2;&#x03B4;] = [&#x03B1;&#x03B3;] ist, und also nach dem einfachsten Mul-<lb/>
tiplikationsgesetz<lb/>
<fw type="sig" place="bottom">5</fw><lb/>
<pb n="66" facs="#f0102"/>
<fw type="header" place="top">Aeussere Multiplikation der Strecken. <hi rendition="#b">§ 40</hi></fw><lb/>
<formula/>,<lb/>
was zu erweisen war. Will man dann den Satz für absolute Flä-<lb/>
chenräume aussprechen, so hat man nur die Fälle zu unterschei-<lb/>
den, wo der Punkt &#x03B5; von jenen beiden Seiten des Parallelogramms<lb/>
aus betrachtet nach derselben, und wo nach verschiedenen Seiten<lb/>
hin liegt, woraus sich dann leicht der Satz in der oben gegebenen<lb/>
verbesserten Form ergiebt.</p><lb/>
<p>§ 40. Ich will die Anwendungen auf die Geometric nun mit<lb/>
der Lösung der obigen Aufgabe (§ 38) für den dort nicht mit auf-<lb/>
genommenen Fall schliessen, nämlich ein Spatheck in ein ihm<lb/>
gleiches zu verwandeln, dessen Seiten mit denen des gegebenen<lb/>
parallel sind, aber dessen eine Seite zugleich ihrer Länge nach<lb/>
gegeben ist. Ich wähle den Weg, wie ihn unsere Analyse darbie-<lb/>
tet. Es sei a. b das gegebene Spathek, a<hi rendition="#sub">1</hi> die mit a parallele Seite<lb/>
des gesuchten und b<hi rendition="#sub">1</hi> die gesuchte mit b parallele Seite desselben,<lb/>
für welche die Gleichung<lb/>
<formula/> bestehen soll, oder da a<hi rendition="#sub">1</hi> . b<hi rendition="#sub">1</hi> = &#x2014;b<hi rendition="#sub">1</hi> . a<hi rendition="#sub">1</hi> ist,<lb/>
<formula/> Da man dem Faktor a das Stück b<hi rendition="#sub">1</hi>, dem Faktor b<hi rendition="#sub">1</hi> das Stück a<lb/>
hinzufügen kann, weil diese Stücke mit dem jedesmaligen andern<lb/>
Faktor gleichartig sind, also ihre Hinzufügung das Produkt nicht<lb/>
ändert, so hat man<lb/>
<formula/>,<lb/>
oder<lb/>
<formula/> d. h. (a+b<hi rendition="#sub">1</hi>) und (a<hi rendition="#sub">1</hi>+b) müssen parallel sein. Hierin nun<lb/>
liegt die folgende Konstruktion und deren Beweis; nämlich wenn<lb/>
a=[&#x03B1;&#x03B2;], b=[&#x03B1;&#x03B3;] ist (vergl. Fig. 11, c), und a<hi rendition="#sub">1</hi> = [&#x03B1;&#x03B4;], wo<lb/>
&#x03B1;, &#x03B2;, &#x03B4; in Einer geraden Linie liegen, so mache man &#x03B4;&#x03B5; gleich<lb/>
lang und parallel mit &#x03B1;&#x03B3;, also [&#x03B1;&#x03B5;] gleich (a<hi rendition="#sub">1</hi> + b), ziehe von &#x03B2;<lb/>
die Parallele mit &#x03B1;&#x03B3;, welche die &#x03B1;&#x03B5; in &#x03B6; schneide, so ist [&#x03B2;&#x03B6;] die<lb/>
gesuchte Strecke b<hi rendition="#sub">1</hi> <note place="foot" n="*)">Es versteht sich von selbst, dass man diese Aufgabe auch lösen kann<lb/>
durch zweimalige Anwendung der in § 38 gegebenen Auflösung, indem man eine<lb/>
nicht parallele Grundseite zu Hülfe nimmt.</note>.</p><lb/>
<pb n="67" facs="#f0103"/>
<fw type="header" place="top"><hi rendition="#b">§ 41</hi> Geometr. Aufgabe. &#x2014; Das statische Moment.</fw><lb/>
<p>§ 41. In der Statik und Mechanik wird der Begriff des äusse-<lb/>
ren Produktes repräsentirt durch den Begriff des Momentes. In<lb/>
der That, können wir das Moment einer Kraft in Bezug auf einen<lb/>
Punkt definiren als äusseres Produkt, dessen erster Faktor die<lb/>
Strecke ist, welche von jenem Punkte (dem Beziehungspunkte)<lb/>
nach einem Punkte der geraden Linie, in welcher die Kraft wirkt,<lb/>
gezogen ist, und dessen zweiter Faktor die Strecke ist, welche die<lb/>
Kraft darstellt. Ist also &#x03C1; der Beziehungspunkt, &#x03B1; der Angriffs-<lb/>
punkt, d. h. der Punkt, welcher von der Kraft getrieben wird, p<lb/>
die Strecke, welche die Kraft darstellt, so ist das Moment<lb/>
<formula/> wobei nach den Gesetzen der äusseren Multiplikation einleuchtet,<lb/>
dass es für das Resultat gleichgültig ist, welchen Punkt in der<lb/>
Wirkungslinie der Kraft man statt &#x03B1; einführen mag; denn es sei &#x03B2;<lb/>
ein anderer Punkt dieser Linie, also [&#x03B1;&#x03B2;] gleichartig mit p, so<lb/>
hat man<lb/>
<formula/>,<lb/>
weil das Stück [&#x03B1;&#x03B2;], als dem zweiten Faktor gleichartig, nach<lb/>
§ 35 weggelassen werden darf. Und eben so ist unter dem Mo-<lb/>
mente einer Kraft, in Bezug auf eine Axe &#x03C1;&#x03C3; das äussere Produkt<lb/>
aus 3 Faktoren verstanden, dessen erster Faktor die als Strecke<lb/>
genommene Axe, dessen zweiter Faktor die Strecke von irgend<lb/>
einem Punkt der Axe nach irgend einem Punkt in der Wirkungs-<lb/>
linie der Kraft und dessen dritter Faktor die Kraft ist, also<lb/>
<formula/>,<lb/>
oder auch es ist das Produkt der als Strecke genommenen Axe in<lb/>
das auf irgend einen Punkt der Axe bezügliche Moment der Kraft,<lb/>
wobei wieder, aus denselben Gründen wie vorher, gleichgültig ist,<lb/>
welche Punkte man in jenen Linien auswählt. Es erscheint also<lb/>
das Moment einer Kraft in Bezug auf einen Punkt als Flächenraum<lb/>
eines Spathecks, in Bezug auf eine Axe als Körperraum eines<lb/>
Spathes, und dabei haben überall zwei Kräfte, welche als Strecken<lb/>
gleich sind, nur dann gleiche Momente, wenn sie auch in dersel-<lb/>
ben geraden Linie wirken. Ferner verstehen wir unter dem Ge-<lb/>
sammtmoment mehrerer Kräfte, welche in derselben Ebene liegen,<lb/>
in Bezug auf einen Punkt der Ebene die Summe aller auf je-<lb/>
nen Punkt bezüglichen Momente derselben, und ebenso unter<lb/>
<fw type="sig" place="bottom">5 *</fw><lb/>
<pb n="68" facs="#f0104"/>
<fw type="header" place="top">Aeussere Multiplikation der Strecken. <hi rendition="#b">§ 42</hi></fw><lb/>
dem Gesammtmoment mehrerer Kräfte in Bezug auf eine Axe<lb/>
die Summe aller auf diese Axe bezüglichen Momente. Da Kraft<lb/>
und Bewegung nach § 25 und 26 durch dieselbe Strecke darge-<lb/>
stellt werden, indem die Kraft eben nur die der Bewegung sup-<lb/>
ponirte, und also ihr gleich zu setzende Ursache ist, so ist<lb/>
schon ohne weiteres klar, was unter dem Moment der Bewegung<lb/>
und unter dem Gesammtmoment mehrerer Bewegungen verstanden<lb/>
ist; doch erinnern wir hier noch einmal daran, dass die Bewegung<lb/>
(nach § 26) nur für die Masseneinheit der Geschwindigkeit gleich<lb/>
gesetzt werden könne, und dass gleiche Bewegungen nur dann<lb/>
gleiche Momente haben, wenn sie in derselben geraden Linie fort-<lb/>
schreiten. &#x2014; Wie leicht sich nun vermittelst unserer Analyse hier-<lb/>
aus alle allgemeinen Gesetze der Statik und Mechanik, welche<lb/>
sich auf&#x2019;s Moment beziehen, ableiten lassen, wird die folgende<lb/>
Entwickelung zur Genüge zeigen. Ich bemerke nur noch vorläufig,<lb/>
dass wir im zweiten Abschnitte dieses Theils <note place="foot" n="*)">§ 115.</note> einen noch ein-<lb/>
facheren Ausdruck des Momentes und in dem nächsten Kapitel<lb/>
(§ 57) eine Verallgemeinerung des Begriffs des Gesammtmomentes<lb/>
kennen lernen werden.</p><lb/>
<p>§ 42. Die Hauptsache bei der Anwendung des Begriffs des<lb/>
Momentes ist, dass das Gesammtmoment aller inneren Kräfte in<lb/>
Bezug auf jede beliebige Axe, und in Bezug auf jeden Punkt gleich<lb/>
null ist; doch können wir das letztere hier nur beweisen, wenn<lb/>
alles in derselben Ebene liegt <note place="foot" n="**)">Der Beweis für den allgemeinen Fall folgt in § 57.</note>. Man versteht nämlich unter<lb/>
inneren Kräften bekanntlich solche, welche sich paarweise in der<lb/>
Art entsprechen, dass die Kräfte jedes Paares in derselben geraden<lb/>
Linie wirken und einander entgegengesetzt gleich sind; und wir<lb/>
können sogleich zeigen, dass die Momente jedes solchen Paares in<lb/>
Bezug auf jeden Punkt und jede Axe zusammen null sind. In der<lb/>
That, betrachtet man z. B. in Bezug auf eine Axe jene beiden Mo-<lb/>
mente, welche nach dem Früheren äussere Produkte aus drei Fak-<lb/>
toren sind, so sind die beiden ersten Faktoren in beiden Produkten<lb/>
vollkommen gleich, der erste Faktor als die gemeinschaftliche Axe<lb/>
darstellend, der zweite als Verbindungsstrecke zwischen denselben<lb/>
Linien; der dritte aber, welcher die Kraft darstellt, ist entgegen-<lb/>
<pb n="69" facs="#f0105"/>
<fw type="header" place="top"><hi rendition="#b">§ 43</hi> Gesammtmoment. &#x2014; Gleichgewicht fester Körper.</fw><lb/>
gesetzt gleich; folglich sind auch beide Momente einander entge-<lb/>
gengesetzt gleich, also ihre Summe null. Da nun das Gesammt-<lb/>
moment jedes einzelnen Paares der inneren Kräfte null ist, so ist<lb/>
auch das aller Paare, d. h. aller inneren Kräfte null. Auf ganz<lb/>
entsprechende Weise, wie wir dies in Bezug auf eine Axe darge-<lb/>
than haben, ergiebt es sich auch in Bezug auf einen Punkt, wenn<lb/>
alles in derselben Ebene liegt, weshalb wir uns dieses Beweises<lb/>
entschlagen dürfen.</p><lb/>
<p>§ 43. Da nun die einem Punkte mitgetheilte Bewegung stets<lb/>
gleich ist der ihm mitgetheilten Kraft, so wird auch das Gesammt-<lb/>
moment der einem Punktvereine innerhalb eines Zeitraums mitge-<lb/>
theilten Bewegungen gleich dem Gesammtmoment der ihm während<lb/>
dieser Zeit mitgetheilten Kräfte sein, und da das der inneren Kräfte<lb/>
null ist, gleich dem Gesammtmomente der jenem Punktverein<lb/>
von aussen mitgetheilten Kräfte, und zwar in Bezug auf jede belie-<lb/>
bige Axe, und, wenn die Kräfte in derselben Ebene liegen, auch<lb/>
in Bezug auf jeden Punkt derselben. Dies Gesetz, was hier in<lb/>
einer so einfachen Form erscheint, ist von der grössten Allgemein-<lb/>
heit und überall aufs leichteste anwendbar. Soll z. B. Gleichge-<lb/>
wicht statt finden; so müssen die mitgetheilten Bewegungen alle<lb/>
null sein, also auch deren Gesammtmoment, und man hat also<lb/>
für&#x2019;s Gleichgewicht die Bedingung, dass das Gesammtmoment der<lb/>
von aussen mitgetheilten Kräfte in Bezug auf jede Axe null sein<lb/>
muss; so auch namentlich bei festen Körpern, bei welchen die<lb/>
Kräfte, die den festen Zustand erhalten, als innere erscheinen. Ist<lb/>
aber der feste Körper in einem Punkte oder in einer Linie be-<lb/>
festigt, um welche er sich frei schwenkt, so ist die Kraft, durch<lb/>
welche jener Punkt oder jene Linie desselben in ihrer festen Lage<lb/>
erhalten wird, eine äussere, die aber nur als Widerstand leistende<lb/>
aufgefasst und daher zunächst als unbekannte gesetzt wird. Man<lb/>
hat daher, um die Bedingungsgleichung des Gleichgewichts zu<lb/>
finden, jene unbekannte Kraft herauszuschaffen. Dies geschieht<lb/>
vermittelst unserer Analyse auf&#x2019;s leichteste. Ist nämlich &#x03B1; der<lb/>
feste Punkt, x die Widerstand leistende Kraft, welche diesen Punkt<lb/>
fest erhält, so muss man die Axe (&#x03C1;&#x03C3;), in Bezug auf welche man<lb/>
die Momentgleichung nimmt, so wählen, dass das Moment der<lb/>
Kraft x verschwindet, d. h. [&#x03C1;&#x03C3;]. [&#x03C3;&#x03B1;]. x = 0 wird, für jeden be-<lb/>
<pb n="70" facs="#f0106"/>
<fw type="header" place="top">Aeussere Multiplikation der Strecken. <hi rendition="#b">§ 44&#x2014;45</hi></fw><lb/>
liebigen Werth von x, d. h. es muss [&#x03C1;&#x03C3;] . [&#x03C3;&#x03B1;] = 0 sein, oder<lb/>
die Axe &#x03C1;&#x03C3; muss durch den Punkt &#x03B1; gehen. Somit haben wir<lb/>
dann als Bedingung, unter welcher nur Gleichgewicht statt finden<lb/>
kann, dass das Gesammtmoment der von aussen wirkenden Kräfte<lb/>
in Bezug auf jede durch den befestigten Punkt gehende Axe null<lb/>
sein muss. Soll eine Axe des Körpers befestigt sein, so kann<lb/>
man zwei befestigte Punkte annehmen, also zwei Widerstand lei-<lb/>
stende Kräfte, welche herausfallen, wenn die Axe, in Bezug auf<lb/>
welche die Moment-Gleichung genommen wird, durch jene beiden<lb/>
Punkte zugleich gelegt wird; also hat man dann als Bedingung,<lb/>
unter welcher nur Gleichgewicht statt finden kann, dass das Ge-<lb/>
sammtmoment der von aussen wirkenden Kräfte in Bezug auf die<lb/>
befestigte Axe null sein muss.</p><lb/>
<p>§ 44. Wir haben in dem Begriff des Moments zugleich eine<lb/>
schöne Bestätigung des Gesetzes, dass innerhalb derselben Ebene<lb/>
das äussere Produkt zweier Strecken sein Zeichen so lange beibe-<lb/>
hält, als der zweite Faktor vom ersten aus betrachtet nach dersel-<lb/>
ben Seite hin liegt, im entgegengesetzten Falle aber sein Zeichen<lb/>
ändert. Denn betrachtet man Kräfte in einer Ebene, welche um<lb/>
einen Punkt drehbar gedacht wird, so werden die Kräfte sich dann<lb/>
verstärken, wenn sie, vom Drehungspunkte aus betrachtet, nach<lb/>
derselben Seite hin gerichtet sind, hingegen sich ganz oder theil-<lb/>
weise aufheben, wenn nach entgegengesetzter; so dass in der That<lb/>
durch den Begriff des Momentes, nach welchem die Natur selbst<lb/>
verfährt, jener Begriff des äusseren Produktes gerechtfertigt wird.<lb/>
Ich glaube nun, dass das Anfangs auffallende Zeichengesetz durch<lb/>
die ganze Reihe der Betrachtungen, wie wir sie in den verschie-<lb/>
denartigsten Beziehungen angestellt haben, das Auffallende ganz<lb/>
verloren hat, und vielmehr jetzt nicht nur als das begrifflich noth-<lb/>
wendige, sondern auch als das durch die Natur selbst gerechtfer-<lb/>
tigte und in ihr sich überall bewährende erscheint.</p><lb/>
<p>§ 45. Dass nun die äussere Multiplikation, da sie den Begriff<lb/>
des Verschiedenartigen wesentlich voraussetzt, auf die Zahlenlehre<lb/>
keine so unmittelbare Anwendung findet, wie auf die Geometrie<lb/>
und Mechanik, darf uns freilich nicht wundern, indem die Zahlen<lb/>
ihrem Inhalte nach als gleichartige erscheinen. Aber desto inte-<lb/>
ressanter ist es, zu bemerken, wie in der Algebra, sobald an der<lb/>
<pb n="71" facs="#f0107"/>
<fw type="header" place="top"><hi rendition="#b">§ 45</hi> Anwendung auf die Lösung algebr. Gleichungen.</fw><lb/>
Zahl noch die Art ihrer Verknüpfung mit andern Grössen festge-<lb/>
halten, und in dieser Hinsicht die eine als von der andern formell<lb/>
verschiedenartig aufgefasst wird, auch die Anwendbarkeit der äusse-<lb/>
ren Multiplikation mit einer so schlagenden Entschiedenheit her-<lb/>
austritt, dass ich wohl behaupten darf, es werde durch diese An-<lb/>
wendung auch die Algebra eine wesentlich veränderte Gestalt ge-<lb/>
winnen. Um hiervon eine Idee zu geben, will ich n Gleichungen<lb/>
ersten Grades mit n Unbekannten setzen, von der Form<lb/>
<formula/> wo x<hi rendition="#sub">1</hi> .... x<hi rendition="#sub">n</hi> die Unbekannten seien. Hier können wir die Zah-<lb/>
lenkoefficienten, welche verschiedenen Gleichungen angehören, so-<lb/>
fern wir diese Verschiedenheit an ihrem Begriff noch festhalten,<lb/>
als verschiedenartig ansehen, und zwar alle als an sich verschie-<lb/>
denartig, d. h. als unabhängig in dem Sinne unserer Wissenschaft,<lb/>
die einer und derselben Gleichung als unter sich in derselben Be-<lb/>
ziehung gleichartig. Addiren wir nun in diesem Sinne alle n<lb/>
Gleichungen und bezeichnen die Summe des Verschiedenartigen in<lb/>
dem Sinne unserer Wissenschaft mit dem Verknüpfungszeichen <supplied>&#x2214;</supplied>,<lb/>
indem die gleichen Stellen in den so gebildeten Summenausdrücken<lb/>
immer dem Gleichartigen zukommen sollen, so erhalten wir<lb/>
<formula/> oder bezeichnen wir (a<hi rendition="#sub">1</hi> <supplied>&#x2214;</supplied> b<hi rendition="#sub">1</hi> <supplied>&#x2214;</supplied> .... <supplied>&#x2214;</supplied> s<hi rendition="#sub">1</hi>) mit p<hi rendition="#sub">1</hi> und entsprechend<lb/>
die übrigen Summen, so haben wir<lb/>
<formula/> Aus dieser Gleichung, welche die Stelle jener n Gleichungen ver-<lb/>
tritt, lässt sich nun auf der Stelle jede der Unbekannten, z. B. x<hi rendition="#sub">1</hi><lb/>
finden, wenn wir die beiden Seiten mit dem äusseren Produkte<lb/>
aus den Koefficienten der übrigen Unbekannten äusserlich multi-<lb/>
pliciren, also hier mit P<hi rendition="#sub">2</hi> . P<hi rendition="#sub">3</hi> ..... P<hi rendition="#sub">n</hi>. Da nämlich, wenn man die<lb/>
Glieder der linken Seite einzeln multiplicirt, nach dem Begriff des<lb/>
<pb n="72" facs="#f0108"/>
<fw type="header" place="top">Aeussere Multiplikation der Strecken. <hi rendition="#b">§ 46</hi></fw><lb/>
äusseren Produktes (§ 31) alle Produkte wegfallen, welche zwei<lb/>
gleiche Faktoren enthalten, so erhält man<lb/>
<formula/> Also da beide Produkte, als demselben System n-ter Stufe ange-<lb/>
hörig einander gleichartig sind, so hat man<lb/>
<formula/> <note place="foot" n="*)">Die Gesetze der äusseren Multiplikation und Division lassen übrigens<lb/>
kein Heben im Zähler und Nenner zu, vergl. Kap. IV.</note><lb/>
Also jede Unbekannte ist einem Bruche gleich, dessen Nenner das<lb/>
äussere Produkt der Koefficienten p<hi rendition="#sub">1</hi> ... p<hi rendition="#sub">n</hi> ist, und dessen Zähler<lb/>
man erhält, wenn man in diesem Produkt statt des Koefficienten<lb/>
jener Unbekannten die rechte Seite, nämlich p<hi rendition="#sub">0</hi>, als Faktor setzt.<lb/>
Alle Unbekannten haben also denselben Nenner, und werden un-<lb/>
bestimmt oder unendlich, wenn dieser Nenner null wird, d. h.<lb/>
<formula/> ist.</p><lb/>
<p>§ 46. Dass jene Ausdrücke für x<hi rendition="#sub">1</hi> .... x<hi rendition="#sub">n</hi>, nicht etwa blosse<lb/>
Rechnungsformen darstellen, sondern die vollkommenen Lösungen<lb/>
der gegebenen Gleichungen enthalten, wird noch deutlicher erhel-<lb/>
len, wenn wir für irgend eine bestimmte Anzahl von Gleichungen<lb/>
statt p<hi rendition="#sub">1</hi> etc. ihre Werthe substituiren. Man hat für drei Gleichungen<lb/>
1) <formula/>,<lb/>
wo<lb/>
<formula/>, etc.<lb/>
ist, und zwar a<hi rendition="#sub">0</hi> gleichartig ist mit a<hi rendition="#sub">1</hi> u. s. w. Substituiren wir<lb/>
diese Ausdrücke in obiger Gleichung, multipliciren durch, indem<lb/>
wir die Produkte der gleichartigen Grössen, da sie null werden,<lb/>
auslassen, und ordnen entsprechend mit Beobachtung des für<lb/>
äussere Produkte festgestellten Zeichengesetzes, so haben wir so-<lb/>
gleich, wie man bei geringer Uebung ohne weiteres aus obiger<lb/>
Formel ablesen kann,<lb/>
2) <formula/><lb/>
worin wir, da alles entsprechend geordnet ist, wieder die gewöhn-<lb/>
<pb n="73" facs="#f0109"/>
<fw type="header" place="top"><hi rendition="#b">§ 47</hi> Lösung algebraischer Gleichungen.</fw><lb/>
liche Multiplikationsbezeichnung einführen konnten. Dies ist die<lb/>
bekannte Formel, durch welche aus drei Gleichungen mit drei<lb/>
Unbekannten eine derselben bestimmt wird, und es zeigt sich, wie<lb/>
dieselbe vollkommen in der so sehr viel einfacheren Formel 1)<lb/>
enthalten ist.</p><lb/>
<p>Wir haben hier, um sogleich die Anwendbarkeit unserer Ana-<lb/>
lyse auch an einem Beispiele, welches nicht mehr auf die drei<lb/>
Dimensionen beschränkt ist, darzuthun; etwas vorgegriffen, indem<lb/>
der Begriff der Zahl und der Division, den wir hier anwandten,<lb/>
erst den Gegenstand des vierten Kapitels ausmachen werden; wir<lb/>
werden jedoch späterhin noch einmal auf diesen Gegenstand der<lb/>
Anwendung zurückkommen, und dort das Verfahren auch ausdeh-<lb/>
nen auf Gleichungen höherer Grade.</p></div><lb/>
<milestone unit="section" rendition="#hr"/><lb/>
<div n="2"><head><hi rendition="#g"><hi rendition="#b">Drittes Kapitel.</hi><lb/>
Verknüpfung der Ausdehnungsgrössen höherer Stufen.</hi></head><lb/>
<p>§ 47. Durch die äussere Multiplikation sind höhere Ausdeh-<lb/>
nungsgrössen entstanden, die Verknüpfungen derselben haben wir<lb/>
bisher nur betrachtet, sofern gleichartige Ausdehnungsgrössen<lb/>
addirt werden sollten, indem die Addition sich hier auf den allge-<lb/>
meinen Begriff des Zusammendenkens gründete, welcher überhaupt<lb/>
die Addition des Gleichartigen (wenn dasselbe gleich bezeichnet<lb/>
ist) charakterisirt. Vermöge dieses Begriffs hatten wir die im<lb/>
vorigen Kapitel dargelegten Gesetze entwickelt. Das Grundgesetz<lb/>
der Multiplikation, dass man statt des zerstückten Faktors seine<lb/>
Stücke einzeln einführen, und die so gebildeten Produkte addiren<lb/>
dürfe, fand daher seine Beschränkung darin, dass die dadurch<lb/>
entstehenden Produkte, um sie nach den bisherigen Begriffen ad-<lb/>
diren zu können, gleichartig sein mussten. Um diese Beschrän-<lb/>
kung aufzuheben, werden wir daher den Begriff der Addition für<lb/>
höhere Ausdehnungsgrössen erweitern müssen. Der so erweiterte<lb/>
Begriff muss von der Art sein, dass er erstens bei gleichartigen<lb/>
Ausdehnungsgrössen in den gewöhnlichen umschlägt, und dass für<lb/>
<pb n="74" facs="#f0110"/>
<fw type="header" place="top">Verknüpfung höherer Ausdehnungen. <hi rendition="#b">§ 48</hi></fw><lb/>
ihn die Grundbeziehung der Addition zur Multiplikation gilt. Na-<lb/>
türlich muss dann für dieselbe die Geltung der Additionsgesetze<lb/>
nachgewiesen werden, ehe jene Verknüpfung als Addition fixirt<lb/>
werden kann. Somit ist klar, dass, wenn es überhaupt eine Ad-<lb/>
dition ungleichartiger Ausdehnungsgrössen höherer Stufen giebt, das<lb/>
Gesetz bestehen muss<lb/>
<formula/>,<lb/>
wo b und c Strecken vorstellen. Nennen wir schon vorläufig diese<lb/>
Verknüpfung eine Addition, um einen bequemeren Wortausdruck<lb/>
zu haben, so würden wir die Definition aufstellen können:</p><lb/>
<p><hi rendition="#et">Zwei äussere Produkte n-ter Stufe, welche einen gemein-<lb/>
schaftlichen Faktor (n&#x2014;1) ter Stufe haben, addirt man, in-<lb/>
dem man die ungleichen Faktoren addirt, und dieser Summe<lb/>
den gemeinschaftlichen Faktor auf dieselbe Weise hinzufügt,<lb/>
wie er den Stücken hinzugefügt war.</hi></p><lb/>
<p>§. 48. Dieser formellen Definition müssen wir zuerst dadurch<lb/>
eine anschaulichere Bedeutung geben, dass wir untersuchen, wie<lb/>
weit sie reicht, d. h. welche Ausdehnungsgrössen man nach ihr<lb/>
addiren kann. Es leuchtet sogleich ein, dass zwei Ausdehnungs-<lb/>
grössen n-ter Stufe nur dann nach dem aufgestellten Begriffe<lb/>
summirbar sind, wenn sie demselben Systeme (n+1) ter Stufe an-<lb/>
gehören; wir werden aber zeigen, dass sie alsdann auch immer<lb/>
summirbar sind, indem je zwei Ausdehnungsgrössen n-ter Stufe<lb/>
A<hi rendition="#sub">n</hi> und B<hi rendition="#sub">n</hi>, welche demselben Systeme (n+1)ter Stufe angehören,<lb/>
sich stets auf einen gemeinschaftlichen Faktor (n&#x2014;1) ter Stufe<lb/>
bringen lassen. Sind zuerst A<hi rendition="#sub">n</hi> und B<hi rendition="#sub">n</hi> gleichartig, so leuchtet es<lb/>
unmittelbar ein, indem wenn (n&#x2014;1) einfache Faktoren von A<hi rendition="#sub">n</hi> kon-<lb/>
stant bleiben, der n-te aber sich beliebig durch Fortschreitung<lb/>
oder Rückschreitung verändert, auch das Produkt jeden beliebigen<lb/>
mit A<hi rendition="#sub">n</hi> gleichartigen Werth, also auch den Werth B<hi rendition="#sub">n</hi> annehmen<lb/>
kann. Hierin liegt zugleich, dass man jede Ausdehnung n-ter<lb/>
Stufe auf (n&#x2014;1) beliebige Faktoren, welche demselben System<lb/>
n-ter Stufe angehören und von einander unabhängig sind, bringen<lb/>
kann. Sind A<hi rendition="#sub">n</hi> und B<hi rendition="#sub">n</hi> ungleichartig, so sei<lb/>
<formula/>,<lb/>
wo a<hi rendition="#sub">1</hi> .... a<hi rendition="#sub">n</hi> Strecken vorstellen, welche von einander unabhängig<lb/>
sind. Dann muss B<hi rendition="#sub">n</hi> nothwendig wenigstens Einen Faktor enthal-<lb/>
<pb n="75" facs="#f0111"/>
<fw type="header" place="top"><hi rendition="#b">§ 49</hi> Summe von Ausdehnungen in einem Systeme nächst höherer St.</fw><lb/>
ten, welcher von den sämmtlichen Strecken a<hi rendition="#sub">1</hi> .... a<hi rendition="#sub">n</hi> unabhängig<lb/>
ist; es sei a<hi rendition="#sub">n+1</hi> ein solcher Faktor, und also<lb/>
<formula/> Da in einem System (n+1) ter Stufe nicht mehr als (n+1) von<lb/>
einander unabhängige Strecken angenommen werden können, so<lb/>
muss jeder von den Faktoren b<hi rendition="#sub">1</hi> .... b<hi rendition="#sub">n&#x2014;1</hi> von jenen Strecken<lb/>
a<hi rendition="#sub">1</hi> .... a<hi rendition="#sub">n+1</hi> abhängig sein, d. h. sich als Summe darstellen las-<lb/>
sen, deren Stücke diesen Strecken gleichartig sind. Denkt man<lb/>
sich nun jeden dieser Faktoren b<hi rendition="#sub">1</hi> ... b<hi rendition="#sub">n&#x2014;1</hi> als solche Summe dar-<lb/>
gestellt, so kann man nun in jeder dasjenige Stück, was mit a<hi rendition="#sub">n+1</hi><lb/>
gleichartig ist, weglassen, ohne den Werth des Produktes B<hi rendition="#sub">n</hi> zu<lb/>
ändern (vergl. § 35). Nach dieser Weglassung sei das Produkt<lb/>
b<hi rendition="#sub">1</hi>.b<hi rendition="#sub">2</hi> ....b<hi rendition="#sub">n&#x2014;1</hi> übergegangen in C<hi rendition="#sub">m&#x2014;1</hi>, so ist also<lb/>
<formula/> Die Faktoren von C<hi rendition="#sub">n&#x2014;1</hi> sind nur noch von den Strecken a<hi rendition="#sub">1</hi> ....a<hi rendition="#sub">n</hi>,<lb/>
d. h. von den Faktoren der Ausdehnungsgrösse A<hi rendition="#sub">n</hi> abhängig; oder<lb/>
mit andern Worten, sie gehören dem Systeme A<hi rendition="#sub">n</hi> an, folglich wird<lb/>
sich A<hi rendition="#sub">n</hi> nach der im Anfang dieses § angewandten Schlussfolge auf<lb/>
den Faktor C<hi rendition="#sub">n&#x2014;1</hi> bringen lassen, wenn der n-te Faktor willkühr-<lb/>
lich gewählt werden darf; somit lassen sich beide Ausdehnungs-<lb/>
grössen A<hi rendition="#sub">n</hi> und B<hi rendition="#sub">n</hi> auf den gemeinschaftlichen Faktor C<hi rendition="#sub">n&#x2014;1</hi> brin-<lb/>
gen, welcher von (n&#x2014;1) ter Stufe ist oder, wie wir uns auch<lb/>
kürzer ausdrücken, beide haben eine Ausdehnungsgrösse (n&#x2014;1)ter<lb/>
Stufe gemeinschaftlich. So wird nun die obige Definition so um-<lb/>
gewandelt werden können:</p><lb/>
<cit><quote><hi rendition="#et">&#x201E;Zwei Ausdehnungsgrössen n-ter Stufe, welche demselben<lb/>
System (n+1) ter Stufe angehören, werden addirt, indem man<lb/>
sie auf einen gemeinschaftlichen Faktor (n&#x2014;1) ter Stufe<lb/>
bringt, und die Summe der ungleichen Faktoren mit diesem<lb/>
gemeinschaftlichen Faktor verknüpft.</hi></quote></cit><lb/>
<p>§ 49. Um nun die Geltung der Additionsgesetze, oder viel-<lb/>
mehr zunächst nur die der Grundgesetze nachzuweisen, haben wir<lb/>
zuerst die Vertauschbarkeit der Stücke darzuthun. Diese Stücke<lb/>
werden sich nach dem vorigen § darstellen lassen in der Form<lb/>
A. b und A. c. Nun ist<lb/>
<formula/>,<lb/>
also sind die Stücke vertauschbar. Das zweite Gesetz, dessen<lb/>
<pb n="76" facs="#f0112"/>
<fw type="header" place="top">Verknüpfung höherer Ausdehnungen. <hi rendition="#b">§ 49</hi></fw><lb/>
Geltung nachgewiesen werden muss, ist, dass<lb/>
<formula/> sei, auch dann, wenn A, B, C Ausdehnungen n-ter Stufe in dem-<lb/>
selben Systeme (n + 1) ter Stufe sind, und die Addition den vor-<lb/>
her bezeichneten Begriff haben soll. Wir haben zu dem Ende die<lb/>
Frage zu beantworten, was drei solche Ausdehnungen gemein-<lb/>
schaftlich haben werden. Nun ist schon im vorigen § gezeigt, dass<lb/>
je zwei derselben eine Ausdehnung (n&#x2014;1) ter Stufe gemeinschaft-<lb/>
lich haben müssen; so z. B. hat B sowohl mit A als mit C eine<lb/>
solche gemeinschaftlich; und da diese beiden Ausdehnungen (n&#x2014;1)-<lb/>
ter Stufe, nämlich, welche B mit A, und welche es mit C gemein-<lb/>
schaftlich hat, demselben Systeme B <note place="foot" n="*)">Wir benennen das System eben so wie die Ausdehnung, welche einen<lb/>
Theil von ihm bildet, weil keine Zweideutigkeit möglich ist.</note>, also demselben Systeme<lb/>
n-ter Stufe angehören, so haben sie nach demselben Satze des<lb/>
vorigen § eine Ausdehnung (n&#x2014;2) ter Stufe gemeinschaftlich, und<lb/>
diese ist somit allen 3 Grössen A, B, C gemeinschaftlich. Es sei<lb/>
D dieser gemeinschaftliche Faktor (n&#x2014;2) ter Stufe, so werden<lb/>
sich jene drei Grössen, da überdies je zwei eine Ausdehnung<lb/>
(n&#x2014;1) ter Stufe gemeinschaftlich haben, auf die Formen bringen<lb/>
lassen<lb/>
<formula/> Nämlich je zwei derselben werden ausser D noch einen gemein-<lb/>
schaftlichen Faktor erster Stufe haben, dessen Grösse aber will-<lb/>
kührlich ist. Dieser sei zwischen A und B c, zwischen B und<lb/>
C sei er a, und zwar sei die Grösse von a so bestimmt, dass<lb/>
B = D. a. c sei; der gemeinschaftliche Faktor, auf welchen A und<lb/>
C gebracht werden können, sei ausser D der Faktor b, oder ein<lb/>
mit b gleichartiger b<hi rendition="#sub">1</hi> und zwar seien b und b<hi rendition="#sub">1</hi> so gewählt, dass<lb/>
<formula/> sei. Nachdem nun A, B, C auf diese Form gebracht sind, zeigt<lb/>
sich, dass sich (A+B)+C durch die folgenden Umgestaltungen in<lb/>
A+(B+C) verwandeln lässt. Erstens<lb/>
<formula/> Wir haben nun die durch die Klammer angedeutete Summation zu<lb/>
vollziehen. Nun lässt sich der Ausdruck D.b.c + D.a.c zurück-<lb/>
<pb n="77" facs="#f0113"/>
<fw type="header" place="top"><hi rendition="#b">§ 50</hi> Geltung der Additionsgesetze für die neue Summe.</fw><lb/>
führen auf D.(b + a).c; man kann nämlich zuerst in beiden Sum-<lb/>
manden c auf die letzte Stelle bringen, wobei die Vorzeichen sich<lb/>
ändern, dann kann man nach der Definition die Summation vor-<lb/>
nehmen, und endlich mit derselben Zeichenänderung den summirten<lb/>
Faktor wieder auf die alte Stelle bringen und erhält<lb/>
<formula/> Um nun diese beiden Glieder summiren zu können, hat man nur<lb/>
statt D.a.b<hi rendition="#sub">1</hi> zu setzen D.(b + a).b<hi rendition="#sub">1</hi>, was verstattet ist, weil b<lb/>
mit b<hi rendition="#sub">1</hi> gleichartig ist, und man den Faktoren, ohne das Resultat<lb/>
zu ändern, Stücke hinzufügen darf, welche den andern Faktoren<lb/>
gleichartig sind (§ 34). Führt man dann auf der rechten Seite die<lb/>
Summation aus, so hat man<lb/>
<formula/>,<lb/>
wodurch man die drei Glieder auf eins zurückgeführt hat <note place="foot" n="*)">Man könnte nun zeigen, dass der Ausdruck: A + (B + C) sich auf das-<lb/>
selbe Glied zurückführen liesse, allein wir setzen den einmal eingeschlagenen<lb/>
Weg der fortschreitenden Umwandlung fort.</note>. In<lb/>
diesem Gliede kann man nun zuerst die Summe b + a wieder auf-<lb/>
lösen und erhält auf der rechten Seite den Ausdruck<lb/>
<formula/>.<lb/>
In dem ersten Gliede dieses Ausdrucks kann nun wieder (§ 34)<lb/>
das Stück b<hi rendition="#sub">1</hi> weggelassen und das zweite Glied aufgelösst werden,<lb/>
dadurch verwandelt sich der ganze Ausdruck in D.b.c + (D.a.c<lb/>
+ D.a.b<hi rendition="#sub">1</hi>), d. h. in A + (B + C) und man hat also in der That<lb/>
<formula/></p> <p>§ 50. Es ist nun noch das dritte Grundgesetz (§ 6) zu er-<lb/>
weisen, das nämlich das Resultat der Subtraktion eindeutig ist,<lb/>
oder dass, wenn das eine Stück unverändert bleibt, das andere<lb/>
aber sich ändert, auch die Summe sich ändern müsse. Es sei in-<lb/>
nerhalb eines Systems (n + 1) ter Stufe<lb/>
<formula/>,<lb/>
wo A, B und C von n-ter Stufe sind. Es ändere sich B in B+D,<lb/>
so wird nun<lb/>
<formula/> sein, und es ist zu zeigen, dass wenn B + D von B verschieden<lb/>
ist, auch C + D von C verschieden sein müsse. Das erstere setzt<lb/>
<pb n="78" facs="#f0114"/>
<fw type="header" place="top">Verknüpfung höherer Ausdehnungen. <hi rendition="#b">§ 50</hi></fw><lb/>
voraus, dass D nicht null sei, nun können wir aber zeigen, dass,<lb/>
wenn D nicht null ist, es auch zu einer Grösse (C) hinzugelegt,<lb/>
ihren Werth ändern müsse. Unmittelbar ist dies klar, wenn C<lb/>
und D gleichartig sind, indem das durch Zusammendenken des<lb/>
Gleichartigen hervorgegangene nothwendig von jedem der Stücke<lb/>
verschieden ist. Sind aber C und D verschiedenartig, so lässt<lb/>
sich leicht zeigen, dass ihre Summe mit beiden verschiedenartig<lb/>
ist (immer vorausgesetzt, dass keins von beiden null ist). Da<lb/>
alles in demselben Systeme (n + 1) ter Stufe angenommen ist, so<lb/>
werden C und D sich auf einen gemeinschaftlichen Faktor (n&#x2014;1)-<lb/>
ter Stufe bringen lassen. Es sei dieser E und<lb/>
<formula/>.<lb/>
Sind nun C und D verschiedenartig, so darf d nicht in dem Sy-<lb/>
steme E. c enthalten sein, also ist auch (c + d) nicht in ihm ent-<lb/>
halten; also auch E (c + d) mit E.c verschiedenartig, also kann es<lb/>
ihm auch nicht gleich sein. Somit wird durch Hinzulegen der<lb/>
Grösse D auch die Grösse C geändert; wenn also das eine Stück<lb/>
jener Summe sich ändert, während das andere dasselbe bleibt, so<lb/>
muss auch die Summe sich ändern. Soll folglich die Summe und<lb/>
das eine Stück derselben unverändert bleiben, so muss es auch<lb/>
das andere, d. h. das Resultat der Subtraktion ist eindeutig. Da<lb/>
nun alle drei Grundgesetze der Addition und Subtraktion hier gel-<lb/>
ten, so gelten auch alle Gesetze derselben. Die Grundbeziehung<lb/>
dieser Addition zur Multiplikation ist noch nicht vollständig darge-<lb/>
legt; nach der Definition ist zwar<lb/>
<formula/>;<lb/>
allein es ist auch zu zeigen, dass<lb/>
<formula/> ist, wenn A und B Grössen n-ter Stufe in einem Systeme (n+1)-<lb/>
ter Stufe sind. Dann kann man A = E.a, B = E.b setzen (nach<lb/>
§ 48), und hat<lb/>
<formula/> Der rechts stehende Ausdruck lässt sich, wenn man a und b zuerst<lb/>
auf die letzte Stelle bringt (wobei sich das Zeichen ändert), dann<lb/>
nach der Definition summirt, und endlich den Faktor (a + b) wie-<lb/>
der auf die vorletzte Stelle zurückbringt (wobei das Zeichen wieder<lb/>
das ursprüngliche wird), verwandeln in E.(a + b).c, d. h. in<lb/>
<pb n="79" facs="#f0115"/>
<fw type="header" place="top"><hi rendition="#b">§ 51</hi> Formelle Summe von Ausdehnungen.</fw><lb/>
(A + B).c, also die Richtigkeit jener Gleichung bewiesen. Da so-<lb/>
mit die Grundgesetze der Beziehung zwischen Addition und Multi-<lb/>
plikation hier gelten, so gelten auch alle Gesetze dieser Beziehung,<lb/>
und unsere Verknüpfungsweise ist daher sowohl an sich, als auch<lb/>
in ihrer Beziehung als wahre Addition nachgewiesen. Somit kön-<lb/>
nen wir nun den Hauptsatz des vorigen Kapitels (§ 36) dahin er-<lb/>
weitern:</p><lb/>
<cit><quote><hi rendition="#et">&#x201E;Für äussere Produkte gelten, wenn Produkte aus n ein-<lb/>
fachen Faktoren nur in einem Systeme (n+1) ter Stufe be-<lb/>
trachtet werden, alle Gesetze der Addition und Subtraktion,<lb/>
und alle Gesetze der Beziehung zwischen ihnen und der Mul-<lb/>
tiplikation, wenn man die für diese Verknüpfungen aufgestell-<lb/>
ten Begriffe festhält.&#x201C;</hi></quote></cit><lb/>
<p>§ 51. Auch dies Gesetz hat also noch eine Beschränkung in<lb/>
sich, was darin seinen Grund hat, dass wir höhere Ausdehnungen<lb/>
bisher nur addiren konnten, wenn sie einem und demselben Sy-<lb/>
steme nächst höherer Stufe angehörten. Wir müssen nun, um<lb/>
das Gesetz in seiner Allgemeinheit außtellen zu können, auch<lb/>
zeigen, was unter der Summe von Ausdehnungen, welche in be-<lb/>
liebig höheren Systemen liegen, verstanden sein könne. Wollten<lb/>
wir hier denselben Weg einzuschlagen versuchen, wie in den vor-<lb/>
hergehenden Paragraphen, und also als Summe zweier Grössen<lb/>
A. B und A. C, welche nicht demselben Systeme nächst höherer<lb/>
Stufe angehören, die Grösse A.(B+C) auffassen, so würde dies<lb/>
zu nichts führen, da dann B und C auch Ausdehnungen höherer<lb/>
Stufen sind, welche nicht einem und demselben Systeme nächst<lb/>
höherer Stu&#x017F;en angehören, und also die eine Summe ihrer Bedeu-<lb/>
tung nach eben so unbekannt ist, wie die andere. Es bleibt uns<lb/>
also nichts übrig, als den Begriff der Summe in diesem Falle rein<lb/>
formell aufzu&#x017F;assen, ohne dass es möglich wäre, eine Ausdehnung<lb/>
aufzuweisen, welche als die Summe sich darstellte. Wir definiren<lb/>
daher die Summe von Ausdehnungen n-ter Stufe, welche einem<lb/>
höheren Systeme als dem (n + 1) ter Stufe angehören, dadurch,<lb/>
dass die Grundgesetze der Addition auf dieselbe anwendbar sein<lb/>
sollen, d. h. also als &#x201E;dasjenige, was konstant bleibt, welche Ver-<lb/>
änderungen man auch mit der Form der Summe durch Anwendung<lb/>
der Additions- und Subtraktions-Gesetze vornehmen mag.&#x201C; Es<lb/>
<pb n="80" facs="#f0116"/>
<fw type="header" place="top">Verknüpfung höherer Ausdehnungen. <hi rendition="#b">§ 52</hi></fw><lb/>
erscheint somit diese Summe nicht mehr als reine Ausdehnung,<lb/>
d. h. als solche, welche durch fortschreitende Multiplikation der<lb/>
Strecken gewonnen werden könnte, sondern sie tritt als Grösse<lb/>
von neuer Art, und zwar <hi rendition="#g">zunächst</hi> als Grösse von blos formeller<lb/>
Bedeutung hervor, die wir daher am passendsten mit dem Namen<lb/>
der Summengrösse belegen könnten; wir fassen sie mit der Aus-<lb/>
dehnung unter dem Begriffe der Ausdehnungsgrösse zusammen.<lb/>
Um ihre konkrete Bedeutung zu gewinnen, müssten wir ihren Be-<lb/>
reich ausmitteln, d. h. aufsuchen, wie sich die Form der Summe,<lb/>
die in dem Werth der Stücke besteht, ändern könne, ohne dass<lb/>
der Werth der Summe selbst sich ändere. Dadurch erhalten wir<lb/>
eine Reihe von konkreten Darstellungen jener formellen Summe,<lb/>
und die Gesammtheit dieser möglichen Darstellungen in Eins zu-<lb/>
sammengeschaut, wie die Arten einer Gattung (nicht wie die Theile<lb/>
eines Ganzen), würde uns den konkreten Begriff vor Augen legen.&#x2014;<lb/>
Indessen da diese Summengrösse nicht eher als in einem Systeme<lb/>
vierter Stufe eintreten kann, sie also im Raume, als einem Systeme<lb/>
dritter Stufe, keine Anwendung findet, so versparen wir uns diese<lb/>
Darstellung bis zum siebenten Kapitel, in welchem sich die Bedeu-<lb/>
tung einer solchen Summe auf einem verwandten Gebiet ergeben,<lb/>
und sich durch Anschauungen sowohl der Geometrie, als besonders<lb/>
der Statik fruchtreich gestalten wird.</p><lb/>
<p>§ 52. Dagegen dürfen wir unsere Aufgabe nicht fallen lassen,<lb/>
das in diesem und dem vorigen Kapitel gewonnene Gesetz von<lb/>
allen Schranken, in denen es noch zusammengeengt ist, zu be-<lb/>
freien, und also auch die Beziehung der Multiplikation zu dieser<lb/>
Addition aufzufassen. Aber da die formelle Summe keine Ausdeh-<lb/>
nung darstellt, so ist auch das äussere Produkt jener formellen<lb/>
Summe in eine Strecke noch nicht seiner Bedeutung nach be-<lb/>
stimmt. Nun muss auch diese wiederum formell durch das Fort-<lb/>
bestehen der multiplikativen Beziehung bestimmt werden, und wir<lb/>
haben somit, wenn es überhaupt eine solche Multiplikation jener<lb/>
Summengrössen geben soll, dieselbe so zu definiren, dass<lb/>
<formula/> sei. Doch dürfen wir dies nur dann festsetzen, wenn bei dem<lb/>
Konstantbleiben von A+B+C+ ... auch A.p+B.p+C.p+ ...<lb/>
konstant bleibt, indem das Wesen der Summe nur in diesem<lb/>
<pb n="81" facs="#f0117"/>
<fw type="header" place="top"><hi rendition="#b">§ 53</hi> Multiplikation von Summengrössen.</fw><lb/>
Konstantbleiben besteht, und das Princip der Gleichheit das gleich-<lb/>
zeitige Konstantbleiben erfordert. Also haben wir zu zeigen, dass,<lb/>
wenn<lb/>
<formula/> ist, auch<lb/>
<formula/> sein müsse. Dies ergiebt sich aber leicht, indem, wenn A + B + ...<lb/>
der Summe P + Q + ... gleich gesetzt wird, und beides formelle<lb/>
Summen sind, durch blosse Anwendung der Additionsgesetze (an-<lb/>
dere Anordnung, Zusammenfassung der Stücke, Auflösung der Stücke<lb/>
in kleinere Stücke) aus der einen die andere hervorgehen muss.<lb/>
Da nun jeder solchen Veränderung, welche ohne Aenderung des Ge-<lb/>
sammtwerthes verstattet ist, eine ebensolche mit den um den Fak-<lb/>
tor p vermehrten Grössen entspricht, so wird, wenn man mit diesen<lb/>
die entsprechenden Operationen, wie mit jenen vornimmt, gleich-<lb/>
zeitig, während sich A + B + .... in P + Q + .... verwandelt,<lb/>
auch A.p + B.p + ... in P.p + Q.p + ... übergehen. Somit<lb/>
wird es gestattet sein, jene Definition festzustellen, welche hiernach<lb/>
nichts ist, als eine abgekürzte Schreibart.</p><lb/>
<p>§ 53. Da ferner, wenn mit mehreren Strecken fortschreitend<lb/>
d. h. so multiplicirt wird, dass das jedesmal gewonnene Resultat<lb/>
mit dem nächstfolgenden Faktor multiplicirt wird, das Gesammtpro-<lb/>
dukt stets gleichen Werth behält, sobald das Produkt jener Strecken<lb/>
sich gleich bleibt, so können wir abkürzend statt jener Strecken,<lb/>
mit welchen fortschreitend multiplicirt ist, ihr Produkt setzen.<lb/>
Hierdurch ist der Begriff des Produktes zweier Ausdehnungen be-<lb/>
stimmt, und so auch das Produkt einer formellen Summe in eine<lb/>
Ausdehnung, ein Produkt, was zwar im Allgemeinen wieder eine<lb/>
formelle Summe liefert, aber in besonderen Fällen auch in eine<lb/>
Ausdehnung übergehen kann. <note place="foot" n="*)">Nämlich, wenn die Stücke der Summe von n-ter Stufe sind und einem<lb/>
System (n + m)ter Stufe angehören, so wird durch Multiplikation mit einer Aus-<lb/>
dehnung (m&#x2014;1) ter Stufe desselben Systemes offenbar die formelle Summe in<lb/>
eine Ausdchnung verwandelt.</note></p><lb/>
<p>Dass nun nach dieser Bestimmung allgemein<lb/>
<formula/> <fw type="sig" place="bottom">6</fw><lb/>
<pb n="82" facs="#f0118"/>
<fw type="header" place="top">Verknüpfung höherer Ausdehnungsgrössen. <hi rendition="#b">§ 54</hi></fw><lb/>
ist, ergiebt sich leicht. Denn es sei P = c.d ..., so ist<lb/>
<formula/> nach der eben festgesetzten Bestimmung, ferner<lb/>
<formula/> nach § 52, also durch wiederholte Anwendung desselben Gesetes<lb/>
<formula/></p> <p>Ist der zweite Faktor zerstückt, so lässt sich das entsprechende<lb/>
Gesetz hier nur für reale Summen nachweisen, für diese ergiebt<lb/>
sich aus obiger Gleichung durch Vertauschung (wobei die Zeichen<lb/>
sich entweder in allen Gliedern oder in keinem ändern)<lb/>
<formula/></p> <p>Für formelle Summen ist noch nichts über die Vertauschbarkeit<lb/>
der Faktoren festgesetzt und daher auch jene Schlussweise noch nicht<lb/>
anwendbar. Da wir überhaupt noch nichts über den Begriff eines<lb/>
Produktes, dessen zweiter Faktor eine formelle Summe ist, festge-<lb/>
setzt haben, so ist uns erlaubt für den Fall, dass der zweite Faktor<lb/>
eine formelle Summe ist, dieselbe Voraussetzung zu machen, wie<lb/>
für den Fall, wo der erste es ist, und also auch dann<lb/>
<formula/> zu setzen, und dies selbst auf den Fall zu übertragen, wo auch P<lb/>
eine formelle Summe darstellt.</p><lb/>
<p>§ 54. Nachdem wir nun alle bis dahin noch bestehenden<lb/>
Schranken aufgehoben, und die Geltung der multiplikativen Grund-<lb/>
beziehung für alle Ausdehnungsgrössen theils aus dem Begriffe<lb/>
nachgewiesen, theils durch Definitionen festgestellt haben: so gel-<lb/>
ten somit alle Gesetze dieser Beziehung, wie auch alle Gesetze der<lb/>
Addition und Subtraktion, und es sind auf diese Weise alle ange-<lb/>
gebenen Begriffe im allgemeinsten Sinne gerechtfertigt. Wir fas-<lb/>
sen daher, nachdem wir am Schlusse dieser Entwickelungsreihe an-<lb/>
gelangt sind, die Resultate derselben in folgenden Sätzen zusammen:</p><lb/>
<cit><quote><hi rendition="#et">&#x201E;Wenn alle Elemente einer Ausdehnung (in ihrer elementaren<lb/>
Darstellung<note place="foot" n="*)">Unter der elementaren oder konkreten Darstellung einer Ausdehnung<lb/>
verstehen wir das Gebilde, welchem diese Ausdehnung zugehört.</note>) einer und derselben Erzeugung unterwor&#x017F;en d.<lb/>
h. statt jedes Elementes eine gleiche Strecke gesetzt wird,</hi><lb/>
<pb n="83" facs="#f0119"/>
<fw type="header" place="top"><hi rendition="#b">§ 55</hi> Zusammenfassung der Gesetze äusserer Multiplikation.</fw><lb/>
<hi rendition="#et">deren Anfangselement jenes Element ist, so ist die Gesammt-<lb/>
heit der so gewonnenen Elemente die konkrete Darstellung<lb/>
einer Ausdehnung, welche als Theil des zugehörigen Systems<lb/>
aufgefasst, das Produkt jener Ausdehnung in diese Strecke ist,<lb/>
und wir nannten dasselbe ein äusseres.&#x201C;</hi></quote></cit><lb/>
<p>Ferner:</p> <cit><quote><hi rendition="#et">&#x201E;wenn man eine Ausdehnung mit den einfachen<lb/>
Faktoren einer andern fortschreitend auf die angegebene Weise<lb/>
multiplicirt, so ist das Resultat als Produkt jener ersten Aus-<lb/>
dehnung in diese letzte charakterisirt.&#x201C;</hi></quote></cit><lb/>
<cit><quote><hi rendition="#et">&#x201E;Als Summe zweier Ausdehnungen n-ter Stu&#x017F;e in einem<lb/>
Systeme (n + 1) ter Stu&#x017F;e wurde diejenige Ausdehnung nach-<lb/>
gewiesen, welche hervorgeht, wenn man jene beiden au&#x017F; einen<lb/>
gemeinschaftlichen Faktor (n &#x2014; 1) ter Stu&#x017F;e brachte, und die<lb/>
ungleichen Faktoren addirte.&#x201C;</hi></quote></cit><lb/>
<cit><quote><hi rendition="#et">&#x201E;Als Summe zweier Ausdehnungen n-ter Stufe in einem<lb/>
System von höherer als (n + 1) ter Stufe ergab sich die for-<lb/>
melle Summengrösse, welche dasjenige darstellte, was bei An-<lb/>
wendung der Additionsgesetze konstant blieb.&#x201C;</hi></quote></cit><lb/>
<cit><quote><hi rendition="#et">&#x201E;Endlich als Produkt einer Summengrösse in eine andere<lb/>
Grösse wurde die Summe aufgefasst, welche hervorgeht,<lb/>
wenn jedes Stück des einen Faktors mit jedem des andern<lb/>
multiplicirt, und diese Produkte addirt werden.&#x201C;</hi></quote></cit><lb/>
<p>Die Gültigkeit aller dieser Bestimmungen wurde dadurch dar-<lb/>
gethan, dass für die Addition die Grundgesetze derselben und für die<lb/>
Multiplikation die Grundbeziehungen derselben zur Addition nach-<lb/>
gewiesen wurden, indem darin zugleich der Nachweis lag, dass alle<lb/>
Gesetze der Addition und Subtraktion und der Beziehung der Mul-<lb/>
tiplikation zu beiden hier noch fortbestehen.</p><lb/>
<p>§ 55. Es bleibt uns nur noch übrig, die Gesetze, welche die<lb/>
<hi rendition="#g">äussere</hi> Multiplikation als solche charakterisiren, in allgemeinerer<lb/>
Form zu entwickeln. Wir hatten oben in § 35 als das Eigenthüm-<lb/>
liche dieser Art der Multiplikation das Gesetz dargestellt, dass man,<lb/>
wenn ein einfacher Faktor eines Produktes einen Summanden ent-<lb/>
hält, welcher mit einem der angränzenden Faktoren gleichartig ist,<lb/>
diesen Summanden ohne Werthänderung des Produktes weglassen<lb/>
kann; daraus ergab sich (§ 36), dass das Produkt von n einfachen<lb/>
Faktoren stets dann, aber auch nur dann als null erscheint, wenn<lb/>
<fw type="sig" place="bottom">6*</fw><lb/>
<pb n="84" facs="#f0120"/>
<fw type="header" place="top">Verknüpfung höherer Ausdehnungsgrössen. <hi rendition="#b">§ 55</hi></fw><lb/>
sie von einander abhängig sind, d. h. von einem Systeme niederer<lb/>
Stufe als der n-ten umfasst werden. Dies können wir unmittelbar<lb/>
auf Faktoren beliebiger Stufen ausdehnen, wenn wir mehrere Aus-<lb/>
dehnungen dann von einander abhängig setzen, wenn die Summe<lb/>
ihrer Stufenzahlen grösser ist als die des Systems, welches sie alle<lb/>
umfasst; denn dann wird die Anzahl der einfachen Faktoren, wel-<lb/>
che ihr Produkt enthält, grösser sein als die Stufenzahl des umfas-<lb/>
senden Systems, also ihr Produkt in der That null sein. Also:</p><lb/>
<cit><quote><hi rendition="#et">&#x201E;Das äussere Produkt ist null, wenn die Faktoren von einan-<lb/>
der abhängig sind, und hat einen geltenden Werth, wenn sie<lb/>
es nicht sind.&#x201C;</hi></quote></cit><lb/>
<p>Aus der Eigenthümlichkeit des äusseren Produktes ergab sich<lb/>
uns (§ 35), dass zwei einfache Faktoren vertauscht werden dürfen,<lb/>
wenn man zugleich das Vorzeichen des Produktes ändert; dies Ge-<lb/>
setz erweiterten wir dahin, dass ein einfacher Faktor eine gerade<lb/>
Anzahl von einfachen Faktoren <hi rendition="#g">ohne,</hi> eine ungerade <hi rendition="#g">mit</hi> Zeichen-<lb/>
wechsel überspringen dürfe. Da eine Reihe von einfachen Fakto-<lb/>
ren als Ausdehnung erschien, deren Stufenzahl der Anzahl jener<lb/>
einfachen Faktoren gleich ist, so folgt daraus zuerst, dass eine Aus-<lb/>
dehnung von gerader Stufe einen einfachen Faktor, also auch jeden<lb/>
andern, ohne Zeichenwechsel überspringen dürfe, und wiederum,<lb/>
dass bei Vertauschung zweier beliebiger auf einanderfolgender Fak-<lb/>
toren dann und nur dann Zeichenwechsel eintrete, wenn beide von<lb/>
ungerader Stufe sind. <note place="foot" n="*)" xml:id="a120" next="#b120">Es lässt sich dies, wenn a und b die beziehlichen Stufenzahlen der Aus-<lb/>
dehnungen A und B sind, so ausdrücken, dass A . B = (&#x2014;1) <hi rendition="#sup">a+b</hi> B. A sei. &#x2014;<lb/>
Wenn beide Faktoren noch durch einen dritten Faktor getrennt sind, so hängt bei<lb/>
der Vertauschung das Zeichen noch von diesem ab. So hat man z. B.<lb/>
<formula/> Für die formelle Auffassung der äusseren Multiplikation bemerke ich noch, dass<lb/>
man ihre Eigenthümlichkeit, wenn einmal die multiplikative Beziehung zur Addi-<lb/>
tion festgestellt ist, auch durch das Gesetz, dass zwei einfache Faktoren mit Zei-<lb/>
chenwechsel vertauschbar seien, vollkommen hätte charakterisiren können. Denn<lb/>
ist a . b allgemein gleich &#x2014; b . a, oder<lb/>
<formula/> so muss dies auch noch gelten, wenn b = a wird, dann ist a . a + a . a = 0, also<lb/>
2a . a = 0 oder a . a = 0. Daraus folgt dann, dass überhaupt das Produkt zweie</note> Dass nun dies Gesetz auch noch für Sum-<lb/>
<pb n="85" facs="#f0121"/>
<fw type="header" place="top"><hi rendition="#b">§ 56</hi> Eigenthümlichkeit der äusseren Mult.</fw><lb/>
mengrössen gelte, ist klar, indem es, wenn man mit den einzelnen<lb/>
Stücken durchmultiplicirt, für die einzelnen Produkte gelten muss.<lb/>
also auch für deren Summe. Also:</p><lb/>
<cit><quote><hi rendition="#et">&#x201E;Zwei aufeinander folgende Faktoren sind <hi rendition="#g">mit</hi> oder <hi rendition="#g">ohne</hi> Zei-<lb/>
chenwechsel vertauschbar, je nachdem die Stufenzahlen beider<lb/>
Faktoren zugleich ungerade sind oder nicht.&#x201C;</hi></quote></cit><lb/>
<p>§ 56. Die in diesem Kapitel entwickelten Gesetze lassen ge-<lb/>
genwärtig nur eine theilweise Anwendung auf die Geometrie und<lb/>
Statik zu, indem die Summengrösse, welche zuerst in einem System<lb/>
vierter Stufe auftritt, hier keine Anwendung finden kann. Die An-<lb/>
wendungen beschränken sich daher nur auf die erste Hälfte dieses<lb/>
Kapitels (§ 47 &#x2014; 50), und bestehen darin, dass die Gesetze, welche<lb/>
im vorigen Kapitel für jene Disciplinen festgestellt wurden, von ih-<lb/>
ren Schranken befreit, und von einem allgemeineren Gesichtspunkte<lb/>
angeschaut werden. Zuerst in der Geometrie haben wir den neuen<lb/>
Additionsbegriff auf die Flächenräume (als Ausdehnungen zweiter<lb/>
Stufe) zu übertragen.</p><lb/>
<p>Doch müssen wir dann an den Flächenräumen ihre Richtungen<lb/>
d. h. die Richtungen der Ebene, welcher sie angehören, festhalten;<lb/>
und also zwei Flächenräume als ungleichartig auffassen, wenn die<lb/>
Ebenen, denen sie angehören, eine Verschiedenheit in den Rich-<lb/>
tungen darbieten. Da nun die Flächenräume auf diese Weise<lb/>
aufge&#x017F;asst Ausdehnungen zweiter Stufe sind, so werden sich zwei<lb/>
Flächenräume, da sie zugleich einem und demselben Systeme drit-<lb/>
ter Stufe (dem Raume) angehören, nach § 48 auf einen gemein-<lb/>
schaftlichen Faktor erster Stufe bringen, d. h. sich als Spathecke<lb/>
(Parallelogramme) von gleicher Grundseite darstellen lassen. Die<lb/>
Summe derselben wird somit ein Spatheck sein, welches dieselbe<lb/>
Grundseite hat, dessen Höhenseite aber die Summe der beiden Hö-<lb/>
henseiten jener Spathecke ist. Hiernach kann man nun die Sätze<lb/>
von der Fortbewegung (§ 28 und 29) allgemeiner so aussprechen:</p><lb/>
<cit><quote><hi rendition="#et">&#x201E;Die geometrische <note place="foot" n="*)">Dieses Adjektivs bediene ich mich, wenn die zu summirenden Grössen<lb/>
noch nicht hinreichend als Grössen mit konstanter Richtung bezeichnet sind, um<lb/>
die Summe von der rein arithmetischen Summe zu unterscheiden.</note> Summe der Flächenräume, welche eine</hi><lb/>
<p><note place="foot" n="*)" xml:id="b120" prev="#a120">gleichartiger Strecken null sei, woraus dann das den Begriff der <hi rendition="#g">äusseren</hi> Mul-<lb/>
tiplikation charakterisirende Gesetz, wie wir es oben darstellten, hervorgeht.</note></p><lb/>
<pb n="86" facs="#f0122"/>
<fw type="header" place="top">Verknüpfung höherer Ausdehnungsgrössen. <hi rendition="#b">§ 57</hi></fw><lb/>
<hi rendition="#et">gebrochene Linie bei ihrer Fortbewegung beschreibt, ist gleich<lb/>
dem Flächenraum, welchen eine gerade Linie, die mit jener<lb/>
gebrochenen gleichen Anfangspunkt und Endpunkt hat, be-<lb/>
schreibt, wenn sie sich auf gleiche Weise fortbewegt&#x201C;,</hi></quote></cit><lb/>
<p>oder noch allgemeiner, indem wir die Strecke vom Anfangspunkt<lb/>
zum Endpunkt der gebrochenen Linie die schliessende Seite dersel-<lb/>
ben nennen.</p><lb/>
<cit><quote><hi rendition="#et">&#x201E;Die geometrische Summe der Flächenräume, welche eine ge-<lb/>
brochene Linie bei gebrochener Bahn beschreibt, ist gleich<lb/>
dem Flächenraum, welchen die Seite, die die erstere schliesst,<lb/>
in einer Bahn beschreibt, die die zweite schliesst.&#x201C;</hi></quote></cit><lb/>
<p>Für die Bewegung der Flächenräume hat man den Satz:</p><lb/>
<cit><quote><hi rendition="#et">&#x201E;Die Summe der Körperräume, welche eine beliebig gebrochene<lb/>
Fläche in beliebig gebrochener Bahn beschreibt, ist gleich dem<lb/>
Körperraum, welchen die geometrische Summe jener Flächen-<lb/>
räume (die die gebrochene Fläche bilden) in der jene gebro-<lb/>
chene schliessenden Bahn beschreibt.&#x201C;</hi></quote></cit><lb/>
<p>§ 57. Auch für die Statik und Mechanik besteht die Anwen-<lb/>
dung dieses Kapitels in einer Erweiterung, welche jedoch hier so<lb/>
fruchtreich ist, dass nun erst der ganze Reichthum der Beziehun-<lb/>
gen hervortreten kann. Zuerst die Beschränkung, welche bei dem<lb/>
Gesammtmoment mehrerer Kräfte in Bezug auf einen Punkt hinzu-<lb/>
gefügt wurde (§ 41), fällt jetzt weg, und wir können daher sagen,<lb/>
unter dem Gesammtmoment mehrerer Kräfte in Bezug auf einen<lb/>
Punkt sei die Summe aller einzelnen auf jenen Punkt bezüglichen<lb/>
Momente verstanden; und zugleich ist klar, dass, wenn man durch<lb/>
diesen Punkt eine Strecke als Axe zieht, das Moment in Bezug auf<lb/>
diese Axe gefunden wird, wenn man diese Axe in jenes erste Mo-<lb/>
ment multiplicirt. Sind z. B. &#x03B1;&#x03B2;, &#x03B3;&#x03B4;, ... die Kräfte, so ist ihr Ge-<lb/>
sammtmoment M<hi rendition="#sub">&#x03C1;</hi> in Bezug auf einen Punkt &#x03C1; gleich<lb/>
<formula/>;<lb/>
und in Bezug auf eine Axe &#x03C3;&#x03C1; ist das Moment derselben Kräfte<lb/>
gleich<lb/>
<formula/>,<lb/>
oder gleich<lb/>
<formula/></p>
<pb n="87" facs="#f0123"/>
<fw type="header" place="top"><hi rendition="#b">§ 58</hi> Anwendungen auf die Geometrie u. Statik.</fw><lb/>
<p>Dass nun auch hier das Gesammtmoment der innern Kräfte in<lb/>
Bezug auf einen beliebigen Punkt null ist, bedarf wohl kaum eines<lb/>
Beweises, indem sogleich einleuchtet, dass der Beweis auf ähnliche<lb/>
Weise, nur noch einfacher, erfolgt, wie der oben (§ 42) für den<lb/>
beschränkteren Begriff geführte. Und damit ist klar, wie die<lb/>
sämmtlichen oben aufgestellten Sätze (§ 43 und 44) auch in dieser<lb/>
Verallgemeinerung noch gelten. Namentlich wird der in § 43 auf-<lb/>
gestellte Hauptsatz jetzt so ausgesprochen werden können:</p><lb/>
<cit><quote><hi rendition="#et">&#x201E;Das Gesammtmoment aller Bewegungen, welche den einzel-<lb/>
nen Punkten (eines Vereins von Punkten) innerhalb eines<lb/>
Zeitraums mitgetheilt werden, ist gleich dem Gesammtmoment<lb/>
der sämmtlichen Kräfte, welche dem Vereine dieser Punkte<lb/>
während jener Zeit von aussen mitgetheilt werden, und zwar<lb/>
in Bezug auf jeden beliebigen Punkt.&#x201C; <note place="foot" n="*)">Die daraus hervorgehende Gleichung werden wir späterhin bei der An-<lb/>
wendung der Differenzialrechnung auf unsre Wissenschaft darstellen; s. § 105.</note></hi></quote></cit><lb/>
<p>Wirken also namentlich keine Kräfte von aussen ein, so muss<lb/>
auch das Gesammtmoment aller mitgetheilten Bewegungen während<lb/>
jedes Zeitraumes null sein, d. h. das Gesammtmoment aller Bewe-<lb/>
gungen, welche den Punkten einwohnen, muss in der Zeit konstant<lb/>
sein. <note place="foot" n="**)">Es ist dies, wie man sich leicht überzeugt, das Princip der konstanten<lb/>
Flächeuräume.</note> Dies Gesammtmoment stellt somit eine unveränderliche<lb/>
Ebene und in derselben einen konstanten Flächenraum dar; jene<lb/>
Ebene ist es, welche <hi rendition="#i">La Place</hi> die unveränderliche Ebene (<hi rendition="#i">plan<lb/>
invariable</hi>) nennt, und welche vermittelst unserer Wissenschaft<lb/>
sich auf die einfachste Weise durch Summation ergiebt. Die<lb/>
Schwierigkeit der Ableitung nach den sonst üblichen Methoden<lb/>
übersieht sich leicht, wenn man nur einen Blick wirft auf die in<lb/>
<hi rendition="#i">La Grange&#x2019;s mecanique anal.</hi> <note place="foot" n="***)">P. 262 &#x2014; 269.</note> oder in <hi rendition="#i">La Place&#x2019;s mec. cel.</hi><lb/>
geführten Entwickelungen, und auf die komplicirten Formeln, in<lb/>
welchen dort die Darstellung fortschreitet.</p><lb/>
<p>§ 58. Wir könnten zwar schon hier die Hauptsätze für die<lb/>
Theorie der Momente aufstellen; da indessen die Betrachtung der<lb/>
Momente im zweiten Abschnitte sich noch weit einfacher gestalten<lb/>
<pb n="88" facs="#f0124"/>
<fw type="header" place="top">Verknüpfung höherer Ausdehnungsgrössen. <hi rendition="#b">§ 58</hi></fw><lb/>
wird, so will ich hier nur ein Paar Beispiele geben, um zu zeigen,<lb/>
mit welcher Leichtigkeit sich durch Hülfe unserer Analyse die hier-<lb/>
hergehörigen Aufgaben lösen lassen, und in welcher Ergiebigkeit<lb/>
die interessantesten Sätze daraus gleichsam hervorsprudeln. Zu-<lb/>
erst sei die Aufgabe die, aus dem Momente in Bezug auf einen<lb/>
Punkt das in Bezug auf einen andern um eine Strecke von gege-<lb/>
bener Länge und Richtung von ihm entfernten Punkt zu finden,<lb/>
wenn ausserdem die Gesammtkraft (die Summe der als Strecken dar-<lb/>
gestellten Kräfte) ihrer Länge und Richtung nach gegeben ist. Es<lb/>
seien &#x03C3; und &#x03C4; die beiden Punkte M<hi rendition="#sub">&#x03C3;</hi> das gegebene auf den ersten<lb/>
Punkt bezügliche, M<hi rendition="#sub">&#x03C4;</hi> das auf den zweiten bezügliche Moment,<lb/>
[&#x03B1;&#x03B2;], [&#x03B3;&#x03B4;] .... die Kräfte &#x03B1;, &#x03B3;, ihre Angriffspunkte, s die Ge-<lb/>
sammtkraft ihrer Länge und Richtung nach, also<lb/>
<formula/> Dann ist<lb/>
<formula/> Zieht man beide Gleichungen von einander ab, so erhält man, da<lb/>
<formula/> ist u. s. w., die Gleichung<lb/>
<formula/>,<lb/>
wodurch die Aufgabe gelöst ist, und man hat den Satz gewonnen:</p><lb/>
<cit><quote><hi rendition="#et">&#x201E;Rückt der Beziehungspunkt um eine Strecke fort, so nimmt<lb/>
das Moment um das äussere Produkt der Gesammtkraft in diese<lb/>
Strecke zu.&#x201C; <note place="foot" n="*)">Hierbei ist das Wort &#x201E;zunehmen&#x201C; in demselben allgemeinen Sinne ge-<lb/>
nommen, in welchem man auch sagen kann, 8 habe um (&#x2014; 3) zugenommen,<lb/>
wenn 5 daraus geworden ist.</note></hi></quote></cit><lb/>
<p>Hierin liegt zugleich, dass das Moment dasselbe bleibt, wenn<lb/>
jenes äussere Produkt null ist, d. h. wenn der Beziehungspunkt in<lb/>
der Richtung der Gesammtkraft fortschreitet, oder anders ausge-<lb/>
drückt, dass</p><lb/>
<cit><quote><hi rendition="#et">&#x201E;die Momente in Bezug auf alle Punkte, welche in einer und<lb/>
derselben mit der Gesammtkraft parallelen Linie liegen, ein-<lb/>
ander gleich sind.</hi></quote></cit><lb/>
<p>Ferner</p><lb/>
<cit><quote><hi rendition="#et">&#x201E;Ist das Moment in Bezug auf irgend einen Punkt null, so ist</hi><lb/>
<pb n="89" facs="#f0125"/>
<fw type="header" place="top"><hi rendition="#b">§ 59</hi> Allgemeinere Theorie der Momente.</fw><lb/>
<hi rendition="#et">es in Bezug auf jeden andern Punkt gleich dem äusseren Pro-<lb/>
dukt der Gesammtkraft in die Abweichung des letzten Punktes<lb/>
von dem ersten.&#x201C;</hi></quote></cit><lb/>
<p>§ 59. Eine andere Aufgabe, welche die Abhängigkeit der Mo-<lb/>
mente in Bezug auf Axen, die durch denselben Punkt gehen, auffasst,<lb/>
ist die, aus den Momenten in Bezug auf 3 Axen, die durch einen<lb/>
Punkt gehen und nicht in derselben Ebene liegen, das Moment in<lb/>
Bezug auf jede vierte Axe, die durch denselben Punkt geht, zu fin-<lb/>
den. Es seien a, b, c die drei Axen, A, B, C die auf sie bezüg-<lb/>
lichen Momente, &#x03B1;a + &#x03B2;b + &#x03B3;c, wo &#x03B1;, &#x03B2;, &#x03B3; Zahlen vorstellen, die<lb/>
vierte Axe, deren zugehöriges Moment D gesucht wird. <note place="foot" n="*)">Dass sich jede Strecke im Raume als Summe aus 3 Stücken darstellen<lb/>
lässt, welche 3 gegebenen Strecken parallel sind, ist oben gezeigt, darin liegt,<lb/>
dass sie sich als Vielfachensumme derselben darstellen lässt.</note> Das Mo-<lb/>
ment in Bezug auf den Durchschnitt der drei Axen sei M, so ist<lb/>
nach § 57<lb/>
<formula/> Lösen wir in dem letzten Ausdrucke die Klammer au&#x017F;, so wird<lb/>
<formula/> Dies Resultat in Worten ausgedrückt:</p><lb/>
<cit><quote><hi rendition="#et">&#x201E;Aus den Momenten dreier Axen, die durch Einen Punkt gehen,<lb/>
ohne in Einer Ebene zu liegen, kann man das jeder andern<lb/>
Axe, die durch denselben Punkt geht, finden; und zwar herrscht<lb/>
zwischen den Momenten dieselbe Vielfachen-Gleichung, wie zwi-<lb/>
schen den Axen.&#x201C; <note place="foot" n="**)">Der Kürze wegen sagen wir, zwischen Grössen bestehe eine Vielfachen-<lb/>
Gleichung, wenn die Glieder der Gleichung nur Vielfachen jener Grössen darstellen.</note></hi></quote></cit><lb/>
<p>Wenn einer der Koefficienten null wird, so hat man den Satz:</p><lb/>
<cit><quote><hi rendition="#et">&#x201E;Aus den Momenten zweier Axen, die durch einen Punkt ge-<lb/>
hen, kann man das jeder andern Axe, die durch denselben<lb/>
Punkt geht, finden, und zwar herrscht zwischen den Momenten<lb/>
dieselbe Vielfachen-Gleichung wie zwischen den Axen.&#x201C;</hi></quote></cit><lb/>
<p>Wir werden späterhin bei der allgemeineren Behandlung der<lb/>
Momente auch diesen Satz in viel allgemeinerer Form darstellen<lb/>
können.</p></div><lb/>
<milestone unit="section" rendition="#hr"/><lb/>
<pb n="90" facs="#f0126"/>
<fw type="header" place="top"><hi rendition="#b">§ 60</hi></fw><lb/>
<div n="2"><head><hi rendition="#g"><hi rendition="#b">Viertes Kapitel.</hi><lb/>
Aeussere Division, Zahlengrösse.</hi></head><lb/>
<p>§ 60. Die zur Multiplikation gehörige analytische Verknüpfung<lb/>
ist die Division; folglich wird nach dem allgemeinen Begriff der<lb/>
analytischen Verknüpfung (§ 5) das Dividiren darin bestehen, dass<lb/>
man zu dem Produkte und dem einen Faktor den andern sucht;<lb/>
und es wird vermöge dieser Erklärung jeder besonderen Art der<lb/>
Multiplikation eine ihr zugehörige Art der Division entsprechen; die<lb/>
äussere Division wird also darin bestehen, dass man zu dem äusse-<lb/>
ren Produkt und dem einen Faktor desselben den andern sucht.<lb/>
Es ist klar, dass hier, da die Faktoren des äusseren Produktes im<lb/>
Allgemeinen nicht vertauschbar sind, auch zwei Arten der Division<lb/>
zu unterscheiden sind, je nachdem nämlich der erste Faktor ge-<lb/>
geben ist oder der zweite (vergl. § 11). Wir bezeichnen den ge-<lb/>
suchten Faktor (Quotienten) so, dass wir das gegebene Produkt A<lb/>
(den Dividend) nach gewöhnlicher Weise über den Divisionsstrich,<lb/>
den gegebenen Faktor B (den Divisor) unter denselben setzen, die-<lb/>
sem gegebenen Faktor aber einen Punkt folgen oder vorangehen<lb/>
lassen, je nachdem der gesuchte Faktor als folgender oder voran-<lb/>
gehender Faktor aufgefasst werden soll. Also <formula notation="TeX">\frac {A}{B.}</formula> bedeutet den<lb/>
Faktor C, welcher als zweiter Faktor mit B verknüpft A giebt, also<lb/>
welcher der Gleichung genügt:<lb/>
<formula/> und <formula notation="TeX">\frac {A}{.B}</formula> bedeutet den Faktor C, welcher als erster Faktor mit B<lb/>
verknüpft A giebt, d. h. der Gleichung genügt:<lb/>
<formula/> oder beide Bestimmungen durch blosse Formeln ausgedrückt:<lb/>
<formula/></p> <p>Hierbei haben wir dann nur festzuhalten, dass wenn die Stufen-<lb/>
zahlen von der Art sind, dass die Faktoren direkt vertauschbar<lb/>
sind, beide Quotienten gleichen Werth haben, wenn sie hingegen<lb/>
<pb n="91" facs="#f0127"/>
<fw type="header" place="top"><hi rendition="#b">§ 61</hi> Bedeutung der äusseren Division.</fw><lb/>
nur mit Zeichenwechsel vertauschbar sind, beide Quotienten ent-<lb/>
gegengesetzten Werth haben. <note place="foot" n="*)">Da die Vertauschung der Faktoren nur dann einen Zeichenwechsel erfor-<lb/>
dert, wenn beide von ungerader Stufenzahl sind, das Produkt also von gerader,<lb/>
so werden auch beide Quotienten nur dann entgegengesetzten Werth haben, wenn<lb/>
der Dividend von gerader, der Divisor von ungerader Stufe ist; in jedem andern<lb/>
Falle werden sie gleichen Werth haben.</note> Daher wird man im ersteren Falle<lb/>
auch das Zeichen des Punktes im Nenner weglassen können, wenn<lb/>
man nicht etwa die Division noch ins Besondere als äussere be-<lb/>
zeichnen will.</p><lb/>
<p>§ 61. Es kommt nun darauf an, aus der formellen Bestim-<lb/>
mung die wesentliche Bedeutung des Quotienten zu ermitteln. Da<lb/>
das äussere Produkt zweier Ausdehnungen stets eine Ausdehnung<lb/>
giebt, welcher jene beiden untergeordnet sind und deren Stufen-<lb/>
zahl die Summe ist aus den Stufenzahlen der Faktoren, so folgt<lb/>
zunächst, dass auch der Quotient nur dann eine Ausdehnung dar-<lb/>
stellen könne, wenn der Divisor dem Dividend untergeordnet ist,<lb/>
d. h. von dem System des Dividend ganz umfasst wird; und dass<lb/>
dann zugleich der Divisor von niederer Stufe sein muss als der Di-<lb/>
vidend, die Stufenzahl des Quotienten aber die Differenz ist zwi-<lb/>
schen denen des Dividend und Divisors. In jedem andern Falle<lb/>
kann also der Quotient keine Ausdehnung darstellen, sondern nur<lb/>
eine formelle Bedeutung haben, die wir vorläufig auf sich beruhen<lb/>
lassen. Umgekehrt zeigt sich aber auch, dass der Quotient jedes-<lb/>
mal dann eine Ausdehnung darstellen muss, wenn jene Bedingung<lb/>
erfüllt ist, dass nämlich der Divisor dem Dividend untergeordnet<lb/>
sei. Nämlich nach § 48 kann man jede Ausdehnung n-ter Stufe<lb/>
auf (n&#x2014;1) beliebige ihr untergeordnete Faktoren bringen, sobald<lb/>
diese nur von einander unabhängig sind, und somit kann man sie<lb/>
auch auf jede geringere Anzahl untergeordneter Faktoren bringen,<lb/>
d. h. sie als Produkt darstellen, dessen einer Faktor eine beliebige<lb/>
ihr untergeordnete Ausdehnung ist. Also</p><lb/>
<cit><quote><hi rendition="#et">&#x201E;Der Quotient ist nur dann, aber auch stets dann, eine Aus-<lb/>
dehnung, wenn der Divisor dem Dividend untergeordnet und<lb/>
von niederer Stufe ist, und zwar ist seine Stufenzahl dann der<lb/>
Unterschied der beiden Stufenzahlen des Dividend und Divisors.&#x201C;</hi></quote></cit><lb/>
<pb n="92" facs="#f0128"/>
<fw type="header" place="top">Aeussere Division. <hi rendition="#b">§ 62</hi></fw><lb/>
<p>§ 62. Es bleibt nun zu untersuchen, ob in diesem Falle der<lb/>
Quotient eindeutig ist, oder mehrdeutig, und wie im letztern Falle<lb/>
die Gesammtheit seiner Werthe gefunden werden kann. Es sei<lb/>
<formula notation="TeX">\frac {A}{B.}</formula> der zu untersuchende Quotient, und B der Grösse A unterge-<lb/>
ordnet. Nach dem vorigen § giebt es nun allemal eine Ausdehnung,<lb/>
welche mit B multiplicirt A giebt, d. h. welche als Quotient aufge-<lb/>
fasst werden kann; es sei C eine solche, so dass also<lb/>
<formula/> ist, und die Frage ist die, ob es noch andere von C verschiedene<lb/>
Ausdehnungen gebe, welche statt C in diese Gleichung gesetzt wer-<lb/>
den können. Jedenfalls müsste dieselbe (§ 61) von derselben<lb/>
Stufe sein wie C. Jede von C verschiedene Ausdehnung derselben<lb/>
Stufe wird sich, wenn X eine beliebige Grösse derselben Stufe ist,<lb/>
darstellen lassen in der Form C + X, und es ist also X so zu be-<lb/>
stimmen, dass<lb/>
<formula/> ist, wenn C + X auch als ein Werth des Quotienten <formula notation="TeX">\frac {A}{B.}</formula> erscheinen<lb/>
soll. Man hat dann<lb/>
<formula/>,<lb/>
d. h.<lb/>
<formula/></p> <p>Nun giebt aber nach § 55 nur das Produkt zweier abhängiger<lb/>
Grössen, aber ein solches auch allemal null, folglich genügt ausser<lb/>
dem partiellen Werth C des Quotienten noch jede andere Grösse,<lb/>
welche von ihm um einen vom Divisor abhängigen Summanden ver-<lb/>
schieden ist, aber auch keine andere. Die Gesammtheit dieser Grös-<lb/>
sen, die von B abhängig sind, oder welche statt X gesetzt der<lb/>
Gleichung<lb/>
<formula/> genügen, können wir nun nach der Definition des Quotienten mit<lb/>
<formula notation="TeX">\frac {0}{B}</formula> bezeichnen, somit haben wir<lb/>
<formula/> Dies Resultat können wir in folgendem Satze darstellen:</p><lb/>
<pb n="93" facs="#f0129"/>
<fw type="header" place="top"><hi rendition="#b">§ 63</hi> Vieldeutigkeit des Quotienten.</fw><lb/>
<cit><quote><hi rendition="#et">&#x201E;Wenn der Divisor (B) dem Dividend (A) untergeordnet und<lb/>
von niederer Stufe ist, so ist der Quotient nur partiell be-<lb/>
stimmt, und zwar findet man, wenn man einen besonderen<lb/>
Werth (C) des Quotienten kennt, den allgemeinen, indem man<lb/>
den unbestimmten Ausdruck einer von dem Divisor (B) abhän-<lb/>
gigen Grösse zu jenem besondern Werth hinzuaddirt, oder es<lb/>
ist dann<lb/>
<formula/><note place="foot" n="*)">Es ist dies unbestimmte Glied sehr wohl zu vergleichen mit der unbe-<lb/>
stimmten Konstanten bei der Integration, und das eigenthümliche Verfahren,<lb/>
welches dadurch herbeigeführt wird, ist hier dasselbe wie dort.</note></hi></quote></cit><lb/>
<p>Auf die Raumlehre übertragen sagt dieser Satz aus, dass er-<lb/>
stens, wenn zu einem Spathecke (Parallelogramme) die Grundseite<lb/>
und der Flächenraum (nebst der Ebene, der er angehören soll) ge-<lb/>
geben ist, dann die andere Seite, die wir Höhenseite genannt ha-<lb/>
ben, nur partiell bestimmt sei, und dass, wenn ihr Anfangspunkt<lb/>
fest ist, der Ort ihres Endpunktes eine mit der Grundseite parallele<lb/>
gerade Linie sei; dass zweitens, wenn zu einem Spathe die Grund-<lb/>
fläche und der Körperraum gegeben ist, die andere Seite (Höhen-<lb/>
seite) nur partiell bestimmt sei, und der Ort ihres Endpunktes bei<lb/>
festem Anfangspunkt eine mit der Grundfläche parallele Ebene sei;<lb/>
und dass endlich, wenn zu einem Spathe die Höhenseite und der<lb/>
Körperraum gegeben ist, die Grundfläche partiell bestimmt sei, in-<lb/>
dem dieselbe als der veränderliche ebene Durchschnitt eines Pris-<lb/>
mas, dessen Kanten der Höhenseite parallel sind, erscheint. Dies<lb/>
letztere bedarf eines Nachweises. Ist nämlich eine Grundfläche<lb/>
als besonderer Werth jenes Quotienten gefunden, d. h. giebt sie<lb/>
wirklich mit der gegebenen Höhenseite äusserlich multiplicirt den<lb/>
gegebenen Körperraum, und stellt man sich diese Grundfläche in<lb/>
Form eines Spathecks vor, so wird man jedes andere Spatheck,<lb/>
was mit der gegebenen Höhenseite äusserlich multiplicirt dasselbe<lb/>
Produkt giebt, dadurch aus dem ersten gewinnen, dass man den<lb/>
Seiten des ersten beliebige mit der Höhenseite parallele Summan-<lb/>
den hinzufügt, worin dann der ausgesprochene Satz liegt,</p><lb/>
<p>§ 63. Aus dem Satze des vorigen § ergiebt sich, dass man<lb/>
die Gesetze der arithmetischen Division nicht ohne weiteres auf<lb/>
<pb n="94" facs="#f0130"/>
<fw type="header" place="top">Aeussere Division. <hi rendition="#b">§ 63</hi></fw><lb/>
unsere Wissenschaft übertragen könne, namentlich dass man im<lb/>
Dividend und Divisor nicht gleiche Faktoren wegheben dürfe. Aber<lb/>
da überhaupt die Rechnung mit unbestimmten, wenn auch nur par-<lb/>
tiell unbestimmten Grössen, mannigfachen Schwierigkeiten unter-<lb/>
liegt, und in der anderweitigen Analyse des Endlichen nichts voll-<lb/>
kommen entsprechendes findet, so ist es am zweckmäsigsten, die-<lb/>
sen unbestimmten Ausdruck durch bestimmte Ausdrücke zu er-<lb/>
setzen.</p><lb/>
<p>Es ergiebt sich nämlich, dass der Quotient ein bestimmter ist,<lb/>
sobald derselbe seiner Art nach gegeben d. h. das System gleicher<lb/>
Stufe bestimmt ist, dem er angehören soll, vorausgesetzt nämlich,<lb/>
dass dies System von dem des Divisors unabhängig, dem Systeme des<lb/>
Dividend aber untergeordnet sei. Wird diese Voraussetzung er-<lb/>
füllt, so ist in der That immer ein aber auch nur Ein Werth des<lb/>
Quotienten möglich, welcher in dem gegebenen Systeme liegt. Denn<lb/>
denkt man sich irgend eine diesem Systeme gleichartige Ausdeh-<lb/>
nung (C) mit dem Divisor multiplicirt, so wird das Produkt dem<lb/>
Dividend gleichartig sein, also auch durch Vergrösserung oder Ver-<lb/>
kleinerung jener Ausdehnung (C) dem Dividend gleich gemacht<lb/>
werden können, wobei diese Ausdehnung (C) selbst sich als Quo-<lb/>
tient darstellt. Aber auch nur <hi rendition="#g">Ein</hi> solcher Werth des Quotienten<lb/>
wird hervorgehen, es sei nämlich C ein solcher Werth des Quotienten<lb/>
<formula notation="TeX">\frac {A}{B.}</formula>, so dass also B . C = A ist; es verwandle sich C in eine ihm<lb/>
gleichartige Grösse C + C<hi rendition="#sub">1</hi>, wo C<hi rendition="#sub">1</hi> nicht gleich null ist, so hat<lb/>
man B . (C + C<hi rendition="#sub">1</hi>) = B . C + B . C<hi rendition="#sub">1</hi> = A + B . C<hi rendition="#sub">1</hi>; es ist also<lb/>
B (C + C<hi rendition="#sub">1</hi>) nicht gleich A, da B . C<hi rendition="#sub">1</hi>, weil beide Faktoren nach der<lb/>
Voraussetzung von einander unabhängig sind, nicht null geben kann.<lb/>
Also jeder andere mit C gleichartige Werth genügt statt C gesetzt<lb/>
nicht der Gleichung<lb/>
<formula/>,<lb/>
d. h. kann nicht als ein Werth des Quotienten <formula notation="TeX">\frac {A}{B .}</formula> aufgefasstwerden;<lb/>
also giebt es nur <hi rendition="#g">einen</hi> solchen. Dies Resultat kann man auch<lb/>
so ausdrücken: Wenn zwei gleiche Produkte einen gleichen Fak-<lb/>
tor haben, und der andere Faktor in beiden gleichartig, von dem<lb/>
ersten aber unabhängig ist, so ist auch dieser in beiden gleich.<lb/>
<pb n="95" facs="#f0131"/>
<fw type="header" place="top"><hi rendition="#b">§ 64</hi> Ausdruck für den bestimmten Quotienten.</fw><lb/>
Es kommt nun darauf an, für diesen bestimmten Quotienten eine<lb/>
angemessene Bezeichnung zu finden. Es sei P der Dividend, A<lb/>
der Divisor, B eine Grösse, welcher der Quotient gleichartig sein<lb/>
soll, A und B seien beide dem Systeme P untergeordnet, aber von<lb/>
einander unabhängig; dann wird P sich als Produkt von A<hi rendition="#sub">1</hi> in B,<lb/>
wo A<hi rendition="#sub">1</hi> mit A gleichartig ist, darstellen lassen, der Quotient wird also<lb/>
<formula/> sein; diesen können wir, sofern er mit B gleichartig sein soll, vor-<lb/>
läufig mit<lb/>
<formula/> bezeichnen. Also <formula notation="TeX">\frac {A_1}{A}</formula> B soll die mit B gleichartige Grösse B<hi rendition="#sub">1</hi> be-<lb/>
zeichnen, welche der Gleichung<lb/>
<formula/> genügt. <note place="foot" n="*)">Die Bezeichnung kann keine Zweideutigkeit hervorrufen, da wir bisher<lb/>
noch nicht einen Quotienten zweier gleichartiger Grössen kennen gelernt haben.<lb/>
Dabei bleibt vorläufig unentschieden, ob in dieser Bezeichnung <formula notation="TeX">\frac {A_1}{A}</formula> in der That als<lb/>
Quotient und seine Verbindung mit B als Multiplikation aufzufassen sei; doch<lb/>
wird die Angemessenheit der Bezeichnung erst dann klar werden können, wenn<lb/>
wirklich jene Auffassung sich herausstellt. Durch einen Seitenblick auf die Zah-<lb/>
lenlehre, mit welcher hier unsere Wissenschaft in Berührung tritt, ohne aber<lb/>
von ihr Sätze zu entlehnen, leuchtet ein, dass wenn A<hi rendition="#sub">1</hi> ein Vielfaches von A ist,<lb/>
auch B<hi rendition="#sub">1</hi> ein eben so Vielfaches von B sein müsse, und dass also, wenn wir unter<lb/>
<formula notation="TeX">\frac {A_1}{A}</formula> die Zahl verstehen, welche angiebt, ein Wievielfaches A<hi rendition="#sub">1</hi> von A sei, dann B<hi rendition="#sub">1</hi><lb/>
in der Form <formula notation="TeX">\frac {A_1}{A}</formula> B dargestellt werden könne. Allein so einfach diese Anwendung<lb/>
der Zahlenlehre auch sein mag, so dürfen wir sie hier nicht aufnehmen, ohne un-<lb/>
serer Wissenschaft zu schaden. Auch würde sich dieser Verrath an unserer<lb/>
Wissenschaft bald genug rächen durch die mannigfachen Verwickelungen und<lb/>
Schwierigkeiten, in die wir sehr bald durch den Begriff der Irrationalität gerathen<lb/>
würden. Wir bleiben daher, ohne uns durch die betrügerische Aussicht auf ei-<lb/>
nen bequemen Weg verlocken zu lassen, unserer Wissenschaft getreu.</note></p><lb/>
<p>§ 64. Um nun die Bedeutung dieser Ausdrücke auszu-<lb/>
mitteln, haben wir die Verbindung eines und desselben Ausdrucks<lb/>
<pb n="96" facs="#f0132"/>
<fw type="header" place="top">Aeussere Division. <hi rendition="#b">§ 64</hi></fw><lb/>
<formula notation="TeX">\frac {A_1}{A}</formula> mit verschiedenen Grössen zu untersuchen Zunächst ergiebt<lb/>
sich, dass, wenn A, B, C von einander unabhängig sind, und<lb/>
<formula/> ist, dann auch allemal<lb/>
<formula/> sein muss. Denn aus der ersten Gleichung hat man nach der De-<lb/>
finition<lb/>
<formula/>.<lb/>
Und setzt man <formula notation="TeX">\frac {A_1}{A}</formula> C = C<hi rendition="#sub">1</hi> so ist<lb/>
<formula/> Multiplicirt man die erste dieser Gleichungen mit C, die zweite mit<lb/>
B (auf zweiter Stelle), so hat man<lb/>
<formula/> Also auch<lb/>
<formula/>.<lb/>
Da nun B<hi rendition="#sub">1</hi> . C mit B . C<hi rendition="#sub">1</hi> gleichartig ist, und der andere Faktor (A)<lb/>
sowohl als das Produkt auf beiden Seiten gleich ist, so muss (§ 63)<lb/>
<formula/> sein. Also wenn<lb/>
<formula/> ist, so geben die Ausdrücke <formula notation="TeX">\frac {A_1}{A}</formula> und <formula notation="TeX">\frac {B_1}{B}</formula> mit jeder beliebigen von<lb/>
A . B unabhängigen Grösse verbunden dasselbe Resultat. Aber wir<lb/>
können nun zeigen, dass dies auch dann noch der Fall sein müsse,<lb/>
wenn beide Ausdrücke mit einer Grösse C verbunden sind, welche nur<lb/>
von A und von B unabhängig ist, ohne zugleich von dem Produkte<lb/>
A . B unabhängig zu sein. Zunächst erweisen wir dies für den<lb/>
Fall, dass C eine Strecke sei, die wir mit c bezeichnen wollen.<lb/>
Es sei also<lb/>
<pb n="97" facs="#f0133"/>
<fw type="header" place="top"><hi rendition="#b">§ 64</hi> Gleichheit eindeutiger Quotienten.</fw><lb/>
<formula/>,<lb/>
wo c zwar von A und B unabhängig, aber von A . B abhängig sei.<lb/>
Um nun zu zeigen, dass dann, wenn<lb/>
<formula/> sein müsse, suchen wir den Faktor c durch Hinzufügung einer<lb/>
von A . B unabhängigen Strecke p selbst davon unabhängig zu machen.<lb/>
Man erhält dann statt A<hi rendition="#sub">1</hi> . c den Ausdruck A<hi rendition="#sub">1</hi> . (c + p); diesem wird<lb/>
ein Ausdruck gleichgesetzt werden können, dessen erster Faktor<lb/>
A und dessen zweiter mit (c + p) gleichartig ist, und also als<lb/>
Summe zweier mit c und p gleichartiger Stücke dargestellt werden<lb/>
kann, es sei derselbe c<hi rendition="#sub">2</hi> + p<hi rendition="#sub">1</hi> so hat man<lb/>
<formula/>.<lb/>
Multiplicirt man diese Gleichung mit p, so erhält man<lb/>
<formula/> ist,<lb/>
<formula/> und daraus folgt, da die entsprechenden Faktoren gleichartig sind,<lb/>
nach § 63 die Gleichung<lb/>
<formula/>.<lb/>
Führt man daher statt c<hi rendition="#sub">2</hi> diesen Werth c<hi rendition="#sub">1</hi> oben ein, so erhält<lb/>
man<lb/>
<formula/>.<lb/>
Und da nun p von A . B unabhängig war, also auch (c + p) davon<lb/>
unabhängig ist, so können wir nun das oben erwiesene Gesetz an-<lb/>
wenden, dass<lb/>
<formula/> ist; also auch, mit p multiplicirt,<lb/>
<formula/>;<lb/>
und da hier die entsprechenden Faktoren gleichartig sind, so hat<lb/>
man<lb/>
<formula/> auch dann noch, wenn c von A . B abhängig ist. Nun können wir<lb/>
dies Resultat leicht ausdehnen auf den Fall, dass die Ausdrücke<lb/>
<formula notation="TeX">\frac {A_1}{A}</formula> und <formula notation="TeX">\frac {B_1}{B}</formula> welche der Gleichung<lb/>
<fw type="sig" place="bottom">7</fw><lb/>
<pb n="98" facs="#f0134"/>
<fw type="header" place="top">Aeussere Division. <hi rendition="#b">§ 65</hi></fw><lb/>
<formula/> entsprechen, mit einer beliebigen von A und von B unabhängigen<lb/>
Grösse höherer Stufe C verbunden sind. Es sei C = c . d . e ....,<lb/>
so lässt sich jede mit C gleichartige Grösse C<hi rendition="#sub">1</hi> in der Form c<hi rendition="#sub">1</hi> . d . e ...<lb/>
darstellen, wie wir schon an mehreren Orten gezeigt haben. Ist also<lb/>
<formula/>,<lb/>
so hat man nun durch jene Substitution<lb/>
<formula/>,<lb/>
woraus, vermöge der Gleichartigkeit der Faktoren, folgt (§ 63)<lb/>
<formula/>,<lb/>
somit auch nach dem so eben erwiesenen Satze<lb/>
<formula/>,<lb/>
also auch durch Wiederholung derselben Schlussreihe<lb/>
<formula/>,<lb/>
d. h.<lb/>
<formula/>.<lb/>
Wir haben somit den allgemeinen Satz bewiesen:</p><lb/>
<cit><quote><hi rendition="#et">&#x201E;Wenn <formula notation="TeX">\frac {A_1}{A}</formula> B = B<hi rendition="#sub">1</hi> ist, so ist auch in Bezug auf jede Grösse<lb/>
C, welche von A und von B unabhängig ist,<lb/>
<formula/>&#x201C;</hi></quote></cit><lb/>
<p>§ 65. Da nun der Begriff der Ausdrücke <formula notation="TeX">\frac {A_1}{A}</formula> und <formula notation="TeX">\frac {B_1}{B}</formula> nur be-<lb/>
stimmt ist, so fern sie mit Grössen verbunden sind, die von A und<lb/>
B unabhängig sind, und für jede zwei solche Verbindungen, in<lb/>
welche <formula notation="TeX">\frac {A_1}{A}</formula> und <formula notation="TeX">\frac {B_1}{B}</formula> mit derselben Grösse eingehen, unter der Vor-<lb/>
aussetzung, dass<lb/>
<formula/> ist, die Gleichheit dargethan ist, so folgt, dass wir berechtigt sind,<lb/>
die Ausdrücke <formula notation="TeX">\frac {A_1}{A}</formula> und <formula notation="TeX">\frac {B_1}{B}</formula> unter obiger Voraussetzung selbst ein-<lb/>
<pb n="99" facs="#f0135"/>
<fw type="header" place="top"><hi rendition="#b">§ 66</hi> Begriff des Ausdrucks <formula notation="TeX">\frac {A_1}{A}</formula>.</fw><lb/>
ander gleichzusetzen, und dadurch den Begriff, den diese Aus-<lb/>
drücke an sich haben, zu bestimmen. Also</p><lb/>
<cit><quote><hi rendition="#et">&#x201E;Wenn <formula notation="TeX">\frac {A_1}{A}</formula> B = B<hi rendition="#sub">1</hi> oder A<hi rendition="#sub">1</hi> . B = A . B<hi rendition="#sub">1</hi> ist (A und B von ein-<lb/>
ander unabhängig gedacht), so setzen wir <formula notation="TeX">\frac {A_1}{A}</formula> gleich <formula notation="TeX">\frac {B_1}{B}</formula>.&#x201C;</hi></quote></cit><lb/>
<p>Es ist klar, wie hierdurch die Bedeutung von <formula notation="TeX">\frac {A_1}{A}</formula>B auch dann<lb/>
bestimmt ist, wenn B von A abhängig ist; denn man hat nur eine<lb/>
Hülfsgrösse C anzunehmen, welche von A und B unabhängig ist,<lb/>
und C<hi rendition="#sub">1</hi> so zu bestimmen, dass nach der angegebenen Definition<lb/>
<formula notation="TeX">\frac {C_1}{C}</formula> gleich ist <formula notation="TeX">\frac {A_1}{A}</formula>, so ist durch Substitution des Gleichen<lb/>
<formula/>,<lb/>
und dadurch auch der Begriff des ersten Ausdrucks bestimmt. Na-<lb/>
mentlich ergiebt sich daraus, dass<lb/>
<formula/> ist. Denn nimmt man eine Hülfsgrösse B, welche von A unab-<lb/>
hängig ist, und setzt<lb/>
<formula/> so muss auch nach dem allgemeinen Begriff des Gleichen<lb/>
<formula/> sein; der letztere Ausdruck ist aber, wie wir so eben zeigten, gleich<lb/>
A<hi rendition="#sub">1</hi>, also auch der erstere, was wir zeigen wollten. Hieraus nun<lb/>
folgt zugleich, dass der Ausdruck <formula notation="TeX">\frac {A_1}{A}</formula> als Quotient aufgefasst wer-<lb/>
den könne, sobald seine Verbindung mit andern Grössen, wie wir<lb/>
sie bisher beschrieben, als Multiplikation dargethan ist, d. h. die<lb/>
Beziehung jener Verbindung zur Addition als eine multiplikative<lb/>
nachgewiesen ist.</p><lb/>
<p>§. 66. Zuerst ist <formula notation="TeX">\frac {A_1}{A}</formula> (b + c) = <formula notation="TeX">\frac {A_1}{A}</formula>b+<formula notation="TeX">\frac {A_1}{A}</formula>c. Nämlich <formula notation="TeX">\frac {A_1}{A}</formula>(b+c)<lb/>
ist eine mit b + c gleichartige Strecke, welche sich daher auch in<lb/>
<fw type="sig" place="bottom">7 *</fw><lb/>
<pb n="100" facs="#f0136"/>
<fw type="header" place="top">Aeussere Division. <hi rendition="#b">§ 66</hi></fw><lb/>
Stücken ausdrücken lassen muss, die mit b und c gleichartig sind;<lb/>
es seien dies b<hi rendition="#sub">1</hi> und c<hi rendition="#sub">1</hi>, also<lb/>
<formula/> oder <formula/><lb/>
Man multiplicire diese Gleichung mit c, so hat man<lb/>
<formula/> also auch vermöge der Gleichartigkeit der Faktoren<lb/>
<formula/> Auf dieselbe Weise ergiebt sich durch Multiplikation mit b, dass<lb/>
<formula/> ist; substituirt man diese Ausdrücke für b<hi rendition="#sub">1</hi> und c<hi rendition="#sub">1</hi> in die obige<lb/>
Gleichung <supplied>&#x0307;</supplied>), so hat man in der That<lb/>
<formula/> Es ist dies nun auszudehnen auf den Fall, dass statt b und c Aus-<lb/>
dehnungen höherer Stufen B und C eintreten. Die Summe dersel-<lb/>
ben giebt nach § 47 nur dann eine Ausdehnung, wenn beide Aus-<lb/>
dehnungen n-ter Stufe sich auf einen gemeinschaftlichen Faktor<lb/>
(n &#x2014; 1)ter Stufe bringen lassen. Es sei daher<lb/>
<formula/> Dann sei<lb/>
<formula/>,<lb/>
so ist auch noch, wenn man diese Gleichung mit E multiplicirt,<lb/>
<formula/> oder<lb/>
<formula/> oder<lb/>
<formula/> Es ist aber, wenn man die Gleichungen, durch welche b<hi rendition="#sub">1</hi> und c<hi rendition="#sub">1</hi><lb/>
bestimmt wurden, in Produktform darstellt und mit E multiplicirt,<lb/>
<formula/> also<lb/>
<pb n="101" facs="#f0137"/>
<fw type="header" place="top"><hi rendition="#b">§ 67</hi> Der Quotient gleichartiger Grössen.</fw><lb/>
<formula/> und auf dieselbe Weise<lb/>
<formula/> Diese Ausdrücke für b<hi rendition="#sub">1</hi> E und c<hi rendition="#sub">1</hi> E in die obige Gleichung <supplied>&#x0307;&#x0307;</supplied>) sub-<lb/>
stituirt, hat man<lb/>
<formula/> Gilt nun die multiplikative Beziehung für reale Summen, so gilt<lb/>
sie auch für formale, weil diese ihrem Begriffe nach nur durch jene<lb/>
bestimmt sind; da nämlich dann B + C keine Ausdehnung darstellt,<lb/>
so hat auch<lb/>
<formula/> nur die formelle Bedeutung, dass es<lb/>
<formula/> gesetzt werde. Es gilt also die multiplikative Beziehung für diese<lb/>
Ausdrücke (<formula notation="TeX">\frac {A_1}{A}</formula> etc.) allgemein, und ihre Verknüpfung, wie wir<lb/>
sie aufgefasst haben, ist als wahre Multiplikation zu fassen. Also<lb/>
ist auch <formula notation="TeX">\frac {A_1}{A}</formula> selbst ein wahrer Quotient <note place="foot" n="*)">Da die Stufenzahl des Quotienten die Differenz ist zwischen den Stufen-<lb/>
zahlen des Dividend und Divisor, so ist <formula notation="TeX">\frac {A_1}{A}</formula> als Ausdehnungs-Grösse 0-ter Stufe<lb/>
zu fassen, was auch damit übereinstimmt, dass wenn eine Ausdehnung mit ihr<lb/>
multiplicirt wird, sich deren Stufenzahl nicht ändert.</note>.</p><lb/>
<p>§ 67. Um eine anschaulichere Idee des Quotienten zu ge-<lb/>
winnen, gehen wir zunächst von Strecken aus; es seien a und b<lb/>
von einander unabhängig, und<lb/>
<formula/> so hat man aus der letzten Gleichung<lb/>
<formula/>
<pb n="102" facs="#f0138"/>
<fw type="header" place="top">Aeussere Divisions. &#x2014; Zahlengrösse. <hi rendition="#b">§ 68</hi></fw><lb/>
oder da man dem zweiten Faktor Stücke hinzufügen darf, die dem<lb/>
ersten gleichartig sind,<lb/>
<formula/> d. h. (a + b) und (a<hi rendition="#sub">1</hi> + b<hi rendition="#sub">1</hi>) sind gleichartig oder können als Theile<lb/>
desselben Systems erster St. aufgefasst werden. Nach der Erzeu-<lb/>
gungsweise des Systems erster St. mussten dann a<hi rendition="#sub">1</hi> und b<hi rendition="#sub">1</hi> ent-<lb/>
sprechende Theile von a und b sein. Schreibt man nun die ur-<lb/>
sprüngliche Gleichung als Proportion<lb/>
<formula/> so gelangt man zu dem Satze: Vier Strecken stehen in Proportion,<lb/>
wenn die erste von der zweiten der entsprechende Theil ist, wie<lb/>
die dritte von der vierten. Nach dem Begriff des Quotienten zweier<lb/>
gleichartiger Grössen bleibt der Werth desselben ungeändert, wenn<lb/>
man Dividend und Divisor mit derselben unabhängigen Ausdehnung<lb/>
multiplicirt, den Quotienten erweitert; nämlich wenn<lb/>
<formula/> ist, so ist auch<lb/>
<formula/> Somit kann man auch jedes Verhältniss durch eine beliebige Aus<lb/>
dehnung erweitern. Nun können wir sagen, dass a<hi rendition="#sub">1</hi> . E von a . E<lb/>
der entsprechende Theil ist, wie a<hi rendition="#sub">1</hi> von a, und somit haben<lb/>
wir den allgemeinen Satz: Vier Grössen stehen in Proportion,<lb/>
wenn die erste von der zweiten der entsprechende Theil ist, wie<lb/>
die dritte von der vierten.</p><lb/>
<p>§ 68. Wir haben nun die Verknüpfungen dieser neu gewon-<lb/>
nenen Grössen, die wir Zahlengrössen nennen, sowohl unter sich,<lb/>
als mit den Ausdehnungsgrössen darzustellen. Die multiplikative<lb/>
Verknüpfung derselben mit den Ausdehnungsgrössen haben wir dar-<lb/>
gestellt, und ihre Beziehung zur Addition gesichert. Wir haben<lb/>
nun die rein multiplikativen Gesetze dieser Verknüpfung, d. h. die<lb/>
Vereinbarkeit und Vertauschbarkeit der Faktoren zu untersuchen.<lb/>
Es ergiebt sich, dass man in einem äusseren Produkt, worin Zah-<lb/>
lengrössen vorkommen, diese jedem beliebigen Faktor zuordnen<lb/>
<pb n="103" facs="#f0139"/>
<fw type="header" place="top"><hi rendition="#b">§ 68</hi> Proportion. &#x2014; Zahlengrösse als Faktor.</fw><lb/>
kann, ohne den Werth des Resultates zu ändern. In der That ist,<lb/>
<formula notation="TeX">\frac {a_1}{a}</formula> mit &#x03B1; bezeichnet,<lb/>
<formula/> Denn es sei &#x03B1;B oder <formula notation="TeX">\frac {a_1}{a}</formula>B = B<hi rendition="#sub">1</hi>, oder<lb/>
<formula/>,<lb/>
so hat man durch Multiplikation mit C<lb/>
<formula/>;<lb/>
also auch nach der Definition<lb/>
<formula/> Was die Vertauschbarkeit anbetrifft, so ist die Bedeutung des Aus-<lb/>
drucks A&#x03B1;, wo A eine beliebige Ausdehnung, &#x03B1; aber eine Zahlen-<lb/>
grösse ist, noch nicht festgesetzt; und wir können diese Bedeutung<lb/>
nach der Analogie bestimmen. Nämlich da die Ausdehnungsgrösse<lb/>
nullter Stufe als Ausdehnungsgrösse von gerader Stufe erscheint,<lb/>
eine solche aber in einem äusseren Produkt beliebig geordnet wer-<lb/>
den darf, so können wir feststellen, dass unter A&#x03B1; dasselbe ver-<lb/>
standen sein solle, wie unter &#x03B1;A, woraus dann folgt,</p><lb/>
<cit><quote><hi rendition="#et">&#x201E;dass die Stellung einer Zahlengrösse innerhalb eines äusse-<lb/>
ren Produktes ganz gleichgültig ist.&#x201C;</hi></quote></cit><lb/>
<p>Was endlich den Quotienten einer Ausdehnung durch eine Zahlen-<lb/>
grösse betrifft, so ist dessen Bedeutung aus dem allgemeinen Be-<lb/>
griff der Division sogleich klar, und die Eindeutigkeit dieses Quo-<lb/>
tienten, so lange der Divisor nicht 0 wird, ergiebt sich leicht. In<lb/>
der That es sei<lb/>
<formula/> wo a von B unabhängig sei, so hat man<lb/>
<formula/>,<lb/>
und wir haben oben gezeigt, dass es nur Einen mit B gleicharti-<lb/>
gen Werth X giebt, welcher dieser letzten Gleichung genügt, wäh-<lb/>
rend jene Gleichartigkeit in den vorhergehenden Gleichungen aus-<lb/>
gesagt ist.</p><lb/>
<pb n="104" facs="#f0140"/>
<fw type="header" place="top">Aeussere Division. &#x2014; Zahlengrösse. <hi rendition="#b">§ 69</hi></fw><lb/>
<p>§ 69. Zu dem Begriffe des Produktes mehrerer Zahlengrössen ge-<lb/>
langen wir vom fortschreitenden Produkte aus. Setzen wir das Produkt<lb/>
<formula/> .)<lb/>
wo die Ausdehnung P mit den Zahlengrössen &#x03B1;, &#x03B2;, &#x03B3;, .... fort-<lb/>
schreitend, d. h. so multiplicirt werden soll, dass das Resultat je-<lb/>
der früherer Multiplikation mit der nächstfolgenden Zahlengrösse<lb/>
multiplicirt wird: so entsteht die Aufgabe, eine Zahlengrösse zu fin-<lb/>
den, mit welcher P multiplicirt sogleich dasselbe Resultat P<hi rendition="#sub">1</hi> gebe.<lb/>
Zu dem Ende seien &#x03B1;, &#x03B2;, &#x03B3;, ... dargestellt in den Formen <formula notation="TeX">\frac {A_1}{A}</formula>, <formula notation="TeX">\frac {B_1}{B}</formula>,<lb/>
<formula notation="TeX">\frac {C_1}{C}</formula> ...., so dass P, A, B, C .... alle von einander unabhängig seien.<lb/>
Multiplicirt man dann beide Seiten der obigen Gleichung <supplied>&#x0307;</supplied>) mit<lb/>
A . B . C ..., so kann man nach dem vorigen § die Zahlengrössen<lb/>
&#x03B1;, &#x03B2;, &#x03B3; ... oder <formula notation="TeX">\frac {A_1}{A}</formula>, <formula notation="TeX">\frac {B_1}{B}</formula>, <formula notation="TeX">\frac {C_1}{C}</formula>, ... jedem beliebigen dieser Faktoren<lb/>
zuordnen, also auch <formula notation="TeX">\frac {A_1}{A}</formula> dem A u. s. w., und erhält dadurch<lb/>
<formula/></p> <p>Also ist, da P<hi rendition="#sub">1</hi> dem P gleichartig ist, nach der Definition des<lb/>
Quotienten<lb/>
<formula/> Somit haben wir das Gesetz, dass<lb/>
&#x201E;<formula/>&#x201C;<lb/>
ist, zunächst zwar nur, wenn P von A . B . C ... unabhängig ist, aber<lb/>
demnächst auch, wenn P hiervon abhängig ist. Um dies zu zeigen,<lb/>
stellen wir zuerst die Zahlengrössen &#x03B1;, &#x03B2;, &#x03B3; ... oder die Quotienten<lb/>
<formula notation="TeX">\frac {A_1}{A}</formula> .... in neuen Formen (<formula notation="TeX">\frac{A_1}{A}</formula> etc.) dar, so dass P von <hi rendition="#i">A.B.&#x0393;</hi>.... unab-<lb/>
hängig ist, so werden wir nun das obige Gesetz anwenden können, und<lb/>
eine Zahlengrösse &#x03C1; erhalten, welche statt der fortschreitenden Fak-<lb/>
toren <formula notation="TeX">\frac {A_1}{A}</formula>,... (oder <formula notation="TeX">\frac{A_1}{A}</formula> ....) gesetzt werden kann und welche gleich<lb/>
<formula notation="TeX">\frac{\Alpha_1.\Beta_1.\Gamma_1 ....}{\Alpha.\Beta.\Gamma ....}</formula> ist. Nimmt man nun eine Ausdehnung Q zu<lb/>
<pb n="105" facs="#f0141"/>
<fw type="header" place="top">§ 70 Produkt mehrerer Zahlengrössen.</fw><lb/>
Hülfe, welche so wohl von A. B. C ....... als auch von diesen neuen<lb/>
Grössen <hi rendition="#i">A. B. &#x0393;</hi> ... unabhängig ist, so ergiebt sich Q &#x03B1; &#x03B2; &#x03B3; ....<lb/>
vermöge der ersten Grössen gleich<lb/>
<formula/> vermöge der zweiten aber gleich<lb/>
<hi rendition="#c">Q&#x03C1;.</hi><lb/>
Also ist<lb/>
<formula/></p>     <p>Nun war aber<lb/>
<hi rendition="#c">P . &#x03B1;&#x03B2;&#x03B3; ... = P&#x03C1;</hi><lb/>
vermöge der zweiten Reihe von Formen, also ist auch vermöge des<lb/>
gefundenen Werthes für &#x03C1;<lb/>
<formula/>.<lb/>
Es ist also das obige Gesetz in seiner ganzen Allgemeinheit be-<lb/>
wiesen.</p><lb/>
<p>§ 70. Hieraus gehen sogleich zwei für die Verknüpfung der<lb/>
Zahlengrössen höchst wichtige Folgerungen hervor, nämlich erstens,<lb/>
dass, wenn für irgend eine Grösse P die fortschreitende Multiplika-<lb/>
tion mit mehreren Zahlengrössen &#x03B1;, &#x03B2;, &#x03B3; ... durch die Multiplika-<lb/>
tion mit einer bestimmten Zahlengrösse &#x03C1; ersetzt wird, dies auch<lb/>
für jede andere Grösse gilt, die statt P gesetzt wird, indem nämlich<lb/>
der für &#x03C1; im vorigen § gewonnene Ausdruck gänzlich unabhängig<lb/>
ist von P, und nur von den Zahlengrössen &#x03B1;, &#x03B2;, ... abhängt; zwei-<lb/>
tens dass die Zahlengrössen auch beliebig unter sich vertauscht wer-<lb/>
den können, weil man in dem Produkt <formula notation="TeX">\frac{\Alpha_1.\Beta_1. ....}{\Alpha.\Beta. ....}</formula> im Zähler und<lb/>
Nenner gleiche Vertauschungen vornehmen kann, indem dadurch<lb/>
in beiden gleiche Zeichenänderungen, also für den Werth des Quo-<lb/>
tienten gar keine hervorgeht. <choice><sic>Dle</sic><corr>Die</corr></choice> erste dieser Folgerungen be-<lb/>
rechtigt uns, das Produkt &#x03B1;&#x03B2;&#x03B3; ... selbst gleich &#x03C1; zu setzen. Also:</p><lb/>
<cit><quote>&#x201E;Unter dem Produkte mehrerer Zahlengrössen ist diejenige<lb/>
Zahlengrösse zu verstehen, welche in ihrer Multiplikation mit<lb/>
irgend einer Ausdehnung dasselbe Resultat liefert, als wenn<lb/>
<pb n="106" facs="#f0142"/>
<fw type="header" place="top">Aeussere Division. &#x2014; Zahlengrösse. § 71</fw><lb/>
diese Ausdehnung fortschreitend mit den Faktoren jenes Pro-<lb/>
duktes multiplicirt wird.&#x201C;</quote></cit><lb/>
<p>Hiernach ist also, wenn A, B, C ... von einander unabhängig sind,<lb/>
<formula/> Die zweite Folgerung, die wir vorher ableiteten, sagt nun aus, dass<lb/>
man Zahlengrössen als Faktoren unmittelbar vertauschen könne.</p><lb/>
<p>§ 71. Um nun die Geltung aller Gesetze arithmetischer Mul-<lb/>
tiplikation und Division (s. § 6) für die Zahlengrössen nachzuwei-<lb/>
sen, haben wir noch die Eindeutigkeit des Quotienten <formula notation="TeX">\frac {\beta}{\alpha}</formula>, so lange<lb/>
&#x03B1; nicht null ist, darzuthun. Es bedeutet nach der allgemeinen<lb/>
Definition analytischer Verknüpfungen <formula notation="TeX">\frac {\beta}{\alpha}</formula> diejenige Grösse, welche<lb/>
mit &#x03B1; multiplicirt &#x03B2; giebt; es sei nun &#x03B1;&#x03B3; gleich &#x03B2;, so haben wir<lb/>
zu zeigen, dass, wenn zugleich &#x03B1;&#x03B3;&#x2032; gleich &#x03B2; sei, &#x03B3; nothwendig gleich<lb/>
&#x03B3;&#x2032; sein müsse, vorausgesetzt noch immer, dass &#x03B1; nicht null sei.<lb/>
Es soll also, wenn A irgend eine Ausdehnung vorstellt, voraus ge-<lb/>
setzt werden, dass<lb/>
<hi rendition="#c">A&#x03B2; = A (&#x03B1;&#x03B3;) = A (&#x03B1;&#x03B3;&#x2032;)</hi><lb/>
sei; da man aber nach dem vorigen §. statt mit dem Produkte, mit<lb/>
den einzelnen Faktoren multipliciren kann, so hat man auch<lb/>
<hi rendition="#c">(A&#x03B1;) &#x03B3; = (A&#x03B1;) &#x03B3;&#x2032;.</hi></p><lb/>
<p>Nun haben wir aber bei der Definition der Zahlengrösse fest-<lb/>
gesetzt, dass zwei Zahlengrössen, welche mit derselben Ausdehnung<lb/>
multiplicirt gleiches Resultat geben, auch als gleich betrachtet wer-<lb/>
den müssen. Ist nun &#x03B1; nicht null, so ist A&#x03B1; eine wirkliche Aus-<lb/>
dehnung, also nach der angeführten Bestimmung &#x03B3; = &#x03B3;&#x2032;, d. h. der<lb/>
Quotient zweier Zahlengrössen eindeutig, so lange der Divisor nicht<lb/>
null ist. Da nun auf der Vertauschbarkeit und Vereinbarkeit der<lb/>
Faktoren, wie auch auf der Eindeutigkeit des Quotienten in dem<lb/>
angegebenen Umfange, alle Gesetze arithmetischer Multiplikation<lb/>
und Division beruhen (§ 6) und dieselben Gesetze auch für die<lb/>
Verknüpfung der Zahlengrössen mit den Ausdehnungen gelten (§<lb/>
68), so ergiebt sich, dass<lb/>
<cit><quote>&#x201E;alle Gesetze arithmetischer Multiplikation und Division für die<lb/>
<pb n="107" facs="#f0143"/>
<fw type="header" place="top">§ 72 Division u. Addition zweier Zahlengrössen.</fw><lb/>
Verknüpfung der Zahlengrössen unter sich und mit den Aus-<lb/>
dehnungsgrössen gelten.&#x201C;<note place="foot" n="*)">Wir entlehnen dabei nichts aus der Arithmetik, als nur den Namen, in-<lb/>
dem wir die Gesetze dieser Verknüpfungen in dem ersten Kapitel § 6 unabhängig<lb/>
dargethan haben.</note></quote></cit></p><lb/>
<p>Hierdurch ist nun zugleich der wesentliche Zusammenhang zwi-<lb/>
schen der arithmetischen und der äusseren Multiplikation darge-<lb/>
than, indem jene als specielle Gattung von dieser erscheint für den<lb/>
Fall nämlich, dass die Faktoren Ausdehnungsgrössen nullter Stufe<lb/>
sind. Wir bedienen uns daher für die Multiplikation der Zahlen-<lb/>
grössen beliebig bald des Punktes bald des unmittelbaren Anein-<lb/>
anderschreibens, indem das letztere uns oft bequem ist, um die<lb/>
Klammern zu ersparen und dadurch die Uebersicht zu erleichtern.</p><lb/>
<p>§ 72. Um zur Addition zweier Zahlengrössen (&#x03B1; und &#x03B2;) zu<lb/>
gelangen, haben wir zunächst den Ausdruck<lb/>
<hi rendition="#c">&#x03B1; C + &#x03B2; C = C<hi rendition="#sub">1</hi></hi><lb/>
zu betrachten, und die Zahlengrösse zu suchen, mit welcher C mul-<lb/>
tiplicirt werden muss, damit derselbe Werth C<hi rendition="#sub">1</hi> hervorgehe. Zu<lb/>
dem Ende seien &#x03B1;, &#x03B2; dargestellt in den Formen <formula notation="TeX">\frac {a_1}{a}</formula> und <formula notation="TeX">\frac {a_2}{a}</formula>, wo a<lb/>
von C unabhängig sei. Die obige Gleichung verwandelt sich dann in<lb/>
<hi rendition="#c"><formula notation="TeX">\frac {a_1}{a}</formula> C + <formula notation="TeX">\frac {a_2}{a}</formula> C = C<hi rendition="#sub">1</hi></hi><lb/>
und durch die Multiplikation mit a in<lb/>
<hi rendition="#c">a<hi rendition="#sub">1</hi> . C + a<hi rendition="#sub">2</hi> . C = a . C<hi rendition="#sub">1</hi>, oder (a<hi rendition="#sub">1</hi> + a<hi rendition="#sub">2</hi>) C = a C<hi rendition="#sub">1</hi>,</hi><lb/>
also<lb/>
<formula/> Wir haben somit den Satz gewonnen, dass<lb/>
<formula/> sei, und zwar zunächst nur, wenn a von C unabhängig ist, aber auf<lb/>
dieselbe Weise wie in § 70 lässt sich dies auf den Fall der Abhän-<lb/>
gigkeit ausdehnen. Aus diesem Satze nun geht hervor, dass wenn<lb/>
<hi rendition="#c">&#x03B1; C + &#x03B2; C = &#x03B3; C</hi><lb/>
ist, dann auch, weil der Ausdruck für &#x03B3; nur von &#x03B1; und &#x03B2; und nicht<lb/>
<pb n="108" facs="#f0144"/>
<fw type="header" place="top">Aeussere Division. &#x2014; Zahlengrösse. § 73</fw><lb/>
von C abhängig ist, dieselbe Gleichung für jeden Werth von C fort-<lb/>
besteht, und darin liegt die Berechtigung in diesem Falle &#x03B1; + &#x03B2;<lb/>
gleich &#x03B3; zu setzen. Also wir setzen<lb/>
<hi rendition="#c">&#x03B1; + &#x03B2; = &#x03B3;,</hi><lb/>
wenn<lb/>
<hi rendition="#c">&#x03B1; C + &#x03B2; C = &#x03B3; C</hi><lb/>
ist, wo C irgend eine Ausdehnung bezeichnet, d. h. nach der De-<lb/>
finition ist<lb/>
<hi rendition="#c">&#x201E;&#x03B1; C + &#x03B2; C = (&#x03B1; + &#x03B2;) C&#x201C;</hi></p><lb/>
<p>Um nun diese Verknüpfung als wahre Addition nachzuweisen,<lb/>
haben wir die Geltung der additiven Grundgesetze und der addi-<lb/>
tiven Beziehung zur Multiplikation darzuthun. Zuerst liegt die<lb/>
Vertauschbarkeit der Stücke direkt in der Definition, da auch die<lb/>
Stücke &#x03B1;C und &#x03B2;C vertauschbar sind. Um die Vereinbarkeit der<lb/>
Stücke nachzuweisen gehen wir darauf zurück, dass<lb/>
<hi rendition="#c">(&#x03B1; C + &#x03B2; C) + &#x03B3; C = &#x03B1; C + (&#x03B2; C + &#x03B3; C)</hi><lb/>
ist; diese Gleichung verwandelt sich, wenn man das in der Defini-<lb/>
tion dargelegte Gesetz auf jeder Seite zweimal anwendet, in<lb/>
<hi rendition="#c">[(&#x03B1; + &#x03B2;) + &#x03B3;] C = [&#x03B1; + (&#x03B2; + &#x03B3;)] C,</hi><lb/>
woraus folgt<lb/>
<hi rendition="#c">(&#x03B1; + &#x03B2;) + &#x03B3; = &#x03B1; + (&#x03B2; + &#x03B3;).</hi></p><lb/>
<p>Endlich ist auch das Resultat der Subtraktion eindeutig. Denn<lb/>
wird der Werth von &#x03B2; in der Gleichung<lb/>
<hi rendition="#c">&#x03B1; + &#x03B2; = &#x03B3;</hi><lb/>
gesucht, so erhalten wir, wenn &#x03B1; = <formula notation="TeX">\frac {a_1}{a}</formula>, &#x03B2; = <formula notation="TeX">\frac {a_2}{a}</formula>, &#x03B3; = <formula notation="TeX">\frac {a_3}{a}</formula> gesetzt<lb/>
wird, nach dem obigen die Gleichung<lb/>
<hi rendition="#c">a<hi rendition="#sub">1</hi> + a<hi rendition="#sub">2</hi> = a<hi rendition="#sub">3</hi>,</hi><lb/>
oder<lb/>
<hi rendition="#c">a<hi rendition="#sub">2</hi> = a<hi rendition="#sub">3</hi> &#x2014; a<hi rendition="#sub">1</hi>.</hi></p><lb/>
<p>Also hat a<hi rendition="#sub">2</hi> einen bestimmten Werth, also auch <formula notation="TeX">\frac {a_2}{a}</formula> oder &#x03B2;, d.<lb/>
h. &#x03B3; &#x2014; &#x03B1; hat nur Einen Werth, das Resultat der Subtraktion ist<lb/>
eindeutig. Da somit die Grundgesetze der Addition und Subtrak-<lb/>
tion gelten, so gelten auch alle Gesetze derselben.</p><lb/>
<p>§ 73. Es bleibt uns nur noch übrig, die Beziehung dieser<lb/>
Addition zur Multiplikation darzustellen, und zu zeigen, dass<lb/>
<pb n="109" facs="#f0145"/>
<fw type="header" place="top">§ 74 Gesetz für die Verknüpfung der Zahlengrössen.</fw><lb/>
<hi rendition="#c">&#x03B1; (&#x03B2; + &#x03B3;) = &#x03B1;&#x03B2; + &#x03B1;&#x03B3;</hi><lb/>
ist. Es ist nach der Definition des Produktes (§ 70)<lb/>
<hi rendition="#c">P . &#x03B1; (&#x03B2; + &#x03B3;) = P &#x03B1; . (&#x03B2; + &#x03B3;),</hi><lb/>
wo der Punkt zugleich die Stelle der Klammern vertreten soll, der<lb/>
Ausdruck der rechten Seite ist aber nach dem vorigen §<lb/>
<hi rendition="#c">= P &#x03B1; . &#x03B2; + P &#x03B1; . &#x03B3;<lb/>
= P . &#x03B1; &#x03B2; + P . &#x03B1; &#x03B3;.</hi><lb/>
Also ist wiederum nach dem vorigen §, da<lb/>
<hi rendition="#c">P . &#x03B1; (&#x03B2; + &#x03B3;) = P . &#x03B1; &#x03B2; + P . &#x03B1; &#x03B3;</hi><lb/>
ist, auch &#x03B1; (&#x03B2; + &#x03B3;) = &#x03B1;&#x03B2; + &#x03B1;&#x03B3;. Durch Verknüpfung dieses Resul-<lb/>
tates mit den früher gewonnenen gelangen wir nun zu dem allge-<lb/>
meinen Lehrsatze:</p><lb/>
<cit><quote>&#x201E;Alle Gesetze der arithmetischen Verknüpfungen gelten auch<lb/>
für die Verknüpfungen der Zahlengrössen unter sich und mit<lb/>
den Ausdehnungen; und alle Gesetze der äusseren Multiplika-<lb/>
tion und ihrer Beziehung zur Addition und Subtraktion bleiben<lb/>
bestehen, auch wenn man die Zahlengrösse als Ausdehnungs-<lb/>
grösse null-ter Stufe nimmt, nur dass das Resultat der Divi-<lb/>
sion mit ihr ein bestimmtes wird.&#x201C;</quote></cit><lb/>
<p>Wenden wir den Begriff der Abhängigkeit, wie wir ihn in § 55<lb/>
für Ausdehnungen aufstellten, auch auf die Zahlengrössen an, als<lb/>
Ausdehnungsgrössen null-ter Stufe, so zeigt sich, dass diese immer<lb/>
unter sich und von allen Ausdehnungsgrössen unabhängig gedacht<lb/>
werden müssen, wenn nicht etwa eine dieser Grössen null wird.<lb/>
Die Null hingegen erscheint nach § 32 immer als abhängig. Auf der<lb/>
andern Seite erscheinen die Zahlengrössen stets als einander gleich-<lb/>
artig.</p><lb/>
<p>§ 74. Da wir schon in den Anwendungen zu den vorigen Ka-<lb/>
piteln der leichteren Uebersicht wegen die Zahlengrösse mit aufge-<lb/>
nommen hatten: so bleibt uns hier nur noch übrig, die hier ge-<lb/>
wählte Methode auf die Geometrie anzuwenden. Es ist als ein we-<lb/>
sentlicher Uebelstand bei den bisherigen Darstellungen der Geome-<lb/>
trie zu betrachten, dass man bei der Behandlung der Aehnlichkeits-<lb/>
lehre auf diskrete Zahlenverhältnisse zurückzugehen pflegt. Dies<lb/>
Verfahren, was sich zuerst leicht darbietet, verwickelt, wie wir schon<lb/>
oben andeuteten, bald genug in die schwierigen Untersuchungen<lb/>
über inkommensurable Grössen; und es rächt sich das Aufgeben<lb/>
<pb n="110" facs="#f0146"/>
<fw type="header" place="top">Aeussere Division. &#x2014; Zahlengrösse. § 75</fw><lb/>
des rein geometrischen Verfahrens gegen ein dem ersten Anscheine<lb/>
nach leichteres durch das Auftreten einer Menge schwieriger Unter-<lb/>
suchungen von ganz heterogener Art, welche über das Wesen der<lb/>
räumlichen Grössen nichts zur Anschauung bringen. Allerdings<lb/>
kann man sich nicht der Aufgabe entziehen, die räumlichen Grössen<lb/>
zu messen und das Resultat dieses Messens in einem Zahlenbegriff<lb/>
auszudrücken. Allein diese Aufgabe kann nicht in der Geometrie<lb/>
selbst hervortreten, sondern nur dann, wenn man ausgerüstet einer-<lb/>
seits mit dem Zahlenbegriff, andrerseits mit den räumlichen An-<lb/>
schauungen, jenen auf diese anwendet, also in einem gemischten<lb/>
Zweige, welchen wir im allgemeinen Sinne mit dem Namen der<lb/>
Messkunde belegen können, und von welchem die Trigonometrie<lb/>
ein besonderer Zweig ist.<note place="foot" n="*)">Die Zahlengrösse, wie wir sie in unserer Wissenschaft entwickelt haben,<lb/>
erscheint nicht als diskrete Zahl, d. h. nicht als eine Menge von Einheiten, son-<lb/>
dern in stetiger Form, als Quotient stetiger Grössen, und setzt daher den diskre-<lb/>
ten Zahlenbegriff keinesweges voraus.</note> Bis auf diesen Zweig nun die Aehn-<lb/>
lichkeitslehre oder auch noch gar die Flächeninhaltslehre hinaus-<lb/>
schieben zu wollen, wie es zwar nicht der Form nach, aber dem<lb/>
Gehalte nach in der That bisher geschehen ist, hiesse die (reine)<lb/>
Geometrie ihres wesentlichen Inhaltes berauben. Nun finden wir<lb/>
zu dem Wege, den wir hier verlangen, in der neueren Geometrie<lb/>
mannigfache Vorarbeiten, in unserer Wissenschaft aber ist uns der<lb/>
Weg selbst aufs vollkommenste vorgezeichnet.</p><lb/>
<p>§ 75. Es bieten sich hier zwei Ausgangspunkte dar, welche<lb/>
jedoch ihrem Wesen nach zusammenfallen, wie verschieden auch<lb/>
ihr Ausdruck klingen mag. Nämlich vier Strecken, von denen<lb/>
die beiden ersten und die beiden letzten unter sich parallel sind,<lb/>
aber nicht diese mit jenen, stehen in Proportion, nach der ersten<lb/>
Betrachtungsweise, wenn das Spatheck aus der ersten und vierten<lb/>
gleich ist dem aus der zweiten und dritten, nach der zweiten Be-<lb/>
trachtungsweise, wenn die Summe aus der ersten und dritten (im<lb/>
Sinne unserer Wissenschaft) parallel ist mit der Summe aus der<lb/>
zweiten und vierten. Schon aus der in § 67 geführten Entwicke-<lb/>
lung geht die wesentliche Uebereinstimmung beider Betrachtungs-<lb/>
weisen hervor, indem wenn<lb/>
<hi rendition="#c">a<hi rendition="#sub">1</hi> . b = a . b<hi rendition="#sub">1</hi></hi><lb/>
<pb n="111" facs="#f0147"/>
<fw type="header" place="top">§ 76 Proportion in der Geometrie.</fw><lb/>
war, daraus hervorging, dass<lb/>
<hi rendition="#c">(a<hi rendition="#sub">1</hi> + b<hi rendition="#sub">1</hi>) . (a + b) = 0<note place="foot" n="*)">Die Formeln sind hier nur Repräsentanten geometrischer Sätze, die ein<lb/>
jeder leicht aus denselben herauslesen kann, s. Fig. 12, a.</note></hi><lb/>
d. h. beide Summen (a + b) und (a<hi rendition="#sub">1</hi> + b<hi rendition="#sub">1</hi>) parallel waren, und<lb/>
ebenso würde aus der letzten Gleichung die erste folgen; und es<lb/>
ist also gleichgültig, von welcher der beiden Gleichungen wir die<lb/>
Gültigkeit der Proportion<lb/>
<hi rendition="#c">a<hi rendition="#sub">1</hi> : a = b<hi rendition="#sub">1</hi> : b</hi><lb/>
abhängig machen. Wir wollen die zweite Betrachtungsweise als die<lb/>
geometrische einfachere wählen und können dieselbe so ausdrücken:<lb/>
Wenn zwei Dreiecke parallele Seiten haben, so sagen wir, dass zwei<lb/>
beliebige parallele Seiten beider sich verhalten, wie zwei andere in<lb/>
entsprechender Folge genommen; denn wenn a und b zwei Seiten<lb/>
des einen, und a<hi rendition="#sub">1</hi> und b<hi rendition="#sub">1</hi> die damit parallelen Seiten des andern<lb/>
sind, so sind eben dann und nur dann a + b und a<hi rendition="#sub">1</hi> + b<hi rendition="#sub">1</hi> einander<lb/>
parallel. Hierbei ist wohl zu beachten, dass auf dieser Stufe<lb/>
vier Strecken, als Strecken d. h. mit festgehaltener Länge und<lb/>
<hi rendition="#g">Richtung</hi> aufgefasst, nur dann als proportionirt erscheinen, wenn<lb/>
sie paarweise parallel sind, und diese parallelen Strecken stellen<lb/>
wir dann in der Proportion auf die beiden ersten und auf die bei-<lb/>
den letzten Stellen.</p><lb/>
<p>§ 76. Der eigentliche Nerv der Entwickelung beruht nun darin,<lb/>
die Proportion als Gleichheit zweier Verhältnisse nachzuweisen, so<lb/>
dass, wenn<lb/>
<hi rendition="#c">a : a<hi rendition="#sub">1</hi> = b : b<hi rendition="#sub">1</hi>, und<lb/>
a : a<hi rendition="#sub">1</hi> = c : c<hi rendition="#sub">1</hi></hi><lb/>
ist, auch<lb/>
<hi rendition="#c">b : b<hi rendition="#sub">1</hi> = c : c<hi rendition="#sub">1</hi></hi><lb/>
sei. Um den geometrischen Ansdruck dieses Satzes zu finden,<lb/>
setzen wir <note place="foot" n="**)">S. Fig. 12, b.</note><lb/>
<hi rendition="#c">a = AB, a<hi rendition="#sub">1</hi> = AC<lb/>
b = BD, b<hi rendition="#sub">1</hi> = CE;</hi><lb/>
dann würden, wenn die erste Proportion bestehen soll, die Punkte<lb/>
A, D, E eine gerade Linie bilden müssen, weil a + b, d. h. (AD)<lb/>
parallel sein soll, a<hi rendition="#sub">1</hi> + b<hi rendition="#sub">1</hi>, d. h. AE, ebenso sei<lb/>
<pb n="112" facs="#f0148"/>
<fw type="header" place="top">Aeussere Division. &#x2014; Zahlengrösse. § 77 &#x2014; 78</fw><lb/>
<hi rendition="#c">c = BF, c<hi rendition="#sub">1</hi> = CG,</hi><lb/>
so werden wieder vermöge der zweiten Proportion die Punkte A, F, G<lb/>
eine gerade Linie bilden; soll nun auch die dritte Proportion rich-<lb/>
tig sein, so müsste DF parallel mit EG sein; es ist also zu zeigen,<lb/>
dass, wenn die Ecken eines Dreiecks in geraden Linien fortrücken,<lb/>
die sich in Einem Punkte schneiden, und zwei von den Seiten pa-<lb/>
rallel bleiben, auch die dritte parallel bleiben müsse. Dieser Satz<lb/>
ergiebt sich sogleich, wenn die beiden Dreiecke oder (was auf das-<lb/>
selbe zurückläuft) die drei Linien, in welchen sich die Ecken be-<lb/>
wegen, nicht in derselben Ebene liegen. In diesem Falle darf man<lb/>
nur durch je zwei der von A ausgehenden Linien eine Ebene ge-<lb/>
legt denken, und durch den Punkt C eine mit BDF parallele Ebene<lb/>
legen, so wird diese die drei ersten Ebenen in Kanten schneiden,<lb/>
welche mit den Seiten jenes Dreiecks BDF parallel sind, und wovon<lb/>
zwei mit CE und CG zusammenfallen; somit wird auch die dritte<lb/>
mit EG zusammenfallen, also EG mit DF parallel sein.</p><lb/>
<p>§ 77. Liegen jene Linien in Einer Ebene, so hat man nur<lb/>
von B und C zwei ausserhalb der Ebene liegende einander parallele<lb/>
Linien zu ziehen, welche durch eine von A aus gezogene Linie in<lb/>
den Punkten H und I geschnitten werden. Dann ist nach dem<lb/>
Satze des vorigen § erstens HD parallel IE, zweitens HI parallel IG,<lb/>
also vermöge des Parallelismus dieser beiden Linienpaare wieder<lb/>
nach demselben Satze DF parallel mit EG. Somit haben wir allge-<lb/>
mein bewiesen, dass wenn die Ecken eines Dreiecks sich in gera-<lb/>
den Linien fortbewegen, die durch einen Punkt gehen, und zwei<lb/>
Seiten parallel bleiben, auch die dritte es bleibt; oder dass, wenn<lb/>
zwei Streckenpaare einem und demselben Streckenpaare proportio-<lb/>
nirt sind, sie auch unter einander proportionirt sein müssen, sobald<lb/>
die drei Streckenpaare 3 verschiedene Richtungen darbieten.</p><lb/>
<p>§ 78. Der Begriff einer Proportion zwischen vier parallelen<lb/>
Strecken hat in dem Vorigen noch keine Bestimmung erfahren.<lb/>
In der That ist dieser Fall, obgleich arithmetisch der einfachste,<lb/>
doch geometrisch der verwickeltste, sofern zu 3 parallelen Strecken<lb/>
die vierte Proportionale geometrisch nur durch zu Hülfe nehmen<lb/>
einer neuen Richtung erfolgt, Nach dem Princip der im vorigen<lb/>
§ geführten Entwickelung haben wir ein Streckenpaar einem ihm<lb/>
parallelen als proportionirt zu setzen, wenn beide einem und dem-<lb/>
<pb n="113" facs="#f0149"/>
<fw type="header" place="top">§ 78 Proportion in der Geometrie.</fw><lb/>
selben Streckenpaare proportionirt sind; denn sind sie es mit Einem<lb/>
solchen, so sind sie es nach dem vorigen § auch mit jedem andern,<lb/>
welches dem vorherangenommenen selbst proportionirt ist. Es gilt<lb/>
somit, wenn wir diese Definition noch zu Hülfe nehmen, allgemein<lb/>
der Satz, dass zwei Streckenpaare, welche einem und demselben<lb/>
Streckenpaare proportionirt sind, es auch unter einander sein müs-<lb/>
sen. Somit können wir auch die Proportion, wie wir ihren Begriff<lb/>
geometrisch bestimmten, in der That als Gleichheit zweier Aus-<lb/>
drücke darstellen, deren jeden wir ein Verhältniss nennen. Geome-<lb/>
trisch sagt dies Resultat, indem man die proportionirten Strecken<lb/>
an Einen Punkt anlegt, zunächst nur aus, dass wenn die Ecken ei-<lb/>
nes Dreiecks oder überhaupt eines Vielecks sich in geraden Linien<lb/>
bewegen, die durch Einen Punkt gehen, und die übrigen Seiten da-<lb/>
bei sich parallel bleiben, auch die letzte sich parallel bleiben müsse,<lb/>
und eben so jede Diagonale. Oder betrachtet man dies sich än-<lb/>
dernde Vieleck in zweien seiner Zustände, so hat man den Satz:<lb/>
&#x201E;Wenn die geraden Linien, welche die entsprechenden Ecken zweier<lb/>
Vielecke von gleicher Seitenzahl verbinden, durch Einen Punkt ge-<lb/>
hen, und alle entsprechenden Seitenpaare bis auf eines parallel<lb/>
sind, auch dies eine Paar parallel sein müsse.&#x201C; Jene Vielecke heis-<lb/>
sen dann bekanntlich &#x201E;ähnlich und ähnlich liegend,&#x201C; jener Eine<lb/>
Punkt ihr &#x201E;Aehnlichkeitspunkt.&#x201C; Umgekehrt ergiebt sich, dass zwei<lb/>
Dreiecke, welche parallele Seiten haben, auch ähnlich und ähnlich<lb/>
liegend sind, oder dass die geraden Linien, welche ihre entspre-<lb/>
chenden Ecken verbinden, durch Einen Punkt gehen. Hieraus wie-<lb/>
der folgt, dass in ähnlichen und ähnlich liegenden Figuren die<lb/>
Durchschnittspunkte zweier entsprechender Diagonalenpaare mit dem<lb/>
Aehnlichkeitspunkte in Einer g. L. liegen und überhaupt, dass, wenn<lb/>
man die Verbindungslinien entsprechender Punktenpaare und eben-<lb/>
so die Durchschnittspunkte entsprechender Linienpaare als entspre-<lb/>
chend setzt, dann jedesmal in ähnlichen und ähnlich liegenden Fi-<lb/>
guren je zwei entsprechende Punkte mit dem Aehnlichkeitspunkte<lb/>
in gerader Linie liegen, je zwei entsprechende Linien aber parallel<lb/>
sind. Hiermit sind dann die Sätze für die Aehnlichkeit, so weit<lb/>
man sie auf dieser Stufe (ohne den Begriff der Länge aufzunehmen)<lb/>
ableiten kann, entwickelt, und überall auf dem Begriff des Aehn-<lb/>
lichkeitspunktes basirt. Es ist aber auch leicht abzusehen, wie<lb/>
<fw type="sig" place="bottom">8</fw><lb/>
<pb n="114" facs="#f0150"/>
<fw type="header" place="top">Gleichungen. &#x2014; Projektion. § 79</fw><lb/>
dem ganz entsprechend, wenn man noch den Begriff der Länge, wie<lb/>
es in der Geometrie gewöhnlich geschieht, sogleich mit aufnimmt,<lb/>
alle Sätze der Aehnlichkeit selbst genau in der Form, in welcher<lb/>
man sie gewöhnlich aufstellt, dargestellt werden können, ohne dass<lb/>
man irgend den Begriff der Zahl aufzunehmen Ursache hätte. Auf<lb/>
die weitere Darlegung dieses Gegenstandes kann ich mich um so<lb/>
weniger einlassen, da die Entwickelung dem zweiten Theile dieses<lb/>
Werkes parallel gehen würde.</p><lb/>
<p>§ 79. Nachdem wir so das Princip der Entwickelung für die<lb/>
Geometrie dargelegt haben, können wir uns wohl der Mühe über-<lb/>
heben, die Entwickelung noch auf die Proportionalität der Flächen-<lb/>
räume auszudehnen. Auch erscheint es überflüssig, für die Ver-<lb/>
knüpfungen der Zahlengrössen, wie wir sie in der abstrakten Wis-<lb/>
senschaft formell bestimmt haben, noch die entsprechenden Sätze der<lb/>
Geometrie aufzustellen, da dieselben ihres Formalismus wegen nur<lb/>
für die Analyse eine Bedeutung haben, und mehr als blosse analy-<lb/>
tische Abkürzungen erscheinen, als dass sie eigenthümliche räum-<lb/>
liche Verhältnisse darlegten. Interessant ist es noch zu bemerken,<lb/>
wie bei der rein geometrischen Darstellung wie auch in der ab-<lb/>
strakten Wissenschaft die Betrachtung vom Raume aus zur Ebene,<lb/>
und dann erst von dieser zur geraden Linie führt, und dass somit<lb/>
diejenige Betrachtung, in welcher alles räumlich aus einander tritt,<lb/>
sich räumlich entfaltet, auch als die der Raumlehre eigenthümliche<lb/>
und für sie als die einfachste erscheint, während, wenn die Gebilde<lb/>
in einander liegen, dann auch alles noch verhüllt erscheint, wie der<lb/>
Keim in der Knospe, und erst seine räumliche Bedeutung gewinnt,<lb/>
wenn man das Ineinanderliegende in Beziehung setzt zu dem räum-<lb/>
lich Entfalteten.</p></div><lb/>
<milestone unit="section" rendition="#hr"/><lb/>
<div n="2"><head><hi rendition="#g"><hi rendition="#b">Fünftes Kapitel.</hi><lb/>
Gleichungen, Projektionen.</hi></head><lb/>
<p>§ 80. Nachdem wir in den vorigen Kapiteln die Verknü-<lb/>
pfungsgesetze kennen gelernt haben, welchen die Ausdehnungs-<lb/>
grössen unterliegen, so bleibt uns nun übrig, diese Gesetze auf<lb/>
<pb n="115" facs="#f0151"/>
<fw type="header" place="top">§ 81 Ableitung neuer Gleichungen durch Multipl.</fw><lb/>
die Auflösung und Umgestaltung der Gleichungen, welche zwischen<lb/>
solchen Grössen statt finden können, anzuwenden. Da die Glieder<lb/>
auf beiden Seiten einer Gleichung als zu addirende oder zu sub-<lb/>
trahirende alle von gleicher Stufe sein müssen, so können wir der<lb/>
Gleichung selbst diese Stufenzahl beilegen, und also unter einer<lb/>
Gleichung n-ter Stufe eine solche verstehen, deren Glieder von<lb/>
n-ter Stufe sind. Zunächst haben wir uns nun die Frage zu stel-<lb/>
len, was für Umgestaltungen wir mit solchen Gleichungen vorneh-<lb/>
men dürfen, oder wie wir andere Gleichungen daraus ableiten kön-<lb/>
nen. Dass man die Glieder derselben mit Aenderung der Vorzei-<lb/>
chen von einer Seite auf die andere bringen kann, ist klar, und es<lb/>
fragt sich also nur noch nach den Umgestaltungen, welche eine<lb/>
Gleichung durch Multiplikation und Division erleiden kann. Dabei<lb/>
wollen wir annehmen, dass alle Glieder auf dieselbe (linke) Seite<lb/>
gebracht seien, und also die andere (rechte) Seite gleich Null ist.<lb/>
Nun ist klar, dass, wenn man beide Seiten der Gleichung mit<lb/>
einer und derselben Ausdehnungsgrösse multiplicirt, dann die rechte<lb/>
Seite null bleibt, auf der linken aber statt der ganzen Summe die<lb/>
einzelnen Glieder multiplicirt werden können. Man kann also, in-<lb/>
dem man alle Glieder einer Gleichung jedesmal mit derselben Aus-<lb/>
dehnungsgrösse multiplicirt, eine Reihe neuer Gleichungen aus<lb/>
derselben ableiten, welche im Allgemeinen (wenn der hinzutretende<lb/>
Faktor nicht etwa von nullter Stufe ist) von höherer Stufe sind als<lb/>
die gegebene. Ist die gegebene Gleichung von m-ter Stufe, und<lb/>
ist das System, welchem alle Glieder angehören, und welches wir<lb/>
das <hi rendition="#g">Hauptsystem</hi> der Gleichung nennen, von n-ter Stufe, so<lb/>
kann man insbesondere jene Gleichung mit einer Ausdehnung von<lb/>
<hi rendition="#g">ergänzender</hi> d. h. von (n-m)ter Stufe, welche gleichfalls dem<lb/>
Hauptsysteme angehört, multipliciren, und erhält dadurch eine Glei-<lb/>
chung von n-ter Stufe, deren Glieder alle einander gleichartig sind.<lb/>
Hiernach kann man also aus jeder Gleichung, deren Glieder un-<lb/>
gleichartig sind, insbesondere eine Reihe von Gleichungen ableiten,<lb/>
deren jede lauter gleichartige Glieder enthält.</p><lb/>
<p>§ 81. Obgleich man nun aus einer Gleichung beliebig viele<lb/>
Gleichungen höherer Stufen ableiten kann, so kann man doch nicht<lb/>
umgekehrt aus einer der letzteren die ursprüngliche Gleichung her-<lb/>
stellen. In der That, wenn man aus der ursprünglichen Gleichung<lb/>
<fw type="sig" place="bottom">8*</fw><lb/>
<pb n="116" facs="#f0152"/>
<fw type="header" place="top">Gleichungen. &#x2014; Projektion. § 82</fw><lb/>
<hi rendition="#c"><hi rendition="#i">A</hi> = 0,</hi><lb/>
in welcher <hi rendition="#i">A</hi> ein Aggregat von beliebig vielen Gliedern bedeutet,<lb/>
durch Multiplikation mit einer beliebigen Ausdehnung L eine neue<lb/>
Gleichung<lb/>
<hi rendition="#c"><hi rendition="#i">A</hi> . L = 0</hi><lb/>
abgeleitet hat; so folgt nun, wenn nur die Richtigkeit der letzten<lb/>
Gleichung gegeben ist, keinesweges daraus die Richtigkeit der er-<lb/>
steren; vielmehr folgt aus jener letzten nur<lb/>
<hi rendition="#c"><hi rendition="#i">A</hi> = <formula notation="TeX">\frac {0}{L}</formula>,</hi><lb/>
in welcher nach dem vorigen Kapitel <formula notation="TeX">\frac {0}{L}</formula> jede von L abhängige<lb/>
Grösse, die Null mit einschlossen, darstellt. Die Gleichung<lb/>
<hi rendition="#i">A</hi> = 0 wird sich daher nur dann ergeben, wenn vorausgesetzt ist,<lb/>
dass <hi rendition="#i">A</hi> keinen von L abhängigen geltenden Werth habe, oder mit<lb/>
andern Worten, wenn die Glieder, als deren Summe <hi rendition="#i">A</hi> gedacht ist,<lb/>
einem von L unabhängigen Systeme angehören; d. h. &#x201E;wenn die<lb/>
Glieder einer Gleichung alle einen gemeinschaftlichen Faktor L auf<lb/>
derselben Stelle haben, und die sämmtlichen übrigen Faktoren aller<lb/>
Glieder einem von diesem gemeinschaftlichen Faktor unabhängigen<lb/>
Systeme angehören, so kann man den Faktor L in allen Gliedern<lb/>
weglassen.&#x201C;</p><lb/>
<p>§ 82. Durch Verknüpfung der Verfahrungsarten der beiden<lb/>
vorigen Paragraphen gelangen wir nun zu einem Verfahren, um aus<lb/>
einer Gleichung andere Gleichungen derselben Stufe abzuleiten.<lb/>
In der That ist<lb/>
<hi rendition="#c">A + B + .... = 0</hi><lb/>
die ursprüngliche Gleichung, so erhalten wir durch Multiplikation<lb/>
mit L (nach § 80) die Gleichung<lb/>
<hi rendition="#c">A . L + B . L + ... = 0.</hi></p><lb/>
<p>Wollen wir nun hierauf das Verfahren von § 81 anwenden,<lb/>
um den Faktor L wegzuschaffen, so müssen wir die Glieder dieser<lb/>
Gleichung in solcher Form darstellen, dass die Faktoren, mit wel-<lb/>
chen L multiplicirt ist, ins Gesammt einem von L unabhängigen<lb/>
Systeme angehören. Es sei G ein solches System und A&#x2032;, B&#x2032; ....<lb/>
seien Ausdehnungen, welche diesem System angehören, und die Be-<lb/>
schaffenheit haben, dass<lb/>
<pb n="117" facs="#f0153"/>
<fw type="header" place="top">§ 82 Begriff der Abschattung (Projektion).</fw><lb/>
<hi rendition="#c">A&#x2032; . L = A . L, B&#x2032; . L = B . L, ....</hi><lb/>
sei, so hat man die Gleichung<lb/>
<hi rendition="#c">A&#x2032; . L + B&#x2032; . L + .... = 0,</hi><lb/>
und daraus nach dem vorigen §<lb/>
<hi rendition="#c">A&#x2032; + B&#x2032; + .... = 0,</hi><lb/>
eine Gleichung, welche von derselben Stufe ist, wie die ursprüng-<lb/>
liche. Ein jedes Glied der letzten Gleichung ist aus dem entspre-<lb/>
chenden der ersten dadurch hervorgegangen, dass man in dem Sy-<lb/>
steme G eine Grösse gesucht hat, welche mit einer von G unab-<lb/>
hängigen Grösse L multiplicirt dasselbe giebt, wie das entsprechende<lb/>
Glied der ursprünglichen Gleichung, und es zeigt sich sogleich,<lb/>
dass, wenn eine solche Grösse möglich ist, auch immer nur Eine<lb/>
möglich sei. Nimmt man nämlich zwei solche an, etwa A&#x2032; und A&#x2033;,<lb/>
welche aus A auf die angegebene Weise entstanden sein sollen, so<lb/>
müssen sie nach der Voraussetzung mit L multiplicirt gleiches Re-<lb/>
sultat geben (nämlich A L); wir erhalten also die Gleichung<lb/>
<hi rendition="#c">A&#x2032; . L = A&#x2033; . L</hi><lb/>
und da das System G, welchem A&#x2032; und A&#x2033; angehören, von L unab-<lb/>
hängig sein soll, so kann man nach § 81 hier L weglassen und hat<lb/>
<hi rendition="#c">A&#x2032; = A&#x2033;,</hi><lb/>
d. h. beide Werthe fallen in Einen zusammen; es ist also in der<lb/>
That nur Eine solche Grösse möglich. Wir nennen hier A&#x2032; die<lb/>
Projektion oder Abschattung<note place="foot" n="*)">Die Namen Projektion und Abschattung sollen nicht überall dasselbe<lb/>
bedeuten, ihr Unterschied wird aber erst im zweiten Abschnitte dieses Theiles<lb/>
heraustreten; auf die hier betrachteten Grössen angewandt, fallen beide Begriffe<lb/>
zusammen.</note>, A die projicirte oder abgeschattete<lb/>
Grösse, G das Grundsystem, das System L das Leitsystem, und sa-<lb/>
gen, dass A&#x2032; die Projektion oder Abschattung von A auf G nach (ge-<lb/>
mäss) dem Leitsystem L sei. Also &#x201E;unter der Projektion oder<lb/>
Abschattung einer Grösse (A) auf ein Grundsystem (G) nach einem<lb/>
Leitsysteme (L), verstehen wir diejenige Grösse, welche dem Grund-<lb/>
systeme angehörend, mit einem Theil des Leitsystems gleiches Pro-<lb/>
dukt liefert, wie die projicirte oder abgeschattete Grösse (A).&#x201C; Wir<lb/>
können somit den im Anfange dieses § entwickelten Satz in der Form<lb/>
aussprechen:<lb/>
<pb n="118" facs="#f0154"/>
<fw type="header" place="top">Gleichungen. &#x2014; Projektion. § 83</fw><lb/>
<cit><quote>&#x201E;Eine Gleichung bleibt als solche bestehen, wenn man alle<lb/>
ihre Glieder in demselben Sinne abschattet (projicirt);&#x201C;</quote></cit><lb/>
oder auch, wenn man Ein Glied auf die eine Seite allein geschafft<lb/>
denkt,<lb/>
<cit><quote>&#x201E;die Abschattung (Projektion) einer Summe ist gleich der<lb/>
Summe aus den Abschattungen der Stücke.&#x201C;<note place="foot" n="*)">Ich ziehe in dem Ausdruck der Sätze den Namen Abschattung vor, weil<lb/>
in dieser Form die Sätze allgemein sind, und auch für die später zu entwickeln-<lb/>
den Grössen bestehen bleiben.</note></quote></cit></p><lb/>
<p>§ 83. Um der Betrachtungsweise eine grössere Anschaulich-<lb/>
keit zu gehen, haben wir zu untersuchen, wann die Abschattung<lb/>
null, und wann sie unmöglich wird. Soll die Abschattung A&#x2032; null<lb/>
werden, so muss auch, da<lb/>
<hi rendition="#c">A&#x2032; . L = A . L</hi><lb/>
ist, das Produkt A . L null, d. h. A von L abhängig sein; aber auch<lb/>
umgekehrt, herrscht diese Abhängigkeit, so muss, weil das System,<lb/>
dem jeder geltende Werth von A&#x2032; angehören soll, von L unabhängig<lb/>
ist, also das Produkt A&#x2032;. L nicht gleich null machen kann, A&#x2032; selbst<lb/>
null sein. Also ist die Abschattung dann, aber auch nur dann null,<lb/>
wenn die abgeschattete Grösse vom Leitsystem abhängig ist. Da<lb/>
endlich jede dem Systeme G angehörige Grösse, mit L multiplicirt,<lb/>
dem Systeme G . L angehören muss, so wird A&#x2032; . L, also auch das<lb/>
ihm Gleiche A . L, nothwendig dem Systeme G . L angehören, wenn<lb/>
die Abschattung möglich sein soll; wobei der Nullwerth, wie immer,<lb/>
als jedem beliebigen Systeme angehörig und von ihm abhängig be-<lb/>
trachtet wird. Aber auch umgekehrt, wenn A . L dem Systeme<lb/>
G . L angehört, so ist die Abschattung allemal möglich; denn wenn<lb/>
A. L nicht null ist, und es dem Systeme G . L angehört, so müssen<lb/>
die einfachen Faktoren von A . L sich als Summen von Stücken dar-<lb/>
stellen lassen, welche denen von G . L gleichartig sind; also muss<lb/>
dann namentlich A sich auf diese Weise darstellen lassen; aber<lb/>
diejenigen Stücke, welche mit den Faktoren von L gleichartig sind,<lb/>
kann man, ohne den Werth des Produktes A . L zu ändern, weg-<lb/>
lassen; thut man dies, und nennt die so gewonnene Grösse, welche<lb/>
nun statt A eintritt, A&#x2032;, so sind die Faktoren von A&#x2032; nur von G ab-<lb/>
hängig, A&#x2032; gehört also zugleich dem Systeme G an, ist also die Ab-<lb/>
<pb n="119" facs="#f0155"/>
<fw type="header" place="top">§ 84 Möglichkeit der Abschattung.</fw><lb/>
schattung von A; ist aber A . L gleich null, so haben wir schon<lb/>
nachgewiesen, dass die Abschattung auch null, also möglich ist.<lb/>
Somit hat sich ergeben, dass die Abschattung allemal dann, aber<lb/>
auch nur dann, möglich ist, wenn das Produkt der abgeschatteten<lb/>
Grösse in das Leitsystem dem Produkte des Grundsystems in das<lb/>
Leitsystem angehört. &#x2014; Da, wenn A . L nicht null ist, die ange-<lb/>
führte Bedingung mit der Bedingung identisch ist, dass A dem Sy-<lb/>
steme G . L angehöre, so können wir die Resultate dieses § auch<lb/>
in folgendem Satze zusammenfassen:<lb/>
<cit><quote>&#x201E;Ist die abzuschattende Grösse von dem Leitsysteme abhängig,<lb/>
so ist die Abschattung 0; ist sie davon unabhängig, so hat die<lb/>
Abschattung allemal dann einen geltenden Werth, wenn die<lb/>
abzuschattende Grösse dem aus dem Grund- und Leitsysteme<lb/>
zusammengesetzten Systeme angehört; in jedem andern Falle<lb/>
ist sie unmöglich.&#x201C;</quote></cit></p><lb/>
<p>Wenden wir den Begriff der Abschattung auch auf die Grössen<lb/>
null-ter Stufe d. h. auf die Zahlengrössen an, so haben wir nur zu<lb/>
beachten, dass die Allgemeinheit der Gesetze es erfordert, diesel-<lb/>
ben als jedem beliebigen Systeme angehörig, aber, wenn sie nicht<lb/>
null sind, als von ihnen unabhängig zu betrachten (s. Kap. 4). Dar-<lb/>
aus geht dann hervor, dass die Zahlengrössen bei der Abschattung<lb/>
sich nicht ändern.</p><lb/>
<p>§ 84. Wir gehen nun zur Abschattung eines Produktes über,<lb/>
um dieselbe mit den Abschattungen seiner Faktoren zu vergleichen.<lb/>
Es sei A . B das Produkt, A&#x2032; und B&#x2032; die Abschattungen von A und<lb/>
B auf das Grundsystem G nach dem Leitsysteme L, so hat man die<lb/>
Gleichungen<lb/>
<hi rendition="#c">A&#x2032; . L = A . L und B&#x2032; . L = B . L.</hi></p><lb/>
<p>Die Abschattung des Produktes A . B wird nun diejenige Grösse<lb/>
sein, welche, dem Systeme G angehörend, mit L multiplicirt ein<lb/>
Produkt giebt, welches gleich A . B . L ist. Da nun A . L gleich ist<lb/>
A&#x2032; . L, so kann ich in dem Produkte A . B . L statt A den Werth A&#x2032;<lb/>
setzen, wie sich sogleich durch zweimalige Vertauschung und Zu-<lb/>
sammenfassung ergiebt.<note place="foot" n="*)" xml:id="a155" next="#b155">In der That kann ich A . B . L entweder gleich A . L . B oder gleich<lb/>
&#x2014; A . L . B setzen, dann die Faktoren A . L zu einem Produkt zusammenfassen,</note> Somit erhalte ich<lb/>
<pb n="120" facs="#f0156"/>
<fw type="header" place="top">Gleichungen. &#x2014; Projektion. § 84</fw><lb/>
<hi rendition="#c">A . B . L = A&#x2032; . B . L = A&#x2032; . B&#x2032; . L,</hi><lb/>
letzteres, weil B . L gleich ist B&#x2032; . L. Da nun A&#x2032; und B&#x2032; beide dem<lb/>
Systeme G angehören, so gehört auch A&#x2032; . B&#x2032; ihm an, und da zu-<lb/>
gleich, wie wir eben zeigten,<lb/>
<hi rendition="#c">A . B . L = A&#x2032; . B&#x2032; . L</hi><lb/>
ist, so ist in der That A&#x2032; . B&#x2032; die Abschattung von A . B; also hat<lb/>
man den Satz:<lb/>
<cit><quote>&#x201E;Die Abschattung eines Produktes ist das Produkt aus den Ab-<lb/>
schattungen seiner Faktoren, wenn alle Abschattungen in dem-<lb/>
selben Sinne genommen (d. h. Grundsystem und Leitsystem<lb/>
dieselben) sind;&#x201C;</quote></cit><lb/>
oder mit dem früheren Resultate zusammengefasst:<lb/>
<cit><quote>&#x201E;Eine richtige Gleichung bleibt richtig, wenn man ihre Glie-<lb/>
der, oder die Faktoren ihrer Glieder, alle in demselben Sinne<lb/>
abschattet.&#x201C;</quote></cit></p><lb/>
<p>Hat man ins Besondere die Gleichung<lb/>
<hi rendition="#c">A<hi rendition="#sub">1</hi> = &#x03B1;A, oder <formula notation="TeX">\frac {A_1}{A}</formula> = &#x03B1;,</hi><lb/>
wo &#x03B1; eine Zahlengrösse bezeichnen soll, so folgt daraus, wenn A&#x2032;<hi rendition="#sub">1</hi><lb/>
und A&#x2032; die Abschattungen von A<hi rendition="#sub">1</hi> und A sind, die Gleichung<lb/>
<hi rendition="#c">A&#x2032;<hi rendition="#sub">1</hi> = &#x03B1;A&#x2032; oder <formula notation="TeX">\frac{\Alpha^\prime_1}{A^\prime} = \alpha</formula></hi>,<lb/>
d. h. der Werth eines Quotienten zweier gleichartiger Grössen än-<lb/>
dert sich nicht, wenn man statt derselben die in gleichem Sinne<lb/>
genommenen Abschattungen setzt. Oder allgemeiner sucht man<lb/>
die Abschattung eines Quotienten <formula notation="TeX">\frac {A}{. B}</formula>, so hat man, da dieser Quo-<lb/>
tient jede Grösse C bezeichnet, welche der Gleichung<lb/>
<hi rendition="#c">C . B = A</hi><lb/>
genügt, durch Abschattung der einzelnen Faktoren in gleichem Sinne<lb/>
die neue Gleichung<lb/>
<hi rendition="#c">C&#x2032; . B&#x2032; = A&#x2032; oder <formula notation="TeX">\mathrm C^\prime = \frac{\mathrm A^\prime}{.\mathrm B^\prime}</formula>,</hi><lb/>
<note place="foot" n="*)" xml:id="b155" prev="#a155">statt dieses Produktes das ihm gleiche A&#x2032; . L setzen, und dann die vorige Ordnung<lb/>
wiederherstellen, wobei, wenn das <hi rendition="#i">minus</hi>-Zeichen eingetreten war, sich noth-<lb/>
wendig das ursprüngliche Zeichen wiederherstellt.</note><lb/>
<pb n="121" facs="#f0157"/>
<fw type="header" place="top">§ 85 Abschatt. des Produktes u. Quotienten. &#x2014; Analyt. Ausdruck.</fw><lb/>
d. h. statt einen Quotienten abzuschatten, kann man Zähler und<lb/>
Nenner in demselben Sinne abschatten. Fassen wir daher Addi-<lb/>
tion, Subtraktion, äussere Multiplikation und Division unter dem<lb/>
dem allgemeinen Begriffe der Grundverknüpfungen zusammen, so<lb/>
können wir den allgemeinen Satz aufstellen, welcher die früheren<lb/>
in sich schliesst:<lb/>
<cit><quote>&#x201E;Statt das Ergebniss einer Grundverknüpfung abzuschatten,<lb/>
kann man deren Glieder in demselben Sinne abschatten.&#x201C;</quote></cit></p><lb/>
<p>§ 85. Es bietet sich uns hier die Aufgabe dar, die Abschat-<lb/>
tung analytisch auszudrücken, wenn die Grösse, welche abgeschattet<lb/>
werden soll, und der Sinn der Abschattung, d. h. Grundsystem und<lb/>
Leitsystem gegeben sind. Doch beschränken wir uns hier nur auf<lb/>
den Fall, dass die abzuschattende Grösse mit dem Grundsysteme<lb/>
von gleicher Stufe ist, indem die Lösung im allgemeineren Falle<lb/>
zwar auch schon hier leicht zu bewerkstelligen ist, jedoch zu einem<lb/>
Ausdrucke führen würde, der an Einfachheit dem später zu ent-<lb/>
wickelnden Ausdrucke (s. Kap. 9) sehr nachstehen würde. Es sei<lb/>
A die abzuschattende Grösse, L ein Theil des Leitsystems, G des<lb/>
Grundsystems, und A und G seien von gleicher Stufe, so wird die<lb/>
Abschattung A&#x2032; mit G gleichartig sein müssen, also<lb/>
<hi rendition="#c">A&#x2032; = xG</hi><lb/>
gesetzt werden können, wo x eine Zahlengrösse ist. Multiplicirt<lb/>
man diese Gleichung mit L, so hat man<lb/>
<hi rendition="#c">A&#x2032; . L = xG . L</hi><lb/>
oder da A&#x2032; . L nach dem Begriff der Abschattung gleich A . L ist, so<lb/>
hat man<lb/>
<formula/> und daraus<lb/>
<formula/> was der gesuchte analytische Ausdruck ist. Den Wortausdruck die-<lb/>
ses Resultats versparen wir uns bis zur Behandlung des allgemei-<lb/>
nen Falles.</p><lb/>
<p>§ 86. Dagegen müssen wir den Faden wieder anknüpfen, den<lb/>
wir oben (81) fallen liessen. Wir hatten nämlich dort gezeigt, wie<lb/>
man zwar aus einer Gleichung<lb/>
<pb n="122" facs="#f0158"/>
<fw type="header" place="top">Gleichungen. &#x2014; Projektion. § 86</fw><lb/>
<hi rendition="#c">A + B + ... = 0</hi><lb/>
durch Multiplikation mit einer beliebigen Ausdehnung L eine neue<lb/>
Gleichung<lb/>
<hi rendition="#c">A . L + B . L + ... = 0</hi><lb/>
ableiten, aber aus dieser im Allgemeinen nicht wieder die ursprüng-<lb/>
liche herleiten könne; es kommt also jetzt darauf an, aus jener<lb/>
Gleichung einen Verein von Gleichungen dieser Art abzuleiten, wel-<lb/>
cher jene eine ersetze, d. h. aus welchem sich jene erste wieder-<lb/>
um ableiten lässt. Ins Besondere liess sich der Faktor L so aus-<lb/>
wählen, dass nach der Multiplikation der einzelnen Glieder mit die-<lb/>
sem Faktor eine Gleichung aus lauter gleichartigen Gliedern her-<lb/>
vorging, und da solche Gleichungen als die einfachsten erscheinen,<lb/>
so wird es besonders darauf ankommen, jene erste Gleichung durch<lb/>
Gleichungen dieser Art zu ersetzen.<note place="foot" n="*)">Wir sagen überhaupt, dass sich zwei Vereine von Gleichungen gegensei-<lb/>
tig ersetzen, wenn man aus jedem der beiden Vereine den andern ableiten kann.</note> Die Entwickelung der fol-<lb/>
genden Paragraphen zeigte, wie die Gleichung<lb/>
<hi rendition="#c">A . L + B . L + ..... = 0</hi><lb/>
ersetzt werden konnte durch eine Gleichung zwischen den Abschat-<lb/>
tungen auf ein und dasselbe Grundsystem nach dem Leitsystem L,<lb/>
also, wenn A&#x2032;, B&#x2032; ... solche Abschattungen von A, B ... darstellen,<lb/>
durch die Gleichung<lb/>
<hi rendition="#c">A&#x2032; + B&#x2032; + ... = 0;</hi><lb/>
und die Aufgabe, die wir uns stellten, ist also identisch mit der,<lb/>
eine Gleichung zu ersetzen durch einen Verein von Gleichungen,<lb/>
welche durch Abschattungen der ersteren hervorgehen, und nament-<lb/>
lich eine Gleichung zwischen ungleichartigen Gliedern durch solche<lb/>
Abschattungsgleichungen, deren Glieder alle gleichartig sind. Es<lb/>
sei die ursprüngliche Gleichung von m-ter Stufe, und ihr Haupt-<lb/>
system d. h. das System, welchem alle ihre Glieder ins Gesammt<lb/>
angehören, von n-ter Stufe, und zwar sei dies letztere dargestellt<lb/>
als Produkt von n unabhängigen einfachen Faktoren a . b ..... Als-<lb/>
dann wird nach dem Begriffe des Systems n-ter Stufe sich jeder<lb/>
einfache Faktor eines jeden Gliedes der gegebenen Gleichung<lb/>
als Summe darstellen lassen, deren Stücke jenen Faktoren a, b, ...<lb/>
gleichartig sind, also in der Form a<hi rendition="#sub">1</hi> + b<hi rendition="#sub">1</hi> + ..... Denkt man sich<lb/>
<pb n="123" facs="#f0159"/>
<fw type="header" place="top">§ 86 Ersetzender Verein von Gleichungen.</fw><lb/>
jeden emfachen Faktor jedes Gliedes der gegebenen Gleichung auf<lb/>
diese Weise dargestellt, und führt die Multiplikation aus, so dass<lb/>
die Klammern verschwinden, so erhält man eine Summe von Glie-<lb/>
dern, deren jedes mit einem der Produkte zu m Faktoren aus<lb/>
a, b, ... gleichartig ist. Multiplicirt man nun die Gleichung mit<lb/>
(n-m) von den Faktoren a, b ...., so bleiben nur diejenigen Glie-<lb/>
der von geltendem Werthe, welche mit dem Produkte der m übri-<lb/>
gen Faktoren jener Reihe a, b, ... gleichartig sind, indem alle an-<lb/>
dern wenigstens Einen einfachen Faktor enthalten, der mit den neu<lb/>
hinzutretenden Faktoren gleichartig ist, also bei dieser Multiplika-<lb/>
tion verschwinden. Nun kann man aber wiederum nach § 81 die<lb/>
hinzugetretenen Faktoren hinweglassen, indem das System, dem die<lb/>
übrigen angehören, von dem System der hinzutretenden unabhängig<lb/>
ist. Man erhält auf diese Weise einen Verein richtiger Gleichun-<lb/>
gen, wenn man, nachdem die ursprüngliche Gleichung auf die an-<lb/>
gegebene Weise umgestaltet ist, jedesmal die gleichartigen Glieder<lb/>
zu einer Gleichung vereinigt. Und da die sämmtlichen so gewon-<lb/>
nenen Gleichungen bei ihrer Addition die ursprüngliche wieder-<lb/>
geben, so haben wir einen Verein von Gleichungen gewonnen, wel-<lb/>
cher die ursprüngliche genau ersetzt, und die Aufgabe ist gelöst.<lb/>
Somit haben wir den Satz:<lb/>
<cit><quote>&#x201E;Wenn man in einer Gleichung m-ter Stufe, deren Glieder ei-<lb/>
nem Systeme n-ter Stufe angehören, jeden einfachen Faktor<lb/>
eines jeden Gliedes als Summe darstellt, deren Stücke n von<lb/>
einander unabhängigen Strecken gleichartig sind, und durch-<lb/>
multiplicirt, so kann man jede Reihe von gleichartigen Glie-<lb/>
dern, welche daraus hervorgehen, zu Einer Gleichung zusam-<lb/>
menfassen und erhält dadurch einen Verein von Gleichungen,<lb/>
welcher die ursprüngliche ersetzt.&#x201C;</quote></cit><lb/>
Oder, da jede dieser Gleichungen ersetzt wird durch eine Gleichung,<lb/>
welche aus der ursprünglichen durch Multiplikation mit (n-m) von<lb/>
den Faktoren a, b .... hervorgeht,<lb/>
<cit><quote>&#x201E;wenn man eine Gleichung m-ter Stufe, deren Glieder einem<lb/>
Systeme n-ter Stufe angehören, nach und nach mit jedem<lb/>
Produkt zu (n-m) Faktoren, welches sich aus n von einander<lb/>
unabhängigen Strecken jenes Systems bilden lässt, multipli-<lb/>
<pb n="124" facs="#f0160"/>
<fw type="header" place="top">Gleichungen. &#x2014; Projektion. § 87&#x2014;88</fw><lb/>
cirt, so erhält man einen Verein von Gleichungen, welcher die<lb/>
ursprüngliche ersetzt.&#x201C;</quote></cit></p><lb/>
<p>Da die Glieder, welche bei dem vorhergehenden Satze in jeder<lb/>
abgeleiteten Gleichung erschienen, sich unmittelbar als Abschattun-<lb/>
gen der Glieder, welche in der ursprünglichen Gleichung vorkamen,<lb/>
zu erkennen geben, so können wir den gewonnenen Satz auch ver-<lb/>
mittelst des Begriffs der Abschattungen aussprechen, haben jedoch<lb/>
für den bequemeren Ausdruck noch eine Reihe neuer Begriffe auf-<lb/>
zustellen.</p><lb/>
<p>§ 87. Nämlich die Betrachtungsweise des vorigen § führt uns<lb/>
zu dem Begriffe der Koordinatensysteme oder Richtsysteme, welche<lb/>
wir jedoch in einem viel ausgedehnteren Sinne auffassen, als dies<lb/>
gewöhnlich geschieht. Auch erlaube ich mir, die sonst üblichen<lb/>
Benennungen, welche namentlich, wenn sie der durch die Wissen-<lb/>
schaft geforderten Erweiterung unterworfen werden sollen, als sehr<lb/>
schleppend erscheinen, und überdies fremden Sprachen entlehnt<lb/>
sind, durch einfachere zu ersetzen. Ich nenne die n Strecken<lb/>
a, b, ...., welche ein System n-ter Stufe bestimmen, (also alle von<lb/>
einander unabhängig sind,) sofern jede Strecke des Systems durch<lb/>
sie ausgedrückt werden soll, die <hi rendition="#g">Richtmasse</hi> erster Stufe oder die<lb/>
<hi rendition="#g">Grundmasse</hi> dieses Systems, ihren Verein ein <hi rendition="#g">Richtsystem,</hi><lb/>
die Produkte von m Grundmassen (mit Festhaltung der ursprüng-<lb/>
lichen Ordnung derselben) <hi rendition="#g">Richtmasse m-ter Stufe,</hi> das Richt-<lb/>
mass n-ter Stufe, das <hi rendition="#g">Hauptmass,</hi> die Systeme der Richtmasse m-ter<lb/>
Stufe endlich nennen wir <hi rendition="#g">Richtgebiete m-ter Stufe,</hi> die Sy-<lb/>
steme der Grundmasse ins Besondere <hi rendition="#g">Richtaxen</hi> (Koordinatenaxen).<lb/>
<hi rendition="#g">Ergänzende Richtmasse</hi> nennen wir solche, die mit einander<lb/>
multiplicirt das Hauptmass geben, und die ihnen zugehörigen Richt-<lb/>
gebiete nennen wir gleichfalls ergänzende.</p><lb/>
<p>§ 88. Durch die in § 86 geführte Entwickelung ist klar, wie<lb/>
jede Ausdehnung m-ter Stufe, welche einem Systeme n-ter Stufe<lb/>
angehört, sich als Summe darstellen lässt von Stücken, welche den<lb/>
Richtmassen m-ter Stufe, die zu jenem Systeme gehören, gleich-<lb/>
artig sind. Diese Stücke nun nennen wir <hi rendition="#g">Richtstücke</hi> jener<lb/>
Grösse, so dass also jede Grösse als Summe ihrer Richtstücke er-<lb/>
scheint, die Zahlengrössen, welche hervorgehen, wenn die Richt-<lb/>
stücke einer Grösse durch die entsprechenden (gleichartigen) Richt-<lb/>
<pb n="125" facs="#f0161"/>
<fw type="header" place="top">§ 89&#x2014;90 Richtsysteme. &#x2014; Ersetzung.</fw><lb/>
masse dividirt werden, die <hi rendition="#g">Zeiger</hi> der Grösse, so dass also jede<lb/>
Grösse als Vielfachen-Summe <note place="foot" n="*)">Jedes Produkt einer Grösse in eine Zahlengrösse nennen wir nämlich ein<lb/>
Vielfaches der ersteren, und unterscheiden davon das Mehrfache, bei welchem<lb/>
jene Zahlengrösse eine ganze Zahl sein muss.</note> der Richtmasse gleicher Stufe er-<lb/>
scheint. Die Richtstücke einer Grösse erster Stufe sind es, welche<lb/>
sonst auch Koordinaten genannt werden. Eine Grösse im Sinne<lb/>
des Richtsystems abschatten (projiciren), heisst sie auf eins der<lb/>
Richtgebiete gemäss dem ergänzenden Richtgebiete abschatten.</p><lb/>
<p>§ 89. Wenden wir diese Begriffe auf die in § 86 aufgestell-<lb/>
ten Sätze an, so gehen dieselben in folgende über:<lb/>
<cit><quote>&#x201E;In einer Gleichung kann man statt aller Glieder die Richt-<lb/>
stücke oder Zeiger derselben setzen, welche einem beliebigen,<lb/>
aber alle demselben Richtmasse zugehören, und führt man dies<lb/>
in Bezug auf alle Richtmasse derselben Stufe aus, so erhält<lb/>
man einen Verein von Gleichungen, welcher die gegebene ersetzt.&#x201C;</quote></cit></p><lb/>
<p>Die in § 86 abgeleiten Gleichungen sind nämlich eben diese<lb/>
Gleichungen zwischen den Richtstücken, und aus ihnen erhält man<lb/>
die Zeigergleichungen durch Division mit dem jedesmal zugehöri-<lb/>
gen Richtmasse.<note place="foot" n="**)">Diese Zeigergleichungen, als Gleichungen zwischen blossen Zahlen-<lb/>
grössen, vermitteln am vollständigsten den Uebergang zur Arithmetik.</note> Ferner:<lb/>
<cit><quote>&#x201E;Aus einer Gleichung kann man einen sie ersetzenden Verein<lb/>
von Gleichungen ableiten, indem man jene Gleichung nach und<lb/>
nach mit den sämmtlichen Richtmassen, deren Stufenzahl die<lb/>
der Gleichung zu der des Hauptsystems ergänzt, multiplicirt.&#x201C;</quote></cit></p><lb/>
<p>§ 90. Wenn wir eine als Summe ihrer Richtstücke dargestellte<lb/>
Grösse m-ter Stufe mit einem Richtmasse von ergänzender d. h.<lb/>
(n&#x2014;m)ter Stufe multipliciren, so fallen alle Richtstücke bis auf<lb/>
eins weg, und dies eine erscheint daher als Abschattung jener Grösse<lb/>
auf das Richtgebiet m-ter Stufe gemäss dem ergänzenden Richtge-<lb/>
biete, und alle Richtstücke jener Grösse erscheinen also als im<lb/>
Sinne des Richtsystems erfolgte Abschattungen auf die verschiede-<lb/>
nen Richtgebiete gleicher Stufe. Wir können daher sagen,<lb/>
<cit><quote>&#x201E;eine Gleichung m-ter Stufe werde ersetzt durch einen Verein<lb/>
von Gleichungen, welche durch Abschattung auf die verschie-<lb/>
<pb n="126" facs="#f0162"/>
<fw type="header" place="top">Gleichungen. &#x2014; Projektion. § 91</fw><lb/>
denen Richtgebiete m-ter Stufe im Sinne des Richtsystems her-<lb/>
vorgeht.&#x201C; <note place="foot" n="*)">Dass eine Gleichung m-ter Stufe in einem System n-ter Stufe durch so<lb/>
viel einfache Gleichungen ersetzt werde, als es Kombinationen aus n Elementen<lb/>
zur m-ten Klasse gebe, bedarf wohl kaum einer Erwähnung.</note></quote></cit></p><lb/>
<p>Zugleich ergiebt sich hieraus ein einfacher analytischer Aus-<lb/>
druck für die Richtstücke oder Zeiger einer Grösse. Es werde<lb/>
nämlich das einem Richtmasse A zugehörige Richtstück P&#x2032; einer<lb/>
Grösse P gesucht, B sei das zu A gehörige ergänzende Richtmass,<lb/>
so hat man, da P&#x2032; die Abschattung von P auf A nach B ist (s. § 85).<lb/>
<formula/> also ist der zugehörige Zeiger gleich<lb/>
<formula/> d. h.<lb/>
<cit><quote>&#x201E;der einem Richtmass A zugehörige Zeiger einer Grösse ist<lb/>
gleich einem Bruche, dessen Zähler das Produkt der Grösse in<lb/>
das ergänzende Richtmass und dessen Nenner das Produkt je-<lb/>
nes ersten Richtmasses in das ergänzende ist.&#x201C;</quote></cit></p><lb/>
<p>§ 91. Wenden wir die in diesem Kapitel entwickelten Begriffe<lb/>
auf die Geometrie an, so ergiebt sich zunächst für die Ebene nur<lb/>
Eine Art der Projektion (Abschattung),<note place="foot" n="**)">Wir ziehen bei dieser Anwendung wieder den Namen der Projektion vor,<lb/>
aus Gründen, die späterhin von selbst einleuchten werden.</note> indem eine Strecke auf eine<lb/>
gegebene gerade Linie nach einer gegebenen Richtung projicirt wer-<lb/>
den kann. Das Richtsystem für die Ebene bietet nur zwei Grundmasse<lb/>
und zwei ihnen zugehörige Richtaxen dar. Als Hauptmass erscheint<lb/>
der Flächenraum des von den beiden Grundmassen gebildeten Spath-<lb/>
ecks (Parallelogramms). Im Raume treten drei Arten der Projek-<lb/>
tion hervor, nämlich es werden entweder Strecken oder Flächen-<lb/>
räume auf eine gegebene Ebene nach einer gegebenen Richtung<lb/>
projicirt, oder es werden Strecken auf eine gegebene gerade Linie<lb/>
parallel einer gegebenen Ebene projicirt. Das Richtsystem für den<lb/>
Raum bietet drei Grundmasse und drei ihnen zugehörige Richtaxen<lb/>
dar, ferner 3 Richtebenen als Richtgebiete zweiter Stufe, und 3 ih-<lb/>
<pb n="127" facs="#f0163"/>
<fw type="header" place="top">§ 92 Abschattung (Projektion) in der Geometrie.</fw><lb/>
nen zugehörige Richtmasse zweiter Stufe, welche die Flächenräume<lb/>
der aus je zwei Grundmassen beschriebenen Spathecke mit Fest-<lb/>
haltung der Richtungen ihrer Ebenen darstellen. Als Hauptmass<lb/>
erscheint das von den 3 Grundmassen beschriebene Spath (Paral-<lb/>
lelepipedum). Interessant erscheint hier besonders die Darstellung<lb/>
eines Flächenraums von bestimmter Richtung als Summe seiner<lb/>
Richtstücke, nämlich als Summe dreier Flächenräume, welche den<lb/>
drei Richtebenen angehören. Da die Sätze, welche sich über Pro-<lb/>
jektionen und Richtsysteme in der Geometrie aufstellen lassen, in<lb/>
unserer Wissenschaft schon ganz in der Form aufgestellt sind, in<lb/>
welcher sie für die Geometrie auszusprechen wären, so können wir<lb/>
uns der Wiederholung derselben hier überheben.</p><lb/>
<p>§ 92. Dagegen wollen wir das Problem der Koordinatenver-<lb/>
wandlung zunächst für die Geometrie und demnächst auch allge-<lb/>
mein für unsre Wissenschaft lösen. Es seien a, b, e drei Grund-<lb/>
masse und e<hi rendition="#sub">1</hi>, e<hi rendition="#sub">2</hi>, e<hi rendition="#sub">3</hi> drei neue von einander unabhängige Grund-<lb/>
masse, welche als Vielfachensummen jener ursprünglichen Grund-<lb/>
masse gegeben sind, so ist nun die Aufgabe; eine Grösse p, eines-<lb/>
theils wenn sie als Vielfachensumme der ursprünglichen Grund-<lb/>
masse gegeben ist, als Vielfachensumme der neuen Grundmasse<lb/>
darzustellen, und umgekehrt, wenn sie in der letzteren Form ge-<lb/>
geben ist, sie in der ersteren darzustellen, in beiden Fällen sind<lb/>
die Zeiger zu suchen. Diese Aufgaben sind nun in der That durch<lb/>
den Satz in § 90, welcher die Zeiger finden lehrt, gelöst. Danach<lb/>
ist in Bezug auf die erste Aufgabe der zu e<hi rendition="#sub">1</hi> gehörige Zeiger von p<lb/>
gleich<lb/>
<formula/> und in Bezug auf die zweite der zu a gehörige Zeiger von p gleich<lb/>
<formula/> und durch diese so höchst einfachen Ausdrücke ist das Problem der<lb/>
Koordinatenverwandlung in seiner grössten Allgemeinheit gelöst.<lb/>
Die zweite Aufgabe ist besonders bei der Theorie der Kurven und<lb/>
Oberflächen von Wichtigkeit, indem dieselben dadurch bestimmt<lb/>
werden, dass zwischen den Zeigern einer Strecke, welche von ei-<lb/>
nem als Anfangspunkt der Koordinaten angenommenen Punkte nach<lb/>
<pb n="128" facs="#f0164"/>
<fw type="header" place="top">Gleichungen. &#x2014; Projektion. § 92</fw><lb/>
einem Punkte der Kurve oder Oberfläche gezogen ist, eine Glei-<lb/>
chung aufgestellt wird. Es sei p = xa + yb + zc diese Strecke, und<lb/>
<hi rendition="#c">f (x, y, z) = 0</hi><lb/>
die Gleichung, welche eine Oberfläche bestimmt; sucht man nun<lb/>
die Gleichung derselben Oberfläche zunächst für denselben An-<lb/>
fangspunkt der Koordinaten, aber in Bezug auf neue Richtaxen und<lb/>
auf die ihnen zugehörigen Richtmasse, e<hi rendition="#sub">1</hi>, e<hi rendition="#sub">2</hi>, e<hi rendition="#sub">3</hi>, so hat man, wenn<lb/>
p = u<hi rendition="#sub">1</hi>e<hi rendition="#sub">1</hi> + u<hi rendition="#sub">2</hi>e<hi rendition="#sub">2</hi> + u<hi rendition="#sub">3</hi>e<hi rendition="#sub">3</hi> ist, die Gleichung<lb/>
<formula/> eine Gleichung, welche, wenn man statt p seinen Werth substituirt,<lb/>
als Gleichung zwischen den neuen Variabeln u<hi rendition="#sub">1</hi>, u<hi rendition="#sub">2</hi>, u<hi rendition="#sub">3</hi> erscheint.<lb/>
Will man auch den Anfangspunkt der Koordinaten etwa um die<lb/>
Strecke e verlegen, so hat man nun, wenn q die Strecke ist, von<lb/>
dem neuen Anfangspunkt nach demselben Punkte der Oberfläche,<lb/>
nach welchem der entsprechende Werth von p gerichtet, und<lb/>
<hi rendition="#c">q = v<hi rendition="#sub">1</hi>e<hi rendition="#sub">1</hi> + v<hi rendition="#sub">2</hi>e<hi rendition="#sub">2</hi> + v<hi rendition="#sub">3</hi>e<hi rendition="#sub">3</hi></hi><lb/>
ist, nur in der obigen Gleichung statt p seinen Werth q + e einzu-<lb/>
führen, um die verlangte Gleichung zu erhalten, oder ist e =<lb/>
&#x03B1;a + &#x03B2;b + &#x03B3;c, so hat man, wie sich sogleich ergiebt,<lb/>
<formula/> als die verlangte Gleichung zwischen den neuen Variabeln v<hi rendition="#sub">1</hi>, v<hi rendition="#sub">2</hi>,<lb/>
v<hi rendition="#sub">3</hi>. Will man diese Gleichung als blosse Zahlengleichung darstel-<lb/>
len, so hat man nur die neuen Grundmasse auf bestimmte Weise<lb/>
als Vielfachensummen der ursprünglichen darzustellen und in die<lb/>
Gleichung einzuführen. Es sei<lb/>
<hi rendition="#c">e<hi rendition="#sub">1</hi> = &#x03B1;<hi rendition="#sub">1</hi>a + &#x03B2;<hi rendition="#sub">1</hi>b + &#x03B3;<hi rendition="#sub">1</hi>c<lb/>
e<hi rendition="#sub">2</hi> = &#x03B1;<hi rendition="#sub">2</hi>a + &#x03B2;<hi rendition="#sub">2</hi>b + &#x03B3;<hi rendition="#sub">2</hi>c<lb/>
e<hi rendition="#sub">3</hi> = &#x03B1;<hi rendition="#sub">3</hi>a + &#x03B2;<hi rendition="#sub">3</hi>b + &#x03B3;<hi rendition="#sub">3</hi>c,</hi><lb/>
so zeigt sich unmittelbar, wie sich die verlangte Gleichung dar-<lb/>
stellt in der Form<lb/>
<hi rendition="#c">f (&#x03B1; + &#x03B1;<hi rendition="#sub">1</hi>v<hi rendition="#sub">1</hi> + &#x03B1;<hi rendition="#sub">2</hi>v<hi rendition="#sub">2</hi> + &#x03B1;<hi rendition="#sub">3</hi>v<hi rendition="#sub">3</hi>, &#x03B2; + &#x03B2;<hi rendition="#sub">1</hi>v<hi rendition="#sub">1</hi> + &#x03B2;<hi rendition="#sub">2</hi>v<hi rendition="#sub">2</hi> + &#x03B2;<hi rendition="#sub">3</hi>v<hi rendition="#sub">3</hi>,<lb/>
&#x03B3; + &#x03B3;<hi rendition="#sub">1</hi>v<hi rendition="#sub">1</hi> + &#x03B3;<hi rendition="#sub">2</hi>v<hi rendition="#sub">2</hi> + &#x03B3;<hi rendition="#sub">3</hi>v<hi rendition="#sub">3</hi>) = 0,</hi><lb/>
eine Gleichung, welche an Einfachheit nichts zu wünschen übrig<lb/>
<pb n="129" facs="#f0165"/>
<fw type="header" place="top">§ 93 Koordinatenverwandlung &#x2014; Gleichungen.</fw><lb/>
lässt. Für den allgemeinsten Fall der abstrakten Wissenschaft er-<lb/>
giebt sich die Lösung unserer Aufgabe mit derselben Leichtigkeit.<lb/>
In der That ist eine Grösse P als Vielfachensumme gewisser Richt-<lb/>
masse gegeben, und man will dieselbe als Vielfachen-Summe an-<lb/>
derer Richtmasse ausdrücken, so hat man den zu einem derselben<lb/>
A gehörigen Zeiger, wenn B das zu A gehörige ergänzende Richt-<lb/>
mass ist, nach § 90 gleich<lb/>
<formula/></p> <p>§ 93. Was nun die Anwendung auf die Theorie der Glei-<lb/>
chungen betrifft, so haben wir schon oben (§ 45) die Methode,<lb/>
Gleichungen des ersten Grades mit mehreren Unbekannten durch<lb/>
Hülfe unserer Analyse aufzulösen, vor weggenommen. Wir setzen<lb/>
diesen Gegenstand hier fort, indem wir die durch unsere Wissen-<lb/>
schaft dargebotene Methode, aus Gleichungen höherer Grade mit<lb/>
mehreren Unbekannten die Unbekannten zu eliminiren, darlegen.<lb/>
Es seien zwei Gleichungen höherer Grade mit mehreren Unbe<lb/>
kannten gegeben, es soll eine derselben, etwa y, eliminirt, also<lb/>
eine Gleichung zwischen den übrigen Unbekannten aufgestellt<lb/>
werden. Die gegebenen Gleichungen seien nach Potenzen von y<lb/>
geordnet:<lb/>
<hi rendition="#c">a<hi rendition="#sub">m</hi>y<hi rendition="#sup">m</hi> + .......... + a<hi rendition="#sub">1</hi>y + a<hi rendition="#sub">0</hi> = 0<lb/>
b<hi rendition="#sub">n</hi>y<hi rendition="#sup">n</hi> + .......... + b<hi rendition="#sub">1</hi>y + b<hi rendition="#sub">0</hi> = 0,</hi><lb/>
wo a<hi rendition="#sub">m</hi> .... a<hi rendition="#sub">0</hi> und b<hi rendition="#sub">n</hi> .... b<hi rendition="#sub">0</hi> beliebige Funktionen der andern Un-<lb/>
bekannten sind, a<hi rendition="#sub">0</hi> und b<hi rendition="#sub">0</hi> aber nicht gleich 0 sein sollen. Multi-<lb/>
plicirt man die erste Gleichung nach der Reihe mit y, y<hi rendition="#sup">2</hi> .... y<hi rendition="#sup">n</hi>,<lb/>
die letzte nach und nach mit y, y<hi rendition="#sup">2</hi> .... y<hi rendition="#sup">m</hi>, so erhält man m + n<lb/>
neue Gleichungen. Betrachtet man die Koefficienten einer jeden<lb/>
dieser m + n Gleichungen als unter sich gleichartig, hingegen die<lb/>
der verschiedenen Gleichungen als von einander unabhängig (auch<lb/>
wenn sie bis dahin mit demselben Buchstaben bezeichnet waren),<lb/>
so erhält man, wenn man die so aufgefassten Gleichungen im Sinne<lb/>
unserer Wissenschaft addirt, eine Gleichung von der Form<lb/>
<hi rendition="#c">e<hi rendition="#sub">m+n</hi>y<hi rendition="#sup">m+n</hi> + ...... e<hi rendition="#sub">1</hi>y = 0.</hi></p><lb/>
<p>Multipliciren wir diese Gleichung mit dem äusseren Produkt<lb/>
e<hi rendition="#sub">2</hi> . e<hi rendition="#sub">3</hi> .... e<hi rendition="#sub">m+n</hi>, so fallen alle Glieder bis auf das letzte nach den<lb/>
<fw type="sig" place="bottom">9</fw><lb/>
<pb n="130" facs="#f0166"/>
<fw type="header" place="top">Gleichungen &#x2014; Projektion. § 93</fw><lb/>
Gesetzen der äusseren Multiplikation weg, und wir erhalten die<lb/>
Gleichung<lb/>
<hi rendition="#c">e<hi rendition="#sub">1</hi> . e<hi rendition="#sub">2</hi> . e<hi rendition="#sub">3</hi> ..... e<hi rendition="#sub">m+n</hi>y = 0,</hi><lb/>
oder, da y nicht null sein kann, weil dann in den gegebenen Glei-<lb/>
chungen wider die Voraussetzung a<hi rendition="#sub">0</hi> und b<hi rendition="#sub">0</hi> gleich null sein wür-<lb/>
den, so hat man<lb/>
<hi rendition="#c">e<hi rendition="#sub">1</hi> . e<hi rendition="#sub">2</hi> . e<hi rendition="#sub">3</hi> ..... e<hi rendition="#sub">m+n</hi> = 0</hi><lb/>
als die verlangte Eliminationsgleichung.</p></div></div><lb/>
<milestone unit="section" rendition="#hr"/><lb/>
<pb n="[131]" facs="#f0167"/>
<div n="1"><head><hi rendition="#b">Zweiter Abschnitt.</hi><lb/>
<hi rendition="#g">Die Elementargrösse.</hi></head><lb/>
<milestone unit="section" rendition="#hr"/><lb/>
<div n="2"><head><hi rendition="#b">Erstes Kapitel.</hi><lb/>
<hi rendition="#g">Addition und Subtraktion der Elementargrössen erster<lb/>
Stufe.</hi></head><lb/>
<p>§ 94. Ich knüpfe den Begriff der Elementargrössen an die<lb/>
Lösung einer einfachen Aufgabe, durch die ich zuerst zu diesem<lb/>
Begriffe gelangte, und die mir überhaupt zu dessen genetischer<lb/>
Entwickelung am geeignetsten zu sein scheint.</p><lb/>
<p><hi rendition="#g">Aufgabe</hi>. Es seien drei Elemente &#x03B1;<hi rendition="#sub">1</hi>, &#x03B1;<hi rendition="#sub">2</hi>, &#x03B2;<hi rendition="#sub">1</hi> und ausser-<lb/>
dem ein Element &#x03C1; gegeben; man soll das Element &#x03B2;<hi rendition="#sub">2</hi> finden,<lb/>
welches der Gleichung [&#x03C1;&#x03B1;<hi rendition="#sub">1</hi>] + [&#x03C1;&#x03B1;<hi rendition="#sub">2</hi>] = [&#x03C1;&#x03B2;<hi rendition="#sub">1</hi>] + [&#x03C1;&#x03B2;<hi rendition="#sub">2</hi>] ge-<lb/>
nügt.</p><lb/>
<p><hi rendition="#g">Auflösung</hi>. Schafft man die Glieder der linken Seite auf<lb/>
die rechte, so hat man, da &#x2014; [&#x03C1;&#x03B1;] = [&#x03B1;&#x03C1;], und [&#x03B1;&#x03C1;] + [&#x03C1;&#x03B2;]<lb/>
= [&#x03B1;&#x03B2;] ist, die Gleichung<lb/>
<hi rendition="#c">[&#x03B1;<hi rendition="#sub">1</hi>&#x03B2;<hi rendition="#sub">1</hi>] + [&#x03B1;<hi rendition="#sub">2</hi>&#x03B2;<hi rendition="#sub">2</hi>] = 0,</hi><lb/>
durch welche das Element &#x03B2;<hi rendition="#sub">2</hi> auf eine einfache Weise be-<lb/>
stimmt ist.</p><lb/>
<p>Um dies Resultat der Anschauung näher zu bringen, wollen<lb/>
wir es auf die Geometrie anwenden, und also die Elemente als<lb/>
Punkte annehmen, so finden wir den Punkt &#x03B2;<hi rendition="#sub">2</hi>, indem wir [&#x03B1;<hi rendition="#sub">2</hi>&#x03B2;<hi rendition="#sub">2</hi>]<lb/>
entgegengesetzt gleich mit [&#x03B1;<hi rendition="#sub">1</hi>&#x03B2;<hi rendition="#sub">1</hi>] machen. &#x2014; Das Interessante<lb/>
bei dieser Auflösung ist, dass das Element &#x03B2;<hi rendition="#sub">2</hi> ganz unabhängig<lb/>
<fw type="sig" place="bottom">9*</fw><lb/>
<pb n="132" facs="#f0168"/>
<fw type="header" place="top">Add. u. Subtr. der Elementargrössen erster St. § 94</fw><lb/>
von &#x03C1; bestimmt ist, und da wir aus der letzten Gleichung, welche<lb/>
in der Auflösung vorkommt, durch das umgekehrte Verfahren<lb/>
wieder die erste in Bezug auf jedes beliebige &#x03C1; ableiten können, so<lb/>
haben wir zugleich den Satz, dass, wenn die Gleichung<lb/>
<hi rendition="#c">[&#x03C1;&#x03B1;<hi rendition="#sub">1</hi>] + [&#x03C1;&#x03B1;<hi rendition="#sub">2</hi>] = [&#x03C1;&#x03B2;<hi rendition="#sub">1</hi>] + [&#x03C1;&#x03B2;<hi rendition="#sub">2</hi>]</hi><lb/>
für irgend einen Punkt &#x03C1; gilt, sie auch für jeden andern Punkt gilt,<lb/>
der statt &#x03C1; eingeführt werden mag. Dieser Satz lässt sich direkt<lb/>
ableiten, doch wollen wir ihn vorher verallgemeinern; denn es ist<lb/>
klar, wie das angegebene Verfahren auch noch anwendbar bleibt,<lb/>
wenn man statt der zwei Elemente &#x03B1;<hi rendition="#sub">1</hi>, &#x03B1;<hi rendition="#sub">2</hi> und &#x03B2;<hi rendition="#sub">1</hi>, &#x03B2;<hi rendition="#sub">2</hi> beliebig<lb/>
viele, nur auf beiden Seiten eine gleiche Anzahl, einführt, ja, da<lb/>
unter den Elementen beliebig viele zusammen fallen können, auch<lb/>
dann noch, wenn zu den Strecken auf beiden Seiten beliebige Koef-<lb/>
ficienten hinzutreten, sobald nur die Summe dieser Koefficienten<lb/>
auf beiden Seiten dieselbe ist. In der That es sei<lb/>
<hi rendition="#c">i<hi rendition="#sub">1</hi> [&#x03C1;&#x03B1;<hi rendition="#sub">1</hi>] + ..... i<hi rendition="#sub">n</hi> [&#x03C1;&#x03B1;<hi rendition="#sub">n</hi>] = k<hi rendition="#sub">1</hi> [&#x03C1;&#x03B2;<hi rendition="#sub">1</hi>] + .... k<hi rendition="#sub">m</hi> [&#x03C1;&#x03B2;<hi rendition="#sub">m</hi>],</hi><lb/>
wo die Grössen i<hi rendition="#sub">1</hi> .... und k<hi rendition="#sub">1</hi> .... Zahlengrössen darstellen, und<lb/>
es sei zugleich<lb/>
<hi rendition="#c">i<hi rendition="#sub">1</hi> + .... i<hi rendition="#sub">n</hi> = k<hi rendition="#sub">1</hi> + .... k<hi rendition="#sub">m</hi>,</hi><lb/>
so können wir zeigen, dass die erste Gleichung auch fortbesteht<lb/>
für jeden Punkt &#x03C3;, der statt &#x03C1; eingeführt wird. Denn es ist<lb/>
<hi rendition="#c">[&#x03C1;&#x03B1;] = [&#x03C1;&#x03C3;] + [&#x03C3;&#x03B1;], [&#x03C1;&#x03B2;] = [&#x03C1;&#x03C3;] + [&#x03C3;&#x03B2;].</hi><lb/>
Führt man diese Ausdrücke in Bezug auf die betreffenden Zeiger<lb/>
(1 ... n, 1 ... m) in die obige Gleichung ein, löst die Klammern auf<lb/>
und fasst die Glieder, welche [&#x03C1;&#x03C3;] enthalten auf jeder Seite zu-<lb/>
sammen, so erhält man auf jeder Seite [&#x03C1;&#x03C3;] multiplicirt mit der<lb/>
Summe der Koefficienten, und da diese auf beiden Seiten gleich<lb/>
ist, so hebt sich das so gewonnene Glied auf beiden Seiten auf,<lb/>
und man behält<lb/>
<hi rendition="#c">i<hi rendition="#sub">1</hi> [&#x03C3;&#x03B1;<hi rendition="#sub">1</hi>] + .... i<hi rendition="#sub">n</hi> [&#x03C3;&#x03B1;<hi rendition="#sub">n</hi>] = k<hi rendition="#sub">1</hi> [&#x03C3;&#x03B2;<hi rendition="#sub">1</hi>] + .... k<hi rendition="#sub">m</hi> [&#x03C3;&#x03B2;<hi rendition="#sub">m</hi>],</hi><lb/>
d. h. die Gleichung besteht fort in Bezug auf jedes Element, was<lb/>
statt &#x03C1; eingeführt werden mag. Also:<lb/>
<cit><quote>&#x201E;Wenn man von einem Elemente &#x03C1; Strecken nach beliebig<lb/>
vielen festen Elementen zieht, und zwei beliebige Vielfachen-<lb/>
summen derselben, deren Koefficienten aber gleiche Summe<lb/>
haben, einander gleich sind, so besteht diese Gleichheit fort,<lb/>
wie sich auch das Element &#x03C1; ändern mag.&#x201C;</quote></cit></p><lb/>
<pb n="133" facs="#f0169"/>
<fw type="header" place="top">§ 95 Summe der nach festen El. gezogenen Strecken.</fw><lb/>
<p>Ist ins Besondere die Summe der Koefficienten in dem Aus-<lb/>
drucke i<hi rendition="#sub">1</hi> [&#x03C1;&#x03B1;<hi rendition="#sub">1</hi>] + .... i<hi rendition="#sub">n</hi> [&#x03C1;&#x03B1;<hi rendition="#sub">n</hi>] null, so ergiebt sich, indem man<lb/>
auf die oben angegebene Weise, nämlich statt [&#x03C1;&#x03B1;] überall [&#x03C1;&#x03C3;] +<lb/>
[&#x03C3;&#x03B1;], substituirt, jener Ausdruck gleich<lb/>
<hi rendition="#c">i<hi rendition="#sub">1</hi> [&#x03C3;&#x03B1;<hi rendition="#sub">1</hi>] + ... i<hi rendition="#sub">n</hi> [&#x03C3;&#x03B1;<hi rendition="#sub">n</hi>],</hi><lb/>
weil nämlich das Glied (i<hi rendition="#sub">1</hi> + ... i<hi rendition="#sub">n</hi>) [&#x03C1;&#x03C3;] wegen des ersten Faktors<lb/>
null wird. Also:<lb/>
<cit><quote>&#x201E;Wenn man von einem veränderlichen Elemente &#x03C1; Strecken<lb/>
nach beliebig vielen festen Elementen zieht, so ist jede Viel-<lb/>
fachensumme dieser Strecken, deren Koefficientensumme null<lb/>
ist, eine konstante Grösse.&#x201C;</quote></cit></p><lb/>
<p>Auch geht aus der Art, wie sich die Gleichungen dieses Para-<lb/>
graphen aus einander ableiten lassen, unmittelbar hervor, dass,<lb/>
wenn zwei beliebige Vielfachensummen jener Strecken in Bezug<lb/>
auf dieselben zwei Anfangselemente &#x03C1; und &#x03C3; einander gleich sind,<lb/>
auch ihre Koefficientensummen gleich sein, und daher ihre eigene<lb/>
Gleichheit bei jeder Aenderung von &#x03C1; fortbestehen müsse, und<lb/>
ebenso dass, wenn eine solche Vielfachensumme in Bezug auf zwei<lb/>
Anfangs-Elemente &#x03C1; und &#x03C3; gleichen Werth behält, ihre Koefficien-<lb/>
tensumme null ist, und sie selbst daher bei jeder Aenderung von<lb/>
&#x03C1; denselben Werth behält.</p><lb/>
<p>§ 95. Um die Resultate des vorigen § einfacher einkleiden<lb/>
zu können, führen wir einige Benennungen ein, die wir auch für<lb/>
die Geometrie festhalten. Nämlich wir verstehen unter der Abwei-<lb/>
chung eines Elementes &#x03B1; von einem Elemente &#x03C1; die Strecke [&#x03C1;&#x03B1;], unter<lb/>
der Gesammt-Abweichung einer Elementenreihe von einem Ele-<lb/>
mente &#x03C1; die Summe aus den Abweichungen der einzelnen Elemente<lb/>
jener Reihe von dem Elemente &#x03C1;. Fallen unter jenen Elementen<lb/>
mehrere (m) in eins (&#x03B1;) zusammen, so wird auch die Abweichung<lb/>
dieses Elementes [&#x03C1;&#x03B1;], ebenso oft (m-mal) in jener Summe vor-<lb/>
kommen. Hierdurch gelangen wir zu einer Erweiterung des Be-<lb/>
griffs; nämlich nennen wir einen Verein von Elementen, deren je-<lb/>
des mit einer bestimmten Zahlengrösse behaftet ist, einen Elemen-<lb/>
tarverein, so werden wir unter der Gesammtabweichung eines Ele-<lb/>
mentarvereins von einem Elemente &#x03C1; eine Vielfachensumme aus<lb/>
den Abweichungen der jenem Vereine angehörigen Elemente von<lb/>
dem Element &#x03C1; verstehen müssen, deren Koefficienten die Zahlen-<lb/>
<pb n="134" facs="#f0170"/>
<fw type="header" place="top">Add. u. Subtr. der Elementargrössen erster St. § 96</fw><lb/>
grössen sind, mit welchen die zugehörigen Elemente behaftet sind.<lb/>
Die Summe dieser Zahlengrössen nennen wir das Gewicht<note place="foot" n="*)">Der Name &#x201E;Gewicht&#x201C; ist auch sonst in der Mathematik (in der Wahr-<lb/>
scheinlichkeitsrechnung) im abstrakten Sinne gebräuchlich, und bedarf wohl hier<lb/>
keiner Rechtfertigung.</note> des<lb/>
Elementarvereins, so wie die Zahlengrössen, mit welchen die ein-<lb/>
zelnen Elemente behaftet sind, die ihnen zugehörigen Gewichte.<lb/>
Besteht also der Elementarverein aus den Elementen &#x03B1;, &#x03B2;, ....<lb/>
und den zugehörigen Gewichten <hi rendition="#fr">a, b,</hi> ...., so ist die Abweichung<lb/>
jenes Elementarvereins von einem Elemente &#x03C1; gleich<lb/>
<hi rendition="#c"><hi rendition="#fr">a</hi> [&#x03C1;&#x03B1;] + <hi rendition="#fr">b</hi> [&#x03C1;&#x03B2;] + ....</hi><lb/>
Somit haben wir denn die Sätze:<lb/>
<cit><quote>&#x201E;Wenn zwei Elementarvereine von demselben Elemente um<lb/>
Gleiches<note place="foot" n="**)">D. h. die Abweichungen sollen gleich sein.</note> abweichen, und ihr Gewicht gleich ist, oder wenn<lb/>
sie von denselben zwei Elementen um Gleiches abweichen; so<lb/>
weichen sie auch von jedem andern Elemente um Gleiches<lb/>
ab, und im letztern Falle ist ihr Gewicht gleich&#x201C;</quote></cit><lb/>
und<lb/>
<cit><quote>&#x201E;Ein Elementarverein, dessen Gewicht null ist, weicht von je<lb/>
zwei Elementen um Gleiches ab, und ein Elementarverein,<lb/>
welcher von zwei Elementen um Gleiches abweicht, hat null<lb/>
zum Gewicht, und weicht von allen Elementen um Gleiches<lb/>
ab<note place="foot" n="***)">Dabei versteht sich von selbst, dass auch jedes einzelne Element sowohl<lb/>
für sich, als wenn es mit einer Zahlengrösse behaftet ist, als Elementarverein auf-<lb/>
gefasst werden kann, indem die Gewichte der übrigen Elemente null sind.</note>.&#x201C;</quote></cit></p><lb/>
<p>§ 96. Iedes Gebilde wird dadurch als Grösse fixirt, dass der<lb/>
Bereich seiner Gleichheit und Verschiedenheit bestimmt wird. Wir<lb/>
bezeichnen daher zwei Elementarvereine als gleiche Grössen und<lb/>
zwar als gleiche Elementargrössen, wenn ihre Abweichungen von<lb/>
denselben Elementen jedesmal gleichen Werth haben. Ein Ele-<lb/>
mentarverein wird also zur Elementargrösse, wenn man von der<lb/>
besonderen Art seiner Zusammensetzung absieht, und nur die Ab-<lb/>
weichungswerthe festhält, welche er mit anderen Elementen bildet,<lb/>
so dass also eine Elementargrösse auf verschiedene Weise als Ele-<lb/>
mentarverein dasein kann, und jeder Elementarverein als eine be-<lb/>
<pb n="135" facs="#f0171"/>
<fw type="header" place="top">§ 96 Begriff der Elementargrösse erster Stufe.</fw><lb/>
sondere Verkörperung einer Elementargrösse oder, wie wir es oben<lb/>
bezeichneten, als elementare oder konkrete Darstellung einer Ele-<lb/>
mentargrösse aufzufassen ist. Hiernach versteht es sich nun schon<lb/>
von selbst, dass unter der Abweichung und dem Gewichte einer<lb/>
Elementargrösse dasselbe zu verstehen ist, was wir unter der Ab-<lb/>
weichung und dem Gewichte des Elementarvereins verstanden, wel-<lb/>
chem sie angehört, und dass zwei Elementargrössen nur dann gleich<lb/>
sein können, wenn sie gleiches Gewicht und gleiche Abweichungs-<lb/>
werthe darbieten, dass aber schon die Gleichheit der Elementar-<lb/>
grössen erfolgt, wenn auch nur irgend zwei solche Werthe als<lb/>
gleich dargethan sind. Unsere Aufgabe ist nun, die Art der Ver-<lb/>
knüpfung auszumitteln, in welche die verschiedenen Elemente und<lb/>
die zugehörigen Zahlengrössen eines Elementarvereins eingehen<lb/>
müssen, wenn als das Resultat der Verknüpfung die Elementar-<lb/>
grösse erscheinen soll. Die Verknüpfungen sind von zwiefacher<lb/>
Art, einestheils nämlich zwischen einem Element und der zugehö-<lb/>
rigen Zahlengrösse, dem Gewichte, andererseits zwischen den mit<lb/>
Gewichten behafteten Elementen und überhaupt zwischen den Ele-<lb/>
mentarvereinen, sofern sie ihren Abweichungen nach betrachtet<lb/>
werden, d. h. zwischen den Elementargrössen unter sich. Betrach-<lb/>
ten wir zuerst diese letzte Verknüpfungsweise, so ist klar, dass die<lb/>
Gesammtabweichung eines Elementarvereins dieselbe bleibt, in<lb/>
welcher Ordnung man die einzelnen Theile dieses Vereins nehmen,<lb/>
und wie man sie unter sich zu besonderen Vereinen zusammenfas-<lb/>
sen mag, und dass endlich, wenn man zu Elementarvereinen, wel-<lb/>
che verschiedene Abweichung darbieten, Elementarvereine, welche<lb/>
gleiche Abweichungen darbieten, hinzufügt, die so erzeugten Ge-<lb/>
sammtvereine auch verschiedene Abweichungen darbieten müssen;<lb/>
und zwar wird dies alles der Fall sein, weil es für die Addition<lb/>
der Strecken gilt. Diese Vertauschbarkeit und Vereinbarkeit der<lb/>
Glieder, und auf der andern Seite das Gesetz, dass, wenn das eine<lb/>
Glied der Verknüpfung konstant bleibt, das Resultat nur dann kon-<lb/>
stant bleibe, wenn auch das andere Glied es bleibt, bestimmt jene<lb/>
Verknüpfung nach § 6 als eine additive, und die Gesetze der Addi-<lb/>
tion und Subtraktion gelten allgemein für diese Verknüpfung. Was<lb/>
nun die Verknüpfung des Elementes mit dem zugehörigen Gewichte<lb/>
betrifft, so leuchtet ein, dass, wenn in einem Elementarvereine das-<lb/>
<pb n="136" facs="#f0172"/>
<fw type="header" place="top">Add. u. Subtr. der Elementargrössen erster St. § 97</fw><lb/>
selbe Element mehrmals und zwar mit verschiedenen Gewichten<lb/>
behaftet vorkommt, man statt dessen das Element einmal und zwar<lb/>
mit der Summe der Gewichte behaftet setzen kann, ohne dass die<lb/>
Abweichung des Vereins geändert wird, wie dies aus den Gesetzen<lb/>
der Multiplikation von Zahlengrössen mit Strecken bekannt ist.<lb/>
Bezeichnet man daher vorläufig diese zweite Verknüpfungsweise<lb/>
durch das Zeichen &#x2040;, so hat man, wenn &#x03B1; ein Element, m und n<lb/>
die Gewichte sind,<lb/>
<hi rendition="#c">m&#x2040;&#x03B1; + n&#x2040;&#x03B1; = (m + n) &#x2040; &#x03B1;,</hi><lb/>
eine Gleichung, welche das multiplikative Grundgesetz in Bezug auf<lb/>
das erste Verknüpfungsglied darstellt, und da die Verknüpfung ei-<lb/>
ner Zahlengrösse mit einem Verein aus mehreren Elementen noch<lb/>
nicht ihrem Begriffe nach gegeben ist, also auch die andere Seite<lb/>
jenes Grundgesetzes noch nicht hervortreten kann, so ist jene Ver-<lb/>
knüpfung, so weit sie überhaupt bestimmt ist, als eine multiplika-<lb/>
tive bestimmt. Fassen wir dies zusammen, so ist die Elementar-<lb/>
grösse eines Vereins von Elementen &#x03B1;, &#x03B2;, .... mit den zugehöri-<lb/>
gen Gewichten <hi rendition="#fr">a, b,</hi> .... gleich<lb/>
<hi rendition="#c"><hi rendition="#fr">a</hi>&#x03B1; + <hi rendition="#fr">b</hi>&#x03B2; + .......,</hi><lb/>
d. h. sie ist als Vielfachensumme der Elemente dargestellt, deren<lb/>
Koefficienten die den Elementen zugehörigen Gewichte sind, und<lb/>
zugleich ist dadurch die Addition der Elementargrössen unter sich<lb/>
bestimmt.</p><lb/>
<p>§ 97. Um nun die multiplikative Verknüpfung allgemeiner<lb/>
darzustellen, haben wir die Multiplikation einer Zahlengrösse mit<lb/>
einer Elementargrösse so zu definiren, dass auch die andere Seite<lb/>
des multiplikativen Grundgesetzes fortbesteht; dies geschieht, indem<lb/>
wir festsetzen, dass eine Vielfachensumme von Elementen mit ei-<lb/>
ner Zahlengrösse multiplicirt werde, wenn man die Koefficienten<lb/>
derselben mit dieser Zahlengrösse multiplicirt. Nämlich dann er-<lb/>
giebt sich sogleich, wenn a und b beliebige Elementargrössen, d.<lb/>
h. Vielfachensummen von Elementen darstellen, die Geltung der<lb/>
beiden multiplikativen Grundgesetze<lb/>
<hi rendition="#c">ma + na = (m + n) a</hi><lb/>
und<lb/>
<hi rendition="#c">ma + mb = m(a + b).</hi><lb/>
Dass nun auch das Resultat der Division mit einer Zahlengrösse,<lb/>
<pb n="137" facs="#f0173"/>
<fw type="header" place="top">§ 98 Mult. dieser Grössen mit Zahlengrössen.</fw><lb/>
sobald diese nicht null ist, ein bestimmtes sei, ergiebt sich leicht,<lb/>
indem verschiedene Elementargrössen, d. h. solche, deren Abwei-<lb/>
chungen von denselben Elementen Verschiedenheiten darbieten,<lb/>
auch nachdem sie mit derselben Zahlengrösse, die nicht null ist,<lb/>
multiplicirt sind, verschiedene Abweichungen darbieten müssen, also<lb/>
verschieden bleiben. Und ebenso leicht ergiebt sich auch, dass,<lb/>
wenn wir gleichartige Elementargrössen solche nennen, welche aus<lb/>
derselben Elementargrösse durch Multiplikation mit Zahlengrössen<lb/>
hervorgegangen sind, der Quotient zweier gleichartiger Elementar-<lb/>
grössen, wenn nicht der Divisor null ist, eine bestimmte Zahlen-<lb/>
grösse liefert. Somit gelten alle Gesetze arithmetischer Multipli-<lb/>
kation und Division für die fragliche Verknüpfung. Die Verknü-<lb/>
pfung des Elementes &#x03C1; mit andern Elementen oder Elementargrös-<lb/>
sen, wie sie bei der oben eingeführten Bezeichnung der Abwei-<lb/>
chung eintritt, behalten wir dem folgenden Kapitel vor.</p><lb/>
<p>§ 98. Es erschien bisher die Elementargrösse im Allgemei-<lb/>
nen als eine Vielfachensumme von Elementen, und wir müssen<lb/>
uns die Aufgabe stellen, eine Elementargrösse, welche in dieser<lb/>
Form gegeben ist, in möglichst einfacher Form darzustellen. Zu-<lb/>
nächst machen wir den Versuch, sie in Einem Gliede, also als viel-<lb/>
faches Element darzustellen. Es sei daher<lb/>
<hi rendition="#c"><hi rendition="#fr">a</hi>&#x03B1; + <hi rendition="#fr">b</hi>&#x03B2; + ..... = x&#x03C3;</hi><lb/>
gesetzt, wo &#x03C3; ein Element, x sein Gewicht bezeichnet; da das Ge-<lb/>
sammtgewicht auf beiden Seiten gleich sein muss, so erhalten wir<lb/>
sogleich<lb/>
<hi rendition="#c">x = <hi rendition="#fr">a + b</hi> + .....</hi><lb/>
und wir haben nur noch &#x03C3; so zu bestimmen, dass die Gesammt-<lb/>
Abweichung von irgend einem Elemente &#x03C1; auf beiden Seiten gleich<lb/>
ist und erhalten<lb/>
<hi rendition="#c"><hi rendition="#fr">a</hi> [&#x03C1;&#x03B1;] + <hi rendition="#fr">b</hi> [&#x03C1;&#x03B2;] + ..... = (<hi rendition="#fr">a + b</hi> + ....) [&#x03C1;&#x03C3;],</hi><lb/>
d. h.<lb/>
<formula/> wodurch &#x03C3; bestimmt ist, sobald <hi rendition="#fr">a + b</hi> + .... einen geltenden Werth<lb/>
hat, d. h.<lb/>
<cit><quote>&#x201E;Eine Elementargrösse, deren Gewicht nicht null ist, lässt<lb/>
sich als ein mit gleichem Gewichte behaftetes Element dar-<lb/>
<pb n="138" facs="#f0174"/>
<fw type="header" place="top">Add. u. Subtr. der Elementargrössen erster St. § 99</fw><lb/>
stellen, und zwar ist die Abweichung dieses Elementes von<lb/>
einem Elemente &#x03C1; gleich der durch das Gewicht dividirten<lb/>
Abweichung der Elementargrösse von demselben Elemente.&#x201C;</quote></cit><lb/>
Setzt man übrigens in jener Gleichung, welche für jedes Element<lb/>
&#x03C1; gilt, dies Element mit &#x03C3; identisch, so hat man, weil [&#x03C3;&#x03C3;] null<lb/>
ist, mit Weglassung des Divisors die Gleichung<lb/>
<hi rendition="#c">0 = <hi rendition="#fr">a</hi> [&#x03C3;&#x03B1;] + <hi rendition="#fr">b</hi> [&#x03C3;&#x03B2;] + ....,</hi><lb/>
d. h. die Gesammtabweichung einer Vielfachensumme von Elemen-<lb/>
ten von dem Summenelement (&#x03C3;) ist gleich null.</p><lb/>
<p>§ 99. Ist das Gewicht der Elementargrösse null, so haben<lb/>
wir schon gezeigt, dass dann die Abweichungen der Elementar-<lb/>
grösse von je zwei Elementen gleich gross sind; ist diese Abwei-<lb/>
chung daher in Bezug auf irgend ein Element null, so ist sie es<lb/>
auch in Bezug auf jedes andere, und jene Elementargrösse kann<lb/>
dann einem beliebigen Elemente mit dem Gewichte null gleichge-<lb/>
setzt werden, wie dies auch die Formel des vorigen § schon dar-<lb/>
legt, oder sie kann selbst gleich null gesetzt werden. Ist aber die<lb/>
Abweichung einer solchen Elementargrösse (deren Gewicht null<lb/>
ist) von irgend einem Elemente gleich einer Strecke von geltender<lb/>
Grösse, so ist auch die Abweichung derselben von jedem andern<lb/>
Elemente derselben Strecke gleich, und diese Strecke, welche jene<lb/>
konstante Abweichung misst, repräsentirt daher jene Elementar-<lb/>
grösse vollständig, so dass zu gleichen Elementargrössen, deren<lb/>
Gewichte null sind, auch gleiche Abweichungswerthe und umge-<lb/>
kehrt gehören. Werden nun solche Elementargrössen zu einander<lb/>
addirt oder mit Zahlengrössen multiplicirt, so geht der Abwei-<lb/>
chungswerth des Resultates aus denen jener Elementargrössen durch<lb/>
dieselbe Addition oder Multiplikation hervor, es tritt also zwischen<lb/>
solchen Elementargrössen und ihren Abweichungswerthen weder<lb/>
an sich, d. h. in ihrem Begriffsumfange, noch in ihren Verknüpfun-<lb/>
gen, irgend ein Unterschied hervor, und wir sind somit berechtigt,<lb/>
jene Elementargrösse und ihren Abweichungswerth als gleich zu<lb/>
definiren, ja wir sind dazu gezwungen, wenn wir nicht durch un-<lb/>
nütze Unterscheidungen den Gegenstand verwirren wollen. Wir<lb/>
setzen daher eine Elementargrösse, deren Gewicht null ist, derje-<lb/>
nigen konstanten Strecke gleich, um welche jene Grösse von be-<lb/>
liebigen Elementen abweicht, oder wir verstehen unter der Abwei-<lb/>
<pb n="139" facs="#f0175"/>
<fw type="header" place="top">§ 99 Einfachste Darstellung dieser Grösse.</fw><lb/>
chung einer Strecke von einem Element jene Strecke selbst, und<lb/>
die Strecke erscheint als eine besondere Art von Elementargrössen.<lb/>
Um dies noch anschaulicher zu übersehen, können wir zunächst<lb/>
nachweisen, dass sich jede Elementargrösse, deren Gewicht null<lb/>
ist, als Differenz zweier Elemente (&#x03B2;&#x2014;&#x03B1;) darstellen lässt, deren<lb/>
eins (&#x03B1;) willkührlich ist. In der That da das Gesammtgewicht<lb/>
dieser Differenz gleichfalls null ist, so kommt es nur darauf an,<lb/>
dass in Bezug auf irgend ein Element (&#x03C1;) die Abweichungen gleich<lb/>
sind. &#x2014; Die Abweichung jener Differenz von &#x03C1; ist [&#x03C1;&#x03B2;] &#x2014; [&#x03C1;&#x03B1;],<lb/>
d. h. sie ist gleich [&#x03B1;&#x03B2;], und dadurch ist nicht blos das Element<lb/>
&#x03B2; bestimmt, wenn &#x03B1; gegeben ist, sondern auch die konstante Ab-<lb/>
weichung der gegebenen Elementargrösse selbst gefunden, und es<lb/>
folgt daraus ferner, dass<lb/>
<hi rendition="#c">[&#x03B1;&#x03B2;] = &#x03B2;-&#x03B1;</hi><lb/>
ist. Beide stellen also nur verschiedene Bezeichnungen dar, und<lb/>
da die erstere willkührlich, die letztere nothwendig ist, so werden<lb/>
wir von jetzt an am liebsten jene von Anfang an nur als vorläufig<lb/>
dargestellte Bezeichnung gegen die letzte fallen lassen, und also<lb/>
künftig eine Strecke, welche, wenn &#x03B1; als ihr Anfangselement ge-<lb/>
setzt wird, &#x03B2; zum Endelement hat, mit &#x03B2;&#x2014;&#x03B1; bezeichnen<note place="foot" n="*)">Es ist hier noch zu erwähnen, dass die Formel des vorigen § für diesen<lb/>
Fall die Elementargrösse als unendlich entferntes Element mit dem Gewichte<lb/>
null darstellt, falls man nämlich die Division mit null gelten lassen will; aber die<lb/>
bestimmte Bedeutung dieses Ausdrucks tritt eben erst durch die hier gegebene<lb/>
Darstellung an&#x2019;s Licht.</note>. Fas-<lb/>
sen wir das Ergebniss beider Paragraphen zusammen, so zeigt sich,<lb/>
<cit><quote>&#x201E;dass eine Elementargrösse erster Stufe, denn so bezeichnen<lb/>
wir die bisher behandelte Elementargrösse im Gegensatz ge-<lb/>
gen die später zu behandelnden, sich, wenn ihr Gewicht einen<lb/>
geltenden Werth hat, als vielfaches Element, wenn ihr Ge-<lb/>
wicht null ist, als Strecke darstellen lässt, und zwar erhält<lb/>
man jedesmal diesen Werth, indem man die Gewichte gleich<lb/>
setzt, und die Abweichungen von irgend einem Elemente, wo-<lb/>
bei die Abweichung einer Strecke von einem Elemente jener<lb/>
Strecke selbst gleich gesetzt, und das Gewicht einer Strecke<lb/>
null gesetzt wird.&#x201C;</quote></cit></p><lb/>
<pb n="140" facs="#f0176"/>
<fw type="header" place="top">Add. u. Subtr. der Elementargrössen erster St. § 100&#x2014;101</fw><lb/>
<p>§ 100. Da nach dem vorigen § die Strecke als eine beson-<lb/>
dere Gattung von Elementargrössen erster Stufe erschien, so lässt<lb/>
sich die Summe einer Strecke und eines einfachen oder vielfachen<lb/>
Elementes gleichfalls als Elementargrösse auffassen, und den Be-<lb/>
griff dieser Summe, der durch das Frühere schon bestimmt ist,<lb/>
wollen wir nun näher vor Augen rücken. Suchen wir zuerst die<lb/>
Summe (&#x03B1; + p) eines Elementes &#x03B1; und einer Strecke p, so muss,<lb/>
da das Gewicht dieser Summe 1 ist, dieselbe wieder gleich einem<lb/>
einfachen Elemente &#x03B2; gesetzt werden. Man hat dann aus der<lb/>
Gleichung<lb/>
<hi rendition="#c">&#x03B1; + p = &#x03B2;</hi><lb/>
die neue Gleichung<lb/>
<hi rendition="#c">&#x03B2; &#x2014; &#x03B1; = p,</hi><lb/>
d. h. &#x03B1; + p bedeutet das Element &#x03B2;, in welches &#x03B1; übergeht, wenn<lb/>
es sich um p ändert, oder dessen Abweichung von &#x03B1; gleich p ist.<lb/>
Betrachten wir die Summe eines vielfachen Elementes m&#x03B1; und ei-<lb/>
ner Strecke p, so haben wir, da das Gewicht der Summe m ist,<lb/>
die Gleichung<lb/>
<hi rendition="#c">m&#x03B1; + p = m&#x03B2;</hi><lb/>
und daraus<lb/>
<hi rendition="#c">m(&#x03B2;&#x2014;&#x03B1;) = p, oder &#x03B2;&#x2014;&#x03B1;=<formula notation="TeX">\frac {p}{m}</formula>,</hi><lb/>
d. h. m&#x03B1; + p bedeutet das mfache eines Elementes &#x03B2;, dessen Ab-<lb/>
weichung von &#x03B1; der mte Theil der Strecke p ist. Oder fassen wir<lb/>
beides zusammen und drücken es auf allgemeinere Weise aus, in-<lb/>
dem wir zugleich bedenken, dass, wenn &#x03B2; von &#x03B1; um <formula notation="TeX">\frac {p}{m}</formula> abweicht,<lb/>
dann m&#x03B2; von &#x03B1; um p abweiche, so ergiebt sich,<lb/>
<cit><quote>&#x201E;dass die Summe einer Elementargrösse von geltendem Ge-<lb/>
wichtswerthe und einer Strecke eine Elementargrösse ist, wel-<lb/>
che mit der ersteren gleiches Gewicht hat, und von dem Ele-<lb/>
mente der ersteren um die hinzuaddirte Strecke abweicht.&#x201C;</quote></cit></p><lb/>
<p>§ 101. Wollen wir die in diesem Kapitel gewonnenen Resul-<lb/>
tate auf die Geometrie anwenden, so haben wir nur statt der Ele-<lb/>
mente uns Punkte vorzustellen; und behalten wir dann die übrigen<lb/>
Benennungen, welche in diesem Kapitel eingeführt wurden, nament-<lb/>
lich die Benennungen &#x201E;Gewicht, Abweichung, Elementargrösse&#x201C;<lb/>
<pb n="141" facs="#f0177"/>
<fw type="header" place="top">§ 102 Geometrische Sätze über die Mitte.</fw><lb/>
hier in derselben Bedeutung bei, so erhalten wir auch dieselben<lb/>
Sätze, von denen wir jedoch die interessantesten in anschauliche-<lb/>
rer Form darlegen wollen. Stellt man sich zunächst n Punkte<lb/>
&#x03B1;<hi rendition="#sub">1</hi> ... &#x03B1;<hi rendition="#sub">n</hi> vor, so lässt sich stets ein Punkt &#x03C3; finden, dessen Ab-<lb/>
weichung von jedem beliebigen Punkte &#x03C1; der n-te Theil ist von<lb/>
der Gesammt-Abweichung jener n Punkte von demselben Punkte &#x03C1;,<lb/>
und dieser Punkt ist durch eine solche Gleichung<lb/>
<formula/> vollkommen bestimmt. Dieser Punkt ist es, welchen man den<lb/>
Punkt der mittleren Entfernung zwischen jenen n Punkten zu nen-<lb/>
nen pflegt, den ich aber kürzer als deren Mitte bezeichnet habe<lb/>
(vergl. § 24). Drücken wir nun den obigen Satz geometrischer<lb/>
aus, so können wir sagen:</p><lb/>
<p>&#x201E;Zieht man von einem veränderlichen Punkte &#x03C1; die Strecken<lb/>
nach n festen Punkten, so geht die von &#x03C1; aus mit der Summe die-<lb/>
ser Strecken gezogene Parallele durch einen festen Punkt &#x03C3;, wel-<lb/>
cher die Mitte zwischen jenen n Punkten heisst, und dessen Ent-<lb/>
fernung von &#x03C1; der n-te Theil jener Summe ist.&#x201C; Oder wenn wir<lb/>
auch den Begriff der Summe vermeiden wollen &#x201E;Zieht man von<lb/>
einem veränderlichen Punkte &#x03C1; die Strecken nach n festen Punk-<lb/>
ten, und legt diese Strecken, ohne ihre Richtung und Länge zu än-<lb/>
dern, stetig, d. h. so an einander, dass der Endpunkt einer jeden<lb/>
Strecke jedesmal der Anfangspunkt der nächstfolgenden wird, und<lb/>
macht &#x03C1; zum Anfangspunkt der ersten, so geht die Linie, welche<lb/>
die so gebildete Figur schliesst, durch einen festen Punkt &#x03C3;, wel-<lb/>
cher die Mitte der n Punkte ist, und von der schliessenden Seite<lb/>
nach dem Punkte &#x03C1; zu den n-ten Theil abschneidet.&#x201C; Hieraus er-<lb/>
giebt sich eine höchst einfache Konstruktion der Mitte, und zu-<lb/>
gleich das Gesetz, dass die Strecken, welche von der Mitte nach<lb/>
den n Punkten gezogen werden, stetig an einander gelegt eine ge-<lb/>
schlossene Figur geben, oder dass sie den Seiten einer geschlos-<lb/>
senen Figur gleich und parallel sind.</p><lb/>
<p>§ 102. Es ist klar, wie die im vorigen § aufgestellten Gesetze<lb/>
auch noch gelten, wenn sich mehrere der festen Punkte vereini-<lb/>
gen, wenn man dann nur die Anzahl derselben festhält, und auch<lb/>
dann noch, wenn man diese Punkte mit beliebigen positiven oder<lb/>
<pb n="142" facs="#f0178"/>
<fw type="header" place="top">Add. u. Subtr. der Elementargrössen erster St. § 102</fw><lb/>
negativen Zahlengrössen, welche wir auch hier Gewichte nennen<lb/>
können, multiplicirt denkt, so lange nur die Summe der Gewichte<lb/>
einen geltenden Werth hat; nennen wir dann wieder die Gesammt-<lb/>
heit der so mit Gewichten behafteten Punkte einen Punktverein,<lb/>
so können wir den Satz aussprechen: &#x201E;Wenn man von einem ver-<lb/>
änderlichen Punkte &#x03C1; nach den Punkten eines festen Punktvereins<lb/>
Strecken zieht, diese Strecken, ohne ihre Richtung zu ändern, mit<lb/>
den zugehörigen Gewichten multiplicirt, und die so gewonnenen<lb/>
Strecken von &#x03C1; aus stetig an einander legt, so geht die die Figur<lb/>
schliessende Seite durch einen festen Punkt &#x03C3;, welcher die Mitte<lb/>
jenes Punktvereins ist, und dessen Entfernung von &#x03C1; so oft in der<lb/>
schliessenden Seite enthalten ist, als das Gesammtgewicht beträgt.&#x201C;<lb/>
Ist das Gesammtgewicht null, so fällt, wie sich aus der Formel<lb/>
<formula/> ergiebt, der Punkt &#x03C3; ins Unendliche, und die schliessende Seite<lb/>
geht dann durch denselben unendlich entfernten Punkt, d. h. hat<lb/>
eine konstante Richtung. Dies ergiebt sich noch einfacher und<lb/>
zugleich bestimmter aus den Sätzen, die wir für den Fall, dass das<lb/>
Gesammtgewicht null ist, oben aufgestellt hatten, und es folgt dar-<lb/>
aus zugleich, dass diese schliessende Seite zugleich eine konstante<lb/>
Länge hat. Es erscheint also als Mitte des Punktvereins, wenn<lb/>
das Gesammtgewicht null ist, ein unendlich entfernter Punkt, oder<lb/>
was dasselbe ist eine konstante Richtung, also nicht ein (endlich<lb/>
liegender) Mittelpunkt, sondern eine Mittelaxe. Da dieser Fall ein<lb/>
besonderes Interesse darbietet, so sprechen wir ihn noch einmal<lb/>
mit mögstlichster Vermeidung aller Kunstausdrücke aus:</p><lb/>
<p>&#x201E;Zieht man von einem veränderlichen Punkte &#x03C1; die Strecken<lb/>
nach einer Reihe fester Punkte, zu welchen eine Reihe von Zah-<lb/>
lengrössen, deren Summe null ist, gehört, und man legt diese<lb/>
Strecken, nachdem man sie, ohne ihre Richtung zu verändern, mit<lb/>
den zugehörigen Zahlen multiplicirt hat, stetig an einander, so hat<lb/>
die schliessende Seite konstante Richtung und Länge, und kann die<lb/>
Axe jenes Punktvereins genannt werden <note place="foot" n="*)">Sollten die Resultate dieses § in rein geometrische Form gekleidet wer-<lb/>
den, so müsste man statt der Gewichte parallele Strecken nehmen, deren Grös-<lb/>
sen das Verhältniss der Gewichte darstellten.</note>.</p><lb/>
<pb n="143" facs="#f0179"/>
<fw type="header" place="top">§ 103 Mitte eines Punktvereins. &#x2014; Schwerpunkt.</fw><lb/>
<p>§ 103. In Bezug auf die Statik stellen wir sogleich das Haupt-<lb/>
gesetz auf, nämlich<lb/>
<cit><quote>&#x201E;Wenn die Punkte eines Vereins von parallelen Kräften gezo-<lb/>
gen werden, welche den Gewichten jener Punkte proportional,<lb/>
aber von veränderlicher Richtung sind, so ist das Gesammt-<lb/>
moment jener Kräfte in Bezug auf die Mitte jenes Vereins null,<lb/>
in Bezug auf jeden andern Punkt gleich dem Moment der an<lb/>
der Mitte angebrachten Gesammtkraft.&#x201C;</quote></cit></p><lb/>
<p>Der Beweis ist höchst einfach, ist nämlich &#x03C3; die Mitte des Ver-<lb/>
eins <hi rendition="#fr">a</hi>&#x03B1;, <hi rendition="#fr">b</hi>&#x03B2;, ...., und sind <hi rendition="#fr">a</hi>p, <hi rendition="#fr">b</hi>p, ... die Kräfte, durch welche<lb/>
die Punkte &#x03B1;, &#x03B2; etc. gezogen werden, so hat man das Gesammt-<lb/>
moment in Bezug auf &#x03C3; gleich<lb/>
<cit><quote><hi rendition="#fr">a</hi>[&#x03C3;&#x03B1;] . p + <hi rendition="#fr">b</hi> [&#x03C3;&#x03B2;] . p .....<lb/>
= (<hi rendition="#fr">a</hi>[&#x03C3;&#x03B1;] + <hi rendition="#fr">b</hi> [&#x03C3;&#x03B2;] + ....) . p = o,</quote></cit><lb/>
da der erste Faktor nach dem vorigen § null ist. Für jeden an-<lb/>
dern Punkt &#x03C1; hat man das Moment gleich<lb/>
<hi rendition="#c">(<hi rendition="#fr">a</hi>[&#x03C1;&#x03B1;] + <hi rendition="#fr">b</hi>[&#x03C1;&#x03B2;] + ....) . p,</hi><lb/>
und da der erste Faktor gleich (<hi rendition="#fr">a + b</hi> + ...) [&#x03C1;&#x03C3;] ist, gleich<lb/>
<hi rendition="#c">[&#x03C1;&#x03C3;] . (<hi rendition="#fr">a + b</hi> + ...) . p,</hi><lb/>
d. h. gleich dem Moment der an &#x03C3; angebrachten Gesammtkraft.<lb/>
Es ist bekannt genug, dass von der ersteren Eigenschaft die Mitte,<lb/>
wenn die Gewichte als physische Gewichte aufgefasst werden, der<lb/>
Schwerpunkt heisst. Da die physischen Gewichte immer als po-<lb/>
sitiv erscheinen, so hat der zweite Fall hier keine direkte Anwen-<lb/>
dung. Denkt man sich aber einen in eine Flüssigkeit getauchten<lb/>
Körper, welcher von dieser Flüssigkeit rings umgeben ist, und<lb/>
rechnet man die Kraft, mit welcher jedes Theilchen durch sein<lb/>
physisches Gewicht nach unten, und die, mit welcher es durch den<lb/>
Druck der Flüssigkeit (welcher dem physischen Gewichte der ver-<lb/>
drängten Flüssigkeit gleich ist) nach oben getrieben wird, zusam-<lb/>
men, und betrachtet die Gesammtkraft als mathematisches Gewicht<lb/>
des betreffenden Theilchens, so hat man ebenso wohl positive als<lb/>
negative Gewichte. Wenn ins Besondere der Körper in der Flüssig-<lb/>
keit schwebt, so ist die Summe jener Gewichte null, und statt des<lb/>
mit einem Gewicht behafteten Schwerpunktes tritt nun eine be-<lb/>
stimmte Strecke als Summe des Punktvereines auf, welchen der in<lb/>
der Flüssigkeit schwebende Körper darstellt. Diese Strecke kann<lb/>
<pb n="146" facs="#f0180"/>
<fw type="header" place="top">Add. u. Subtr. der Elementargrössen erster St. § 104</fw><lb/>
ins Besondere null werden; dann schwebt der Körper in jeder Lage<lb/>
im Gleichgewicht; hingegen in jedem andern Falle bestimmt die<lb/>
Richtung der Strecke die Axe, welche die senkrechte Lage annehmen<lb/>
muss, wenn der in der Flüssigkeit schwebende Körper im Gleich-<lb/>
gewichte sein soll. Wie die Richtung und Länge dieser Strecke,<lb/>
welche für die Statik, wie wir im nächsten § zeigen werden, eine<lb/>
bestimmte und einfache Bedeutung hat, gefunden werden könne,<lb/>
ergiebt sich sogleich aus dem folgenden Satze, welcher eine un-<lb/>
mittelbare Folgerung aus dem Begriffe der Summe mehrer Elemen-<lb/>
targrössen ist, nämlich aus dem Satze:</p><lb/>
<cit><quote>&#x201E;Wenn ein Körper aus mehreren einzelnen Körpern zusam-<lb/>
mengefügt ist, so findet man aus den Schwerpunkten und den<lb/>
Gewichten der einzelnen Körper den Schwerpunkt und das<lb/>
Gewicht des Ganzen, oder die Strecke, welche beides vertritt,<lb/>
indem man die Summe aus den mit den betreffenden Gewich-<lb/>
ten behafteten Schwerpunkten nimmt.&#x201C;</quote></cit><lb/>
<p>In unserm Falle ist der Schwerpunkt des Körpers an sich und<lb/>
der des verdrängten Wassers zu nehmen und beide mit den betref-<lb/>
fenden Gewichten, welche entgegengesetzt bezeichnet sind, zu mul-<lb/>
tipliciren; und da für den Fall, dass der Körper schwebt in der<lb/>
Flüssigkeit, die Gewichte gleich sind, so erhält man als Summe<lb/>
dies Gewicht multiplicirt mit der gegenseitigen Abweichung beider<lb/>
Schwerpunkte, die Axe geht also durch beide Schwerpunkte und<lb/>
ist null, wenn dieselben zusammenfallen.</p><lb/>
<p>§ 104. Eine ungleich wichtigere Anwendung des letzten Fal-<lb/>
les, in welchem statt des Summenpunktes eine Axe erscheint, ist<lb/>
die auf den Magnetismus. <hi rendition="#g">Gauss</hi> hat gezeigt<note place="foot" n="*)">in seiner Abhandlung &#x201E;<hi rendition="#i">Intensitas vis magneticae.</hi>&#x201C;</note>, dass die magne-<lb/>
tischen Intensitäten innerhalb eines magnetischen Körpers allemal<lb/>
zur Summe null geben. Denkt man sich diese Intensitäten den<lb/>
zugehörigen Punkten (oder Theilchen) als mathematische Gewichte<lb/>
beigelegt, so wird die Summe des so gebildeten Punktvereins eine<lb/>
Strecke von bestimmter Richtung und Länge sein. Um die Be-<lb/>
deutung dieser Strecke für die Theorie des Magnetismus kennen zu<lb/>
lernen, denken wir uns eine magnetische Kraft, welche, wie etwa<lb/>
der Erdmagnetismus, oder die Kraft eines entfernten Magneten, die<lb/>
<pb n="145" facs="#f0181"/>
<fw type="header" place="top">§ 104 Magnetische Axe.</fw><lb/>
einzelnen Punkte in parallelen Richtungen den magnetischen Inten-<lb/>
sitäten proportional forttreibt, so ist das Moment dieser Kräfte in<lb/>
Bezug auf irgend einen Punkt &#x03C1; gleich<lb/>
<hi rendition="#c"><hi rendition="#fr">a</hi> [&#x03C1;&#x03B1;] . p + <hi rendition="#fr">b</hi> [&#x03C1;&#x03B2;] . p + ....</hi><lb/>
wenn <hi rendition="#fr">a</hi>p, <hi rendition="#fr">b</hi>p, die den magnetischen Intensitäten <hi rendition="#fr">a, b,</hi> .... propor-<lb/>
tionalen auf die Punkte &#x03B1;, &#x03B2;, .... wirkenden Kräfte sind; es ver-<lb/>
wandelt sich aber jener Ausdruck, wenn man den gemeinschaft-<lb/>
lichen Faktor p ausserhalb einer Klammer setzt, und bedenkt, dass<lb/>
dann die von der Klammer eingeschlossene Grösse jener konstan-<lb/>
ten Strecke, welche die Summe des Punktvereins darstellt, und von<lb/>
uns mit a bezeichnet werden soll, gleich ist, in<lb/>
<hi rendition="#c">a . p,</hi><lb/>
d. h. das Moment jener Kräfte ist in Bezug auf je zwei Punkte<lb/>
gleich gross, nämlich, wenn wir a die magnetische Axe, und p die<lb/>
einwirkende magnetische Kraft (wie sie auf einen Punkt von der<lb/>
zur Einheit genommenen Intensität wirkt) nennen, gleich dem äus-<lb/>
seren Produkt der magnetischen Axe in die einwirkende magnetische<lb/>
Kraft. Gleichgewicht ist also vorhanden, wenn dies Produkt null<lb/>
ist, d. h. die magnetische Axe in der Richtung der einwirkenden<lb/>
Kraft liegt. Der Begriff der magnetischen Axe, wie ich ihn hier<lb/>
dargestellt habe, ist von dem sonst gangbaren nur dadurch verschie-<lb/>
den, dass sie hier als eine Strecke von bestimmter Richtung und<lb/>
Länge dargestellt ist, während man sonst nur die Richtung aufzu-<lb/>
fassen pflegt. Die Gründe, warum ich diesen Begriff modificirt<lb/>
habe, ohne die Benennung zu ändern, ergeben sich leicht, da einer-<lb/>
seits die Wissenschaft die Verknüpfung der Richtung und Länge<lb/>
jener Strecke zu einem Begriffe fordert, und andrerseits aus dem,<lb/>
was man über die magnetische Axe aussagt, jedesmal sogleich her-<lb/>
vorgeht, ob die Länge in den Begriff mit aufgenommen ist, oder<lb/>
nicht, so dass also keine Verwechselung möglich ist. Dass man<lb/>
bisher in der Theorie des Magnetismus beides stets gesondert be-<lb/>
trachtet hat, liegt nur darin, weil die Einheit von Richtung und<lb/>
Länge, wie wir sie in dem Begriffe der Strecke aufgefasst haben,<lb/>
bisher in der Geometrie keine Stelle fand. Uebrigens beweist schon<lb/>
die ausserordentliche Einfachheit, in welcher vermöge dieses Be-<lb/>
griffes und der durch unsere Wissenschaft gebotenen Verknüpfung<lb/>
<fw type="sig" place="bottom">10</fw><lb/>
<pb n="146" facs="#f0182"/>
<fw type="header" place="top">Add. u. Subtr. der Elementargrössen erster St. § 105</fw><lb/>
das magnetische Moment sich darstellt, die Unentbehrlichkeit un-<lb/>
serer Analyse für die Theorie des Magnetismus hinlänglich.</p><lb/>
<p><hi rendition="#g">Anmerkung.</hi> Wir sind hier zu dem ersten und einzigen<lb/>
Punkte gelangt, in welchem unsere Wissenschaft an schon ander-<lb/>
weitig bekanntes heranstreift. Nämlich in dem barycentrischen<lb/>
Kalkül von Möbius wird gleichfalls eine Addition einfacher und<lb/>
vielfacher Punkte dargelegt, zwar zunächst nur als eine kürzere<lb/>
Schreibart, aber doch mit derselben Rechnungsmethode, wie wir<lb/>
sie in den ersten Paragraphen dieses Kapitels, wenn gleich in grös-<lb/>
serer Allgemeinheit, dargelegt haben. Was jedoch dort gänzlich<lb/>
fehlt, ist die Auffassung der Summe als Einer Grösse für den Fall,<lb/>
dass die Gewichte zusammen null betragen. Was den scharfsinni-<lb/>
gen Verfasser jenes Werkes daran hinderte, diese Summe als Strecke<lb/>
von konstanter Länge und Richtung aufzufassen, ist ohne Zweifel<lb/>
die Ungewohntheit, Länge und Richtung in Einem Begriffe zusam-<lb/>
menzufassen. Wäre jene Summe dort als Strecke fixirt, so wäre<lb/>
daraus der Begriff der Addition und Subtraktion der Strecken, wie<lb/>
wir ihn in § 1 dargestellt haben, für die Geometrie harvorgegangen;<lb/>
und unsere Wissenschaft hätte einen zweiten Berührungspunkt mit<lb/>
jenem Werke gefunden; auch würde dann der barycentrische Kal-<lb/>
kül selbst eine viel freiere und allgemeinere Behandlung gewonnen<lb/>
haben.</p><lb/>
<p>§ 105. Es scheint mir hier der geeignetste Ort, um die An-<lb/>
wendung unserer Wissenschaft auf die Differenzialrechnung wenig-<lb/>
stens anzudeuten. Um zu einer solchen Anwendung zu gelangen,<lb/>
müssen wir die durch unsere Wissenschaft gewonnenen Grössen<lb/>
als Funktionen darstellen. Dies geschieht am einfachsten, wenn<lb/>
die unabhängige Veränderliche als Zahlengrösse gesetzt wird, etwa<lb/>
gleich t. Dann wird sich jede Grösse P in der Form<lb/>
<hi rendition="#c">P = A + Bt<hi rendition="#sup">1</hi> + Ct<hi rendition="#sup">2</hi> + .....,</hi><lb/>
oder noch allgemeiner in der Form<lb/>
<hi rendition="#c">P = A<hi rendition="#sub">m</hi>t<hi rendition="#sup">m</hi> + A<hi rendition="#sub">n</hi>t<hi rendition="#sup">n</hi> + ....</hi><lb/>
darstellen lassen, wo A, B, C .... oder A<hi rendition="#sub">m</hi>, A<hi rendition="#sub">n</hi>, .... nothwendig<lb/>
Grössen von derselben Stufe sind wie P, und als unabhängig von t<lb/>
gedacht werden müssen. Setzen wir dann diesen Ausdruck als<lb/>
Funktion von t gleich f(t), also<lb/>
<hi rendition="#c">P = f(t),</hi><lb/>
<pb n="147" facs="#f0183"/>
<fw type="header" place="top">§ 105 Anwendung auf die Differenzialrechnung.</fw><lb/>
und setzen wir ferner<lb/>
<hi rendition="#c">dP = f(t+dt) &#x2014; f(t),</hi><lb/>
so erhalten wir im allgemeinen Falle<lb/>
<hi rendition="#c"><formula notation="TeX">\frac {dP}{dt}</formula> = mA<hi rendition="#sub">m</hi>t<hi rendition="#sup">m&#x2014;1</hi> + nA<hi rendition="#sub">n</hi>t<hi rendition="#sup">n&#x2014;1</hi> + ....</hi></p><lb/>
<p>Als der einfachste Fall erscheint hier der, dass P, also auch<lb/>
A<hi rendition="#sub">m</hi>, A<hi rendition="#sub">n</hi> .... Elementargrössen erster Stufe sind. Nimmt man dann<lb/>
ins Besondere an, dass P ein konstantes Gewicht habe, so wird es<lb/>
sich, wenn man die Grössen jetzt als Grössen erster Stufe mit<lb/>
kleinen Buchstaben bezeichnet, in der Form darstellen lassen<lb/>
<hi rendition="#c">p = a + b<hi rendition="#sub">m</hi>t<hi rendition="#sup">m</hi> + b<hi rendition="#sub">n</hi>t<hi rendition="#sup">n</hi> ....,</hi><lb/>
wo b<hi rendition="#sub">m</hi>, b<hi rendition="#sub">n</hi>, ... Strecken darstellen, a und p also Elementargrössen<lb/>
von gleichem Gewichte. Dann erhält man<lb/>
<hi rendition="#c"><formula notation="TeX">\frac {dp}{dt}</formula> = mb<hi rendition="#sub">m</hi>t<hi rendition="#sup">m&#x2014;1</hi> + nb<hi rendition="#sub">n</hi>t<hi rendition="#sup">n&#x2014;1</hi> + ....</hi><lb/>
und <formula notation="TeX">\frac {dp}{dt}</formula> stellt also eine Strecke dar. Man übersieht leicht, dass,<lb/>
wenn p den Ort eines Punktes in der Zeit t darstellt, dann <formula notation="TeX">\frac {dp}{dt}</formula> die<lb/>
Geschwindigkeit desselben ihrer Grösse und Richtung nach, und<lb/>
<formula notation="TeX">\frac{d^2 p}{dt^2}</formula> seine Beschleunigung auf dieselbe Weise darstellt. Durch die<lb/>
Einführung dieser Betrachtungsweise in die Mechanik gelangt man<lb/>
mit Anwendung unserer Analyse auf&#x2019;s Leichteste zu der Lösung<lb/>
mancher Probleme, die sonst als verwickelt erscheinen; doch würde<lb/>
mich die weitere Verfolgung dieses Gegenstandes zu weit von mei-<lb/>
nem Ziele abführen.</p></div><lb/>
<milestone unit="section" rendition="#hr"/><lb/>
<div n="2"><head><hi rendition="#b">Zweites Kapitel.</hi><lb/>
<hi rendition="#g">Aeussere Multiplikation, Division und Abschattung der<lb/>
Elementargrössen.</hi></head><lb/>
<p>§ 106. Der Begriff der Abweichung, wie wir ihn der Ent-<lb/>
wickelung des vorigen Kapitels zu Grunde legten, enthält dem Keime<lb/>
nach den Begriff des Produktes zweier Elementargrössen in sich.<lb/>
<fw type="sig" place="bottom">10 *</fw><lb/>
<pb n="148" facs="#f0184"/>
<fw type="header" place="top">Multiplikation der Elementargrössen. § 106</fw><lb/>
Wir verstanden dort unter der Abweichung eines Elementes &#x03B1; von<lb/>
einem andern Elemente &#x03C1; die Strecke, welche von &#x03C1; nach &#x03B1; ge-<lb/>
führt werden kann, und bezeichneten dieselbe mit [&#x03C1;&#x03B1;]; ebenso<lb/>
verstanden wir unter der Abweichung eines Elementarvereines von<lb/>
einem Elemente &#x03C1; die Vielfachensumme aus den Abweichungen<lb/>
seiner Elemente von demselben Elemente &#x03C1;, wenn man als Koeffi-<lb/>
cienten dieser Vielfachensumme die den betreffenden Elementen<lb/>
zugehörigen Zahlengrössen (Gewichte) nimmt. Wir bestimmten dar-<lb/>
auf die einem Elementarverein entsprechende Elementargrösse so,<lb/>
dass sie statt desselben gesetzt werden konnte, sobald es sich nur<lb/>
um die Abweichung handelte, und setzten eben die Gleichheit der<lb/>
Abweichungen als einzige Bedingung für die Gleichheit der Elemen-<lb/>
targrössen; daraus ergab sich dann, dass die einem Elementarver-<lb/>
eine zugehörige Elementargrösse wiederum die mit den zugehörigen<lb/>
Gewichten als Koefficienten versehene Vielfachensumme der Ele-<lb/>
mente sei, also die entsprechende Vielfachensumme der Elemente,<lb/>
wie die Gesammt-Abweichung jenes Vereins eine Vielfachensumme<lb/>
aus den Abweichungen der Elemente war. Bezeichnen wir daher<lb/>
gleichfalls die Abweichung einer Elementargrösse a von einem Ele-<lb/>
mente &#x03C1; mit [&#x03C1;a], so haben wir<lb/>
<hi rendition="#c">[&#x03C1; (<hi rendition="#fr">a</hi>&#x03B1; + <hi rendition="#fr">b</hi>&#x03B2; + ...)] = <hi rendition="#fr">a</hi> [&#x03C1;&#x03B1;] + <hi rendition="#fr">b</hi> [&#x03C1;&#x03B2;] + ...;</hi><lb/>
und so auch, da die Gesammtabweichung eines Elementarvereins<lb/>
die Summe ist aus den Abweichungen ihrer Theile,<lb/>
<hi rendition="#c">[&#x03C1; (a + b + c + ...)] = [&#x03C1;a] + [&#x03C1;b] + ...,</hi><lb/>
wenn a, b, ... beliebige Elementargrössen vorstellen. Späterhin<lb/>
hatten wir das Produkt einer Zahlengrösse in eine Elementargrösse,<lb/>
d. h. in eine Vielfachensumme von Elementen als eine Vielfachen-<lb/>
summe definirt, welche aus der ersteren durch Multiplikation ihrer<lb/>
Koefficienten mit jener Zahlengrösse hervorgeht, und daraus folgt<lb/>
nun, dass man die Abweichung einer m-fachen Elementargrösse<lb/>
findet, wenn man die der einfachen mit m multiplicirt, also dass<lb/>
<hi rendition="#c">[&#x03C1; (ma)] = m [&#x03C1;a]</hi><lb/>
ist<note place="foot" n="*)">Hieraus ergiebt sich übrigens, dass man in der ersten Gleichung dieses<lb/>
Paragraphen auch statt der Elemente &#x03B1;, &#x03B2;, ... die Elementargrössen a, b, ... ein-<lb/>
führen könnte.</note>. Kurz es zeigt sich, dass die multiplikative Grundbeziehung<lb/>
<pb n="149" facs="#f0185"/>
<fw type="header" place="top">§ 107 Die Strecke als Produkt. &#x2014; Elementarsysteme.</fw><lb/>
für die fragliche Verknüpfung von &#x03C1; mit einer Elementargrösse, so-<lb/>
wohl an sich als auch in Bezug auf das Hinzutreten von Zahlenfak-<lb/>
toren gilt, sobald man nur den zweiten Faktor als gegliedert be-<lb/>
trachtet. Ueberdies zeigt sich, da [&#x03C1;&#x03C1;] null ist, und [&#x03C1;&#x03B1;] gleich<lb/>
&#x2014; [&#x03B1;&#x03C1;], dass diese Multiplikation eine äussere sein würde.</p><lb/>
<p>§ 107. Ehe wir nun zu dem vollständigen Begriffe des äus-<lb/>
seren Produktes der Elementargrössen übergehen, wollen wir den<lb/>
Begriff der Elementarsysteme feststellen. Dieser Begriff gründet<lb/>
sich wie der der Ausdehnungssysteme (§ 16) auf den Begriff der<lb/>
Abhängigkeit. Wir nennen eine Elementargrösse erster St. ab-<lb/>
hängig von andern Elementargrössen, wenn sie sich als Vielfachen-<lb/>
summe derselben darstellen lässt, hingegen nennen wir mehrere<lb/>
Elementargrössen erster St. unabhängig, wenn zwischen ihnen<lb/>
keine Abhängigkeit in dem angegebenen Sinne statt findet, d. h.<lb/>
keine von ihnen sich als Vielfachensumme der übrigen darstellen<lb/>
lässt. Nun verstehen wir unter einem Elementarsysteme n-ter<lb/>
Stufe die Gesammtheit der Elemente, welche von n Elementen ab-<lb/>
hängig sind, während diese n Elemente von einander unabhängig<lb/>
sind. Sind nun &#x03B1;, &#x03B2;, &#x03B3; .... die n von einander unabhängigen Ele-<lb/>
mente, und ich betrachte zwei von ihnen abhängige Elemente,<lb/>
&#x03C1; und &#x03C3;, so wird auch ihre Differenz sich als Vielfachensumme<lb/>
jener n Elemente darstellen lassen; diese Differenz, welche die ge-<lb/>
genseitige Abweichung beider Elemente darstellt, hat zum Gewichte<lb/>
null, und man erhält daher &#x03C1; &#x2014; &#x03C3; in der Form dargestellt:<lb/>
<hi rendition="#c">&#x03C1; &#x2014; &#x03C3; = <hi rendition="#fr">a</hi>&#x03B1; + <hi rendition="#fr">b</hi>&#x03B2; + <hi rendition="#fr">c</hi>&#x03B3; + .....,</hi><lb/>
wo zugleich<lb/>
<hi rendition="#c"><hi rendition="#fr">a + b + c</hi> + .... = 0</hi><lb/>
ist. Drückt man vermittelst der letzten Gleichung irgend einen<lb/>
der Koefficienten z. B. a durch die übrigen aus, so erhält man, in-<lb/>
dem man diesen Werth in die erste einführt,<lb/>
<hi rendition="#c">&#x03C1; &#x2014; &#x03C3; = <hi rendition="#fr">b</hi> (&#x03B2;&#x2014;&#x03B1;) + <hi rendition="#fr">c</hi> (&#x03B3;&#x2014;&#x03B1;) + .....,</hi><lb/>
d. h. die gegenseitige Abweichung zweier Elemente eines Elemen-<lb/>
tar-Systems n-ter Stufe ist als Vielfachensumme von (n&#x2014;1) Stre-<lb/>
cken darstellbar, welche von einem der n Elemente, die das System<lb/>
bestimmen, nach den übrigen gelegt sind; und umgekehrt jede<lb/>
Strecke, die sich als Vielfachensumme dieser (n&#x2014;1) Strecken dar-<lb/>
<pb n="150" facs="#f0186"/>
<fw type="header" place="top">Multiplikation der Elementargrössen. § 108</fw><lb/>
stellen lässt, führt auch von einem Elemente jenes Systems noth-<lb/>
wendig wieder zu einem Elemente desselben Systems. Wir kön-<lb/>
nen daher auch sagen, ein Elementarsystem n-ter Stufe sei die<lb/>
Gesammtheit der Elemente, deren gegenseitige Abweichungen einem<lb/>
und demselben Ausdehnungssystem (n&#x2014;1) ter Stufe angehören,<lb/>
oder, wenn man sich so ausdrücken will, es sei die elementare<lb/>
Darstellung eines Ausdehnungssystemes (n&#x2014;1)ter Stufe. Noch be-<lb/>
merke ich, dass es im Begriffe des Elementarsystems unmittelbar<lb/>
liegt, dass n Elemente dann und nur dann von einander unabhängig<lb/>
sind, wenn sie keinem niederen Elementarsystem als dem n-ter<lb/>
Stufe angehören.</p><lb/>
<p>§ 108. Um nun sogleich zu dem Begriff der äusseren Mul-<lb/>
tiplikation beliebig vieler Elementargrössen erster Stufe zu gelan-<lb/>
gen; haben wir nur den allgemeinen (formellen) Begriff der äusse-<lb/>
ren Multiplikation auf diese Grössen anzuwenden. Der Begriff der<lb/>
Multiplikation ist schon dadurch bestimmt, dass man in einem Produkte<lb/>
von zwei Faktoren, von denen der eine aus zwei gleichartigen Stücken<lb/>
besteht, statt dieses Faktors seine Stücke einzeln einführen, und<lb/>
die so gebildeten Produkte, welche wieder als gleichartig zu be-<lb/>
trachten sind, addiren darf. Dies Produkt mehrerer Grössen erster<lb/>
Stufe (die wir als solche einfache Faktoren genannt haben) wird<lb/>
als ein äusseres dadurch bestimmt, dass ohne Werthänderung des-<lb/>
selben in jedem einfachen Faktor solche Stücke, welche mit einem<lb/>
der beiden zunächststehenden Faktoren gleichartig sind, weggelas-<lb/>
sen werden können. Durch diese Grundgesetze bestimmen wir<lb/>
also auch den Begriff der Multiplikation von Elementargrössen er-<lb/>
ster Stufe, und halten zugleich alle in dem ersten Abschnitte für<lb/>
Ausdehnungsgrössen gegebenen Begriffs-Bestimmungen auch für<lb/>
Elementargrössen fest, und da auf jenen Grundgesetzen und den<lb/>
hinzutretenden Begriffs-Bestimmungen alle im ersten Abschnitte be-<lb/>
wiesenen Gesetze beruhen, so gelten sie auch alle für Elementar-<lb/>
grössen, also namentlich alle Gesetze der äusseren Multiplikation,<lb/>
der formellen Addition und Subtraktion, der Division und der Ab-<lb/>
schattung; in Bezug auf die letzte bemerken wir nur noch, dass der<lb/>
Name Projektion hier nicht gebraucht werden darf, weil er in Be-<lb/>
zug auf Elementargrössen, wie sich später zeigen wird, einen gänz-<lb/>
lich andern Begriff in sich schliesst, als wir bisher mit dem Namen<lb/>
<pb n="151" facs="#f0187"/>
<fw type="header" place="top">§ 109 Begriff eines Produktes v. Elementargrössen.</fw><lb/>
der Abschattung bezeichneten. &#x2014; Unsere Aufgabe bleibt daher ins<lb/>
Besondere, unserm Begriffe die möglichste Anschaulichkeit zu ge-<lb/>
ben, und seine konkrete Darstellung vor Augen zu legen.</p><lb/>
<p>§ 109. Die Hauptsache ist hier, auszumitteln, wann zwei Pro-<lb/>
dukte einander gleichgesetzt werden können, indem dadurch der<lb/>
Begriffsumfang der Grösse, welche das Produkt darstellt, bestimmt<lb/>
wird. Da nun durch jene formellen Grundgesetze der Begriff des<lb/>
Produktes vollkommen bestimmt sein soll, so haben wir zwei Pro-<lb/>
dukte dann, aber auch <hi rendition="#g">nur</hi> dann, einander gleich zu setzen, wenn<lb/>
sich vermittelst jener Grundgesetze (oder der daraus abgeleiteten)<lb/>
das eine Produkt in das andere verwandeln lässt. Es sei daher ein<lb/>
Produkt aus n Elementargrössen erster Stufe der Betrachtung un-<lb/>
terworfen. Zunächst ist klar, dass wenn die Gewichte dieser n<lb/>
Elementargrössen alle einzeln genommen null sind, also jede der-<lb/>
selben als Ausdehnungsgrösse erster Stufe erscheint, auch ihr Pro-<lb/>
dukt eine Ausdehnungsgrösse n-ter Stufe liefert. In jedem andern<lb/>
Falle, und wenn auch nur Ein einfacher Faktor ein geltendes Ge-<lb/>
wicht hat<note place="foot" n="*)">d. h. ein solches, welches nicht null ist.</note>, lässt sich jenes Produkt als Produkt eines Elementes<lb/>
in eine Ausdehnungsgrösse (n&#x2014;1)ter Stufe darstellen. Denn wir<lb/>
können zuerst den Faktor, von welchem wir voraussetzen, dass sein<lb/>
Gewicht nicht null sei, auf die erste Stelle bringen; sollte sich da-<lb/>
bei das Vorzeichen des Produktes ändern, so können wir statt des-<lb/>
sen das Zeichen irgend eines Faktors ändern. Ist nun <hi rendition="#fr">a</hi>&#x03B1; jener<lb/>
Faktor, dessen Gewicht <hi rendition="#fr">a</hi> nicht null sein soll, so können wir nun<lb/>
den übrigen Faktoren, wenn ihr Gewicht noch nicht null ist, ein<lb/>
beliebiges Vielfaches von &#x03B1; als Stück hinzufügen, ohne den Werth<lb/>
des Produktes zu ändern, und dadurch das Gewicht jedes der übri-<lb/>
gen Faktoren auf null bringen. Nachdem dies geschehen ist, sind<lb/>
also die übrigen (n&#x2014;1) Faktoren Strecken geworden; ihr Produkt,<lb/>
welches eine Ausdehnungsgrösse (n&#x2014;1)ter Stufe ist, sei Q, so ist<lb/>
die Elementargrösse gleich<lb/>
<hi rendition="#c"><hi rendition="#fr">a</hi>&#x03B1; . Q;</hi><lb/>
und dies wiederum, da <hi rendition="#fr">a</hi> eine Zahlengrösse ist, gleich<lb/>
<hi rendition="#c">&#x03B1; . <hi rendition="#fr">a</hi>Q = &#x03B1; . P,</hi><lb/>
wenn <hi rendition="#fr">a</hi>Q gleich P gesetzt wird. Es ist also die oben aufgestellte<lb/>
<pb n="152" facs="#f0188"/>
<fw type="header" place="top">Multiplikation der Elementargrössen. § 109</fw><lb/>
Behauptung erwiesen; aber noch mehr, da das zu den einzelnen<lb/>
Faktoren hinzuzuaddirende Vielfache von &#x03B1;, wenn es das Gewicht<lb/>
derselben null machen soll, ein bestimmtes ist, so ergiebt sich da-<lb/>
durch ein bestimmter Werth von Q, also auch von P. Um nun zu<lb/>
zeigen, dass P immer einen bestimmten Werth behält, welche<lb/>
Formveränderung man auch vorher mit jenem Produkte vorgenom-<lb/>
men hat, haben wir nur festzuhalten, dass alle Formveränderungen<lb/>
eines Produktes, welche den Werth desselben ungeändert lassen,<lb/>
darauf beruhen, dass man jedem einfachen Faktor Stücke hinzu-<lb/>
fügen kann, welche den übrigen Faktoren gleichartig sind. Lassen<lb/>
wir nun in dem ursprünglichen Produkte zunächst den Faktoren <hi rendition="#fr">a</hi>&#x03B1;<lb/>
ungeändert, fügen aber irgend einem andern Faktor ein Stück hin-<lb/>
zu, welches irgend einem der übrigen Faktoren, etwa dem Faktor <hi rendition="#fr">b</hi>&#x03B2;<lb/>
gleichartig ist, z. B. das Stück m&#x03B2;, wo m eine Zahlengrösse be-<lb/>
deutet, so hat man nachher, um das Gewicht dieses vermehrten<lb/>
Faktors auf null zu bringen, noch ausser dem, was vorher zu sub-<lb/>
trahiren war, die Grösse m&#x03B1; zu subtrahiren, somit erscheint das<lb/>
jenem Faktor hinzugefügte gleich m (&#x03B2;&#x2014;&#x03B1;); aber der Faktor <hi rendition="#fr">b</hi>&#x03B2;<lb/>
verwandelt sich bei derselben Umwandlung in <hi rendition="#fr">b</hi> (&#x03B2;&#x2014;&#x03B1;); also bleibt<lb/>
auch nach der bezeichneten Umwandlung das dem einen Faktor<lb/>
hinzugefügte Stück dem andern gleichartig, d. h. das Produkt Q,<lb/>
also auch P behält denselben Werth. Somit haben wir gezeigt,<lb/>
dass der Werth P, welcher als zweiter Faktor erscheint, ein be-<lb/>
stimmter ist, wenn &#x03B1; unverändert bleibt; nun kann aber &#x03B1; um jede<lb/>
Strecke wachsen, welche dem Systeme P angehört; es sei dieselbe<lb/>
p<hi rendition="#sub">1</hi>, so hat man<lb/>
<hi rendition="#c">(&#x03B1; + p<hi rendition="#sub">1</hi>) . P = &#x03B1; . P,</hi><lb/>
d. h. es kann sich das Element &#x03B1; in jedes dem Elementarsysteme,<lb/>
was durch &#x03B1; und P bestimmt ist, angehörige Element verwandeln,<lb/>
während P immer denselben Werth behält, und hiermit ist der Be-<lb/>
griffsumfang bestimmt. Wir nennen nun ein Produkt von n Ele-<lb/>
mentargrössen erster Stufe oder eine Summe von solchen Produk-<lb/>
ten <hi rendition="#g">eine Elementargrösse n-ter Stufe,</hi> und ein solches Pro-<lb/>
dukt, dessen einfache Faktoren nicht sämmtlich Strecken sind, eine<lb/>
<hi rendition="#g">starre Elementargrösse</hi>. Somit haben wir den Satz gewonnen,<lb/>
&#x201E;dass eine starre Elementargrösse n-ter Stufe sich als Produkt ei-<lb/>
nes Elementes in eine Ausdehnung (n&#x2014;1)ter Stufe darstellen lässt<lb/>
<pb n="153" facs="#f0189"/>
<fw type="header" place="top">§ 110 Die Elementargrösse höherer St. &#x2014; Ausweichung.</fw><lb/>
dass diese Ausdehnung, welche wir die <hi rendition="#g">Ausweichung</hi> jener Ele-<lb/>
mentargrösse nennen, durch dieselbe vollkommen bestimmt sei,<lb/>
dass aber als Element jedes beliebige angenommen werden kann,<lb/>
was dem durch die einfachen Faktoren der Elementargrösse be-<lb/>
stimmten Systeme angehört.&#x201C; Die starre Elementargrösse erscheint<lb/>
daher überhaupt als Einheit des durch sie bedingten Elementar-<lb/>
systems und der ihr zugehörigen Ausweichung; und durch das In-<lb/>
einanderschauen beider, d. h. durch das Zusammenfassen beider<lb/>
Anschauungen in eine ist die Begriffseinheit einer Elementargrösse<lb/>
von höherer Stufe, oder, was dasselbe ist, eines Produktes von<lb/>
Elementargrössen erster Stufe gegeben. Wir wollen nun die An-<lb/>
schauung der starren Elementargrösse dadurch vollenden, dass wir<lb/>
sie als bestimmten Theil des Elementarsystems, dem sie angehört,<lb/>
darzustellen suchen.</p><lb/>
<p>§ 110. Nach dem im vorigen § aufgestellten Begriff ist das<lb/>
Produkt zweier Elemente &#x03B1;, &#x03B2; die an das durch &#x03B1; und &#x03B2; bestimmte<lb/>
Elementarsystem gebundene und dadurch gleichsam erstarrte Strecke<lb/>
&#x03B1;&#x03B2;. Den Begriff der Strecke gründeten wir auf den des einfachen<lb/>
Ausdehnungsgebildes erster Stufe. Darunter verstanden wir die<lb/>
Gesammtheit der Elemente, in die ein erzeugendes Element bei ste-<lb/>
tiger Fortsetzung derselben Aenderung überging; das erzeugende<lb/>
Element in seinem ersten Zustande nannten wir das Anfangselement<lb/>
des Gebildes, in seinem letzten das Endelement, beide Elemente<lb/>
die Gränzelemente und alle übrigen Elemente des Gebildes be-<lb/>
zeichneten wir als <hi rendition="#g">zwischen</hi> jenen Gränzelementen liegende. So-<lb/>
mit können wir auch sagen, das einfache Gebilde &#x03B1;&#x03B2; sei die Ge-<lb/>
sammtheit der zwischen &#x03B1; und &#x03B2; liegenden Elemente, wobei es ver-<lb/>
möge des Begriffs des Stetigen gleichgültig ist, ob wir die Gränz-<lb/>
elemente selbst, weil sie an sich keine Ausdehnung darstellen, mit<lb/>
hinzunehmen oder nicht. Dies Gebilde nun wird als Elementar-<lb/>
grösse zweiter Stufe aufgefasst, wenn man nur einestheils das Ele-<lb/>
mentarsystem zweiter Stufe, dem es angehört, und andrerseits die<lb/>
Erzeugungsweise festhält, so dass zwei solche Gebilde, welche dem-<lb/>
selben Elementarsysteme zweiter Stufe angehören und durch die-<lb/>
selben Aenderungen erzeugt sind, als Elementargrössen einander<lb/>
gleich sind, aber auch nur zwei solche. Oder denkt man das ganze<lb/>
Elementarsystem durch stetige Fortsetzung derselben Aenderung<lb/>
<pb n="154" facs="#f0190"/>
<fw type="header" place="top">Multiplikation der Elementargrössen. § 110</fw><lb/>
erzeugt, und man nimmt zwei Elemente desselben als entsprechende<lb/>
an, und ausserdem je zwei Elemente als entsprechende, welche aus<lb/>
den entsprechenden durch dieselbe Aenderung erzeugt sind, so<lb/>
werden zwei auf diese Weise sich entsprechende Gebilde, als glei-<lb/>
che Elementargrössen zweiter Stufe erscheinen. Wenden wir nun<lb/>
dasselbe auf die Elementargrössen höherer Stufe an, und betrach-<lb/>
ten also drei oder mehrere Elemente &#x03B1;, &#x03B2;, &#x03B3; ...., so entsteht uns<lb/>
hier gleichfalls die Aufgabe, die Gesammtheit der zwischen die-<lb/>
sen Elementen liegenden Elemente zu finden, und diese Gesammt-<lb/>
heit zu vergleichen mit dem Produkte der Elemente. Was wir un-<lb/>
ter einem zwischen 2 Elementen liegenden Elemente verstehen,<lb/>
ist schon festgesetzt; jedes Element nun, was zwischen einem Ele-<lb/>
mente &#x03B1; und einem zwischen &#x03B2; und &#x03B3; liegenden Elemente sich be-<lb/>
findet, bezeichnen wir als ein zwischen &#x03B1;, &#x03B2; und &#x03B3; liegendes, und<lb/>
überhaupt ein Element, welches zwischen &#x03B1; und einem zwischen<lb/>
einer Reihe von Elementen &#x03B2;, &#x03B3; ..... befindlichem Elemente liegt,<lb/>
als ein zwischen der ganzen Elementenreihe &#x03B1;, &#x03B2;, &#x03B3; ... liegendes.<lb/>
Die Gesammtheit dieser Elemente wollen wir vorläufig ein Eckge-<lb/>
bilde nennen, &#x03B1;, &#x03B2;, &#x03B3;, ... seine Ecken, und diese Ecken sowohl<lb/>
als die Elemente, welche zwischen einem Theile dieser Ecken liegen<lb/>
(nicht zwischen allen) seine Gränzelemente, jene zwischen sämmt-<lb/>
lichen Ecken liegenden Elemente hingegen die inneren Elemente<lb/>
des Eckgebildes. Unsere Aufgabe ist nun zunächst die, alle Zwi-<lb/>
schenelemente (inneren Elemente) als Vielfachensumme jener Ele-<lb/>
mente, zwischen denen sie liegen, darzustellen, und die Relation<lb/>
zu bestimmen, welche dann zwischen den Koefficienten statt finden<lb/>
muss. Zuerst in Bezug auf zwei Elemente ist klar, dass ein Ele-<lb/>
ment &#x03C1; dann und nur dann zwischen &#x03B1; und &#x03B2; liege, wenn &#x03B1;&#x03C1; gleich-<lb/>
bezeichnet ist mit &#x03C1;&#x03B2;, so dass die letzte Aenderung als Fortsetzung<lb/>
der ersten erscheint. Jedes Element &#x03C1; nun, was in dem durch &#x03B1;,<lb/>
&#x03B2; bedingten Elementarsystem liegt, kann dargestellt werden durch<lb/>
die Gleichung<lb/>
<hi rendition="#c">&#x03C1; = <hi rendition="#fr">a</hi>&#x03B1; + <hi rendition="#fr">b</hi>&#x03B2;,</hi><lb/>
wo <hi rendition="#fr">a</hi> und <hi rendition="#fr">b</hi> beliebige Zahlengrössen vorstellen, deren Summe eins<lb/>
ist. Nach dem vorigen liegt nun &#x03C1; dann und nur dann zwischen &#x03B1;<lb/>
und &#x03B2;, wenn &#x03B1;&#x03C1; gleichbezeichnet ist mit &#x03C1;&#x03B2;, d. h.<lb/>
<hi rendition="#c">&#x03B1;(<hi rendition="#fr">a</hi>&#x03B1; + <hi rendition="#fr">b</hi>&#x03B2;) gleiches Zeichen hat mit (<hi rendition="#fr">a</hi>&#x03B1; + <hi rendition="#fr">b</hi>&#x03B2;) . &#x03B2;</hi><lb/>
<pb n="155" facs="#f0191"/>
<fw type="header" place="top">§ 110 Zwischenelemente.</fw><lb/>
oder, indem man die Gesetze der äusseren Multiplikation anwendet,<lb/>
wenn <hi rendition="#fr">b</hi> . &#x03B1;&#x03B2; gleich bezeichnet ist mit <hi rendition="#fr">a</hi>&#x03B1;&#x03B2;, d. h. <hi rendition="#fr">b</hi> gleich bezeichnet<lb/>
ist mit <hi rendition="#fr">a</hi>; d. h., da ihre Summe eins, also positiv ist, wenn beide<lb/>
Koefficienten oder Gewichte positiv sind. Ist einer derselben null,<lb/>
so ist das Element ein Gränzelement. Durch Fortsetzung dessel-<lb/>
ben Verfahrens können wir nun beweisen, dass ein Element &#x03C1; dann<lb/>
und nur dann zwischen einer Reihe von Elementen &#x03B1;, &#x03B2;, &#x03B3; ...,<lb/>
welche von einander unabhängig sind, liege, wenn es sich in der<lb/>
Form<lb/>
<hi rendition="#c">&#x03C1; = <hi rendition="#fr">a</hi>&#x03B1; + <hi rendition="#fr">b</hi>&#x03B2; + <hi rendition="#fr">c</hi>&#x03B3; + ....</hi><lb/>
mit lauter positiven Koefficienten darstellen lasse. Wir sagten, dass<lb/>
ein Element &#x03C1; dann und nur dann zwischen einer Reihe von Ele-<lb/>
menten liege, wenn es zwischen dem ersten Elemente dieser Reihe<lb/>
und einem zwischen den folgenden befindlichen Elemente liege.<lb/>
Soll &#x03C1; daher zwischen &#x03B1;, &#x03B2;, &#x03B3; ..... liegen, so muss es zwischen &#x03B1;<lb/>
und einem zwischen &#x03B2;, &#x03B3; ... liegenden Elemente sich befinden, es<lb/>
muss also &#x03C1; sich als Vielfachensumme von &#x03B1; und einem zwischen<lb/>
&#x03B2;, &#x03B3; .... liegenden Elemente, deren Koefficienten beide positiv<lb/>
sind, darstellen lassen; also muss zuerst der Koefficient von &#x03B1; po-<lb/>
sitiv sein, demnächst aber auch der Koefficient des zwischen &#x03B2;,<lb/>
&#x03B3; .... liegenden Elementes, dies Element muss sich aber aus dem-<lb/>
selben Grunde als Vielfachensumme von &#x03B2; und einem zwischen den<lb/>
folgenden Elementen &#x03B3; ... befindlichen Elemente mit positiven Ko-<lb/>
efficienten darstellen lassen; in dem Ausdrucke für &#x03C1; war aber dies<lb/>
zwischen &#x03B2;, &#x03B3; ... liegende Element mit einem positiven Koefficien-<lb/>
ten multiplicirt; also werden wir, indem wir den für dies Element<lb/>
gefundenen Ausdruck in den Ausdruck für &#x03C1; einführen, und die<lb/>
Klammer auflösen, &#x03C1; als Vielfachensumme von den Elementen &#x03B1;, &#x03B2;<lb/>
und einem zwischen den folgenden Elementen &#x03B3; ... befindlichen<lb/>
Elemente mit positiven Koefficienten dargestellt haben, und da wir<lb/>
dies Verfahren bis zum letzten Elemente hin fortsetzen können, so<lb/>
folgt, dass jedes zwischen &#x03B1;, &#x03B2;, &#x03B3; ... liegende Element sich als<lb/>
Vielfachensumme von &#x03B1;, &#x03B2;, &#x03B3; ... mit positiven Koefficienten dar-<lb/>
stellen lasse. Es ist nun noch zu zeigen, dass auch jedes Element,<lb/>
was sich in dieser Form darstellen lasse, Zwischenelement sei. Ist<lb/>
ein Element &#x03C1; in der obigen Form dargestellt<lb/>
<hi rendition="#c">&#x03C1; = <hi rendition="#fr">a</hi>&#x03B1; + <hi rendition="#fr">b</hi>&#x03B2; + <hi rendition="#fr">c</hi>&#x03B3; + ....,</hi><lb/>
<pb n="156" facs="#f0192"/>
<fw type="header" place="top">Multiplikation der Elementargrössen. § 111</fw><lb/>
wo <hi rendition="#fr">a, b, c,</hi> .... positive Koefficienten sind; so hat die Summe aller<lb/>
auf <hi rendition="#fr">a</hi>&#x03B1; folgenden Glieder zum Gewichte <hi rendition="#fr">b + c</hi> + ..., also eine po-<lb/>
sitive Zahl, ist also, wenn man die Koefficienten <hi rendition="#fr">b, c,</hi> ... mit <hi rendition="#fr">b + c</hi><lb/>
+ ... dividirt, und dann jene Summe mit <hi rendition="#fr">b + c</hi> + ... multiplicirt,<lb/>
als Produkt einer positiven Zahl in ein Element, was seinerseits<lb/>
wieder als Vielfachensumme von &#x03B2;, &#x03B3;, .... mit positiven Koefficien-<lb/>
ten erscheint, darstellbar, folglich liegt &#x03C1; zwischen &#x03B1; und einem<lb/>
Elemente, was als Vielfachensumme der folgenden Elemente mit<lb/>
positiven Koefficienten darstellbar ist, und da wir diesen Schluss<lb/>
fortsetzen können bis zu den beiden letzten Elementen hin, und<lb/>
das als Vielfachensumme dieser letzten mit positiven Koefficienten<lb/>
darstellbare Element ein zwischen liegendes ist, so folgt, dass &#x03C1;<lb/>
selbst zwischen &#x03B1;, &#x03B2;, &#x03B3; ... liege; also ist der vorher ausgespro-<lb/>
chene Satz erwiesen; auch ist klar, dass, wenn einer oder mehrere<lb/>
Koefficienten null werden, während die übrigen positiv bleiben, &#x03C1;<lb/>
als Gränzelement erscheint.</p><lb/>
<p>§ 111. Betrachte ich nun auf der andern Seite das Produkt<lb/>
&#x03B1; . &#x03B2; . &#x03B3; . &#x03B4; ..., dessen Ausweichung nach § 109 gleich [&#x03B1;&#x03B2;] . [&#x03B2;&#x03B3;] .<lb/>
[&#x03B3;&#x03B4;] ... ist, und stelle das Ausdehnungsgebilde dar, was diesen<lb/>
Werth hat, und dadurch entsteht, dass das Element &#x03B1; zuerst die<lb/>
Strecke [&#x03B1;&#x03B2;] beschreibt, dann jedes so erzeugte Element die Strecke<lb/>
[&#x03B2;&#x03B3;], dann jedes die Strecke [&#x03B3;&#x03B4;] beschreibt u. s. w., so ist klar, dass<lb/>
jedes solche Element (&#x03C3;) aus &#x03B1; durch eine Aenderung von der Form<lb/>
<hi rendition="#c">p [&#x03B1;&#x03B2;] + q [&#x03B2;&#x03B3;] + r [&#x03B3;&#x03B4;] + ....,</hi><lb/>
wo p, q, r ... sämmtlich positiv und kleiner als eins sind, hervor-<lb/>
geht, also der Gleichung<lb/>
<hi rendition="#c">[&#x03B1;&#x03C3;] = p [&#x03B1;&#x03B2;] + q [&#x03B2;&#x03B3;] + r [&#x03B3;&#x03B4;] + ...</hi><lb/>
genügt, und ausserdem jenes Ausdehnungsgebilde keine Elemente<lb/>
enthält, indem die Werthe null und eins für jene Koefficienten (p,<lb/>
q, r, ...) Gränzelemente bedingen. Das Eckgebilde zwischen &#x03B1;, &#x03B2;,<lb/>
&#x03B3;, &#x03B4;, ... enthielt die Gesammtheit der Elemente, welche der Glei-<lb/>
chung<lb/>
<hi rendition="#c">&#x03C3; = <hi rendition="#fr">a</hi>&#x03B1; + <hi rendition="#fr">b</hi>&#x03B2; + <hi rendition="#fr">c</hi>&#x03B3; + <hi rendition="#fr">d</hi>&#x03B4; + ...</hi><lb/>
mit positiven Werthen von <hi rendition="#fr">a, b, c, d,</hi> ..., d. h. welche der Gleichung<lb/>
<hi rendition="#c">[&#x03B1;&#x03C3;] = <hi rendition="#fr">b</hi> [&#x03B1;&#x03B2;] + <hi rendition="#fr">c</hi> [&#x03B1;&#x03B3;] + <hi rendition="#fr">d</hi> [&#x03B1;&#x03B4;] + ....</hi><lb/>
genügen, wenn <hi rendition="#fr">b, c, d,</hi> ... positiv, und ihre Summe kleiner als eins<lb/>
<pb n="157" facs="#f0193"/>
<fw type="header" place="top">§ 111 Vergleichung mit der Ausdehnungsgrösse.</fw><lb/>
ist. Setzen wir hier statt [&#x03B1;&#x03B3;] seinen Werth [&#x03B1;&#x03B2;] + [&#x03B2;&#x03B3;], statt<lb/>
[&#x03B1;&#x03B4;] seinen Werth [&#x03B1;&#x03B2;] + [&#x03B2;&#x03B3;] + [&#x03B3;&#x03B4;], u. s. w., so erhält man<lb/>
für ein Element &#x03C3; des Eckgebildes die Gleichung<lb/>
<hi rendition="#c">[&#x03B1;&#x03C3;] =<lb/>
= (<hi rendition="#fr">b + c + d</hi> + ...) [&#x03B1;&#x03B2;] + (<hi rendition="#fr">c + d</hi> + ...) [&#x03B2;&#x03B3;] + (<hi rendition="#fr">d</hi> + ...) [&#x03B3;&#x03B4;] + ...<lb/>
= p [&#x03B1;&#x03B2;] + q [&#x03B2;&#x03B3;] + r [&#x03B3;&#x03B4;] + ...</hi><lb/>
mit der Bedingung, dass jeder frühere Koefficient grösser als der<lb/>
folgende, der erste kleiner als eins, der letzte grösser als null ist,<lb/>
also mit der Bedingung<lb/>
<hi rendition="#c">1&gt;p&gt; q&gt;r&gt;....&gt;0.</hi><lb/>
Es umfasst also das Eckgebilde nur einen Theil der Elemente, wel-<lb/>
che jenes dem Produkte &#x03B1; . &#x03B2; . &#x03B3; . &#x03B4; ... entsprechende Ausdehnungs-<lb/>
gebilde enthält, nämlich diejenigen, in denen die zuletzt hinzuge-<lb/>
fügte Bedingung erfüllt ist. Nun wollen wir jenes Eckgebilde vor-<lb/>
läufig mit [a, b, c ....] bezeichnen, indem wir [&#x03B1;&#x03B2;] mit a, [&#x03B2;&#x03B3;]<lb/>
mit b, [&#x03B3;&#x03B4;] mit c bezeichnen u. s. w., und verstehen also darunter<lb/>
die Gesammtheit der Elemente &#x03C3;, welche der Gleichung<lb/>
<hi rendition="#c">[&#x03B1;&#x03C3;] = pa + qb + rc + ...</hi><lb/>
mit der Bedingung<lb/>
<hi rendition="#c">1&gt;p&gt;q&gt;r&gt;.....&gt; 0</hi><lb/>
genügen. Als Gränzelemente erscheinen diejenigen, bei deren<lb/>
Darstellung in jener Form theilweise Gleichheit jener Grössen<lb/>
(l, p, q, r, .... 0) eintritt. Nun leuchtet ein, wie jede andere<lb/>
Folge von a, b, c, ... auch ein anderes Eckgebilde hervorruft, wel-<lb/>
ches mit dem ersteren kein inneres Element gemeinschaftlich hat,<lb/>
und wie die Gesammtheit der Elemente, welche die zu allen mög-<lb/>
lichen Folgen von a, b, c, ... gehörigen Eckgebilde enthalten, wenn<lb/>
man die Gränzelemente immer nur einmal setzt, das dem Produkte<lb/>
a . b . c ... entsprechende Ausdehnungsgebilde selbst darstellt. In<lb/>
der That jedes Element dieses Ausdehnungsgebildes wird, wenn die<lb/>
Koefficienten p, q, r, ... verschieden sind, nur in Einem der Eck-<lb/>
gebilde, aber auch gewiss in einem, vorkommen; und wenn diese<lb/>
Koefficienten theilweise gleich sind, so werden es Gränzelemente<lb/>
sein, die also nur einmal gesetzt werden sollten. Wir können da-<lb/>
her, da auch die Eckgebilde kein Element enthalten, welches nicht<lb/>
in jenem Ausdehnungsgebilde enthalten wäre, das letztere als Summe<lb/>
<pb n="158" facs="#f0194"/>
<fw type="header" place="top">Multiplikation der Elementargrössen. § 111</fw><lb/>
sämmtlicher Eckgebilde, welche bei allen möglichen Folgen der<lb/>
Faktoren a, b, c .... eintreten, ansehen.</p><lb/>
<p>Nun können wir endlich zeigen, dass alle diese Eckgebilde,<lb/>
als Theile ihres Systems, einander gleich sind. Die Gleichheit<lb/>
zweier Theile eines Elementarsystems besteht im allgemeinsten<lb/>
Sinne darin, dass beide von dem in einfachem Sinne erzeugten Sy-<lb/>
steme von Elementen gleiche Gebiete umfassen, nämlich so, dass<lb/>
wechselseitig jedem Elemente des einen Gebietes ein, aber auch nur<lb/>
Ein Element des andern entspricht.</p><lb/>
<p>Um dies bestimmter zu fassen, nehmen wir an, a, b, c... seien<lb/>
entsprechende Aenderungen, d. h. solche, die aus den entsprechen-<lb/>
den Grundänderungen auf dieselbe Weise hervorgegangen seien,<lb/>
und durch sie werde das System von &#x03B1; aus erzeugt, und zwar so,<lb/>
dass je zwei Elemente, welche in einer der Richtungen a, b, c ...<lb/>
an einander gränzen, durch die dieser Richtung zugehörige Grund-<lb/>
änderung aus einander erzeugt seien. Dann ist klar, wie jedem<lb/>
Elemente des Eckgebildes (a, b, c,) ein, aber auch nur Ein Ele-<lb/>
ment eines Eckgebildes, in welcher die Strecken a, b, c ... in<lb/>
anderer Ordnung vorkommen, entspricht. Denn wenn &#x03C3; ein Ele-<lb/>
ment des ersten ist und [&#x03B1;&#x03C3;] als Vielfachensumme von a, b, c ...<lb/>
dargestellt ist, so hat man sogleich das entsprechende Element des<lb/>
andern, wenn man in jener Vielfachensumme, ohne die Ordnung<lb/>
der Koefficienten zu ändern, a, b, c ... auf die Ordnung des zwei-<lb/>
ten Eckgebildes bringt. Folglich sind in der That, wenigstens in<lb/>
Bezug auf die angenommene Erzeugungsweise des Systems, alle<lb/>
jene Eckgebilde als Elementargrössen einander gleich. Aber schon<lb/>
aus der Art, wie wir in § 20 die Systeme von den Grundänderun-<lb/>
gen unabhängig gemacht haben, geht hervor, dass dasselbe auch<lb/>
gelten wird in Bezug auf jede andere einfache Erzeugungsweise des<lb/>
Systems; also sind jene Eckgebilde an sich gleich. Da sie nun<lb/>
insgesammt dem Produkte gleich waren, so werden wir sagen kön-<lb/>
nen, jedes derselben sei gleich dem Produkte dividirt durch eine<lb/>
Zahl, welche die Anzahl der verschiedenen Folgen ausdrückt, welche<lb/>
die n Faktoren a, b, c .... annehmen können, diese Zahl nennen<lb/>
wir die Gefolgszahl aus n Elementen, und bezeichnen sie, wenn<lb/>
die Anzahl der Faktoren n ist, mit n!, setzen also das Eckgebilde<lb/>
seiner Ausdehnung nach gleich<lb/>
<pb n="159" facs="#f0195"/>
<fw type="header" place="top">§ 112 Die Ausdehnung einer Elementargrösse.</fw><lb/>
<hi rendition="#c"><formula/><note place="foot" n="*)">Dass n! = 1.2.3...n sei, lehrt die Kombinationslehre; würden wir<lb/>
dies voraussetzen, so würden wir den Werth des Eckgebildes erhalten <formula/></note>;</hi><lb/>
wir nennen diesen Werth die Ausdehnung des Produktes &#x03B1; . &#x03B2; . &#x03B3; ....,<lb/>
d. h. die Ausdehnung der Elemetargrösse. Es ist also<lb/>
<cit><quote>&#x201E;die Ausdehnung einer starren Elementargrösse gleich ihrer<lb/>
Ausweichung, dividirt durch die zu der Stufenzahl dieser Aus-<lb/>
weichung gehörige Gefolgszahl.&#x201C;</quote></cit></p><lb/>
<p>Namentlich ist, indem wir voraussetzen, dass zwei Elemente<lb/>
zwei Folgen zulassen, drei Elemente aber deren 6, die Ausdehnung<lb/>
einer starren Elementargrösse dritter Stufe die Hälfte ihrer Aus-<lb/>
weichung, und die Ausdehnung einer starren Elementargrösse vier-<lb/>
ter Stufe der sechste Theil ihrer Ausweichung<note place="foot" n="**)">Diese Resultate entsprechen den Sätzen der Geometrie, dass das Dreieck<lb/>
die Hälfte ist des Parallelogramms von gleicher Grundseite und Höhe, und die<lb/>
dreiseitige Pyramide der 6-te Theil des Spathes, dessen Kanten drei zusammen-<lb/>
stossenden Kanten der Pyramide gleich sind.</note>; und nehmen wir<lb/>
an, dass Ein Element nur Eine Anordnung zulasse, nämlich die,<lb/>
dass es eben gesetzt wird, und wenn kein Element da ist, auch<lb/>
Eine Anordnung möglich ist, nämlich die, dass eben kein Element<lb/>
gesetzt wird, so folgt, dass für Elementargrössen erster und zwei-<lb/>
ter Stufe Ausdehnung und Ausweichung einander gleich sind.</p><lb/>
<p>§ 112. Für die Elementargrössen erster Stufe ist die Aus-<lb/>
weichung oder Ausdehnung eine Zahlengrösse, nämlich dieselbe,<lb/>
die wir oben als ihr Gewicht bezeichneten. Es entsteht daher die<lb/>
Aufgabe für Elementargrössen höherer Stufen die entsprechenden<lb/>
Sätze abzuleiten, die wir für Elementargrössen erster Stufe in Be-<lb/>
zug auf ihr Gewicht aufstellten. Zunächst ergiebt sich, &#x201E;dass,<lb/>
wenn die Glieder einer Gleichung dasselbe Element &#x03B1; als gemein-<lb/>
schaftlichen Faktor enthalten, während der andere Faktor eines je-<lb/>
den Gliedes eine Ausdehnung ist, man jenes Element &#x03B1; aus allen<lb/>
Gliedern weglassen könne, ohne die Richtigkeit der Gleichung auf-<lb/>
zuheben. Die Richtigkeit dieses Satzes erhellt, wenn man in der<lb/>
vorausgesetzten Gleichung Ein Glied auf die linke Seite allein schafft,<lb/>
<pb n="160" facs="#f0196"/>
<fw type="header" place="top">Multiplikation der Elementargrössen. § 112</fw><lb/>
und die übrigen in Ein Glied mit dem Faktor &#x03B1; zusammenfasst,<lb/>
und also die Gleichung in der Form darstellt<lb/>
<hi rendition="#c">&#x03B1;A = &#x03B1; (B + C + ...);</hi><lb/>
da nämlich nun die linke Seite eine starre Elementargrösse darstellt,<lb/>
die rechte also gleichfalls, so müssen die Ausweichungen auf bei-<lb/>
den Seiten gleich, also<lb/>
<hi rendition="#c">A = B + C + ....</hi><lb/>
sein. Stellt man dann die Glieder dieser Gleichung wieder in der<lb/>
ursprünglichen Ordnung her, so hat man die Gleichung, deren<lb/>
Richtigkeit zu erweisen war. Wir können die Summe der Aus-<lb/>
weichungen mehrerer Glieder, welche alle dasselbe Element &#x03C1; als<lb/>
Faktor haben, auch dann, wenn diese Summe eine formelle Aus-<lb/>
dehnungsgrösse darstellt, die Ausweichung ihrer Summe nennen,<lb/>
und dann den so eben erwiesenen Satz auch so ausdrücken: &#x201E;In<lb/>
einer Gleichung, deren Glieder dasselbe Element &#x03C1; als gemein-<lb/>
schaftlichen Faktor haben, kann man statt aller Glieder gleichzei-<lb/>
tig ihre Ausweichungen setzen, ohne die Richtigkeit der Gleichung<lb/>
aufzuheben.&#x201C; Vermittelst dieses Satzes ergiebt sich nun, dass,<lb/>
wenn man die Glieder irgend einer Gleichung alle mit demselben<lb/>
Elemente &#x03C1; multiplicirt, und statt jedes so gewonnenen Gliedes<lb/>
seine Ausweichung setzt, die Gleichung eine richtige bleibt. Wir<lb/>
verstehen nun dem vorigen Kapitel gemäss unter der Abweichung<lb/>
einer Grösse B von einer andern A die Ausweichung des Produk-<lb/>
tes AB, und haben somit den Satz gewonnen, dass man in einer<lb/>
Gleichung statt aller Glieder gleichzeitig ihre Abweichungen von<lb/>
demselben Elemente &#x03C1; setzen darf, oder einfacher ausgedrückt,<lb/>
dass gleiche Elementargrössen auch von demselben Elemente um<lb/>
Gleiches abweichen. Hierbei ist zu bemerken, wie aus der Defi-<lb/>
nition sogleich hervorgeht, dass die Abweichung einer Ausdehnung<lb/>
von einem Elemente stets dieser selbst gleich, also von dem Ele-<lb/>
mente gänzlich unabhängig ist. Stellen wir uns nun eine Glei-<lb/>
chung vor, deren Glieder theils starre Elementargrössen theils Aus-<lb/>
dehnungen sind, und in welcher jede der ersteren als Produkt<lb/>
eines Elementes in eine Ausdehnung, also in der Form &#x03B1; . A dar-<lb/>
gestellt ist: so verwandelt sich durch Multiplikation aller Glieder<lb/>
mit &#x03C1; jenes Glied in &#x03C1; . &#x03B1; . A oder in &#x03C1; . (&#x03B1; &#x2014; &#x03C1;) . A, weil man in<lb/>
jedem Faktor eines äusseren Produktes Stücke hinzufügen kann,<lb/>
<pb n="161" facs="#f0197"/>
<fw type="header" place="top">§ 112 Gleiche Ausweichungen gleicher Elementargrössen.</fw><lb/>
welche den andern Faktoren gleichartig sind, und da (&#x03B1;&#x2014;&#x03C1;) eine<lb/>
Strecke, also (&#x03B1;&#x2014;&#x03C1;) . A eine Ausdehnung ist, so kann man nun den<lb/>
gemeinschaftlichen Faktor &#x03C1; weglassen, und erhält auf diese Weise<lb/>
die Abweichungsgleichung, welche somit aus der gegebenen da-<lb/>
durch hervorgeht, dass man von den Elementen der starren Ele-<lb/>
mentargrössen überall &#x03C1; subtrahirt, und die Glieder, welche Aus-<lb/>
dehnungen darstellen, unverändert lässt. Subtrahirt man nun diese<lb/>
Gleichung von der gegebenen, so fallen die Ausdehnungsglieder<lb/>
weg, das Glied &#x03B1;A verwandelt sich in &#x03B1;A &#x2014; (&#x03B1; &#x2014; &#x03C1;) . A, d. h. in<lb/>
&#x03C1; . A; d. h. statt der verschiedenen Elemente, welche mit den Aus-<lb/>
weichungen multiplicirt waren, tritt überall das Element &#x03C1; ein;<lb/>
dies kann man nun weglassen nach dem vorigen §, und erhält so-<lb/>
mit eine Gleichung, welche aus der gegebenen dadurch hervorgeht,<lb/>
dass man die Ausdehnungsglieder weglässt, statt der übrigen aber<lb/>
ihre Ausweichungen setzt. Da nun die Ausweichung einer Summe<lb/>
von Elementargrössen als die Summe ihrer Ausweichungen defi-<lb/>
nirt ist, worin zugleich liegt, dass die Ausweichung einer Ausdeh-<lb/>
nungsgrösse null ist, so können wir einfacher sagen:</p><lb/>
<cit><quote>&#x201E;Gleiche Elementargrössen haben gleiche Ausweichungen&#x201C; oder<lb/>
&#x201E;Eine Gleichung bleibt richtig, wenn man statt aller Glieder<lb/>
gleichzeitig ihre Ausweichungen setzt.&#x201C;</quote></cit><lb/>
<p>Aus diesem Satze geht, wenn man die Ableitungsweise, durch<lb/>
welche er sich ergab, umkehrt, der umgekehrte Satz hervor:</p><lb/>
<cit><quote>&#x201E;Zwei Elementargrössen, welche gleiche Ausweichungen ha-<lb/>
ben, und von irgend einem Elemente &#x03C1; um gleiche Grössen<lb/>
abweichen, sind einander gleich (und weichen auch von jedem<lb/>
andern Elemente um eine gleiche Grösse ab).&#x201C;</quote></cit><lb/>
<p>Nämlich sind<lb/>
<hi rendition="#c">&#x03B1;<hi rendition="#sub">1</hi> A<hi rendition="#sub">1</hi> + &#x03B1;<hi rendition="#sub">2</hi> A<hi rendition="#sub">2</hi> + . .... .+ P und<lb/>
&#x03B2;<hi rendition="#sub">1</hi> B<hi rendition="#sub">1</hi> + &#x03B2;<hi rendition="#sub">2</hi> B<hi rendition="#sub">2</hi> + ...... + Q,</hi><lb/>
wo die griechischen Buchstaben Elemente, die lateinischen Aus-<lb/>
dehnungsgrössen vorstellen, die beiden Elementargrössen, von de-<lb/>
nen wir voraussetzen, dass ihre Ausweichungen gleich sind, d. h.<lb/>
<hi rendition="#c">A<hi rendition="#sub">1</hi> + A<hi rendition="#sub">2</hi> + .... = B<hi rendition="#sub">1</hi> + B<hi rendition="#sub">2</hi> + .....</hi><lb/>
ist, und dass ihre Abweichungen von irgend einem Elemente &#x03C1;<lb/>
gleich sind, d. h.<lb/>
<hi rendition="#c">(&#x03B1;<hi rendition="#sub">1</hi>&#x2014;&#x03C1;) . A<hi rendition="#sub">1</hi> + (&#x03B1;<hi rendition="#sub">2</hi>&#x2014;&#x03C1;) . A<hi rendition="#sub">2</hi> + ...... + P</hi><lb/>
<fw type="sig" place="bottom">11</fw><lb/>
<pb n="162" facs="#f0198"/>
<fw type="header" place="top">Multiplikation der Elementargrössen. § 113</fw><lb/>
gleich ist<lb/>
<hi rendition="#c">(&#x03B2;<hi rendition="#sub">1</hi> &#x2014; &#x03C1;) . B<hi rendition="#sub">1</hi> + (&#x03B2;<hi rendition="#sub">2</hi>&#x2014;&#x03C1;) . B<hi rendition="#sub">2</hi> + ..... + Q,</hi><lb/>
so erhält man aus dieser letzten Gleichung, indem man die Klam-<lb/>
mern auflöst, und bemerkt, dass nun die Glieder, welche &#x03C1; ent-<lb/>
halten, sich vermöge der ersten Gleichung aufheben, die zu erwei-<lb/>
sende Gleichung<lb/>
<hi rendition="#c">&#x03B1;<hi rendition="#sub">1</hi> . A<hi rendition="#sub">1</hi> + &#x03B1;<hi rendition="#sub">2</hi> . A<hi rendition="#sub">2</hi> + ...... + P</hi><lb/>
gleich<lb/>
<hi rendition="#c">&#x03B2;<hi rendition="#sub">1</hi> . B<hi rendition="#sub">1</hi> + &#x03B2;<hi rendition="#sub">2</hi> . B<hi rendition="#sub">2</hi> + ..... + Q.</hi><lb/>
Eine specielle Folgerung dieses Satzes ist die, &#x201E;dass eine Ele-<lb/>
mentargrösse, deren Ausweichung null ist, einer Ausdehnungsgrösse<lb/>
gleich ist, und von allen Elementen um gleich viel, nämlich um<lb/>
eben diese Ausdehnungsgrösse abweicht.&#x201C; Denn wenn die Abwei-<lb/>
chung jener Elementargrösse von irgend einem Elemente &#x03C1;, welche<lb/>
Abweichung immer nach der Definition eine Ausdehnungsgrösse<lb/>
darstellt, gleich P ist, so muss sie selbst gleich P sein, weil sie<lb/>
mit P gleiche Ausweichung nämlich null hat, und beide von dem-<lb/>
selben Elemente &#x03C1; um eine gleiche Grösse abweichen, denn die<lb/>
Abweichung jeder Ausdehnungsgrösse von einem beliebigen Ele-<lb/>
mente ist eben diese Ausdehnungsgrösse selbst; also erfolgt jene<lb/>
Gleichheit nach dem so eben erwiesenen Satze, und daraus fliesst<lb/>
dann der andere Theil des zu erweisenden Satzes unmittelbar.</p><lb/>
<p>§ 113. Wir wenden den Satz des vorigen § noch auf die Ad-<lb/>
dition einer starren Elementargrösse (&#x03B1; . A) und einer Ausdehnung<lb/>
(P) an. Ist A die Ausweichung der ersteren, so muss es auch, da<lb/>
die Ausweichung einer Ausdehnungsgrösse null ist, die der Summe<lb/>
sein; soll daher die Summe wiederum eine starre Elementargrösse<lb/>
sein, so muss sie sich in der Form &#x03B2; . A darstellen lassen, und es<lb/>
wird dann &#x03B2; . A in der That der Summe gleich sein, wenn beide<lb/>
gleiche Abweichungen von irgend einem Elemente z. B. von &#x03B1; dar-<lb/>
bieten; die Abweichung der Grösse &#x03B1;A von &#x03B1; ist aber null, also<lb/>
hat man als die einzige Bedingungsgleichung<lb/>
<hi rendition="#c">P = (&#x03B2;&#x2014;&#x03B1;) . A,</hi><lb/>
d. h.<lb/>
<cit><quote>&#x201E;die Summe einer starren Elementargrösse und einer Ausdeh-<lb/>
nungsgrösse ist nur dann wieder eine starre Elementar-<lb/>
grösse, wenn die Ausweichung der ersteren der letzteren un-<lb/>
<pb n="163" facs="#f0199"/>
<fw type="header" place="top">§ 114 Die Elementargrösse in der Geometrie.</fw><lb/>
tergeordnet ist, und zwar ist die Summe dann diejenige Ele-<lb/>
mentargrösse, welche mit der ersteren gleiche Ausweichung<lb/>
hat, und von einem Elemente der ersteren um die letztere<lb/>
abweicht.&#x201C;</quote></cit></p><lb/>
<p>§ 114. Nachdem wir nun die Erzeugung der Elementargrös-<lb/>
sen höherer Stufen aus denen der ersten durch Multiplikation und<lb/>
Addition dargestellt, und ihren Begriff durch Vergleichung mit den<lb/>
Elementargrössen erster Stufe und mit den Ausdehnungsgrössen<lb/>
der Anschauung näher gerückt haben, gehen wir jetzt zu den An-<lb/>
wendungen auf die Geometrie und Mechanik über, in welchen jene<lb/>
Begriffe sich anschaulich abbilden. Was zuerst die Geometrie be-<lb/>
trifft, so ist klar, wie die gerade Linie und die Ebene als Elemen-<lb/>
tarsysteme zweiter und dritter Stufe erscheinen. Der Raum selbst<lb/>
aber erscheint als Elementarsystem vierter Stufe, und erst hier-<lb/>
durch ist der Raum in seiner wahren Bedeutung dargestellt. Die<lb/>
starre Elementargrösse liess sich am einfachsten als Produkt ei-<lb/>
nes Elementes in eine Ausdehnungsgrösse darstellen, welche wir<lb/>
die Ausweichung derselben nannten; und es erschien dieselbe als<lb/>
die an ihr Elementarsystem gebundene Ausweichung. Betrachten<lb/>
wir zuerst das Produkt (&#x03B1; . p) eines Punktes (&#x03B1;) in eine Strecke<lb/>
(p), so ist p die Ausweichung dieses Produktes, die gerade Linie,<lb/>
welche von &#x03B1; in der Richtung der Strecke p gezogen wird, das<lb/>
Elementarsystem desselben, und das Produkt erscheint also als<lb/>
eine Strecke, welche einen Theil einer konstanten geraden Linie<lb/>
ausmacht, und an diese Linie gebunden bleibt. Wir nennen dies<lb/>
Produkt, da es einen Theil einer geraden Linie bildet, Liniengrösse,<lb/>
und fahren fort, die Strecke, welche an ihr erscheint, ihre Aus-<lb/>
weichung zu nennen. Eben so stellt sich das Produkt (&#x03B1; . P) eines<lb/>
Punktes (&#x03B1;) in einen Flächenraum von konstanter Richtung als<lb/>
ein Flächenraum dar, welcher in einer konstanten Ebene liegt,<lb/>
nämlich in der durch jenen Punkt in der Richtung des Flächen-<lb/>
raums gelegten Ebene; wir nennen jene Grösse, da sie einen Theil<lb/>
einer konstanten Ebene bildet, Ebenengrösse (vielleicht besser<lb/>
Plangrösse), und jenen Flächenraum von konstanter Richtung ihre<lb/>
Ausweichung. Das Produkt endlich eines Punktes in einen Kör-<lb/>
perraum hat für die Geometrie, da der Raum ein Elementarsystem<lb/>
vierter Stufe ist, also jeder Körperraum schon an sich an ihn<lb/>
<fw type="sig" place="bottom">11 *</fw><lb/>
<pb n="164" facs="#f0200"/>
<fw type="header" place="top">Multiplikation der Elementargrössen. § 115</fw><lb/>
gebunden ist, keine andere Bedeutung als dieser Körperraum<lb/>
selbst.</p><lb/>
<p>§ 115. Hieraus entwickelt sich nun leicht der Begriff eines<lb/>
Produktes von mehreren Punkten. Betrachtet man zuerst das Pro-<lb/>
dukt zweier Punkte &#x03B1; . &#x03B2; oder &#x03B1;&#x03B2;, so ist das System, an welches<lb/>
es gebunden ist, die durch beide Punkte gezogene gerade Linie,<lb/>
und da<lb/>
<hi rendition="#c">&#x03B1; . &#x03B2; = &#x03B1; . (&#x03B2;&#x2014;&#x03B1;)</hi><lb/>
ist, so ist die Ausweichung dieses Produktes die Abweichung des<lb/>
zweiten Punktes von dem ersten, d. h. das Produkt zweier Punkte<lb/>
ist eine Liniengrösse, deren Linie durch jene beiden Punkte geht,<lb/>
und deren Ausweichung die von dem ersten an den zweiten ge-<lb/>
führte Strecke ist. &#x2014; Das Produkt dreier Puncte &#x03B1; . &#x03B2; . &#x03B3; erscheint<lb/>
als Plangrösse, deren Ebene durch jene 3 Punkte geht; und da<lb/>
<hi rendition="#c">&#x03B1; . &#x03B2; . &#x03B3; = &#x03B1; . (&#x03B2;&#x2014;&#x03B1;) . (&#x03B3;&#x2014;&#x03B1;) = &#x03B1; . [&#x03B1;&#x03B2;] . [&#x03B1;&#x03B3;]</hi><lb/>
ist, so ist die Ausweichung derselben der Flächenraum eines Paral-<lb/>
lelogramms, was die Abweichungen der beiden letzten Punkte von<lb/>
dem ersten zu Seiten hat. Auch können wir, da<lb/>
<hi rendition="#c">[&#x03B1;&#x03B3;] = [&#x03B1;&#x03B2;] + [&#x03B2;&#x03B3;] ist,<lb/>
[&#x03B1;&#x03B2;] . [&#x03B1;&#x03B3;] = [&#x03B1;&#x03B2;] . [&#x03B2;&#x03B3;]</hi><lb/>
setzen; also ist die Ausweichung das Produkt der stetig auf einan-<lb/>
der folgenden Strecken, welche die Punkte in der Reihenfolge, in<lb/>
welcher sie in dem Produkte auftreten, verbinden. Das Produkt<lb/>
von vier Punkten &#x03B1; . &#x03B2; . &#x03B3; . &#x03B4; erscheint als ein Körperraum, und<lb/>
zwar ist die Ausweichung desselben, da<lb/>
<hi rendition="#c">&#x03B1; . &#x03B2; . &#x03B3; . &#x03B4; = &#x03B1; . (&#x03B2;&#x2014;&#x03B1;) . (&#x03B3;&#x2014;&#x03B1;) . (&#x03B4;&#x2014;&#x03B1;) = &#x03B1; . [&#x03B1;&#x03B2;] . [&#x03B1;&#x03B3;] . [&#x03B1;&#x03B4;]</hi><lb/>
ist, gleich dem Körperraum eines Spathes, welches die Abweichun-<lb/>
gen der 3 letzten Punkte von dem ersten (in der gehörigen Rei-<lb/>
henfolge genommen) zu Seiten hat; oder da<lb/>
<hi rendition="#c">[&#x03B1;&#x03B3;] = [&#x03B1;&#x03B2;] + [&#x03B2;&#x03B3;]<lb/>
[&#x03B1;&#x03B4;] = [&#x03B1;&#x03B2;] + [&#x03B2;&#x03B3;] + [&#x03B3;&#x03B4;]</hi><lb/>
ist, so ist auch, wenn man die den übrigen Faktoren gleichartigen<lb/>
Stücke weglässt,<lb/>
<hi rendition="#c">[&#x03B1;&#x03B2;] . [&#x03B1;&#x03B3;] . [&#x03B1;&#x03B4;] = [&#x03B1;&#x03B2;] . [&#x03B2;&#x03B3;] . [&#x03B3;&#x03B4;], d. h.</hi><lb/>
das Produkt von vier Punkten ist gleich dem Produkte der stetig<lb/>
auf einander folgenden Strecken, welche jene Punkte in der Rei-<lb/>
henfolge, in welcher sie in jenem Produkte vorkommen, verbinden.<lb/>
<pb n="165" facs="#f0201"/>
<fw type="header" place="top">§ 115 Produkt von Punkten.</fw><lb/>
Hierbei braucht man nicht hinzuzufügen, dass diese Grösse als an<lb/>
den Raum gebunden zu betrachten ist, weil alle räumlichen Grös-<lb/>
sen an ihn gebunden sind. Das Produkt von mehr als vier Punk-<lb/>
ten wird, da der Raum nur ein Elementarsystem vierter Stufe ist,<lb/>
stets null sein müssen. Sind die zu multiplicirenden Punkte noch<lb/>
mit Gewichten behaftet, so hat man nur das Produkt der einfachen<lb/>
Punkte noch mit dem Produkte der Gewichte zu multipliciren, wo-<lb/>
durch sich nur die Ausweichung ändert. Viel einfacher gestaltet<lb/>
sich alles, wenn wir die Ausdehnung betrachten. Nach der Defi-<lb/>
nition der inneren oder zwischen liegenden Elemente, deren Ge-<lb/>
sammtheit die Ausdehnung darstellt, ist die Ausdehnung des Pro-<lb/>
duktes &#x03B1; . &#x03B2; . &#x03B3; gleich dem Flächenraum des Dreiecks, welches<lb/>
&#x03B1;, &#x03B2;, &#x03B3; zu Ecken hat, und die des Produktes &#x03B1; . &#x03B2; . &#x03B3; . &#x03B4; gleich dem<lb/>
Körperraum der Pyramide, welche &#x03B1;, &#x03B2;, &#x03B3;, &#x03B4; zu Ecken hat; und<lb/>
zugleich liegt in dem Satze, dass die Ausdehnung einer reinen<lb/>
Elementargrösse gleich ihrer Ausweichung dividirt durch die zu<lb/>
der Stufenzahl dieser Ausweichung gehörige Gefolgszahl ist, dass<lb/>
das Dreieck die Hälfte des Parallelogramms, und die dreiseitige<lb/>
Pyramide der 6te Theil des Spathes ist, dessen Kanten mit dreien<lb/>
der Pyramide parallel sind. &#x2014; Hierdurch ist also der Begriff eines<lb/>
Produktes von mehreren Elementargrössen erster Stufe für den<lb/>
Raum bestimmt; und wir sind dabei nur zu zwei neuen Grössen,<lb/>
nämlich der Liniengrösse und der Plangrösse gelangt. Auch er-<lb/>
hellt, wie das Produkt einer Liniengrösse in einen Punkt (oder<lb/>
eine Elementargrösse erster Stufe) allemal eine Plangrösse, das<lb/>
Produkt zweier Liniengrössen und das eines Punktes in eine Plan-<lb/>
grösse allemal einen Körperraum liefert, dass diese Produkte aber<lb/>
null werden, wenn die Stufenzahlen der Faktoren zusammengenom-<lb/>
men grösser sind, als die des Elementarsystemes, in welchem sie<lb/>
liegen; also z. B. das Produkt zweier Liniengrössen null wird, wenn<lb/>
sie in derselben Ebene liegen. Also auch hierdurch gelangen wir<lb/>
zu keinen andern Grössen, als zu den beiden oben genannten.<lb/>
Hingegen gelangen wir durch die Addition der Liniengrössen zu<lb/>
einer eigenthümlichen Summengrösse, welche besonders für die<lb/>
Statik von entschiedener Wichtigkeit ist. Wir zeigten oben (Ka-<lb/>
pitel III. des ersten Abschnittes), dass die Summe zweier Produkte<lb/>
n-ter Stufe nur dann wieder als ein Produkt n-ter Stufe erscheint,<lb/>
<pb n="166" facs="#f0202"/>
<fw type="header" place="top">Multiplikation der Elementargrössen. § 116</fw><lb/>
wenn jene beiden Produkte demselben Systeme (n+1)ter Stufe<lb/>
angehören, hingegen eine formelle Summe, die wir Summengrösse<lb/>
nannten, liefert, wenn sie nur durch ein noch höheres System um-<lb/>
fasst werden konnten. Der letztere Fall kann für den Raum, wel-<lb/>
cher als Elementarsystem vierter Stufe erscheint, nur eintreten,<lb/>
wenn Elementargrössen zweiter Stufe, d. h. Liniengrössen addirt<lb/>
werden sollen, und diese nicht in Einer Ebene liegen. Die nähere<lb/>
Erörterung dieses Falles behalte ich der Anwendung auf die Statik<lb/>
vor, in welcher diese Summengrösse eine selbstständige Bedeutung<lb/>
gewinnt.</p><lb/>
<p>§ 116. Unter den zahlreichen Anwendungen, welche die Me-<lb/>
thode unserer Analyse auf die Geometrie verstattet, hebe ich hier<lb/>
nur diejenigen hervor, welche mir am geeignetsten erscheinen, um<lb/>
das Wesen jener Methode in ein helleres Licht zu setzen. Um die<lb/>
Beziehung zu der sonst üblichen Koordinatenbestimmung hervor-<lb/>
treten zu lassen, will ich zuerst den Begriff der Richtsysteme auf<lb/>
die Auffassung des Raumes als eines Elementarsystemes übertra-<lb/>
gen. Wir hatten im fünften Kapitel des ersten Abschnittes den<lb/>
Begriff eines Richtsystemes für Ausdehnungsgrössen aufgestellt, und<lb/>
demnächst für Elementargrössen festgesetzt, dass alle Definitionen,<lb/>
welche wir für Ausdehnungsgrössen aufgestellt hatten, auch auf<lb/>
jene übertragen werden sollen. Während dort als Grundmasse<lb/>
Ausdehnungsgrössen erster Stufe auftraten, so werden hier Ele-<lb/>
mentargrössen erster Stufe als Grundmasse auftreten, und dadurch<lb/>
ist dann die Bedeutung aller dort in § 87 und 88 aufgestellten Be-<lb/>
griffe auch für Elementargrössen bestimmt, namentlich sind die<lb/>
Definitionen von Richtmassen, Richtgebieten, Richtstücken, Zeigern<lb/>
hier genau dieselben wie dort; nur die Richtgebiete erster Stufe,<lb/>
welche wir dort Richtaxen nannten, werden wir hier Richtelemente<lb/>
nennen müssen. Dabei will ich dann nur noch bemerken, dass, da<lb/>
auch die Strecken als Elementargrössen erster Stufe aufgefasst<lb/>
werden können, unter den Grundmassen beliebig viele als Strecken<lb/>
auftreten können, und nur wenn alle Grundmasse Strecken wer-<lb/>
den, erhalten wir das Richtsystem für Ausdehnungsgrössen. Das-<lb/>
jenige Richtsystem, was diesem am nächsten steht, und dennoch<lb/>
zur Darstellung und Bestimmung der Elementargrössen hinreicht,<lb/>
ist dasjenige, in welchem Ein Grundmass ein Element ist, alle<lb/>
<pb n="167" facs="#f0203"/>
<fw type="header" place="top">§ 117 Richtsysteme für Elementargrössen im Raume.</fw><lb/>
übrigen aber Strecken darstellen, ein Richtsystem, was seiner Ein-<lb/>
fachheit wegen besondere Auszeichnung verdient.</p><lb/>
<p>§ 117. Wenden wir dies nun auf die Geometrie an, so er-<lb/>
scheinen für den Raum als ein Elementarsystem vierter Stufe vier<lb/>
von einander unabhängige Elementargrössen erster Stufe als Grund-<lb/>
masse, welche zur Bestimmung hinreichen. Die Bedingung, dass<lb/>
sie von einander unabhängig sein sollen, sagt nur aus, dass sie<lb/>
nicht in Einer Ebene liegen dürfen, und wenigstens eins von ihnen<lb/>
eine starre Elementargrösse sein muss (während von den übrigen<lb/>
beliebige auch Strecken sein dürfen). Nehmen wir vier starre<lb/>
Elementargrössen (d. h. vielfache Elemente) als Grundmasse an,<lb/>
so haben wir die von Möbius in seinem barycentrischen Kalkül zu<lb/>
Grunde gelegte Art der Koordinatenbestimmung, welche mit der<lb/>
von Plücker in seinem System der analytischen Geometrie darge-<lb/>
stellten ihrem Wesen nach zusammenfällt. Als Richtgebiete zwei-<lb/>
ter Stufe erscheinen hier 6 gerade Linien, welche je zwei der<lb/>
Richtelemente verbinden, und als Kanten einer Pyramide erschei-<lb/>
nen, welche jene Richtelemente zu Ecken hat, als Richtgebiete drit-<lb/>
ter Stufe vier Ebenen, welche durch je 3 der Richtelemente gelegt<lb/>
sind und als Seitenflächen jener Pyramide erscheinen; und die<lb/>
Richtmasse zweiter und dritter Stufe stellen Theile jener Linien<lb/>
und Ebenen dar; das Richtmass vierter Stufe, welches hier das<lb/>
Hauptmass ist, stellt einen Körperraum dar. Jede Elementargrösse<lb/>
erster Stufe, mag sie nun eine starre Elementargrösse oder eine<lb/>
Strecke sein, kann im Raume als Vielfachensumme der vier Grund-<lb/>
masse dargestellt werden, jede Elementargrösse zweiter Stufe, mag<lb/>
sie nun eine Liniengrösse oder ein Flächenraum von konstanter<lb/>
Richtung, oder eine Summengrösse sein, kann als Summe von 6<lb/>
Liniengrössen dargestellt werden, welche den oben erwähnten 6<lb/>
Linien angehören, kurz jede Grösse kann als Vielfachensumme der<lb/>
Richtmasse gleicher Stufe, oder als Summe von Stücken, welche<lb/>
den Richtgebieten gleicher Stufe angehören, dargestellt werden.<lb/>
Diese Richtsysteme, deren Grundmasse starre Elementargrössen,<lb/>
d. h. vielfache Punkte sind, nennen wir mit Möbius barycentrische.<lb/>
Die einfachste Art der barycentrischen Richtsysteme ist die, bei<lb/>
welcher die Grundmasse blosse Punkte darstellen. Aber die bary-<lb/>
centrischen Richtsysteme selbst erscheinen nur als eine besondere<lb/>
<pb n="168" facs="#f0204"/>
<fw type="header" place="top">Multiplikation der Elementargrössen. § 118</fw><lb/>
obwohl am weitesten reichende Art der allgemeinen Richtsysteme,<lb/>
welche aus vier beliebigen Elementargrössen erster Stufe bestehen.<lb/>
Denn wir zeigten, dass sich beliebig viele derselben bis auf eine in<lb/>
Strecken verwandeln können, und erhalten so ausser dem genann-<lb/>
ten noch solche Richtsysteme, in welchen die Richtgebiete erster<lb/>
Stufe, theils Richtelemente, theils Richtaxen (konstante Richtungen)<lb/>
sind.</p><lb/>
<p>Unter diesen heben wir besonders diejenige Art der Richt-<lb/>
systeme hervor, welche ein Element und drei Strecken zu Grund-<lb/>
massen haben. Als Richtmasse zweiter Stufe treten hier auf eines-<lb/>
theils drei Liniengrössen, deren Linien durch das Richtelement ge-<lb/>
hen, und deren Ausweichungen die 3 andern Grundmasse sind;<lb/>
anderntheils drei Flächenräume von konstanter Richtung, welche<lb/>
durch die drei zwischen jenen 3 Strecken möglichen Spathecke<lb/>
(Parallelogramme) dargestellt werden; als Richtmasse dritter Stufe<lb/>
erscheinen einestheils drei Plangrössen, deren Ebenen durch das<lb/>
Richtelement gehen und deren Ausweichungen die Flächenräume<lb/>
jener 3 Spathecke sind, anderntheils ein als Ausdehnungsgrösse<lb/>
aufgefasster Körperaum, welcher durch das aus jenen 3 Strecken<lb/>
konstruirbare Spath dargestellt ist. Als Hauptmass endlich er-<lb/>
scheint derselbe Körperraum aufgefasst als Elementargrösse vierter<lb/>
Stufe. Die Systeme, welchen diese Richtmasse angehören, bilden<lb/>
dann die zugehörigen Richtgebiete.</p><lb/>
<p>Die Richtstücke eines Punktes in Bezug auf ein solches Richt-<lb/>
system sind nun einestheils das Richtelement, anderntheils drei<lb/>
Strecken, welche den 3 Richtaxen parallel sind, und als Summe<lb/>
von solchen vier Richtstücken wird jeder Punkt im Raume darge-<lb/>
stellt werden können; die Abweichung eines Punktes im Raume<lb/>
vom Richtelemente wird daher nach diesem Richtsysteme durch<lb/>
Richtstücke von konstanter Richtung (durch Parallelkoordinaten)<lb/>
bestimmt, also ganz auf dieselbe Weise wie eine Ausdehnung über-<lb/>
haupt durch Richtsysteme, welche zur Bestimmung von Ausdehnun-<lb/>
gen dienen, bestimmt wird.</p><lb/>
<p>§ 118. Indem wir nun alle diese Richtsysteme als besondere<lb/>
Arten eines allgemeinen Richtsystems, dessen vier Grundmasse Ele-<lb/>
mentargrössen sind, darstellen: so haben wir damit einestheils die<lb/>
allgemeinste Koordinatenbestimmung gefunden, bei welcher die Ebene<lb/>
<pb n="169" facs="#f0205"/>
<fw type="header" place="top">§ 118 Richtsysteme für Elementargrössen im Raume.</fw><lb/>
noch als Punktgebilde erster Ordnung erscheint, andererseits sind<lb/>
wir dadurch in den Stand gesetzt, das Verfahren, durch welches wir<lb/>
von einer Koordinatenbestimmung zu einer andern derselben Art<lb/>
übergehen konnten, und welches wir in § 92 für Parallelkoordina-<lb/>
ten darstellten, nicht nur auf jede Art der Richtsysteme anzuwen-<lb/>
den, sondern auch es da eintreten zu lassen, wo aus einer Art der<lb/>
Koordinatenbestimmung zur andern übergegangen werden soll, so-<lb/>
bald beide nur jener von uns dargestellten allgemeineren Gattung<lb/>
angehören. Namentlich können wir danach unmittelbar die bary-<lb/>
centrischen Gleichungen in Gleichungen zwischen Parallelkoordina-<lb/>
ten umwandeln und umgekehrt, ohne dass wir noch irgend einer<lb/>
besonderen Vorschrift bedürften. &#x2014; Indem wir nun ferner den Be-<lb/>
griff der Richtstücke (Koordinaten) in einem allgemeineren Sinne<lb/>
auffassten, sofern wir auch Richtstücke höherer Ordnung annahmen,<lb/>
so reicht dieselbe allgemeine Art der Richtsysteme auch aus, um<lb/>
Elementargrössen höherer Stufen, namentlich um Liniengrössen<lb/>
und Ebenengrössen zu bestimmen. Ehe wir die Bedeutung dieser<lb/>
Bestimmungen durchgehen, haben wir auf einen Unterschied zwi-<lb/>
schen der von uns angegebenen Bestimmungsweise und der sonst<lb/>
üblichen aufmerksam zu machen und zu zeigen, wie dieser Unter-<lb/>
schied ausgeglichen werden könne. Nämlich wir sind überall zu<lb/>
der Bestimmung von Elementargrössen, d. h. von Punkten mit zu-<lb/>
gehörigen Gewichten, von Liniengrössen und Ebenengrössen ge-<lb/>
langt. Bei der Bestimmung durch Koordinaten kommt es aber nur<lb/>
auf die Bestimmung der Punkte, Linien und Ebenen ihrer Lage<lb/>
nach an, und dadurch erhalten wir bei unserer Betrachtungsweise<lb/>
stets ein Richtstück oder einen Zeiger mehr, als es bei jener Be-<lb/>
stimmung der Lage erforderlich ist. Dieser Unterschied lässt sich<lb/>
auf der Stelle ausgleichen, indem man bedenkt, dass wenn alle<lb/>
Richtstücke oder Zeiger einer Grösse mit derselben Zahlengrösse<lb/>
multiplicirt oder dividirt werden, dadurch die Lage (das Elementar-<lb/>
system) derselben nicht geändert wird. Man erhält also sogleich<lb/>
die Anzahl der Zeiger um eins vermindert, wenn man die Richt-<lb/>
stücke (oder die Zeiger) mit einem der Zeiger jedesmal dividirt,<lb/>
und dadurch einen der Zeiger jedesmal auf eins bringt. Die so ge-<lb/>
wonnenen Zeiger genügen dann jedesmal zur Bestimmung der Lage.<lb/>
Indem wir nun auf solche Weise z. B. die Lage einer Ebene durch<lb/>
<pb n="170" facs="#f0206"/>
<fw type="header" place="top">Multiplikation der Elementargrössen. § 119</fw><lb/>
ihre Zeiger bestimmen, und zwischen den als veränderlich genom-<lb/>
menen Zeigern eine Gleichung m-ten Grades aufstellen; so wird<lb/>
dadurch eine unendliche Menge von Ebenen bedingt, deren Zeiger<lb/>
jener Gleichung genügen; und von allen diesen Ebenen wird eine<lb/>
Oberfläche umhüllt werden, von welcher ich späterhin zeigen werde,<lb/>
dass sie dieselbe sei, welche man als Oberfläche m-ter Klasse be-<lb/>
zeichnet hat. Eben so führt die Bestimmung der geraden Linie<lb/>
durch ihre Zeiger zu eigenthümlichen bisher nicht beachteten Ge-<lb/>
bilden, welche ich zuerst gelegentlich in einer Abhandlung im<lb/>
<hi rendition="#g">Crelles</hi>chen Journal der Betrachtung unterworfen habe.<note place="foot" n="*)"><hi rendition="#g">Crelle,</hi> Journal für die reine und angewandte Mathematik B. XXIV.</note> Da die<lb/>
weitere Erörterung dieses Gegenstandes die Schranken dieses Wer-<lb/>
kes überschreiten würde, so will ich mich damit begnügen, hier<lb/>
noch die Gleichung für die gerade Linie und die Ebene, wie sie<lb/>
sich durch unsere Wissenschaft ergiebt, aufzustellen, und mit den<lb/>
sonst bekannten Gleichungen für dieselben in Beziehung zu setzen.</p><lb/>
<p>§ 119. Die allgemeinste Aufgabe, die man sich hier stellen<lb/>
kann, ist die, die Gleichung einer Ebene, welche durch drei be-<lb/>
liebige gegebene Punkte geht, oder die Gleichung einer Linie, wel-<lb/>
che durch zwei beliebige gegebene Punkte geht, aufzustellen. Es<lb/>
seien die gegebenen Punkte im ersten Falle &#x03B1;, &#x03B2;, &#x03B3;, im zweiten<lb/>
Falle &#x03B1;, &#x03B2;, der veränderliche Punkt, welcher als Punkt jener Ebene<lb/>
oder dieser Linie durch eine Gleichung zwischen ihm und den ge-<lb/>
gebenen Punkten bestimmt werden soll, sei &#x03C3;, so hat man sogleich<lb/>
aus dem Begriffe eines Elementarsystems zweiter und dritter Stufe<lb/>
für den ersten Fall die Gleichung<lb/>
<hi rendition="#c">&#x03B1; . &#x03B2; . &#x03B3; . &#x03C3; = 0,</hi><lb/>
für den zweiten<lb/>
<hi rendition="#c">&#x03B1; . &#x03B2; . &#x03C3; = 0,</hi><lb/>
und durch diese Formeln, welche den grössten Grad der Einfach-<lb/>
heit besitzen, ist die Aufgabe im allgemeinsten Sinne gelöst. Will<lb/>
man dann aus Vorliebe für die gewöhnliche Koordinatenbehandlung<lb/>
oder aus einem andern Grunde die entsprechenden Koordinaten-<lb/>
gleichungen aufstellen, so kann man, wenn man nur die Mühe<lb/>
des Niederschreibens dieser langgestreckten Formeln nicht scheut,<lb/>
dieselben unmittelbar aus jener einfachen Gleichung ableiten.<lb/>
<pb n="171" facs="#f0207"/>
<fw type="header" place="top">§ 119 Gleichung der Ebene.</fw><lb/>
Will man z. B. die Gleichung in Parallelkoordinaten darstel-<lb/>
len, so hat man sich nur des am Schlusse des § 117 erwähnten<lb/>
Richtsystems zu bedienen. Bei diesem Richtsysteme wird jeder<lb/>
Punkt als Summe des Richtelementes &#x03C1; und einer Strecke darge-<lb/>
stellt. Es sei<lb/>
<hi rendition="#c">&#x03B1; = &#x03C1; + p<hi rendition="#sub">1</hi>, &#x03B2; = &#x03C1; + p<hi rendition="#sub">2</hi>, &#x03B3; = &#x03C1; + p<hi rendition="#sub">3</hi>, &#x03C3; = &#x03C1; + p,</hi><lb/>
so hat man durch Substitution dieser Ausdrücke in die Gleichung<lb/>
der Ebene<lb/>
<hi rendition="#c">(&#x03C1; + p<hi rendition="#sub">1</hi>) . (&#x03C1; + p<hi rendition="#sub">2</hi>) . (&#x03C1; + p<hi rendition="#sub">3</hi>) . (&#x03C1; + p) = 0,</hi><lb/>
oder, indem man die Klammern auflöst, und die Produkte, welche<lb/>
null werden<note place="foot" n="*)">Das sind nämlich alle die, welche &#x03C1; öfter als einmal als Faktor enthalten.</note>, weglässt,<lb/>
<hi rendition="#c">&#x03C1; . p<hi rendition="#sub">2</hi> . p<hi rendition="#sub">3</hi> . p + p<hi rendition="#sub">1</hi> . &#x03C1; . p<hi rendition="#sub">3</hi> . p + p<hi rendition="#sub">1</hi> . p<hi rendition="#sub">2</hi> . &#x03C1; . p + p<hi rendition="#sub">1</hi> . p<hi rendition="#sub">2</hi> . p<hi rendition="#sub">3</hi> . &#x03C1; = 0,</hi><lb/>
oder, indem man mit gehöriger Beobachtung des Vorzeichens &#x03C1; über-<lb/>
all auf die erste Stelle bringt, und es dann nach § 112 weglässt,<lb/>
<hi rendition="#c">(p<hi rendition="#sub">2</hi> . p<hi rendition="#sub">3</hi> + p<hi rendition="#sub">3</hi> . p<hi rendition="#sub">1</hi> + p<hi rendition="#sub">1</hi> . p<hi rendition="#sub">2</hi>) . p = p<hi rendition="#sub">1</hi> . p<hi rendition="#sub">2</hi> . p<hi rendition="#sub">3</hi>.</hi><lb/>
Um nun diese Gleichung in die Koordinaten-Gleichung zu verwan-<lb/>
deln, hat man nach § 89 nur statt jeder Strecke die Summe ihrer<lb/>
Richtstücke zu setzen, es sei<lb/>
<hi rendition="#c">p = x + y + z<lb/>
p<hi rendition="#sub">1</hi> = x<hi rendition="#sub">1</hi> + y<hi rendition="#sub">1</hi> + z<hi rendition="#sub">1</hi><lb/>
u. s. w.,</hi><lb/>
wo x, y, z etc. die Richtstücke darstellen, so hat man nun<lb/>
<hi rendition="#c">(x<hi rendition="#sub">2</hi> + y<hi rendition="#sub">2</hi> + z<hi rendition="#sub">2</hi>) . (x<hi rendition="#sub">3</hi> + y<hi rendition="#sub">3</hi> + z<hi rendition="#sub">3</hi>) . (x + y + z)<lb/>
+ (x<hi rendition="#sub">3</hi> + y<hi rendition="#sub">3</hi> + z<hi rendition="#sub">3</hi>) . (x<hi rendition="#sub">1</hi> + y<hi rendition="#sub">1</hi> + z<hi rendition="#sub">1</hi>) . (x + y + z)<lb/>
+ (x<hi rendition="#sub">1</hi> + y<hi rendition="#sub">1</hi> + z<hi rendition="#sub">1</hi>) . (x<hi rendition="#sub">2</hi> + y<hi rendition="#sub">2</hi> + z<hi rendition="#sub">2</hi>) . (x + y + z) =<lb/>
(x<hi rendition="#sub">1</hi> + y<hi rendition="#sub">1</hi> + z<hi rendition="#sub">1</hi>) . (x<hi rendition="#sub">2</hi> + y<hi rendition="#sub">2</hi> + z<hi rendition="#sub">2</hi>) . (x<hi rendition="#sub">3</hi> + y<hi rendition="#sub">3</hi> + z<hi rendition="#sub">3</hi>).</hi></p><lb/>
<p>Nun hat man nur die Klammern aufzulösen, indem man be-<lb/>
achtet, dass die mit gleichen Buchstaben bezeichneten Richtstücke<lb/>
parallel sind, und somit aus jedem Gliede nur sechs geltende Pro-<lb/>
dukte zu je drei Faktoren hervorgehen, und hat dann die Faktoren<lb/>
der so entstehenden 24 Produkte mit Beobachtung der Zeichen so<lb/>
zu ordnen, dass die Buchstaben in jedem Produkte auf dieselbe<lb/>
Weise auf einander folgen, und erhält dann eine Gleichung, in wel-<lb/>
cher man statt der Richtstücke die Zeiger setzen und sie dadurch<lb/>
zu einer arithmetischen Gleichung machen kann, in welcher wie-<lb/>
<pb n="172" facs="#f0208"/>
<fw type="header" place="top">Multiplikation der Elementargrössen. § 120</fw><lb/>
derum die Ordnung der Faktoren gleichgültig ist. Die Gleichung,<lb/>
welche man auf diese Weise gewinnt, ist, wenn man unter x, y, z<lb/>
etc. jetzt die Zeiger versteht; folgende:<lb/>
<hi rendition="#c">(y<hi rendition="#sub">2</hi>z<hi rendition="#sub">3</hi> &#x2014; y<hi rendition="#sub">3</hi>z<hi rendition="#sub">2</hi> + y<hi rendition="#sub">3</hi>z<hi rendition="#sub">1</hi> &#x2014; y<hi rendition="#sub">1</hi>z<hi rendition="#sub">3</hi> + y<hi rendition="#sub">1</hi>z<hi rendition="#sub">2</hi> &#x2014; y<hi rendition="#sub">2</hi>z<hi rendition="#sub">1</hi>) x<lb/>
+ (z<hi rendition="#sub">2</hi>x<hi rendition="#sub">3</hi> &#x2014; z<hi rendition="#sub">3</hi>x<hi rendition="#sub">2</hi> + z<hi rendition="#sub">3</hi>x<hi rendition="#sub">1</hi> &#x2014; z<hi rendition="#sub">1</hi>x<hi rendition="#sub">3</hi> + z<hi rendition="#sub">1</hi>x<hi rendition="#sub">2</hi> &#x2014; z<hi rendition="#sub">2</hi>x<hi rendition="#sub">1</hi>) y<lb/>
+ (x<hi rendition="#sub">2</hi>y<hi rendition="#sub">3</hi> &#x2014; x<hi rendition="#sub">3</hi>y<hi rendition="#sub">2</hi> + x<hi rendition="#sub">3</hi>y<hi rendition="#sub">1</hi> &#x2014; x<hi rendition="#sub">1</hi>y<hi rendition="#sub">3</hi> + x<hi rendition="#sub">1</hi>y<hi rendition="#sub">2</hi> &#x2014; x<hi rendition="#sub">2</hi>y<hi rendition="#sub">1</hi>) z<lb/>
= x<hi rendition="#sub">1</hi>y<hi rendition="#sub">2</hi>z<hi rendition="#sub">3</hi> &#x2014; x<hi rendition="#sub">1</hi>y<hi rendition="#sub">3</hi>z<hi rendition="#sub">2</hi> + x<hi rendition="#sub">3</hi>y<hi rendition="#sub">1</hi>z<hi rendition="#sub">2</hi> &#x2014; x<hi rendition="#sub">3</hi>y<hi rendition="#sub">2</hi>z<hi rendition="#sub">1</hi> + x<hi rendition="#sub">2</hi>y<hi rendition="#sub">3</hi>z<hi rendition="#sub">1</hi> &#x2014; x<hi rendition="#sub">2</hi>y<hi rendition="#sub">1</hi>z<hi rendition="#sub">3</hi>.</hi></p><lb/>
<p>Diese Gleichung, welche sich durch die gewöhnliche Analyse<lb/>
nicht auf eine einfachere Form reduciren lässt, sagt, so weitläuftig<lb/>
sie auch erscheint, dennoch nichts weiter aus, als jene ursprüng-<lb/>
liche Gleichung<lb/>
<hi rendition="#c">&#x03B1; . &#x03B2; . &#x03B3; . &#x03C3; = 0,</hi><lb/>
und enthält die kürzeste Lösung des obigen Problems, welche auf<lb/>
dem Wege der Koordinaten möglich ist. Man sieht hier in einem<lb/>
recht schlagenden Beispiel den Vortheil unserer Methode, und die<lb/>
Formelverwickelungen, in die man hineingeräth, sobald man diese<lb/>
Methode aufgiebt.</p><lb/>
<p>§ 120. Indem ich die Darstellung der geometrischen Abschat-<lb/>
tung und Projektion, wie auch der verschiedenen Verwandtschafts-<lb/>
systeme einem späteren Kapitel <note place="foot" n="*)">Kap. IV dieses Abschnittes.</note>, in welchem diese Begriffe in ei-<lb/>
nem noch grösseren Umfange ans Licht treten werden, vorbehalte,<lb/>
so schreite ich nun zu den Anwendungen auf die Statik. Der Be-<lb/>
griff des Momentes tritt zuerst hier in seiner ganzen Einfachheit<lb/>
auf, wie auch der Begriff der Kraft erst hier seine Darstellung fin-<lb/>
det, indem wir die Kraft als Liniengrösse, also als Elementargrösse<lb/>
zweiter Stufe auffassen. Unter dem Moment einer Kraft &#x03B1;&#x03B2; in Be-<lb/>
zug auf einen Punkt &#x03C1; verstanden wir oben das Produkt<lb/>
<hi rendition="#c">[&#x03C1;&#x03B1;] . [&#x03B1;&#x03B2;] oder (&#x03B1; &#x2014; &#x03C1;) . (&#x03B2; &#x2014; &#x03B1;);</hi><lb/>
multipliciren wir diesen Werth noch mit dem Elemente &#x03C1;, so er-<lb/>
scheint das Moment als Ausweichung der so entstehenden Elemen-<lb/>
targrösse &#x03C1; . (&#x03B1; &#x2014; &#x03C1;) (&#x03B2; &#x2014; &#x03B1;); diese ist aber nach dem bekannten<lb/>
Gesetz der äusseren Multiplikation gleich<lb/>
<hi rendition="#c">&#x03C1; . &#x03B1; . &#x03B2;,</hi><lb/>
somit können wir das Moment in Bezug auf einen Punkt definiren<lb/>
als Ausweichung eines Produkts, dessen erster Faktor der Be-<lb/>
<pb n="173" facs="#f0209"/>
<fw type="header" place="top">§ 121 Das Moment als Abweichung.</fw><lb/>
ziehungspunkt und dessen zweiter Faktor die Kraft ist, oder als<lb/>
Abweichung der Kraft von dem Beziehungspunkte. Da nun jede<lb/>
Gleichung zwischen den Elementargrössen auch zwischen ihren<lb/>
Ausweichungen besteht, so wird auch jede Gleichung, welche zwi-<lb/>
schen jenen Produkten statt findet, zwischen ihren Momenten gleich-<lb/>
falls statt finden, obwohl nicht umgekehrt.</p><lb/>
<p>Man könnte daher selbst zweifelhaft sein, ob man nicht lieber<lb/>
jenes Produkt des Beziehungspunktes in die Kraft als Moment de-<lb/>
finiren, und was wir bisher als Moment fixirten, nur als Auswei-<lb/>
chung jener Grösse darstellen soll. &#x2014; Doch behalten wir den fest-<lb/>
gestellten Begriff bei. Unter dem Moment einer Kraft &#x03B1;&#x03B2; in Be-<lb/>
zug auf eine Axe &#x03C1;&#x03C3; verstanden wir oben (§ 41) das Produkt<lb/>
<hi rendition="#c">[&#x03C1;&#x03C3;] . [&#x03C3;&#x03B1;] . [&#x03B1;&#x03B2;] oder (&#x03C3; &#x2014; &#x03C1;) . (&#x03B1; &#x2014; &#x03C3;) . (&#x03B2; &#x2014; &#x03B1;).</hi><lb/>
Multipliciren wir dasselbe mit &#x03C1;, so erhalten wir das Produkt<lb/>
<hi rendition="#c">&#x03C1; . &#x03C3; . &#x03B1; . &#x03B2;,</hi><lb/>
dessen Ausweichung eben jenes Moment ist. Also erscheint das<lb/>
Moment einer Kraft in Bezug auf eine Axe als Ausweichung eines<lb/>
Produktes, dessen erster Faktor die Axe und dessen zweiter Faktor<lb/>
die Kraft ist, oder, einfacher ausgedrückt, als Abweichung der Kraft<lb/>
von der Axe. Da übrigens eine Gleichung zwischen Elementar-<lb/>
grössen vierter Stufe im Raume als einem Elementarsystem vierter<lb/>
Stufe keine andere Bedeutung hat, als die Gleichung zwischen ih-<lb/>
ren Ausweichungen, so kann man das Moment in Bezug auf eine<lb/>
Axe auch direkt als Produkt dieser Axe in die Kraft auffassen.<note place="foot" n="*)">Da der Name (statisches) Moment jetzt überflüssig erscheint, indem er<lb/>
durch den Namen der Abweichung vollkommen ersetzt wird, und sich dieser so-<lb/>
gar noch leichter handhaben lässt, so wäre es gewiss zweckmässig, wenn man<lb/>
den Namen Moment <hi rendition="#g">nur</hi> in dem Sinne gebrauchte, in welchem ihn z. B. <hi rendition="#g">La<lb/>
Grange</hi> in seiner <hi rendition="#i">mecanique analytique</hi> überall gebraucht, wo er von dem Mo-<lb/>
ment ohne weitere Bestimmung redet, und wenn man das sogenannte statische<lb/>
Moment eben als Abweichung bezeichnete. Doch habe ich dies nicht ohne weite-<lb/>
res einführen wollen.</note></p><lb/>
<p>§ 121. Es bietet sich auf diesem Punkte der Entwickelung<lb/>
eine Methode dar, durch welche wir alle Gesetze für das Gleichge-<lb/>
wicht fester Körper ohne Voraussetzung aller früher bewiesenen<lb/>
Sätze der Statik auf die einfachste Weise ableiten können. Wir<lb/>
bedürfen dazu nur einestheils des Grundsatzes, &#x201E;dass 3 Kräfte,<lb/>
<pb n="174" facs="#f0210"/>
<fw type="header" place="top">Multiplikation der Elementargrössen. § 121</fw><lb/>
welche auf einen Punkt wirken, dann und nur dann im Gleichge-<lb/>
wichte sind, wenn ihre Summe null ist,&#x201C; oder, indem wir zwei<lb/>
Kräfte oder Kraftsysteme einander gleichwirkend nennen, wenn sie<lb/>
durch dieselben Kräfte aufgehoben werden können, &#x201E;dass zwei<lb/>
Kräfte, die auf einen Punkt wirken, der auf denselben Punkt wir-<lb/>
kenden Summe beider Kräfte gleichwirkend sind,&#x201C; anderntheils,<lb/>
&#x201E;dass zwei Kräfte, welche auf einen festen Körper wirken, dann<lb/>
und nur dann im Gleichgewichte sind, wenn sie in derselben gera-<lb/>
den Linie wirken und einander entgegengesetzt gleich sind.&#x201C; Hier-<lb/>
aus folgt sogleich, wenn wir den so eben aufgestellten Begriff des<lb/>
Gleichwirkens festhalten, &#x201E;dass zwei Kräfte, welche auf einen festen<lb/>
Körper wirken, dann und nur dann einander gleichwirkend sind,<lb/>
wenn sie in derselben Linie wirken und einander gleich sind&#x201C; oder<lb/>
einfacher ausgedrückt, &#x201E;wenn sie als Liniengrössen einander gleich<lb/>
sind.&#x201C; Betrachten wir daher die Kräfte, welche auf feste Körper<lb/>
wirken, als Liniengrössen, so zeigt sich sogleich, wie zwei Kräfte,<lb/>
deren Wirkungslinien sich schneiden, ihrer Summe gleichwirkend<lb/>
seien; denn ist &#x03B1; dieser Durchschnittspunkt, so werden sich beide<lb/>
Kräfte als Liniengrössen darstellen lassen, deren erster Faktor &#x03B1;<lb/>
ist, sind dann &#x03B1; . p und &#x03B1; . q, wo p und q Strecken bedeuten, diese<lb/>
Kräfte, so sind sie nach der ersten Voraussetzung gleichwirkend mit<lb/>
&#x03B1; . (p + q) oder mit &#x03B1; . p + &#x03B1; . q, d. h. sie sind der Summe der<lb/>
Kräfte gleichwirkend, auch wenn die Kräfte als Liniengrössen auf-<lb/>
gefasst werden. Sind die Kräfte parallel, z. B. die eine gleich &#x03B1; . p,<lb/>
die andere gleich m&#x03B2; . p, wo p wiederum eine Strecke bedeutet, so<lb/>
können wir die beiden gleichwirkende Kraft nach demselben Prin-<lb/>
cip nicht unmittelbar finden; nehmen wir daher zwei sich einander<lb/>
aufhebende Kräfte zu Hülfe, nämlich &#x03B1; . m&#x03B2; und m&#x03B2; . &#x03B1;<note place="foot" n="*)">Beide heben einander auf, weil &#x03B1; . m&#x03B2; = &#x2014; m&#x03B2; . &#x03B1; ist.</note>, so sind<lb/>
jene beiden Kräfte gleichwirkend den vier Kräften<lb/>
<hi rendition="#c">&#x03B1; . p, &#x03B1; . m&#x03B2;, m&#x03B2; . &#x03B1;, m&#x03B2; . p,</hi><lb/>
von denen die beiden ersten, da sie auf denselhen Punkt wirken,<lb/>
ihrer Summe gleichwirkend sein werden, und eben so die beiden<lb/>
letzten, und wir erhalten somit die beiden Kräfte<lb/>
<hi rendition="#c">&#x03B1; . (p + m&#x03B2;), m&#x03B2; . (&#x03B1; + p)</hi><lb/>
als den gegebenen Kräften gleichwirkend. Diese beiden Produkte<lb/>
<pb n="175" facs="#f0211"/>
<fw type="header" place="top">§ 121 Neue Begründung der Statik.</fw><lb/>
können wir, indem wir zu dem zweiten Faktor den ersten hinzu-<lb/>
addiren, wodurch nach den Gesetzen der äusseren Multiplikation<lb/>
der Werth des Produktes nicht geändert wird, auf einen gemein-<lb/>
schaftlichen Faktor bringen; nämlich es werden dann jene Kräfte<lb/>
gleich<lb/>
<formula/> Wenn nun m nicht gleich &#x2014;1 ist, so stellt der zweite Faktor einen<lb/>
vielfachen Punkt dar (mit dem Gewichte 1 + m), beide Kräfte wir-<lb/>
ken dann auf einen Punkt, und sind somit ihrer Summe gleichwir-<lb/>
kend; diese Summe ist<lb/>
<formula/> d. h. sie ist gleich<lb/>
<formula/> Und es sind also die beiden Kräfte &#x03B1;. p und m&#x03B2;. p, wenn nicht m<lb/>
gleich &#x2014;1, d. h. wenn nicht die Summe ihrer Ausweichungen null<lb/>
ist, Einer Kraft (&#x03B1; + m&#x03B2;). p. d. h. ihrer Summe gleichwirkend. Da<lb/>
nun die Wirkungslinien zweier Kräfte, die in Einer Ebene liegen,<lb/>
sich entweder schneiden oder parallel laufen, so folgt überhaupt,<lb/>
dass zwei Kräfte, welche in Einer Ebene liegen, jedesmal, wenn<lb/>
ihre Ausweichungen nicht zur Summe null geben, Einer Kraft<lb/>
gleichwirkend sind, welche die Summe jener Kräfte ist. Betrach-<lb/>
ten wir nun noch den Fall, den wir bisher ausschlossen, dass näm-<lb/>
lich die Ausweichungen beider Kräfte zusammen null, d. h. beide<lb/>
Kräfte als Strecken betrachtet, entgegengesetzt gleich sind, so leuch-<lb/>
tet ein, dass beide dann aber auch nur dann im Gleichgewicht sind,<lb/>
wenn sie in derselben Richtungslinie liegen, d. h. die Summe der<lb/>
Kräfte selbst null ist. In diesem besonderen Falle können wir also<lb/>
auch noch sagen, dass beide Kräfte ihrer Summe gleichwirkend<lb/>
sind. Es bleibt daher nur der Fall noch zu untersuchen, wo beide<lb/>
Kräfte als Strecken null sind, als Liniengrössen aber nicht. In<lb/>
diesem Falle nun ist nach der zweiten Voraussetzung nicht Gleich-<lb/>
gewicht vorhanden; aber wir können auch leicht zeigen, dass es<lb/>
dann keine geltende Kraft gebe, welche jenen beiden Kräften das<lb/>
Gleichgewicht halte. Denn aus den beiden Voraussetzungen, die<lb/>
wir zu Anfang dieses § aufstellten, geht hervor, dass die Auswei-<lb/>
chung der Gesammtkraft stets die Summe ist aus den Ausweichun-<lb/>
gen der einzelnen Kräfte. Also müsste hier die Ausweichung der<lb/>
<pb n="176" facs="#f0212"/>
<fw type="header" place="top">Multiplikation der Elementargrössen. § 121</fw><lb/>
fraglichen Kraft null sein; d. h. diese Kraft selbst müsste null sein<lb/>
und die gegebenen Kräfte schon im Gleichgewichte stehen, was<lb/>
wider die Annahme ist. Somit haben wir in der That gezeigt, dass<lb/>
2 Kräfte, welche in parallelen, von einander getrennten Linien wirken,<lb/>
und als Strecken entgegengesetzt gleich sind, auf keine ihnen gleich-<lb/>
wirkende einzelne Kraft zurückgeführt werden können. Dieser Fall<lb/>
ist aber derselbe, in welchem die Kräfte keine Liniengrösse als<lb/>
Summe darbieten, sondern eine Ausdehnung zweiter Stufe, in der<lb/>
That ist &#x03B1;p &#x2014; &#x03B2;p gleich (&#x03B1; &#x2014; &#x03B2;) p, was eine Ausdehnung zweiter<lb/>
Stufe darstellt. Um die Bedeutung dieses Falles für die Statik<lb/>
näher in&#x2019;s Auge zu fassen, bemerken wir, dass das Gesammtmo-<lb/>
ment zweier solcher Kräfte in Bezug auf alle Punkte im Raume,<lb/>
d. h. die Gesammtabweichung derselben von allen Punkten eine<lb/>
konstante Grösse ist. In der That, da die gesammte Abweichung<lb/>
gleich der Abweichung der Summe ist, die Summe aber hier eine<lb/>
Ausdehnung zweiter Stu&#x017F;e ist, und die Abweichung einer Ausdeh-<lb/>
nung immer dieser selbst gleich ist, so folgt, dass die Gesammt-<lb/>
abweichung jener beiden Kräfte von jedem beliebigen Punkte, der<lb/>
Summe dieser beiden Kräfte selbst gleich ist, also konstant bleibt,<lb/>
sobald diese Summe es bleibt. Wir sagen daher, es seien beide<lb/>
Kräfte diesem Moment, welches durch ihre Summe dargestellt wird,<lb/>
gleichwirkend <note place="foot" n="*)">Es ist dies also als eine Erweiterung des Begriffs des Gleichwirkens an-<lb/>
zusehen, indem das Moment selbst als eine eigenthümliche Kraftgrösse aufge-<lb/>
fasst ist, welche mit andern Kräften zusammenwirken kann; dadurch ist die in<lb/>
der Statik so wichtige Theorie der Kräftepaare in ihrem wahren Gesichtspunkte<lb/>
aufgefasst.</note>. Somit können wir nun den Satz aufstellen:</p><lb/>
<cit><quote><hi rendition="#et">&#x201E;Zwei oder mehrere Kräfte, welche in Einer Ebene wirken,<lb/>
sind ihrer Summe gleichwirkend.&#x201C;</hi></quote></cit><lb/>
<p>Nämlich von zwei Kräften lässt sich dies sogleich auf beliebig viele<lb/>
übertragen.</p><lb/>
<p>§ 122. Gehen wir zur Betrachtung der Kräfte im Raume<lb/>
über, so haben wir daran zu erinnern, dass die Addition von Krä&#x017F;-<lb/>
ten als Elementargrössen zweiter Stufe nur dann eine reale Bedeu-<lb/>
tung hat, wenn dieselben in Einer Ebene als einem Systeme dritter<lb/>
Stufe liegen, hingegen eine bloss formelle Bedeutung gewinnt, wenn<lb/>
<pb n="177" facs="#f0213"/>
<fw type="header" place="top">§ 122 Kräftepaare. &#x2014; Kräfte im Raume.</fw><lb/>
dies nicht der Fall ist. Vermöge dieser formellen Bedeutung wur-<lb/>
den zwei solche Summen einander gleich gesetzt, wenn sie durch<lb/>
Anwendung der realen Addition und der allgemeinen additiven Ver-<lb/>
knüpfungsgesetze sich auf denselben Ausdruck zurückführen lassen.<lb/>
Betrachten wir nun zwei solche Summen von Kräften im Raume,<lb/>
welche sich auf diese Weise auf denselben Ausdruck zurückführen<lb/>
lassen, und bedenken, dass bei der realen Addition, weil dabei die<lb/>
Kräfte in Einer Ebene liegen, die Summe der Kräfte jedesmal der<lb/>
Gesammtheit der einzelnen Kräfte, welche ihre Stücke bilden, gleich-<lb/>
wirkend sei: so folgt, dass bei jener Umwandlung der formellen<lb/>
Summe in eine ihr gleiche, jedesmal die Kräfte, welche diese<lb/>
Summe bilden, einander gleichwirkend bleiben, also &#x201E;dass zwei<lb/>
Vereine von Kräften, welche gleiche Summe darbieten, allemal ein-<lb/>
ander gleichwirkend sind&#x201C;, also auch, &#x201E;dass eine Reihe von Kräf-<lb/>
ten, deren Summe null ist, im Gleichgewicht ist&#x201C;. Nun können<lb/>
wir ferner jede Summe von Kräften auf <hi rendition="#g">Eine</hi> Kraft, deren Angritfs-<lb/>
punkt willkührlich ist, und Ein Moment, oder auch auf zwei Kräfte<lb/>
zurückführen; in der That setzen wir die Summe mehrerer Kräfte<lb/>
gleich<lb/>
<formula/> wo &#x03B1; ein Element, p eine Strecke, &#x03B1;p also eine Kraft, M aber eine<lb/>
Ausdehnung zweiter Stufe, also ein Moment darstellt: so werden<lb/>
nach den oben dargestellten Sätzen beide Ausdrücke dann und nur<lb/>
dann gleich sein, wenn sie gleiche Ausweichung und von irgend<lb/>
einem Elemente z. B. &#x03B1; gleiche Abweichung haben; es muss also<lb/>
dann p gleich der Summe aller Ausweichungen, welche die einzel-<lb/>
nen Kräfte darbieten, und M gleich der Summe aller Abweichun-<lb/>
gen von dem Elemente &#x03B1; sein; da aber beide Summen stets real<lb/>
sind, die erste als Summe von Strecken, die letzte als Summe von<lb/>
Elementargrössen dritter Stufe in einem Systeme vierter Stufe, so<lb/>
lässt sich jene Reihe von Kräften allemal auf die angegebene Form<lb/>
bringen, und zwar ist &#x03B1; willkührlich, dann aber p und M bestimmt.<lb/>
Kann man nun jene Kraftsumme auf den Ausdruck &#x03B1;p + M brin-<lb/>
gen, so kann man sie auch auf die Summe zweier Kräfte bringen;<lb/>
ist z. B. M gleich rs, so kann man von dem Gliede &#x03B1;p das Glied<lb/>
&#x03B1;s subtrahiren und dasselbe Glied zu M addiren, ohne den Werth<lb/>
der Summe zu ändern, und erhält so<lb/>
<fw type="sig" place="bottom">12</fw><lb/>
<pb n="178" facs="#f0214"/>
<fw type="header" place="top">Multiplikation der Elementargrössen. § 123</fw><lb/>
<formula/> wo die rechte Seite zwei Kräfte darstellt. Da endlich zwei Ver-<lb/>
eine von Kräften, welche gleiche Summen haben, einander gleich-<lb/>
wirkend sind, wie wir oben zeigten, so hat man den Satz, &#x201E;dass<lb/>
sich jede Reihe von Kräften im Raume auf zwei Kräfte oder auf<lb/>
eine Kraft und ein Moment zurückführen lassen, welche ihnen<lb/>
gleichwirkend sind und dieselbe Summe liefern, wie jene Kräfte.&#x201C;<lb/>
Hieran schliesst sich sogleich die Folgerung, &#x201E;dass mehrere Kräf-<lb/>
ten auch <hi rendition="#g">nur</hi> dann im Gleichgewicht sind, wenn ihre Summe null<lb/>
ist&#x201C;; denn auf zwei ihnen gleichwirkende Kräfte, welche auch die-<lb/>
selbe Summe liefern, lassen sie sich zurückführen, aber zwei Kräfte<lb/>
sind nach der zweiten Voraussetzung <hi rendition="#g">nur</hi> dann im Gleichgewichte,<lb/>
wenn ihre Summe null ist, alsdann wird aber auch die Summe der<lb/>
gegebenen Kräfte, da sie dieselbe ist, null sein; also ist jener Satz<lb/>
bewiesen. Wenn nun zwei Vereine von Kräften einander gleich-<lb/>
wirkend sind, so müssen die des einen Vereins mit den entgegen-<lb/>
gesetzt genommenen Kräften des andern (nach der Definition des<lb/>
Gleichwirkens) zusammengesetzt Gleichgewicht geben, d. h. nach<lb/>
dem vorigen Satze ihre Summe muss null sein, also müssen dann<lb/>
die Kräfte des einen Vereins dieselbe Summe liefern, wie die des<lb/>
andern, somit haben wir bewiesen, &#x201E;dass zwei Vereine gleichwir-<lb/>
kender Kräfte nothwendig gleiche Summen liefern.&#x201C; Fassen wir<lb/>
diesen Satz mit dem umgekehrten, den wir vorher bewiesen haben,<lb/>
zusammen, so erhalten wir den Satz:</p><lb/>
<cit><quote><hi rendition="#et">&#x201E;Dass zwei Vereine von Kräften dann und nur dann einander<lb/>
gleichwirkend sind, wenn sie gleiche Summen liefern.&#x201C;</hi></quote></cit><lb/>
<p>Dieser Satz berechtigt uns die Gesammtwirkung mehrerer Kräfte<lb/>
als die Wirkung ihrer Summe aufzufassen, auch dann, wenn diese<lb/>
Summe sich nicht mehr als einzelne Kraft darstellen lässt; wir ha-<lb/>
ben somit den allgemeinen Satz:</p><lb/>
<cit><quote><hi rendition="#et">&#x201E;Zwei oder mehrere Kräfte sind ihrer Summe gleichwirkend,<lb/>
und sind nur dann im Gleichgewichte, wenn ihre Summe null<lb/>
ist.&#x201C;</hi></quote></cit><lb/>
<p>Dieser Satz umfasst alle früheren, und erscheint als deren End-<lb/>
resultat.</p><lb/>
<p>§ 123. Dass nun zwei Vereine gleichwirkender Kräfte in Be-<lb/>
zug auf jeden Punkt und jede Axe gleiches Gesammtmoment ha-<lb/>
<pb n="179" facs="#f0215"/>
<fw type="header" place="top">§ 123 Allgemeiner Satz über die stat. Momente.</fw><lb/>
ben, dass zwei Vereine von Kräften, welche gleiche Gesammtaus-<lb/>
weichung und in Bezug auf irgend einen Punkt gleiches Moment<lb/>
haben, einander gleichwirkend sind, und in Bezug auf jeden Punkt<lb/>
und jede Axe gleiches Moment haben, sind jetzt, nachdem wir ei-<lb/>
nen Verein von Kräften als ihrer Summe gleichwirkend dargestellt<lb/>
haben, nur andere Ausdrucksweisen der von uns in der abstrakten<lb/>
Wissenschaft aufgestellten Sätze. &#x2014; Wir halten uns daher mit der<lb/>
Ableitung jener statischen Gesetze nicht weiter auf, und wollen<lb/>
statt dessen einen allgemeinern Satz über die Theorie der Mo-<lb/>
mente aufstellen, welcher alle Sätze, die man bisher über diese<lb/>
Theorie aufgestellt hat, an Allgemeinheit weit übertrifft, und den-<lb/>
noch durch unsere Analyse sich auf&#x2019;s einfachste ergiebt. Um die-<lb/>
sen Satz sogleich in einer leicht fasslichen Form zu geben, will<lb/>
ich einen neuen Begriff einführen, welcher für die Betrachtung der<lb/>
Verwandtschaftsbeziehungen überhaupt von der grössten Wichtig-<lb/>
keit ist. Nämlich ich sage, dass ein Verein von Grössen in der-<lb/>
selben Zahlenrelation stehe, wie ein anderer Verein entsprechen-<lb/>
der Grössen, wenn jede Gleichheit, welche zwischen den Viel-<lb/>
fachensummen aus den Grössen des letzten Vereins statt findet,<lb/>
auch bestehen bleibt, wenn man statt dieser Grössen die entspre-<lb/>
chenden des ersten Vereins setzt. Der Satz, den wir hier bewei-<lb/>
sen wollen, lässt sich nun in der Form darstellen:</p><lb/>
<cit><quote><hi rendition="#et">&#x201E;Die Gesammtmomente eines Kräftevereines in Bezug auf ver-<lb/>
schiedene Punkte oder Axen stehen in derselben Zahlenrela-<lb/>
tion, wie diese Punkte oder Axen&#x201C;.</hi></quote></cit><lb/>
<p>Denn ist S die Summe des Kräftevereins, so ist das Gesammtmo-<lb/>
ment desselben in Bezug auf irgend eine Grösse A (sei dieselbe<lb/>
nun ein Punkt oder eine Axe) gleich der Ausweichung des Produk-<lb/>
tes A S; sind nun verschiedene Beziehungsgrössen A, B, .... gege-<lb/>
ben, und es herrscht zwischen denselben eine Zahlenrelation, wel-<lb/>
che sich in der Form<lb/>
<formula/>,<lb/>
wo <hi rendition="#fr">a, b</hi> ... Zahlengrössen sind, darstellen lässt, so wird auch, wenn<lb/>
man mit S multiplicirt,<lb/>
<formula/> sein; diese Gleichung bleibt nun auch nach § 112 bestehen, wenn<lb/>
<fw type="sig" place="bottom">12*</fw><lb/>
<pb n="180" facs="#f0216"/>
<fw type="header" place="top">Multiplikation der Elementargrössen. § 124</fw><lb/>
man statt der Produkte A S etc. ihre Ausweichungen, d. h. die Mo-<lb/>
mente von S in Bezug auf jene Grössen setzt; also stehen diese<lb/>
Momente in derselben Zahlenrelation, wie die Beziehungsgrössen.</p><lb/>
<p>Vermittelst dieses Satzes können wir also aus den Momenten<lb/>
in Bezug auf zwei Punkte das Moment in Bezug auf jeden andern<lb/>
Punkt derselben geraden Linie finden, und ebenso aus den Mo-<lb/>
menten in Bezug auf drei Punkte, die nicht in Einer geraden Linie<lb/>
liegen, das jedem andern Punkte derselben Ebene zugehörige, aus<lb/>
den Momenten in Bezug auf vier Punkte, die nicht in Einer Ebene<lb/>
liegen, das jedem andern Punkte des Raumes zugehörige, ferner<lb/>
aus den Momenten in Bezug auf zwei Axen, die sich schneiden,<lb/>
das Moment in Bezug auf jede andere durch denselben Punkt ge-<lb/>
hende und in derselben Ebene liegende Axe, aus den Momenten<lb/>
in Bezug auf drei Axen derselben Ebene, welche nicht durch Einen<lb/>
Punkt gehen, das jeder andern Axe derselben Ebene, und über-<lb/>
haupt aus den Momenten in Bezug auf eine Reihe von Axen, wel-<lb/>
che in keiner Zahlenrelation zu einander stehen, das Moment in<lb/>
Bezug auf jede Axe, welche zu ihnen in bestimmter Zahlenrelation<lb/>
steht.</p><lb/>
<p>§ 124. Ich schliesse diese Anwendung mit der Lösung der<lb/>
Aufgabe, die Bedingungsgleichung zu finden, welche bestehen muss,<lb/>
wenn ein System von Kräften einer einzelnen Kraft oder einem<lb/>
Moment gleichwirkend sein soll.</p><lb/>
<p>In beiden Fällen wird die Summe der Kräfte S als Produkt<lb/>
zweier Elementargrössen erster Stufe dargestellt werden können,<lb/>
und daraus folgt für diesen Fall sogleich die Gleichung<lb/>
<formula/> eine Gleichung, welcher nie genügt wird, wenn S eine formelle<lb/>
Summe darstellt; denn dann lässt sich S als Summe zweier Kräfte<lb/>
darstellen, welche nicht in derselben Ebene liegen; es seien dies<lb/>
A und B, also<lb/>
<formula/> so ist<lb/>
<formula/> weil nämlich A . A und B . B null sind, A . B aber gleich B . A<lb/>
<pb n="181" facs="#f0217"/>
<fw type="header" place="top">§ 124 Reduktion auf zwei Kräfte, u. auf Eine Kraft.</fw><lb/>
ist <note place="foot" n="*)">Nämlich weil A und B Grössen zweiter also gerader Stufe sind, welche<lb/>
sich nach § 55 ohne Zeichenwechsel vertauschen lassen.</note>; da nun A und B nicht derselben Ebene angehören, so kann<lb/>
auch A . B nicht null sein, also ist jene Gleichung<lb/>
<formula/> die nothwendige, aber auch ausreichende Bedingungsgleichung für<lb/>
den Fall, dass S eine einzelne Kraft oder ein einzelnes Moment<lb/>
darstellen soll; und zwar wird sie ein Moment darstellen, wenn die<lb/>
Ausweichung von S null ist, im entgegengesetzten Falle eine Kraft<lb/>
von geltendem Werthe. Ist<lb/>
<formula/>,<lb/>
so wird<lb/>
<formula/>,<lb/>
also gleich der Summe aus den Produkten zu zwei Faktoren, die<lb/>
sich aus den Stücken bilden lassen <note place="foot" n="**)">Nämlich gleich der <hi rendition="#g">einfachen</hi> Summe, wenn man die Produkte AB und<lb/>
BA als verschieden gebildete betrachtet.</note>. Daraus folgen sogleich die<lb/>
Sätze:</p><lb/>
<cit><quote><hi rendition="#et">&#x201E;Ein Verein von Kräften ist dann und nur dann einer einzel-<lb/>
nen Kraft oder einem einzelnen Moment gleichwirkend, wenn<lb/>
die Summe der Produkte zu zwei Faktoren, welche sich aus<lb/>
den Kräften bilden lassen, null ist.&#x201C;</hi></quote></cit><lb/>
<p>Ferner</p><lb/>
<cit><quote><hi rendition="#et">&#x201E;Zwei Vereine von Kräften können nur dann einander gleich-<lb/>
wirkend sein, wenn die Produkte zu zwei Faktoren, welche<lb/>
sich aus den Kräften des einen Vereins bilden lassen, gleiche<lb/>
Summe liefern wie die aus den Kräften des andern gebil-<lb/>
deten.&#x201C;</hi></quote></cit><lb/>
<p>Diese Sätze bleiben auch noch bestehen, wenn man statt der<lb/>
Produkte zweier Kräfte überall ihre sechsten Theile, nämlich die<lb/>
Pyramiden, welche die Kräfte zu gegenüberliegenden Kanten hat,<lb/>
einführt.</p></div><lb/>
<milestone unit="section" rendition="#hr"/><lb/>
<pb n="182" facs="#f0218"/>
<fw type="header" place="top">§ 125</fw><lb/>
<div n="2"><head><hi rendition="#g"><hi rendition="#b">Drittes Kapitel.</hi><lb/>
Das eingewandte Produkt.</hi></head><lb/>
<p>§ 125. Der Begriff des Produktes als eines äusseren bestand<lb/>
darin, dass jedes Stück eines Faktors, welches von dem andern<lb/>
Faktor abhängig war, ohne Werthänderung des Produktes wegge-<lb/>
lassen werden konnte, worin zugleich lag, dass das Produkt zweier<lb/>
abhängiger Grössen null sei. Reale Grössen, d. h. solche, die<lb/>
sich als Produkte aus lauter einfachen Faktoren darstellen lassen,<lb/>
wurden dann &#x201E;von einander abhängig&#x201C; genannt, wenn jeder ein-<lb/>
zelne Faktor derselben ganz ausserhalb desjenigen Systems lag,<lb/>
was durch die übrigen Faktoren bestimmt war, oder, mehr abstrakt<lb/>
ausgedrückt, wenn keine Grösse, die dem Systeme von einer der<lb/>
Grössen angehört, zugleich dem durch die sämmtlichen übrigen<lb/>
bestimmten Systeme angehört. Da nun diese Bestimmung, welche<lb/>
das Produkt als ein äusseres charakterisirt, nicht in dem Begriffe<lb/>
des Produktes an sich liegt, so muss es möglich sein, den allge-<lb/>
meinen Begriff des Produktes festzuhalten, und doch jene Bestim-<lb/>
mung aufzugeben, oder durch eine andere zu ersetzen. Um nun<lb/>
diese neue Bestimmung aufzufinden, müssen wir, da nach ihr auch<lb/>
das Produkt zweier abhängiger Grössen soll einen geltenden Werth<lb/>
haben können, die verschiedenen Grade der Abhängigkeit untersu-<lb/>
chen. Wenn zwei Systeme höherer Stufen überhaupt von einander<lb/>
abhängig sind, so wird es Grössen geben, welche beiden zugleich<lb/>
angehören. Da nun jedes System, welches gewisse Grössen ent-<lb/>
hält, auch sämmtliche von ihnen abhängige Grössen, d. h. das<lb/>
ganze durch sie bestimmte System, oder auch das äussere Produkt<lb/>
jener Grössen, enthalten muss, so folgt, dass Systeme, welche ge-<lb/>
wisse Grössen gemeinschaftlich enthalten, auch das ganze durch<lb/>
diese Grössen bestimmte System, oder auch das äussere Produkt<lb/>
derselben, gemeinschaftlich enthalten werden; nach der Stufenzahl<lb/>
dieses gemeinschaftlichen Systemes wird nun auch der Grad der<lb/>
Abhängigkeit bestimmt werden können, und wir werden sagen<lb/>
können, zwei Systeme seien im m-ten Grade von einander abhän-<lb/>
gig, wenn sie ein System m-ter Stufe gemeinschaftlich enthalten,<lb/>
und eben so zwei reale Grössen seien im m-ten Grade von einan-<lb/>
<pb n="183" facs="#f0219"/>
<fw type="header" place="top">§ 126 Das eingewandte Produkt von bestimmtem Grade.</fw><lb/>
der abhängig, wenn die durch sie bestimmten Systeme es sind,<lb/>
oder wenn sie sich auf einen gemeinschaftlichen Faktor m-ter Stufe<lb/>
bringen lassen (und auf keinen höheren). Dies letztere nämlich<lb/>
folgt aus dem Vorhergehenden, da nach § 47 jede Grösse, welche<lb/>
dem durch eine andere Grösse bestimmten Systeme angehört, auch<lb/>
als Faktor der letzteren angesehen werden kann <note place="foot" n="*)">Von den unabhängigen Grössen würden wir also sagen können, sie seien<lb/>
m null-ten Grade, d. h. eben gar nicht abhängig von einander.</note>. Jedem Grade<lb/>
der Abhängigkeit nun entspricht eine Art der Multiplikation, wir<lb/>
fassen alle diese Arten der Multiplikation unter dem Namen der<lb/>
<hi rendition="#g">eingewandten</hi> Multiplikation zusammen, und verstehen ins Be-<lb/>
sondere unter dem eingewandten Produkt m-ter Stufe dasjenige, in<lb/>
welchem ohne Werthänderung desselben in jedem Faktor nur ein<lb/>
solches Stück weggelassen werden kann, welches von dem andern<lb/>
Faktor in einem höheren, als dem m-ten Grade abhängig ist; und<lb/>
zwar nennen wir das eingewandte Produkt m-ter Stufe ein <hi rendition="#g">reales</hi>,<lb/>
wenn die Faktoren wenigstens im m-ten Grade von einander ab-<lb/>
hängen, hingegen ein <hi rendition="#g">formales</hi>, wenn in einem niederen. Der<lb/>
Werth des eingewandten Produktes besteht dann eben in dem-<lb/>
jenigen, was bei jenen verstatteten Aenderungen konstant bleibt.<lb/>
Nur das reale Produkt ist es jedoch, was wir hier der Betrachtung<lb/>
unterwerfen, indem das formale eine andere Behandlungs- und<lb/>
Bezeichnungsweise erfordert, und es überdies von viel geringerer<lb/>
Bedeutung ist. Das reale eingewandte Produkt hat nun entweder<lb/>
einen geltenden Werth, oder es ist null, und zwar wird es nicht<lb/>
nur, wie jedes Produkt, null, wenn ein Faktor es wird, sondern<lb/>
auch, wenn die beiden Faktoren in einem höheren Grade von ein-<lb/>
ander abhängen, als die Stufe der eingewandten Multiplikation be-<lb/>
trägt. Nämlich dies letztere folgt daraus, dass man dann einen<lb/>
Faktor als Summe betrachten kann, deren eines Stück null, und<lb/>
deren anderes er selbst ist, und dass man dann nach der vorher-<lb/>
gehenden Definition dies Stück weglassen darf, wodurch das Pro-<lb/>
dukt gleich null erscheint.</p><lb/>
<p>§ 126. Um die Bedeutung des realen eingewandten Produk-<lb/>
tes darlegen zu können, so haben wir das Nullwerden desselben<lb/>
abhängig zu machen von dem Systeme, welchem beide Faktoren<lb/>
<pb n="184" facs="#f0220"/>
<fw type="header" place="top">Das eingewandte Produkt. § 126</fw><lb/>
angehören, während wir es bisher von dem gemeinschaftlichen Sy-<lb/>
steme beider Faktoren oder von dem Grade ihrer gegenseitigen<lb/>
Abhängigkeit bedingt sein liessen.</p><lb/>
<p>Wir stellen uns zu dem Ende die Aufgabe: &#x201E;Wenn das zweien<lb/>
Grössen gemeinschaftliche System gegeben ist, das sie <hi rendition="#g">zunächst<lb/>
umfassende</hi> System, d. h. das niedrigste <note place="foot" n="*)">Darunter ist natürlich das System, was die kleinste Stufenzahl hat, zu<lb/>
verstehen.</note> System, welchem beide<lb/>
zugleich angehören, zu finden.&#x201C; Wir erinnern hierbei daran, dass<lb/>
eine Grösse einem Systeme dann und nur dann angehört, wenn sie<lb/>
einer andern Grösse, die dies System darstellt, untergeordnet ist,<lb/>
d. h. sich dieselbe als äusserer Faktor dieser letzteren Grösse dar-<lb/>
stellen lässt. Wenn daher A und B die beiden Grössen sind, und<lb/>
C ihr gemeinschaftliches System darstellt, so wird sich C als äus-<lb/>
serer Faktor sowohl von A als von B darstellen lassen, also z. B.<lb/>
B auf die Form CD gebracht werden können Indem wir C als das<lb/>
gemeinschaftliche System für A und B setzen, so meinen wir damit<lb/>
nach dem vorigen §, dass C alle Grössen in sich enthalte, welche<lb/>
dem A und B gemeinschaftlich angehören, aber auch keine andern.<lb/>
Daraus folgt, dass D keine Grösse mit A gemeinschaftlich haben<lb/>
kann, weil sonst auch CD, d. h. B noch Grössen mit A gemein-<lb/>
schaftlich haben würde, welche nicht dem Systeme von C angehör-<lb/>
ten, wider die Annahme. Da nun hiernach A und D von einander<lb/>
unabhängig sind, das Produkt AD also als äusseres einen geltenden<lb/>
Werth hat, so werden zuerst beide Grössen A und B diesem Pro-<lb/>
dukte AD untergeordnet sein, indem A unmittelbar als äusserer Fak-<lb/>
tor desselben erscheint, von den beiden Faktoren der Grösse B<lb/>
oder CD aber der eine C in A enthalten ist, der andere unmittel-<lb/>
bar in jenem Produkte AD erscheint, also auch B selbst als äusse-<lb/>
rer Faktor dieses Produktes darstellbar ist. Dass es aber keine<lb/>
Grösse von niederer Stufe giebt, welcher beide Grössen A und B<lb/>
untergeordnet sind, folgt sogleich, da eine solche Grösse sowohl A<lb/>
als D zu äusseren Faktoren haben muss, also, da beide von einan-<lb/>
der unabhängig sind, auch ihr Produkt AD (§ 125) als äusseren<lb/>
Faktor enthalten muss. Also stellt AD das jene Grössen A und B<lb/>
zunächst umfassende System dar, und die Aufgabe ist gelöst. Hierin<lb/>
liegt der Satz:</p><lb/>
<pb n="185" facs="#f0221"/>
<fw type="header" place="top">§ 126 Das gemeinschaftliche und das nächstumfassende System.</fw><lb/>
<cit><quote><hi rendition="#et">&#x201E;Wenn zwei Grössen A und B als höchsten gemeinschaftlichen<lb/>
Faktor eine Grösse C haben, und man setzt eine derselben<lb/>
z. B. B, gleich dem äusseren Produkt CD, so stellt das Pro-<lb/>
dukt der andern in die Grösse D, nämlich das Produkt AD,<lb/>
das nächst umfassende System dar.&#x201C;</hi></quote></cit><lb/>
<p>Bezeichnen wir die Stufenzahlen der vier Grössen A, B, C, D<lb/>
mit den entsprechenden kleinen Buchstaben, die des nächstumfas-<lb/>
senden Systemes mit u, so haben wir u gleich a + d, oder da B<lb/>
= CD, also b = c + d ist,<lb/>
<formula/> d. h.</p><lb/>
<cit><quote><hi rendition="#et">&#x201E;Die Stufenzahlen zweier Grössen sind zusammengenommen<lb/>
eben so gross, als die Stufenzahl des ihnen gemeinschaftlichen<lb/>
Systems und die des sie zunächst umfassenden zusammenge-<lb/>
nommen;&#x201C;</hi></quote></cit><lb/>
<p>oder</p><lb/>
<cit><quote><hi rendition="#et">&#x201E;aus der Stufenzahl des gemeinschaftlichen Systems zweier<lb/>
Grössen findet man die des nächstumfassenden, indem man<lb/>
jene von der Summe der Stufenzahlen, welche jenen einzelnen<lb/>
Grössen zugehören, subtrahirt;&#x201C;</hi></quote></cit><lb/>
<p>oder</p><lb/>
<cit><quote><hi rendition="#et">&#x201E;aus der Stufenzahl des zwei Grössen zunächst umfassenden<lb/>
Systemes findet man die des gemeinschaftlichen durch Sub-<lb/>
traktion der ersteren von der Summe der Stufenzahlen beider<lb/>
Grössen.&#x201C;</hi></quote></cit><lb/>
<p>In der letzten Form ist dieser allgemeine Satz besonders für<lb/>
die Anwendung bequem, wie sich leicht zeigt, wenn man ihn auf<lb/>
die Geometrie zu übertragen versucht. <note place="foot" n="*)" xml:id="a221" next="#b221">Betrachte ich z. B. die Ebene als das nächstumfassende System zweier Li-<lb/>
nien, so wird, da jene als Elementarsystem von dritter, diese von zweiter Stufe<lb/>
sind, das gemeinschaftliche System von (2 + 2 &#x2014; 3)ter, d. h. von erster Stufe<lb/>
sein, und somit entweder durch einen Punkt oder durch eine Richtung dargestellt<lb/>
sein. Somit haben wir dann den Satz: &#x201E;Zwei g. L., welche in derselben Ebene<lb/>
liegen, ohne zusammenzufallen, schneiden sich entweder in Einem Punkte oder</note></p><lb/>
<pb n="186" facs="#f0222"/>
<fw type="header" place="top">Das eingewandte Produkt. § 127</fw><lb/>
<p>§ 127. Es hatte nach § 125 ein eingewandtes Produkt zweier<lb/>
geltenden Werthe dann und nur dann wiederum einen geltenden<lb/>
realen Werth, wenn die Stufe des ihnen gemeinschaftlichen Sy-<lb/>
stems gleich war der Stufe der eingewandten Multiplikation, oder<lb/>
mit Anwendung des im vorigen Paragraphen bewiesenen Gesetzes,<lb/>
wenn die Stufe des nächstumfassenden Systemes und die der ein-<lb/>
gewandten Multiplikation zusammen gleich der Stufensumme beider<lb/>
Faktoren sind. Nennen wir nun im Allgemeinen diejenige Zahl,<lb/>
welche die Stufe der eingewandten Multiplikation zur Stufensumme<lb/>
beider Faktoren ergänzt die <hi rendition="#g">Beziehungszahl</hi> des eingewandten Pro-<lb/>
duktes oder der eingewandten Multiplikation, so folgt, dass das einge-<lb/>
wandte Produkt zweier geltenden Werthe nur dann und immer dann ei-<lb/>
nen geltenden, realen Werth liefert, wenn die Stufe des nächstumfas-<lb/>
senden Systemes gleich der Beziehungszahl des Produktes ist. Wurde<lb/>
die Stufenzahl des gemeinschaftlichen Systemes grösser als die Stufe<lb/>
der eingewandten Multiplikation, so wurde das Produkt nach § 125<lb/>
null, wurde sie kleiner, so erhielt das Produkt einen bloss formalen<lb/>
Werth. Bleiben nun die Stufen beider Faktoren dieselben, so<lb/>
wird, wenn die Stufe des gemeinschaftlichen Systemes wächst, die<lb/>
des nächstumfassenden Systemes abnehmen und umgekehrt, weil<lb/>
beide eine konstante Summe haben, nämlich die Stufensumme bei-<lb/>
der Faktoren. Daraus folgt, dass ein eingewandtes Produkt zweier<lb/>
geltender Werthe null wird, wenn die Stufe des sie zunächst um-<lb/>
fassenden Systemes kleiner wird, als die Beziehungszahl; und einen<lb/>
formalen Werth erhält, wenn sie grösser wird. Wenn also ein Sy-<lb/>
stem von h-ter Stufe gegeben ist, und wir wissen, dass alle in Be-<lb/>
tracht gezogenen Grössen diesem Systeme als Hauptsystem (s. § 80)<lb/>
angehören, so sind wir auch sicher, dass das eingewandte Produkt,<lb/>
dessen Beziehungszahl h ist, einen realen Werth haben werde. Wir<lb/>
nennen dann diese eingewandte Multiplikation eine auf jenes Sy-<lb/>
stem <hi rendition="#g">bezügliche</hi>, und nennen dies System das <hi rendition="#g">Beziehungs-</hi><lb/>
<note place="foot" n="*)" xml:id="b221" prev="#a221">laufen parallel.&#x201C; Wird der Raum als nächstumfassendes System gedacht, so<lb/>
haben wir die Sätze: &#x201E;Zwei Ebenen, welche nicht zusammenfallen, schneiden<lb/>
sich entweder in einer g. L., oder liegen einander parallel,&#x201C; &#x201E;eine Linie, welche<lb/>
nicht ganz in einer Ebene liegt, schneidet diese entweder in einem Punkte, oder<lb/>
liegt mit ihr parallel,&#x201C; &#x201E;zwei Ebenen, welche nicht parallel sind, haben eine<lb/>
Richtung, aber auch nur Eine gemeinschaftlich.&#x201C;</note><lb/>
<pb n="187" facs="#f0223"/>
<fw type="header" place="top">§ 128 Beziehungssystem. &#x2014; Einheit d. äusseren u. eingewandten Mult.</fw><lb/>
<hi rendition="#g">system</hi> des Produktes <note place="foot" n="*)">Die Stufenzahl dieses Produktes ist eben die Zahl, die wir oben Be-<lb/>
ziehungszahl nannten.</note>, und wenn diesem Beziehungssysteme zu-<lb/>
gleich beide Faktoren angehören, so nennen wir dasselbe auch (der<lb/>
früheren Benennungsweise gemäss) das Hauptsystem des Produktes.<lb/>
Dann können wir sagen, das eingewandte Produkt sei immer ein<lb/>
reales, wenn die Faktoren dem Beziehungssysteme angehören, es<lb/>
sei zugleich von geltendem Werthe, wenn das die Faktoren zunächst<lb/>
umfassende System zugleich das Beziehungssystem des Produktes<lb/>
ist, und es sei null, wenn das nächstumfassende System beider<lb/>
Faktoren dem Beziehungssysteme des Produktes untergeordnet und<lb/>
von niederer Stufe ist.</p><lb/>
<p>§ 128. Das äussere Produkt zweier geltender Grössen zeigte<lb/>
sich nach § 55 dann als null, wenn sie von einander unabhängig<lb/>
sind, d. h. wenn die Stufe des sie zunächst umfassenden Systemes<lb/>
kleiner ist, als die Stufensumme der beiden Faktoren; oder, da wir<lb/>
für das äussere Produkt jedes System, welchem die Faktoren unter-<lb/>
geordnet sind, und dessen Stufenzahl grösser oder eben so gross<lb/>
ist, wie jene Summe, als Beziehungssystem ansehen können, so kön-<lb/>
nen wir das Gesetz des vorigen § erweiternd sagen:</p><lb/>
<cit><quote><hi rendition="#et">&#x201E;Ein Produkt zweier geltenden Werthe ist dann und nur dann<lb/>
null, wenn die Faktoren von einander abhängig sind, und zu-<lb/>
gleich ihr nächstumfassendes System niedriger ist als das Be-<lb/>
ziehungssystem.&#x201C;</hi></quote></cit><lb/>
<p>Hierin liegt dann zugleich, &#x201E;dass ein solches Produkt nur dann<lb/>
einen geltenden Werth hat, wenn entweder beide Faktoren von ein-<lb/>
ander unabhängig sind, oder ihr nächstumfassendes System das Be-<lb/>
ziehungssystem ist.&#x201C; Und zwar ist im ersteren Falle das Produkt<lb/>
ein äusseres, im letzteren ein eingewandtes. Wenn beide Bedin-<lb/>
gungen zugleich eintreten, d. h. beide Faktoren von einander unab-<lb/>
hängig sind und zugleich ihr nächstumfassendes System das Be-<lb/>
ziehungssystem ist, so kann die Multiplikation nicht nur als äussere,<lb/>
sondern auch als eingewandte nullten Grades aufgefasst werden.<lb/>
Dadurch erweitert sich der zweite Satz des vorigen Paragraphen zu<lb/>
folgendem Satze:</p><lb/>
<pb n="188" facs="#f0224"/>
<fw type="header" place="top">Das eingewandte Produkt. § 129</fw><lb/>
<cit><quote><hi rendition="#et">&#x201E;Wenn in einem Produkte zweier geltenden Werthe die Stufen-<lb/>
summe der Faktoren kleiner ist als die Beziehungszahl, so ist<lb/>
das Produkt ein äusseres; ist jene Summe grösser, so ist das<lb/>
Produkt ein eingewandtes und zwar von so vielter Stufe, als<lb/>
der Ueberschuss jener Summe über die Beziehungszahl be-<lb/>
trägt; ist endlich jene Summe dieser Zahl gleich, so kann das<lb/>
Produkt sowohl als äusseres, wie auch als eingewandtes null-<lb/>
ter Stufe betrachtet werden.&#x201C;</hi></quote></cit><lb/>
<p>Durch die Einführung des Beziehungssystemes oder des Haupt-<lb/>
systemes haben wir somit den wichtigen Vortheil errungen, dass<lb/>
es nun, wenn einmal das Beziehungssystem als Hauptsystem fest-<lb/>
steht, nicht mehr nöthig ist, für das Produkt zweier Grössen die<lb/>
Multiplikationsweise noch besonders festzustellen, dass es daher<lb/>
nun auch als überflüssig erscheint, die äussere Multiplikation von<lb/>
der eingewandten oder die verschiedenen Grade der letzteren durch<lb/>
die Bezeichnung zu unterscheiden. <note place="foot" n="*)">Zugleich haben wir hierdurch den Vortheil einer leichteren Anwendbar-<lb/>
keit auf die Raumlehre gewonnen. Betrachten wir z. B. die Ebene, also ein Ele-<lb/>
mentarsystem dritter Stufe, als Hauptsystem, wie dies überall in der Planimetrie<lb/>
geschieht, so wird das Produkt zweier Elementargrössen in Bezug auf dies Sy-<lb/>
stem dann und nur dann null sein, wenn sie von einander abhängig sind, und zu-<lb/>
gleich einem System zweiter Stufe angehören, d. h. wenn sie Punkte oder Rich-<lb/>
tungen gemeinschaftlich haben und zugleich in Einer geraden Linie liegen. Be-<lb/>
trachten wir ferner den Raum, d. h. also ein Elementarsystem vierter Stufe als<lb/>
Hauptsystem, wie dies in der Stereometrie als solcher geschieht, so wird das<lb/>
darauf bezügliche Produkt zweier Elementargrössen dann und nur nur dann null<lb/>
sein, wenn sie in derselben Ebene liegen und zugleich von einander abhängig<lb/>
sind, d. h. Punkte oder Richtungen gemeinschaftlich haben; z. B. das Produkt<lb/>
zweier Liniengrössen, welche sich schneiden oder einander parallel sind, das<lb/>
zweier Ebenen, wenn sie in einander liegen u. s. w.</note></p><lb/>
<p>§ 129. Um nun den geltenden Werth eines realen einge-<lb/>
wandten Produktes in einen einfachen Begriff zu fassen, müssen<lb/>
wir für das gegebene Produkt, dessen Werth zu ermitteln ist, alle<lb/>
Formen aufsuchen, in welchen es sich vermöge der in der Defini-<lb/>
tion festgestellten formellen Multiplikationsgesetze darstellen lässt,<lb/>
ohne seinen Werth zu ändern. Das, was dann allen diesen For-<lb/>
men gemeinschaftlich ist, wird den Werth dieses Produktes unter<lb/>
einen einfachen Begriff gefasst darstellen. Die vermöge der Defi-<lb/>
<pb n="189" facs="#f0225"/>
<fw type="header" place="top">§ 130 Das eingewandte Prod. in Form der Unterordnung.</fw><lb/>
nition verstatteten Formänderungen sind erstens die allgemein mul-<lb/>
tiplikative, dass man die Faktoren in umgekehrtem Verhältnisse än-<lb/>
dern darf, und zweitens die besondere, dass man aus dem einen<lb/>
Faktor ein Stück weglassen darf, was von dem andern Faktor in ei-<lb/>
nem höheren Grade abhängt, als die Stufe des eingewandten Pro-<lb/>
duktes beträgt, oder, aufs Beziehungssystem zurückgeführt, dass<lb/>
man aus dem einen Faktor ein Stück weglassen darf, welches mit<lb/>
dem andern Faktor zusammen von einem Systeme umfasst wird,<lb/>
dessen Stufe kleiner ist als die Beziehungszahl. Als einfachster<lb/>
Fall erscheint der, wo der eine Faktor das Beziehungssystem dar-<lb/>
stellt, der andere also ihm untergeordnet ist, oder kürzer ausge-<lb/>
drückt, wo das Produkt in <hi rendition="#g">Form der Unterordnung</hi> erscheint.<lb/>
Da hier das nächst umfassende System immer zugleich das Bezie-<lb/>
hungssystem ist, so kann keinem der Faktoren ein geltendes Stück<lb/>
hinzugefügt werden, ohne den Werth des Produktes zu ändern.<lb/>
Die einzige Formänderung, welche den Werth des Produktes unge-<lb/>
ändert lässt, ist daher die allgemein multiplikative, dass nämlich<lb/>
die Faktoren sich in umgekehrtem Verhältnisse ändern dürfen, also<lb/>
<formula/> gesetzt werden kann, wenn m irgend eine Zahlengrösse darstellt.<lb/>
Es bleiben somit bei allen verstatteten Formänderungen die Sy-<lb/>
steme der beiden Faktoren konstant, und ihre Grösse ändert sich<lb/>
dabei nur in umgekehrtem Verhältnisse. Die Zusammenschauung<lb/>
beider Systeme nebst dem auf beide Faktoren auf multiplikative<lb/>
Weise zu vertheilenden Quantum bildet daher den Werth jenes<lb/>
Produktes.</p><lb/>
<p>§ 130. Sind in dem allgemeineren Falle A und B die beiden<lb/>
Faktoren des eingewandten Produktes, und stellt die Grösse C,<lb/>
deren Stufenzahl c sei, das beiden Faktoren gemeinschaftliche Sy-<lb/>
stem dar; so wird, wenn B gleich CD gesetzt wird, AD nach § 126<lb/>
das nächstumfassende System, also auch nach § 128, wenn das<lb/>
Produkt nicht null ist, das Beziehungssystem darstellen. <note place="foot" n="*)">Wir setzen hier natürlich voraus, dass das Produkt nicht null sei, weil<lb/>
für den Fall, dass es null ist, keine Ermittelung seines Werthes mehr nöthig ist.</note> Nun<lb/>
zeigten wir in § 129, dass dann ausser der allgemeinen multiplika-<lb/>
<pb n="190" facs="#f0226"/>
<fw type="header" place="top">Das eingewandte Produkt. § 130</fw><lb/>
tiven nur die Formänderung verstattet ist, dass der eine Faktor CD<lb/>
um ein Stück wachse, welches von dem andern Faktor A in einem<lb/>
höheren als dem c-ten Grade abhängig ist. Es ist klar, dass dies<lb/>
Stück nicht mit CD gleichartig sein dürfe, weil ein solches mit A<lb/>
in demselben Grade der Abhängigkeit stehen würde, wie CD selbst;<lb/>
es muss also mit CD ungleichartig angenommen werden. Für die<lb/>
Addition der ungleichartigen Grössen hatten wir einen realen und<lb/>
einen formalen Begriff aufgestellt, von denen der erstere dann ein-<lb/>
trat, wenn beide zu addirenden Grössen auf eine solche Weise in<lb/>
einfache Faktoren zerlegt werden können, dass sie alle bis auf Ei-<lb/>
nen Faktor gemeinschaftlich enthalten. Da nun die formale Addi-<lb/>
tion nur als abgekürzte Schreibart auftrat, so werden wir die Be-<lb/>
deutung unseres Produktes schon auffinden, wenn wir nur die reale<lb/>
Addition berücksichtigen, und also annehmen, das hinzuzuaddirende<lb/>
Stück habe mit CD alle einfachen Faktoren mit Ausschluss Eines<lb/>
solchen gemeinschaftlich. Dieser eine einfache Faktor nun wird,<lb/>
da das hinzuzuaddirende Stück von A in einem höheren als dem<lb/>
c-ten Grade abhängen soll, nothwendig dem Systeme von A ange-<lb/>
hören, während unter den übrigen einfachen Faktoren nothwendig<lb/>
die sämmtlichen einfachen Faktoren von C vorkommen müssen.<lb/>
Es wird sich also dies Stück in der Form CE darstellen lassen<lb/>
müssen, wo E von A abhängig ist. Hiernach wird nun das Pro-<lb/>
dukt in der Form<lb/>
<formula/> erscheinen, wo E von A abhängig ist. Vergleichen wir nun die<lb/>
beiden Produkte<lb/>
<formula/>,<lb/>
so stellt AD das nächstumfassende System für die Faktoren des er-<lb/>
sten, A (D + E) das für die Faktoren des zweiten Produktes dar;<lb/>
und da E von A abhängig, also<lb/>
<formula/> ist, so ist auch das nächstumfassende System für beide Produkte<lb/>
dasselbe. Ausser dieser Formänderung ist nur noch die allgemein<lb/>
multiplikative verstattet, dass die Faktoren sich in umgekehrtem<lb/>
Zahlenverhältnisse ändern. Da hierdurch die Systeme der Faktoren<lb/>
nicht geändert werden, also das gemeinschaftliche und das nächst-<lb/>
<pb n="191" facs="#f0227"/>
<fw type="header" place="top">§ 130 Konstante Systeme des eingewandten Prod.</fw><lb/>
umfassende System auch bei dieser Formänderung dieselben blei-<lb/>
ben, so bleiben die genannten Systeme überhaupt bei jeder Form-<lb/>
änderung des Produktes dieselben, und gehören also zu demjenigen,<lb/>
was den konstanten Werth dieses Produktes ausmacht. Setzt man<lb/>
den gemeinschaftlichen äusseren Faktor C als den mittleren, so dass<lb/>
das Produkt, wie wir es schon oben darstellten, in der Form<lb/>
<formula/> erscheint; so giebt das Produkt der äusseren Faktoren AD das<lb/>
nächstumfassende System; und es stellen dann also sowohl der<lb/>
mittlere Faktor als das Produkt der beiden äusseren AD konstante<lb/>
Systeme dar. &#x2014; Vergleichen wir beide Grössen C und AD auch<lb/>
ihrem Werthe nach, so haben wir nicht bloss diejenigen Umgestal-<lb/>
tungen zu berücksichtigen, durch welche der Werth der einge-<lb/>
wandten Faktoren A und CD, aber nicht der ihres Produktes<lb/>
A . CD geändert wird, sondern auch diejenigen, welche den Werth<lb/>
des äusseren Produktes CD und das System seines ersten Faktors<lb/>
ungeändert lassen. Vermöge der ersten Art der Umgestaltung<lb/>
konnte CD um ein Stück CE wachsen, in welchem E von A ab-<lb/>
hängig ist, vermöge der zweiten kann D um ein von C abhängiges<lb/>
Stück wachsen, welches dann gleichfalls von A abhängig sein muss,<lb/>
weil C dem A untergeordnet ist. Bezeichnen wir daher auch dies<lb/>
Stück mit E, so verwandelt sich in beiden Fällen das Produkt A. CD<lb/>
in das ihm gleiche A . C (D + E). Da nun E von A abhängig, also<lb/>
<formula/> ist, so ist in beiden Produkten sowohl der Werth des mittleren Fak-<lb/>
tors, als auch der Werth des Produktes aus den äusseren Faktoren<lb/>
derselbe geblieben. Ausserdem ist nun bei beiden Arten der Um-<lb/>
gestaltung nur noch die allgemeine multiplikative Formänderung,<lb/>
nach welcher sich die Faktoren in umgekehrtem Verhältnisse än-<lb/>
dern können, anwendbar. Wendet man diese Aenderung bei bei-<lb/>
den Arten der Umgestaltung an, so wird jedesmal, wenn dem einen<lb/>
Faktor eine Zahl als Faktor hinzugefügt wird, einem andern die-<lb/>
selbe Zahl als Divisor hinzugefügt werden müssen, also auch, wenn<lb/>
von den drei Faktoren des Produktes einer, z. B. C, m-mal grösser<lb/>
wird, so muss das Produkt der beiden andern m-mal kleiner wer-<lb/>
den; d. h. C und AD müssen sich dann im umgekehrten Verhält-<lb/>
<pb n="192" facs="#f0228"/>
<fw type="header" place="top">Das eingewandte Produkt. § 131</fw><lb/>
nisse ändern. <note place="foot" n="*)">Geht z. B. A über in mA, so wird CD übergehen in <formula notation="TeX">\frac {CD}{m}</formula> oder C<formula notation="TeX">\frac {D}{m}</formula>; geht<lb/>
zugleich C über in nC, so geht <formula notation="TeX">\frac {D}{m}</formula> über in <formula notation="TeX">\frac {D}{mn}</formula>; das Produkt der äusseren Faktoren<lb/>
AD ist dann übergegangen in <formula notation="TeX">\frac {AD}{n}</formula>, während C in nC übergegangen ist.</note> Da nun hierin zugleich schon liegt, dass ihre Sy-<lb/>
steme konstant bleiben, so können wir als Resultat der bisherigen<lb/>
Entwickelung den Satz aussprechen, &#x201E;dass, wenn ein eingewandtes<lb/>
Produkt auf den Ausdruck A . CD gebracht ist, in welchem der mitt-<lb/>
lere Faktor C das den beiden Faktoren des eingewandten Produktes<lb/>
A und CD gemeinschaftliche System darstellt, dann C und AD, d. h.<lb/>
der mittlere Faktor und das Produkt der beiden äussern sich nur<lb/>
im umgekehrten Verhältnisse ändern können, wenn das ganze Pro-<lb/>
dukt konstanten Werth behalten soll.&#x201C;</p><lb/>
<p>§ 131. Um die Bedeutung des eingewandten Produktes voll-<lb/>
ständig zu gewinnen, bleibt noch die Frage zu beantworten, ob<lb/>
diese beiden Systeme, die durch den mittleren und durch das Pro-<lb/>
dukt der äusseren Faktoren dargestellt sind, nebst dem auf sie in<lb/>
multiplikativer Weise zu vertheilenden Quantum, dasjenige, was bei<lb/>
ungeändertem Werthe des eingewandten Produktes konstant bleibt,<lb/>
vollständig darstellen, oder mit andern Worten, ob, wenn sich jene<lb/>
Grössen C und AD in umgekehrtem Verhältnisse ändern, das Pro-<lb/>
dukt A . CD stets konstanten Werth behalte, vorausgesetzt, dass der<lb/>
mittlere Faktor C unausgesetzt das den beiden Faktoren A und CD<lb/>
gemeinschaftliche System darstelle. Dass dies in der That der<lb/>
Fall sei, können wir leicht beweisen, wenn wir noch voraussetzen,<lb/>
dass die eingewandten Faktoren gleiche Stufenzahl behalten. Zu<lb/>
dem Ende seien A . CD und A&#x2032; . C&#x2032;D&#x2032; zwei solche Produkte, in wel-<lb/>
chen der mittlere Faktor C oder C&#x2032; das den beiden eingewandten<lb/>
Faktoren A und CD oder A&#x2032; und C&#x2032;D&#x2032; gemeinschaftliche System dar-<lb/>
stellt. Wir setzen voraus, dass beim Uebergange aus dem einen<lb/>
Ausdrucke in den andern AD sich im umgekehrten Verhältnisse<lb/>
geändert habe wie C (worin schon liegt, dass ihre Systeme konstant<lb/>
geblieben sind), und dass die Stufenzahl von A und die von CD<lb/>
dieselben geblieben seien. Wir wollen zeigen, dass beide Produkte<lb/>
A . CD und A&#x2032; . C&#x2032;D&#x2032; einander gleich seien. Zunächst können wir<lb/>
<pb n="193" facs="#f0229"/>
<fw type="header" place="top">§ 131 Worin der Werth des eingewandten Produktes besteht.</fw><lb/>
das letztere auf die Form bringen, dass der mittlere Faktor der-<lb/>
selbe sei, wie in dem ersten Produkte, wodurch dann auch das Pro-<lb/>
dukt der beiden äusseren in beiden gleichen Werth erhalten wird.<lb/>
Es sei dann das letztere Produkt übergegangen in A<hi rendition="#sub">1</hi> . CD<hi rendition="#sub">1</hi>, so ha-<lb/>
ben wir nun die einfachere Voraussetzung, dass<lb/>
<formula/> ist, und A und A<hi rendition="#sub">1</hi> ebenso wie D und D<hi rendition="#sub">1</hi> von gleicher Stufe sind;<lb/>
und zu beweisen bleibt dann nur, dass<lb/>
<formula/> sei. Zwei gleiche äussere Produkte, deren entsprechende Faktoren<lb/>
gleiche Stufenzahlen haben, (wie hier AD und A<hi rendition="#sub">1</hi>D<hi rendition="#sub">1</hi>) müssen aber<lb/>
durch eine Reihe von Formänderungen aus einander erzeugbar sein,<lb/>
welche theils darin bestehen, dass die Faktoren sich in umgekehr-<lb/>
tem Verhältnisse ändern, theils darin, dass der eine Faktor um ein<lb/>
von dem andern abhängiges Stück wächst. Bei der ersten Aende-<lb/>
rungsart ist unmittelbar einleuchtend, dass sich auch der Werth des<lb/>
eingewandten Produktes A . CD nicht ändere. Bei der letzten kann<lb/>
entweder D um ein von A abhängiges Stück, oder A um ein von D<lb/>
abhängiges wachsen. Geht also zuerst D in D + E über, wo E von<lb/>
A abhängig ist, so geht A . CD in A . C (D + E) oder in A . (CD + CE)<lb/>
über. Da hier E von A abhängig, C aber dem A untergeordnet,<lb/>
also im c-ten Grade von ihm abhängig ist, so ist CE in einem hö-<lb/>
heren als dem c-ten Grade von A abhängig, kann also als Stück<lb/>
des andern Faktors weggelassen werden, es ist also der Werth des<lb/>
Produktes noch derselbe geblieben. Zweitens konnte der Faktor A<lb/>
um ein von D abhängiges Stück wachsen. Es sei A gleich CF, so<lb/>
muss nun, wenn C noch immer, wie wir voraussetzten, das gemein-<lb/>
schaftliche System darstellen soll, das Wachsen des Faktors A um<lb/>
ein von D abhängiges Stück dadurch bewirkt werden, dass F um<lb/>
ein von D abhängiges Stück wächst; dies wird dann, aus demselben<lb/>
Grunde, wie vorher der Zuwuchs von D, den Werth des ganzen Pro-<lb/>
duktes ungeändert lassen. Somit sehen wir, dass bei allen Aende-<lb/>
rungen, welche den Werth des mittleren Faktors und den des Pro-<lb/>
duktes der beiden äusseren ungeändert lassen, auch der Werth des<lb/>
gesammten Produktes ungeändert bleibt; oder, indem wir noch ei-<lb/>
nen Schritt weiter zurückgehen, dass, wenn sich jene Grössen C<lb/>
<fw type="sig" place="bottom">13</fw><lb/>
<pb n="194" facs="#f0230"/>
<fw type="header" place="top">Das eingewandte Produkt. § 132</fw><lb/>
und AD in umgekehrtem Verhältnisse ändern, der Werth des Pro-<lb/>
duktes A . CD unter der Voraussetzung, dass die Stufenzahlen von A<lb/>
und CD dieselben bleiben, sich nicht ändere. Fassen wir hiermit<lb/>
das Resultat des vorigen § zusammen, so können wir sagen, der<lb/>
Werth eines eingewandten Produktes bestehe, wenn die Stufenzah-<lb/>
len der Faktoren gegeben sind, in dem gemeinschaftlichen und<lb/>
nächstumfassenden Systeme beider Faktoren nebst dem auf beide<lb/>
Systeme multiplikativ zu vertheilenden Quantum.</p><lb/>
<p>§ 132. Es erscheint hiernach der Begriff des eingewandten<lb/>
Produktes noch abhängig von den Stufenzahlen, sofern nach den<lb/>
bisherigen Bestimmungen zwei Produkte noch nicht als gleich be-<lb/>
trachtet werden konnten, so lange ihre Faktoren ungleiche Stufen-<lb/>
zahl besassen. Diese Abhängigkeit des Begriffes von den Stufen-<lb/>
zahlen führt in denselben eine Beschränkung hinein, welche der<lb/>
Einfachheit des Begriffs schadet und der analytischen Behandlung<lb/>
widerstrebt. Indem wir daher diese Beschränkung aufheben, setzen<lb/>
wir fest, &#x201E;dass zwei eingewandte Produkte von geltendem Werthe<lb/>
A . CD und A . C&#x2032;D&#x2032;, in welchen die beiden letzten Faktoren durch<lb/>
äussere Multiplikation verknüpft sind, der mittlere aber das den<lb/>
beiden eingewandten Faktoren (A und CD, oder A&#x2032; und C&#x2032;D&#x2032;) ge-<lb/>
meinschaftliche System darstellt, einander gleich seien, sobald über-<lb/>
haupt das Produkt der äussersten Faktoren und der mittlere in bei-<lb/>
den Ausdrücken gleich sind, oder in umgekehrtem Verhältnisse<lb/>
stehen,&#x201C; gleich viel, ob die Stufenzahlen der entsprechenden Fakto-<lb/>
ren übereinstimmen oder nicht. <note place="foot" n="*)">Zu einer solchen erweiterten Definition sind wir berechtigt, da über die<lb/>
Vergleichung von eingewandten Produkten mit ungleichen Stufenzahlen ihrer<lb/>
Faktoren noch nichts festgesetzt ist. Wir sind dazu gedrungen, wenn wir der<lb/>
Wissenschaft die ihr gebührende Einfachheit erhalten wollen.</note> Namentlich können wir durch<lb/>
diese Bestimmung jedes eingewandte Produkt auf die Form der Un-<lb/>
terordnung (s. § 129) bringen. In der That ist hiernach<lb/>
<formula/> wenn im ersten Produkte C und D durch äussere, A und CD durch<lb/>
eingewandte Multiplikation verknüpft sind, und C das gemeinschaft-<lb/>
liche System der beiden eingewandten Faktoren darstellt. Denn in<lb/>
dem letzten Ausdrucke kann AD als erster, C als mittlerer und die<lb/>
Einheit als letzter Faktor vorgestellt werden, welcher mit D (nach<lb/>
<pb n="195" facs="#f0231"/>
<fw type="header" place="top">§ 133 Der eigenthüml. Werth eines Pr. in Bezug auf ein Hauptmass.</fw><lb/>
Kap. IV) durch äussere Multiplikation verknüpft ist, während C noch<lb/>
das gemeinschaftliche System darstellt. In dieser Form aufgefasst<lb/>
bietet der zweite Ausdruck dasselbe Produkt der äussersten Fakto-<lb/>
ren und denselben mittleren Faktor dar, wie das erste, und beide<lb/>
sind somit einander gleich.</p><lb/>
<p>Noch habe ich hier daran zu erinnern, dass, wenn das Pro-<lb/>
dukt der äussersten Faktoren von niederer Stufe ist als das Be-<lb/>
ziehungssystem, dann beide Produkte gleichzeitig null werden (nach<lb/>
§ 127), also auch für diesen Fall ihre Gleichheit bewahrt bleibt.<lb/>
Nehmen wir endlich einen bestimmten Theil H des Hauptsystems<lb/>
als Hauptmass (§ 87) an, so können wir jedes auf jenes Hauptsy-<lb/>
stem bezügliche eingewandte Produkt auf die Form bringen, dass<lb/>
der erste Faktor das Hauptmass wird. Nämlich wir können nach<lb/>
dem vorher gesagten jedes solche Produkt, wenn es einen gelten-<lb/>
den Werth hat, auf die Form bringen, dass der erste Faktor das<lb/>
Beziehungssystem oder hier das Hauptsystem darstellt, also auch,<lb/>
da wir die Faktoren in umgekehrtem Verhältnisse ändern können,<lb/>
auf die Form, dass der erste Faktor irgend ein bestimmter Theil<lb/>
des Hauptsystems, also auch dass er das Hauptmass wird. Ist das<lb/>
eingewandte Produkt null, so können wir den ersten Faktor belie-<lb/>
big setzen, wenn nur der zweite null ist, also kann auch in diesem<lb/>
Falle das Produkt auf die verlangte Form gebracht werden. Wir<lb/>
nennen dann, wenn ein Produkt auf diese Form gebracht ist, den<lb/>
zweiten Faktor desselben &#x201E;den eigenthümlichen (specifischen) Werth<lb/>
oder Faktor jener Produktgrösse in Bezug auf das Hauptmass H,&#x201C;<lb/>
und sein System, welches zugleich das beiden Faktoren gemein-<lb/>
schaftliche System ist, &#x201E;das eigenthümliche System jener Grösse;&#x201C;<lb/>
seine Stufenzahl, d. h. die Stufenzahl des beiden Faktoren gemein-<lb/>
schaftlichen Systems <note place="foot" n="*)">Ist die Produktgrösse also von geltendem Werthe (und nur in diesem Falle<lb/>
lässt sich von einer Stufenzahl derselben reden) so ist die Stufenzahl der Produkt-<lb/>
grösse gleich der Stufe der eingewandten Multiplikation.</note>, können wir als Stufenzahl der Grösse selbst<lb/>
auffassen. Erst bei dieser Betrachtungsweise tritt der Werth des<lb/>
eingewandten Produktes in seiner ganzen Einfachheit hervor.</p><lb/>
<p>§ 133. Aus dem im vorhergehenden Paragraphen aufgestell-<lb/>
ten Begriffe des eingewandten Produktes können wir nun das Ver-<lb/>
<fw type="sig" place="bottom">13*</fw><lb/>
<pb n="196" facs="#f0232"/>
<fw type="header" place="top">Das eingewandte Produkt. § 133</fw><lb/>
tauschungsgesetz ableiten. Betrachten wir nämlich zwei Produkte<lb/>
von geltendem Werthe,<lb/>
<formula/> in welchen der Punkt die eingewandte Multiplikation, das unmittel-<lb/>
bare Zusammenschreiben die äussere Multiplikation andeuten soll,<lb/>
und in welcher der Faktor A das gemeinschaftliche System, ABC<lb/>
oder ACB also das nächstumfassende System oder das Beziehungs-<lb/>
system darstellt, so hat man nach dem vorhergehenden Paragraphen<lb/>
<formula/> Beide Produkte sind also einander gleich oder entgegengesetzt, je<lb/>
nachdem ABC und ACB es sind, d. h. je nachdem die äusseren<lb/>
Faktoren B und C sich ohne oder mit Zeichenwechsel vertauschen<lb/>
lassen. Nun hat man bei der Vertauschung zweier äusseren Fak-<lb/>
toren, welche auf einander folgen (nach § 55), nur dann (aber auch<lb/>
stets dann) das Vorzeichen zu ändern, wenn die Stufenzahlen bei-<lb/>
der Faktoren ungerade sind. Man wird also auch die Faktoren je-<lb/>
nes eingewandten Produktes mit oder ohne Zeichenwechsel vertau-<lb/>
schen können, je nachdem die Stufenzahlen von B und C beide zu-<lb/>
gleich ungerade sind oder nicht. Die Stufenzahlen von B und C<lb/>
ergänzen aber die der eingewandten Faktoren AC und AB zu der<lb/>
Stufenzahl des Beziehungssystemes ABC. Nennen wir daher dieje-<lb/>
nige Zahl, welche die Stufenzahl einer Grösse zu der des Be-<lb/>
ziehungssystemes ergänzt, die Ergänzzahl jener Grösse (in Bezug<lb/>
auf jenes System), so haben wir das Gesetz:</p><lb/>
<cit><quote><hi rendition="#et">&#x201E;Die beiden Faktoren eines eingewandten Produktes lassen<lb/>
sich mit oder ohne Zeichenwechsel vertauschen, je nachdem<lb/>
die Ergänzzahlen der Faktoren beide zugleich ungerade sind<lb/>
oder nicht.&#x201C;</hi></quote></cit><lb/>
<p>Hierin liegt zugleich, dass ein Faktor, welcher das Beziehungs-<lb/>
system darstellt, sich ohne Zeichenänderung vertauschen lässt, da<lb/>
seine Ergänzzahl null, also gerade ist. Es entspricht dies Gesetz<lb/>
dem in § 55 für die äussere Multiplikation aufgestellten, womit<lb/>
noch der Satz in § 68 über die willkührliche Stellung der Zahlen-<lb/>
grösse zu vergleichen ist. Da hier die Ergänzzahlen in die Stelle<lb/>
der dort vorkommenden Stufenzahlen eintreten, so erscheint es<lb/>
überhaupt als zweckmässig, auch für die übrigen Sätze der äusse-<lb/>
<pb n="197" facs="#f0233"/>
<fw type="header" place="top">§ 133 Einführung der Ergänzzahlen.</fw><lb/>
ren Multiplikation, welche sich auf die Stufenzahlen beziehen, hier<lb/>
die entsprechenden aufzusuchen, was natürlich hier nur geschehen<lb/>
kann in Bezug auf Produkte aus zwei Faktoren. Es war die Stufen-<lb/>
zahl eines äusseren Produktes von geltendem Werthe die Summe<lb/>
aus den Stufenzahlen seiner Faktoren. Bei der eingewandten Mul-<lb/>
tiplikation ist die Stufenzahl des beiden Faktoren gemeinschaftlichen<lb/>
Systems (nach § 132) als die Stufenzahl der Produktgrösse, wenn<lb/>
diese einen geltenden Werth hat, aufgefasst. Sind a und b die<lb/>
Stufenzahlen der Faktoren, und h die des Beziehungssystems, was<lb/>
hier zugleich das nächstumfassende System ist, so ist die des ge-<lb/>
meinschaftlichen Systems (g) nach § 126 gleich a + b &#x2014; h. Um<lb/>
hier die Ergänzzahlen einzuführen, kann man der Gleichung fol-<lb/>
gende Gestalt geben<lb/>
<formula/> oder wenn man die Ergänzzahlen mit a&#x2032;, b&#x2032;, g&#x2032; bezeichnet,<lb/>
<formula/> d. h. die Ergänzzahl eines eingewandten Produktes von geltendem<lb/>
Werthe ist die Summe aus den Ergänzzahlen seiner beiden Fakto-<lb/>
ren. Es bleibt uns noch der Fall, wo das Produkt null ist, zu be-<lb/>
rücksichtigen. Bei der eingewandten Multiplikation trat dieser Fall<lb/>
(nach § 125) dann ein, wenn das beiden Faktoren gemeinschaft-<lb/>
liche System von höherer Stufe war, als die Stufe der eingewand-<lb/>
ten Multiplikation d. h. a + b &#x2014; h betrug, also wenn<lb/>
<formula/>,<lb/>
oder wenn<lb/>
<formula/>,<lb/>
und ausserdem nur noch, wenn einer der Faktoren null ist, d. h.<lb/>
&#x201E;ein eingewandtes Produkt zweier geltenden Werthe ist null, wenn<lb/>
die Ergänzzahlen beider Faktoren zusammengenommen grösser sind,<lb/>
als die Ergänzzahl ides beiden Faktoren gemeinschaftlichen Systems.&#x201C;<lb/>
Ein äusseres Produkt zweier geltenden Werthe hingegen erschien<lb/>
als null, wenn die Stufenzahlen der Faktoren zusammengenommen<lb/>
grösser sind als die des beide Faktoren zunächst umfassenden Sy-<lb/>
stemes. Es stimmen also diese Gesetze für beide Multiplikations-<lb/>
weisen überein, wenn man den Begriff der Stufenzahl gegen den<lb/>
der Ergänzzahl und den des nächstumfassenden Systems gegen den<lb/>
<pb n="198" facs="#f0234"/>
<fw type="header" place="top">Das eingewandte Produkt. § 134</fw><lb/>
des gemeinschaftlichen austauscht; eine Beziehung, welche, wie wir<lb/>
sehen werden, bei der weiteren Entwickelung ihre Gültigkeit bei-<lb/>
behält.</p><lb/>
<p>§ 134. Das Produkt von drei und mehr Faktoren, zu welchem<lb/>
wir nun übergehen, kann stets auf das von zwei Faktoren zurück-<lb/>
geführt werden, wenn nur die Multiplikation zweier Faktoren auch<lb/>
für den Fall feststeht, dass diese Faktoren wieder Produkte sind.<lb/>
Da nun, wenn die Faktoren wieder eingewandte Produkte sind, der<lb/>
Sinn ihrer Multiplikation noch nicht festgestellt ist, so bedürfen<lb/>
wir hier einer neuen Definition; und zwar müssen wir festsetzen,<lb/>
welche Bedeutung eine beliebige Produktgrösse als erster Faktor,<lb/>
und welche sie als zweiter Faktor habe. Wenn eine Grösse als<lb/>
zweiter Faktor auftritt, so wollen wir sagen, es werde <hi rendition="#g">mit ihr</hi> mul-<lb/>
tiplicirt, wenn als erster, <hi rendition="#g">sie selbst</hi> werde multiplicirt. Ich setze<lb/>
nun fest, &#x201E;mit einer Produktgrösse, welche auf die Form der Un-<lb/>
terordnung gebracht, d. h. so dargestellt ist, dass jeder folgende<lb/>
Faktor dem vorhergehenden untergeordnet sei, multipliciren heisse<lb/>
mit ihren Faktoren fortschreitend <note place="foot" n="*)">Fortschreitend mit einer Reihe von Grössen verknüpfen heisst nach dem<lb/>
schon früher eingeführten Sprachgebrauche so verknüpfen, dass das jedesmalige<lb/>
Ergebniss der Verknüpfung mit der nächstfolgenden Grösse der Reihe verknüpft<lb/>
wird.</note> multipliciren,&#x201C; und ferner<lb/>
&#x201E;eine Produktgrösse, welche auf die Form der Unterordnung ge-<lb/>
bracht ist, mit irgend einer Grösse multipliciren heisse den letzten<lb/>
Faktor der ersteren mit der letzteren multipliciren (ohne die frühe-<lb/>
ren Faktoren zu ändern)&#x201C;. Hierbei muss dann natürlich, damit<lb/>
der Sinn der gesammten Multiplikation klar sei, die Stufe für eine<lb/>
jede der einzelnen Multiplikationen, auf welche jene eine reducirt<lb/>
wird, bestimmt sein. Dass diese Definitionen für jedes reale Pro-<lb/>
dukt ausreichen, werde ich sogleich zeigen. Das Produkt wird näm-<lb/>
lich als ein reales von geltendem Werthe erscheinen, wenn bei den<lb/>
einzelnen Multiplikationen die Stufe der eingewandten Multiplikation<lb/>
mit dem Grade der Abhängigkeit übereinstimmt; hingegen wird es<lb/>
null werden, wenn der Grad der Abhängigkeit bei irgend einer die-<lb/>
ser Multiplikationen die Stufe der Multiplikation übersteigt, indem<lb/>
dadurch dann einer der Faktoren null wird. Bloss formale Bedeu-<lb/>
tung wird es haben, wenn der Grad der Abhängigkeit irgendwo<lb/>
<pb n="199" facs="#f0235"/>
<fw type="header" place="top">§ 135 Eingewandtes Produkt aus mehr Faktoren.</fw><lb/>
geringer ist als die Stufe der zugehörigen Multiplikation, ohne dass<lb/>
anderswo das entgegengesetzte Verhältniss eintritt.</p><lb/>
<p>§ 135. Der Nachweis dafür, dass die aufgestellten Definitio-<lb/>
nen für das reale Produkt ausreichen, fällt zusammen mit dem Be-<lb/>
weise des Satzes, dass jedes reale Produkt sich auf die Form der<lb/>
Unterordnung bringen lasse. In der That lässt sich nach § 132<lb/>
zunächst das Produkt zweier <hi rendition="#g">reiner</hi> Faktoren (so können wir sol-<lb/>
che Faktoren nennen, die nicht wieder als eingewandte Produkte<lb/>
erscheinen) auf die Form der Unterordnung bringen. Kommt nun<lb/>
zu einem solchen Produkt A . B, wo B dem A untergeordnet sei,<lb/>
ein dritter reiner Faktor hinzu, welcher mit B im c-ten Grade der<lb/>
Abhängigkeit steht, mit A im (c+d)-ten, während seine eigne Stu-<lb/>
fenzahl c + d + e beträgt, so wird er sich darstellen lassen in der<lb/>
Form CDE, wo C dem B (also auch dem A) untergeordnet ist, und<lb/>
CD dem A, während sonst keine Abhängigkeit statt findet, voraus-<lb/>
gesetzt nämlich, dass c, d, e die Stufenzahlen von C, D, E sind.<lb/>
Ist dann das Produkt ein reales von geltendem Werthe, d. h. stimmt<lb/>
die Stufe der Multiplikation mit dem Grade der Abhängigkeit über-<lb/>
ein, so lässt sich zeigen, dass<lb/>
<formula/> sei. In der That, da hier die Produktgrösse A . B in der Form der<lb/>
Unterordnung erscheint, so wird sie mit einer andern Grösse CDE<lb/>
multiplicirt, indem man den letzten Faktor mit derselben multipli-<lb/>
cirt; also ist<lb/>
<formula/></p> <p>Es ist aber B . CDE, da C dem B untergeordnet, und c der<lb/>
Grad der Multiplikation ist, gleich BDE . C (nach § 132), also jenes<lb/>
Produkt<lb/>
<formula/></p> <p>Da hier C dem B, also auch dem BDE untergeordnet ist, so<lb/>
multiplicirt man nach dem ersten Theil der Definition (§ 134) mit<lb/>
BDE . C, indem man zuerst mit BDE und das Ergebniss dieser Mul-<lb/>
tiplikation mit C multiplicirt. Nun ist aber A . BDE, da B und D,<lb/>
also auch BD, dem A untergeordnet sind, und (b + d) den Grad<lb/>
der Multiplikation darstellt, gleich AE . BD; also ist der obige Aus-<lb/>
druck<lb/>
<formula/></p>
<pb n="200" facs="#f0236"/>
<fw type="header" place="top">Das eingewandte Produkt. § 135</fw><lb/>
<p>Dieser Ausdruck hat die Form der Unterordnung, da C dem<lb/>
B, also auch dem BD, BD aber dem A, also auch dem AE unterge-<lb/>
ordnet ist. Somit lässt sich das fortschreitende Produkt von drei<lb/>
reinen Faktoren stets auf die Form der Unterordnung bringen.<lb/>
Kommt nun noch ein vierter Faktor hinzu, so kann man zuerst die<lb/>
3 ersten auf die Form der Unterordnung bringen.</p><lb/>
<p>Es sei A . B . C diese Form. Tritt nun ein vierter Faktor hin-<lb/>
zu, so muss, damit der Sinn der Multiplikation ein bestimmter sei,<lb/>
festgesetzt sein, in welchem Grade der Abhängigkeit er mit jeder<lb/>
der drei Grössen A, B, C stehen muss, wenn das Produkt einen<lb/>
realen geltenden Werth haben soll; es möge dann der vierte Faktor<lb/>
von C im d-ten Grade abhängig sein, von B im (d + e)ten, von A<lb/>
im (d + e + f)ten Grade, während er selbst zur Stufenzahl d + e<lb/>
+ f + g habe, so wird er sich in der Form DEFG darstellen lassen,<lb/>
wo D dem C, E dem B, F dem A untergeordnet ist, und d, e, f, g<lb/>
die Stufenzahlen von D, E, F, G darstellen. Dann kann man zei-<lb/>
gen, dass<lb/>
<formula/> sei. Denn es ist<lb/>
<formula/>,<lb/>
da nämlich D dem C untergeordnet ist. Da nun CEFG . D in der<lb/>
Form der Unterordnung erscheint, so kann man mit seinen einzel-<lb/>
nen Faktoren CEFG und D fortschreitend multipliciren; B giebt<lb/>
aber mit CEFG multiplicirt, da C und E, also auch CE dem B un-<lb/>
tergeordnet sind, den Ausdruck BFG . CE. Man erhält also den<lb/>
obigen Ausdruck<lb/>
<formula/>,<lb/>
da nämlich B und F, also auch BF, dem A untergeordnet sind. Also<lb/>
erscheint auch das fortschreitende Produkt aus vier reinen Faktoren<lb/>
in der Form der Unterordnung, und es lässt sich schon übersehen,<lb/>
wie ganz auf dieselbe Weise folgt, dass überhaupt ein fortschrei-<lb/>
tendes Produkt aus beliebig vielen reinen Faktoren sich auf die<lb/>
Form der Unterordnung bringen lässt. Ist nun aber dies der Fall,<lb/>
so wird, da nach den Definitionen sich die Multiplikation überhaupt<lb/>
<pb n="201" facs="#f0237"/>
<fw type="header" place="top">§ 136 Das reale Produkt auf die Form der Unterordnung gebracht.</fw><lb/>
auf die fortschreitende Multiplikation reiner Grössen zurückführen<lb/>
lässt, dasselbe auch von beliebigen realen Produkten gelten, näm-<lb/>
lich dass</p><lb/>
<cit><quote><hi rendition="#et">&#x201E;jedes reale Produkt sich in Form der Unterordnung darstel-<lb/>
len lässt.&#x201C;</hi></quote></cit><lb/>
<p>Es reichen daher in der That die obigen Definitionen für das<lb/>
reale Produkt aus, und die Form der Unterordnung, als die ein-<lb/>
fachste, auf die sich das reale Produkt bringen lässt, bestimmt die<lb/>
Bedeutung desselben.</p><lb/>
<p>§ 136. Es entsteht uns nun die Aufgabe, die verschiedenen<lb/>
Umgestaltungen, welche nach der bis hierher geführten Darstellung<lb/>
das eingewandte Produkt zulässt, in ein einfaches Hauptgesetz zu-<lb/>
sammenzufassen, auf welches wir dann in der Folge stets zurück-<lb/>
gehen können, wenn es sich um solche Umgestaltungen handelt.<lb/>
Wir brauchen, um dazu zu gelangen, nur die im vorigen Paragra-<lb/>
phen entwickelten Umgestaltungen weiter fortzuführen und in Worte<lb/>
zu kleiden. Es ergab sich dort, dass<lb/>
<hi rendition="#c">A . B . CDE = AE . BD . C</hi><lb/>
sei, wenn B dem A untergeordnet ist, C das System darstellt, was<lb/>
CDE mit B, also auch mit A gemeinschaftlich hat, und CD das Sy-<lb/>
stem darstellt, was CDE mit A gemeinschaftlich hat, und überdies<lb/>
die Art der Multiplikation so angenommen ist, dass sie unter die-<lb/>
sen Voraussetzungen einen geltenden realen Werth liefert. Unter<lb/>
denselben Voraussetzungen ergiebt sich nämlich auch<lb/>
<formula/> Denn<lb/>
<formula/> und da EDB . C in der Form der Unterordnung erscheint, so multi-<lb/>
plicirt man es (nach § 134) mit A, indem man C mit A multipli-<lb/>
cirt; da C dem A untergeordnet ist, so ist hier nach § 133 die<lb/>
Ordnung gleichgültig; man erhält also den zuletzt gefundenen Ans-<lb/>
druck<lb/>
<formula/>;<lb/>
da wieder A . C auf die Form der Unterordnung gebracht ist, so<lb/>
kann man hier mit A und C fortschreitend multipliciren, und er-<lb/>
hält den letzten Ausdruck<lb/>
<pb n="202" facs="#f0238"/>
<fw type="header" place="top">Das eingewandte Produkt. § 136</fw><lb/>
<formula/></p> <p>Auf dieselbe Form nun führt der Ausdruck<lb/>
<formula/> zurück; nämlich da EDC . A gleich EA . DC ist, so hat man jenen<lb/>
Ausdruck<lb/>
<formula/></p> <p>Daraus folgt also, dass man in einem Produkte von realem<lb/>
geltenden Werthe mit zwei einander <hi rendition="#g">eingeordneten</hi> <note place="foot" n="*)">Einander eingeordnete Grössen nennen wir solche, von denen die eine<lb/>
der andern untergeordnet ist.</note> Faktoren<lb/>
fortschreitend in beliebiger Ordnung multipliciren, oder auch mit<lb/>
ihrem Produkte auf einmal multipliciren darf. Wenn c, d, e die<lb/>
Stufenzahlen von C, D, E sind, so ist hier angenommen (s. den vo-<lb/>
rigen §), dass EDC von A im (c + d)ten Grade von B im c-ten<lb/>
Grade abhänge, und da in beiden Produkten<lb/>
<formula/> die Multiplikationsweise als eine reale von geltendem Werthe ange-<lb/>
nommen ist, wenn der so eben bezeichnete Grad der Abhängigkeit<lb/>
statt findet, so wird jedes von beiden Produkten dann aber auch<lb/>
nur dann null werden, wenn der Grad der Abhängigkeit wächst,<lb/>
also wird, wenn eins dieser Produkte null wird, auch das andere<lb/>
null werden müssen. Somit bleibt das angeführte Gesetz auch be-<lb/>
stehen, wenn das Produkt nur als ein reales aufgefasst ist, und da<lb/>
es sich von 2 einander eingeordneten Faktoren unmittelbar auf<lb/>
mehrere übertragen lässt, so haben wir den Satz:</p><lb/>
<cit><quote><hi rendition="#et">&#x201E;Statt mit einem Produkte von einander eingeordneten Fakto-<lb/>
ren zu multipliciren kann man mit den einzelnen Faktoren<lb/>
fortschreitend multipliciren und zwar in beliebiger Ordnung.&#x201C;</hi></quote></cit><lb/>
<p>Hierbei haben wir die Multiplikationsweisen so angenommen,<lb/>
dass das Produkt bei demselben Abhängigkeitsverhältniss in allen<lb/>
diesen Formen gleichzeitig als real erscheint. Dies Gesetz drückt<lb/>
somit eine Erweiterung des zweiten Theils der Definition (§ 134)<lb/>
aus, dass man, statt mit einem Produkt, welches in Form der Un-<lb/>
terordnung erscheint, mit den Faktoren desselben fortschreitend<lb/>
multipliciren darf. Das Gesetz, was den ersten Theil der Definition<lb/>
<pb n="203" facs="#f0239"/>
<fw type="header" place="top">§ 137 Gesetz der Umgestaltung eingewandter Produkte.</fw><lb/>
(§ 134) verallgemeinert, nämlich dass man ein Produkt aus einan-<lb/>
der eingeordneten Faktoren mit einer Grösse multiplicirt, indem<lb/>
man den letzten Faktor mit derselben multiplicirt, ergiebt sich<lb/>
leicht auf ähnliche Weise, wie das obige Gesetz, ist aber von ge-<lb/>
ringerer Bedeutung. Uebrigens ist klar, dass in dem obigen Gesetz<lb/>
zugleich das Gesetz über den mittleren Faktor in § 132 liegt;<lb/>
nämlich<lb/>
<formula/> indem man, statt B fortschreitend mit A und dem ihm übergeord-<lb/>
neten AC zu multipliciren, auch in umgekehrter Folge multipliciren<lb/>
darf.</p><lb/>
<p>§ 137. Wir verlassen den allgemeinen Begriff des eingewand-<lb/>
ten Produktes und beschränken die Betrachtung auf den Fall, dass<lb/>
die Multiplikation sich stets auf dasselbe Hauptsystem beziehe. Da<lb/>
nun ein jedes solches Produkt nach § 132, wenn es auf die Form<lb/>
der Unterordnung gebracht ist, als ersten Faktor entweder noth-<lb/>
wendig eine das Hauptsystem darstellende Grösse hat, oder doch in<lb/>
dieser Form dargestellt werden kann, so folgt, dass, wenn man auf<lb/>
ein Produkt aus mehreren Faktoren, welches sich auf dasselbe<lb/>
Hauptsystem bezieht, das in § 135 mitgetheilte Verfahren anwendet,<lb/>
das Produkt sich auf die Form bringen lässt, dass alle Faktoren mit<lb/>
Ausnahme des letzten das Hauptsystem darstellen. <note place="foot" n="*)">Es sei z. B. H. A. B dies Produkt, in welchem H das Hauptsystem dar-<lb/>
stelle, indem nämlich das Produkt der beiden ersten Faktoren schon auf die ver-<lb/>
langte Form gebracht ist; nun sei B = CD, wo im Falle, dass das ganze Produkt<lb/>
geltenden Werth habe, AD das Hauptsystem darstelle. Dann ist jenes ganze<lb/>
Produkt gleich H.AD.C, was die verlangte Form hat. Ist das ganze Produkt<lb/>
null, so kann man die ersten Faktoren beliebig setzen, wenn nur der letzte null<lb/>
ist; also kann auch dann das Produkt auf die verlangte Form gebracht werden.</note> Bringen wir<lb/>
alle jene vorangehenden Faktoren, welche das Hauptsystem darstel-<lb/>
len, durch Anwendung der allgemeinen multiplikativen Formände-<lb/>
rung auf denselben Grössenwerth, und fassen diesen Werth als<lb/>
Hauptmass auf, so können wir dann den letzten Faktor, wie es in<lb/>
§ 132 schon in Bezug auf zwei Faktoren festgestellt ist, &#x201E;den ei-<lb/>
genthümlichen (specifischen) Werth oder Faktor jener Produktgrösse<lb/>
in Bezug auf dies Hauptmass&#x201C; und das System desselben &#x201E;das ei-<lb/>
genthümliche System&#x201C; der Produktgrösse nennen, und die Stufen-<lb/>
<pb n="204" facs="#f0240"/>
<fw type="header" place="top">Das eingewandte Produkt. § 137</fw><lb/>
zahl dieses Systems als Stufenzahl jener Produktgrösse selbst auf-<lb/>
fassen. Wir können ferner die Grössen, welche durch eingewandte<lb/>
Multiplikation reiner Grössen (s. § 135) hervorgehen, Beziehungs-<lb/>
grössen nennen, weil sie nur in ihrer Beziehung auf ein System<lb/>
oder ein Mass eine einfache Bedeutung gewinnen. Als eigenthüm-<lb/>
licher Werth einer reinen Grösse erscheint natürlich diese Grösse<lb/>
selbst. Es gilt hier auch noch das, was wir in § 128 über die Be-<lb/>
zeichnung der Multiplikation bei zwei Faktoren sagten, dass es<lb/>
nämlich, wenn einmal das Hauptsystem als Beziehungssystem fest-<lb/>
stehe, als überflüssig erscheine, die äussere Multiplikation von der<lb/>
eingewandten oder die verschiedenen Grade der letzteren durch die<lb/>
Bezeichnung zu unterscheiden. <note place="foot" n="*)">Ganz anders würde dies bei der allgemeinen realen Multiplikation sein,<lb/>
indem bei ihr die verschiedenen Grade der Abhängigkeit zwischen den einzelnen<lb/>
Faktoren festgestellt werden müssten, bei denen das Produkt noch einen gelten-<lb/>
den Werth hätte. Das Produkt aus mehreren Faktoren würde dann seiner Art<lb/>
nach durch eine Reihe von Zahlen bestimmt sein, welche jene Abhängigkeits-<lb/>
grade darstellten; diese Bestimmung würde also eine zusammengesetzte sein,<lb/>
und nicht mehr einen einfachen Begriff darstellen. Und dies ist der Grund, wes-<lb/>
halb wir diesen allgemeinen Fall hier übergangen haben.</note> Dagegen tritt hier ein neuer Un-<lb/>
terschied hervor, nämlich der zwischen <hi rendition="#g">reinen</hi> und <hi rendition="#g">gemischten</hi><lb/>
Produkten. Nämlich reine Produkte nenne ich solche, deren Fak-<lb/>
toren fortschreitend stets durch dieselbe Art der Multiplikation ver-<lb/>
knüpft sind, d. h. entweder nur durch äussere Multiplikation (äus-<lb/>
sere Produkte), oder nur durch eingewandte auf ein und dasselbe<lb/>
System bezügliche (reine eingewandte Produkte); gemischte hingegen<lb/>
nenne ich solche, deren Faktoren fortschreitend entweder durch<lb/>
beiderlei Arten der Multiplikation (äussere und eingewandte) ver-<lb/>
knüpft sind, oder zwar bloss durch eingewandte aber auf verschie-<lb/>
dene Systeme bezügliche. Da die reinen und die gemischten Pro-<lb/>
dukte verschiedenen Gesetzen unterliegen, so ist ihre Unterschei-<lb/>
dung sehr wichtig; und obgleich eine Unterscheidung durch die Be-<lb/>
zeichnung nicht nothwendig ist, indem durch die Stufenzahlen der<lb/>
Faktoren, wenn das Hauptsystem als Beziehungssystem feststeht,<lb/>
auch schon immer bestimmt ist, ob das Produkt ein reines oder<lb/>
gemischtes sei, so erscheint eine solche Unterscheidung doch in<lb/>
vielen Fällen als sehr bequem. Ich will mich daher in solchen<lb/>
<pb n="205" facs="#f0241"/>
<fw type="header" place="top">§ 138 Ergänzzahlen bei reinen Produkten.</fw><lb/>
Fällen der Punkte bedienen, um durch sie die Faktoren des reinen<lb/>
Produktes von einander abzusondern, und will daher festsetzen,<lb/>
dass, wo Punkte zur Bezeichnung der Multiplikation angewandt<lb/>
werden, dann auch stets, wenn sie gar keiner oder derselben Klam-<lb/>
mer eingeordnet sind, durch sie Faktoren eines reinen Produktes<lb/>
von einander abgesondert werden, wobei dann ein Produkt von<lb/>
unmittelbar zusammengeschriebenen Grössen in Bezug auf diese<lb/>
Punkte jedesmal als <hi rendition="#g">Ein</hi> Faktor erscheint; z. B. bedeutet AB . CD . EF<lb/>
ein reines Produkt, dessen Faktoren AB, CD, EF sind.</p><lb/>
<p>§ 138. Wir können nun die in § 133 für zwei Faktoren er-<lb/>
wiesenen Sätze auch auf mehrere Faktoren übertragen. Zuerst<lb/>
was die Vertauschung betrifft, so zeigt sich, dass auch bei mehre-<lb/>
ren Faktoren die Stellung eines Faktors, der das Beziehungssystem<lb/>
darstellt, ganz gleichgültig ist; und daraus folgt dann überhaupt,<lb/>
dass man, um zwei Produktgrössen zu multipliciren, nur ihre eigen-<lb/>
thümlichen Werthe in Bezug auf irgend ein Hauptmass zu multi-<lb/>
pliciren, und diesem Produkte das Hauptmass so oft als Faktor<lb/>
hinzuzufügen hat, als es in beiden Grössen zusammengenommen<lb/>
als Faktor vorkommt; z. B. ist H<hi rendition="#sup">m</hi>A . H<hi rendition="#sup">n</hi>B, wo H das Hauptmass<lb/>
darstellt, gleich H<hi rendition="#sup">m</hi>H<hi rendition="#sup">n</hi>A . B oder gleich H<hi rendition="#sup">m+n</hi>A . B. Hierin liegt<lb/>
dann, dass zwei Produktgrössen, welche als Faktoren zusammen-<lb/>
treten, gleichfalls mit oder ohne Zeichenwechsel vertauschbar sind,<lb/>
je nachdem ihre Ergänzzahlen beide zugleich ungerade sind oder<lb/>
nicht. Die folgenden Sätze jenes Paragraphen können wir nur auf<lb/>
<hi rendition="#g">reine</hi> eingewandte Produkte übertragen. Da nämlich bei zwei<lb/>
Faktoren eines eingewandten Produktes von geltendem Werthe, die<lb/>
Ergänzzahl des Produktes die Summe ist aus den Ergänzzahlen der<lb/>
Faktoren, so bleibt dies Gesetz bestehen, wenn zu diesem einge-<lb/>
wandten Produkte wieder ein eingewandter Faktor hinzutritt und<lb/>
das Produkt wieder geltenden Werth behält; es ist dann die Er-<lb/>
gänzzahl des Gesammtproduktes, wie sogleich durch zweimalige<lb/>
Anwendung des für 2 Faktoren bewiesenen Gesetzes einleuchtet,<lb/>
die Summe aus den Ergänzzahlen der Faktoren und so fort für be-<lb/>
liebig viele Faktoren. Da überdies das Produkt zweier Faktoren<lb/>
dann und nur dann als ein eingewandtes erscheint, wenn die Summe<lb/>
der beiden Stufenzahlen grösser, d. h. die Summe der Ergänzzah-<lb/>
len kleiner ist als die Stufenzahl des Hauptsystems, so wird auch<lb/>
<pb n="206" facs="#f0242"/>
<fw type="header" place="top">Das eingewandte Produkt. § 138</fw><lb/>
das geltende Produkt aus drei und mehr Faktoren dann und nur<lb/>
dann als ein reines eingewandtes erscheinen, wenn die Summe der<lb/>
Ergänzzahlen stets kleiner bleibt als die Stufenzahl des Hauptsy-<lb/>
stems, d. h. wenn die Summe aller Ergänzzahlen der Faktoren<lb/>
noch kleiner bleibt als die Stufenzahl des Hauptsystems. Um end-<lb/>
lich auch den Satz aus § 133 über das Nullwerden hier zu über-<lb/>
tragen, erinnern wir daran, dass die Summe der Ergänzzahlen<lb/>
zweier Grössen, welche das Beziehungssystem als nächstumfassen-<lb/>
des System haben, und also als Produkt einen geltenden Werth<lb/>
darbieten, gleich der Ergänzzahl ihres gemeinschaftlichen Systemes<lb/>
ist; dass aber, wenn das nächstumfassende System niedriger ist als<lb/>
das Beziehungssystem, und das Produkt also null ist, die Stufen-<lb/>
zahl des gemeinschaftlichen Systems grösser, seine Ergänzzahl also<lb/>
kleiner wird, als die Summe der zu den Faktoren gehörigen Ergänz-<lb/>
zahlen. Tritt nun ein Faktor hinzu, so ist das gemeinschaftliche<lb/>
System aller Faktoren dasjenige, was der hinzutretende Faktor mit<lb/>
dem allen vorhergehenden Faktoren gemeinschaftlichen Systeme<lb/>
selbst wieder gemeinschaftlich hat. Es wird also, sobald das ge-<lb/>
sammte Produkt geltenden Werth behält, die Summe aller Ergänz-<lb/>
zahlen gleich der Ergänzzahl des den sämmtlichen Faktoren ge-<lb/>
meinschaftlichen Systemes sein; wenn aber durch irgend einen<lb/>
Faktor, welcher hinzutritt, das Produkt null wird, ohne dass der<lb/>
hinzutretende Faktor selbst null ist, so wird dort die Ergänzzahl<lb/>
des gemeinschaftlichen Systemes kleiner werden, und somit auch,<lb/>
wenn noch neue Faktoren hinzutreten, kleiner bleiben als die je-<lb/>
desmalige Summe aus den Ergänzzahlen der Faktoren. Es wird<lb/>
also ein reines eingewandtes Produkt, dessen Faktoren geltende<lb/>
Werthe haben, dann und nur dann null werden, wenn die Ergänz-<lb/>
zahl des allen Faktoren gemeinschaftlichen Systems kleiner ist als<lb/>
die Summe der Ergänzzahlen der Faktoren. Auch liegt in der Art<lb/>
der Beweisführung, dass der eigenthümliche Werth eines solchen<lb/>
Produktes, wenn es nicht null ist, das den sämmtlichen Faktoren<lb/>
gemeinschaftliche System darstellt. Fassen wir nun die über die<lb/>
Ergänzzahlen aufgestellten Gesetze zusammen und schliessen die<lb/>
entsprechenden Gesetze über die Stufenzahlen äusserer Produkte<lb/>
mit hinein, so erhalten wir den Satz:</p><lb/>
<cit><quote><hi rendition="#et">&#x201E;Ein Produkt aus beliebig vielen Faktoren von geltenden Wer-</hi><lb/>
<pb n="207" facs="#f0243"/>
<fw type="header" place="top">§ 139 Ergänzzahlen bei reinen Produkten.</fw><lb/>
<hi rendition="#et">then ist ein reines, wenn entweder die Stufenzahlen oder die<lb/>
Ergänzzahlen der Faktoren zusammengenommen kleiner sind<lb/>
als die Stufenzahl des Hauptsystems, und zwar im ersteren<lb/>
Falle ein äusseres, im letzteren ein eingewandtes, hingegen<lb/>
ein gemischtes, wenn keins von beiden der Fall ist. Das<lb/>
reine Produkt ist null im ersten Falle, wenn die Stufenzahlen<lb/>
der Faktoren zusammengenommen grösser sind als die Stufen-<lb/>
zahl des die Faktoren zunächst umfassenden Systemes, im<lb/>
letzteren, wenn die Ergänzzahlen der Faktoren zusammenge-<lb/>
nommen grösser sind als die Ergänzzahl des den Faktoren<lb/>
gemeinschaftlichen Systemes. Wenn das reine Produkt einen<lb/>
geltenden Werth hat, so stellt der eigenthümliche Werth des-<lb/>
selben im ersten Falle das nächstumfassende, im letzteren das<lb/>
gemeinschaftliche System dar; und im ersteren Falle ist die<lb/>
Stufenzahl desselben die Summe aus den Stufenzahlen der<lb/>
Faktoren, im letzteren ist seine Ergänzzahl die Summe aus<lb/>
den Ergänzzahlen der Faktoren.&#x201C;</hi></quote></cit><lb/>
<p>§ 139. Wir schreiten nun zu dem multiplikativen Zusammen-<lb/>
fassungsgesetz, d. h. wir untersuchen, ob und in welchem Um-<lb/>
fange<lb/>
<formula/> gesetzt werden können. Schon aus dem Satze in § 136 geht her-<lb/>
vor, dass für das gemischte Produkt dreier Faktoren jenes Gesetz<lb/>
im Allgemeinen nicht gelte <note place="foot" n="*)">Allerdings können Fälle aufgeführt werden, in welchen vermittelst des<lb/>
Satzes in § 136 unser Gesetz auch dann noch seine Anwendung findet; allein<lb/>
diese Fälle sind so vereinzelt, die Bedingungen, unter denen sie eintreten, so<lb/>
zusammengesetzt, dass aus ihrer Aufzählung der Wissenschaft kein Vortheil<lb/>
erwächst.</note>; hingegen wollen wir zeigen, dass<lb/>
dasselbe für das reine Produkt im allgemeinsten Sinne gelte, dass<lb/>
also nach der in § 137 eingeführten Bezeichnung allemal<lb/>
<formula/> sei. Zunächst leuchtet ein, dass, wenn die Gültigkeit dieses Ge-<lb/>
setzes nachgewiesen ist für den Fall, dass P, Q, R reine Grössen<lb/>
sind, sie damit auch zugleich für den Fall, dass dieselben sämmt-<lb/>
lich oder zum Theil Beziehungsgrössen sind, nachgewiesen sei.<lb/>
<pb n="208" facs="#f0244"/>
<fw type="header" place="top">Das eingewandte Produkt. § 139</fw><lb/>
Denn nach dem vorigen Paragraphen hat man Beziehungsgrössen<lb/>
so mit einander zu multipliciren, dass man ihre eigenthümlichen<lb/>
Werthe in Bezug auf ein und dasselbe Hauptmass mit einander<lb/>
multiplicirt und dem Produkte, gleichviel auf welcher Stelle, so oft<lb/>
das Hauptmass als Faktor hinzufügt, als es in beiden Grössen zu-<lb/>
sammen als Faktor enthalten war. Da man hiernach also in einem<lb/>
Produkte überhaupt jeden Faktor, der das Hauptmass darstellt, auf<lb/>
eine beliebige Stelle setzen und beliebig aus einer Klammer her-<lb/>
aus oder in eine solche hineinrücken kann, so folgt, dass jenes<lb/>
Gesetz, wenn es für reine Grössen gilt, es auch für Beziehungs-<lb/>
grössen, also allgemein gelte. Nun gilt es zunächst nach den Ge-<lb/>
setzen der äusseren Multiplikation für äussere Produkte reiner Grös-<lb/>
sen, also auch für äussere Produkte überhaupt. Es bleibt also nur<lb/>
zu beweisen übrig, dass es auch für das reine eingewandte Produkt<lb/>
reiner Grössen gelte. In diesem Falle kommt es darauf an zu zei-<lb/>
gen, dass P, Q, R, wenn das eingewandte Produkt einen geltenden<lb/>
Werth hat, sich in den Formen ABC, ABD, ADC darstellen lassen,<lb/>
so dass zugleich ABCD das Hauptsystem darstellt. Es seien die<lb/>
Ergänzzahlen der Grössen P, Q, R beziehlich d, c, b, so ist die<lb/>
Ergänzzahl des Produktes oder des den drei Faktoren gemein-<lb/>
schaftlichen Systemes A nach § 138 (am Schlusse) gleich der<lb/>
Summe jener Zahlen, also gleich b + c + d; und ist also a die<lb/>
Stufenzahl jenes gemeinschaftlichen Systemes, so ist die des Haupt-<lb/>
systemes gleich a + b + c + d. Zwei der Faktoren, z. B. P und<lb/>
Q, werden nach demselben Satze ein System gemeinschaftlich ha-<lb/>
ben, dessen Ergänzzahl die Summe ist aus den Ergänzzahlen jener<lb/>
Faktoren, also hier gleich c + d ist; also ist die Stufenzahl dieses<lb/>
gemeinschaftlichen Systemes gleich a + b; es wird somit dies Sy-<lb/>
stem durch ein Produkt AB dargestellt werden können, in welchem<lb/>
B von b-ter Stufe und von A unabhängig ist. Ebenso wird das<lb/>
dem P und R gemeinschaftliche System von a + c-ter Stufe sein,<lb/>
und also eine von A unabhängige Grösse c-ter Stufe C in sich fas-<lb/>
sen. Und zwar muss dann C von AB unabhängig sein; denn wäre<lb/>
es davon abhängig, d. h. hätte C mit AB irgend eine Grösse ge-<lb/>
meinschaftlich, so würden die drei Faktoren P, Q, R diese Grösse,<lb/>
also eine von A unabhängige Grösse, gemeinschaftlich enthalten,<lb/>
was mit der Annahme streitet. Somit sind nun der Grösse P drei<lb/>
<pb n="209" facs="#f0245"/>
<fw type="header" place="top">§ 139 Zusammenfassung der Faktoren eines reinen Produktes.</fw><lb/>
von einander unabhängige Grössen A, B, C untergeordnet, also<lb/>
auch ihr Produkt ABC. Es muss sich daher P als Produkt dar-<lb/>
stellen lassen, dessen einer Faktor ABC ist; da P aber selbst von<lb/>
(a + b + c)-ter Stufe ist, so wird der andere Faktor, den P ausser<lb/>
ABC enthält, von nullter Stufe, d. h. eine blosse Zahlengrösse sein,<lb/>
also P sich als Vielfaches von ABC darstellen lassen. Q und R<lb/>
endlich werden aus demselben Grunde einen von A unabhängigen<lb/>
Faktor D gemeinschaftlich haben, und so werden sich die Grössen<lb/>
P, Q, R beziehlich als Vielfache von ABC, ABD und ADC darstel-<lb/>
len lassen; ja da für die Grössen A, B, C, D nur die Systeme,<lb/>
welche durch sie dargestellt werden, bestimmt sind, sie selbst also<lb/>
beliebig gross angenommen werden können, so wird man diesel-<lb/>
ben, wie leicht zu sehen ist, auch so annehmen können, dass die<lb/>
Grössen P, Q, R jenen Werthen selbst gleich sind, also<lb/>
<formula/> ist. Da das ganze Produkt, wie wir voraussetzten, einen geltenden<lb/>
Werth haben soll, also auch z. B. das Produkt ABC.ABD, so muss<lb/>
hier das nächstumfassende System, also ABCD, zugleich das Bezie-<lb/>
hungssystem sein. Es ist daher dies Produkt gleich ABCD . AB;<lb/>
also der ganze Ausdruck<lb/>
<formula/> Auf dieselbe Form nun lässt sich das andere Produkt P . (Q . R)<lb/>
bringen; denn Q . R oder ABD . ADC ist gleich ABDC . AD, also<lb/>
<formula/> Da nun ABDC das Hauptsystem darstellt, so können wir nach § 138<lb/>
die eigenthümlichen Werthe unter sich multipliciren und ABDC als<lb/>
Faktor hinzufügen. Wir erhalten aber ABC . AD gleich ABCD . A,<lb/>
also ist der obige Ausdruck<lb/>
<formula/> Da also die beiden Produkte P . Q . R und P . (Q . R) demselben<lb/>
Ausdrucke gleich sind, so sind sie auch unter sich gleich. Wir<lb/>
nahmen bei dieser Beweisführung an, dass die Produkte einen gel-<lb/>
tenden Werth hatten. Nun können sie aber auch nur <hi rendition="#g">gleichzei-<lb/>
tig</hi> null werden, weil nach § 138 das Nullwerden dann und nur<lb/>
dann eintritt, wenn das den Faktoren gemeinschaftliche System von<lb/>
höherer Stufe ist, als die Summe der Ergänzzahlen beträgt, und<lb/>
<fw type="sig" place="bottom">14</fw><lb/>
<pb n="210" facs="#f0246"/>
<fw type="header" place="top">Das eingewandte Produkt. § 140</fw><lb/>
dies bei beiden Produkten nur gleichzeitig eintreten kann. Also<lb/>
bleibt auch für diesen Fall die Gleichheit beider Produkte beste-<lb/>
hen. Das Gesetz gilt daher allgemein für reine Grössen, also muss<lb/>
es nun auch, wie wir oben sahen, für Beziehungsgrössen gelten;<lb/>
so dass allgemein für die reine Multiplikation überhaupt<lb/>
<formula/> ist. Da nun endlich das Zusammenfassungsgesetz, wenn es für drei<lb/>
Faktoren gilt, auch für beliebig viele gelten muss (§ 3), so ergiebt<lb/>
sich der allgemeine Satz:</p><lb/>
<cit><quote><hi rendition="#et">&#x201E;Die Faktoren eines reinen Produktes lassen sich beliebig zu-<lb/>
sammenfassen.&#x201C;</hi></quote></cit><lb/>
<p>§ 140. Für die Addition der Beziehungsgrössen bietet sich<lb/>
das allgemeine multiplikative Beziehungsgesetz als begriffsbestim-<lb/>
mend dar. Man hat dann nur beide auf die Form der Unterord-<lb/>
nung zu bringen. Auf diese Form gebracht, erscheinen dann beide<lb/>
als summirbar, wenn einestheils das Hauptmass in beiden gleich-<lb/>
vielmal als Faktor erscheint, und anderntheils die Grössen selbst<lb/>
eine gleiche Stufenzahl haben; und zwar werden sie dann addirt,<lb/>
indem man die eigenthümlichen Werthe addirt, und der Summe<lb/>
das Hauptmass so oft als Faktor hinzufügt, als es in jedem der<lb/>
Produkte als Faktor enthalten war <note place="foot" n="*)">Diese Bestimmung dient eben als Definition, indem wir unter der Summe<lb/>
zweier Beziehungsgrössen die auf die angegebene Weise gebildete Summe ver-<lb/>
stehen.</note>. Das allgemeine Beziehungs-<lb/>
gesetz ist, dass<lb/>
<formula/> und<lb/>
<formula/> sei. Die Gültigkeit desselben haben wir zunächst nur für den Fall<lb/>
nachzuweisen, dass die Grössen P, Q, R reine sind; indem das<lb/>
Hinzutreten beliebiger Faktoren, die das Hauptmass darstellen, auf<lb/>
welches sich die Grössen beziehen, nichts ändern kann. Wir neh-<lb/>
men daher zuerst an, P, Q, R seien reine Grössen. Es sei, um<lb/>
die Stücke der Summe<lb/>
<formula/> auf die Form der Unterordnung zu bringen, Q = AB, wo A dem<lb/>
<pb n="211" facs="#f0247"/>
<fw type="header" place="top">§ 140 Addition der Beziehungsgrössen.</fw><lb/>
P untergeordnet ist, PB aber das Hauptsystem darstellt, auf wel-<lb/>
ches sich die Multiplikation bezieht, und gleich H gesetzt werden<lb/>
mag, und eben so sei R = CD, wo C dem P untergeordnet ist und<lb/>
PD das Hauptsystem darstellt. Da hier D beliebig gross angenom-<lb/>
men werden kann (indem C dann nur im umgekehrten Verhält-<lb/>
nisse wie D geändert werden muss), so kann man es so anneh-<lb/>
men, dass<lb/>
<formula/> wird. Dann ist<lb/>
<formula/>,<lb/>
letzteres nach der Definition. Auf dieselbe Form nun können wir<lb/>
auch P . (Q + R) bringen. Nämlich da PD gleich PB ist, so folgt,<lb/>
dass D auch gleich B plus einer von P abhängigen Grösse, die wir<lb/>
K nennen wollen, gesetzt werden könne; somit ist R, was gleich<lb/>
CD gesetzt war, gleich C (B + K), oder gleich CB + CK. Also ist<lb/>
<formula/> Da hier K von P abhängig ist, CK also von P in einem höheren<lb/>
Grade abhängt als CB, so kann es mit P kein geltendes Produkt<lb/>
liefern, kann also nach § 125 weggelassen werden. Es ist also<lb/>
der obige Ausdruck<lb/>
<formula/> Da hier A und C, also auch (A + C) dem P untergeordnet sind, PB<lb/>
aber oder H das Hauptsystem darstellt, so ist der letzte Ausdruck<lb/>
wieder<lb/>
<formula/> Also sind die beiden zu vergleichenden Ausdrücke P . (Q + R)<lb/>
und P . Q + P . R demselben dritten Ausdrucke gleich, also auch<lb/>
beide unter sich gleich. Kommt nun ferner zu P das Hauptmass<lb/>
mehrmals, etwa m mal, als Faktor hinzu, und eben so auch zu Q<lb/>
und R, zu den letzteren aber gleichvielmal, damit sie summirbar<lb/>
bleiben, etwa n mal; so ist das so gut, als käme H zu jedem von<lb/>
den beiden Ausdrücken (m + n) mal als Faktor hinzu, also bleiben<lb/>
sie gleich, wenn sie es vorher waren. Da nun endlich dasselbe<lb/>
sich auch von den beiden Ausdrücken (Q + R) . P und Q . P + R . P<lb/>
sagen lässt, so folgt, dass das multiplikative Beziehungsgesetz auch<lb/>
für diese neuen Arten der Addition und Multiplikation ganz allge-<lb/>
<fw type="sig" place="bottom">14 *</fw><lb/>
<pb n="212" facs="#f0248"/>
<fw type="header" place="top">Das eingewandte Produkt. § 141</fw><lb/>
mein gilt. Somit gelten nun auch alle Gesetze, die darauf gegrün-<lb/>
det sind, d. h.</p><lb/>
<cit><quote><hi rendition="#et">&#x201E;Alle Gesetze, welche die Beziehung der Multiplikation und<lb/>
Division zur Addition und Subtraktion ausdrücken, gelten noch<lb/>
immer allgemein für jede Art der Addition und Multiplikation,<lb/>
die bisher festgestellt ist.&#x201C;</hi></quote></cit><lb/>
<p>§ 141. Für die Division ergiebt sich sogleich, dass sie nur<lb/>
dann real ist, wenn Divisor und Dividend einander eingeordnet<lb/>
sind, d. h. wenn entweder der Divisor dem Dividend untergeordnet<lb/>
ist, oder dieser jenem. Im ersteren Falle ist die Division eine<lb/>
äussere, im letzteren eine eingewandte; wenn daher beide Fälle<lb/>
zugleich eintreten, d. h. wenn Divisor und Dividend einander gleich-<lb/>
artig sind, so kann die Division sowohl als äussere, wie auch als<lb/>
eingewandte aufgefasst werden. Und zwar gelten diese Bestim-<lb/>
mungen nicht nur, wenn die zu verknüpfenden Grössen reine Grös-<lb/>
sen, sondern auch wenn sie Beziehungsgrössen sind. In dem letz-<lb/>
teren Falle kommt es dann darauf an, dass die eigenthümlichen<lb/>
Werthe in der angegebenen Beziehung stehen, während das Haupt-<lb/>
system, auf welches sich beide Grössen beziehen, dasselbe ist.<lb/>
Hierbei kann dann der Fall eintreten, dass das Hauptmass im Di-<lb/>
visor öfter als im Dividend als Faktor vorkommt; der Quotient er-<lb/>
scheint dann als eine reine Grösse, welche mehrmals durch das<lb/>
Hauptmass dividirt ist, oder welche mit einer Potenz des Haupt-<lb/>
masses multiplicirt ist, deren Exponent negativ ist. Wir fassen<lb/>
daher auch diese neue Grösse als Beziehungsgrösse auf, und nen-<lb/>
nen den Exponenten derjenigen Potenz des Hauptmasses, mit wel-<lb/>
cher der eigenthümliche Werth einer Beziehungsgrösse durch Mul-<lb/>
tiplikation verbunden ist, den <hi rendition="#g">Grad</hi> der Beziehungsgrösse. Es ist<lb/>
somit die neue Grösse eine Beziehungsgrösse, deren Grad negativ<lb/>
ist, während der Grad der vorher betrachteten positiv war, und<lb/>
auch die reine Grösse kann nun als Beziehungsgrösse nullten Gra-<lb/>
des aufgefasst werden. Hierbei muss ich noch bemerken, dass<lb/>
die Grössen nullter Stufe, und die das Hauptsystem darstellenden<lb/>
Grössen, d. h. die Grössen o-ter und h-ter Stufe (wenn h die<lb/>
Stufenzahl des Hauptsystems ist) auf eine zwiefache Weise aufge-<lb/>
fasst werden können. Nämlich &#x201E;eine Grösse nullter Stufe und<lb/>
n-ten Grades kann als Grösse h-ter Stufe und (n&#x2014;1)ten Grades<lb/>
<pb n="213" facs="#f0249"/>
<fw type="header" place="top">§ 141 Division der Beziehungsgrössen.</fw><lb/>
aufgefasst werden&#x201C;, indem man den eigenthümlichen Werth jener<lb/>
Grösse, welcher eine blosse Zahlengrösse ist, mit einem der Fak-<lb/>
toren, welche das Hauptmass darstellen, multiplicirt denkt, und<lb/>
dies Produkt als eigenthümlichen Werth jener Grösse auffasst, wo-<lb/>
durch natürlich der Grad derselben um 1 abnimmt. Eben so kann<lb/>
umgekehrt &#x201E;jede Grösse h-ter Stufe und n-ten Grades als Grösse<lb/>
nullter Stufe und (n + 1)ten Grades aufgefasst werden.&#x201C; Im All-<lb/>
gemeinen wollen wir es vorziehen, eine solche Grösse als Grösse<lb/>
null-ter Stufe zu betrachten. &#x2014; Es kommt uns nun darauf an, die<lb/>
Eindeutigkeit des Quotienten zu untersuchen. Es sei zu dem Ende<lb/>
A der Dividend, B der Divisor als erster Faktor, C ein Werth des<lb/>
Quotienten, so dass<lb/>
<formula/> ist, und der Quotient in der Form <formula notation="TeX">\frac {A}{B.}</formula> erscheint. Jeder Werth nun,<lb/>
welcher statt C gesetzt jener Gleichung genügt, wird auch als ein<lb/>
besonderer Werth dieses Quotienten aufgefasst werden können.<lb/>
Jeder solche Werth wird aus dem Werthe C durch Addition erzeugt<lb/>
werden können, und zwar muss dann das zu C hinzuaddirte Stück<lb/>
mit B multiplicirt null geben, wenn das Produkt gleich A bleiben<lb/>
soll, und jedes solche hinzuaddirte Stück wird auch das Produkt<lb/>
gleich A lassen; nun können wir ein solches Stück, was mit B<lb/>
multiplicirt 0 giebt, allgemein mit <formula notation="TeX">\frac {0}{B}</formula> bezeichnen, und daher sagen,<lb/>
wenn C ein besonderer Werth des Quotienten ist, und B der Divi-<lb/>
sor, so sei der vollständige Werth des Quotienten gleich<lb/>
<formula/>,<lb/>
wie wir dies schon für die äussere Division in § 62 dargethan ha-<lb/>
ben. Doch müssen wir hierbei stets festhalten, dass hier unter<lb/>
<formula notation="TeX">\frac {0}{B}</formula> zugleich eine mit C addirbare Grösse verstanden sein muss,<lb/>
d. h. eine Grösse, welche mit C von gleicher Stufe und gleichem<lb/>
Grade ist. Es wird also der Quotient eindeutig sein, wenn unter<lb/>
dieser Voraussetzung <formula notation="TeX">\frac {0}{B}</formula> jedesmal 0 ist, d. h. es keine andere Grösse<lb/>
dieser Art X giebt, die mit B multiplicirt null giebt, als null selbst.<lb/>
<pb n="214" facs="#f0250"/>
<fw type="header" place="top">Das eingewandte Produkt. § 141</fw><lb/>
Da das Produkt einer Grösse nullter Stufe, welche selbst nicht<lb/>
null ist, oder einer Grösse, die das Hauptsystem darstellt, jedes-<lb/>
mal einen geltenden Werth liefert, wenn der andere Faktor einen<lb/>
geltenden Werth hat, so folgt, dass wenn B einen geltenden Werth<lb/>
hat und zugleich entweder B selbst oder auch X eine Grösse null-<lb/>
ter oder h-ter Stufe ist, allemal X null sein müsse, wenn B . X<lb/>
null sein soll. Es wird also auch in diesem Falle der Quotient<lb/>
eindeutig sein. Aber auch in keinem andern. Denn wenn beide<lb/>
Grössen B und X von mittlerer Stufe sind, d. h. wenn ihre Stufen-<lb/>
zahlen zwischen 0 und h liegen, so wird X, ohne dass es null wird,<lb/>
stets so angenommen werden können, dass B und X von einander<lb/>
abhängig sind, und ihr nächstumfassendes System doch nicht das<lb/>
Hauptsystem selbst ist; es wird also alsdann nach § 128 einen<lb/>
geltenden Werth für X geben, dessen Produkt mit B null giebt,<lb/>
d. h. es wird dann der Quotient nicht eindeutig sein. Ist der Di-<lb/>
visor null, so wird, da null mit jeder Grösse, die wir bisher ken-<lb/>
nen gelernt haben, zum Produkte verknüpft null giebt, auch der<lb/>
Dividend null sein müssen, wenn der Quotient eine der bisher ent-<lb/>
wickelten Grössen sein soll, und zwar wird dann jede dieser Grös-<lb/>
sen als ein besonderer Werth des Quotienten aufgefasst werden<lb/>
können. Ist der Dividend aber eine Grösse von geltendem Wer-<lb/>
the, während der Divisor null ist, so erscheint der Quotient als<lb/>
eine Grösse von ganz neuer Gattung, die wir als unendliche Grösse<lb/>
bezeichnen können, während die bisher betrachteten als endliche<lb/>
erschienen. Fassen wir nun die so eben gewonnenen Ergebnisse<lb/>
zusammen, indem wir zugleich bedenken, dass, wenn C von 0-ter<lb/>
oder n-ter Stufe ist, Dividend und Divisor gleichartig sind; so ge-<lb/>
langen wir zu dem Satze:</p><lb/>
<cit><quote><hi rendition="#et">&#x201E;Der Quotient stellt dann und nur dann einen einzigen, end-<lb/>
lichen Werth dar, wenn der Divisor von geltendem Werthe<lb/>
ist, und zugleich entweder selbst als Grösse null-ter Stufe<lb/>
dargestellt werden kann <note place="foot" n="*)">Denn auch die Grösse n-ter Stufe kann, wie wir oben sahen, als Grösse<lb/>
null-ter Stufe dargestellt werden.</note>, oder dem Dividend gleichartig ist.<lb/>
Sind Dividend und Divisor null, so ist der Quotient jede be-<lb/>
liebige endliche Grösse. Ist der Divisor null, der Dividend</hi><lb/>
<pb n="215" facs="#f0251"/>
<fw type="header" place="top">§ 142 Division der Beziehungsgrössen.</fw><lb/>
<hi rendition="#et">nicht, so ist der Quotient unendlich. In jedem andern Falle,<lb/>
d. h. wenn der Divisor nicht null ist und zugleich Divisor und<lb/>
Quotient beide von mittlerer Stufe sind, ist der Quotient nur<lb/>
partiell bestimmt, und zwar erhält man dann aus einem be-<lb/>
sondern Werthe des Quotienten den allgemeinen, indem man<lb/>
den allgemeinen Ausdruck einer Grösse, die mit dem Divisor<lb/>
multiplicirt null giebt, hinzuaddirt.&#x201C;</hi></quote></cit><lb/>
<p>Ein besonderes Interesse gewähren hier noch solche Ausdrücke,<lb/>
deren Dividend die Einheit ist, während der Divisor eine Grösse<lb/>
von geltender Stufe darstellt, z. B. der Quotient <formula notation="TeX">\frac {1}{ab}</formula>. Ist hier abcd<lb/>
oder H das Hauptmass, so ist<lb/>
<formula/>,<lb/>
wo <formula notation="TeX">\frac {0}{ab}</formula> jede von ab abhängige Grösse zweiter Stufe darstellt.</p><lb/>
<p>§ 142. Um die Analogie zwischen der äusseren Multiplika-<lb/>
tion und der reinen eingewandten Multiplikation zu vollenden, bleibt<lb/>
uns noch eine Betrachtung übrig. Nämlich es liessen sich bei der<lb/>
äusseren Multiplikation alle Grössen höherer Stufen als Produkte<lb/>
der Grössen erster Stufe darstellen, und die Gesetze ihrer Ver-<lb/>
knüpfung liessen sich aus den Verknüpfungsgesetzen für Grössen<lb/>
erster Stufe auf rein formelle Weise ableiten. Den Grössen erster<lb/>
Stufe entsprechen nach § 138 bei der eingewandten Multiplikation<lb/>
Grössen, deren Ergänzzahl eins ist, d. h. Grössen (h&#x2014;1)-ter Stufe,<lb/>
wenn das Beziehungssystem für alle Grössen und Produkte das-<lb/>
selbe, und zwar ein System von h-ter Stufe ist. Durch ihre Mul-<lb/>
tiplikation entstehen nach § 138 Grössen, deren Ergänzzahlen die<lb/>
Einheit übertreffen, d. h. also deren Stufenzahlen kleiner sind als<lb/>
(h&#x2014;1). Es kommt daher, um die vollständige Analogie nachzuwei-<lb/>
sen, nur darauf an, die Analogie der Gesetze für diese Grössen er-<lb/>
ster und (h&#x2014;1)-ter Stufe darzuthun. Die Identität dieser Gesetze,<lb/>
sofern sie nur die allgemeinen Verknüpfungsgesetze der vier Grund-<lb/>
rechnungen (Addition, Subtraktion, Multiplikation, Division) dar-<lb/>
stellen, haben wir nachgewiesen. Auch haben wir gezeigt, dass<lb/>
die Gesetze der äusseren Multiplikation als solcher, sobald sie nur<lb/>
auf den Begriff der Stufenzahl und des gemeinschaftlichen Systemes<lb/>
<pb n="216" facs="#f0252"/>
<fw type="header" place="top">Das eingewandte Produkt. § 142</fw><lb/>
zurückgehen, auch für die eingewandte auf ein festes Hauptsystem<lb/>
bezügliche Multiplikation gelten, wenn man statt des Begriffs der<lb/>
Stufenzahl den der Ergänzzahl, und statt des Begriffs des gemein-<lb/>
schaftlichen Systems den des nächstumfassenden einführt und um-<lb/>
gekehrt. Sofern daher der Begriff der Abhängigkeit, auf den alle<lb/>
besonderen Gesetze der äusseren Multiplikation, als auf ihre Wur-<lb/>
zel, gegründet sind, durch den des gemeinschaftlichen oder nächst-<lb/>
umfassenden Systemes bestimmt ist, werden die Gesetse der äus-<lb/>
seren Multiplikation sich auch auf die reine eingewandte nach je-<lb/>
nem Princip übertragen lassen. Aber der Begriff der Abhängig-<lb/>
keit, welcher zuerst bei Grössen erster Stufe hervortrat, wurde<lb/>
ursprünglich ganz anders bestimmt, und viele später entwickelten<lb/>
Gesetze gründen sich auf diese ursprüngliche Bestimmung. Näm-<lb/>
lich es wurde ursprünglich eine Grösse erster Stufe dann als ab-<lb/>
hängig von einer Reihe solcher Grössen dargestellt, wenn sich jene<lb/>
als Summe von Stücken ausdrücken lassen, welche diesen gleich-<lb/>
artig sind, oder, wie wir es späterhin ausdrückten, wenn sich jene<lb/>
als Vielfachensumme von diesen darstellen lässt; und so nannten<lb/>
wir überhaupt mehrere Grössen erster Stufe von einander abhän-<lb/>
gig, wenn sich eine derselben als Vielfachensumme der übrigen<lb/>
darstellen lässt, und erst daraus folgte dann vermittelst des ur-<lb/>
sprünglichen Begriffs des Systemes, dass n Grössen erster Stufe<lb/>
dann und nur dann von einander abhängig sind, wenn sie von ei-<lb/>
nem Systeme von niederer als der n-ten Stufe umfasst werden, und<lb/>
vermittelst des Begriffs der äusseren Multiplikation, dass das Pro-<lb/>
dukt abhängiger Grössen, aber auch nur ein solches, null sei.<lb/>
Wir müssen daher zu jener ursprünglichen Bestimmung auf un-<lb/>
serm Gebiete das analoge suchen. Wenn zuerst in einem Systeme<lb/>
n-ter Stufe n Grössen erster Stufe gegeben waren, deren äusseres<lb/>
Produkt nicht null ist, so zeigte sich, dass jede andere Grösse er-<lb/>
ster Stufe, die diesem Systeme angehört, sich als Vielfachensumme<lb/>
jener ersteren darstellen lässt. Der analoge Satz würde hier lau-<lb/>
ten: &#x201E;Wenn in einem Systeme n-ter Stufe n Grössen (n&#x2014;1)-ter<lb/>
Stufe gegeben sind, deren eingewandtes auf jenes System bezüg-<lb/>
liche Produkt nicht null ist, so lässt sich jede andere Grösse<lb/>
(n&#x2014;1)-ter Stufe, welche diesem Systeme angehört, als Vielfachen-<lb/>
summe der ersteren darstellen.&#x201C; Der Beweis dieses Satzes ergiebt<lb/>
<pb n="217" facs="#f0253"/>
<fw type="header" place="top">§ 142 Abhängigkeit zwisch. Grössen (n&#x2014;1)-ter St. in e. Syst. n-ter St.</fw><lb/>
sich aus § 138. Nämlich nach dem angeführten Paragraphen wer-<lb/>
den je (n&#x2014;1) von den n Faktoren, welche die im Satze ausge-<lb/>
sprochene Beschaffenheit haben, als gemeinschaftliches System ein<lb/>
System erster Stufe haben, während alle n Faktoren kein System<lb/>
von geltender Stufe gemeinschaftlich haben dürfen, wenn das Pro-<lb/>
dukt einen geltenden Werth haben soll. Es wird also im Ganzen<lb/>
n solcher Systeme erster Stufe geben, wovon immer je (n&#x2014;1) ei-<lb/>
nem der n Faktoren untergeordnet sind. Diese n Systeme erster<lb/>
Stufe müssen aber von einander unabhängig sein; denn wäre eins<lb/>
derselben von den übrigen (n&#x2014;1) abhängig, so müsste es in dem<lb/>
durch sie bedingten Systeme liegen (nach dem ursprünglichen Be-<lb/>
griffe des Systems); es sind aber diese übrigen einem der n Fak-<lb/>
toren untergeordnet, folglich müsste auch jenes erste System die-<lb/>
sem Faktor untergeordnet sein; es ist aber jenes erste System das<lb/>
den übrigen (n&#x2014;1) Faktoren gemeinschaftliche System, folglich<lb/>
würde dies System allen n Faktoren gemeinschaftlich sein, also das<lb/>
Produkt nach § 138 null sein gegen die Voraussetzung. Es sind<lb/>
also in der That jene n Systeme erster Stufe von einander unab-<lb/>
hängig. Nehmen wir nun n beliebige Grössen erster St. an, wel-<lb/>
che diesen Systemen angehören, und also gleichfalls von einander<lb/>
unabhängig sind, so wird zuerst jeder der gegebenen n Faktoren,<lb/>
da ihm (n&#x2014;1) jener Grössen erster Stufe untergeordnet sind, und<lb/>
er selbst von (n&#x2014;1)-ter Stufe ist, sich als Vielfaches von dem<lb/>
äusseren Produkte jener Grössen darstellen lassen, ferner wird<lb/>
jede Grösse erster Stufe, welche dem Hauptsysteme (n-ter Stufe)<lb/>
angehört, sich als Vielfachensumme jener n Grössen erster Stufe,<lb/>
also auch jede Grösse (n&#x2014;1)-ter Stufe, die jenem Hauptsysteme<lb/>
angehört, sich als äusseres Produkt aus (n&#x2014;1) solchen Vielfachen-<lb/>
summen darstellen lassen. Das Produkt dieser (n&#x2014;1) Vielfachen-<lb/>
summen verwandelt sich aber beim Durchmultipliciren in eine Viel-<lb/>
fachensumme von äusseren Produkten zu (n&#x2014;1) Faktoren aus je-<lb/>
nen n Grössen erster Stufe, folglich auch, da diese Produkte den<lb/>
n gegebenen Faktoren gleichartig sind, in eine Vielfachensumme<lb/>
dieser Faktoren. Wir haben also den oben ausgesprochenen Satz<lb/>
bewiesen. Doch ist damit noch nicht unsere Aufgabe gelöst. Viel-<lb/>
mehr beruhte das Wesen der äusseren Multiplikation als äusserer<lb/>
auf dem Satze, dass ein Produkt von Grössen erster Stufe dann<lb/>
<pb n="218" facs="#f0254"/>
<fw type="header" place="top">Das eingewandte Produkt. § 142</fw><lb/>
und nur dann null sei, wenn sich eine derselben als Vielfachen-<lb/>
summe der übrigen darstellen liess; und ehe wir diesen Satz nicht<lb/>
auf unser Gebiet übertragen haben, ist die Analogie noch nicht<lb/>
vollständig. Dass ein Produkt von Grössen (n&#x2014;1)-ter Stufe dann<lb/>
allemal null sei, wenn eine derselben als Vielfachensumme der<lb/>
andern darstellbar ist, erhellt sogleich aus dem Gesetze des Durch-<lb/>
multiplicirens, wenn man zugleich festhält, dass das Produkt zweier<lb/>
gleichartiger Grössen (n&#x2014;1)-ter Stufe null ist. Um zu beweisen,<lb/>
dass das Produkt auch nur dann null sei, wenn sich einer der<lb/>
Faktoren als Vielfachensumme der andern darstellen lässt, müssen<lb/>
wir zeigen, dass, wenn zu einem geltenden Produkt von m Faktoren<lb/>
(n&#x2014;1)-ter Stufe in einem Hauptsysteme n-ter Stufe ein Faktor<lb/>
derselben (n&#x2014;1)-ten Stufe hinzutritt, welcher das Produkt null<lb/>
macht, sich dieser als Vielfachensumme der ersteren darstellen<lb/>
lässt. Dass ein Produkt aus mehr als n Faktoren dieser Art null<lb/>
wird, liegt schon in dem allgemeinen Satze § 138, ergiebt sich aber<lb/>
auch schon sogleich aus dem vorher bewiesenen Satze. Wenn fer-<lb/>
ner zu n solchen Faktoren, deren Produkt einen geltenden Werth<lb/>
hat, ein Faktor derselben Stufe hinzukommt, so wird dieser eines-<lb/>
theils das Produkt immer null machen, anderntheils sich als Viel-<lb/>
fachensumme jener n Faktoren darstellen lassen, wie wir oben<lb/>
zeigten. Es bleibt uns also, um den Beweis unseres Satzes zu<lb/>
führen, nur der Fall zu berücksichtigen übrig, dass die Anzahl der<lb/>
Faktoren (m) kleiner ist, als die Stufe des Hauptsystemes (n). In<lb/>
diesem Falle können wir zur Führung des Beweises (n&#x2014;m) Fak-<lb/>
toren (n&#x2014;1)-ter Stufe zu Hülfe nehmen, welche mit den gegebe-<lb/>
nen m Faktoren ein Produkt von geltendem Werthe liefern. Dann<lb/>
wird sich der Faktor (n&#x2014;1)-ter Stufe, welcher zu dem Produkt<lb/>
der m gegebenen Faktoren (P) hinzutreten und dasselbe null machen<lb/>
soll, nach dem vorher bewiesenen Satze als Vielfachensumme der<lb/>
sämmtlichen n Grössen, deren Produkt geltenden Werth hat, dar-<lb/>
stellen lassen, d. h. als Summe, deren eines Stück A eine Viel-<lb/>
fachensumme der gegebenen m Faktoren, und deren anderes Stück<lb/>
(B) eine Vielfachensumme der zu Hülfe genommenen Faktoren ist,<lb/>
und zu beweisen bleibt, dass dies zweite Stück null sei. Multi-<lb/>
pliciren wir nun das Produkt der m gegebenen Faktoren P mit<lb/>
dieser Summe (A + B), so können wir das erste Stück (A) weg-<lb/>
<pb n="219" facs="#f0255"/>
<fw type="header" place="top">§ 142 Vollständige Analogie zwischen äusserer u. eingewandter Mult.</fw><lb/>
lassen, da es als Vielfachensumme von den ersten m Faktoren er-<lb/>
scheint, also mit ihnen multiplicirt null giebt. Da nun das Pro-<lb/>
dukt jener Summe und der m gegebenen Faktoren null betragen<lb/>
sollte, also P . (A + B) = 0 sein sollte, so folgt jetzt, dass das Pro-<lb/>
dukt ihres zweiten Stückes in die m gegebenen Faktoren auch null<lb/>
sein müsse; also<lb/>
<formula/> Dies zweite Stück B ist aber eine Vielfachensumme der zu Hülfe<lb/>
genommenen (n &#x2014; m) Faktoren; und wir können zeigen, dass die<lb/>
Koefficienten dieser Vielfachensumme sämmtlich null betragen müs-<lb/>
sen, sie selbst also null sei. Zu dem Ende multiplicire man statt<lb/>
mit der Vielfachensumme B mit ihren Stücken, so erhält man eine<lb/>
Vielfachensumme mit denselben Koefficienten, und zwar enthält je-<lb/>
des Glied ausser den m gegebenen Faktoren einen von den zu<lb/>
Hülfe genommenen. Um nun zu beweisen, dass der Koefficient zu<lb/>
irgend einem solchen Gliede null sei, hat man nur noch mit den-<lb/>
jenigen (n&#x2014;m&#x2014;1) von den zu Hülfe genommenen Faktoren, wel-<lb/>
che diesem Gliede fehlen, beide Seiten der obigen Gleichung, oder<lb/>
vielmehr deren Glieder zu multipliciren, so ist klar, dass dann alle<lb/>
jene Glieder ausser dem einen wegfallen, und die Gleichung dann<lb/>
aussagt, dass dies Glied, also auch sein Koefficient null sei. Es<lb/>
sind somit sämmtliche Koefficienten der Vielfachensumme B null,<lb/>
also sie selbst null; also der hinzutretende Faktor, welcher gleich<lb/>
A + B gesetzt war, gleich A, d. h. eine Vielfachensumme der m<lb/>
gegebenen Faktoren, was wir beweisen wollten. Fassen wir daher<lb/>
die gewonnenen Resultate zusammen, so gelangen wir zu dem Satze:</p><lb/>
<cit><quote><hi rendition="#et">&#x201E;Ein Produkt von Grössen (n&#x2014;1)ter Stufe in Bezug auf ein<lb/>
Hauptsystem n-ter Stufe ist dann und nur dann null, wenn<lb/>
sich eine derselben als Vielfachensumme der übrigen darstel-<lb/>
len lässt.&#x201C;</hi></quote></cit><lb/>
<p>Durch dies Gesetz ist nun die Analogie zwischen eingewandter<lb/>
und äusserer Multiplikation, sobald das Beziehungssystem ein und<lb/>
dasselbe ist und zugleich das Hauptsystem darstellt, dem alle in<lb/>
Betracht gezogenen Grössen angehören, vollendet. Und alle Ge-<lb/>
setze der äusseren Multiplikation, so weit die nachgewiesene Ana-<lb/>
logie reicht, d. h. welche auf die allgemeinen Verknüpfungsbegriffe,<lb/>
oder auf die Begriffe von Ueberordnung und Unterordnung der<lb/>
<pb n="220" facs="#f0256"/>
<fw type="header" place="top">Das eingewandte Produkt. § 143</fw><lb/>
Grössen und auf die Stufenzahlen zurückgeht, werden in analoger<lb/>
Form, indem man nämlich die Begriffe der Ueberordnung und Un-<lb/>
terordnung vertauscht, den Begriff der Stufenzahl aber durch den<lb/>
der Ergänzzahl ersetzt, auch für die eingewandte auf das Haupt-<lb/>
system bezügliche Multiplikation gelten. Und da auch das Hinzu-<lb/>
fügen von Faktoren, die das Hauptsystem darstellen, wenn es nur<lb/>
in allen Gliedern einer Gleichung gleich vielmal geschieht, die<lb/>
Gleichung nicht ändert, so bestehen jene Gesetze auch noch, wenn<lb/>
man statt der reinen Grössen die Beziehungsgrössen setzt, deren<lb/>
Beziehungssystem gleichfalls das Hauptsystem ist.</p><lb/>
<p>§ 143. Nachdem ich nun die vollkommene Analogie zwischen<lb/>
äusserer und eingewandter Multiplikation dargethan habe, will ich<lb/>
noch auf eine Erweiterung der bisherigen Betrachtungsweise auf-<lb/>
merksam machen. Hat man nämlich mehrere Grössen, welche dem-<lb/>
selben Systeme a-ter Stufe übergeordnet und demselben Systeme<lb/>
(a + b)ter Stufe untergeordnet sind, so kann man dieselben als<lb/>
Produkte darstellen, deren einer Faktor (A) von a-ter Stufe und in<lb/>
allen derselbe ist, während die andern Faktoren demselben Systeme<lb/>
b-ter Stufe, B, welches von A unabhängig ist, angehören. Dann<lb/>
leuchtet sogleich ein, dass jede Zahlenrelation, welche zwischen<lb/>
diesen Faktoren, die dem Systeme B angehören, statt findet, auch<lb/>
zwischen den ursprünglichen Grössen (da sie durch Multiplikation<lb/>
der letzteren mit A hervorgehen) herrschen müsse, und umgekehrt,<lb/>
dass jede Zahlenrelation, welche zwischen diesen letzteren herrscht,<lb/>
auch zwischen den ersteren herrschen müsse (da man nach § 81<lb/>
in den Gleichungen, welche jene Zahlenrelation darstellen, den Fak-<lb/>
tor A weglassen darf). Nehmen wir namentlich Grössen (a + 1)ter<lb/>
Stufe an z. B. Ac, Ad, ...., wo c, d, .... dem Systeme B angehö-<lb/>
ren, so werden zwischen Ac, Ad, ... dieselben Zahlenrelationen<lb/>
herrschen, wie zwischen c, d, ... und umgekehrt. Setzt man da-<lb/>
her den Begriff des Produktes solcher Grössen Ac, Ad, .... so fest,<lb/>
dass es null wird, wenn das Produkt der entsprechenden Grössen<lb/>
c, d, .... es wird; so wird man nun alle Begriffe und Gesetze von<lb/>
Grössen erster Stufe in einem Systeme b-ter Stufe, also auch alle<lb/>
Begriffe und Gesetze von Grössen höherer Stufen in einem solchen<lb/>
Systeme, auf jene Grössen (a + 1)ter Stufe, und die daraus auf glei-<lb/>
che Weise erzeugten Grössen übertragen können. Hierdurch ent-<lb/>
<pb n="221" facs="#f0257"/>
<fw type="header" place="top">§ 143 Grössen in Bezug auf ein Doppelsystem.</fw><lb/>
wickelt sich eine Reihe neuer Begriffe, von denen ich die wichtig<lb/>
sten hier kurz zusammenstellen will. Wir können die Vereinigung<lb/>
zweier solcher Systeme, von denen das eine dem andern unterge-<lb/>
ordnet ist, ein Doppelsystem nennen, und sagen, eine Grösse sei<lb/>
diesem Doppelsystem eingeordnet, wenn sie dem einen der beiden<lb/>
Systeme, aus denen das Doppelsystem besteht, übergeordnet, dem<lb/>
andern untergeordnet ist. Wir können das höhere von den beiden<lb/>
Systemen, aus denen das Doppelsystem besteht, das Obersystem,<lb/>
das niedere das Untersystem nennen. Dann zeigt sich, wie ein auf<lb/>
ein Doppelsystem bezügliches Produkt zweier geltenden Werthe,<lb/>
die dem Doppelsystem eingeordnet sind, allemal dann, aber auch<lb/>
nur dann null ist, wenn das den beiden Faktoren gemeinschaftliche<lb/>
System von höherer Stufe als das Untersystem, und zugleich das<lb/>
sie zunächst umfassende von niederer Stufe als das Obersystem ist,<lb/>
dass ferner ein Produkt von geltendem Werthe in Bezug auf jenes<lb/>
Doppelsystem als äusseres erscheint, wenn das den Faktoren ge-<lb/>
meinschaftliche System das Untersystem ist, und als ein eingewand-<lb/>
tes, wenn das sie zunächst umfassende System das Obersystem ist,<lb/>
und dass endlich ein solches Produkt zugleich als äusseres und<lb/>
eingewandtes aufgefasst werden kann, wenn beide Bedingungen zu-<lb/>
gleich erfüllt sind. Zugleich erweitert sich hierdurch der Begriff<lb/>
der Beziehungsgrösse, indem diese nun in der Form der Unterord-<lb/>
nung als Produkt von Grössen erscheinen kann, welche 3 verschie-<lb/>
dene einander eingeordnete Systeme darstellen, von denen die erste<lb/>
das Obersystem, die letzte das Untersystem, und die mittlere das<lb/>
eigenthümliche System der Grösse ist. Um daher den eigenthüm-<lb/>
lichen Werth einer solchen Beziehungsgrösse aufzufassen, werden<lb/>
zwei Masse erforderlich sein, von denen das eine dem Obersystem,<lb/>
das andere dem Untersysteme zugehört; und nur in Bezug auf ein<lb/>
solches Doppelmass wird diese neue Beziehungsgrösse einen be-<lb/>
stimmten eigenthümlichen Werth darbieten. Da auch die Be-<lb/>
ziehungsgrössen, welche sich auf ein einfaches System beziehen,<lb/>
als auf ein Doppelsystem bezügliche angesehen werden können,<lb/>
dessen Untersystem von nullter Stufe ist, so zeigt sich, dass die<lb/>
neu gewonnene Grössengattung von allgemeinerer Natur ist und<lb/>
jene erstere als besondere Gattung unter sich begreift. Da ferner<lb/>
die Beziehungsgrössen als allgemeinere Grössengattung zu den rei-<lb/>
<pb n="222" facs="#f0258"/>
<fw type="header" place="top">Das eingewandte Produkt. § 144</fw><lb/>
nen Elementargrössen, und diese wieder als als allgemeinere Grös-<lb/>
sengattung zu den reinen Ausdehnungsgrössen auftraten, so bilden<lb/>
die Beziehungsgrössen überhaupt die allgemeinste Grössengattung,<lb/>
zu welcher wir auf dieser Stufe gelangen. Da zugleich auch die<lb/>
reine Multiplikation als die allgemeinste Multiplikationsweise sich<lb/>
darstellt, bei welcher noch die allgemeinen multiplikativen Gesetze<lb/>
und namentlich auch das Zusammenfassungsgesetz fortbesteht, so<lb/>
erscheint hier die theoretische Darstellung dieses Theils der Aus-<lb/>
dehnungslehre als vollendet, insofern man nicht auch die Multipli-<lb/>
kationsweisen in Betracht ziehen will, für welche das Zusammen-<lb/>
fassungsgesetz nicht mehr gilt. <note place="foot" n="*)">Wie solche Produkte, welche allerdings auch eine mannigfache Anwen-<lb/>
dung gestatten, zu behandeln seien, habe ich am Schlusse des Werkes anzudeu-<lb/>
ten gesucht.</note> Wir schreiten daher zu den An-<lb/>
wendungen, und behalten dem folgenden Kapitel nur noch die spe-<lb/>
cielle Behandlung der Verwandtschaftsverhältnisse vor, welche am<lb/>
geeignetsten erscheint, um die in diesem Theile gewonnenen Er-<lb/>
gebnisse in einander zu verflechten, und ihre gegenseitigen Be-<lb/>
ziehungen ans Licht treten zu lassen.</p><lb/>
<p>§ 144. Zunächst ergeben sich aus dem allgemeinen Begriffe<lb/>
für die Geometrie folgende Resultate: Das Produkt zweier Linien-<lb/>
grössen in der Ebene ist der Durchschnittspunkt beider Linien, ver-<lb/>
bunden mit einem Theil jener Ebene als Faktor; sind z. B. ab und<lb/>
ac, wo a, b, c Punkte vorstellen, die beiden Liniengrössen, so ist<lb/>
ihr Produkt abc . a; ferner das Produkt dreier Liniengrössen in der<lb/>
Ebene ist gleich dem zweimal als Faktor gesetzten doppelten Flä-<lb/>
cheninhalt des von den Linien eingeschlossenen Dreiecks, multipli-<lb/>
cirt mit dem Produkt der drei Quotienten, welche ausdrücken, wie<lb/>
oft jede Seite in der zugehörigen Liniengrösse enthalten ist; denn<lb/>
sind a, b, c jene 3 Punkte, und mab, nac, pbc, wo m, n, p Zahl-<lb/>
grössen sind, die drei Liniengrössen, so ist das Produkt derselben<lb/>
gleich<lb/>
<formula/> Das Produkt zweier Plangrössen im Raume ist ein Theil der Durch-<lb/>
schnittskante multiplicirt mit einem Theil des Raumes, z. B. abc . abd<lb/>
= abcd . ab, ferner das Produkt dreier Plangrössen ist der Durch-<lb/>
<pb n="223" facs="#f0259"/>
<fw type="header" place="top">§ 144 Anwendung auf die Geometrie.</fw><lb/>
schnittspunkt der drei Ebenen multiplicirt mit zwei Theilen des<lb/>
Raumes z. B. abc . abd . acd = abcd . abcd . a. Das Produkt von<lb/>
vier Plangrössen stellt 3 als Faktoren verbundene Theile des Raums<lb/>
dar, z. B. mabc . nadb . pacd . qbcd = mnpq . abcd . abcd . abcd. Dies<lb/>
letzte Produkt wird null, wenn eine der Grössen m ... q es wird,<lb/>
oder wenn der eingeschlossene Körperraum null wird, d. h. die 4<lb/>
Ebenen sich in einem Punkte schneiden, wie dies auch schon im Begriff<lb/>
liegt. Das Produkt einer Liniengrösse und einer Plangrösse ist<lb/>
ein Theil des Raumes multiplicirt mit dem Durchschnittspunkt,<lb/>
z. B. ab . acd = abcd . a.</p><lb/>
<p>Ich habe oben (§ 118) die Methode, die Kurven und Ober-<lb/>
flächen durch Gleichungen darzustellen, mit unserer Wissenschaft<lb/>
in Beziehung gesetzt, und gezeigt, wie z. B. eine Oberfläche als<lb/>
geometrischer Ort eines Punktes dargestellt werden kann, zwischen<lb/>
dessen Zeigern (in Bezug auf irgend ein Richtsystem) eine Glei-<lb/>
chung statt findet; ich habe dort gezeigt, wie die Oberfläche auch<lb/>
als Umhülle einer veränderlichen Ebene oder vielmehr Plangrösse<lb/>
dargestellt werden kann, zwischen deren Zeigern eine Gleichung<lb/>
n-ten Grades statt findet, und ich habe dort angedeutet, dass die<lb/>
umhüllte Oberfläche dann eine Oberfläche n-ter Klasse sei; dies<lb/>
hängt davon ab, dass die Gleichung zwischen den Zeigern einer<lb/>
veränderlichen Ebene, welche einen festen Punkt umhüllt, dann von<lb/>
erstem Grade ist. In der That ist a dieser Punkt und P die<lb/>
Ebene, so hat man sogleich für den Fall, dass P durch a geht, die<lb/>
Gleichung<lb/>
<formula/> Sind A, B, C, D die vier Richtmasse dritter Stufe, als deren Viel-<lb/>
fachensumme P erscheint, und wird einer der Zeiger z. B. der von<lb/>
D = 1 gesetzt (was immer, da es auf den Masswerth <note place="foot" n="*)">So nenne ich das <hi rendition="#g">Quantum</hi> der Grösse, wenn ihr System schon fest-<lb/>
steht.</note> von P nicht<lb/>
ankommt, verstattet ist), und ist<lb/>
<formula/>,<lb/>
so erhält man<lb/>
<formula/>,<lb/>
was eine Gleichung ersten Grades ist; somit erscheint, wie es sein<lb/>
<pb n="224" facs="#f0260"/>
<fw type="header" place="top">Das eingewandte Produkt. § 145</fw><lb/>
muss, der Punkt als Oberfläche erster Klasse. Will man die Glei-<lb/>
chung eines Punktes aufstellen, der durch 3 feste Ebenen bestimmt<lb/>
ist, oder, was dasselbe ist, will man die Bedingung aufstellen, un-<lb/>
ter welcher eine Ebene P mit drei andern A, B, C durch denselben<lb/>
Punkt geht, so hat man sogleich<lb/>
<formula/> eine Gleichung, welche die höchst verwickelten Gleichungen, zu<lb/>
denen die gewöhnliche Koordinatenmethode führt, vollkommen er-<lb/>
setzt.</p><lb/>
<p>§ 145. Die Gleichungen für die Kurven und krummen Ober-<lb/>
flächen, wie wir sie bisher darstellten, waren, da sie zwischen den<lb/>
Zeigern der veränderlichen Grösse statt fanden, rein arithmetischer<lb/>
Natur, und bezogen sich jedesmal auf bestimmte mit der Natur des<lb/>
durch die Gleichung dargestellten Gebildes in keinem Zusammen-<lb/>
hang stehende Richtsysteme; und nur die Gleichungen ersten Gra-<lb/>
des stellten wir in rein geometrischer Form dar. In der That<lb/>
konnten auch nur diese, wenn wir bei dem reinen Produkte stehen<lb/>
blieben, in geometrischer Form dargestellt werden, indem die ver-<lb/>
änderliche Grösse dann nur einmal als Faktor vorkommen konnte.<lb/>
Dagegen bietet uns das gemischte Produkt ein ausgezeichnetes Mit-<lb/>
tel dar, um die Kurven und Oberflächen höherer Grade in rein geo-<lb/>
metrischer Form darzustellen. Es ist nämlich sogleich klar, dass,<lb/>
wenn wir eine beliebige Gleichung zwischen Ausdehnungsgrössen<lb/>
haben, deren Glieder gemischte Produkte sind, der Grad der Glei-<lb/>
chung in Bezug auf eine derselben (P) stets so hoch ist, als die<lb/>
Anzahl (m) beträgt, wie oft diese Ausdehnungsgrösse (P) in einem<lb/>
und demselben Gliede von geltendem Werthe höchstens als Faktor<lb/>
vorkommt, d. h. dass sie durch Zahlengleichungen ersetzt wird, von<lb/>
denen wenigstens Eine in Bezug auf die Zeiger der veränderlichen<lb/>
Ausdehnungsgrösse einen Grad erreicht, welcher jener Anzahl gleich<lb/>
ist. Dies folgt unmittelbar, da man, um zu den ersetzenden Zah-<lb/>
lengleichungen zu gelangen, nur statt jeder Grösse die Summe aus<lb/>
den Produkten ihrer Zeiger in die zugehörigen Richtmasse zu<lb/>
setzen, dann die Gesetze der Multiplikation bei jedem Gliede der<lb/>
gegebenen Gleichung anzuwenden hat, indem man statt mit der<lb/>
Summe zu multipliciren mit den einzelnen Stücken multiplicirt,<lb/>
und dann die Glieder, welche demselben Richtgebiete gleichartig<lb/>
<pb n="225" facs="#f0261"/>
<fw type="header" place="top">§ 145 Allgemeiner Satz über algebr. Kurven u. Oberflächen.</fw><lb/>
sind, jedesmal zu Einer Gleichung vereinigt. Es ist klar, dass da-<lb/>
bei die Zeiger der veränderlichen Grösse P in einem Gliede so oft<lb/>
als Faktoren erscheinen, als P in dem Gliede, aus welchem das<lb/>
erstere hervorging, als Faktor vorkam. Somit kann also der Grad<lb/>
dieser Zeigergleichungen nie höher sein, als die oben bezeichnete<lb/>
Anzahl (m) beträgt. Aber es muss auch wenigstens eine derselben<lb/>
diesen Grad (m) wirklich erreichen; denn wäre dies nicht der Fall,<lb/>
so müssten die sämmtlichen Glieder, welche aus demjenigen Gliede<lb/>
hervorgehen, was jene Grösse in höchster Anzahl als Faktor ent-<lb/>
hält, null werden; also auch jenes Glied selbst null sein, wider die<lb/>
Voraussetzung. Es ist also die Geltung des oben aufgestellten<lb/>
Satzes bewiesen. Hierbei haben wir noch zu bemerken, dass die<lb/>
Gleichung im Allgemeinen nicht nur das System der veränderlichen<lb/>
Grösse bestimmt, sondern auch ihren Masswerth. Bei der gewöhn-<lb/>
lichen Betrachtung der Kurven und Oberflächen kommt es aber nur<lb/>
auf die Bestimmung des Systems an <note place="foot" n="*)">Z. B. wenn eine Kurve als geometrischer Ort eines Punktes bestimmt<lb/>
werden soll, so kommt es nur auf die Lage dieses Punktes, nicht auf das ihm<lb/>
anhaftende Gewicht an; oder soll die Kurve als Umhülle einer veränderlichen<lb/>
geraden Linie aufgefasst werden, so kommt es eben nur auf die Lage jener Linie<lb/>
an, nicht auf deren Länge, also überall auf das System, nicht auf den Mass-<lb/>
werth.</note>, obgleich auch der Masswerth<lb/>
für die Theorie nicht ohne Interesse ist. Wollen wir also uns der<lb/>
gewöhnlichen Betrachtungsweise annähern, so haben wir die allge-<lb/>
meine Gleichung so zu specialisiren, dass dadurch der Masswerth<lb/>
nicht mit bestimmt ist, d. h. dass, wenn irgend eine Ausdehnungs-<lb/>
grösse der (ursprünglichen) Gleichung genügt, auch jede ihr gleich-<lb/>
artige, d. h., deren Zeiger denen der ersteren proportional sind,<lb/>
derselben genügen wird. Es ist sogleich einleuchtend, dass dann<lb/>
in allen Gliedern der Gleichung die Grösse P in gleicher Anzahl<lb/>
(m) als Faktor vorkommen muss, und dass dann auch die Zeiger-<lb/>
gleichung eine symmetrische desselben Grades wird, d. h. in allen<lb/>
Gliedern eben so viele (m) Zeiger von P als Faktoren vorkommen<lb/>
werden. Dividirt man dann die Gleichung durch die m-te Potenz<lb/>
von einem der Zeiger, so erhält man (unter der Voraussetzung, dass<lb/>
jener Zeiger nicht null ist) die Gleichung in der gewöhnlichen Form,<lb/>
in welcher sie ein Gebilde m-ten Grades bestimmt.</p><lb/>
<fw type="sig" place="bottom">15</fw><lb/>
<pb n="226" facs="#f0262"/>
<fw type="header" place="top">Das eingewandte Produkt. § 146</fw><lb/>
<p>§ 146. Wir beschränken uns, um die Bedeutung dieses bis-<lb/>
her noch unbekannten Satzes, welcher über den Zusammenhang<lb/>
der Kurven und Oberflächen ein bisher wohl kaum geahntes Licht<lb/>
verbreitet, zur Anschauung zu bringen, auf die Kurven in der Ebene,<lb/>
indem die analoge Betrachtung der Kurven im Raume und der<lb/>
krummen Oberflächen dann kaum noch einer Erläuterung bedarf.<lb/>
Es zeigt sich sogleich, dass die geometrische Gleichung nur dann<lb/>
eine Kurve darstellen wird, wenn sie durch Eine arithmetische er-<lb/>
setzt wird, d. h. wenn sie, da die Ebene ein Elementarsystem drit-<lb/>
ter Stufe ist, gleichfalls von dritter Stufe ist. Hierdurch ergeben sich<lb/>
dann aus dem allgemeinen Satze des vorigen § folgende Specialsätze:</p><lb/>
<cit><quote><hi rendition="#et">&#x201E;Wenn die Lage eines Punktes (p) in der Ebene dadurch be-<lb/>
schränkt ist, dass 3 Punkte, welche durch Konstruktionen ver-<lb/>
mittelst des Lineals aus jenem Punkte (p) und aus einer ge-<lb/>
gebenen Reihe fester gerader Linien oder Punkte hervorgehen,<lb/>
in Einer geraden Linie liegen (oder drei solche Grade durch<lb/>
Einen Punkt gehen), so ist der Ort jenes Punktes (p) eine al-<lb/>
gebraische Kurve, deren Ordnung man durch blosses Nachzäh-<lb/>
len findet. Nämlich man hat nur nachzuzählen, wie oft bei<lb/>
den angenommenen Konstruktionen auf den beweglichen Punkt<lb/>
p zurückgegangen wird, ohne dass man auf einen andern be-<lb/>
weglichen Punkt zurückgeht; die so erhaltene Zahl (m) ist<lb/>
dann die Ordnungszahl der Kurve.&#x201C;</hi></quote></cit><lb/>
<p>Es ist hierbei klar, dass, wenn man auf einen andern beweg-<lb/>
lichen Punkt zurückgeht, bei dessen Erzeugung p selbst n-mal an-<lb/>
gewandt ist, es dasselbe ist, als wäre man auf p selbst n-mal zu-<lb/>
rückgegangen, Der Beweis besteht nur darin, dass ich zeige, wie<lb/>
daraus eine geometrische Gleichung hervorgeht, in der p so oft als<lb/>
Faktor eines Gliedes erscheint. Jede Konstruktion vermittelst des<lb/>
Lineals in der Ebene besteht nämlich darin, dass entweder 2 Punkte<lb/>
durch eine gerade Linie verbunden, oder der Durchschnittspunkt<lb/>
zweier gerader Linien bestimmt wird; die gerade Linie zwischen<lb/>
den beiden Punkten ist aber das Produkt derselben, und der Durch-<lb/>
schnittspunkt zweier gerader Linien, wenn es nicht auf das Gewicht<lb/>
ankommt, gleichfalls ihr Produkt; folglich kann ich jeder linealen<lb/>
Konstruktion, bei welcher ein Punkt oder eine Linie angewandt<lb/>
wird, eine Multiplikation mit diesem Punkte oder dieser Linie sub-<lb/>
<pb n="227" facs="#f0263"/>
<fw type="header" place="top">§ 147 Kurven in der Ebene. &#x2014; Kegelschnitte.</fw><lb/>
stituiren; die 3 Punkte oder Geraden, welche somit durch lineale<lb/>
Konstruktionen aus den gegebenen und der veränderlichen Grösse<lb/>
erfolgen, werden als Produkte derselben erscheinen; und da jene 3<lb/>
Punkte in einer g. L. liegen, oder jene 3 Linien durch einen Punkt<lb/>
gehen sollen, so heisst das, ihr Produkt ist null, also hat man eine<lb/>
geometrische Gleichung aus <hi rendition="#g">einem</hi> Gliede, in welchem p so oft<lb/>
als Faktor erscheint, als es bei jenen Konstruktionen angewandt ist,<lb/>
also ist die entstehende Kurve von eben so vielter Ordnung. Den<lb/>
entsprechenden Satz für die durch eine veränderliche Gerade um-<lb/>
hüllte Kurve erhält man aus dem obigen, wenn man die Ausdrücke<lb/>
Punkt und Gerade verwechselt, und statt des Ausdrucks &#x201E;Ordnung&#x201C;<lb/>
den Ausdruck &#x201E;Klasse&#x201C; einführt. Ich will hier noch bemerken,<lb/>
dass diese Sätze ohne alle Einschränkung gelten, wenn man nur<lb/>
festhält, dass der Ort eines Punktes, dessen Koordinaten durch eine<lb/>
Gleichung m-ten Grades von einander abhängen, ohne Ausnahme<lb/>
als Kurve m-ter Ordnung aufzufassen ist, mag diese Kurve nun eine<lb/>
Gestalt annehmen, welche sie will, mag sie z. B. in ein System von<lb/>
m geraden Linien übergehen, und mögen selbst beliebig viele die-<lb/>
ser Geraden zusammenfallen.</p><lb/>
<p>§ 147. Um diesen Satz auf einen noch specielleren Fall zu<lb/>
übertragen, will ich die geometrische Gleichung für die Kurven<lb/>
zweiter Ordnung aufstellen. Ist p der veränderliche Punkt, so hat<lb/>
man als Gleichung des zweiten Grades, wenn die kleinen Buch-<lb/>
staben Punkte, die grossen Linien vorstellen,<lb/>
<formula/> oder, in Worten ausgedrückt, &#x201E;wenn die Seiten eines Dreiecks sich<lb/>
um 3 feste Punkte a, c, e schwenken, während zwei Ecken sich in<lb/>
zwei festen Geraden B und D bewegen, so beschreibt die dritte<lb/>
Ecke einen Kegelschnitt. Die Gleichung eines Kegelschnittes, wel-<lb/>
cher durch 5 Punkte a, b, c, d, e geht, ist<lb/>
<formula/> dass sie nämlich ein Kegelschnitt sei, folgt aus dem allgemeinen<lb/>
Satze; dass die 5 Punkte a, b, c, d, e in ihm liegen, ergiebt sich<lb/>
leicht, indem jeder derselben statt p gesetzt der Gleichung genügt.<lb/>
Nämlich zuerst ist klar, dass, wenn man p gleich a oder d setzt,<lb/>
auch ein Faktor, nämlich pa oder pd null wird, also das ganze Pro-<lb/>
dukt null wird, also sind a und d Punkte des Kegelschnittes; fer-<lb/>
<fw type="sig" place="bottom">15 *</fw><lb/>
<pb n="228" facs="#f0264"/>
<fw type="header" place="top">Das eingewandte Produkt. § 148</fw><lb/>
ner wenn p gleich c ist, so stellen die beiden ersten Faktoren des<lb/>
ganzen Produktes beide den Punkt c dar, also ist ihr Produkt null;<lb/>
ist p gleich b, so stellt der erste Faktor des ganzen Produktes die<lb/>
Grösse b dar, das Produkt der beiden letzten die Grösse bd, und<lb/>
bbd ist null; ist p gleich e, so stellt der mittlere Faktor die Grösse<lb/>
e dar, das Produkt der beiden andern stellt die Grösse ae dar, und<lb/>
eae ist wieder null. Also liegen alle 5 Punkte in jenem Kegel-<lb/>
schnitt, und es ist also die Aufgabe, die Gleichung eines durch 5<lb/>
Punkte bestimmten Kegelschnittes aufzufinden, dadurch gelöst.<lb/>
Uebrigens stellt jene Gleichung nichts anders als die bekannte Ei-<lb/>
genschaft des mystischen Sechsecks dar.</p><lb/>
<p>§ 148. Ich kann mich hier nicht auf die Entwicklung der<lb/>
neuen Kurventheorie einlassen, welche durch den von mir aufge-<lb/>
stellten allgemeinen Satz bedingt ist; ich muss mich hier damit be-<lb/>
gnügen, den Satz selbst in seiner Allgemeinheit hingestellt, und<lb/>
durch seine Anwendung auf die einfachsten Fälle seine Bedeutung<lb/>
anschaulich gemacht zu haben. Ich bin überzeugt, dass schon<lb/>
hierdurch sowohl die Einfachheit als auch die ausgezeichnete All-<lb/>
gemeinheit jenes Satzes klar geworden sein wird; indem ja in der<lb/>
That alle Sätze, welche auf die Abhängigkeit der Kurven von linea-<lb/>
len Konstruktionen sich beziehen, hieraus mit der grössten Leich-<lb/>
tigkeit hervorströmen, während ihre Ableitung bisher, wenn jene<lb/>
Sätze überhaupt bekannt waren, vermittelst weitläuftiger Theorien<lb/>
erfolgte, und jeder dieser Sätze eine eigne Ableitung erforderte.<lb/>
Es ist auch klar genug, wie man jetzt diesen allgemeinen Satz auch<lb/>
ohne Hülfe der von mir angewandten Analyse ohne Schwierigkeit<lb/>
beweisen kann; aber erst durch sie tritt der Satz in seiner unmit-<lb/>
telbaren Klarheit hervor, wie er auch durch sie aufgefunden ist;<lb/>
und zugleich bietet diese Analyse den höchst wichtigen Vortheil<lb/>
dar, die durch lineale Konstruktionen bestimmten Kurven auf gleich<lb/>
einfache Weise durch Gleichungen darzustellen. Wie der Satz<lb/>
eben so auf Kurven im Raume und auf krumme Oberflächen über-<lb/>
tragen werden kann, bedarf keiner Auseinandersetzung, da der all-<lb/>
gemeine Satz in § 145 dies schon in viel grösserer Allgemeinheit<lb/>
für die abstrakte Wissenschaft leistet.</p></div><lb/>
<milestone unit="section" rendition="#hr"/><lb/>
<pb n="229" facs="#f0265"/>
<fw type="header" place="top">§ 149</fw><lb/>
<div n="2"><head><hi rendition="#g"><hi rendition="#b">Viertes Kapitel.</hi><lb/>
Verwandtschaftsbeziehungen.</hi></head><lb/>
<p>§ 149. Wir knüpfen die Darstellung der Verwandschaftsbe-<lb/>
ziehungen an den Begriff der Abschattung. Unter der Abschattung<lb/>
einer Grösse A auf ein Grundsystem G nach einem Leitsysteme L<lb/>
verstanden wir (§ 82) diejenige Grösse A&#x2032;, welche dem Grund-<lb/>
systeme G zugehört, und mit einem Theile des Leitsystemes (L)<lb/>
gleiches Produkt liefert, wie die abgeschattete Grösse (A), wobei<lb/>
vorausgesetzt wurde, dass G von L unabhängig ist, und das System<lb/>
LG das Hauptsystem darstellt, auf welches sich jenes Produkt be-<lb/>
zieht. Diese Erklärung stellten wir dort (in § 82) nur für den<lb/>
Fall fest, dass unter den Grössen A, L, G reine Ausdehnungsgrös-<lb/>
sen verstanden seien, und die Multiplikation eine äussere, also A<lb/>
dem Grundsysteme G untergeordnet sei. Diese Erklärung erweiter-<lb/>
ten wir in § 108, indem wir statt der Ausdehnungsgrössen eine all-<lb/>
gemeinere Grössengattung, die Elementargrössen einführten, und in<lb/>
§ 142 deuteten wir eine noch weiter reichende Verallgemeinerung<lb/>
an, indem statt der äusseren Multiplikation mit den nöthigen Ver-<lb/>
änderungen und Beschränkungen die eingewandte eingeführt wer-<lb/>
den konnte. Halten wir die Bestimmung fest, dass zwei Grössen<lb/>
einander eingeordnet genannt werden, wenn eine von ihnen der an-<lb/>
dern untergeordnet ist, so können wir sagen: &#x201E;Unter der Abschat-<lb/>
tung einer reinen Grösse A auf ein Grundsystem G nach einem<lb/>
Leitsysteme L verstehen wir diejenige Grösse A&#x2032;, welche dem<lb/>
Grundsysteme G eingeordnet ist, und mit einem Theile von L in<lb/>
Bezug auf das aus Grundsystem und Leitsystem kombinirte System<lb/>
LG multiplicirt dasselbe Produkt liefert, wie die abgeschattete Grösse<lb/>
A.&#x201C; Dabei ist also vorausgesetzt, dass LG ein äusseres Produkt<lb/>
darstellt, und das Hauptsystem ist, dem auch die Grösse A ange-<lb/>
hört, und auf welches sich die Multiplikation bezieht. Es ergiebt<lb/>
sich hieraus sogleich im allgemeinsten Sinne die höchst einfache<lb/>
Gleichung<lb/>
<formula/></p>
<pb n="230" facs="#f0266"/>
<fw type="header" place="top">Verwandtschaftsbeziehungen. § 150</fw><lb/>
<p>In der That, da LA nach der Definition gleich LA&#x2032; ist, so ist auch<lb/>
<formula/> und da hier gleichfalls nach der Definition A&#x2032; und G einander ein-<lb/>
geordnet sind, so kann man A&#x2032; und G nach § 138 vertauschen und<lb/>
erhält somit den Ausdruck der rechten Seite<lb/>
<formula/> Somit ist nun, indem man durch LG die gewonnene Gleichung<lb/>
<hi rendition="#c">LA . G = LG . A&#x2032;</hi><lb/>
dividirt, die Richtigkeit der oben aufgestellten Gleichung<lb/>
<formula/> erwiesen, d. h.</p><lb/>
<cit><quote><hi rendition="#et">&#x201E;man erhält die Abschattung einer Grösse, wenn man das Leit-<lb/>
sytem mit ihr und dem Grundsysteme fortschreitend multipli-<lb/>
cirt, und das Resultat durch das Produkt des Leitsystems in<lb/>
das Grundsystem dividirt.&#x201C;</hi></quote></cit><lb/>
<p>Hierdurch ist die in § 85 gestellte Aufgabe, die Abschattung<lb/>
analytisch auszudrücken, wenn die abzuschattende Grösse und der<lb/>
Sinn ihrer Abschattung d. h. Grundsystem und Leitsystem gegeben<lb/>
sind, für reine Grössen allgemein gelöst.</p><lb/>
<p>§ 150. Für Beziehungsgrössen haben wir nur festzusetzen,<lb/>
dass ihre Abschattung gefunden wird, wenn man sowohl ihren ei-<lb/>
genthümlichen Werth in Bezug auf irgend ein Mass, als auch dies<lb/>
Mass abschattet, und in den Ausdruck der Beziehungsgrösse diese<lb/>
Abschattungen statt jener Grössen einführt. Ist z. B. H<hi rendition="#sup">3</hi> . A die<lb/>
Beziehungsgrösse, H ihr Hauptmass und sind H&#x2032;, A&#x2032; die Abschattun-<lb/>
gen von H und A nach irgend einem Richtsysteme genommen, so<lb/>
ist H&#x2032;<hi rendition="#sup">3</hi> . A&#x2032; die Abschattung der Beziehungsgrösse H<hi rendition="#sup">3</hi> . A nach dem-<lb/>
selben Richtsysteme. Es liegt übrigens in der ursprünglichen De-<lb/>
finition, dass die Abschattung einer Zahlengrösse sowohl, als einer<lb/>
Grösse, die das Hauptsystem LG darstellt, der abgeschatteten Grösse<lb/>
selbst gleich ist. Daraus folgt, dass, wenn das Beziehungssystem<lb/>
einer Beziehungsgrösse mit dem Hauptsysteme LG zusammenfällt,<lb/>
man dann, um die Beziehungsgrösse abzuschatten, nur ihren eigen-<lb/>
thümlichen Werth abzuschatten braucht, und dass <hi rendition="#g">dann</hi> für die<lb/>
Abschattung der Beziehungsgrösse noch die für reine Grössen auf-<lb/>
gestellte Definition der Abschattung gilt. Wir wollen die Abschat-<lb/>
<pb n="231" facs="#f0267"/>
<fw type="header" place="top">§ 151 Allgemeiner Begriff der Abschattung u. Projektion.</fw><lb/>
tung eine äussere oder eingewandte nennen, je nachdem das Pro-<lb/>
dukt LA ein äusseres oder eingewandtes, d. h. je nachdem die<lb/>
abzuschattende Grösse von niederer oder höherer Stufe ist, als das<lb/>
Grundsystem. Ist sie von gleicher Stufe, so kann LA als äusseres<lb/>
und auch als eingewandtes Produkt aufgefasst, die Abschattung<lb/>
dann also gleichfalls auf beiderlei Arten benannt werden.</p><lb/>
<p>§ 151. Nennt man das System des Produktes zweier Grössen<lb/>
die <hi rendition="#g">Kombination</hi> <note place="foot" n="*)">Nach diesem Begriffe ist die Kombination, wenn das entsprechende Pro-<lb/>
dukt null ist, unbestimmt.</note> dieser Grössen oder ihrer Systeme, und nennt<lb/>
man das System der Abschattung die <hi rendition="#g">Projektion</hi> des Systems der<lb/>
abgeschatteten Grösse, so kann man sagen, die Projektion eines<lb/>
Systemes werde gefunden, wenn man das System fortschreitend mit<lb/>
dem Leitsysteme und dem Grundsysteme kombinirt. Indem wir<lb/>
dann die Projektion irgend einer Gesammtheit von Elementen, de-<lb/>
ren umfassendes System von gleicher oder niederer Stufe ist, als<lb/>
das Grundsystem, als Gesammtheit der Projektionen dieser Ele-<lb/>
mente definiren, so haben wir den gewöhnlichen Begriff der Pro-<lb/>
jektion nur in etwas erweiterter Form; und es zeigt sich, wie sich<lb/>
die Projektion von der Abschattung nur durch den Masswerth un-<lb/>
terscheidet, während das System dasselbe ist. Um dies auf die<lb/>
Geometrie anzuwenden, wollen wir zuerst als Grundsystem eine<lb/>
Linie G, als Leitsystem eine davon unabhängige Elementargrösse<lb/>
erster Stufe l, d. h. da es nur auf das System ankommt, entweder<lb/>
einen Punkt oder eine Richtung setzen. Die Projektion eines<lb/>
Punktes a ist dann der Durchschnitt der Linie al mit G (Fig. 13),<lb/>
während die Abschattung a&#x2032;. gleich <formula notation="TeX">\frac {la.G}{lG}</formula> ist. Ist l eine Richtung<lb/>
(oder eine mit dieser Richtung begabte Strecke), so ist die Pro-<lb/>
jektion der Durchschnitt einer von a aus nach dieser Richtung ge-<lb/>
zogenen Linie mit der Grundlinie G. Ist das Grundsystem ein<lb/>
Punkt g, das Leitsystem eine Linie L, so wird eine Linie A pro-<lb/>
jicirt, indem man den Durchschnitt zwischen A und L mit g ver-<lb/>
bindet (s. Fig. 14) <note place="foot" n="**)">Man ist zwar nicht gewohnt, die so entstehende Linie als Projektion zu<lb/>
betrachten; allein die Analogie fordert diese Betrachtungsweise. Die Projektion<lb/>
ist hier nämlich eine eingewandte, s. o.</note>. Die Abschattung eines Theiles jener Linie,<lb/>
<pb n="232" facs="#f0268"/>
<fw type="header" place="top">Verwandtschaftsbeziehungen. § 152</fw><lb/>
den wir gleichfalls mit A bezeichnen, wird dann dargestellt durch<lb/>
die Gleichung<lb/>
<formula/> Nach dieser Analogie wird man sich leicht eine Anschauung bilden<lb/>
können von der Projektion eines Punktes oder einer Linie, wenn<lb/>
das Grundsystem eine Ebene, das Leitsystem ein Punkt oder eine<lb/>
Richtung ist, ferner von der eines Punktes oder einer Ebene, wenn<lb/>
Leitsystem und Grundsystem Linien sind, endlich von der einer<lb/>
Linie oder Ebene, wenn das Grundsystem ein Punkt, das Leit-<lb/>
system eine Ebene ist. Ist die abzuschattende Grösse von gleicher<lb/>
Stufe mit dem Grundsystem, so zeigt sich leicht, dass die Projek-<lb/>
tion ihres Systemes das Grundsystem selbst ist, dass also das<lb/>
Wesen der Abschattung dann nur in dem Masswerthe derselben<lb/>
beruht.</p><lb/>
<p>§ 152. Wir haben nun die Geltung der im zweiten Kapitel<lb/>
dieses Abschnittes (von § 81 an) für die dort behandelte Art der<lb/>
Abschattung erwiesenen Gesetze auch für den so eben dargestell-<lb/>
ten allgemeineren Begriff derselben zu untersuchen. Dass diese<lb/>
Sätze noch gelten, wenn man statt der Ausdehnungsgrössen Ele-<lb/>
mentargrössen setzt, folgte schon aus der vollkommenen Ueberein-<lb/>
stimmung zwischen den Gesetzen, die für beiderlei Grössen gelten<lb/>
(s. § 108). Es ist also die Geltung derselben nur noch für die<lb/>
eingewandte Abschattung darzulegen, und zugleich sind jene Sätze<lb/>
noch so zu erweitern, dass man auch statt der äusseren Multipli-<lb/>
kation die eingewandte einführt. Vergleichen wir den von § 81<lb/>
an gewählten Gang der Entwickelung, so können wir zunächst den<lb/>
am Schlusse jenes Paragraphen aufgestellten Satz für das einge-<lb/>
wandte Produkt in folgender Form darstellen:</p><lb/>
<cit><quote><hi rendition="#et">&#x201E;Wenn die Glieder einer Gleichung sämmtlich eingewandte<lb/>
Produkte zu zwei Faktoren sind, und entweder der erste oder<lb/>
der letzte Faktor (L) in allen diesen Gliedern derselbe ist,<lb/>
die ungleichen Faktoren aber demselben Systeme (G) über-<lb/>
geordnet sind, und dies System (G) mit dem gleichen Faktor<lb/>
L multiplicirt das Hauptsystem liefert, so kann man den Fak-<lb/>
tor L in allen Gliedern weg lassen.&#x201C;</hi></quote></cit><lb/>
<p>In der That werden sich dann die ungleichen Faktoren in den<lb/>
<pb n="233" facs="#f0269"/>
<fw type="header" place="top">§ 153 Abschattung der Summe.</fw><lb/>
Formen AG, BG, .... darstellen lassen, wo A, B, .... dem L un-<lb/>
tergeordnet und die Produkte äussere sind, dann wird die Glei-<lb/>
chung in der Form<lb/>
<formula/> erscheinen, oder da<lb/>
<formula/> ist, weil A dem L untergeordnet, G aber und L kombinirt das<lb/>
Hauptsystem darstellen, und ebenso<lb/>
<formula/> so erhält man<lb/>
<formula/>,<lb/>
d. h.<lb/>
<formula/>,<lb/>
welcher Gleichung, da LG das Hauptsystem darstellt, nur genügt<lb/>
wird, wenn<lb/>
<formula/>,<lb/>
also auch<lb/>
<formula/> ist, und somit ist jener Satz bewiesen. Aus diesem Satze folgen<lb/>
nun ganz auf dieselbe Weise, wie in § 82, die Sätze:</p><lb/>
<cit><quote><hi rendition="#et">&#x201E;Eine Gleichung bleibt als solche bestehen, wenn man alle<lb/>
ihre Glieder in demselben Sinne abschattet&#x201C;</hi></quote></cit><lb/>
<p>und</p><lb/>
<cit><quote><hi rendition="#et">&#x201E;Die Abschattung einer Summe ist gleich der Summe aus den<lb/>
Abschattungen der Stücke.&#x201C;</hi></quote></cit><lb/>
<p>In der That erhält man, wenn man die gegebene Gleichung glied-<lb/>
weise mit dem Leitsystem (L) multiplicirt, und statt der Glieder<lb/>
der ursprünglichen Gleichung nun in diese neue Gleichung ihre<lb/>
Abschattungen auf dasselbe Grundsystem G setzt (was nach der<lb/>
Definition der Abschattung verstattet ist), die Gleichung in der<lb/>
Form, dass man nach dem zuletzt bewiesenen Satze den Faktor L<lb/>
weglassen darf; wodurch dann der erste jener beiden Sätze erwie-<lb/>
sen ist, und somit auch der zweite, welcher nur eine andere Aus-<lb/>
drucksweise desselben Satzes darstellt <note place="foot" n="*)">Was dem in § 83 dargestellten Satze entspricht, ist seinem wesentlichen<lb/>
Gehalte nach schon früher da gewesen, und kann daher hier übergangen werden.</note>.</p><lb/>
<pb n="234" facs="#f0270"/>
<fw type="header" place="top">Verwandtschaftsbeziehungen. § 153</fw><lb/>
<p>§ 153. Die Sätze in § 84 setzen die Abschattung eines äus-<lb/>
seren Produktes in Beziehung mit den Abschattungen seiner Fak-<lb/>
toren, und wir haben die entsprechenden Sätze aufzustellen, sowohl<lb/>
wenn das Produkt ein eingewandtes, als auch wenn die Abschattung<lb/>
eine eingewandte wird. Ist das Produkt ein eingewandtes, dessen Be-<lb/>
ziehungssystem zugleich das Hauptsystem der Abschattung ist, und<lb/>
ist die Abschattung durchweg eine eingewandte, d. h. nicht nur die der<lb/>
Faktoren jenes Produktes, sondern auch ins Besondere des Pro-<lb/>
duktes selbst, so gilt der in § 84 dargesellte Satz, dass die Ab-<lb/>
schattung eines Produktes das Produkt ist aus den Abschattungen<lb/>
seiner Faktoren, auch für den so eben bezeichneten Fall, indem<lb/>
die Beweisführung genau dieselbe ist, wie in jenem Paragraphen.<lb/>
Nämlich sind A, B die Faktoren des Produktes, L das Leitsystem,<lb/>
G das Grundsystem, so ist das Produkt L . (A . B) ein eingewandtes<lb/>
aus 3 Faktoren in Bezug auf dasselbe Hauptsystem; da man hier<lb/>
beliebig zusammenfassen und mit Beobachtung der Vorzeichen ver-<lb/>
tauschen kann, so wird der Werth jenes Produktes nicht geändert,<lb/>
wenn man statt A und B Grössen setzt, die mit L dieselben Pro-<lb/>
dukte liefern, also z. B. ihre Abschattungen A&#x2032; und B&#x2032; auf das<lb/>
Grundsystem G; es ist also dann<lb/>
<formula/> und da A&#x2032; sowohl als B&#x2032; als eingewandte Abschattungen dem Grund-<lb/>
systeme übergeordnet sind, so ist es auch ihr gemeinschaftliches<lb/>
System, d. h. ihr Produkt, also ist A&#x2032; . B&#x2032; die Abschattung von A . B<lb/>
auf G nach dem Leitsysteme L. Es ist also die Geltung des Satzes<lb/>
für den bezeichneten Fall bewiesen; allein es zeigt sich bald, dass<lb/>
derselbe allgemein gilt, sobald nur die Abschattungen des Produk-<lb/>
tes und der beiden Faktoren, entweder alle drei eingewandte oder alle<lb/>
drei äussere sind, mag nun das Produkt ein äusseres oder einge-<lb/>
wandtes sein. Wir setzen zuerst voraus, dass das Produkt einen<lb/>
geltenden Werth habe und seine beiden Faktoren reine Grössen<lb/>
seien; und zwar wollen wir die Geltung des Satzes zuerst für den<lb/>
Fall beweisen, dass die Abschattung durchweg eine äussere, das<lb/>
Produkt ein eingewandtes ist. Es seien die beiden Faktoren die-<lb/>
ses Produktes M und N, B stelle ihr gemeinschaftliches System<lb/>
dar; dann werden sich M und N als äussere Produkte in den For-<lb/>
men AB und BC darstellen lassen; und zwar muss dann ABC als<lb/>
<pb n="235" facs="#f0271"/>
<fw type="header" place="top">§ 153 Abschattung des Produktes.</fw><lb/>
äusseres Produkt einen geltenden Werth haben, weil C mit AB<lb/>
keinen Faktor von geltender Stufe gemeinschaftlich haben kann;<lb/>
denn hätten sie einen solchen gemeinschaftlich, so würden auch<lb/>
M und N, wie leicht zu sehen ist, ein System höherer Stufe ge-<lb/>
meinschaftlich haben, als B ist, gegen die Voraussetzung. Nun ist<lb/>
<formula/>,<lb/>
indem B und BC einander eingeordnete Faktoren sind, welche man<lb/>
daher bei der fortschreitenden Multiplikation nach § 136 vertau-<lb/>
schen kann. Wir haben nun vorausgesetzt, dass die Abschattung<lb/>
durchweg eine äussere sei, sowohl für die Faktoren M und N, als<lb/>
auch für deren Produkt, d. h. für ihr gemeinschaftliches System B<lb/>
und ihr nächstumfassendes ABC. Sind nun A&#x2032;, B&#x2032;, C&#x2032;, M&#x2032;, N&#x2032; be-<lb/>
ziehlich die äusseren Abschattungen von A, B, C, M, N, so sind<lb/>
(nach § 84) A&#x2032;B&#x2032;, B&#x2032;C&#x2032;, A&#x2032;B&#x2032;C&#x2032; die Abschattungen von AB, BC, ABC.<lb/>
Ferner da M . N gleich ABC . B ist, so ist nach der in § 150 auf-<lb/>
gestellten Definition die Abschattung von M . N gleich dem Pro-<lb/>
dukt der Abschattungen von ABC und B, also gleich A&#x2032;B&#x2032;C&#x2032; . B&#x2032;.<lb/>
Ferner ist<lb/>
<formula/>,<lb/>
also das Produkt der Abschattungen M&#x2032; . N&#x2032; gleich der Abschattung<lb/>
des Produktes M . N. Somit ist für den in Betracht gezogenen Fall<lb/>
die Gültigkeit des obigen Gesetzes nachgewiesen. Es bleibt also<lb/>
das Fortbestehen dieses Gesetzes nur noch für den Fall zu bewei-<lb/>
sen, dass die Abschattung durchweg eine eingewandte ist. Der<lb/>
Beweis für diesen Fall ist genau derselbe, wie für den so eben<lb/>
betrachteten Fall, wenn man nur nach dem in § 142 aufgestellten<lb/>
Princip statt der äusseren Multiplikation die auf das Hauptsystem<lb/>
der Abschattung bezügliche eingewandte Multiplikation einführt,<lb/>
und die dort entwickelten Umänderungen, welche durch diese Ein-<lb/>
führung bedingt sind, eintreten lässt. Namentlich ist festzuhalten,<lb/>
dass, wie jede Grösse, welche einer andern untergeordnet ist, als<lb/>
äusserer Faktor derselben dargestellt werden kann, so auch jede<lb/>
Grösse, welche einer andern übergeordnet ist, als eingewandter<lb/>
Faktor derselben in Bezug auf das Hauptsystem dargestellt werden<lb/>
könne. Um jedoch die Art dieser Umänderung an einem ziemlich<lb/>
zusammengesetzten Beispiele klar an&#x2019;s Licht treten zu lassen, will<lb/>
ich die Uebertragung des obigen Beweises hier ausführlich folgen<lb/>
<pb n="236" facs="#f0272"/>
<fw type="header" place="top">Verwandtschaftsbeziehungen. § 153</fw><lb/>
lassen. Es seien die beiden Faktoren des eingewandten Produktes<lb/>
M und N, B stelle ihr nächstumfassendes System dar; dann wer-<lb/>
den sich M und N als eingewandte auf das Hauptsystem der Ab-<lb/>
schattung bezügliche Produkte in den Formen AB und BC darstel-<lb/>
len lassen <note place="foot" n="*)">In der That, wenn D ein System darstellt, welches das System von B zum<lb/>
Hauptsysteme der Abschattung ergänzt, so wird man nur A = <formula notation="TeX">\frac {DM}{DB}</formula> und C = <formula notation="TeX">\frac {ND}{BD}</formula><lb/>
zu setzen haben.</note>; und zwar muss dann ABC als eingewandtes auf das<lb/>
Hauptsystem der Abschattung bezügliches Produkt einen geltenden<lb/>
Werth haben, weil AB und C von keinem niederen Systeme als<lb/>
dem Hauptsysteme umfasst werden können <note place="foot" n="**)">Hier tritt die Analogie in dem Wortausdrucke nicht so klar hervor.<lb/>
Sollte sie klar hervortreten, so müsste man im ersten Falle sagen: &#x201E;weil das Sy-<lb/>
stem, welches AB und C gemeinschaftlich haben, von keiner höheren Stufe als<lb/>
der nullten sein kann&#x201C; und im letzteren Falle &#x201E;weil das System, welches AB<lb/>
und C umfasst, von keiner niederen Stufe als der h-ten sein kann&#x201C;, indem näm-<lb/>
lich h die Stufe des Hauptsystems bezeichnet.</note>; denn würden sie<lb/>
von einem solchen Systeme umfasst, so würden auch M und N,<lb/>
wie leicht zu sehen ist <note place="foot" n="***)">Nämlich wenn D jenes System darstellte, was AB oder M und C umfas-<lb/>
sen sollte, und doch niedriger wäre als das Hauptsystem, so würde sich C als<lb/>
eingewandtes, auf das Hauptsystem bezügliches Produkt in der Form D . E dar-<lb/>
stellen lassen, und es würde N = B . C = B . (D . E), oder da dies Produkt ein<lb/>
reines ist, = (B . D) . E sein; wo das nächstumfassende System zu B und D das<lb/>
Hauptsystem sein muss; es wird also das den Grössen B und D gemeinschaft-<lb/>
liche System die Grösse N umfassen, und auch die Grösse M, da diese sowohl<lb/>
von B als von D umfasst wird. Das gemeinschaftliche System von B und D um-<lb/>
fässt also M und N, ist aber von niederer Stufe als B, da D nicht das Hauptsy-<lb/>
stem ist, und B und D als nächstumfassendes System das Hauptsystem haben.</note>, von einem Systeme niederer Stufe um-<lb/>
fasst werden, als B ist, gegen die Voraussetzung. Nun ist<lb/>
<formula/>,<lb/>
indem B und BC einander eingeordnete Faktoren sind, welche man<lb/>
daher bei der fortschreitenden Multiplikation nach § 136 vertau-<lb/>
schen kann. Wir haben nun vorausgesetzt, dass die Abschattung<lb/>
durchweg eine eingewandte sei, sowohl für die Faktoren M und N,<lb/>
als auch für deren Produkt, d. h. für ihr nächstumfassendes Sy-<lb/>
stem B und ihr gemeinschaftliches ABC. Sind nun A&#x2032;, B&#x2032;, C&#x2032;, M&#x2032;,<lb/>
<pb n="237" facs="#f0273"/>
<fw type="header" place="top">§ 153 Abschattung des Produktes.</fw><lb/>
N&#x2032; beziehlich die eingewandten Abschattungen von A, B, C, M, N,<lb/>
so sind (nach § 153) A&#x2032;B&#x2032;, B&#x2032;C&#x2032;, A&#x2032;B&#x2032;C&#x2032; die Abschattungen von AB,<lb/>
BC, ABC. Ferner da M . N gleich ABC . B ist, so ist nach der in<lb/>
§ 150 aufgestellten Definition die Abschattung von M.N gleich dem<lb/>
Produkt der Abschattungen von ABC und B, also gleich A&#x2032;B&#x2032;C&#x2032; . B&#x2032;.<lb/>
Ferner ist<lb/>
<formula/>,<lb/>
also das Produkt der Abschattungen M&#x2032; . N&#x2032; gleich der Abschattung<lb/>
des Produktes M . N. Somit ist auch für diesen Fall die Gültig-<lb/>
keit des obigen Gesetzes nachgewiesen. Wir setzten in beiden<lb/>
Fällen noch voraus, dass das abzuschattende Produkt einen gelten-<lb/>
den Werth habe, und die Faktoren reine Grössen seien. Ist das<lb/>
abzuschattende Produkt null, so ist, um die Geltung jenes Gesetzes<lb/>
auch für diesen Fall zu erweisen, nur zu zeigen, dass das Produkt<lb/>
aus den Abschattungen der beiden Faktoren auch null sei. Wenn<lb/>
einer der ursprünglichen Faktoren null ist, so ist auch seine Ab-<lb/>
schattung null, also auch das Produkt der Abschattungen null.<lb/>
Wenn aber die beiden Faktoren geltende Werthe haben, und das<lb/>
Produkt dennoch null ist, so muss, da<lb/>
<formula/> ist, und B nicht null ist, ABC . B als Produkt in der Form der<lb/>
Einordnung aber nicht anders null werden kann, als wenn einer<lb/>
der Faktoren null wird, nothwendig ABC null sein, also auch seine<lb/>
Abschattung, d. h.<lb/>
<formula/> also muss auch A&#x2032;B&#x2032;C&#x2032; . B&#x2032;, d. h. M&#x2032; . N&#x2032; oder das Produkt der Ab-<lb/>
schattungen null sein. Es bleibt also auch noch in diesem Falle<lb/>
die Abschattung des Produktes gleich dem Produkt aus den Ab-<lb/>
schattungen der Faktoren. Es ist nun, um das Gesetz in seiner<lb/>
ganzen Allgemeinheit darzustellen, nur noch die Beschränkung auf-<lb/>
zuheben, dass die Faktoren des abzuschattenden Produktes reine<lb/>
Grössen sind. Sind dieselben Beziehungsgrössen, deren Bezie-<lb/>
hungssystem (K) identisch ist mit dem Beziehungssysteme des ein-<lb/>
gewandten Produktes und sind &#x03BC; und &#x03BD; die Gradzahlen jener Be-<lb/>
ziehungsgrössen, M und N ihre eigenthümlichen Werthe in Bezug<lb/>
auf das Mass K, so wird sich das Produkt in der Form<lb/>
<formula/>
<pb n="238" facs="#f0274"/>
<fw type="header" place="top">Verwandtschaftsbeziehungen. § 154</fw><lb/>
darstellen lassen. Dies Produkt ist nun nach § 138 gleich K<hi rendition="#sup">&#x03BC;+&#x03BD;</hi>M . N<lb/>
oder, wenn M . N gleich K . I ist, gleich K<hi rendition="#sup">&#x03BC; + &#x03BD;</hi>K.I. Bezeichnen wir<lb/>
die Abschattungen mit Accenten und nehmen dieselben entweder<lb/>
durchweg als äussere oder durchweg als eingewandte an, so ist die<lb/>
Abschattung des obigen Produktes<lb/>
<formula/> d. h. gleich dem Produkte der Abschattungen. Also gilt nun das<lb/>
Gesetz auch noch, wenn die Faktoren Beziehungsgrössen sind, de-<lb/>
ren Beziehungssystem mit dem Beziehungssysteme des eingewand-<lb/>
ten Produktes zusammenfällt. Daraus folgt nun auch, dass es für<lb/>
reine eingewandte Produkte aus beliebig vielen Faktoren gilt. Nach-<lb/>
dem wir nun alle überflüssigen Beschränkungen aufgehoben haben,<lb/>
können wir das Gesetz in seiner ganzen Allgemeinheit hinstellen:</p><lb/>
<cit><quote><hi rendition="#et">&#x201E;Die Abschattung des Produktes ist gleich dem Produkte aus<lb/>
den Abschattungen seiner Faktoren, wenn für alle abzuschat-<lb/>
tenden Grössen sowohl der Sinn der Abschattung als auch das<lb/>
Beziehungssystem dasselbe ist.&#x201C;</hi></quote></cit><lb/>
<p>Wir sagen nämlich, dass der Sinn der Abschattung mehrerer Grös-<lb/>
sen derselbe sei, wenn nicht nur Grundsystem und Leitsystem die-<lb/>
selben sind, sondern auch die Abschattungen entweder sämmtlich<lb/>
äussere, oder sämmtlich eingewandte sind.</p><lb/>
<p>§ 154. Daraus, dass jede Gleichheit, welche zwischen den<lb/>
Vielfachensummen einer Reihe von Grössen stattfindet, auch be-<lb/>
stehen bleibt, wenn man statt der Grössen ihre Abschattungen<lb/>
setzt, oder mit andern Worten, dass die Abschattungen in dersel-<lb/>
ben Zahlenrelation stehen wie die abgeschatteten Grössen, folgt,<lb/>
dass die Verwandtschaft zwischen den Abschattungen und den ab-<lb/>
geschatteten Grössen eine besondere Art einer allgemeineren Ver-<lb/>
wandtschaft ist, welche darin besteht, dass die zwischen einer<lb/>
Reihe von Grössen herrschenden Zahlenrelationen auch für die<lb/>
entsprechenden Grössen der zweiten Reihe gelten; und wir wollen<lb/>
daher diese allgemeinere Verwandtschaft der Betrachtung unter-<lb/>
werfen. Es tritt jedoch diese Verwandtschaft erst in ihrer ganzen<lb/>
Einfachheit hervor, wenn die Beziehung eine gegenseitige ist, d. h.<lb/>
wenn jede Zahlenrelation, welche zwischen Grössen der einen<lb/>
<pb n="239" facs="#f0275"/>
<fw type="header" place="top">§ 154 Affinität.</fw><lb/>
Reihe, welche von beiden es auch sei, statt findet, auch zwischen<lb/>
den Grössen der andern Reihe herrscht; und zwei solche Vereine<lb/>
von entsprechenden Grössen, welche in dieser gegenseitigen Be-<lb/>
ziehung zu einander stehen, nennen wir <hi rendition="#g">affin</hi> <note place="foot" n="*)">Der Begriff der Affinität, wie wir ihn hier aufstellten, stimmt mit dem<lb/>
gewöhnlichen Begriff derselben in sofern überein, als er auf dieselben Grössen<lb/>
angewandt, auch dieselbe Beziehung darstellt; ihr Begriff ist hier nur in sofern<lb/>
allgemeiner gefasst, als er sich auch auf andere Grössen übertragen lässt.</note>. Diese Gegensei-<lb/>
tigkeit der Beziehung führt das Gesetz herbei, welches überall jede<lb/>
einfache Beziehung auszeichnet, dass nämlich, wenn zwei Vereine<lb/>
von Grössen A und B mit einem dritten C affin sind, sie es auch<lb/>
unter sich sind. In der That, da dann jede Relation in A auch in<lb/>
C statt findet, und jede Relation, die in C statt findet, auch in B<lb/>
herrscht, so muss auch jede Relation in A zugleich in B statt fin-<lb/>
den, und aus demselben Grunde jede Relation, die in B herrscht,<lb/>
zugleich in A statt finden, d. h. A und B sind einander affin. &#x2014;<lb/>
Es fragt sich nun, wie man zu einem beliebigen Vereine von Grös-<lb/>
sen überhaupt einen andern Verein bilden kann, welcher mit jenem<lb/>
in derselben Zahlenrelation stehe, und ins Besondere einen sol-<lb/>
chen, bei welchem diese Beziehung eine gegenseitige ist, d. h.<lb/>
welcher dem ersteren affin sei. Hat man in dem gegebenen Ver-<lb/>
eine n Grössen (derselben Stufe), zwischen denen keine Zahlen-<lb/>
relation statt findet, als deren Vielfachensummen sich aber die übri-<lb/>
gen Grössen jenes Vereins darstellen lassen, so lässt sich zeigen,<lb/>
dass man, um zu einem zweiten Vereine zu gelangen, welcher die-<lb/>
selben Zahlenrelationen darbietet, die in dem ersten Vereine herr-<lb/>
schen, in dem zweiten Vereine n beliebige Grössen, welche unter<lb/>
sich von gleicher Stufe sind, als jenen n Grössen entsprechende<lb/>
annehmen kann, dann aber zu jeder andern Grösse des ersten<lb/>
Vereins die entsprechende im zweiten findet, indem man die erste<lb/>
als Vielfachensumme jener n Grössen der ersten Reihe darstellt<lb/>
und dann in dieser Vielfachensumme statt jener n Grössen die ent-<lb/>
sprechenden der zweiten setzt, dass aber diese Beziehung <hi rendition="#g">nur</hi><lb/>
dann und <hi rendition="#g">immer</hi> dann eine gegenseitige ist, die Vereine also<lb/>
einander affin sind, wenn zugleich die n Grössen des zweiten<lb/>
Vereins keine Zahlenrelation unter sich zulassen. Die Richtigkeit<lb/>
<pb n="240" facs="#f0276"/>
<fw type="header" place="top">Verwandtschaftsbeziehungen. § 154</fw><lb/>
dieser Behauptung beruht darauf, dass, wenn n Grössen in keiner<lb/>
Zahlenrelation stehen, d. h. keine derselben sich als Vielfachen-<lb/>
summe der übrigen darstellen lässt, und dennoch eine Vielfachen-<lb/>
summe dieser Grössen gleich null sein soll, nothwendig alle Koef-<lb/>
ficienten dieser Vielfachensumme einzeln genommen gleich null<lb/>
sein müssen; denn hätte einer von ihnen einen geltenden Werth,<lb/>
so würde die Grösse, der er zugehört, sich als Vielfachensumme<lb/>
der übrigen darstellen lassen, was gegen die Voraussetzung ist.<lb/>
Aus diesem Satze nun ergiebt sich die Richtigkeit der obigen Be-<lb/>
hauptung sogleich. Denn sind a, b, c ... irgend welche Grössen<lb/>
des ersten Vereins, zwischen denen eine Zahlenrelation<lb/>
<formula/> statt findet, und man drückt a, b, .... als Vielfachensumme jener<lb/>
n Grössen des ersten Vereins r<hi rendition="#sub">1</hi> ..... r<hi rendition="#sub">n</hi> aus, so wird sich jene<lb/>
Gleichung in der Form<lb/>
<formula/> darstellen lassen, in welcher nach dem so eben erwiesenen Satze<lb/>
alle Koefficienten null sein müssen; also<lb/>
<formula/> Diese Grössen &#x03F1;<hi rendition="#sub">1</hi>, &#x03F1;<hi rendition="#sub">2</hi>, ..... sind nur von den Koefficienten &#x03B1;, &#x03B2;,....<lb/>
und von den Koefficienten der Vielfachensumme, in welcher a, b,....<lb/>
dargestellt sind, abhängig. Sind nun a&#x2032;, b&#x2032; ..... und r&#x2032;<hi rendition="#sub">1</hi>, r&#x2032;<hi rendition="#sub">2</hi>, .....<lb/>
die entsprechenden Grössen des zweiten Vereins, so müssen a&#x2032;,<lb/>
b&#x2032;, ..... aus a, b,... dadurch hervorgehen, dass man in den Viel<lb/>
fachensummen, welche a, b ... darstellen, statt r<hi rendition="#sub">1</hi>, r<hi rendition="#sub">2</hi>,... die ent-<lb/>
sprechenden Grössen r&#x2032;<hi rendition="#sub">1</hi>, r&#x2032;<hi rendition="#sub">2</hi>, .... setzt. Folglich wird der Ausdruck<lb/>
<formula/> sein, und also da &#x03F1;<hi rendition="#sub">1</hi>, &#x03F1;<hi rendition="#sub">2</hi>, .... einzeln genommen null sind, selbst<lb/>
gleich null sein müssen, also<lb/>
<formula/> d. h. zwischen den Grössen des zweiten Vereins bleibt jede Zahlen-<lb/>
relation bestehen, welche zwischen denen des ersten besteht. Sind<lb/>
nun die Grössen r&#x2032;<hi rendition="#sub">1</hi> ... r&#x2032;<hi rendition="#sub">n</hi> gleichfalls von der Beschaffenheit, dass<lb/>
zwischen ihnen keine Zahlenrelation statt findet, so lässt sich ebenso<lb/>
der Rückschluss machen, die Beziehung ist also dann eine gegen-<lb/>
seitige, und die beiden Vereine von Grössen sind einander affin.<lb/>
Hingegen herrscht zwischen diesen Grössen r&#x2032;<hi rendition="#sub">1</hi> .... r&#x2032;<hi rendition="#sub">n</hi> eine Zah-<lb/>
<pb n="241" facs="#f0277"/>
<fw type="header" place="top">§ 155 Erzeugung affiner Vereine.</fw><lb/>
lenrelation, so ist klar, dass man, da diese Relation zwischen den<lb/>
entsprechenden Grössen des ersten Vereins nicht statt findet, auch<lb/>
nicht von dem Herrschen einer Relation innerhalb des zweiten<lb/>
Vereins einen Schluss auf das Fortbestehen derselben im ersten<lb/>
machen darf, dass vielmehr die Beziehung dann nur eine einsei-<lb/>
tige ist.</p><lb/>
<p>§ 155. Wenn nun zwei Vereine entsprechender Grössen ein-<lb/>
ander affin sind, so werden auch die Produkte aus den Grössen<lb/>
des einen Vereins den entsprechend gebildeten Produkten des an-<lb/>
dern Vereins affin sein, wenn nur die Multiplikationsweise, durch<lb/>
welche diese entsprechenden Produkte gebildet sind, in beiden Ver-<lb/>
einen in dem Sinne genommen ist, dass das Produkt dann, aber<lb/>
auch nur dann als null erscheint, wenn die Faktoren in einer Zah-<lb/>
lenrelation zu einander stehen. Ist nämlich die Multiplikation in<lb/>
dieser Weise angenommen, so kann zuerst zwischen den verschie-<lb/>
denen Produkten, welche sich aus den n Grössen A<hi rendition="#sub">1</hi> ..... A<hi rendition="#sub">n</hi> des<lb/>
einen Vereins, die in keiner Zahlenrelation zu einander standen,<lb/>
bilden lassen, gleichfalls keine Zahlenrelation statt finden; d. h. es<lb/>
kann keins dieser Produkte sich als Vielfachensumme der übrigen<lb/>
darstellen lassen. Denn gesetzt es wäre dies der Fall, so könnte<lb/>
man in der Gleichung, welche jenes Produkt z. B. A<hi rendition="#sub">1</hi> A<hi rendition="#sub">2</hi> A<hi rendition="#sub">3</hi> als<lb/>
Vielfachensumme der übrigen darstellt, jedes Glied mit den sämmt-<lb/>
Faktoren A<hi rendition="#sub">4</hi> ... A<hi rendition="#sub">n</hi> multipliciren, die jenes Produkt nicht enthält;<lb/>
durch diese Multiplikation werden dann alle übrigen Produkte mit<lb/>
Ausnahme dessen, was als Vielfachensumme der übrigen erscheinen<lb/>
soll, null, weil in ihnen wenigstens einer von den hinzutretenden<lb/>
Faktoren schon unter den vorhandenen Faktoren vorkommt, also<lb/>
nun zwischen den Faktoren Gleichheit, also auch eine Zahlenrela-<lb/>
tion statt findet; man erhält daher die Gleichung<lb/>
<formula/>,<lb/>
d. h. zwischen A<hi rendition="#sub">1</hi> .... A<hi rendition="#sub">n</hi> würde eine Zahlenrelation statt finden<lb/>
müssen, was wider die Voraussetzung ist. Betrachtet man nun fer-<lb/>
ner ein Produkt P . Q . R, dessen Faktoren Grössen jenes Vereins,<lb/>
also als Vielfachensummen von A<hi rendition="#sub">1</hi> .... A<hi rendition="#sub">n</hi> darstellbar sind, so wird<lb/>
auch dies Produkt, wenn man die einzelnen Faktoren als Viel-<lb/>
fachensummen darstellt, gliedweise durchmultiplicirt und die Fak-<lb/>
toren der einzelnen Glieder gehörig ordnet, als Vielfachensumme<lb/>
<fw type="sig" place="bottom">16</fw><lb/>
<pb n="242" facs="#f0278"/>
<fw type="header" place="top">Verwandtschaftsbeziehungen. § 156</fw><lb/>
der aus den Faktoren A<hi rendition="#sub">1</hi> .... A<hi rendition="#sub">n</hi> gebildeten Produkte erscheinen.<lb/>
Sind nun in dem andern Vereine A&#x2032;<hi rendition="#sub">1</hi> .... A&#x2032;<hi rendition="#sub">n</hi> als die den Grössen<lb/>
A<hi rendition="#sub">1</hi> .... A<hi rendition="#sub">n</hi> entsprechenden angenommen, und werden als die ihren<lb/>
Produkten A<hi rendition="#sub">1</hi> A<hi rendition="#sub">2</hi> A<hi rendition="#sub">3</hi>, etc. entsprechenden Grössen die Produkte<lb/>
der entsprechenden Faktoren A&#x2032;<hi rendition="#sub">1</hi> A&#x2032;<hi rendition="#sub">2</hi> A&#x2032;<hi rendition="#sub">3</hi> angenommen (was ver-<lb/>
stattet ist, da zwischen jenen Produkten des ersten Vereins keine<lb/>
Zahlenrelation statt findet), so wird dem Produkte P . Q . R das<lb/>
Produkt P&#x2032; . Q&#x2032; . R&#x2032; der entsprechenden Faktoren gleichfalls entsprechen.<lb/>
Denn man erhält aus P . Q . R das Produkt P&#x2032; . Q&#x2032; . R&#x2032;, wenn man, nach-<lb/>
dem P, Q, R als Vielfachensummen von A<hi rendition="#sub">1</hi> .... A<hi rendition="#sub">n</hi> dargestellt sind,<lb/>
statt A<hi rendition="#sub">1</hi> ... A<hi rendition="#sub">n</hi> die entsprechenden Grössen A&#x2032;<hi rendition="#sub">1</hi> ... A&#x2032;<hi rendition="#sub">n</hi> setzt. Das<lb/>
Gesetz des Durchmultiplicirens ist nun für beide Produkte dasselbe,<lb/>
jedes Produkt ferner zwischen A<hi rendition="#sub">1</hi> .... A<hi rendition="#sub">n</hi>, was gleiche Faktoren<lb/>
enthält und somit null wird, hat auch zum entsprechenden Produkte<lb/>
ein solches, was null wird; und darin liegt, dass auch dasselbe<lb/>
Vertauschungsgesetz herrscht, indem (A + B) (A + B) oder AB+BA<lb/>
in beiden Fällen null ist, also die Faktoren nur mit Zeichenwechsel<lb/>
vertauschbar sind. Daraus nun folgt, dass, wenn PQR als Viel-<lb/>
fachensumme der aus den Faktoren A<hi rendition="#sub">1</hi> ... A<hi rendition="#sub">n</hi> gebildeten Produkte<lb/>
erscheint, man daraus P&#x2032;Q&#x2032;R&#x2032; erhält, indem man statt A<hi rendition="#sub">1</hi> ... A<hi rendition="#sub">n</hi> die<lb/>
entsprechenden Grössen A&#x2032;<hi rendition="#sub">1</hi> ... A&#x2032;<hi rendition="#sub">n</hi>, oder statt der aus den ersteren<lb/>
gebildeten Produkte die aus den letzteren gebildeten setzt. Hierin<lb/>
liegt nun vermittelst des obigen Gesetzes, dass die Produkte des<lb/>
zweiten Vereins in derselben Zahlenrelation stehen, wie die ent-<lb/>
sprechenden des ersten, und dass also, wenn die beiden Vereine<lb/>
einander affin sind, auch die Produkte des einen Vereins den ent-<lb/>
sprechenden des andern affin sind.</p><lb/>
<p>§ 156. Es giebt unter den bisher betrachteten Multiplika-<lb/>
tionsweisen nur zwei, welche der im vorigen Paragraphen ausge-<lb/>
sprochenen Bedingung genügen, dass nämlich das Produkt dann<lb/>
und nur dann als null erscheinen soll, wenn zwischen den Fakto-<lb/>
ren eine Zahlenrelation herrscht, das sind nämlich erstens die äus-<lb/>
sere Multiplikation von Grössen erster Stufe und zweitens die ein-<lb/>
gewandte Multiplikation von Grössen (n &#x2014; 1)ter Stufe in einem<lb/>
Hauptsysteme n-ter Stufe und in Bezug auf dasselbe. Dass die<lb/>
übrigen Multiplikationsweisen, welche wir bisher kennen gelernt<lb/>
haben, nicht den Bedingungen des vorigen § genügen, leuchtet sehr<lb/>
<pb n="243" facs="#f0279"/>
<fw type="header" place="top">§ 157 Entsprechende Prod. &#x2014; Direkte u. reciproke Affinität.</fw><lb/>
bald ein. Zwar würde das in jenem Paragraphen dargestellte Ver-<lb/>
wandtschaftsgesetz ein vortreffliches Mittel darbieten, um in die Be-<lb/>
deutung des formalen Produktes, welches wir bisher nicht der Be-<lb/>
trachtung unterworfen hatten, hineinzudringen; doch wollen wir uns<lb/>
durch solche Betrachtungen, welche uns jedenfalls in schwierige<lb/>
und weitläuftige Untersuchungen verwickeln würden, nicht den Raum<lb/>
für andere wichtigere Gegenstände verkürzen; und wir bleiben da-<lb/>
her bei den beiden Fällen stehen, auf welche unser Gesetz direkte<lb/>
Anwendung erleidet.</p><lb/>
<p>§ 157. Wir gelangen durch Anwendung des in § 155 darge-<lb/>
stellten Gesetzes auf die beiden in § 156 aufgeführten Multiplika-<lb/>
tionsweisen zu zwei Hauptgattungen der Affinität, nämlich der <hi rendition="#g">di-<lb/>
rekten</hi> und der <hi rendition="#g">reciproken</hi>, indem eines Theils den Grössen<lb/>
erster Stufe des einen Vereins Grössen erster Stufe des andern<lb/>
entsprechen; und andern Theils den Grössen erster Stufe des einen<lb/>
Vereins Grössen (n&#x2014;1)ter St. des andern entsprechen, wenn jeder<lb/>
Verein ein System n-ter Stufe als Hauptsystem darbietet. Wir kön-<lb/>
nen daher folgenden Hauptsatz der Affinität aussprechen:</p><lb/>
<cit><quote><hi rendition="#et">&#x201E;Wenn man zu n von einander unabhängigen Grössen erster<lb/>
Stufe n gleichfalls von einander unabhängige Grössen erster Stufe<lb/>
oder n Grössen (n&#x2014;1)ter Stufe, welche einem System n-ter Stufe<lb/>
angehören, deren eingewandtes Produkt aber einen geltenden<lb/>
Werth hat, als entsprechende nimmt, so bilden die aus den ent-<lb/>
sprechenden Grössen durch dieselben Grundverknüpfungen ge-<lb/>
bildeten Grössen zwei einander affine Vereine von Grössen, und<lb/>
jede Grundgleichung, welche zwischen den Grössen des einen<lb/>
Vereins besteht, bleibt auch bestehen, wenn man statt dieser<lb/>
Grössen die entsprechenden des andern setzt. Im ersten Falle<lb/>
heissen beide Vereine direkt affin, im zweiten reciprok affin.&#x201C;</hi></quote></cit><lb/>
<p>Dieser Satz ist von so allgemeiner Geltung, dass er, wie wir<lb/>
späterhin zeigen werden, die allgemeinsten lineären Verwandtschaf-<lb/>
ten, wie die Kollineation und Reciprocität unter sich begreift, und<lb/>
den vollständigen Begriff dieser Verwandtschaften, welche bei der<lb/>
gewöhnlichen Auffassungsweise nur in unvollkommener Gestalt her-<lb/>
vortreten, darstellt. Namentlich liegt in diesem Satze, dass, wenn<lb/>
m Grössen des einen Vereins irgend einem System angehören, dann<lb/>
auch die entsprechenden Grössen des andern Vereins bei der direkten<lb/>
<fw type="sig" place="bottom">16 *</fw><lb/>
<pb n="244" facs="#f0280"/>
<fw type="header" place="top">Verwandtschaftsbeziehungen. § 158</fw><lb/>
Affinität einem System derselben Stufe angehören, bei der recipro-<lb/>
ken einem System von ergänzender Stufe, weil nämlich das Produkt<lb/>
derselben gleichzeitig null wird.</p><lb/>
<p>§ 158. Wir haben nun die Abschattung als besondere Art der<lb/>
konstanten Zahlenrelation und der Affinität darzustellen, und anzu-<lb/>
geben, in welchem Falle die allgemeine Verwandtschaft in diese<lb/>
besondere übergeht.</p><lb/>
<p>Wenn zuerst zwischen den Grössen erster Stufe eines Vereins<lb/>
A dieselben Zahlenrelationen statt finden, welche zwischen den ent-<lb/>
sprechenden Grössen erster Stufe eines andern Vereines B herr-<lb/>
schen, so fragt sich, welcher Bedingung beide Vereine unterworfen<lb/>
sein müssen, wenn der erste Verein A zugleich die Abschattung<lb/>
des zweiten B sein soll. Nennen wir das System, welches einen<lb/>
Verein von Grössen erster Stufe zunächst umfasst, das System die-<lb/>
ses Vereins, so leuchtet ein, dass A nur dann die Abschattung von<lb/>
B sein könne, wenn in demjenigen Systeme C, welches den Syste-<lb/>
men beider Vereine gemeinschaftlich ist, die entsprechenden Grös-<lb/>
sen beider Vereine zusammenfallen, d. h. einander gleich sind,<lb/>
wie dies unmittelbar aus der Idee der Abschattung hervorgeht.<lb/>
Wir können aber auch zeigen, dass, wenn diese Bedingung eintritt,<lb/>
auch jedesmal der Verein A als Abschattung des Vereines B aufge-<lb/>
fasst werden könne, und der Sinn der Abschattung dann bestimmt<lb/>
sei. Um dies zu beweisen, können wir zuerst das System von B<lb/>
als Kombination des gemeinschaftlichen Systemes C mit einem da-<lb/>
von unabhängigen Systeme darstellen. Dies System, welches dann<lb/>
zugleich von dem Systeme des Vereines A unabhängig sein wird,<lb/>
sei von m-ter Stufe, d. h. es sei durch das äussere Produkt von m<lb/>
Grössen erster Stufe b<hi rendition="#sub">1</hi> .... b<hi rendition="#sub">m</hi> dargestellt, welche alle von einan-<lb/>
der unabhängig sind. Wird nun vorläufig L als das Leitsystem an-<lb/>
genommen, und sind a<hi rendition="#sub">1</hi> .... a<hi rendition="#sub">m</hi> die den Grössen b<hi rendition="#sub">1</hi> ... b<hi rendition="#sub">m</hi> ent-<lb/>
sprechenden Grössen des ersten Vereins A, so erhält man, wenn zu-<lb/>
gleich a<hi rendition="#sub">1</hi> .... a<hi rendition="#sub">m</hi> die Abschattungen von b<hi rendition="#sub">1</hi> ... b<hi rendition="#sub">m</hi> nach dem Leit-<lb/>
systeme L sein sollen, die Gleichungen:<lb/>
<formula/>,<lb/>
oder<lb/>
<formula/>;<lb/>
d. h. die Grössen (a<hi rendition="#sub">1</hi> &#x2014; b<hi rendition="#sub">1</hi>), .... (a<hi rendition="#sub">m</hi> &#x2014; b<hi rendition="#sub">m</hi>) sind dem Leitsysteme<lb/>
<pb n="245" facs="#f0281"/>
<fw type="header" place="top">§ 158 Zusammenhang zw. Abschattung u. Affinität.</fw><lb/>
untergeordnet. Es sind aber diese Grössen sowohl von einander<lb/>
als von dem Systeme des Vereins A unabhängig. Denn fände eine<lb/>
solche Abhängigkeit statt, so würde auch eine Vielfachensumme von<lb/>
a<hi rendition="#sub">1</hi> ... a<hi rendition="#sub">m</hi> und den andern Grössen erster Stufe, die dem Vereine A an-<lb/>
gehören, als gleich erscheinen einer Vielfachensumme der Grössen<lb/>
b<hi rendition="#sub">1</hi> ... b<hi rendition="#sub">m</hi>, d. h. es würde in dem Systeme b<hi rendition="#sub">1</hi> . b<hi rendition="#sub">2</hi> .... b<hi rendition="#sub">m</hi> eine Grösse<lb/>
geben, welche den Systemen beider Vereine gemeinschaftlich wäre,<lb/>
d. h. dem Systeme C angehörte, was wider die Voraussetzung ist,<lb/>
indem jenes Produkt von C unabhängig angenommen ist. Da nun<lb/>
die Grössen (a<hi rendition="#sub">1</hi> &#x2014; b<hi rendition="#sub">1</hi>) ... (a<hi rendition="#sub">m</hi> &#x2014; b<hi rendition="#sub">m</hi>) von einander unabhängig und<lb/>
dem Systeme L untergeordnet sind, so ist auch ihr äusseres Pro-<lb/>
dukt diesem Systeme untergeordnet; und wenn wir annehmen, dass<lb/>
das Leitsystem nicht von höherer als m-ter Stufe ist, so folgt, dass<lb/>
es durch jenes Produkt dargestellt, also vollkommen bestimmt ist,<lb/>
oder mit andern Worten, es ist dann der Sinn der Abschattung be-<lb/>
stimmt. Setzen wir daher L jenem Produkte gleich, so folgt auch<lb/>
umgekehrt die Gültigkeit der Gleichungen<lb/>
<formula/> und da L von dem Systeme von A unabhängig ist, so folgt, dass<lb/>
a<hi rendition="#sub">1</hi> ... a<hi rendition="#sub">m</hi> in der That die Abschattung von b<hi rendition="#sub">1</hi> ... b<hi rendition="#sub">m</hi> auf das System<lb/>
von A nach dem Leitsysteme L sind. Nimmt man nun in dem Systeme<lb/>
von B irgend eine andere Grösse erster Stufe b an, so wird sich die-<lb/>
selbe als Vielfachensumme von den Grössen b<hi rendition="#sub">1</hi> ... b<hi rendition="#sub">m</hi> und von Grös-<lb/>
sen, die dem Systeme C angehören, darstellen lassen. Dann wird<lb/>
die entsprechende Grösse a des ersten Vereins sich als entspre-<lb/>
chende Vielfachensumme von den entsprechenden Grössen ihres Ver-<lb/>
eins darstellen lassen, d. h. als entsprechende Vielfachensumme von<lb/>
den Abschattungen jener Grössen erscheinen, oder sie selbst ist die Ab-<lb/>
schattung jener ersteren. Wir haben somit den Satz gewonnen:</p><lb/>
<cit><quote>&#x201E;Wenn zwischen den Grössen erster Stufe eines Vereins (A)<lb/>
dieselben Zahlenrelationen stattfinden, welche zwischen den<lb/>
entsprechenden Grössen erster Stufe eines andern Vereins (B)<lb/>
herrschen: so ist der erste Verein (A) dann und nur dann als<lb/>
Abschattung des zweiten (B) aufzufassen, wenn in dem ge-<lb/>
meinschaftlichen Systeme beider Vereine die entsprechenden<lb/>
Grössen zusammenfallen; und zwar ist dann der Sinn der Ab-<lb/>
schattung vollkommen bestimmt.&#x201C;</quote></cit><lb/>
<pb n="246" facs="#f0282"/>
<fw type="header" place="top">Verwandtschaftsbeziehungen. § 159&#x2014;160</fw><lb/>
<p>Als unmittelbare Folgerung aus diesem Satze geht hervor, &#x201E;dass<lb/>
von zwei affinen Vereinen dann und nur dann der eine als Abschat-<lb/>
tung des andern erscheint, wenn in dem gemeinschaftlichen Systeme<lb/>
beider Vereine je zwei entsprechende Grössen zusammenfallen, und<lb/>
dass dann jeder von beiden Vereinen als Abschattung des andern<lb/>
aufgefasst werden kann.&#x201C;</p><lb/>
<p>§ 159. Um die gewonnenen Resultate durch geometrische<lb/>
Anschauungen zu verdeutlichen, wird es genügen, affine Vereine<lb/>
beiderlei Art in der Ebene zu betrachten. Es ist klar, wie man<lb/>
dann zu drei nicht in gerader Linie liegenden Punktgrössen (die<lb/>
aber auch in Strecken übergehen können) drei beliebige ebenfalls<lb/>
nicht in gerader Linie liegende Punktgrössen als entsprechende an-<lb/>
nehmen, und daraus zwei einander direkt affine Vereine ableiten<lb/>
kann, indem man die aus jenen entsprechenden Grössen auf glei-<lb/>
che Weise gebildeten Vielfachensummen, oder deren auf gleiche<lb/>
Weise gebildeten Produkte als entsprechende Grössen setzt. Eben so<lb/>
erhält man zwei reciprok affine Vereine, wenn man zu drei Ele-<lb/>
mentargrössen erster Stufe, die nicht in gerader Linie liegen, drei<lb/>
Liniengrössen, deren Linien ein Dreieck begränzen, als entspre-<lb/>
chende annimmt, und ausserdem je zwei durch dieselben Grund-<lb/>
verknüpfungen aus ihnen erzeugten Grössen als entsprechende setzt.<lb/>
Es ist aus dem Früheren klar, wie im ersten Falle dreien Punktgrös-<lb/>
sen des einen Vereins, die in gerader Linie liegen, auch drei des<lb/>
andern entsprechen, die gleichfalls in gerader Linie liegen, und<lb/>
eben so dreien Liniengrössen des einen, die durch Einen Punkt gehen,<lb/>
drei des andern entsprechen, welche gleichfalls durch Einen Punkt<lb/>
gehen; wie ferner im zweiten Falle dreien Punktgrössen des einen<lb/>
Vereins, die in Einer geraden Linie liegen, drei Liniengrössen des<lb/>
andern entsprechen, die durch Einen Punkt gehen und umgekehrt.<lb/>
Dabei ist jedoch festzuhalten, dass die Punktgrössen auch in Stre-<lb/>
cken, die Liniengrössen in Flächenräume umschlagen können.</p><lb/>
<p>§ 160. Unsere bisherige Betrachtungsweise unterscheidet sich<lb/>
von der gewöhnlichen geometrischen Anschauungsweise dadurch,<lb/>
dass wir die Punkte nicht für sich, sondern behaftet mit gewissen<lb/>
Zahlenkoefficienten, die wir Gewichte nannten, auffassten; und dies<lb/>
war nothwendig, damit sie eben als Grössen erscheinen konnten.<lb/>
Der Punkt selbst erschien entweder als solche Grösse mit dem<lb/>
<pb n="247" facs="#f0283"/>
<fw type="header" place="top">§ 160 Lineäre Verwandtschaft. Kollineation, Reciprocität.</fw><lb/>
Gewichte 1, oder als System, dem die Grösse angehörte. Eben so<lb/>
mussten die Linie, die Ebene, der Raum, wenn sie als Grössen<lb/>
erscheinen sollten, einen bestimmten Masswerth darbieten, und so<lb/>
als Liniengrösse, Plangrösse und begränzter Körperraum aufgefasst<lb/>
werden. Es ist besonders die erste Betrachtungsweise (der Punkte<lb/>
als Grössen), welche von der gewöhnlichen gänzlich abweicht. Es<lb/>
bleibt uns daher jetzt noch besonders übrig, für die in diesem<lb/>
Kapitel dargestellten Gesetze jene Differenz auszugleichen. Wir<lb/>
knüpfen diese Betrachtung an die allgemeine Verwandtschaft der<lb/>
Affinität, und nennen zunächst die entsprechenden Systeme zweier<lb/>
affiner Vereine, lineär verwandt, und zwar wenn jene Vereine di-<lb/>
rekt affin sind, so nennen wir die Vereine ihrer Systeme kollinear<lb/>
verwandt, und wenn sie reciprok affin sind, reciprok verwandt;<lb/>
oder um diese Begriffe sogleich auf die Geometrie zu übertragen,<lb/>
wenn zwei Vereine von Grössen (Elementargrössen, Liniengrössen,<lb/>
Plangrössen) in direkter oder reciproker Affinität stehen, so nen-<lb/>
nen wir die Vereine der ihnen zugehörigen Systeme (Punkte, Li-<lb/>
nien, Ebenen) kollinear oder reciprok verwandt. Wir haben nun<lb/>
nachzuweisen, dass diese Begriffe mit den sonst unter den aufge-<lb/>
führten Namen verstandenen Begriffen zusammen fallen. Möbius,<lb/>
der Begründer dieser allgemeinen Verwandtschaftstheorie, stellt als<lb/>
den Begriff der Kollineation auf<note place="foot" n="*)">in seinem barycentrischen Kalkül § 217.</note>, dass bei zwei ebenen oder kör-<lb/>
perlichen Räumen, welche in dieser Verwandtschaft stehen, jedem<lb/>
Punkte des einen Raumes ein Punkt in dem andern Raume derge-<lb/>
stalt entspricht, dass wenn man in dem einen Raume eine belie-<lb/>
bige Gerade zieht, von allen Punkten, welche von dieser Geraden<lb/>
getroffen werden, die entsprechenden Punkte des andern Raumes<lb/>
gleichfalls durch eine Gerade verbunden werden können. Hieraus<lb/>
folgt vermöge der in den vorigen Paragraphen dargelegten Gesetze,<lb/>
dass in der That die Systeme, welche den entsprechenden Grössen<lb/>
zweier direkt affiner Vereine zugehören, zwei kollineare Vereine<lb/>
in dem von Möbins dargestellten Sinne bilden; aber auch umge-<lb/>
kehrt lässt sich zeigen, dass, wenn zwei Räume in diesem Sinne<lb/>
als kollinear verwandt erscheinen, die entsprechenden Punkte auch<lb/>
mit solchen Gewichten behaftet werden können, dass die Vereine<lb/>
<pb n="248" facs="#f0284"/>
<fw type="header" place="top">Verwandtschaftsbeziehungen. § 161&#x2014;162</fw><lb/>
der so gebildeten Grössen einander affin sind; oder mit andern<lb/>
Worten, dass zwei Räume, welche nach dem Princip der gleichen<lb/>
Konstruktionen einander kollinear sind, es auch nach dem Princip<lb/>
der gleichen Zeiger sind.</p><lb/>
<p>§ 161. Um dies zuerst für die Ebene zu beweisen, nehme<lb/>
man irgend vier Punkte in der einen Ebene an, von denen keine<lb/>
drei in gerader Linie liegen, und eben so in der andern auch vier<lb/>
solche Punkte, und setze sie einander entsprechend, was nach dem<lb/>
Princip der gleichen Konstruktionen verstattet ist, weil der vierte<lb/>
Punkt von den drei ersten durch keine lineäre Konstruktion ab-<lb/>
hängt: Nun kann man in jeder Ebene dreien von den Punkten sol-<lb/>
che Gewichte hinzufügen, dass der vierte Punkt als Summe der so<lb/>
gebildeten 3 Elementargrössen erscheint; denn wenn man nur jene<lb/>
3 Punkte als Richtelemente annimmt, so sind die 3 Richtstücke<lb/>
des vierten Punktes die verlangten Elementargrössen; nimmt man<lb/>
nun diese 3 Paare von Elementargrössen als einander entsprechende<lb/>
Grössen zweier affiner Vereine an, so sind auch die beiden vierten<lb/>
Punkte entsprechende Grössen derselben Vereine. Nun erhält man<lb/>
nach dem Princip der gleichen lineären Konstruktion aus 4 entspre-<lb/>
chenden Punktenpaaren ABCD und A&#x2032;B&#x2032;C&#x2032;D&#x2032; zweier kollinearer ebenen<lb/>
Räume (Fig. 15. u. 16.) ein neues Paar durch das Kreuzen der entspre-<lb/>
chenden Linien AB und CD einerseits, und A&#x2032;B&#x2032; und C&#x2032;D&#x2032; andererseits,<lb/>
indem der eine Kreuzpunkt, da er zweien Geraden des einen Ver-<lb/>
eines angehört, auch als entsprechenden Punkt denjenigen Punkt<lb/>
haben muss, welcher den entsprechenden Geraden des andern Ver-<lb/>
eines angehört, also den Kreuzpunkt beider Geraden. Sind nun<lb/>
die zu jenen Elementen gehörigen Elementargrössen a, b, c, d und<lb/>
a&#x2032;, b&#x2032;, c&#x2032;, d&#x2032; einander affin, so sind es auch die Produkte ab . cd<lb/>
und a&#x2032;b&#x2032; . c&#x2032;d&#x2032; (nach § 157), und die Elemente dieser Produkte, d. h.<lb/>
die oben bezeichneten Kreuzpunkte, sind also dann auch nach dem<lb/>
Princip der gleichen Zeiger einander kollinear. Also je zwei Ele-<lb/>
mente, welche in der Ebene sich als entsprechende nach dem Prin-<lb/>
cip der gleichen Konstruktion nachweisen lassen, sind es auch nach<lb/>
dem Princip der gleichen Zeiger.</p><lb/>
<p>§ 162. Entsprechend lässt sich der Satz für Körperräume<lb/>
nachweisen, indem man dann nur statt jener vier Punktenpaare<lb/>
<pb n="249" facs="#f0285"/>
<fw type="header" place="top">§ 162 Vergleichung mit der gewöhnlichen Auffassungsweise.</fw><lb/>
fünf solche nimmt, von denen keine vier in Einer Ebene liegen.<lb/>
Dann zeigt sich, wie nach dem Princip der gleichen Konstruktion<lb/>
jeden vier Punkten des einen Vereins, welche in Einer Ebene lie-<lb/>
gen, auch vier Punkte des andern entsprechen müssen, welche<lb/>
gleichfalls in Einer Ebene liegen. Denn vier Punkte, welche in<lb/>
derselben Ebene liegen, müssen sich so verbinden lassen, dass ihre<lb/>
Verbindungslinien sich kreuzen; diesem Kreuzpunkte muss dann<lb/>
auch ein Kreuzpunkt der entsprechenden Verbindungslinien des<lb/>
andern Raumes entsprechen, also müssen auch diese Verbindungs-<lb/>
linien, also auch die Punkte, welche durch sie verbunden werden,<lb/>
in Einer Ebene liegen. Sind nun A, B, C, D, E und A&#x2032;, B&#x2032;, C&#x2032;,<lb/>
D&#x2032;, E&#x2032; die fünf entsprechenden Punktenpaare, so wird nach dem<lb/>
Princip der gleichen Konstruktion dem Durchschnitte der Ebene<lb/>
ABC mit der geraden Linie DE der Durchschnitt von A&#x2032;B&#x2032;C&#x2032; mit D&#x2032;E&#x2032;<lb/>
entsprechen. Nun können wir ganz auf dieselbe Weise, wie vor-<lb/>
her, den fünf Punktenpaaren solche Gewichte geben, dass die so<lb/>
entstehenden Elementargrössen a, b, c, d, e und a&#x2032;, b&#x2032;, c&#x2032;, d&#x2032;, e&#x2032;<lb/>
einander affin werden, indem man nur in jedem Vereine einen je-<lb/>
ner Punkte als Vielfachensumme der übrigen desselben Vereins<lb/>
darzustellen, und diese Vielfachen als die entsprechenden Elementar-<lb/>
grössen zu setzen braucht. Dann sind nach § 157 auch die Pro-<lb/>
dukte abc.de und a&#x2032;b&#x2032;c&#x2032; . d&#x2032;e&#x2032; einander entsprechende Grössen jener<lb/>
affinen Vereine; die Elemente dieser Produkte, d. h. die oben be-<lb/>
zeichneten Durchschnittspunkte sind also dann auch nach dem Prin-<lb/>
cip der gleichen Zeiger einander kollinear entsprechend. Somit<lb/>
wieder, wenn irgend 5 Elemente des einen Vereines nach beiden<lb/>
Principien 5 Elementen des andern entsprechen, so wird auch je-<lb/>
des sechste Elementenpaar, was nach dem Princip der gleichen<lb/>
Konstruktion sich als entsprechendes nachweisen lässt, sich auch<lb/>
nach dem Princip der gleichen Zeiger als solches nachweisen<lb/>
lassen.</p><lb/>
<p>Es ist also in der That die Identität beider Principien für<lb/>
ebene sowohl als körperliche Räume nachgewiesen. Bei Punkten<lb/>
einer geraden Linie reicht das Princip der gleichen Konstruktio-<lb/>
nen nur dann aus, wenn man mit den Konstruktionen aus der ge-<lb/>
raden Linie herausgeht, und also ein entsprechendes Punktenpaar<lb/>
ausserhalb derselben annimmt; das Princip der gleichen Zeiger<lb/>
<pb n="250" facs="#f0286"/>
<fw type="header" place="top">Verwandtschaftsbeziehungen. § 163&#x2014;164</fw><lb/>
hat hingegen auch dann noch, wie überhaupt immer, seine direkte<lb/>
Anwendung.</p><lb/>
<p>§ 163. Nach dem Princip der gleichen Konstruktion nennen<lb/>
wir zwei Vereine einander reciprok, wenn jedem Punkte des ersten<lb/>
Vereins eine Gerade des andern dergestalt entspricht, dass, wenn<lb/>
man in der Ebene des ersten Vereines eine Gerade zieht, von allen<lb/>
Punkten, welche in dieser Geraden liegen, die entsprechenden<lb/>
Geraden des andern Vereines durch einen Punkt gehen, und um-<lb/>
gekehrt zu allen Geraden des zweiten Vereines, welche durch den-<lb/>
selben Punkt gezogen werden können, die entsprechenden Punkte<lb/>
des ersten in einer geraden Linie liegen. Eben so werden zwei<lb/>
räumliche Vereine einander nach dem Princip der gleichen Kon-<lb/>
struktion reciprok sein, wenn die Ebenen des zweiten Vereins,<lb/>
welche den sämmtlichen Punkten einer Geraden im ersten entspre-<lb/>
chen, sich in einer und derselben Geraden schneiden, und umge-<lb/>
kehrt die Punkte des ersten Vereins, welche den sämmtlichen Ebe-<lb/>
nen, die durch dieselbe gerade Linie gehen, und dem zweiten<lb/>
Vereine angehörig gedacht werden, sich durch eine gerade Linie<lb/>
verbinden lassen. Es bedarf kaum noch einer Auseinandersetzung,<lb/>
dass die auf diese Weise reciproken Gebilde es auch nach dem<lb/>
Princip der gleichen Zeiger sind, indem sich dies genau auf die-<lb/>
selbe Weise ergiebt, wie es sich oben für die Kollineation ergab.</p><lb/>
<p>§ 164. Setzen wir drei Punkte, die nicht in einer geraden<lb/>
Linie liegen, entsprechend mit drei Punkten, die auch nicht in ge-<lb/>
rader Linie liegen, und bilden daraus durch gleiche Zeiger zwei<lb/>
Vereine entsprechender Grössen: so wird das Gewicht einer jeden<lb/>
Grösse die Summe ihrer 3 Zeiger, also das Gewicht zweier ent-<lb/>
sprechender Grössen dasselbe sein; es erscheinen also auch die<lb/>
Punkte selbst überall als entsprechende Grössen, und es herrscht<lb/>
also zwischen den Vereinen der entsprechenden Punkte selbst Af-<lb/>
finität. Daraus folgt, dass, wenn a, b, c drei in gerader Linie<lb/>
liegende Punkte, a&#x2032;, b&#x2032;, c&#x2032; drei ihnen entsprechende Punkte eines<lb/>
affinen Punktgebildes sind, dann nicht nur auch a&#x2032;, b&#x2032;, c&#x2032; in gera-<lb/>
der Linie liegen, sondern auch die zwischen ihnen befindlichen<lb/>
Abschnitte proportional sein müssen, denn wenn<lb/>
<formula/>
<pb n="251" facs="#f0287"/>
<fw type="header" place="top">§ 165 Reciprocität und Affinität.</fw><lb/>
ist, wo m eine Zahl vorstellt, so wird auch nach dem allgemeinen<lb/>
Gesetz der Affinität<lb/>
<formula/> sein, und nach der Annahme sollten auch a&#x2032;, b&#x2032;, c&#x2032; Punkte sein,<lb/>
wenn a, b, c es waren. Es fällt somit unser Begriff der Affinität<lb/>
mit dem sonst üblichen Begriff derselben zusammen, sobald er auf<lb/>
dieselben Grössen, nämlich auf blosse Punkte (mit gleichen Ge-<lb/>
wichten) angewandt wird. Die Erzeugung affiner Punktvereine tritt<lb/>
noch klarer hervor, wenn wir Parallelkoordinaten zu Grunde legen,<lb/>
oder nach unserer Benennungsweise, wenn wir zu einem Punkt und<lb/>
zwei Strecken des einen Vereins in dem andern Vereine einen<lb/>
Punkt und zwei Strecken als entsprechende setzen; und dann die<lb/>
entsprechenden Grössen durch gleiche Zeiger erzeugen; dann wird<lb/>
das Gewicht dieser Grössen gleich dem zu jenem Punkte gehörigen<lb/>
Zeiger sein, und also gleich 1 erscheinen, wenn jener Zeiger der<lb/>
Einheit gleich wird. Zieht man somit in dem einen Gebilde von<lb/>
einem Punkte aus zwei Strecken, und in dem andern von dem ent-<lb/>
sprechenden Punkte aus zwei entsprechende Strecken, und setzt<lb/>
diese Strecken als Richtmasse für die Richtstücke der demselben<lb/>
Gebilde zugehörigen Punkte, so haben die entsprechenden Punkte<lb/>
beider Vereine stets gleiche Gewichte; und zugleich sind dadurch<lb/>
aus 3 Paaren entsprechender Punkte alle übrigen entsprechenden<lb/>
Punktenpaare zweier affiner Punktgebilde bestimmt.</p><lb/>
<p>§ 165. Was die metrischen Relationen zweier kollinearen<lb/>
Punktgebilde betrifft, so sind diese auf eine höchst einfache Weise<lb/>
dadurch ausgedrückt, dass</p><lb/>
<cit><quote>&#x201E;jede Grundgleichung, welche unabhängig ist von den Mass-<lb/>
werthen der darin vorkommenden Grössen, bestehen bleibt,<lb/>
wenn man statt der Grössen die entsprechenden eines kolli-<lb/>
nearen Vereines setzt.&#x201C;</quote></cit><lb/>
<p>Nämlich da man dann diese Masswerthe auch so setzen kann, dass<lb/>
beide Vereine von Grössen affin werden, und für affine Grössen-<lb/>
vereine die Geltung dieses Satzes erwiesen ist, so gilt er nun unter<lb/>
jener Voraussetzung auch für kollineare Vereine. Eine specielle<lb/>
Folgerung dieses allgemeinen Satzes, welcher die metrischen Rela-<lb/>
tionen, welche zwischen kollinearen Gebilden herrschen, in ihrer<lb/>
ganzen Vollständigkeit umfasst, ist z. B. die, dass jeder Doppelquo-<lb/>
<pb n="252" facs="#f0288"/>
<fw type="header" place="top">Verwandtschaftsbeziehungen. § 165</fw><lb/>
tient zwischen vier Grössen A, B, C, D, welcher einen Zahlenwerth<lb/>
darstellt, auch denselben Zahlenwerth behält, wenn man statt ABCD<lb/>
die entsprechenden Grössen A&#x2032;B&#x2032;C&#x2032;D&#x2032; eines kollinear verwandten Ge-<lb/>
bildes setzt; nämlich ein solcher Doppelquotient, da er sich in der<lb/>
Form<lb/>
<formula/> darstellen lässt, ist unabhängig von dem Masswerthe der 4 Grössen<lb/>
A, B, C, D, weil jede im Zähler und Nenner einmal vorkommt, folg-<lb/>
lich wird, wenn man diesen gleich einer Zahl m setzt, diese Glei-<lb/>
chung auch fortbestehen, wenn man statt der Grösssen A, B, C, D<lb/>
die ihnen kollinear entsprechenden Grössen A&#x2032;, B&#x2032;, C&#x2032;, D&#x2032; setzt, und<lb/>
man hat somit<lb/>
<formula/> Namentlich hat man, wenn a, b, c, d Punkte einer geraden Linie<lb/>
sind, und a&#x2032;, b&#x2032;, c&#x2032;, d&#x2032; die entsprechenden,<lb/>
<formula/> Eben so ist, wenn A eine Linie, b, c, d aber Punkte sind, welche<lb/>
mit A in derselben Ebene liegen und selbst unter einander in der-<lb/>
selben geraden Linie liegen<lb/>
<formula/> Ferner wenn A und C gerade Linien, b und d Punkte sind, und A,<lb/>
C, b, d in derselben Ebene liegen, so ist<lb/>
<formula/> Ferner wenn A und C Ebenen, b und d Punkte sind, so ist<lb/>
<formula/> Endlich wenn A, B, C, D Linien im Raume sind, so ist<lb/>
<formula/> Die hinzugefügten Bedingungen entsprechen nämlich der in dem<lb/>
allgemeineren Satze hinzugefügten Bedingung, dass der Doppelquo-<lb/>
tient eine Zahl darstellen soll.</p><lb/>
<pb n="253" facs="#f0289"/>
<fw type="header" place="top">§ 166&#x2014;167 Doppelquotienten. &#x2014; Projektion und Abschattung.</fw><lb/>
<p>§ 166. Wie sich nun die Kollineation zur Affinität verhält,<lb/>
so verhält sich die Projektion zur Abschattung, indem, wie wir oben<lb/>
zeigten, bei Elementargrössen das System der Abschattung die<lb/>
Projektion darstellte. Es werden also auch alle Grundgleichungen,<lb/>
welche von dem Masswerthe ihrer Grössen unabhängig sind, be-<lb/>
stehen bleiben, wenn man statt der Grössen ihre Projektionen setzt;<lb/>
namentlich werden auch jene Doppelquotienten bei der Projektion<lb/>
denselben Werth beibehalten. Wie ferner die durch Abschattung<lb/>
aus einander erzeugbaren Vereine eine besondere Art der Affinität<lb/>
darstellten, so werden nun auch die durch Projektion aus einander<lb/>
erzeugbaren Vereine eine besondere Art der Kollineation darstellen,<lb/>
und zwar können wir, wenn wir die durch Projektion aus einander<lb/>
erzeugbaren Vereine perspektivische nennen, den Satz aufstellen:</p><lb/>
<cit><quote>&#x201E;Zwei kollineare Vereine sind dann und nur dann perspekti-<lb/>
visch, wenn in dem Durchschnitte der beiden Systeme, dem<lb/>
jene Vereine angehören, je zwei entsprechende Punkte zusam-<lb/>
menfallen, und der Sinn der Projektion ist dann bestimmt.&#x201C;</quote></cit><lb/>
<p>Dieser Satz ist eben nur eine Uebertragung des in § 158 für die<lb/>
Abschattung aufgestellten Satzes. Namentlich folgt daraus auch,<lb/>
dass zwei kollineare Linien, welche nicht in Einer Ebene liegen,<lb/>
stets perspektivisch sind, weil sie sich nicht schneiden. Endlich<lb/>
wird in demselben Falle, in welchem die kollinearen Vereine zu-<lb/>
gleich affin werden, die Projektion mit der Abschattung identisch<lb/>
werden; nämlich wenn die Abschattung und die abgeschattete Grösse<lb/>
Punkte oder überhaupt Elementargrössen erster Stufe mit gleichen<lb/>
Gewichten darstellen. Dies wird der Fall sein, wenn das Leit-<lb/>
system ein Ausdehnungssystem ist (oder anders ausgedrückt, als<lb/>
Elementarsystem ins Unendliche fällt). Dieser Fall trat im ersten<lb/>
Abschnitte (§ 82) ein, weshalb dort Projektion und Abschattung zu-<lb/>
sammenfielen.</p><lb/>
<p>§ 167. Fragen wir überhaupt danach, welche Gleichungen<lb/>
unabhängig sind von dem Masswerthe der Grössen geltender Stufe,<lb/>
die darin vorkommen, und welche also in der Projektion und über-<lb/>
haupt in der Kollineation bestehen bleiben, so sind es diejenigen,<lb/>
bei welchen jede Grösse von geltender Stufe in demselben Gliede<lb/>
eben so oft als Faktor des Nenners vorkommt, wie als Faktor des<lb/>
Zählers, und nur diejenigen Faktoren, welche sämmtlichen Zählern<lb/>
<pb n="254" facs="#f0290"/>
<fw type="header" place="top">Verwandtschaftsbeziehungen. § 167</fw><lb/>
oder Nennern gemeinschaftlich sind, können in den Gliedern belie-<lb/>
big oft vorkommen, wenn nur in allen gleich oft. Die einfachste<lb/>
Form einer solchen Gleichung ist daher<lb/>
<formula/> wo &#x03B1;, &#x03B2;, ... Zahlengrössen vorstellen, und wobei wir, damit die<lb/>
Gleichung einen bestimmten Sinn gewinne, annehmen müssen, dass<lb/>
die Nenner PA, PB, .... einander gleichartig sind, ohne null zu<lb/>
werden. Setzen wir dies voraus, und nehmen wir Q gleich der<lb/>
Einheit, wodurch die Gleichung übergeht in<lb/>
<formula/> so nennen wir dieselbe eine <hi rendition="#g">harmonische</hi> Gleichung, &#x03B1;, &#x03B2;, ...<lb/>
die harmonischen Koefficienten (harm. Gewichte), die Systeme von<lb/>
A, B, ... die harmonischen Systeme, P das Polsystem. Verstehen<lb/>
wir unter A, B, ... blosse Systeme, so schreiben wir die Gleichung<lb/>
auch so:<lb/>
<formula/> und sagen, der Ausdruck &#x03B1;A + &#x03B2;B + ... sei in Bezug auf P gleich<lb/>
null. Die Bedingung, dass die Grössen PA, PB .... alle einander<lb/>
gleichartig sein müssen, ohne null zu werden, können wir auch so<lb/>
ausdrücken, dass für alle diese Produkte das nächstumfassende Sy-<lb/>
stem und das gemeinschaftliche System der Faktoren dieselben<lb/>
sein müssen. Wenn das nächstumfassende System in allen das-<lb/>
selbe sein soll, so heisst das, es muss dasselbe zusammenfallen mit<lb/>
demjenigen Systeme, was die sämmtlichen Grössen P, A, B, .... zu-<lb/>
nächst umfasst, d. h. mit dem Hauptsysteme der Gleichung. Wenn<lb/>
das gemeinschaftliche System in einem jener Produkte, also auch<lb/>
in allen von nullter Stufe ist, so sind die Produkte äussere, und<lb/>
dann, aber auch nur dann sind die Werthe der Quotienten <formula/><lb/>
u. s. w. bestimmte Grössen (§ 141). In diesem Falle nennen wir<lb/>
die harmonische Gleichung eine harmonische von reiner Form.<lb/>
Aber obgleich in dem andern Falle die Quotienten <formula/> nur partiell<lb/>
bestimmte Werthe darstellen, so behält die harmonische Gleichung<lb/>
<pb n="255" facs="#f0291"/>
<fw type="header" place="top">§ 167 Harmonische Gleichungen u. Koefficienten.</fw><lb/>
dennoch auch dann ihre bestimmte Bedeutung, welche wir nun auf-<lb/>
suchen wollen. Da PA, PB, .... einander gleichartig sind, ohne<lb/>
null zu werden, so müssen sich solche Masswerthe von A, B ....<lb/>
annehmen lassen, dass<lb/>
<formula/> ist; dann wird die Gleichung in der Form<lb/>
<formula/> erscheinen, woraus man durch Multiplikation mit PA die absolute<lb/>
Gleichung<lb/>
<formula/> erhält. Multiplicirt man diese Gleichung mit P, so erhält man<lb/>
<formula/>, d. h.<lb/>
oder</p><lb/>
<cit><quote>&#x201E;in einer harmonischen Gleichung ist die Summe der harmo-<lb/>
nischen Koefficienten auf beiden Seiten gleich.&#x201C;</quote></cit><lb/>
<p>Zugleich erhält man hierdurch ein Mittel, um den Werth &#x03C3;S, wel-<lb/>
cher der Gleichung<lb/>
<formula/> genügt, zu konstruiren, d. h. den harmonischen Koefficienten und das<lb/>
harmonische System dieses Gliedes zu finden; nämlich erstens ist<lb/>
<formula/> zweitens ist, wenn A, B, .... so gross gemacht sind, dass die Pro-<lb/>
dukte mit P einander gleich sind, und auch S in solcher Grösse<lb/>
angenommen wird, nach dem vorigen<lb/>
<formula/> oder<lb/>
<formula/> wodurch S selbst, wenn nicht etwa &#x03C3; null ist<note place="foot" n="*)" xml:id="a291" next="#b291">Ist &#x03C3; null, und auch &#x03B1;A + &#x03B2;B + ... = 0, so ist S gänzlich unbestimmt,<lb/>
wie dies auch in der Idee der harmonischen Gleichung liegt. Ist &#x03C3; null und &#x03B1;A<lb/>
+ &#x03B2;B + ... stellt einen geltenden Werth dar, so giebt es keinen (endlichen)<lb/>
Werth von S, welcher der Gleichung genügt; da dann auch (&#x03B1;A + &#x03B2;B + ....) P</note>, bestimmt, also<lb/>
<pb n="256" facs="#f0292"/>
<fw type="header" place="top">Verwandtschaftsbeziehungen. § 168</fw><lb/>
auch das System von S bestimmt, die Bedeutung der harmonischen<lb/>
Gleichung somit nachgewiesen ist. Wir nennen das System von S<lb/>
die harmonische Mitte zwischen den Systemen A, B, .... in Bezug<lb/>
auf die zugehörigen Koefficienten &#x03B1;, &#x03B2;, .... und das Polsystem P,<lb/>
und dies System verbunden mit dem harmonischen Koefficienten<lb/>
(&#x03B1; + &#x03B2; + ....) nennen wir die auf P bezügliche harmonische Summe<lb/>
von &#x03B1;A, &#x03B2;B, .....</p><lb/>
<p>§ 168. Im vorigen Paragraphen haben wir gezeigt, dass eine<lb/>
harmonische Gleichung auch als absolute besteht, wenn man den<lb/>
Systemen solche Masswerthe beilegt, dass ihre Produkte mit dem<lb/>
Polsysteme einander gleich werden. Wir können nun auch umge-<lb/>
kehrt schliessen und sagen, &#x201E;eine Gleichung zwischen Vielfachen-<lb/>
summen von Grössen, deren Produkte mit einer und derselben<lb/>
Grösse P gleichen Werth liefern, sei eine harmonische, wenn man<lb/>
die Koefficienten jener Grössen als harmonische Koefficienten der<lb/>
durch sie dargestellten Systeme, das System von P aber als Pol-<lb/>
system setzt.&#x201C; In der That ist<lb/>
<formula/> die gegebene Gleichung, und ist<lb/>
<formula/> so erhält man, indem man mit PS dividirt, und links statt die<lb/>
Summe zu dividiren die Stücke dividirt, indem man dann statt PS<lb/>
die ihm gleichen Ausdrücke setzt, die harmonische Gleichung<lb/>
<formula/> oder<lb/>
<formula/> wo A, B, ... nur noch blosse Systeme vorstellen. Durch diese<lb/>
Sätze ergeben sich nun leicht die Umwandlungen, welcher eine<lb/>
harmonische Gleichung, welche in reiner Form erscheint, fähig ist.<lb/>
Zuerst leuchtet unmittelbar ein, dass man einestheils die sämmt-<lb/>
lichen harmonischen Systeme, anderntheils das Polsystem mit ei-<lb/>
nem Systeme L äusserlich kombiniren darf, welches von dem Haupt-<lb/>
<note place="foot" n="*)" xml:id="b291" prev="#a291">gleich null ist, so ist klar, dass das System, was jener Summe entspricht, auch<lb/>
nicht der Bedingung mit P ein Produkt von geltendem Werthe zu liefern genügt.</note><lb/>
<pb n="257" facs="#f0293"/>
<fw type="header" place="top">§ 168 Umformung harmonischer Gleichungen.</fw><lb/>
systeme der ursprünglichen Gleichung unabhängig ist, ohne dass<lb/>
die Gleichung aufhört eine harmonische zu sein. Denn wenn<lb/>
<formula/> und<lb/>
<formula/> ist, so ist klar, dass, wenn L von PA unabhängig ist und PA, wie<lb/>
wir voraussetzten, ein äusseres Produkt ist, auch<lb/>
<formula/> sei, also auch LP als Polsystem angenommen werden könne, dass<lb/>
ferner<lb/>
<formula/> und<lb/>
<formula/> sei, also diese mit L kombinirte Gleichung noch in Bezug auf das-<lb/>
selbe Polsystem P eine harmonische sei. Ohne Vergleich wichti-<lb/>
ger als diese Umwandlungen sind diejenigen, bei welchen man<lb/>
nicht aus dem Hauptsysteme der ursprünglichen Gleichung heraus-<lb/>
geht. Setzt man nämlich P gleich Q . R, sei es nun, das Q . R ein<lb/>
äusseres, oder dass es ein auf das Hauptsystem der Gleichung be-<lb/>
zügliches eingewandtes Produkt darstelle, so wird, da P . A als äus-<lb/>
seres oder auch als eingewandtes Produkt nullter Stufe betrachtet<lb/>
werden kann, das Produkt Q . R . A (nach § 139) ein reines, also<lb/>
gleich Q . (R . A) sein. Multiplicirt man daher die ursprüngliche<lb/>
Gleichung<lb/>
<formula/> zu welcher die Bedingungsgleichungen<lb/>
<formula/> oder<lb/>
<formula/> gehören, mit R, so erhält man<lb/>
<formula/> welche vermöge der Bedingungsgleichungen in Bezug auf Q har-<lb/>
monisch ist. Also</p><lb/>
<cit><quote>&#x201E;Stellt man das Polsystem einer reinen harmonischen Glei-<lb/>
chung als Kombination dar, sei es als äussere, oder als ein-<lb/>
gewandte auf das Hauptsystem der Gleichung bezügliche: so<lb/>
bleibt die Gleichung eine reine harmonische, wenn man das<lb/>
<fw type="sig" place="bottom">17</fw><lb/>
<pb n="258" facs="#f0294"/>
<fw type="header" place="top">Verwandtschaftsbeziehungen. § 169</fw><lb/>
eine Glied jener Kombination mit den harmonischen Systemen<lb/>
kombinirt, das andere als Polsystem setzt, alles übrige aber<lb/>
unverändert lässt.&#x201C;</quote></cit><lb/>
<p>Um die Allgemeinheit dieses Satzes und den Reichthum der Bezie-<lb/>
hungen zu übersehen, welchen er in sich fasst, haben wir auch<lb/>
diejenigen harmonischen Gleichungen in Betracht zu ziehen, welche<lb/>
nicht in reiner Form erscheinen.</p><lb/>
<p>§ 169. Ist die Gleichung<lb/>
<formula/> mit den Bedingungsgleichungen<lb/>
<formula/> gegeben, und sind die Produkte PA u. s. w. eingewandte: so lässt<lb/>
sich die harmonische Gleichung, welche daraus hervorgeht, in rei-<lb/>
ner Form darstellen. In der That, wenn E das System darstellt,<lb/>
welches den Faktoren eines jeden dieser Produkte gemeinschaftlich<lb/>
ist, so wird P sich als äusseres Produkt in der Form QE darstel-<lb/>
len lassen, und man hat<lb/>
<formula/> also gehen die Bedingungsgleichungen über in<lb/>
<formula/> oder, da E dem QA etc. untergeordnet ist, in<lb/>
<formula/> wo QA u. s. w. äussere Produkte sind; und die Gleichung ist also<lb/>
auch harmonisch in Bezug auf Q, d. h.<lb/>
<formula/> und sie ist nun in reiner Form dargestellt. Also &#x201E;eine unreine<lb/>
harmonische Gleichung bietet stets ein System (E) dar, welches<lb/>
den sämmtlichen harmonischen Systemen und dem Polsysteme der-<lb/>
selben (P) gemeinschaftlich ist, und man kann die Gleichung in<lb/>
reiner Form darstellen, indem man als Polsystem irgend ein Sy-<lb/>
stem (Q) setzt, dessen äussere Kombination mit jenem gemein-<lb/>
schaftlichen Systeme (E) das ursprüngliche Polsystem (P) liefert.&#x201C;</p><lb/>
<p>Da man nun aus den zuletzt gefundenen Bedingungsglei-<lb/>
chungen<lb/>
<formula/> für den Fall, dass A, B, ... das gemeinschaftliche System E haben,<lb/>
<pb n="259" facs="#f0295"/>
<fw type="header" place="top">§ 169 Umwandlung des Polsystems einer harm. Gleichung.</fw><lb/>
und wenn E<hi rendition="#sub">1</hi> dem E untergeordnet ist, die neuen Bedingungsglei-<lb/>
chungen<lb/>
<formula/> oder, da E<hi rendition="#sub">1</hi> auch dem A, B, ... untergeordnet ist, die Bedingungs-<lb/>
gleichungen<lb/>
<formula/> ableiten kann, so folgt, dass dieselbe Gleichung auch noch harmo-<lb/>
nisch ist in Bezug auf QE<hi rendition="#sub">1</hi> . Daraus folgt, dass man in einer rei-<lb/>
nen harmonischen Gleichung das Polsystem mit einem Systeme,<lb/>
welches allen harmonischen Systemen untergeordnet ist, kombi-<lb/>
niren, und diese Kombination als Polsystem setzen kann, oder all-<lb/>
gemeiner</p><lb/>
<cit><quote>&#x201E;Wenn die harmonischen Systeme einer Gleichung ein System<lb/>
von geltender Stufe gemeinschaftlich haben, so kann man das<lb/>
Polsystem beliebig ändern, wenn nur dasjenige System, wel-<lb/>
ches jenes gemeinschaftliche System und dieses Polsystem zu-<lb/>
nächst umfasst, dasselbe bleibt.&#x201C;</quote></cit><lb/>
<p>Nehmen wir ferner an, dass in einer reinen harmonischen Glei-<lb/>
chung das Polsystem demjenigen Systeme R, was die sämmtlichen<lb/>
harmonischen Systeme zunächst umfasst, nicht untergeordnet sei,<lb/>
sondern mit ihm nur ein System E gemeinschaftlich habe, und sich<lb/>
also in der Form QE darstellen lasse, wo Q von jenem nächstum-<lb/>
fassenden Systeme unabhängig ist, so kann man statt der Bedin-<lb/>
gungsgleichungen<lb/>
<formula/> auch, da Q von dem Systeme, welches die Faktoren EA, EB, ...<lb/>
zunächst umfasst, unabhängig ist, nach § 81 mit Weglassung des<lb/>
Faktors Q die Gleichungen<lb/>
<formula/> setzen, d. h. die Gleichung ist auch harmonisch in Bezug auf E,<lb/>
da man nun nach § 138 auch E wieder mit jedem von R unab-<lb/>
hängigen Systeme äusserlich kombiniren darf, so haben wir den<lb/>
Satz:</p><lb/>
<cit><quote>&#x201E;Man kann in einer reinen harmonischen Gleichung das Pol-<lb/>
system beliebig in der Art ändern, dass dasjenige System,<lb/>
welches es mit dem alle harmonischen Systeme zunächst um-<lb/>
fassenden Systeme gemeinschaftlich hat, dasselbe bleibt.&#x201C;</quote></cit><lb/>
<fw type="sig" place="bottom">17*</fw><lb/>
<pb n="260" facs="#f0296"/>
<fw type="header" place="top">Verwandtschaftsbeziehungen. § 170</fw><lb/>
<p>Dieser Satz entspricht dem vorhergehenden, und lässt sich, wenn<lb/>
man will, in die ganz entsprechende Form kleiden. Auch übersieht<lb/>
man leicht, wie man durch Kombination dieser beiden Gesetze ein<lb/>
allgemeineres Gesetz ableiten könnte, welches jedoch wegen seiner<lb/>
verwickelten Form von geringerer Bedeutung ist <note place="foot" n="*)">Es würde dies Gesetz etwa so ausgedrückt werden können: Wenn man<lb/>
ein veränderliches Polsystem mit dem die harmonischen Systeme zunächst um-<lb/>
fassenden Systeme kombinirt, und dabei dasjenige System, welches diese Kom-<lb/>
bination und das allen harmonischen Systemen gemeinschaftliche System zu-<lb/>
nächst umfasst, konstant bleibt, so bleibt die harmonische Gleichung als solche<lb/>
in Bezug auf jenes veränderliche Polsystem bestehen.</note>.</p><lb/>
<p>§ 170. Vermittelst dieser Sätze nun können wir den Satz<lb/>
aus § 168 noch in einer etwas einfacheren und für die Anwen-<lb/>
dung bequemeren Form darstellen. Nämlich wenn wir die dort<lb/>
gewählte Bezeichnung wieder aufnehmen, so können wir in der har-<lb/>
monischen Gleichung<lb/>
<formula/> nach dem ersten Satze des vorigen Paragraphen statt Q auch QR,<lb/>
d. h. P setzen, und haben somit den Satz:</p><lb/>
<cit><quote>&#x201E;In einer reinen harmonischen Gleichung kann man ohne<lb/>
Aenderung des Polsystems die harmonischen Glieder mit je-<lb/>
dem dem Polsystem eingeordneten Systeme kombiniren.&#x201C;</quote></cit><lb/>
<p>In diesem Satze liegen die sämmtlichen Sätze über die harmoni-<lb/>
schen Mitten (<hi rendition="#i">centres de moyennes harmoniques</hi>), welche <hi rendition="#g">Pon-<lb/>
celet</hi> aufgestellt hat<note place="foot" n="**)">In seinem <hi rendition="#i">Memoire sur les centres de moyennes harmoniques</hi>, welches<lb/>
im dritten Bande des <hi rendition="#g">Crelle</hi>&#x2019;schen Journals abgedruckt ist. &#x2014; Eine Erweiterung<lb/>
dieser <hi rendition="#g">Poncelet</hi>-schen Theorie habe ich in einer Abhandlung &#x201E;Theorie der<lb/>
Centralen&#x201C;, welche im 24-ten Bande desselben Journals abgedruckt ist, ver-<lb/>
sucht.</note>. In der That hat man z. B. in einer Ebene<lb/>
die harmonische Mitte mehrerer Linien in Bezug auf gewisse har-<lb/>
monische Koefficienten und einen Punkt der Ebene als Pol; und<lb/>
man zieht durch diesen Punkt eine gerade Linie, so wird zwischen<lb/>
den Durchschnittspunkten dieser Linie mit den ersteren nach dem<lb/>
zuletzt angeführten Satze in Bezug auf denselben Pol auch dieselbe<lb/>
harmonische Gleichung herrschen; oder, anders ausgedrückt, wenn<lb/>
<pb n="261" facs="#f0297"/>
<fw type="header" place="top">§ 170 Allgemeiner Satz über harmonische Mitten.</fw><lb/>
man durch einen festen Punkt eine veränderliche Gerade zieht,<lb/>
welche eine Reihe von n festen Geraden derselben Ebene schnei-<lb/>
det und man bestimmt in Bezug auf jenen Punkt als Pol die har-<lb/>
monische Mitte zwischen den mit konstanten harmonischen Koef-<lb/>
ficienten behafteten Durchschnittspunkten, so liegt dieselbe in einer<lb/>
festen Geraden, und zwar ist diese Gerade die harmonische Mitte<lb/>
jener n Geraden in Bezug auf denselben Pol und dieselben harmo-<lb/>
nischen Koefficienten. Hat man auf der andern Seite in Bezug auf<lb/>
eine Axe die harmonische Mitte zwischen einer Reihe von n Punk-<lb/>
ten derselben Ebene, und man legt durch irgend einen Punkt der<lb/>
Axe und jene n Punkte gerade Linien, so findet zwischen ihnen<lb/>
nach dem angeführten Satze in Bezug auf die Axe dieselbe harmo-<lb/>
nische Gleichung statt, wie zwischen jenen n Punkten. Oder ver-<lb/>
bindet man einen in einer festen Geraden liegenden veränderlichen<lb/>
Punkt mit n festen Punkten derselben Ebene, so geht die harmo-<lb/>
nische Mitte dieser Verbindungslinien in Bezug auf jene Gerade<lb/>
als Axe und in Bezug auf eine Reihe konstanter Koefficienten,<lb/>
welche jenen Punkten zugehören, durch einen festen Punkt, und<lb/>
zwar ist dieser Punkt die harmonische Mitte der gegebenen n Punkte<lb/>
in Bezug auf dieselbe Axe. &#x2014; Wollen wir die zweite Ausdrucks-<lb/>
form in ihrer ganzen Allgemeinheit darstellen, so gelangen wir zu<lb/>
folgender neuen Form des oben aufgestellten Satzes:</p><lb/>
<cit><quote>&#x201E;Kombinirt man ein veränderliches System R, welches einem<lb/>
festen Systeme P als Polsysteme eingeordnet ist, mit n festen<lb/>
Systemen A, B, ..., deren jedes mit dem Polsysteme kom-<lb/>
binirt das Hauptsystem liefert: so ist die harmonische Mitte<lb/>
jener n Kombinationen in Bezug auf n zugehörige feste Koef-<lb/>
ficienten &#x03B1;, &#x03B2;, ...., deren Summe nicht null ist, und auf<lb/>
jenes Polsystem P einem festen Systeme Q eingeordnet, und<lb/>
zwar ist dies feste System Q die harmonische Mitte der n fe-<lb/>
sten Systeme A, B, ... in Bezug auf dieselben Koefficienten<lb/>
&#x03B1;, &#x03B2;, ... und auf dasselbe Polsystem P.&#x201C;</quote></cit><lb/>
<p>Diese Ausdrucksform ergiebt sich aus der ersteren (im vorigen Pa-<lb/>
ragraphen aufgestellten) mit vollkommener Schärfe, wenn man von<lb/>
dem Satze Gebrauch macht, dass wenn das Polsystem, die harmo-<lb/>
nischen Systeme, deren jedes mit dem Polsysteme kombinirt das<lb/>
Hauptsystem liefert, und die zugehörigen harmonischen Koefficien-<lb/>
<pb n="262" facs="#f0298"/>
<fw type="header" place="top">Verwandtschaftsbeziehungen. § 171</fw><lb/>
ten, deren Summe aber nicht null sein darf, gegeben sind, die<lb/>
harmonische Mitte jedesmal bestimmt ist. &#x2014; Die letzte Bestimmung<lb/>
in diesen Sätzen, dass nämlich das feste System Q, dem jene har-<lb/>
monischen Mitten eingeordnet sind, selbst als harmonische Mitte<lb/>
erscheint, fehlt in der <hi rendition="#g">Poncelet</hi>-schen Darstellung, und es bieten<lb/>
daher die hier gefundenen Ausdrucksformen, da die harmonische<lb/>
Mitte nach § 167 leicht konstruirt werden kann, zugleich neue und<lb/>
einfache geometrische Beziehungen dar.</p><lb/>
<p>§ 171. Ich will diese Darstellung mit einer der schönsten<lb/>
Anwendungen schliessen, die sich von der behandelten Wissen-<lb/>
schaft machen lässt, nämlich mit der Anwendung auf die Krystall-<lb/>
gestalten. Doch will ich mich hier auf die Mittheilung der Resul-<lb/>
tate beschränken, indem ich die Ableitung derselben dem Leser<lb/>
überlasse. Bekanntlich stellen die Krystallgestalten jede ein Sy-<lb/>
stem von Ebenen dar, welche ihrer Lage nach veränderlich, ihren<lb/>
Richtungen nach aber konstant sind, d. h. statt jeder Ebene, die<lb/>
an einer Krystallgestalt hervortritt, kann auch die ihr parallele her-<lb/>
vortreten, ohne dass dadurch die Krystallgestalt als solche geändert<lb/>
wird. Die Abhängigkeit, in welcher die Richtungen dieser Ebenen<lb/>
unter einander stehen, können wir vermittelst der durch unsere<lb/>
Wissenschaft festgestellten Begriffe so ausdrücken:</p><lb/>
<cit><quote>&#x201E;Wenn man vier Flächen eines Krystalles ohne Aenderung<lb/>
ihrer Richtungen so legt, dass sie einen Raum einschliessen<note place="foot" n="*)">Hierin liegt schon, dass die Flächen keine parallelen Kanten haben<lb/>
dürfen.</note>,<lb/>
und die Stücke, welche dadurch von dreien derselben abge-<lb/>
schnitten werden, zu Richtmassen macht, so lässt sich jede<lb/>
andere Fläche des Krystalles als Vielfachensumme dieser Richt-<lb/>
masse rational ausdrücken.&#x201C;</quote></cit><lb/>
<p>Darin, dass der Ausdruck ein rationaler ist, liegt, dass die Zeiger<lb/>
sich als rationale Brüche, und also, da es nur auf ihr Verhältniss<lb/>
ankommt, sich als <hi rendition="#g">ganze</hi> Zahlen darstellen lassen. Hierbei be-<lb/>
merken wir noch, dass im Allgemeinen diejenigen Ebenen am häu-<lb/>
figsten am Krystalle hervorzutreten pflegen, deren Zeiger sich durch<lb/>
die kleinsten ganzen Zahlen ausdrücken lassen, und dass es schon<lb/>
äusserst selten ist, wenn die Zeiger einer Krystallfläche sich nur<lb/>
<pb n="263" facs="#f0299"/>
<fw type="header" place="top">§ 171 Anwendung auf die Krystallgestalten.</fw><lb/>
durch ganze Zahlen ausdrücken lassen, unter denen grössere als<lb/>
7 vorkommen. Namentlich lässt sich die abschneidende Ebene,<lb/>
da ihre 3 Projektionen im Sinne des Richtsystemes die 3 Richt-<lb/>
masse geben, als Summe derselben darstellen, d. h. ihre Zeiger<lb/>
sind 1, 1, 1.</p><lb/>
<p><hi rendition="#g">Aufgabe.</hi> Es sind in Bezug auf 4 Ebenen A, B, C, D, von<lb/>
denen die letztere die abschneidende ist, die Zeiger von vier an-<lb/>
deren Ebenen Q<hi rendition="#sub">1</hi>, Q<hi rendition="#sub">2</hi>, Q<hi rendition="#sub">3</hi>, Q und die Zeiger einer Ebene P gege-<lb/>
ben, man soll die Zeiger x, y, z von P suchen, wenn Q<hi rendition="#sub">1</hi>, Q<hi rendition="#sub">2</hi>, Q<hi rendition="#sub">3</hi><lb/>
und Q als die ursprünglichen Ebenen, und zwar Q als die ab-<lb/>
schneidende betrachtet werden sollen.</p><lb/>
<p><hi rendition="#g">Auflösung.</hi> Es ist, wenn x, y, z sich auf Q<hi rendition="#sub">1</hi> Q<hi rendition="#sub">2</hi> Q<hi rendition="#sub">3</hi> be-<lb/>
ziehen<lb/>
<formula/></p> <p>Diese Auflösung, welche sich durch die Gesetze unserer Ana-<lb/>
lyse auf&#x2019;s leichteste ergiebt<note place="foot" n="*)">Sind nämlich P<hi rendition="#sub">1</hi> P<hi rendition="#sub">2</hi> P<hi rendition="#sub">3</hi> die durch Q von Q<hi rendition="#sub">1</hi> Q<hi rendition="#sub">2</hi> Q<hi rendition="#sub">3</hi> abgeschnittenen Stü-<lb/>
cke, so hat man die Zeiger x, y, z zu suchen, welche der Gleichung<lb/>
genügen. Ist nun <formula/><lb/>
also<lb/>
1) <formula/><lb/>
und ist ferner<lb/>
2) <formula/><lb/>
so ist auch<lb/>
<formula/> also <formula/> etc.<lb/>
Nun ist aus 1)<lb/>
<formula/> und aus 2)<lb/>
<formula/> <formula/>, etc.</note>, erscheint in höchst einfacher Gestalt,<lb/>
<pb n="264" facs="#f0300"/>
<fw type="header" place="top">Verwandtschaftsbeziehungen. § 171</fw><lb/>
während bei der gewöhnlichen analytischen Methode, sowohl die<lb/>
Endformel als auch die Mittelglieder in sehr verwickelten Formen<lb/>
erscheinen. Aus dieser Auflösung fliesst sogleich der Satz:</p><lb/>
<cit><quote>&#x201E;Wenn sich eine Reihe von Ebenen aus 4 Ebenen, die einen<lb/>
Raum einschliessen, auf die angegebene Weise rational ablei-<lb/>
ten lässt, so lässt sich auch dieselbe Reihe von Ebenen aus<lb/>
jeden vier andern Ebenen dieser Reihe, welche einen Raum<lb/>
einschliessen, gleichfalls rational ableiten.&#x201C;</quote></cit><lb/>
<p>Jede Kante der Krystallgestalt erscheint als Produkt der Flächen,<lb/>
welche sie bilden, und dadurch ergiebt sich die Lösung der Auf-<lb/>
gabe: &#x201E;Wenn die Zeiger zweier Flächen P, P<hi rendition="#sub">1</hi> in Bezug auf vier Ebe-<lb/>
nen A, B, C, D, von denen die letzte die abschneidende ist, gege-<lb/>
ben sind, dann ihre Kante als Vielfachensumme der von den Ebe-<lb/>
nen A, B, C gebildeten und durch D begränzten Kanten zu finden.&#x201C;<lb/>
Man erhält, wenn A, B, C die durch D begränzten Flächenräume<lb/>
darstellen, als die Zeiger dieser Kante die Ausdrücke<lb/>
<formula/> welche sich auf die durch die Produkte AB, BC, CA dargestellten<lb/>
Kanten beziehen <note place="foot" n="*)">Nämlich es ist<lb/>
<formula/> die Projektion von P . P<hi rendition="#sub">1</hi> auf A . B nach C u. s. w. und daraus folgt<lb/>
<formula/> nun stellen AB, BC, CA jene 3 Kanten dar, welche zwischen A, B, C liegen und<lb/>
durch die Ebene D begränzt werden, denn es seien c, a, b diese 3 Kanten, so<lb/>
werden die Flächenräume bc, ca, ab den 3 Flächenräumen A, B, C proportional<lb/>
sein (da diese die Hälften von jenen sind), und also AB, BC, CA den Produkten<lb/>
bc . ca, ca . ab, ab . bc, d. h. den Produkten abc . c, abc . a, abc . b oder den Grössen<lb/>
c, a, b proportional sein, und diese Grössen können also statt jener Produkte<lb/>
gesetzt werden.</note>. Hieraus fliesst, da man beliebige 4 raumbe-<lb/>
gränzende Krystallflächen als Fundamentalflächen annehmen kann,<lb/>
der Satz:</p><lb/>
<cit><quote>&#x201E;Wenn man 3 Kanten eines Krystalles, welche nicht in der-<lb/>
selben Ebene liegen, ohne Aenderung ihrer Richtung an einen<lb/>
gemeinschaftlichen Anfangspunkt legt, und als ihre Endpunkte<lb/>
<pb n="265" facs="#f0301"/>
<fw type="header" place="top">§ 171 Anwendung auf die Krystallgestalten.</fw><lb/>
ihre Durchschnitte mit irgend einer Krystallfläche setzt, so<lb/>
lässt sich jede andere Kante des Krystalles als Vielfachen-<lb/>
summe dieser Strecken rational ausdrücken.&#x201C;</quote></cit><lb/>
<p>Da die hindurchgelegte Ebene D mit den drei Kanten a, b, c glei-<lb/>
che Produkte liefert, so wird man auch jede Grösse p, welche als<lb/>
Vielfachensumme von a, b, c dargestellt ist, als harmonische Viel-<lb/>
fachensumme von a, b, c in Bezug auf D darstellen können. So-<lb/>
mit hat man den Satz:</p><lb/>
<cit><quote>&#x201E;Nimmt man 3 Kanten . einer Krystallgestalt und eine Fläche<lb/>
desselben, (ohne dass die Kombination der 3 Kanten, oder<lb/>
der Fläche mit einer derselben null giebt), so lässt sich jede<lb/>
andere Kante des Krystalles als harmonische Vielfachensumme<lb/>
jener Kanten in Bezug auf jene Ebene rational ausdrücken.&#x201C;</quote></cit><lb/>
<p>Dies Gesetz ist dadurch interessant, dass es die Beziehung der<lb/>
Richtungen (ohne Rücksicht auf hypothetische Masswerthe) rein<lb/>
ausdrückt. Eben so ergiebt sich leicht, da die Flächen ab, bc, ca<lb/>
mit der Kante a + b + c gleiches Produkt liefern, der Satz:</p><lb/>
<cit><quote>&#x201E;Nimmt man drei Flächen einer Krystallgestalt und eine Kante<lb/>
desselben (ohne dass die Kombination der 3 Flächen oder der<lb/>
Kante mit einer derselben null giebt), so lässt sich jede an-<lb/>
dere Fläche des Krystalles als harmonische Vielfachensumme<lb/>
jener Flächen in Bezug auf jene Kante rational darstellen.&#x201C;</quote></cit><lb/>
<p>Da die sämmtlichen Ausdehnungsgrössen im Raume als Elementar-<lb/>
grössen, die der unendlich entfernten Ebene angehören, aufgefasst<lb/>
werden können, so werden die Abschattungen auf irgend eine<lb/>
Grundebene nach irgend einem Leitpunkte, ein dem ersteren affi-<lb/>
nes System darstellen, und also zwischen ihnen genau dieselben<lb/>
Gleichungen stattfinden, wie zwischen den abgeschatteten Grössen,<lb/>
und umgekehrt jede Gleichung, welche zwischen den Abschattun-<lb/>
gen stattfindet, wird auch zwischen den abgeschatteten Grössen<lb/>
stattfinden; und der Verein dieser Abschattungen wird daher alle<lb/>
in der Krystallgestalt herrschenden Beziehungen vollkommen treu<lb/>
darstellen; die Krystallflächen werden durch Liniengrössen, die<lb/>
Krystallkanten durch Punktgrössen, oder sofern beide bloss ihren<lb/>
Richtungen nach gegeben waren, durch Linien und Punkte darge-<lb/>
stellt sein. Diese Darstellung in der Ebene, da sie alles, was bei<lb/>
den Krystallgestalten als wesentliches vorkommt, rein und treu<lb/>
<pb n="266" facs="#f0302"/>
<fw type="header" place="top">Anm. über offne Produkte. § 171</fw><lb/>
abbildet, ohne das zufällige mit aufzunehmen, eignet sich beson-<lb/>
ders schön, um die Krystallgestalten in der Ebene zu entwerfen.</p><lb/>
<p>Diese Andeutungen mögen genügen, um die Fruchtbarkeit der<lb/>
neuen Analyse auch nach dieser Seite hin nachzuweisen.</p></div><lb/>
<milestone unit="section" rendition="#hr"/><lb/>
<div n="2"><head><hi rendition="#b"><hi rendition="#g">Anmerkung über offne Produkte.</hi></hi></head><lb/>
<p>Ich habe mich in der obigen Darstellung hauptsächlich auf<lb/>
solche Produkte beschränkt, in denen sich die Faktoren ohne Werth-<lb/>
änderung des ganzen Produktes beliebig zu besonderen Produkten<lb/>
zusammenfassen lassen (§ 143); und es schien mir diese Beschrän-<lb/>
kung nothwendig, damit der schon überdies so mannigfaltige Stoff<lb/>
mehr zusammengehalten werde, und der Leser nicht durch die im-<lb/>
mer wieder neu hervortretenden Begriffe ermüde. Ueberdies er-<lb/>
fordern die Produkte, für welche jene Bedingung nicht mehr gilt,<lb/>
eine ganz differente Behandlung, neue und verwickeltere Grössen<lb/>
treten in ihnen hervor, und wenn gleich dieselben eine reiche An-<lb/>
wendung namentlich auf die Mechanik und Optik gestatten, so kann<lb/>
doch diese Anwendbarkeit hier nicht ganz zur Anschauung gebracht<lb/>
werden, indem dazu erst die in dem folgenden Theile zu entwickeln-<lb/>
den Gesetze erforderlich sein würden. Doch will ich die Art ihrer<lb/>
Behandlung hier wenigstens an einem Beispiele erläutern, und zu-<lb/>
gleich auf die interessanten Grössenbeziehungen hindeuten, welche<lb/>
sich dadurch aufschliessen. Es war bisher nur das gemischte Pro-<lb/>
dukt (§ 139), welches jenem Zusammenfassungsgesetze nicht unter-<lb/>
lag, obgleich die allgemeine multiplikative Beziehung zur Addition,<lb/>
vermöge welcher man statt eines zerstückten Faktors die einzelnen<lb/>
Stücke setzen, und die so entstehenden einzelnen Produkte addiren<lb/>
kann, für dasselbe ihre Geltung behielt. Aber auch diese Bezie-<lb/>
hung erscheint hier noch als eine einseitige, insofern zwar gemischte<lb/>
Produkte, in welchen Ein Faktor verschieden ist, während die übri-<lb/>
gen gleichartig sind, danach zu Einem Produkte vereinigt werden<lb/>
können, aber nicht solche, in welchen mehr als Ein Faktor ver-<lb/>
schiedenartig ist, es müsste denn sein, dass diese verschiedenarti-<lb/>
<pb n="267" facs="#f0303"/>
<fw type="header" place="top">§ 171 Begriff offner Produkte.</fw><lb/>
gen Faktoren schon zu einem Produkte zusammengefasst seien. In<lb/>
der Aufhebung dieser Einseitigkeit nun liegt das Princip der Be-<lb/>
handlung jener Produkte. Es sei A<hi rendition="#sub">1</hi> P . B<hi rendition="#sub">1</hi> + A<hi rendition="#sub">2</hi>P . B<hi rendition="#sub">2</hi> eine solche<lb/>
Summe zweier gemischten Produkte, in welchen P der gemein-<lb/>
schaftliche Faktor ist, und die beiden letzten Faktoren nicht zu Ei-<lb/>
nem Produkt vereinigt werden dürfen; so kann man statt dessen<lb/>
auch nicht <supplied>&#x2213;</supplied> (A<hi rendition="#sub">1</hi> B<hi rendition="#sub">1</hi> + A<hi rendition="#sub">2</hi> B<hi rendition="#sub">2</hi>) . P setzen; sondern wenn wir einen<lb/>
solchen Ausdruck, wie es die Analogie der Multiplikation fordert,<lb/>
einführen wollen, so müssen wir die Stelle des Produktes, in wel-<lb/>
che P einrücken soll, bezeichnen. Es sei diese Stelle durch eine<lb/>
leer gelassene Klammer bezeichnet, so dass<lb/>
<formula/> und<lb/>
<formula/> sei, und es werde ein solches Produkt mit leer gelassener Stelle<lb/>
ein offnes genannt. Treten mehrere Faktoren hinzu, von denen<lb/>
nur Einer in die Lücke eintreten soll, so kann dieser durch die-<lb/>
selbe Klammer ausgezeichnet werden, durch welche die Lücke be-<lb/>
zeichnet ist. Sind zwei oder mehr Lücken in dem Produkte, so<lb/>
müssen die Klammerbezeichnungen verschieden sein, wenn ver-<lb/>
schiedene Faktoren in dieselben eintreten sollen. Wir betrachten<lb/>
hier indessen nur die Produkte mit Einer Lücke, deren Summe<lb/>
formell dadurch bestimmt ist, dass die multiplikative Beziehung be-<lb/>
stehen bleibt. Wir werden daher zwei Summen von offnen Pro-<lb/>
dukten, da sie nur durch ihre Multiplikation mit andern Grössen<lb/>
ihrem Begriffe nach bestimmt sind, dann und nur dann als gleich<lb/>
zu setzen haben, wenn sie mit jeder beliebigen, aber beide mit der-<lb/>
selben Grösse multiplicirt, gleiches Produkt liefern. <note place="foot" n="*)">Wenn auch nur mit jeder Grösse von gegebener Stufe, wobei dann jener<lb/>
Summenwerth zugleich von der Stufenzahl abhängig bleibt.</note> Es kommt<lb/>
also darauf an, die konstanten Beziehungen zwischen den in jenem<lb/>
Summenausdrucke vorkommenden Grössen, die wir als veränderlich<lb/>
setzen können, auszumitteln, wenn eben der Summenwerth konstant<lb/>
bleiben soll. Je einfacher und anschaulicher diese konstanten Be-<lb/>
ziehungen aufgefasst sein werden, desto einfacher und anschau-<lb/>
licher wird der Begriff jener Summe sein, welcher eben als die Ge-<lb/>
<pb n="268" facs="#f0304"/>
<fw type="header" place="top">Anm. über offne Produkte. § 171</fw><lb/>
sammtheit jener konstanten Beziehungen selbst aufgefasst werden<lb/>
kann. Es lassen sich sehr leicht diese konstanten Beziehungen<lb/>
als Zahlenbeziehungen in Bezug auf irgend ein zu Grunde gelegtes<lb/>
Richtsystem darstellen. Nämlich man hat dann nur die sämmt-<lb/>
lichen Grössen in jenem Summenausdruck S, so wie auch die Grösse<lb/>
P, mit welcher multiplicirt werden soll, als Vielfachensummen der<lb/>
Richtmasse von gleicher Stufe darzustellen, dann das Produkt SP<lb/>
gleichfalls als Vielfachensumme von Richtmassen zu gestalten, so<lb/>
wird in diesem Produkte der Koefficient eines jeden Richtmasses<lb/>
(nach § 89) konstant sein, wie sich auch die Grössen in S ändern<lb/>
mögen, wenn eben jenes Produkt oder jene Vielfachensumme, auf<lb/>
welche dasselbe zurückgeführt ist, konstant bleiben soll. Ein jeder<lb/>
solcher Koefficient kann wiederum als Vielfachensumme von den<lb/>
Zeigern der Grösse P dargestellt werden; und da für jeden be-<lb/>
stimmten Werth dieser Zeiger jene Vielfachensumme konstant blei-<lb/>
ben soll, so muss auch in ihr der Koefficient eines jeden Zeigers<lb/>
von P konstant sein. Es ist nun sogleich einleuchtend, dass hier-<lb/>
durch die konstanten Beziehungen zwischen den Grössen in S voll-<lb/>
ständig dargestellt sind, indem aus ihnen die Beständigkeit des<lb/>
Summenausdruckes mit Nothwendigkeit hervorgeht. Wir erläutern<lb/>
dies an einem Beispiele. Es sei die Summe<lb/>
<formula/> zu behandeln, in welchen e, e<hi rendition="#sub">1</hi>, e<hi rendition="#sub">2</hi> .... Strecken im Raume vor-<lb/>
stellen und wo bei der letzteren Bezeichnung das Summenzeichen<lb/>
sich auf die verschiedenen Anzeiger 1, 2 ... bezieht. Es ist klar,<lb/>
dass wenn die Strecken e nicht etwa Einer Ebene angehören, die<lb/>
Grösse P, welche mit jener Summe multiplicirt werden soll, von<lb/>
zweiter Stufe, d. h. ein Flächenraum sein muss, sobald die Pro-<lb/>
dukte der einzelnen Glieder summirbar bleiben sollen, ohne null<lb/>
zu werden. Es seien nun a, b, c die Richtmasse erster Stufe des<lb/>
zu Grunde gelegten Richtsystems, bc, ca, ab also die Richtmasse<lb/>
zweiter Stufe, und e = &#x03B1;a + &#x03B2;b + &#x03B3;c,<lb/>
<formula/> so hat man<lb/>
<formula/> Hier müssen die zu den Richtmassen a, b, c gehörigen Zeiger des<lb/>
ganzen Ausdrucks konstant sein; d. h. es müssen<lb/>
<pb n="269" facs="#f0305"/>
<fw type="header" place="top">§ 171 Konstante Beziehungen offner Produkte.</fw><lb/>
<formula/> konstant sein für jeden Werth von x, y, z, wobei<lb/>
<formula/> ist. Daraus ergeben sich folgende 6 konstante Grössen:<lb/>
<formula/> Bezeichnen wir diese 6 Gsössen beziehlich mit<lb/>
<formula/> so ist<lb/>
<formula/></p> <p>Es hat demnach jene Summe S dann und nur dann einen kon-<lb/>
stanten Werth, wenn in Bezug auf irgend ein festes Richtsystem<lb/>
diese 6 Zahlengrössen konstant sind. So haben wir nun zwar die<lb/>
konstanten Beziehungen, welche zwischen den in jener Summe<lb/>
vorkommenden Grössen herrschen müssen, wenn die Summe kon-<lb/>
stant bleiben soll, bestimmt; allein der einfache Begriff jener Summe<lb/>
ist dadurch noch nicht gefunden, weil in diese Bestimmungen ein<lb/>
ganz fremdartiges, mit dem Begriffe jener Summe in keinerlei Be-<lb/>
ziehung stehendes Element, nämlich das zu Grunde gelegte Richt-<lb/>
system eingeführt ist. Es dienen daher jene 6 Grössen nur zur<lb/>
Uebertragung auf gegebene Richtsysteme, während der einfache Be-<lb/>
griff der Summe noch zu realisiren ist. Wir können, um uns der<lb/>
Lösung dieser Aufgabe zu nähern, zuerst versuchen, jene Summe<lb/>
auf eine möglichst geringe Anzahl von Gliedern zurückzuführen.<lb/>
Da jede Strecke 3 Zeiger darbietet, so scheint für den ersten An-<lb/>
blick jene Summe auf zwei Glieder reducirbar, in sofern zur Be-<lb/>
stimmung der 6 Zeiger jener Strecken 6 Gleichungen erscheinen;<lb/>
allein es erhellt leicht, dass, wenn nicht etwa sämmtliche Grössen<lb/>
in S derselben Ebene angehören, jene 6 Zeiger nicht so gewählt<lb/>
werden können, dass diesen 6 Gleichungen genügt wird. Denn da<lb/>
das Richtsystem willkührlich ist, so kann es auch so genommen<lb/>
werden, dass jene zwei Strecken mit zweien der Richtmasse etwa<lb/>
mit a und b zusammenfallen; dann ist klar, wie<lb/>
<formula/>
<pb n="270" facs="#f0306"/>
<fw type="header" place="top">Anmerkung über offne Produkte. § 171</fw><lb/>
stets eine Strecke der Ebene ab darstellt; es müsste also das Glied<lb/>
von SP, was der dritten Axe c angehört, stets null sein, d. h. B&#x2032;,<lb/>
A&#x2032;, C müssten null sein. C aber, was die Summe der Quadrate<lb/>
von &#x03B3; vorstellt, kann nicht null werden, als wenn sämmtliche Werthe<lb/>
von &#x03B3; null sind, d. h. sämmtliche Werthe e der Ebene ab angehö-<lb/>
ren. Es lässt sich daher die Summe S auf keine geringere Anzahl<lb/>
reeller Glieder zurückführen als auf drei. Da aber drei Strecken<lb/>
neun Zeiger darbieten, so werden dieselben durch jene 6 Gleichun-<lb/>
gen nicht bestimmt sein, sondern noch für drei Zahlenbestimmun-<lb/>
gen Raum lassen. &#x2014; Um nun eine gegebene Summe S von der<lb/>
Form &#x03A3;[e () e], in welcher die verschiedenen Grössen e nicht der-<lb/>
selben Ebene angehören sollen, d. h. A, B, C stets geltende (posi-<lb/>
tive) Werthe darstellen, auf 3 Glieder zu reduciren, gehen wir auf<lb/>
die Gleichungen 2 zurück. Setzen wir hier<lb/>
<formula/> so ist<lb/>
<formula/> Da hier C nicht null werden kann, so ist (ab) S nie der Ebene ab<lb/>
parallel. Also können wir, da die Annahme des Richtsystems will-<lb/>
kührlich ist, wenn nur die drei Richtaxen von einander unabhängig<lb/>
sind, die dritte Richtaxe c parallel (ab) S annehmen. Dann wird<lb/>
<formula/> und (ab) S gleich abc . Cc. Da auch der Masswerth c willkührlich<lb/>
ist und C positiv ist, so kann man c so annehmen, dass C gleich 1<lb/>
ist<note place="foot" n="*)">Man hat zu dem Ende nur statt c zu setzen <formula/>, dann verwandelt sich &#x03B3;<hi rendition="#sup">2</hi><lb/>
in <formula/> und &#x03A3;(&#x03B3;<hi rendition="#sup">2</hi>) in <formula/>, d. h. in 1.</note>; dann ist<lb/>
<formula/> Nimmt man nun ferner<lb/>
<formula/>,<lb/>
so ist<lb/>
<formula/><note place="foot" n="**)">Da A&#x2032; gleich null ist.</note>,<lb/>
was nothwendig in der Ebene ab liegen muss, aber da B nicht null<lb/>
werden kann, von a unabhängig ist. Da nun b innerhalb der Ebene<lb/>
<pb n="271" facs="#f0307"/>
<fw type="header" place="top">§ 171 Reduktion auf 3 Glieder.</fw><lb/>
ab willkührlich angenommen werden kann, wenn es nur von a un-<lb/>
abhängig bleibt, so kann man b selbst diesem Ausdrucke (ca.) S pa-<lb/>
rallel setzen. Man hat dann noch<lb/>
<formula/>,<lb/>
und ca . S wird gleich abcB . b, oder wenn man wieder den Mass-<lb/>
werth von b so annimmt, dass B gleich eins wird,<lb/>
<formula/>,<lb/>
Endlich wird (bc). S gleich abcA.a, oder bei einer solchen Annahme<lb/>
von a, dass A gleich eins wird,<lb/>
<formula/> Die Bedingungsgleichungen, die wir auf solche Weise realisirt ha<lb/>
ben, sind also<lb/>
<formula/> woraus folgt<lb/>
<formula/></p> <p>Es ist also auf die angegebene Weise jene Summe in der That<lb/>
auf drei reale Glieder zurückgeführt; und für die Grössen c, b, a<lb/>
haben wir die Gleichungen<lb/>
<formula/></p> <p>Zu diesen Gleichungen 5 würde man direkt gelangen, wenn<lb/>
man einmal voraussetzt, dass sich jene Summe auf 3 Glieder zu-<lb/>
rückführen lässt. Denn sind a, b, c die diesen Gliedern zugehöri-<lb/>
gen Strecken, so hat man aus 4 sogleich durch Multiplikation mit<lb/>
ab, ca, bc die Gleichungen 5. Betrachtet man eine dieser Glei-<lb/>
chungen z. B. die erste, so ist sie von dem Masswerthe des Fak-<lb/>
tors (ab), mit welchem S multiplicirt ist, unabhängig; setzt man da-<lb/>
her irgend eine mit ab parallele Grösse gleich Q, so hat man<lb/>
<formula/> und da Q ursprünglich willkührlich angenommen werden konnte,<lb/>
so wird jede Grösse c, welche dieser Gleichung für irgend ein Q<lb/>
genügt, als eine der drei Strecken betrachtet werden können, auf<lb/>
welche sich S zurückführen lässt; dann ist Q selbst die Ebene der<lb/>
beiden andern, und in ihr kann dann noch die eine der beiden an-<lb/>
dern Strecken von willkührlicher Richtung angenommen werden,<lb/>
<pb n="272" facs="#f0308"/>
<fw type="header" place="top">Anm. über offne Produkte. § 171</fw><lb/>
wodurch dann alles bestimmt ist. Jene willkührliche Annahme der<lb/>
Richtung der Ebene Q und der Richtung der einen Strecke in ihr<lb/>
vertritt die Stelle der 3 willkührlich anzunehmenden Zahlenbestim-<lb/>
mungen, von denen oben die Rede war. Um nun den Begriff zu<lb/>
vollenden, haben wir die Beziehung zwischen je drei solchen Stre-<lb/>
cken aufzustellen; dies wird geschehen, indem wir die Gleichung<lb/>
der Oberfläche, deren Punktträger jene Strecken sind, wenn sie an<lb/>
denselben Anfangspunkt gelegt sind, aufstellen, und zwar in Bezug<lb/>
auf je 3 beliebige Strecken, auf die S zurückgeführt werden kann.<lb/>
Man hat, wenn p dieser Träger ist, und in die Gleichung 6 p statt<lb/>
c gesetzt wird,<lb/>
<formula/></p> <p>Ist nun<lb/>
<formula/> so ist<lb/>
<formula/></p> <p>Aus (7) folgt also, dass x&#x2032;a + y&#x2032;b + z&#x2032;c parallel p ist, d. h. dass<lb/>
x&#x2032; : y&#x2032; : z&#x2032; = x : y : z ist. Da nun in der Gleichung (7) statt Q jede<lb/>
mit Q parallele Grösse gesetzt werden kann, so können wir nun<lb/>
<formula/> setzen, dann erhalten wir aus (7)<lb/>
<formula/> d. h.<lb/>
<formula/></p> <p>Dies ist aber die Gleichung eines Ellipsoides, in welchem die<lb/>
Grundmasse a, b, c konjugirte Halbmesser sind. <note place="foot" n="*)">Wenn man unter x&#x2032;, y&#x2032;, z&#x2032; die Koordinaten selbst versteht, welche zu den<lb/>
Zeigern x, y, z gehören, so hat man x&#x2032; = xa u. s. w., oder x = <formula/> u. s. w. und<lb/>
die Gleichung (8) wird dann<lb/>
<formula/> was die gewöhnliche Form der Gleichung eines Ellipsoids ist.</note> Nennen wir ei-<lb/>
nen Ausdruck wie a () a ein offenes Quadrat von a, so können wir<lb/>
die gewonnenen Resultate in folgendem Satze darstellen:</p><lb/>
<pb n="273" facs="#f0309"/>
<fw type="header" place="top">§. 271.</fw><lb/>
<p><hi rendition="#et"><hi rendition="#g">Eine Summe von offnen Quadraten im Raume ist<lb/>
gleich der Summe aus den offnen Quadraten von je<lb/>
drei beliebigen Halbmessern, welche einem konstan-<lb/>
ten Ellipsoid angehören.</hi></hi></p><lb/>
<p>Da dies Ellipsoid demnach der vollkommen treue Ausdruck je-<lb/>
ner Summe ist, so können wir auch sagen, diese Summe sei eine<lb/>
solche Grösse, die ein Ellipsoid darstellt, und selbst als Ellipsoid<lb/>
gedacht werden könne. Auf diese Weise nun ist der Begriff jener<lb/>
Summe, welcher Anfangs bloss formell auftrat, auf seine reale Be-<lb/>
deutung zurückgeführt. Wir stellen uns die Aufgabe, die Gleichung<lb/>
des Ellipsoids, welche zu einem gegebenen Summenausdruck<lb/>
<formula/> gehört, zu finden. Wir haben zu dem Ende in der Gleichung (8)<lb/>
<formula/> nur entweder p oder Q zu eliminiren, indem p der Träger eines<lb/>
Punktes der Oberfläche ist, Q aber, da es die Ebene der zu p ge-<lb/>
hörigen konjugirten Halbmesser darstellt, der Tangentialebene pa-<lb/>
rallel ist; um im ersteren Falle (wenn p eliminirt ist) das Ellipsoid<lb/>
als Umhüllte darzustellen, können wir uns der in § 144 erwähnten<lb/>
Methode bedienen, wonach der Masswerth von Q so angenommen<lb/>
wurde, dass, wenn Q in die Lage der Tangentialebene versetzt wird,<lb/>
seine Abweichung vom Ursprung der Träger eine konstante Grösse<lb/>
ist, die wir der Einheit gleich setzen können. Es ist aber jene<lb/>
Abweichung gleich p . Q, also pQ gleich der Einheit. Multiplicirt<lb/>
man daher obige Gleichung mit Q, so hat man<lb/>
<formula/> was die geometrische Gleichung jenes Ellipsoids als umhüllter<lb/>
Fläche ist. Es ist aber<lb/>
<formula/> und die Gleichung des Ellipsoids ist also<lb/>
<formula/> Will man diese Gleichung auf ein gegebenes Richtsystem a, b, c<lb/>
zurückführen, so nehme man<lb/>
<formula/> an und<lb/>
<formula/> also<lb/>
<fw type="sig" place="bottom">18</fw><lb/>
<pb n="274" facs="#f0310"/>
<fw type="header" place="top">§. 271.</fw><lb/>
<formula/> wenn abc (das Hauptmass) der Einheit gleich gesetzt ist und man<lb/>
hat also<lb/>
<formula/> oder mit Beibehaltung der obigen Bezeichnung<lb/>
<formula/></p> <p>Wir haben bisher nur die Summe von offenen Quadraten be-<lb/>
trachtet. Nehmen wir auch die Differenzen in die Betrachtung auf,<lb/>
so können die Ellipsoide auch übergehen in Hyperbeloide, und<lb/>
wir gelangen dann zu dem allgemeinen Begriffe einer Grösse, die<lb/>
im Raume durch eine Oberfläche, in der Ebene durch eine Kurve<lb/>
zweiter Ordnung dargestellt wird, und die wir, da sie ursprünglich<lb/>
als Ellipsoid oder Ellipse erscheint, eine elliptische Grösse nennen<lb/>
könnten. Doch scheint es kaum nöthig, dies noch weiter auszu-<lb/>
führen, indem der Gang der weitern Entwickelung keine Schwierig-<lb/>
keiten mehr darbietet. Auch übersieht man leicht, wie die ganze<lb/>
Entwickelung so hätte geführt werden können, dass gar nicht auf<lb/>
willkührliche Koordinatensysteme zurückgegangen wäre, und ich<lb/>
habe den eingeschlagenen Weg nur darum gewählt, um zugleich die<lb/>
Behandlungsweise für die offenen Produkte überhaupt hindurch-<lb/>
blicken zu lassen.</p></div></div><lb/>
<milestone unit="section" rendition="#hr"/><lb/>
<pb n="[275]" facs="#f0311"/>
</body><back> <div type="contents"> <list><head><hi rendition="#b"><hi rendition="#g">Inhalt.</hi></hi></head><lb/>
<item><list><item><space dim="horizontal"/>Seite</item><lb/>
<item>Vorrede <space dim="horizontal"/><ref><hi rendition="#k">v</hi></ref></item><lb/>
<item>Einleitung <space dim="horizontal"/> <ref><hi rendition="#k">xviii</hi></ref><lb/>
<list><item>A. Ableitung des Begriffs der reinen Mathematik <space dim="horizontal"/> <ref><hi rendition="#k">xviii</hi></ref></item><lb/>
<item>B. Ableitung des Begriffs der Ausdehnungslehre. <space dim="horizontal"/> <ref><hi rendition="#k">xxi</hi></ref></item><lb/>
<item>C. Darlegung des Begriffs der Ausdehnungslehre. <space dim="horizontal"/><ref><hi rendition="#k">xxvii</hi></ref></item><lb/>
<item>D. Form der Darstellung.<space dim="horizontal"/> <ref><hi rendition="#k">xxix</hi></ref></item></list></item><lb/>
<item>Uebersicht der allgemeinen Formenlehre. <space dim="horizontal"/><ref>1&#x2014;14</ref><lb/>
§. 1. Begriff der Gleichheit. &#x2014; §. 2. Begriff der Verknüpfung. &#x2014;<lb/>
§. 3. Vereinbarkeit der Glieder. &#x2014; §. 4. Vertauschbarkeit der Glie-<lb/>
der, Begriff der einfachen Verknüpfung. &#x2014; §. 5. Die synthetische<lb/>
und analytische Verknüpfung. &#x2014; §. 6. Eindeutigkeit der Analyse,<lb/>
Addition und Subtraktion. &#x2014; §. 7. Die indifferente und die ana-<lb/>
lytische Form. &#x2014; §. 8. Addition und Subtraktion geichartiger<lb/>
Formen. &#x2014; §. 9. Verknüpfungen verschiedener Stufen, Multipli-<lb/>
kation. &#x2014; §. 10. Allgemeine Gesetze der Multiplikation. &#x2014; §. 11.<lb/>
Gesetze der Division. &#x2014; §. 12. Realer Begriff der Multiplikation.</item></list></item><lb/>
<item><list><head><hi rendition="#c"><hi rendition="#b">Erster Abschnitt. Die Ausdehnungsgrösse.</hi></hi></head><lb/>
<item><list><head><hi rendition="#c"><hi rendition="#g">Erstes Kapitel.</hi></hi><lb/>
<hi rendition="#g">Addition und Subtraktion der Strecken</hi> <space dim="horizontal"/><ref>15&#x2014;47</ref></head><lb/>
<item>A. Theoretische Entwickelung <space dim="horizontal"/><ref>15&#x2014;32</ref><lb/>
§. 13. 14. Das Ausdehnungsgebilde, die Strecke und das System<lb/>
erster Stufe. &#x2014; §. 15. Addition und Subtraktion gleichartiger<lb/>
Strecken. &#x2014; §. 16. Systeme höherer Stufen. &#x2014; §. 17&#x2014;19.<lb/>
Addition und Subtraktion ungleichartiger Strecken. &#x2014; §. 20.<lb/>
Selbstständigkeit der Systeme höherer Stufen.</item><lb/>
<item>B. Anwendungen <space dim="horizontal"/><ref>33&#x2014;47</ref><lb/>
§. 21&#x2014;23. Unhaltbarkeit der bisherigen Grundlage der Geome-<lb/>
trie und Versuch einer neuen Grundlegung. &#x2014; §. 24. Geome-<lb/>
trische Aufgaben und Sätze, Mitte zwischen mehreren Punkten. &#x2014;<lb/>
§. 25. Die Neutonschen Grundgesetze der Mechanik. &#x2014;<lb/>
<fw type="sig" place="bottom">18 *</fw><lb/>
<pb n="276" facs="#f0312"/>
<hi rendition="#c"><hi rendition="#g">Inhalt.</hi></hi><lb/>
<space dim="horizontal"/> Seite<lb/>
§. 26. Gesammtbewegung, Bewegung des Schwerpunktes. &#x2014;<lb/>
§. 27. Bemerkung über die Anwendbarkeit der neuen Analyse.</item></list></item><lb/>
<item><list><head><hi rendition="#c"><hi rendition="#g">Zweites Kapitel.</hi></hi><lb/>
<hi rendition="#g">Die äussere Multiplikation der Strecken</hi> <space dim="horizontal"/><ref>47&#x2014;73</ref></head><lb/>
<item>§. 28 &#x2014; 30. Erzeugniss der Fortbewegung in der Geometrie, berei-<lb/>
tende Betrachtung.</item><lb/>
<item>A. Theoretische Entwickelung <space dim="horizontal"/><ref>51&#x2014;61</ref><lb/>
§. 31. Erzeugung von Ausdehnungen höherer Stufen. &#x2014; §. 32.<lb/>
Die Ausdehnungen höherer Stufen als Produkte. &#x2014; §. 33. 34.<lb/>
Grundgesetz der äusseren Multiplikation. &#x2014; §. 35. 36. Haupt-<lb/>
gesetze der äusseren Multiplikation.</item><lb/>
<item>B. Anwendungen <space dim="horizontal"/><ref>61&#x2014;73</ref><lb/>
§. 37&#x2014;40. Das Gesetz der Zeichenänderung bei Vertauschung<lb/>
räumlicher Faktoren. &#x2014; §. 41. Das statische Moment. &#x2014;<lb/>
§. 42. 43. Sätze über das Gesammtmoment, Gleichgewicht fester<lb/>
Körper. &#x2014; §. 44. Das Vertauschungsgesetz durch die Statik<lb/>
bestätigt. &#x2014; §. 45. 46. Lösung algebraischer Gleichungen ersten<lb/>
Grades mit mehreren Unbekannten.</item></list></item><lb/>
<item><list><head><hi rendition="#c"><hi rendition="#g">Drittes Kapitel.</hi></hi><lb/>
<hi rendition="#g">Verknüpfung der Ausdehnungsgrössen höherer Stufen.</hi> <space dim="horizontal"/><ref>73&#x2014;89</ref></head><lb/>
<item>A. Theoretische Entwickelung <space dim="horizontal"/><ref>73&#x2014;85</ref><lb/>
§. 47. 48. Summe von Ausdehnungen in einem Systeme nächst<lb/>
höherer Stufe. &#x2014; §. 49. 50. Geltung der Additionsgesetze für<lb/>
diese neue Summe. &#x2014; §. 51. Formelle Summe oder Summen-<lb/>
grösse. &#x2014; §. 52. 53. Multiplikation der Ausdehnungsgrössen. &#x2014;<lb/>
§. 54. 55. Hauptgesetze der äusseren Multiplikation. &#x2014;</item><lb/>
<item>B. Anwendungen <space dim="horizontal"/> <ref>85 &#x2014; 89</ref><lb/>
§. 56. Erzeugnisse der Fortbewegung im Raume. &#x2014; §. 57.<lb/>
Allgemeiner Begriff des Gesammtmomentes. &#x2014; §. 58. 59. Ab-<lb/>
hängigkeit der Momente.</item></list></item><lb/>
<item><list><head><hi rendition="#c"><hi rendition="#g">Viertes Kapitel.</hi></hi><lb/>
<hi rendition="#g">Aeussere Division, Zahlengrösse</hi> <space dim="horizontal"/><ref>90&#x2014;104</ref></head><lb/>
<item>A. Theoretische Entwickelung <space dim="horizontal"/><ref>90&#x2014;109</ref><lb/>
§. 60. Begriff der äusseren Division. &#x2014; §. 61. 62. Realität und<lb/>
Vieldeutigkeit des Quotienten. &#x2014; §. 63. 64. Ausdruck für den<lb/>
eindeutigen Quotienten. &#x2014; §. 65. 66. Begriff des Quotienten<lb/>
zweier gleichartiger Grössen. &#x2014; §. 67. Proportion. &#x2014; §. 68.<lb/>
Zahlengrösse, Produkt derselben mit einer Ausdehnungs-<lb/>
grösse. &#x2014; §. 69. 70. Produkt mehrerer Zahlengrössen. &#x2014; §. 71.<lb/>
Geltung aller Gesetze arithmetischer Multiplikation und Division<lb/>
für Zahlengrössen. &#x2014; §. 72. Addition der Zahlengrössen. &#x2014;<lb/>
<pb n="277" facs="#f0313"/>
<hi rendition="#c"><hi rendition="#g">Inhalt.</hi></hi><lb/>
<space dim="horizontal"/> Seite<lb/>
§. 73. Beziehung dieser Addition und Multiplikation. Allge-<lb/>
meines Gesetz.</item><lb/>
<item>B. Anwendungen <space dim="horizontal"/><ref>109&#x2014;114</ref><lb/>
§. 74. Die Zahlengrösse in der Geometrie. &#x2014; §. 75 &#x2014; 79. Rein<lb/>
geometrische Darstellung der Proportionen in der Geometrie.</item></list></item><lb/>
<item><list><head><hi rendition="#c"><hi rendition="#g">Fünftes Kapitel.</hi></hi><lb/>
<hi rendition="#g">Gleichungen, Projektionen</hi> <space dim="horizontal"/><ref>114&#x2014;130</ref></head><lb/>
<item>A. Theoretische Entwickelung <space dim="horizontal"/><ref>114&#x2014;126</ref><lb/>
§. 80. Ableitung neuer Gleichungen aus einer gegebenen durch<lb/>
Multiplikation. &#x2014; §. 81. Wiederherstellung der ursprüngli-<lb/>
chen. &#x2014; §. 82. Projektion oder Abschattung, Abschattung der<lb/>
Summe. &#x2014; §. 83. Wann die Abschattung null und wenn sie un-<lb/>
möglich wird. &#x2014; §. 84. Abschattung des Produktes und Quo-<lb/>
tienten, allgemeines Gesetz. &#x2014; §. 85. Analytischer Ausdruck<lb/>
Ausdruck der Abschattung. &#x2014; §. 86. Ableitung eines Vereins<lb/>
von Gleichungen, welcher die ursprüngliche ersetzt. &#x2014; §. 87.<lb/>
Richtsysteme (Koordinatensysteme), Richtgebiet, Richtmasse,<lb/>
Hauptmass. &#x2014; §. 88. Richtstücke, Zeiger. &#x2014; §. 89. Gleichungen<lb/>
zwischen den Richtstücken und zwischen den Zeigern. &#x2014; §. 90.<lb/>
Abschattungen einer Gleichung im Sinne eines Richtsystems.<lb/>
Ausdruck für den Zeiger.</item><lb/>
<item>B. Anwendungen <space dim="horizontal"/><ref>126&#x2014;130</ref><lb/>
§. 91. Abschattung in der Geometrie. &#x2014; §. 92. Verwandlung der<lb/>
Koordinaten. &#x2014; §. 93. Elimination einer Unbekannten aus<lb/>
Gleichungen höherer Grade.</item></list></item></list></item><lb/>
<item><list><head><hi rendition="#c"><hi rendition="#b">Zweiter Abschnitt. Die Elementargrösse.</hi></hi></head><lb/>
<item><list><head><hi rendition="#c"><hi rendition="#g">Erstes Kapitel.</hi></hi><lb/>
<hi rendition="#g">Addition und Subtraktion der Elementargrössen erster<lb/>
Stufe</hi> <space dim="horizontal"/><ref>131&#x2014;147</ref></head><lb/>
<item>A. Theoretische Entwickelung <space dim="horizontal"/><ref>131&#x2014;140</ref><lb/>
§. 94. Gesetz über die Summe der Strecken, welche von einem<lb/>
veränderlichen Elemente nach einer Reihe fester Elemente gezo-<lb/>
gen sind. &#x2014; §. 95. Abweichung eines Elementes, eines Elemen-<lb/>
tarvereins, Gewicht. &#x2014; §. 96. Begriff der Elementargrössen und<lb/>
ihrer Summe. &#x2014; §. 97. Vervielfachung dieser Grösse. &#x2014; §. 98.<lb/>
Die Elementargrösse als vielfaches Element. &#x2014; §. 99. Die Ele-<lb/>
mentargrösse mit dem Gewichte null ist eine Strecke. &#x2014; §. 100.<lb/>
Summe einer Strecke und eines einfachen oder vielfachen Ele-<lb/>
mentes.</item><lb/>
<item>B. Anwendungen <space dim="horizontal"/><ref>140&#x2014;147</ref><lb/>
§. 101. Mitte eines Punktvereins. &#x2014; §. 102. die Mitte als Axe. &#x2014;<lb/>
<pb n="278" facs="#f0314"/>
<hi rendition="#c"><hi rendition="#g">Inhalt.</hi></hi><lb/>
<space dim="horizontal"/> Seite<lb/>
§. 103. Schwerpunkt, Axe des Gleichgewichts. &#x2014; §. 104. Magne-<lb/>
tismus, magnetische Axe. &#x2014; §. 105. Anwendung auf die Diffe-<lb/>
renzialrechnung.</item></list></item><lb/>
<item><list><head><hi rendition="#c"><hi rendition="#g">Zweites Kapitel.</hi></hi><lb/>
<hi rendition="#g">Multiplikation, Division und Abschattung der Elemen-<lb/>
targrössen</hi> <space dim="horizontal"/><ref>147&#x2014;181</ref></head><lb/>
<item>A. Theoretische Entwickelung <space dim="horizontal"/><ref>147&#x2014;163</ref><lb/>
§. 106. In wiefern die Strecke als Produkt aufgefasst werden<lb/>
kann. &#x2014; §. 107. Elementarsysteme. &#x2014; §. 108. Aeusseres Pro-<lb/>
dukt der Elementargrössen, formell bestimmt. &#x2014; §. 109. Reali-<lb/>
sation dieses Produktes, Ausweichung, starre Elementar-<lb/>
grösse. &#x2014; §. 110. Das Eckgebilde. &#x2014; §. 111. Vergleichung<lb/>
desselben mit dem Produkte, Ausdehnung der Elementar-<lb/>
grösse. &#x2014; §. 112. Gleiche Elementargrössen haben gleiche Aus-<lb/>
weichungen. &#x2014; §. 113. Summe der Elementargrössen.</item><lb/>
<item>B. Anwendungen <space dim="horizontal"/><ref>163&#x2014;181</ref><lb/>
§. 114. Die Elementargrössen im Raume, Liniengrössen, Plan-<lb/>
grössen. &#x2014; §. 115. Produkte und Summen derselben. &#x2014;<lb/>
§. 116. 117. Richtsysteme für Elementargrössen. &#x2014; §. 118.<lb/>
Verwandlung der Koordinaten. &#x2014; §. 119. Gleichung der Ebe-<lb/>
ne. &#x2014; §. 120. Das statische Moment als Abweichung &#x2014; §. 121.<lb/>
Neuer Weg für die Behandlung der Statik. &#x2014; §. 122. Allgemei-<lb/>
nes Gesetz für das Gleichgewicht. &#x2014; §. 123. Allgemeine Bezie-<lb/>
hung zwischen den statischen Momenten. &#x2014; §. 124. Wann ein<lb/>
Verein von Kräften einer einzelnen Kraft gleichwirkt.</item></list></item><lb/>
<item><list><head><hi rendition="#c"><hi rendition="#g">Drittes Kapitel.</hi></hi><lb/>
<hi rendition="#g">Das eingewandte Produkt</hi> <space dim="horizontal"/><ref>182&#x2014;288</ref></head><lb/>
<item>A. Theoretische Entwickelung <space dim="horizontal"/><ref>182&#x2014;244</ref><lb/>
§. 125. Formelle Erklärung des eingewandten Produktes; Grad<lb/>
der Abhängigkeit und der Multiplikation. &#x2014; §. 126. Beziehung<lb/>
zwischen dem gemeinschaftlichen und nächstumfassenden Syste-<lb/>
me. &#x2014; §. 127. Einführung des Beziehungssystemes. &#x2014; §. 128.<lb/>
Dadurch ist die Einheit der äusseren und eingewandten Multipli-<lb/>
kation vermittelt. &#x2014; §. 129. Das eingewandte Produkt in Form der<lb/>
Unterordnung. &#x2014; §. 130&#x2014;132. Reale Bedeutung des eingewand-<lb/>
ten Produktes; der auf ein Hauptmass bezügliche eigenthümliche<lb/>
Werth desselben. &#x2014; §. 133. Einführung der Ergänzzahlen. &#x2014; §. 134.<lb/>
Multiplikation von Produkten, die in Form der Unterordnung er-<lb/>
scheinen. &#x2014; §. 135. Jedes reale Produkt lässt sich auf die Form<lb/>
der Unterordnung bringen. &#x2014; §. 136. Multiplikation mit einan-<lb/>
der eingeordneter Grössen. &#x2014; §. 137. Eigenthümlicher Werth<lb/>
eines eingewandten Produktes aus mehreren Faktoren; reines und<lb/>
<pb n="279" facs="#f0315"/>
<hi rendition="#c"><hi rendition="#g">Inhalt.</hi></hi><lb/>
<space dim="horizontal"/> Seite<lb/>
gemischtes Produkt. &#x2014; §. 138. Gesetz für die Ergänzzahlen rei-<lb/>
ner Produkte. &#x2014; §. 139. Die Faktoren eines reinen Produktes<lb/>
lassen sich beliebig zusammenfassen. &#x2014; §. 140. Beziehung zur<lb/>
Addition und Subtraktion. &#x2014; §. 141. In Bezug auf ein System;<lb/>
Grad der Beziehungsgrösse. &#x2014; §. 142. Vollkommene Analogie<lb/>
zwischen äusserer und eingewandter Multiplikation. &#x2014; §. 143.<lb/>
Doppelsystem und darauf bezügliches Produkt.</item><lb/>
<item>B. Anwendungen <space dim="horizontal"/><ref>222&#x2014;228</ref><lb/>
§. 144. Eingewandtes Produkt in der Geometrie. &#x2014; §. 145. All-<lb/>
gemeiner Satz über algebraische Kurven und Oberflächen. &#x2014;<lb/>
§. 146&#x2014;148. Allgemeiner Satz über Kurven in der Ebene und<lb/>
Anwendung desselben auf die Kegelschnitte.</item></list></item><lb/>
<item><list><head><hi rendition="#c"><hi rendition="#g">Viertes Kapitel.</hi></hi><lb/>
<hi rendition="#g">Verwandtschaftsbeziehungen</hi> <space dim="horizontal"/><ref>229&#x2014;274</ref></head><lb/>
<item>§. 149&#x2014;151. Allgemeiner Begriff der (äusseren und eingewandten)<lb/>
Abschattung und Projektion. &#x2014; §. 152. Abschattung der Sum-<lb/>
me. &#x2014; §. 153. Abschattung des Produktes. &#x2014; §. 154. Affinität.<lb/>
Bildung affiner Vereine. &#x2014; §. 155. 156. Entsprechen der Produkte<lb/>
entsprechender Grössen aus zwei affinen Vereinen. &#x2014; §. 157.<lb/>
Direkte und reciproke Affinität, allgemeiner Satz. &#x2014; §. 158. Zusam-<lb/>
menhang zwischen Abschattung und Affinität. &#x2014; §. 159. Affinni-<lb/>
tät in der Geometrie. &#x2014; §. 160. Lineäre Verwandschaft, Kollinea-<lb/>
tion und Reciprocität nach dem Prinzip der gleichen Zeiger. &#x2014;<lb/>
§. 161. 162. Kollineation nach dem Princip der gleichen Zeiger und<lb/>
nach dem Princip der gleichen Konstruktion. Identität beider<lb/>
Begriffe. &#x2014; §. 163. Identität der Reciprocität nach beiden Princi-<lb/>
pien. &#x2014; §. 164. Identität des Affinitätsbegriffes nach beiden<lb/>
Principien für Punktvereine. &#x2014; §. 165. Die metrischen Relatio-<lb/>
nen zweier kollinearer Punktgebilde. &#x2014; §. 166. Zusammenhang<lb/>
zwischen Kollineation und Projektion. (Perspektivität). &#x2014; §. 167.<lb/>
Harmonische Gleichungen, Konstruktion der harmonischen<lb/>
Mitte. Harmonische Summe, harmonische Koefficienten, Pol-<lb/>
system. &#x2014; §. 168. Umgestaltung reiner harmonischer Gleichun-<lb/>
gen. &#x2014; §. 169. Umwandlung des Polsystems einer harmonischen<lb/>
Gleichung. &#x2014; §. 170. Umwandlung harmonischer Gleichungen<lb/>
bei unverändertem Polsysteme. Allgemeiner Satz über harmoni-<lb/>
sche Mitten. &#x2014; §. 171. Anwendung auf die Krystallgestalten. &#x2014;<lb/>
Anmerkung über offene Produkte.</item></list></item></list></item></list></div><lb/>
<milestone unit="section" rendition="#hr"/><lb/>
<pb facs="#f0316"/>
<milestone unit="section" rendition="#hr"/><lb/>
<div type="imprint"><p><hi rendition="#c"><hi rendition="#b">Druck von <hi rendition="#g">Bernh. Tauchnitz</hi> jun.</hi></hi></p></div><lb/>
<milestone unit="section" rendition="#hr"/><lb/>
<pb facs="#f0317"/>
<div type="corrigenda"><head><hi rendition="#b"><hi rendition="#g">Druckfehler.</hi></hi></head><lb/>
<list><item>Seite XI Zeile 12 v. u. statt a lies &#x03B1;</item><lb/>
<item>&#x201E; XIII &#x201E; 15 v. o. &#x201E; <formula/> lies (<formula notation="TeX">\frac {b}{a}</formula>)<hi rendition="#sup">m</hi></item><lb/>
<item>&#x201E; XVII &#x201E; 3 v. o. &#x201E; stückenweise lies <hi rendition="#g">stückweise</hi></item><lb/>
<item>&#x201E; &#x201E; &#x201E; 5 v. o. &#x201E; lebendiger Hauch lies <hi rendition="#g">belebender Hauch</hi></item><lb/>
<item>&#x201E; &#x201E; &#x201E; 9 v. o. &#x201E; Gebieto lies <hi rendition="#g">Gebiete</hi></item><lb/>
<item>&#x201E; XIX &#x201E; 5 v. u. &#x201E; aus gehen lies <hi rendition="#g">ausgehen</hi></item><lb/>
<item>&#x201E; XXII &#x201E; 6 v. u. &#x201E; einfliessender lies <hi rendition="#g">ein fliessender</hi></item><lb/>
<item>&#x201E; XXIII &#x201E; 4 v. o. &#x201E; einen lies <hi rendition="#g">einem</hi></item><lb/>
<item>&#x201E; XXIV &#x201E; 2 v. o. &#x201E; als gleichgesetzten lies <hi rendition="#g">als gleich gesetzten</hi></item><lb/>
<item>&#x201E; &#x201E; &#x201E; 11 v. o. &#x201E; gegeben lies <hi rendition="#g">gegebenen</hi></item><lb/>
<item>&#x201E; XXVIII &#x201E; 1 v. o. &#x201E; abstrakte lies <hi rendition="#g">abstrakte</hi></item><lb/>
<item>&#x201E; &#x201E; &#x201E; 19 v. o. &#x201E; jenem lies <hi rendition="#g">einem</hi></item><lb/>
<item>&#x201E; &#x201E; &#x201E; 6 v. u. &#x201E; zu den lies <hi rendition="#g">zu drei</hi></item><lb/>
<item>&#x201E; XXIX &#x201E; 9 v. u. zwischen &#x201E;ursprüngliche&#x201C; und &#x201E;in&#x201C; schalte<lb/>
ein &#x201E;<hi rendition="#g">die Besonderheit das Abgeleitete</hi>&#x201C;</item><lb/>
<item>&#x201E; XXX &#x201E; 9 v. o. &#x201E; Geradewohl lies <hi rendition="#g">Gerathewohl</hi></item><lb/>
<item>&#x201E; &#x201A; &#x201E; 8 v. u. &#x201E; Auf die lies <hi rendition="#g">Auf dem</hi></item><lb/>
<item>&#x201E; XXXII &#x201E; 14 v. u. &#x201E; das nun lies <hi rendition="#g">dass nun</hi></item><lb/>
<item>&#x201E; 177 &#x201E; 8 v. u. &#x201E; Elementargrössen dritter St. in einem Systeme<lb/>
vierter St. lies <hi rendition="#g">Ausdehnungen zweiter St.<lb/>
in einem Systeme dritter St.</hi></item><lb/>
<item>&#x201E; 276 &#x201E; 5 v. o. &#x201E; bereitende lies <hi rendition="#g">vorbereitende</hi></item><lb/>
<item>&#x201E; 277 &#x201E; 12 v. o. &#x201E; wenn lies <hi rendition="#g">wann</hi></item><lb/>
<item>&#x201E; &#x201E; &#x201E; 14 v. o. lasse weg &#x201E;<hi rendition="#g">Ausdruck</hi>&#x201C;</item><lb/>
<item>&#x201E; 278 &#x201E; 2 v. o. &#x201E; eingeordneter lies <hi rendition="#g">eingeordneten</hi></item><lb/>
<item>&#x201E; 279 &#x201E; 4 v. o. &#x201E; In lies <hi rendition="#g">Division in</hi></item></list><lb/>
<milestone unit="section" rendition="#hr"/><lb/>
<pb facs="#f0318"/>
<pb facs="#f0319"/>
<figure/></div></back>
<pb facs="#f0320"/>
<pb facs="#f0321"/>
<pb facs="#f0322"/>
<pb facs="#f0323"/>
<pb facs="#f0324"/>
</text> </TEI>